Размещено на http://www.allbest.ru/

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации на соискание ученой степени кандидата технических наук.

Специальность 01.04.14 Теплофизика и теоретическая теплотехника.

Экспериментальное Исследование теплообмена при течении жидкого металла в горизонтальной трубе в поперечном магнитном поле

Полянская Ольга Николаевна

Москва 2003 г.

Работа выполнена на кафедре Инженерной теплофизики Московского энергетического института (технического университета)

Научный руководитель: доктор технических наук, профессор СВИРИДОВ Валентин Георгиевич

Официальные оппоненты: доктор технических наук, профессор КРАСИЛЬНИКОВ Евгений Юрьвич

доктор технических наук, гл. специалист ЛУЩИК Валерий Григорьевич

Ведущее предприятие: Институт высоких температур РАН.

Защита состоится "____" ________ 2003 г. в ___ час ____мин на заседании диссертационного совета Д.212.157.04 при Московском энергетическом институте (техническом университете) по адресу Москва, Красноказарменная ул., д.14, Малый актовый зал (МАЗ).

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке МЭИ (ТУ)

Отзывы, заверенные печатью организации, просим направлять по адресу: 111250, Москва, Красноказарменная ул., д.14, Ученый совет МЭИ (ТУ).

Автореферат разослан "____" ___________ 2003 г.

Ученый секретарь

диссертационного совета

к.ф.-м.н., доцентМика В.И.

1. Общая характеристика работы

Актуальность темы

Жидкие металлы (ЖМ) рассматриваются как перспективные теплоносители и рабочие среды в различных областях науки и техники. У жидких металлов есть ряд преимуществ по сравнению с традиционными теплоносителями: высокая теплопроводность и температуропроводность, высокая температура кипения, радиационная стойкость, хорошая совместимость с конструкционными материалами.

Основными областями применения жидких металлов в качестве теплоносителей могут быть атомные реакторы бридеры и термоядерные энергетические установки (например, термоядерный реактор (ТЯР) типа токамак): ориентация теплообменных каналов по отношению к вектору индукции магнитного поля будет различной: возможны течения в горизонтально и вертикально расположенных каналах в продольном и поперечном магнитных полях (МП). Поэтому для практических целей создания энергетических установок необходимы детальные исследования различных конфигураций МГД-течений. На протяжении многих лет на кафедре Инженерной теплофизики Московского энергетического института проводятся комплексные экспериментальные и расчетно-теоретические исследования гидродинамики и теплообмена жидкометаллических теплоносителей в магнитном поле. Данная диссертационная работа продолжает эти исследования. Работа выполнена при финансовой поддержке Минпромнауки РФ и Минобразования РФ в рамках научно - технической программы «Интеграция»

Цель работы

Целью работы являются комплексные экспериментальные исследования полей температуры, коэффициентов теплоотдачи, характеристик турбулентных пульсаций температуры, а также продольной компоненты скорости в горизонтальной трубе в условиях неоднородного по периметру обогрева в поперечном МП. Анализ и обобщение полученных результатов, вывод расчетных зависимостей.

Научная новизна

Впервые выполнены измерения полей температуры, коэффициентов теплоотдачи, интенсивности температурных пульсаций, автокорреляционных функции, спектров в неизотермическом потоке жидкого металла в горизонтальной трубе в поперечном МП в условиях неоднородного распределения тепловой нагрузки по периметру сечения круглой трубы. Обнаружено сильное влияния термогравитационной конвекции (ТГК) и поперечного МП на исследуемые характеристики. Впервые в таких условиях проведены измерения продольной компоненты скорости.

Практическая ценность

Практическая ценность работы состоит в том, что полученные результаты и рекомендации могут быть использованы при проектировании реакторов-токамаков и других энергетических установок с жидкометаллическим охлаждением. Разработанная методика измерений в турбулентном потоке ЖМ может быть использована в различных областях науки и техники. Жидкометаллический МГД-стенд, на котором проводились экспериментальные исследования, включен в состав распределенной учебной лаборатории коллективного пользования.

На защиту выносятся:

* результаты экспериментальных исследований полей температуры, коэффициентов теплоотдачи, статистических характеристик турбулентных пульсаций температуры в горизонтальной трубе в поперечном МП в условиях неоднородного обогрева;

* результаты экспериментальных исследований продольной компоненты скорости в неизотермическом потоке ЖМ;

* рекомендации по расчету различных характеристик теплообмена жидкого металла применительно к созданию новых энергетических установок.

Апробация работы.

Результаты работы докладывались: на конференции «Университетское образование», Пенза, 2002 г; на Двенадцатой международной конференции по теплообмену, Гренобль, Франция, 2002 г; на пятой международной конференции по МГД - «Памир», Франция, 2002 г; на Третьей Российской национальной конференции по теплообмену, Москва, 2002 г; на Российской межотраслевой конференции «Тепломассоперенос и свойства жидких металлов», Обнинск, 2002 г; на конференции «Информационные средства и технологии», Москва, 2002 г; на Четырнадцатом школе-семинаре молодых ученых и специалистов под руководством академика РАН А.И. Леонтьева, Рыбинск, 2003 г.

Публикации

Основные положения диссертационной работы изложены в публикациях [1-10].

Структура и объем работы

Диссертация общим объемом 119 страницы состоит из введения, четырех глав и заключения, содержащего основные выводы по работе. Список цитируемых источников составляет 70 наименований.

2. содержание работы

Во введении обосновывается актуальность темы диссертации. Сформулирована цель и основные задачи работы.

В первой главе рассмотрены дифференциальные уравнения МГД-теплообмена. Отмечается, что система уравнений турбулентного МГД-течения и теплообмена является незамкнутой. Перечислены безразмерные критерии, влияющие на процессы гидродинамики и теплообмена при течении жидких металлов в магнитном поле. Показано, что воздействие массовых сил различной природы - электромагнитных и термогравитационных - на течение и теплообмен жидких металлов в этих условиях является избирательным по отношению к различным компонентам осредненной скорости и пульсаций скорости потока.

Вторая глава посвящена современному состоянию исследований по данной проблеме. По итогам обзора сделаны следующие выводы.

Проведены исследования влияния ТГК на течение и теплообмен в горизонтальных трубах жидкостей с числом Прандтля Pr > 0,6. Обнаружена сильная асимметрия профилей скорости и температуры, возникают вторичные свободноконвективные движения в плоскости, перпендикулярной оси трубы.

Достаточно подробно исследован теплообмен при течении жидких металлов без магнитного поля и без влияния свободной конвекции на течение. Получены достаточно надежные соотношения для расчета коэффициентов теплоотдачи.

Проведены исследования совместного влияния ТГК и продольного МП на опускное течение и теплообмен жидких металлов. Было обнаружено два эффекта: возможность интенсификации теплообмена и наличие в пристенной области пульсаций температуры аномально высокой интенсивности.

Достаточно подробно исследовался теплообмен при совместном воздействии термогравитационных сил и продольного магнитного поля на течение ртути в горизонтальной трубе как при однородном, так и неоднородном распределении плотности теплового потока по периметру поперечного сечения трубы. Обнаружено значительное воздействие ТГК и продольного МП на поля температуры, локальные коэффициенты теплоотдачи.

Известны отдельные исследования теплообмена при течении жидкого металла в круглой трубе в поперечном магнитном поле (работы Гарднера и Ликудиса и др.). Качественно опытные точки разных авторов ведут себя похожим образом, но количественно наблюдаются значительные расхождения. Коэффициенты теплоотдачи оказываются заниженными. В работах не учитывалось влияние термогравитационной конвекции и контактного термического сопротивления.

Непосредственным предшественником данной работы является работа Генина Л.Г. и Свиридова Е.В., выполненная в МЭИ, в которой разработана расчетно-теоретическая модель воздействия поперечного магнитного поля на гидродинамику и теплообмен жидкого металла в плоском канале. Для проверки модели выполнены отдельные измерения в поперечном МП.

Вместе с тем не проводились подробные исследования гидродинамики и теплообмена при течении ЖМ в горизонтальной трубе при неоднородном распределении плотности теплового потока по периметру поперечного сечения трубы в поперечном МП, что характерно для токамака. Поэтому задача проведения таких исследований является новой и актуальной.

В третьей главе формулируется постановка задачи, приводится описание экспериментальной установки, методики измерений и системы автоматизации эксперимента. Приведен анализ погрешности измерений.

Исследуемые схемы течения и обогрева показаны на рис. 1. Рассматриваются следующие характерные случаи обогрева:

- Однородный обогрев q₁ = q₂ = const,

- Двусторонний неоднородный обогрев q₁ > q₂,

- Односторонний обогрев q₂ = 0.

Экспериментальная установка (рис. 2) представляет собой замкнутый ртутный контур.

Рабочий участок длиной 2 м, внутренним диаметром 19 мм и толщиной стенки 0,5 мм расположен горизонтально между полюсами электромагнита. Электромагнит, охлаждаемый водой, создает однородное поперечное магнитное поле в зазоре между полюсами на расстоянии около 27 калибров. Теплообменный участок оборудован ленточным двухсекционным нагревателем длиной 42 калибра.

На данной экспериментальной установке можно реализовать условия течения в следующем диапазоне режимных параметров: Re - до 120000, Pe - до 3000; Gr_q - до 3 10⁸, Ra - до 10⁷; На - 0 1000.

Измерения проводились зондом рычажного типа в сечении потока, удаленном от входа в зону обогрева на расстояние х/d = 37. Для измерений полей температуры использовали микротермопару, а для продольной компоненты скорости - корреляционный датчик скорости. Эксперимент полностью автоматизирован.

Среднемассовые температуры на входе и выходе рабочего участка измерялись хромель-копелевыми термопарами. На нагревателе установлены тепломеры для учета тепловых потерь. Плотность теплового потока на стенке трубы определялась по формуле:

(1)

где: U_i, I_i - напряжение и ток нагревателя на соответствующем нагревателе; q_пот(x) - плотность теплового потока потерь; L - длина зоны обогрева; d - внутренний диаметр, x - расстояние от начала обогрева.

В ходе экспериментов были подробно измерены поля температуры и рассчитаны коэффициенты теплоотдачи. Безразмерные местные коэффициенты теплоотдачи определяются следующим соотношением:

(2)

Часто вместо безразмерных коэффициентов теплоотдачи удобно использовать безразмерную температуру стенки:

(3)

Очевидно, что _c=1/Nu.

При исследовании турбулентных пульсаций температуры вычислялись интенсивности, автокорреляционные функции и частотные спектры пульсаций.

Профили скорости измеряются корреляционным методом с использованием естественного фона турбулентных флуктуации температуры, переносимых потоком. Термодатчик продольных корреляций имеет фиксированное расстояние между термопарами. Измерения скорости проводятся главным образом в ядре потока, при R0.9. Это связано с тем, что у стенки теряет справедливость гипотеза Тэйлора о "замороженной" турбулентности, лежащая в основе корреляционного метода.

Внешний вид датчика для корреляционных измерений продольной компоненты скорости W показан на рис. 3.

Осредненное по времени значение местной скорости W рассчитывается по формуле:

(4)

где L_v- расстояние между термопарами;

S_v- время запаздывания сигнала от второй термопары.

В корреляционном методе время запаздывания соответствует координате максимума на кривой взаимно-корреляционной функции (ВКФ).

В четвертой главе приводятся и анализируются результаты экспериментов.

На рис. 3 показаны поля осредненной температуры в сечении трубы для трех вариантов обогрева при отсутствии магнитного поля (а) и при наличии продольного (б) и поперечного (в) магнитного поля. Данные в продольном магнитном поле и при однородном обогреве в поперечном поле заимствованы из предыдущих работ, выполненных в МЭИ. Результаты, полученные при отсутствии магнитного поля, указывают на сильное влияние ТГК: температурные поля становятся несимметричными относительно горизонтальной осевой плоскости; минимум температуры потока смещается к нижней образующей трубы. Продольное МП усиливает влияние ТГК. Поперечное МП, напротив, в значительной степени подавляет вторичные течения ТГК: симметрия полей восстанавливается.

Влияние ТГК хорошо иллюстрируется распределением безразмерной температуры стенки Q_с по периметру сечения трубы. Результаты для двух вариантов обогрева показаны на рис 5-6. Для случая однородного обогрева (рис. 5), как видно из графика, минимум температуры находится вблизи нижней точки трубы, а максимум - вблизи верхней, где локальные числа Nu могут быть существенно ниже, чем для чисто ламинарного режима течения (Nu_л= 4,36) - зона ухудшенной теплоотдачи. С увеличением числа Гартмана точки смещаются вверх, то есть теплоотдача снижается. Распределение Q_с (рис. 6) при одностороннем обогреве существенно отличается от случая однородного обогрева. В отсутствии МП максимум температуры находится вблизи верхней точки трубы, минимум смещен от нижней точки на угол 30^о в сторону не обогреваемой стенки. С увеличением чисел Гартмана разница между минимумом и максимумом в распределении растет. При этом максимум

Однородный обогрев: q1 = q2 = 35 кВт/м²; Grq = 1,810⁸; Re =35000

Односторонний обогрев: q₁ = 35_, q₂ = 0 кВт/м²; Gr_q = 0,910⁸; Re =35000

Двусторонний несимметричный обогрев: q₁ = 35_, q₂ = 15 кВт/м²; Gr_q = 1.310⁸; Re =35000

а). без МП; б). в продольном МП (Ha = 450); в). в поперечном МП (Ha = 500)

Рис. 4 Поля осредненной температуры в сечении трубы x/d = 37

Рис. 5 Распределения безразмерной температуры стенки _с по периметру сечения трубы в поперечном МП, Re=10000, q₁ = q₂ = 35 кВт/м²

Рис. 6 Распределения безразмерной температуры стенки _с по периметру сечения трубы в поперечном МП, Re=10000, q₁/q₂ = 35/0 кВт/м² температуры смещается к боковой точке с углом 90 градусов, а минимум - к боковой точке с углом 270 градусов, то есть поле температур становится симметричным относительно горизонтальной осевой плоскости.

На рисунке 7 показана зависимость среднего числа Нуссельта от числа Пекле для случая однородного обогрева при различных плотностях теплового потока на стенке при отсутствии магнитного поля. Сплошная линия соответствует формуле Лайона для теплоотдачи при турбулентном течении жидких металлов в отсутствие свободной конвекции. Из графика видно, что свободная конвекция интенсифицирует теплообмен, числа Нуссельта оказываются выше значений, рассчитанных по формуле Лайона. С ростом числа Gr_q теплоотдача увеличивается, кривые расслаиваются по q_c. С ростом числа Pe влияние свободной конвекции ослабевает, и кривые выходят на зависимость Лайона.

На основе данных по температурным измерениям нами предложены обобщающие зависимости для средних коэффициентов теплоотдачи при однородном обогреве. За основу взята формула Лайона с поправкой МЭИ на начальный термический участок (первые три слагаемых правой части), в которую нами добавлена функция А:

Nu = 0.006 X^-1.2+7+0.025 Pe^0.8 +A, (5)

где учитывает влияние свободной конвекции

- приведенная длина

Кривые, построенные по формуле (5) представлены на рис. 7.

Влияние поперечного магнитного поля на теплоотдачу для двух вариантов обогрева иллюстрирует графики на рисунках 8-9. Штрих-пунктирой линией показаны числа Нуссельта для развитого турбулентного течения без магнитного поля (зависимость Лайона). Прямая линия Nu_л=4.36 соответствует стабилизированному ламинарному течению без магнитного поля. Средние по периметру сечения трубы числа Нуссельта для случаев одностороннего обогревов качественно не отличаются от случая однородного обогрева. Вследствие эффекта Гартмана, который проявляется в поперечном МП, числа Нуссельта стремятся к значению, равному Nu_л,На = 7, а не 4,36. Из графиков видно, что в поперечном магнитном поле теплоотдача снижается: кривые зависимости Nu(Pe) расслаиваются по числу Гартмана, располагаясь между кривой Лайона и значениями Nu~7. Магнитное поле подавляет турбулентный перенос, влияние ТГК также ослабевает.

Для среднего числа Нуссельта в поперечном магнитном поле была подобрана следующая зависимость:

Nu(Ha)= (0.006 X^-1.2+7+0.025 Pe^0.8 +A)B, (6)

где учитывает влияние поперечного магнитного поля.

На рис. 8 показаны кривые, построенные по формуле (6) в сравнении с опытными данными.

На рис. 10-11 показаны зависимости средних (а) и локальных (б) чисел Нуссельта от числа Гартмана при фиксированных значениях числа Пекле для трех вариантов обогрева. Хорошо видно, что с ростом числа Гартмана средние числа Нуссельта снижаются, выходя на горизонтальные асимптоты. Так что можно было бы экстраполировать полученные результаты на более сильные МП, возможные в термоядерных установках. Тоже можно сказать и о локальных значениях _с.

В случае однородного обогрева разница между средними и локальными в верхней и нижней точках трубы значениями _с уменьшается с ростом числа Гартмана (рис. 10(б)). Однако, даже в сильном магнитном поле (Ha=500) температуры стенки в верхней и нижней точках заметно различаются, что свидетельствует о наличии в потоке вторичных течений тгк.

При одностороннем обогреве (рис. 11) средние значения _с ведут себя аналогично случаю однородного обогрева, а локальные значения - иначе. На графике рис. 11 б показана _с в точках, где эта величина принимает максимальное и минимальное значения. Эти точки в данном случае не соответствуют верхней и нижней точкам сечения трубы. С ростом величины МП разница между ними не снижается, как в случае однородного обогрева, а, напротив, возрастает. В случае одностороннего обогрева эта разница уже связана с неоднородностью обогрева, а значения максимального и минимального _с при больших числах Гартмана соответствуют точкам трубы с координатами = -/2 и = +/2.

Неоднородность распределения температуры в поперечном сечении трубы приводит к дополнительным термическим напряжениям в стенке, что необходимо учитывать при проектировании теплообменных каналов энергоустановок.

В работе исследовались статистические характеристики пульсаций температуры. Подробно измерены интенсивности турбулентных пульсаций температуры по сечению трубы при различных режимных параметрах и вариантах обогрева. Также в характерных точках поперечного сечения трубы были получены осциллограммы пульсаций, рассчитаны автокорреляционные функции и частотные спектры.

Пример распределения интенсивности пульсаций температуры по сечению трубы для случая одностороннего обогрева в отсутствие и при наличии поперечного МП показан на рис. 12. Из графиков видно, что поля интенсивности пульсаций обнаруживают сильное влияние свободной конвекции. Картина пульсаций очень рельефная, в отсутствие МП имеется локальный максимум вблизи верхней точки трубы. Хорошо известно, что поперечное магнитное поле подавляет турбулентные пульсации в потоке электропроводящей жидкости. Это наблюдалось и в данном эксперименте. Из рисунков 12(б) видно, что уровень пульсаций при наличии магнитного поля заметно ниже, чем в отсутствие поля.

Измерения продольной компоненты скорости проводились в условиях однородного обогрева в отсутствии и при наличии поперечного и продольного магнитного поля. Представлены характерные профили осредненной скорости в горизонтальной (а) и в вертикальной осевых плоскостях (б). Опытные точки даются в сравнении с профилем, рассчитанным по формуле Рейхардта, который соответствует турбулентному течению при отсутствии ТГК и магнитного поля.

На рис. 13 даны результаты, полученные при отсутствии МП для q = 25 кВт/м² и Re = 10000. Хорошо видно, что наши экспериментальные точки сильно отличаются от зависимости Рейхардта.

Вторичные течения ТГК, имеющие вид вихрей с осями, параллельными оси трубы, накладываются на вынужденное течение и сильно искажают картину течения: При этом нарушается осевая симметрия поля скорости: максимум скорости смещается к низу трубы (смотри на вертикальный профиль скорости б), горизонтальный профиль скорости принимает «М»-образную форму. На горизонтальном профиле скорости отсутствуют точки справа в непосредственной близости у стенки, что связано с конструкцией датчика, наличием у него «мертвой» зоны. Однако этот недостаток не является серьезным, так как при симметричном обогреве профили скорости также являются симметричными относительно вертикальной осевой плоскости.

Измерения профилей скорости подтверждают вывод о влиянии ТГК, сделанный по результатам температурных измерений, описанных выше.

Профили осредненной скорости в горизонтальной и в вертикальной осевых плоскостях в зависимости от величины поперечного магнитного поля для Re =17000; q = 25 кВт/м² показан на рис. 14. Хорошо известно, что при течении жидкого металла в трубах и каналах в поперечном магнитном поле появляется эффект Гартмана, который приводит к уплощению профиля скорости в плоскости, параллельной магнитному полю. Данные графики подтверждают это. Также поперечное магнитное поле подавляет термогравитационную конвекцию: с ростом величины индукции поперечного магнитного поля профили становятся более симметричными.

Заключение

· Впервые проведены подробные исследования теплоотдачи при течении жидкого металла в горизонтальной обогреваемой трубе в поперечном магнитном поле. Рассматривались различные случаи обогрева трубы: однородный по периметру сечения трубы и неоднородный (обогрев слева-справа). Выполнены измерения полей осредненной температуры, распределения локальных и средних коэффициентов теплоотдачи, статистических характеристик турбулентных пульсаций температуры (интенсивности, автокорреляционные функции и спектры), а также профилей продольной компоненты скорости.

· Экспериментально доказано, что поперечное магнитное поле подавляет термогравитационную конвекцию, при этом под воздействием магнитного поля восстанавливается симметрия полей температуры (в случае неоднородного обогрева восстанавливается симметрия относительно горизонтальной осевой плоскости).

· Подавление термогравитационной конвекции поперечным магнитным полем приводит к тому, что в случае однородного обогрева локальные коэффициенты теплоотдачи стремятся к средним. В случае неоднородного обогрева магнитное поле увеличивает разность между минимальным и максимальным значением температуры стенки, образуются зоны ухудшенной и улучшенной теплоотдачи. Это необходимо принимать во внимание при конструировании теплообменников.

· Предложены обобщающие зависимости для средних чисел Nu как при отсутствии, так и при наличии поперечного магнитного поля.

· Впервые подробно исследованы статистические характеристики турбулентных пульсаций температуры при течении жидкого металла в горизонтальной трубе с обогревом в поперечном магнитном поле. Измерены интенсивности пульсаций, автокорреляционные функции и спектры. Показано, что в указанном случае воздействие поперечного магнитного приводит к подавлению пульсации температуры. В пристенной области интенсивность температурных пульсаций ниже, чем в ядре потока, как при наличии, так и при отсутствии поперечного магнитного поля.

температура труба металл энергетический

· Впервые корреляционным методом исследованы профили скорости в горизонтальной обогреваемой трубе в поперечном магнитном поле. Опытные данные подтверждают характер совместного воздействия термогравитационной конвекции и поперечного магнитного поля на характеристики гидродинамики и теплообмена.

Публикации по работе (в публикациях автор представлена девичьей фамилией - Иванова)

1. Уникальные экспериментальные стенды в системе автоматизированного Лабораторного практикума с удаленным компьютерным доступом. Генин Л.Г., Листратов Я.И., Иванова О.Н., и др. // Университетское образование: Тез. докл. конф. - Пенза, 2002. - С. 313-315.

2. Теплообмен жидких металлов в сильных магнитных полях. Свиридов В.Г., Жилин В.Г., Ивочкин Ю.П. и др. // Двенадцатая Международная конференция по теплообмену: Тез. докл. - Франция, 2002. - С. 634-639. (на английском языке).

3. Теплообмен жидких металлов применительно к теплообменным каналам реактора токамак. Свиридов В.Г., Жилин В.Г., Ивочкин Ю.П. и др. // Пятая Международная конференция по МГД - «Памир»: Тез. докл. - Франция, 2002. - С. 172-177. (на английском языке).

4. Зайцева Е.Ю., Иванова О.Н. Исследование МГД-теплообмена при течении жидкого металла в горизонтальной трубе в поперечном магнитном поле. // Третья Российская национальная конференция по теплообмену, студенческая секция: Тез. докл.: В 8 т. - М., 2002.- Т. 8. - С. 15-16.

5. Экспериментальное исследование теплоотдачи при течении жидкого металла в горизонтальной трубе в поперечном магнитном поле в условиях неоднородного по периметру обогрева. Генин Л.Г., Жилин В.Г., Иванова О.Н., и др. // Труды третей Российской национальной конференции по теплообмену в 8 томах, вынужденная конвекция однофазной жидкости: Тез. докл.: В 8 т. - М., 2002. - Т. 2. - С. 81-84.

6. Исследование МГД-теплообмена при течении жидкого металла в трубе применительно к термоядерному реактору типа ТОКАМАК. Генин Л.Г., Жилин В.Г., Иванова О.Н., и др. // Теплофизика-2002, Тепломассоперенос и свойства жидких металлов: Тез. докл. конф.: В 2 т. - Обнинск, 2002. - Т.1. - С.68-69.

7. Использование уникальных экспериментальных научных стендов при создании распределенной учебной лаборатории коллективного доступа. Генин Л.Г., Листратов Я.И., Иванова О.Н., и др. // Информационные средства и технологии: Тез. докл. конф. - М., 2002. - С 216-218.

8. Исследование МГД-теплообмена при течении жидкого металла в поперечном магнитном поле применительно к термоядерному реактору. Генин Л.Г., Жилин В.Г., Иванова О.Н., и др. // Теплоэнергетика - 2003. - № 3. - С. 37-41.

9. Экспериментальное исследование теплообмена жидкого металла в горизонтальной трубе применительно к охлаждению каналов реактора-токамак. Свиридов В.Г., Иванова О.Н и др. // Четырнадцатая Школа-семинар молодых ученых и специалистов под руководством академика РАН А.И. Леонтьева «Проблемы газодинамики и теплообмена в энергетических установках»: Тез. докл.: В 2 т. - М., 2003. - Т. 2. - С. 321-324.

10. Влияние термогравитационной конвекции и продольного магнитного поля на теплообменпри течении жидкого металла в горизонтальной трубе в условиях неоднородного обогрева. Бычкова О.С., Иванова О.Н., Листратов Я.И. // Вестник МЭИ - 2003. - №4. - С. 49-54.

Размещено на Allbest.ru