Газовый разряд

Емкостный высокочастотный разряд (ЕВЧР) низкого давления в неоне. Основные процессы, приводящие к образованию заряженных частиц. Фотоионизация в объеме газа. Освоение установки по изучению ЕВЧР и получение его вольт-амперной характеристики (ВАХ).

Рубрика Физика и энергетика
Вид отчет по практике
Язык русский
Дата добавления 05.06.2013
Размер файла 4,6 M

Отправить свою хорошую работу в базу знаний просто. Используйте форму, расположенную ниже

Студенты, аспиранты, молодые ученые, использующие базу знаний в своей учебе и работе, будут вам очень благодарны.

Размещено на http://www.allbest.ru/

Министерство образования и науки российской федерации

Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение

Высшего профессионального образования

"Дальневосточный государственный гуманитарный университет"

(ФГБОУ ВПО ДВГГУ, "ДВГГУ")

Кафедра физики

Отчет

По учебно-исследовательской практике

На (в) ДВГГУ, ИТиГ.

Выполнил студент ИМФиИТ

Направление 011200.62 "физика" 2 курс

Самсонов Максим Владимирович

2013

Содержание

  • Введение
  • Глава 1. Краткие теоретические сведения
  • § 1. Основные процессы, приводящие к образованию заряженных частиц
  • 1.1 Фотоэффект
  • 1.2 Фотоионизация в объеме газа
  • 1.3 Ионизация и возбуждение атомов газа электронным ударом
  • §2. ВАХ ВЧ-разряда
  • Глава 2. Экспериментальная установка
  • §1. Метрические характеристики установки
  • Вывод
  • Список литературы

Введение

Название метода: газовый разряд.

Объект исследования: емкостной высокочастотный разряд (ЕВЧР) низкого давления в неоне.

Назначение метода: освоение установки по изучению ЕВЧР и получение его вольт - амперной характеристики (ВАХ).

Область применения: Высокочастотные разряды (ВЧ) нашли широкое применение в большом количестве приложений. В частности, они используются в качестве источников плазмы в ионных ускорителях, источников света в спектральном анализе, источников активной среды в мощных газовых лазерах, в плазмохимии для исследования химических реакций в газах, в управляемом термоядерном синтезе.

высокочастотный газовый разряд установка

Глава 1. Краткие теоретические сведения

§ 1. Основные процессы, приводящие к образованию заряженных частиц

1.1 Фотоэффект

Фотоэффект был открыт Г. Герцем в 1887 г. Он состоит в том, что разрядный промежуток между двумя металлическими электродами становится слабо проводящим, если отрицательный электрод (катод) этого промежутка осветить ультрафиолетовым светом.

Фотоэффект был подробно исследован А.Г. Столетовым. Он открыл законы фотоэффекта и указал на большое значение этого явления для объяснения электрических разрядов в газе.

В 1899 г. Дж. Дж. Томсон показал, что носителями электрических зарядов в фотоэффекте являются электроны.

Таким образом, к началу 20-го века внешний фотоэффект получил свое современное объяснение как явление испускания электронов твердым телом (металлом) под действием внешнего обучения этого тела ультрафиолетовым светом. Явление фотоэффекта можно продемонстрировать следующим образом.

На демонстрационный электрометр надевается пластина, изготовленная из цинка или алюминия. Непосредственно перед проведением опыта поверхность пластинки шлифуется мелкой наждачной бумагой для удаления загрязнений и пленки окиси с поверхности металла. Электрометр заряжается от эбонитовой палочки потертой шерстью. Известно, что палочка в этом случае заряжается отрицательным зарядом. Опыт начинается с того, что слушателям показывается заряженный электрометр с пластинкой, и они убеждаются в том, что этот заряд сохраняется достаточно длительное время (несколько минут). Затем включается ультрафиолетовое освещение пластинки. Электрометр очень быстро (за секунды) теряет свой заряд. Если теперь зарядить электрометр положительно (от стеклянной палочки), то мы увидим, что освещение пластинки не влияет на скорость разрядки электрометра, т.е. с поверхности пластинки уходят отрицательные заряды электроны.

Уравнение Эйнштейна объясняет экспериментальные законы фотоэффекта. В частности, если , то квант света сообщает электрону энергию меньшую, чем работа выхода, и электрон в этом случае не способен преодолеть потенциальный барьер высотой А. Значит, существует частота н0, начиная с которой фотоэффект не будет иметь места даже при очень интенсивном освещении катода. Эта величина л0 называется "красной границей" фотоэффекта. Именно поэтому отрицательно заряженная пластина не разряжается от дневного света, но быстро разряжается от освещения кварцевой лампой. Дело в том, что энергия квантов УФ света больше работы выхода электрона из цинка, а энергия кванта видимого света меньше работы выхода электрона из цинка.

Рассмотрим качественно вопрос о природе работы выхода электрона из металла. Электрон удерживается внутри тела электрическими силами. При этом он взаимодействует с ионами кристаллической решетки, находящимися на расстояниях порядка размера атома, а действием более далеких ионов и электронов можно пренебречь. Поэтому энергия связи электрона с телом имеет тот же порядок, что и энергия связи, которую имеет электрон в атоме.

Так как металл нейтрален в целом и также нейтральна любая его физически бесконечно малая часть, то это значит, что каждый электрон взаимодействует со своим ближайшим окружением, которое имеет положительный заряд, равный заряду электрона по абсолютной величине. В водородоподобном атоме электрон обладает потенциальной энергией притяжения к атомному остатку и кинетической энергией. Например, в атоме водорода , где U - потенциальная энергия электрона, Т - его кинетическая энергия, Е - полная энергия [1].

1.2 Фотоионизация в объеме газа

Если газ освещается (облучается) светом, энергия кванта которого больше, чем энергия ионизации атомов или молекул, из которых газ состоит, то есть вероятность, что после соударения кванта с атомом, атом ионизируется, то есть, нейтральный до соударения атом потеряет электрон и станет положительным ионом, а электрон удалится от атома и станет свободным. Он унесет с собой энергию, равную разности энергии кванта и энергии ионизации атома.

Такой процесс называется фотоионизацией в объеме газа или объемной фотоионизацией.

Если сравнивать уравнение Эйнштейна для фотоэффекта с уравнением для ионизации, видно, что для объемной фотоионизации энергия квантов света должна быть в несколько раз больше, чем для осуществления внешнего фотоэффекта с катода.

Направление распространения света от источника должно быть параллельным плоскости пластинки. При этом материал пластинки может быть любым и чистить поверхность нет необходимости. Любым может быть и знак заряда на электрометре. Воздух около пластинки ионизируется ультрафиолетовыми лучами, появляются положительные и отрицательные ионы, которые и обусловливают быстрое разряжение электрометра.

Ионизация газа рентгеновскими лучами по своей физической природе также является объемной фотоионизацией. Квант рентгеновского излучения имеет энергию, много большую энергии фотоионизации атома газа, и поэтому электрон, выбитый из атома, будет иметь также большую энергию. Сталкиваясь с атомами, электрон может ионизировать их. При этом он теряет свою энергию, но может произвести много ионизации, пока его энергия не станет меньшей I. Таким образом, один рентгеновский квант может стать источником целого ряда процессов, которые приведут к образованию многих пар ионов [1].

1.3 Ионизация и возбуждение атомов газа электронным ударом

Понимание сущности этого процесса стало возможным только после создания Резерфордом планетарной модели атома и усовершенствование этой модели Нильсом Бором. Каждый электрон в атоме может обладать только определенной величиной энергии и момента импульса. Вместо стационарных орбит Бора имеем дискретный набор энергетических уровней электрона в атоме.

Процесс возбуждения атома состоит в переходе электрона из состояния с более низким энергетическим уровнем в состояние с более высоким энергетическим уровнем. Для осуществления такого перехода электрону нужно сообщить энергию, равную разности величин энергий на этих энергетических уровнях: , здесь Еn - n-ый уровень энергии электрона в атоме, Еm - m-уровень., Аnm - величина минимальной энергии, которую нужно сообщить атому, чтобы он перешел с уровня "n" на уровень "m". Эту энергию атом может получить при столкновении с электроном, имеющим кинетическую энергию, большую или равную Аnm. Далее, атом некоторое, очень короткое время порядка 10-8 - 10-9 секунды, пребывает в этом возбужденном состоянии. По истечении этого среднего "времени жизни" атома в возбужденном состоянии атом "высвечивается", то есть испускает квант света зщnm. На рисунке 2 показано схема опыта, подтверждающего эти представления об уровнях энергии электрона в атоме.

Рис. 2. Схема получения спектра водорода

Если к стеклянной трубке Т, наполненной водородом при низком давлении, с впаянными в нее электродами А (анод) и К (катод) приложить электрическое напряжение достаточной величины, то трубка "зажжется", то есть будет испускать свет, а амперметр G покажет наличие электрического тока. На пути света, излучаемого трубкой, ставится спектральный прибор (СП) (призма), который разлагает его в спектр. В данном случае получается линейчатый спектр водорода. Этот спектр фиксируется фотопластинкой П и представляет собой набор линий (рис.3), каждая из которых соответствует определенной частоте излучения (н).

Рис.3. Спектр атома водорода

Эти линии расположены в определенном порядке и, зная частоту одной (первой) линии можно подсчитать частоту линии любого номера по формуле Бальмера: , где R - постоянная Ритдберга, , - волновое число, n1, n2=1,2,3

Формула Бальмера была получена экспериментально при исследовании спектра водорода.

Нильс Бор сумел связать этот результат с планетарной моделью атома Резерфорда. При этом формула Бальмера была выведена теоретически и постоянная Ридберга с хорошей точностью была представлена как функция других известных постоянных.

Заметим, что формула Бальмера справедлива не только для водорода, но и для всех водородоподобных атомов и ионов. Например, однозарядный ион гелия подобен водороду, только заряд ядра гелия в два раза больше заряда ядра водорода.

Дальнейший этап прямого экспериментального доказательства существования элементарного процесса: внешний электрон с энергией сталкивается с атомом и возбуждает его, то есть отдает свою кинетическую энергию электрону атома, а затем, возбужденный атом переходит в нормальное (невозбужденное) состояние, при этом он испускает квант света с энергией (высвечивается) - является знаменитый опыт Франка и Герца.

Рис.4. Схема опыта Франка и Герца

Замкнутый стеклянный баллон наполняется исследуемым газом при малом давлении. Накаливаемый катод К испускает электроны, которые ускоряются электрическим полем между сеткой С1 и катодом, так как на С1 подается положительный потенциал от источника V1,. Если энергия eV1 < зщ1 (зщ1 - энергия первого возбужденного состояния данного газа), то между катодом и первой сеткой электроны испытывают только упругие соударения с атомами. При этом их энергия почти не меняется, так как масса атома во много раз больше массы электрона. Между сетками С1 и С2 прикладывается небольшое ускоряющее напряжение, которое компенсирует потерю энергии при упругих соударениях.

Между сеткой С2 и анодом (коллектором) прикладывается задерживающее напряжение V3 величиной 1-2 вольта и это напряжение меньше, чем V1, то есть электроны, имеющие энергию eV1, преодолевают поле V3 и попадают на анод, создавая ток, регистрируемый гальванометром G. Напряжение V1 постепенно увеличиваем и снимаем зависимость тока I как функцию этого напряжения. Полученная зависимость представлена на рис.5.

Рис.5. Ток на коллекторе в опыте Франка и Герца.

Сначала ток растет, так как при увеличении V1 электрическое поле около нити все больше вытягивает электронов из электронного "облака", окружающего нагретый катод. Этот монотонный рост продолжается до тех пор, пока электроны совершают только упругие соударения с молекулами газа. Если же V1 станет равным и несколько превысит V0 - первый потенциал возбуждения атомов газа, то в пространстве между сетками С1 и С2 соударения электронов с атомами станут неупругими. При неупругом соударении электрон отдает атому энергию, равную eV0, то есть почти всю энергию, приобретенную от приложенного внешнего электрического поля. Поэтому он уже не может преодолеть задерживающий потенциал между сеткой С2 и анодом и не доходит до анода. Ток анода резко уменьшается.

При дальнейшем росте напряжения V1 неупругие столкновения продолжаются, но разность V1 - V0 становится больше задерживающего потенциала, и электроны ее начинают преодолевать, снова попадая на анод и увеличивая анодный ток.

Если в схему опыта добавить спектрограф, то мы увидим, что в момент падения тока I, газ начинает излучать линию, соответствующую первому потенциалу возбуждения данного газа.

Если электрон приобретет в электрическом поле энергию, достаточную для отрыва внешнего электрона атома, то такой отрыв (ионизация) может произойти, и тогда после столкновения атома с быстрым электроном появится положительно заряженный ион и новый электрон, то есть произойдет увеличение числа свободных (то есть не связанных внутри атома) электрических зарядов и проводимость газа увеличится. При определенных условиях этот процесс может быстро нарастать и образовать "электронную лавину" [1].

Мы кратко рассмотрели основные элементарные процессы, приводящие к образованию заряженных частиц в газоразрядном промежутке. Как только электрон получит энергию, достаточную, для того чтобы выбить из нейтрального атома электрон или присоединится к нейтральному атому, в разрядном промежутке начинает резко увеличиваться число заряженных частиц. В результате получается еще больше электронов, которые в свою очередь тоже получают энергию для ионизации газа. Увеличение числа заряженных частиц идет по экспоненциальному закону, происходит образование электронной лавины, которая движется к противоположному электроду. Как только волна этих электронов коснется противоположного электрода, произойдет пробой газа. Электрическим пробоем обычно называют превращение непроводящего вещества, в том числе и газа, в проводник в результате приложения к нему достаточно сильного электрического поля.

Как отмечается С. Брауном, существуют значительные различия в характере пробоя в газе, инициированного приложением постоянного и высокочастотного (ВЧ) электрических полей. В ВЧ разряде первичная ионизация, вызываемая колебательным движением электронов, является единственным процессом, поставляющим электроны. Поэтому, этот тип разряда является самым простым по механизму. Пробой газа под действием постоянного поля представляет собой явление более сложное, чем ВЧ пробой, поскольку электроны все время уносятся из разрядного промежутка приложенным полем. Вследствие этого необходимы дополнительные физические процессы, компенсирующие упомянутые потери электронов. В этом смысле пробой в постоянном поле является более общим случаем.

Необходимым условием для возникновения пробоя является наличие хотя бы одного свободного электрона. В природе свободные электроны всегда присутствуют. Так, в атмосфере на уровне моря концентрация свободных электронов равна ne ~ 103 см-3 что обусловлено космическими факторами (жесткое ультрафиолетовое и рентгеновское излучения, космические лучи в виде потоков быстрых элементарных частиц) и радиоактивным фоном Земли, создаваемым происходящими в ее недрах ядерными реакциями.

Отметим, что напряжение пробоя (или напряжение зажигания) для разных газов различна, так как у каждого газа своя энергия ионизации. Будем останавливаться пока только на определенных газах, такие как гелий, водород, неон, аргон. Что касается смесей газов, такие как воздух, то их пока рассматривать не будем.

Первичным и главным элементом процесса пробоя является электронная лавина, развивающаяся в газе под действием поля. Формула электронной лавины имеет вид: , I0 - это начальный ток фотоэлектронов с катода, б - первый коэффициент Таунсенда или коэффициент ударной ионизации, х - расстояние между электродами. Коэффициент б можно истолковать как число новых электронов, созданных одним, когда он проходит единичное расстояние в направлении поля. Основной вывод, который сделал Таунсенд, состоял в том, что электроны в газе, могу размножаться. Механизм такого размножения состоит в следующем:

1. Свободный электрон, двигаясь во внешнем электрическом поле, на пути свободного пробега приобретает дополнительную электрическую энергию eлE, равную или большую энергии ионизации атома eUi, где е - заряд электрона, а Ui - потенциал ионизации атома.

2. После столкновения этого (разогнанного) электрона с атомом есть вероятность его ионизовать.

3. До столкновения свободного электрона с атомом свободный заряд состоял из одного электрона. После столкновения свободный заряд состоит из двух электронов и одного положительного иона. Число свободных электронов увеличилось.

В этом и состоит механизм размножения. Если к моменту, когда лавина прошла расстояние х, число электронов в ней было n, а коэффициент ударной ионизации равен б, то при дальнейшем увеличении расстояния на dx, число вновь образовавшихся электронов будет dn = бndx. Интегрируя это равенство, получим число электронов в лавине при достижении анода: n = ead, где d - расстояние между электронами.

Зависимость между напряжением пробоя, давлением газа и расстоянием между электродами в различных газах наглядно видно из кривых Пашена, представленных на рисунке 6.

Рис.6. Экспериментальная зависимость Vt (pd)

В экспериментах можно фиксировать р или d, а вторую величину в произведении pd делать переменной. Рассмотрим физический смысл поведения Vt, согласно кривой Пашена, для двух случаев:

1) пусть d = const, тогда при малых давлениях р, когда велика длина свободного пробега электрона л, для увеличения эффективности процесса ионизации нужно высокое напряжение Vt; при больших давлениях р длина л мала и для набора электроном энергии, достаточной для эффективного процесса ионизации, также должно быть большое напряжение Vt;

2) если р = const, тогда при больших d должно быть большое напряжение Vt, чтобы обеспечить достаточно большую напряженность поля при малых расстояниях d должно быть высокое напряжение Vt, чтобы электронные лавины успевали развиваться на коротких расстояниях. Следует подчеркнуть, что закон Пашена для напряжения пробоя Vt, справедлив только для разрядов с умеренными значениями параметров р и d, когда определяющим элементом физического механизма разряда типа тлеющего являются электронные лавины [2].

§2. ВАХ ВЧ-разряда

Наиболее общей, макроскопической характеристикой ВЧ разряда является его вольт-амперная характеристика (ВАХ). Вместе с тем, ВАХ содержит достаточно много информации о разряде как о физическом явлении в целом, так и о параметрах ПСПЗ и плазмы ВЧЕР в случаях определенных режимов последнего, рассматриваемых ниже.

Отметим ряд информативных моментов, получаемых при анализе экспериментальных ВАХ:

1) Она определяет диапазон изменения ВЧ напряжения и тока в конкретных условиях эксперимента;

2) Качественный ход ВАХ отражает изменение физических условий в разряде, переходы между его различными режимами;

3) Наблюдаются области неустойчивости параметров разряда, например, скачок параметров при переходе из б - разряда в г - разряд;

4) При дополнительном измерении сдвига фаз между током и напряжением можно измерять вложенную в разряд мощность в каждой точке ВАХ;

5) Важнейшим моментом в исследованиях является выбор рабочей точки на ВАХ, например, при излучении альфа или гамма разрядов, нормального или аномального режимов ЕВЧР;

6) С помощью сравнения экспериментальной и расчетной по конкретной физической модели разряда ВАХ можно судить о правильности модельных представлений;

7) Разработан ВАХ - метод диагностики ВЧЕР, основанный на получении семейства ВАХ с разными межэлектродными расстояниями и использовании обоснованной эквивалентной электрической схемы разряда, который позволяет определить целый ряд параметров приэлектродных слоев и газоразрядной плазмы [2].

Глава 2. Экспериментальная установка

В качестве источника ВЧ мощности использовался ВЧ генератор, работающий в диапазоне частот 1-15 МГц и имеющий максимальную мощность на выходе в непрерывном режиме порядка 0,5 кВт.

Напряжение высокой частоты подается на газоразрядную трубку с выходного каскада усилителя мощности (УМ), собранного на электронной лампе типа ГУ-80. На управляющую сетку УМ напряжение подается от генератора промышленного изготовления ГЗ-41. Колебательный контур в анодной цепи УМ представлен катушкой с переменной индуктивностью, а емкостью является распределенная емкость этого соленоида по отношению к экрану блока, в котором она расположена. Изменение величины индуктивности осуществлялось ступенями при смене катушек, имеющих разное число витков.

Измерения проводились, когда с помощью лимба плавного изменения частоты задающего генератора достигался резонанс, и выходное напряжение достигало своего максимума. Таким же образом, можно было в широких пределах изменять величину обратной связи между задающим генератором и выходным контуром УМ. Это позволяло достигнуть "максимума максиморум", если появлялась такая необходимость. Накал лампы ГУ-80 - это специальный блок, представляющий собой электронный стабилизатор постоянного тока на 10 А. Осуществлялась электронная стабилизация величины выходного напряжения высокой частоты. Это давало возможность измерить цифровым вольтметром величину ВЧ напряжения с точностью до нескольких вольт. Без такой стабилизации показания вольтметра хаотически изменялись бы, в связи с изменением напряжения электрической сети.

Еще одним и очень важным параметром УМ является его выходная мощность, которая могла достигать величины 500 - 750 Вт. При этом необходимо было следить за графитовым анодом ГУ-80, чтобы он не перегрелся.

В блок-схему экспериментальной установки входят высокочастотный генератор (ВЧГ), согласующее устройство (СУ), газоразрядная трубка (ГТ), заполненная неоном при давлении 0,5 Торр, электростатические вольтметры типа С-96 и С-50, для измерения подводимого к электродам трубки ВЧ напряжения, безиндуктивное сопротивление () в цепи заземленного электрода. Параллельно к сопротивлению подключен осциллограф АСК-1021 для измерения разрядного ВЧ тока и получения осциллограмм разрядного тока.

Все блоки и элементы экспериментальной установки выведены медными шинами на "землю". Проводники, по которым шло ВЧ напряжение, подключенные к диагностическим системам установки, имеют двойную экранировку.

В работе использовались газоразрядные трубки разного диаметра, с открытыми и стеклованными электродами для устранения распыления материала электродов. Конструкция разрядных трубок представлена на рисунке 7 [3].

Рис 7. Газоразрядная трубка

Рис.8. Принципиальная схема установки.

Двухполупериодный выпрямитель;

Др - дроссель;

УИП - универсальный источник питания;

Г3-41 - задающий генератор;

ЛАТР - лабораторный автотрансформатор;

Г Т - газоразрядная трубка;

С-96 - вольтметр электростатической системы;

ГУ-80 - генераторный пентод;

Ag1006 - немецкая кварцевая лампа;

R - сопротивление;

С-емкость.

§1. Метрические характеристики установки

Частотный диапазон

150 кГц - 30 МГц

Максимальная мощность

до 750 Вт

ВЧ напряжение

до 15 кВ

Вывод

Познакомились с экспериментальной установкой по изучению емкостного высокочастотного разряда. Изучили основные элементы, входящие в установку. Освоили принцип работы ВЧ генератора. Познакомились с ЕВЧР низкого давления и получили ВАХ, которая содержит достаточно много информации о разряде, как о физическом явлении в целом, так и о параметрах приэлектродных слоев пространственного заряда и плазмы высокочастотного емкостного разряда.

Список литературы

1. Методическое пособие "Лабораторный практикум по газовому разряду, Определение давления и рода газа в газоразрядной трубке". Доц. Жуков А.А., Круглов М.С.

2. Учебное пособие "Физические процессы в плазме ЕВЧР низкого давления" Жуков А.А., Круглов М.С., И.Н. Егоршин. Хабаровск 2012 г. изд. ДВГГУ, 128 стр.

3. Методическое пособие "Лабораторный практикум по газовому разряду, Знакомство с физической лабораторией газового разряда". Доц. Жуков А.А., Круглов М.С.

Размещено на Allbest.ru

...

Подобные документы

  • Емкостной высокочастотный разряд: общие сведения, типы, способы возбуждения, построение простейшей модели, формы существования. Краткая теория метода зондов Ленгмюра. Система уравнений для определения параметров разряда. Измерение разрядного тока.

    дипломная работа [2,6 M], добавлен 30.04.2011

  • Физика явлений, происходящих в газовых разрядах с непрерывным и импульсным подводом электрической энергии, как основа лазерных технологий. Виды, свойства и характеристики разрядов. Разряд униполярного пробоя газа, его вольт-амперные характеристики.

    дипломная работа [1,9 M], добавлен 25.02.2013

  • Коронный разряд как явление, связанное с ионизацией воздуха в электрическом поле с высокой напряженностью. Положительный тлеющий коронный разряд. Электрическая очистка газов. Счетчики элементарных частиц. Мокрые, сухие, вертикальные электрофильтры.

    статья [304,4 K], добавлен 12.06.2009

  • Тлеющий газовый разряд как один из видов стационарного самостоятельного электрического разряда в газах. Применение его как источника света в неоновых лампах, газосветных трубках и плазменных экранах. Создание квантовых источника света, газовых лазеров.

    презентация [437,2 K], добавлен 13.01.2015

  • Электрический разряд в газах. Ионизация газов. Механизм электропроводности газов. Несамостоятельный газовый разряд. Самостоятельный газовый разряд. Различные типы самостоятельного разряда и их техническое применение.

    реферат [22,1 K], добавлен 17.05.2006

  • Изучение тлеющего газового разряда как одного из видов стационарного самостоятельного электрического разряда в газах. Создание квантовых источников света в люминесцентных лампах. Формирование тлеющего газового разряда при низком давлении газа, малом токе.

    презентация [437,2 K], добавлен 13.04.2015

  • Условия возникновения электрического разряда в газах. Принцип ионизации газов. Механизм электропроводности газов. Несамостоятельный газовый разряд. Самостоятельный газовый разряд. Различные типы самостоятельного разряда и их техническое применние.

    реферат [32,3 K], добавлен 21.05.2008

  • Характеристики тлеющего разряда, процессы, обеспечивающие его существование. Картина свечения. Объяснение явлений тлеющего разряда с точки зрения элементарных процессов. Вольт-амперная характеристика разряда между электродами. Процессы в атомарных газах.

    реферат [2,8 M], добавлен 03.02.2016

  • Электрический пробой газов и диэлектриков. Вольт-секундные характеристики изоляции. Разработка импульсного генератора высоких напряжений. Моделирование и построение математической модели, позволяющей проводить расчет электрического разряда в жидкости.

    дипломная работа [3,4 M], добавлен 26.11.2011

  • Коронный разряд, электрическая корона, разновидность тлеющего разряда; возникает при резко выраженной неоднородности электрического поля вблизи одного или обоих электродов. Подобные поля формируются у электродов с очень большой кривизной поверхности.

    лекция [18,9 K], добавлен 21.12.2004

Работы в архивах красиво оформлены согласно требованиям ВУЗов и содержат рисунки, диаграммы, формулы и т.д.
PPT, PPTX и PDF-файлы представлены только в архивах.
Рекомендуем скачать работу.