Коливання фізичного маятника та визначення прискорення сили земного тяжіння

Размещено на http://www.allbest.ru

Размещено на http://www.allbest.ru

Мета роботи: вивчити коливання фізичного маятника та визначити прискорення сили земного тяжіння.

Прилади і матеріали: фізичний маятник, секундомір, лінійка.

Теоретичні відомості.

Багато фізичних питань зводяться до дослідження поведінки системи при її відхиленнях від положення рівноваги. Якщо при цьому виникають сили, які намагаються повернути систему в початкове положення, то система буде здійснювати коливання.

Коливанням називається рух, який характеризується певним ступенем повторювання.

Надалі ми будемо припускати, що система здійснює одновимІрні коливання. Якщо f(x) - сила, яка діє на коливну систему в точках з координатою х, то для знаходження закону руху х = х(t) потрібно розв'язати рівняння руху (II закон Ньютона)

, (1)

де т - маса коливної системи.

Однак, навіть у найпростішому випадку одновимірного руху залежність сили від відстані, як правило, досить складна. Тому при розв'язуванні рівняння (1) виникають значні труднощі. Якщо ж розв'язок отримано, то він може бути настільки складним, що його дуже важко проаналізувати. У випадку, якщо повертаюча сила пропорційна зміщенню тіла від положення рівноваги (квазіппужна сила):

. (2)

Розв'язання рівняння (1) значно спрощується.

Оскільки сила, яка повертає систему в початкове положення, пропорційна зміщенню, то рівняння називається лінійним. Враховуючи (2), рівняння (1) може бути записане в такому вигляді:

. (3)

Рівняння (3) називається диференціальним рівнянням гармонічних коливань. Будемо шукати розв'язок рівняння (3) у вигляді:

. (4а)

Продиференціюємо цей розв'язок двічі за часом:

(4б)

Підставимо вирази (4a) і (46) в рівняння (3):

,

.

Таким чином, наш передбачуваний розв'язок задовольняє рівнянню руху при довільних t, якщо:

.

.

Таким чином, рівняння гармонічних коливань може бути подано в вигляді:

,

або:

. (5)

Графік цієї функції зображено на рис. 1.

Рух, при якому фізичні величини змінюються за законом косинуса чи синуса, називається гармонічним.

Максимальне відхилення точки від положення рівноваги А називається амплітудою коливань, а аргумент косинуса (чи синуса) - фазою коливання. Величина , яка називається “початковою фазою» показує відставання чи випередження, з яким досягається максимальне зміщення А по відношенню до моменту часу, t = 0.

Рис. 1

Зауважимо, що величина не впливає на форму кривої x(t), а залежить лише від вибору початку відліку часу t.

Періодом Т коливань називається час, за який здійснюється одне повне коливання. Частота f визначається як число повних коливань в 1 секунду. Частоту, як правило, вимірюють в герцах (Гц). Очевидно:

.

Оскільки рух тіла, що коливається, повторюється з періодом, рівним Т, в момент часу t=T тіло повинно знаходитися в тій самій точці та рухатися в тому самому напрямку, що і в момент часу t= 0. А оскільки синус та косинус - це функції, які змінюються з періодом 2 рад, то з (5) ми маємо:

,

звідки:

.

Величину називають власною циклічною частотою коливань. Вона визначає кількість коливань, які здійснює точка за час секунд. Вираз (5), таким чином, можна записати у вигляді:

,

або:

(6)

Розглянемо малі коливання фізичного маятника. Фізичним маятником називається тверде тіло, яке може коливатися навколо нерухомої горизонтальної осі, що не проходить через центр мас тіла. Точка її перетину N з вертикальною площиною, яка проходить через центр мас маятника, називається точкою підвісу маятника (рис. 2). Положення тіла в кожен момент часу можна охарактеризувати кутом а відхилення його від положення рівноваги.

Відстань від центра мас до осі дорівнює а. При повороті тіла від положення рівноваги на кут а виникає повертаючий момент сил тяжіння, який дорівнює:

,

де: т - маса тіла, d - плече сили mg.

Рис. 2

При коливаннях тільки цей момент буде діяти на тіло. Отже, другий закон динаміки для обертального руху:

, (7)

прийме вигляд:

, (8)

де: J -- момент інерції тіла відносно горизонтальної осі, яка проходить через точку N, перпендикулярно до площини малюнка.

При малих кутах відхилення , тоді:

,

рівняння (9) по вигляду співпадає з рівнянням (3). Отже, коливання маятника є гармонійними з частотою:

Період коливань фізичного маятника:

.

Якщо період коливань не залежить від амплітуди, то такі коливання називаються ізохронними. З рівняння (10) випливає, що малі коливання фізичного маятника Ізохронні.

Частинним випадком фізичного маятника є математичний маятник. Це -маятник, вся маса якого зосереджена в одній точці - у центрі мас маятника С. Прикладом математичного маятника може бути кулька, яка підвішена на довгій нерозтяжній і невагомій нитці. Для математичного маятника:

, ,

де: - довжина маятника, і, таким чином, формулу (11) можна записати:

. (12)

Порівнюючи (12) та (11), робимо висновок, що фізичний маятник коливається так, як математичний маятник довжиною:

, (ІЗ)

яка називається зведеною довжиною фізичного маятника.

Відкладемо від точки N вздовж NC відрізок NN', довжина якого дорівнює зведеній довжині фізичного маятника. Точка N' називається центром хитань. Центр хитань можна визначити як математичну точку, в якій треба зосередити всю масу фізичного маятника, щоб період його коливань залишився без змін. За теоремою Штейнера:

,

де: -- момент інерції маятника відносно паралельної осі, яка проходить через центр мас С.

Підставивши цей вираз в (13), маємо:

. (14)

Звідси випливає:

1) L>а, тобто, точка підвісу N та центр хитань N' знаходяться по різні боки від центра мас С;

2) усім точкам підвісу, які знаходяться на однакових відстанях від центра мас, відповідає одна зведена довжина L, а отже, один і той же період коливань Г.

Точка підвісу та центр хитань виявляються взаємними або спряженими точками в такому розумінні.

Якщо маятник підвісити за центр хитань N', то його період не зміниться, а колишня точка підвісу N стане новим центром хитань. Для доведення цього позначимо через а' довжину відрізка N'C та припустимо, що маятник підвісили за точку N'. Тоді аналогічно (14) його зведена довжина дорівнює:

. (15)

Але:

,

або згідно (14):

.

Підставивши це значення в (15), одержимо:

.

Таким чином, , тобто зведена довжина, а також період коливань фізичного маятника лишились без змін.

Якщо відома довжина L, то визначивши період коливань фізичного маятника за допомогою секундоміра, можна визначити величину прискорення вільного падіння g в даному місці. З (11) та з врахуванням (13) одержимо:

.

Відмітимо, що таким методом були проведені найбільш точні виміри сили тяжіння та визначені її зміни в різних точках земної поверхні.

За допомогою таких вимірів g визначають місцеві зміни густини земної кори та на цій основі роблять висновок про породи, які залягають на глибині (гравітаційна розвідка копалин).

Хід роботи.

Існують різноманітні конструкції оборотного маятника. На рис. 3 показана одна з них, яка використовується в роботі. Маятник складається з стального стержня, довжина якого більше метра. На стержні жорстко закріплені опорні стальні призми N, N' та стальна чечевиця 5, яка знаходиться між ними. Друга стальна чечевиця D знаходиться на одному з кінців стержня, вона може рухатися вздовж стержня і закріплюватися в потрібному положенні.

Рис. 3

Прискорення сили тяжіння за допомогою такого фізичного маятника можна визначити наступним способом. При зміщенні чечевиці D необхідно домогтись співпадання періодів коливань навколо точок підвісу N та Nt (для чого необхідно перевернути маятник). Призми та N' закріплені асиметрично відносно центра мас С. Тому при спів-паданні періодів коливань відстань між ними дає зведену довжину маятника L, яка дорівнює відстані між призмами:

Вимірявши L, період коливань Т можна Рис. 3 розрахувати за формулою (16).

1. Провести не менше 3 серій дослідів по визначенню g-.

2. Виміряти період коливань в кожній серії дослідів не менше 5 разів, визначаючи кожний раз час 40…50 коливань.

3. Вимірявши L, визначити g за формулою (16).

Обробка результатів експерименту та їх аналіз.

1. Розрахувати абсолютну та відносну похибки вимірювань g.

2. Порівняти одержані результати з табличними даними та проаналізувати їх.

Додаткове завдання.

1. Дослідити залежність періоду коливань Т від величини а (див. рис. 2), побудувати та проаналізувати графік .

2. Користуючись теоремою Штейнера, довести співвідношення (див. рис. 3).

Контрольні запитання.

1. Які коливання називаються гармонічними?

2. Вивести вираз для періоду коливань фізичного та математичного маятників.

3. Характеристики коливального руху (амплітуда, частота, період, фаза).

4. Ізохронні коливання та умови Їх спостереження.

Згідно виконання роботи занесемо данні в таблицю:

Табл. 1

, ,

, ,

, .

,

.

,

,

.

.

,

.

,

.

одновимірний фізичний маятник абсолютний

Висновок

На даній роботі ми освоїли один із способів вимірювання сили тяжіння, розібралися з коливаннями фізичного маятника, а саме набули знань по вимірюванню періоду коливань.

Размещено на Allbest.ru