Атомные электростанции

Размещено на http://www.allbest.ru/

Содержание

Введение

1. Классификация атомных электростанций

2. Ядерный реактор. Типы ядерных реакторов

3. Работа основного технологического оборудования АЭС

4. Ядерные реакции. Термоядерный синтез

5. Атомная энергетика и окружающая среда

Заключение

Список используемой литературы



Введение

Во второй половине 40-х гг. советские учёные приступили к разработке первых проектов мирного использования атомной энергии, генеральным направлением которого сразу же стала электроэнергетика.

Первая в мире промышленная атомная электростанция мощностью 5 МВт была запущена 27 июня 1954 года в СССР, в городе Обнинск, расположенном в Калужской области.

Современная цивилизация немыслима без электрической энергии. Выработка и использование электричества увеличивается с каждым годом. Энергия, выделяющаяся в ядерных реакциях, в миллионы раз выше, чем та, которую дают обычные химические реакции (например, реакция горения), так что теплотворная способность ядерного топлива оказывается неизмеримо большей, чем обычного топлива. Главный принцип работы атомной электростанции - использование ядерного топлива для выработки электроэнергии.

Данный проект посвящен теме «Атомные электростанции». Актуальность данной темы обусловлена повышением интереса современной науки к атомной энергетике в связи с увеличением потребностей человечества в энергии. Целью работы является изучение принципов работы АЭС, оборудования, используемого на АЭС, механизмов протекания ядерных реакций, а также методов обеспечения безопасности атомных установок. В работе представлены: важнейшая классификация атомных установок, строение и принцип действия ядерного реактора, термодинамические циклы паротурбинной установки и методы повышения её КПД, а также примеры ядерных реакций и реакций термоядерного синтеза.



1. Классификация атомных электростанций

атомный электростанция ядерный энергетика

Атомные электростанции подразделяются по следующим параметрам:

1. Количество контуров.

2. Тип реакторов. Реакторы подразделяются на реакторы на тепловых и быстрых нейтронах.

3. Тип турбин: на насыщенном или перегретом водяном паре.

4. Тип теплоносителя - газовый, водяной, жидкометаллический.

5. Конструктивные особенности реактора, например реакторы канального типа или реакторы корпусного типа.

6. Тип замедлителя: графитовый или тяжеловодный.

Важнейшей классификацией атомных электростанций является классификация по числу контуров. Число контуров выбирают с учетом требований обеспечения безопасной работы блока при всех возможных аварийных ситуациях. Увеличение числа контуров связано с появлением дополнительных потерь в цикле и соответственно уменьшением КПД АЭС.

Работа АЭС основана на преобразовании энергии, полученной в ходе ядерной реакции, в электрическую энергию. Это преобразование происходит в несколько стадий.

В системе любой АЭС различают теплоноситель и рабочее тело. Как известно, на работающих станциях процесс преобразования энергии источника в тепловую происходит непрерывно и в случае прекращения теплоотвода произойдет неизбежный перегрев установки. Следовательно, наряду с источником необходим потребитель тепловой энергии, который будет забирать тепло и либо преобразовывать его в другие формы энергии либо передавать его в другие системы. Передача тепла от источника к потребителю осуществляется с помощью теплоносителя, т.е. назначение теплоносителя -- отвод теплоты, которая выделяется в реакторе. Большое распространение в энергетических реакторах получила вода, которая за счет большой теплоемкости не требует больших расходов, но требует повышенного давления. Среда, которая преобразует тепловую энергию в механическую, т.е. совершает работу, является рабочим телом. Рабочим телом на АЭС является водяной пар. Требования к чистоте рабочего тела, поступающего на турбину и теплоносителя, который всегда радиоактивен, очень высоки, поэтому для них необходимы замкнутые контуры. Если контуры теплоносителя и рабочего тела не разделены, АЭС называют одноконтурной. В реакторе происходит парообразование, пар направляется в турбину, где производит работу, превращаемую в генераторе в электроэнергию. После конденсации всего пара в конденсаторе конденсат насосом подается снова в реактор. Такие реакторы работают с принудительной циркуляцией теплоносителя, для чего устанавливают главный циркуляционный насос. Таким образом, контур теплоносителя является одновременно и контуром рабочего тела. В одноконтурных схемах все оборудование работает в радиационно-активных условиях, что осложняет его ремонт.

Рис. 1 Тепловая схема АЭС: а - одноконтурная; б - двухконтурная; в - трехконтурная; 1 - реактор; 2 - турбина; 3- турбогенератор; 4- конденсационная установка; 5- конденсатный насос; б - система регенеративного подогрева питательной воды; 7 - питательный насос; 8 - парогенератор; 9 - циркуляционный насос контура реактора; 10 - циркуляционный насос промежуточного контура



Если контуры теплоносителя и рабочего тела разделены, то АЭС называют двухконтурной. Соответственно контур теплоносителя называют первым, а контур рабочего тела -- вторым. На двухконтурной станции обязателен парогенератор, который разделяет первый и второй контуры. В таких схемах радиоактивным является только контур реактора, в котором теплоноситель прокачивается через парогенератор, в котором отдает тепло рабочему телу второго контура, не соприкасаясь с ним, и циркуляционном насосом подается обратно в реактор. Второй контур включает оборудование, которое работает при отсутствии радиационной активности -- это упрощает ремонт оборудования. Пар из парогенератора поступает на турбину, затем в конденсатор и насосом возвращается в парогенератор. Передача теплоты в парогенераторе требует перепада температур между теплоносителем и рабочим телом. Для водного теплоносителя это означает, что в первом контуре должно быть давление выше, чем во втором.

Если на АЭС в качестве теплоносителя используется не вода, а например, такой теплоноситель, как жидкий натрий, то для нормальной работы станции необходимо создание дополнительного, промежуточного контура. В процессе эксплуатации возможно возникновение неплотностей на отдельных участках парогенератора из-за разности давлений первого и второго контуров. Таким образом, может возникнуть перетечка теплоносителя, приводящая к радиоактивному загрязнению второго контура. Так как жидкий натрий интенсивно взаимодействует с паром и водой, то существует опасность выброса радиоактивных веществ в обслуживаемые помещения. Поэтому создают дополнительный, промежуточный контур для того, чтобы даже в аварийных ситуациях можно было избежать контакта радиоактивного натрия с водой или водяным паром. Такую АЭС называют трехконтурной.

Радиоактивный жидкометаллический теплоноситель насосом прокачивается через реактор и промежуточный теплообменник, в котором отдает теплоту нерадиоактивному жидкометаллическому теплоносителю. Последний прокачивается через парогенератор по системе, образующей промежуточный контур. Давление в промежуточном контуре поддерживается более высоким, чем в первом. Поэтому перетечка радиоактивного натрия из первого контура в промежуточный невозможна. В связи с этим при возникновении неплотности между промежуточным и вторым контурами контакт воды или пара будет только с нерадиоактивным натрием.

2. Ядерный реактор и его типы

Сердце каждой АЭС -- это ядерный реактор, устройство, в котором протекает управляемая цепная ядерная реакция. В качестве ядерного топлива в настоящее время могут использоваться изотопы урана - U235 и U238, а также Pu239. Деление ядер происходит под действием нейтронов с определенной энергией (величина этой энергии должна лежать в определенном диапазоне: более медленная или более быстрая частица просто оттолкнется от ядра, не проникнув в него). Выделяют два вида нейтронов: быстрые и медленные. Нейтроны разных видов по-разному влияют на ядра делящихся элементов.

В ядерных реакторах на тепловых нейтронах в качестве ядерного топлива используется изотоп урана U235, деление которого происходит только в том случае, если нейтроны замедлены в 3-4 раза по сравнению с быстрыми. Поэтому, для контроля цепной реакции в реакторах используют материалы, в которых нейтроны теряют часть энергии. Такие материалы, снижающие скорость нейтронов, называются замедлителями ядерных реакций. Хорошие замедлители нейтронов - графит, обычная и тяжелая вода, соединения бериллия.

Ядерный реактор состоит из активной зоны и отражателя. Активная зона содержит замедлитель и ядерное топливо, которое находится в топливных элементах, называемых твэлами. Сквозь активную зону реактора протекает теплоноситель. Как правило, это обычная вода, но также может использоваться жидкий графит и тяжелая вода. Реактор запускается, когда из его активной зоны извлекаются стержни, поглощающие нейтроны.

Рис. 2 Схематическое устройство реактора на тепловых нейтронах: 1 -- управляющий стержень; 2 -- радиационная защита; 3 -- теплоизоляция; 4 -- замедлитель; 5 -- ядерное топливо; 6 -- теплоноситель

В настоящее время существует два типа ядерных реакторов ВВЭР (водо-водяной энергетический реактор) и РБМК (реактор большой мощности канальный). Отличие в том, что РБМК -- кипящий реактор, а ВВЭР использует воду под давлением в 120 атмосфер.

ТВЭЛ -- тепловыделяющий элемент. Это стержни в циркониевой оболочке, внутри которых расположены таблетки из диоксида урана.

В реакторах на быстрых нейтронах в качестве ядерного топлива используются изотоп урана U238 и плутония Pu239. Такие реакторы сильно отличаются от реакторов всех остальных типов. Его основное назначение - обеспечение расширенного воспроизводства делящегося плутония из U238 с целью сжигания всего или значительной части природного урана, а также имеющихся запасов обедненного урана. При развитии энергетики реакторов на быстрых нейтронах может быть решена задача самообеспечения ядерной энергетики топливом.

Прежде всего, в реакторе на быстрых нейтронах нет замедлителя. В связи с этим в качестве топлива используется не U235, а Pu239 и U238, которые могут делиться от быстрых нейтронов. Плутоний необходим для обеспечения достаточной плотности нейтронного потока, которую не может обеспечить один U238. Тепловыделение реактора на быстрых нейтронах в десять-пятнадцать раз превосходит тепловыделение реакторов на медленных нейтронах, в связи с чем вместо воды (которая просто не справится с таким объемом энергии для передачи) используется расплав натрия (его температура на входе - 370 градусов, а на выходе - 550). Поэтому для нормальной работы АЭС с реактором на быстрых нейтронах необходим третий контур. При работе такого реактора происходит очень интенсивное выделение нейтронов, которые поглощаются слоем U238, расположенного вокруг активной зоны. При этом уран превращается в Pu239, который, в свою очередь, может использоваться в реакторе как делящийся элемент.

В настоящее время реакторы на быстрых нейтронах широкого распространения не получили, в основном из-за сложности конструкции и проблемы получения достаточно устойчивых материалов для конструкционных деталей. Считается, что в будущем такие реакторы получат широкое распространение.

3. Работа основного технологического оборудования АЭС

Основное технологическое оборудование АЭС представлено на рис.1.

Циркулируя через активную зону реактора и омывая твэлы, теплоноситель получает тепло. Эта циркуляция осуществляется главным циркуляционным насосом. Однофазность теплоносителя вызывает необходимость включения в состав оборудования АЭС компенсатор объема (давления), задачу которого в одноконтурной АЭС выполняет барабан-сепаратор. Обязательным агрегатом двухконтурной и трехконтурной АЭС является парогенератор. Проходя внутри теплообменных трубок парогенератора, теплоноситель первого контура отдает тепло воде второго контура, которая превращается в пар. Пар направляется в паровую турбину, устройство, предназначенное для преобразования тепловой энергии в механическую. Принцип действия любой турбины схож с принципом действия ветряной мельницы. Пар в турбине вращает лопатки, распложенные по кругу на роторе. Ротор турбины жестко связан с ротором генератора, который вырабатывает электрический ток. Параметры турбины и ее конструктивная схема различаются - для водного теплоносителя это турбина насыщенного пара среднего давления, для жидкометаллического - турбина перегретого пара высокого давления. В турбине пар, адиабатно расширяясь, совершает работу. Оттуда отработавший пар направляется в конденсатор. Конденсатор играет двоякую роль в установке: во-первых, он имеет паровое и водяное пространства, разделенные поверхностью, через которую происходит теплообмен между отработавшим паром и охлаждающей водой. Поэтому конденсат пара может быть использован в качестве идеальной воды, не содержащей растворенных солей. Во-вторых, в конденсаторе вследствие резкого уменьшения удельного объема пара при его превращении в капельножидкое состояние наступает вакуум, который будучи поддерживаемым в течение всего времени работы установки, позволяет пару расширяться в турбине еще на одну атмосферу и совершать за счет этого дополнительную работу.

Полученный конденсат непрерывно засасывается насосом из конденсатора, сжимается и вновь направляется в парообразующий аппарат - реактор или парогенератор.

Таким образом, технологический процесс производства электроэнергии на АЭС включает в себя: повышение температуры конденсата до температуры насыщения и получение из него пара, расширение пара в турбине со снижением давления и температуры от начального значения перед турбиной до значения, отвечающего вакууму в конденсаторе. Таким образом, реакторную установку можно представить в виде тепловой машины, в которой осуществляется некий термодинамический цикл. Теоретическим циклом современной паросиловой установки является цикл Ренкина.

Линия К на диаграммах является разделительной: при соответствующих параметрах для всех точек, лежащих на диаграмме выше этой линии, существует только пар, ниже - паро-водная смесь.

Влажный пар в конденсаторе полностью конденсируется по изобаре p2=const (линия 2 - 3). Затем вода сжимается насосом от давления P2 до давления P1, этот адиабатный процесс изображен в T-S-диаграмме вертикальным отрезком 3-4.

Малая величина отрезка адиабаты 3-4 свидетельствует о малой работе, затрачиваемой насосом на сжатие воды. Малая величина работы сжатия по сравнению с величиной работы, производимой водяным паром в процессе расширения 1-2, является важным преимуществом цикла Ренкина.

Из насоса вода под давлением P2 поступает в парогенератор, где к ней в изобарно (процессе 4-5 P1=const) подводится тепло. Вначале вода в парогенераторе нагревается до кипения (участок 4-5 изобары P1=const) а затем, по достижении температуры кипения, происходит процесс парообразования (участок 5-6 изобары P1=const). На участке 6-1 происходит перегрев пара в парогенераторе, после чего пар поступает в турбину. Процесс расширения в турбине изображается адиабатой 1-2.Отработанный влажный пар поступает в конденсатор, и цикл замыкается.

Эффективность преобразования теплоты в работу в обратимом цикле характеризуется термическим КПД, определяемым формулой:

? = lц / q1



где lц - работа цикла, q1 - подводимая теплота.

В данном цикле работа цикла lц является разностью работ - полученной в турбине lт и затраченной в насосе lн.

Поэтому выражение для термического КПД цикла примет вид:

? = lт - lн / q1

Все процессы, составляющие цикл паротурбинной установки, происходят в потоке вещества. Поэтому при анализе их следует применять уравнение первого закона термодинамики для потока:

q1 = i2 - i1 + w22 / 2 - w12/2 + lтех

Работы турбины и насоса рассматриваем как техническую работу lтех. В этом случае работа процесса адиабатного расширения пара в турбине при условии равенства кинетической энергии его на входе и выходе из турбины равна:

lт = i2 - i1

При том же условии абсолютная величина работы адиабатного процесса сжатия воды в насосе составит:

lн = i3 - i2

Тогда термический КПД цикла Ренкина может быть представлен как:

? =[( i2 - i1) - (i3 - i2)]/( i1 - i3)



Удельная работа насоса по абсолютной величине составляет обычно менее 3-4 % от работы турбины, поэтому иногда в расчётах этой работой пренебрегают.

ii - это величины энтальпии воды и пара в соответствующих точках цикла, они могут быть найдены или с помощью соответствующих таблиц.

Возможность повышения термического КПД цикла Ренкина за счет увеличения начального давления пара ограничивается требованием не превысить предельного значения влажности пара в конце расширения в турбине по условию безопасности ее работы. Этого можно избежать, изменив конфигурацию цикла введением вторичного перегрева пара при некотором промежуточном давлении. Для этого используется двух ступенчатая турбина, состоящая из цилиндра высокого давления и нескольких цилиндров низкого давления. Так называемый перегрев пара происходит в специальном элементе установки - пароперегревателе, где пар нагревается до температуры, превышающей температуру насыщения при данном давлении P1. В этом случае средняя температура подвода тепла увеличивается по сравнению с температурой подвода тепла в цикле без перегрева и, следовательно, термический КПД цикла возрастает. Цикл Ренкина с перегревом пара является основным циклом теплосиловых установок, применяемых в современной теплоэнергетике.

Рис. 3 Цикл Ренкина с вторичным перегревом пара в T-S диаграмме

Пар из парогенератора направляется в цилиндр высокого давления (ЦВД), часть пара отбирается для перегрева. Расширяясь в цилиндре высокого давления (процесс на диаграмме 1-a), пар совершает работу. После ЦВД пар направляется в пароперегреватель, где за счет охлаждения отобранной в начале части пара, осушается и нагревается до более высокой температуры, (но уже при более низком давлении, процесс а-b на диаграмме) и поступает в цилиндры низкого давления турбины (ЦНД). В ЦНД пар расширяясь, снова совершает работу (процесс b-2 на диаграмме) и поступает в конденсатор. Остальные процессы соответствуют процессам в рассмотренном выше цикле Ренкина. КПД цикла с промежуточным перегревом пара определяется по формуле:

? = (lЧВД + lЧНД - lН ) / q1 = ((i1 - ia ) + (ib - i2) - (i3 - i2)) / ((i1 - i3 ) + (ib - ia )

В зависимости от выбора давления, при котором производится вторичный перегрев пара, КПД цикла с вторичным перегревом может быть большим или меньшим, чем КПД цикла без вторичного перегрева. Действительно, цикл со вторичным перегревом пара можно представить как совокупность двух циклов - исходного цикла 1-с-2ґ-3-1 и дополнительного a-b-2-c-a. Поскольку оба цикла имеют одинаковую температуру отвода теплоты T2, то суммарный цикл будет иметь термический КПД выше, чем у исходного, при условии, что средняя температура Tср подвода теплоты в дополнительном цикле будет выше, чем в исходном. В свою очередь средняя температура подвода теплоты в дополнительном цикле зависит от температуры начала вторичного перегрева, которая определяется давлением, при котором этот перегрев происходит. При уменьшении давления и, соответственно, температуры уменьшается средняя температура подвода теплоты в дополнительном цикле, но увеличивается работа, получаемая в этом цикле, и ее вклад в суммарную работу сложного цикла. Из-за противоположного влияния этих двух факторов существует оптимальное значение температуры начала вторичного перегрева пара, при которой обеспечивается максимальный прирост термического КПД цикла с промежуточным перегревом пара. Применение вторичного перегрева пара позволяет повысить экономичность паротурбинной установки на 4 -5%.

Регенеративный подогрев питательной воды

В теплотехнике слово «регенерация» означает возвращение части отходящей теплоты для дальнейшего её использования в установке. Регенеративным подогревом питательной воды называют подогрев конденсата, поступающего из конденсатора в реактор (в случае одноконтурной АЭС) или в парогенератор (в случае двухконтурной АЭС). Малое значение КПД цикла Ренкина по сравнению с циклом Карно связано с тем, что большое количество тепловой энергии при конденсации пара передается охлаждающей воде в конденсаторе.

Для снижения потерь часть пара из турбины отбирается и направляется на регенерационные подогреватели, где тепловая энергия, высвобождаемая при конденсации отобранного пара, используется для подогрева воды, полученной после конденсации основного парового потока. В реальных паросиловых циклах регенерация осуществляется с помощью регенеративных, поверхностных или смешивающих, теплообменников, в каждый из которых поступает пар из промежуточных ступеней турбины (так называемый регенеративный отбор).

4. Ядерные реакции. Термоядерный синтез

Атом - это строительный элемент Вселенной. Существует всего около сотни атомов различных типов. Большинство элементов стабильны (например, кислород и азот атмосферы; углерод, кислород и водород - основные составляющие нашего тела и всех других живых организмов). Другие элементы, главным образом очень тяжелые, нестабильны, и это означает, что они спонтанно распадаются, порождая другие элементы. Это преобразование называется ядерной реакцией.

Ядерные реакции - превращения атомных ядер при взаимодействии с элементарными частицами, г-квантами или друг с другом.

Ядерные реакции разделяют на два вида: ядерное деление и термоядерный синтез.

Ядерная реакция деления -- процесс расщепления атомного ядра на два (реже три) ядра с близкими массами, называемых осколками деления. В результате деления могут возникать и другие продукты реакции: лёгкие ядра (в основном, альфа-частицы), нейтроны и гамма-кванты. Деление бывает спонтанным (самопроизвольным) и вынужденным.

Самопроизвольное (спонтанное) - это деление ядер, в процессе которого некоторые достаточно тяжелые ядра распадаются на два осколка с примерно равными массами.

Самопроизвольное деление впервые было обнаружено для природного урана. Как и любой другой вид радиоактивного распада, спонтанное деление характеризуется периодом полураспада (периодом деления). Период полураспада для спонтанного деления меняется для разных ядер в очень широких пределах (от 1018 лет для 93Np237 до нескольких десятых долей секунды для трансурановых элементов).

Вынужденное деление ядер может быть вызвано любыми частицами: фотонами, нейтронами, протонами, дейтронами, б-частицами и т.д., если энергия, которую они вносят в ядро, достаточна для преодоления барьера деления. Для атомной энергетики большее значение играет деление, вызванное нейтронами. Реакция деления тяжелых ядер осуществлена впервые на уране U235. Чтобы ядро урана распалось на два осколка, ему сообщается энергия активации. Эту энергию ядро урана получает, захватывая нейтрон. Ядро приходит в возбужденное состояние, деформируется, возникает "перемычка" между частями ядра и под действием кулоновских сил отталкивания происходит деление ядра на два осколка неравной массы. Оба осколка радиоактивны и испускают 2 или 3 вторичных нейтрона.

Рис. 4 Деление ядра урана

Вторичные нейтроны поглощаются соседними ядрами урана, что вызывает их деление. При соответствующих условиях может возникнуть саморазвивающийся процесс массового деления ядер, называемый цепной ядерной реакцией. Такая реакция сопровождается выделением колоссальной энергии. Например, при полном сгорании 1 г урана выделяется 8.28·1010 Дж энергии. Ядерная реакция характеризуется тепловым эффектом, который представляет собой разность масс покоя вступающих в ядерную реакцию и образующихся в результате реакции ядер, т.е. энергетический эффект ядерной реакции определяется в основном разницей масс конечных и исходных ядер. На основании эквивалентности энергии и массы можно вычислить энергию, выделяющуюся или затраченную при протекании ядерной реакции, если точно знать массу всех ядер и частиц, участвующих в реакции. Согласно закону Эйнштейна:

?Е=?mс2

?E = (mA + mx - mB - my)c2

где mА и mх - массы соответственно ядра мишени и бомбардирующего ядра(частицы);

mB и my - массы и образующихся в результате реакции ядер.

Чем больше энергии выделяется при образовании ядра, тем оно прочнее. Энергией связи ядра называют количество энергии, требуемой для разложения ядра атома на составные части - нуклоны (протоны и нейтроны).

Примером неуправляемой цепной реакции деления может послужить взрыв атомной бомбы, управляемая ядерная реакция осуществляется в ядерных реакторах.

Термоядерный синтез - это реакция, обратная делению атомов, реакция слияния легких атомных ядер в более тяжелые ядра, происходящая при сверхвысокой температуре и сопровождающаяся выделением огромных количеств энергии. Осуществление управляемого термоядерного синтеза даст человечеству новый экологически чистый и практически неисчерпаемый источник энергии, который основан на столкновении ядер изотопов водорода, а водород - самое распространенное вещество во Вселенной.

Процесс синтеза идёт с заметной интенсивностью только между лёгкими ядрами, обладающими малым положительным зарядом и только при высоких температурах, когда кинетическая энергия сталкивающихся ядер оказывается достаточной для преодоления кулоновского потенциального барьера. С несравненно большей скоростью идут реакции между тяжёлыми изотопами водорода (дейтерием 2H и тритием 3H) с образованием сильно связанных ядер гелия.

2D + 3T > 4He (3,5 МэВ) + 1n (14,1 МэВ)

Эти реакции представляют наибольший интерес для проблемы управляемого термоядерного синтеза. Дейтерий содержится в морской воде. Его запасы общедоступны и очень велики: на долю дейтерия приходится около 0,016% общего числа атомов водорода, входящих в состав воды, в то время как мировой океан покрывает 71% площади поверхности Земли. Реакция с участием трития является более привлекательной, т. к. сопровождается большим выделением энергии и протекает со значительной скоростью. Тритий радиоактивен (период полураспада 12,5 лет) и не встречается в природе. Следовательно, для обеспечения работы предполагаемого термоядерного реактора, использующего в качестве ядерного горючего тритий, должна быть предусмотрена возможность воспроизводства трития.

Реакция c так называемым лунным изотопом 3Не имеет ряд преимуществ по сравнению с наиболее достижимой в земных условиях дейтериево-тритиевой реакцией.

2D + 3He > 4He (3,7 МэВ) + 1p (14,7 МэВ)

Преимущества:

1. 3He не радиоактивен.

2. В десятки раз более низкий поток нейтронов из зоны реакции, что резко уменьшает наведённую радиоактивность и деградацию конструкционных материалов реактора;

3. Получаемые протоны, в отличие от нейтронов, легко улавливаются и могут быть использованы для дополнительной генерации электроэнергии.

Природная изотопная распространённость в атмосфере 3He составляет 0,000137 %. Большая часть 3He на Земле сохранилась со времён её образования. Он растворён в мантии и постепенно поступает в атмосферу. На Земле его добывают в очень небольших количествах, исчисляемых несколькими десятками граммов за год.

Гелий-3 является побочным продуктом реакций, протекающих на Солнце. В результате, на Луне, у которой нет атмосферы, этого ценного вещества находится до 10 миллионов тонн (по минимальным оценкам -- 500 тысяч тонн). При термоядерном синтезе, когда в реакцию вступает 1 тонна гелия-3 с 0,67 тоннами дейтерия, высвобождается энергия, эквивалентная сгоранию 15 миллионов тонн нефти (однако на настоящий момент не изучена техническая возможность осуществления данной реакции). Следовательно, населению нашей планеты лунного ресурса гелия-3 должно хватить как минимум на ближайшее тысячелетие. Основной проблемой остаётся реальность добычи гелия из лунного грунта. Содержание гелия-3 в реголите составляет ~1 г на 100 т. Поэтому для добычи тонны этого изотопа следует переработать не менее 100 миллионов тонн грунта. Температура, при которой возможно осуществление реакции термоядерного синтеза достигает величины порядка 108 - 109 К. При этой температуре вещество находится в полностью ионизированном состоянии, которое называется плазмой. Таким образом, сооружение реактора предполагает: получение плазмы, нагретой до температур в сотни миллионов градусов; сохранение плазменной конфигурации в течение времени, для протекания ядерных реакций.

Термоядерная энергетика имеет важные преимущества перед атомными станциями: в ней используется абсолютно нерадиоактивные дейтерий и изотоп гелия-3 и радиоактивный тритий, но в объемах в тысячи раз меньших, чем в атомной энергетике. А в возможных аварийных ситуациях радиоактивный фон вблизи термоядерной электростанции не превысит природных показателей. При этом на единицу веса термоядерного топлива получается примерно в 10 млн. раз больше энергии, чем при сгорании органического топлива, и примерно в 100 раз больше, чем при расщеплении ядер урана. В природных условиях термоядерные реакции протекают в недрах звёзд, в частности во внутренних областях Солнца, и служат тем постоянным источником энергии, который определяет их излучение. Сгорание водорода в звёздах идёт с малой скоростью, но гигантские размеры и плотности звёзд обеспечивают непрерывное испускание огромных потоков энергии в течение миллиардов лет.

Все химические элементы нашей планеты и Вселенной в целом образовались в результате термоядерных реакций, которые происходят в ядрах звезд. Термоядерные реакции в звездах приводят к постепенному изменению химического состава звездного вещества, что вызывает перестройку звезды и ее продвижение по эволюционному пути. Первый этап эволюции заканчивается истощением водорода в центральных областях звезды. Затем после повышения температуры, вызванного сжатием центральных слоев звезды, лишенных источников энергии, становятся эффективными термоядерные реакции горения гелия, которые сменяются горением C, O, Si и последующих элементов - вплоть до Fe и Ni. Каждому этапу звездной эволюции соответствуют определенные термоядерные реакции. Первыми в цепи таких ядерных реакций стоят водородные термоядерные реакции. Они протекают двумя путями в зависимости от начальной температуры в центре звезды. Первый путь - водородный цикл, второй путь - CNO-цикл.

Водородный цикл:

1H + 1H = 2D + e+ + v +1,44 МэВ

2D + 1H = 3He + г +5,49 МэВ

I: 3He + 3He = 4He + 21H + 12,86 МэВ

или 3He + 4He = 7Be + г + 1,59 МэВ

7Be + e- = 7Li + v + 0,862 МэВ или 7Be + 1H = 8B + г +0,137 МэВ

II: 7Li + 1H = 2 4He + 17,348 МэВ 8B = 8Be* + e+ + v + 15,08МэВ

III. 8Be* = 2 4He + 2,99 МэВ

Водородный цикл начинается реакцией столкновения двух протонов (1H, или р) с образованием ядра дейтерия (2D). Дейтерий реагирует с протоном, образуя лёгкий (лунный) изотоп гелия 3Не с испусканием гамма-фотона (г). Лунный изотоп 3Не может реагировать двумя различными путями: два ядра 3Не при столкновении образуют 4Не с отщеплением двух протонов либо 3Не соединяется с 4Не и даёт 7Ве. Последний в свою очередь захватывает либо электрон (е-), либо протон и возникает ещё одно разветвление протон - протонной цепочки реакций. В результате водородный цикл может заканчиваться тремя различными путями I, II и III. Для реализации ветви I первые две реакции В. ц. должны осуществиться дважды, поскольку в этом случае исчезают сразу два ядра 3Не. В ветви III испускаются особенно энергичные нейтрино при распаде ядра бора 8В с образованием неустойчивого ядра бериллия в возбуждённом состоянии (8Ве*), который почти мгновенно распадается на два ядра 4Не. CNO-цикл -- это совокупность трёх сцепленных друг с другом или, точнее, частично перекрывающихся циклов: CN, NO I, NO II. Синтез гелия из водорода в реакциях этого цикла протекает при участии катализаторов, роль которых играют малые примеси изотопов C, N и O в звездном веществе.

Основной путь реакции CN-цикла:

12C + p = 13N + г +1,95 МэВ

13N = 13C + e+ + н +1,37 МэВ

13C + p = 14N + г +7,54 МэВ (2,7·106 лет)

14N + p = 15O + г +7,29 МэВ (3,2·108 лет)

15O = 15N + e+ + н +2,76 МэВ (82 секунды)

15N + p = 12C + 4He +4,96 МэВ (1,12·105 лет)

Суть этого цикла состоит в непрямом синтезе б-частицы из четырёх протонов при их последовательных захватах ядрами, начиная с 12C.

В реакции с захватом протона ядром 15N возможен ещё один исход -- образование ядра 16О и рождается новый цикл NO I-цикл.

Он имеет в точности ту же структуру, что и CN-цикл:

14N + 1H = 15O + г +7,29 МэВ

15O = 15N + e+ + н +2,76 МэВ

15N + 1H = 16O + г +12.13 МэВ

16O + 1H = 17F + г +0,60 МэВ

17F = 17O + e+ + н +2,76 МэВ

17O + 1H = 14N + 4He +1,19 МэВ

NO I-цикл повышает темп энерговыделения в CN-цикле, увеличивая число ядер-катализаторов CN-цикла.

Последняя реакция этого цикла также может иметь другой исход, порождая ещё один NO II-цикл:

15N + 1H = 16O + г +12.13 МэВ

16O + 1H = 17F + г +0,60 МэВ

17F = 17O + e+ + н +2,76 МэВ

17O + 1H = 18F + г +5,61 МэВ

18F = 18O + e+ + н + 1.656 МэВ

18O + 1H = 15N + 4He +3, 98 МэВ

Таким образом, циклы CN, NO I и NO II образуют тройной CNO-цикл.

Имеется ещё один очень медленный четвёртый цикл, OF-цикл, но его роль в выработке энергии ничтожно мала. Однако этот цикл является весьма важным, при объяснении происхождения 19F.

17O + 1H = 18F + г + 5.61 МэВ

18F = 18O + e+ + н + 1.656 МэВ

18O + 1H = 19F + г + 7.994 МэВ

19F + 1H = 16O + 4He + 8.114 МэВ

16O + 1H = 17F + г + 0.60 МэВ

17F = 17O + e+ + н + 2.76 МэВ

При взрывном горении водорода в поверхностных слоях звёзд, например, при вспышках сверхновых, могут развиваться очень высокие температуры, и характер CNO-цикла резко меняется. Он превращается в так называемый горячий CNO-цикл, в котором реакции идут очень быстро и запутанно.

Химические элементы тяжелее 4He начинают синтезироваться лишь после полного выгорания водорода в центральной области звезды:

4He + 4He + 4He > 12C + г + 7,367 МэВ

Реакции горения углерода:

12C + 12C = 20Ne + 4He +4,617 МэВ

12C + 12C = 23Na + 1H -2,241 МэВ

12C + 12C = 23Mg + 1n +2,599 МэВ

23Mg = 23Na + e+ + н + 8, 51 МэВ

12C + 12C = 24Mg + г +13,933 МэВ

12C + 12C = 16O + 24He -0,113 МэВ

24Mg + 1H = 25Al + г

При достижении температуры 5·109 K в звездах в условиях термодинамического равновесия протекает большое количество разнообразных реакций, в результате чего образуются атомные ядра вплоть до Fe и Ni.

5. Атомная энергетика и окружающая среда

Целесообразность строительства и эксплуатации АЭС часто ставят под сомнение из-за опасности аварий, приводящих к выбросу радиоактивных веществ в атмосферу. Общеизвестно, что радиоактивный вещества (радионуклиды) оказывают вредное воздействие на окружающую среду и человека. Радионуклиды могут попадать в организм через легкие при дыхании, вместе с пищей, или действовать на кожные покровы. Последствия облучения разнообразны и очень опасны. Наиболее сильное поражение радиацией вызывает лучевую болезнь, которая может привести к гибели человека. Это заболевание проявляется очень быстро - от нескольких минут до суток. Человечество уже имеет горький опыт знакомства с катастрофическими последствиями выброса радиоактивных веществ. Пример тому авария на Чернобыльской АЭС в 1986 году. В результате взрыва на станции в окружающее пространство было выброшено колоссальное количество радиоактивных веществ. Перемещение в атмосфере радиоактивного облака, осаждение радионуклидов с пылью и дождем, распространение почвенных и поверхностных вод, загрязненных радиоактивными изотопами, - все это привело к облучению сотен тысяч человек на территории свыше 23 тыс. км2.

Если вообще отказаться от ядерной энергетики, будет полностью устранена опасность облучения людей и угроза ядерных аварий. Но тогда для удовлетворения потребностей в энергии придется наращивать строительство ТЭЦ и ГЭС. А это неизбежно приведет к большому загрязнению атмосферы вредными веществами, к накоплению в атмосфере избыточного количества углекислого газа, нарушению теплового баланса в масштабах всей планеты. Радиация - грозная и опасная сила, но при должном отношении с ней вполне можно работать. Характерно, что меньше всего боятся радиации те, кто постоянно имеет с ней дело и хорошо знает все связанные с ней опасности. В настоящее время безопасности реакторов уделяется очень большое внимание. Об этом свидетельствует, в частности, такая цифра: около 70% всех расходов на реактор связано с защитой людей на территории АЭС и за ее пределами. Детально и обоснованно обсуждаются вопросы безопасности эксплуатации ядерных реакторов, не менее горячо - гарантии безопасности населения вблизи атомных электростанций.

Строгие требования, предъявляемые к охране окружающей среды, приводят к тому, что специалисты предлагают строить в подходящих местах своего рода атомные центры, где можно было бы сконцентрировать несколько реакторов большой мощности, а также завод по переработке топлива и хранилище радиоактивных отходов. Вокруг таких атомных центров располагались бы промышленно-аграрные комплексы, использующие вырабатываемую энергию (в том числе в форме водорода и пресной воды). Такой комплекс был бы не только эффективнее и экономичнее, но и лучше защищен от возможных аварий (или диверсий), чем отдельные, рассредоточенные электростанции и предприятия.

Атомные электростанций третьего поколения намного безопаснее, так как на них предусмотрено множество защитных систем. В ходе эксплуатации АЭС обеспечение безопасности основано прежде всего на соответствующих способах детектирования и контроля, которые гарантируют возможность своевременного предупреждения опасных ситуаций. В случае аварии система безопасности должна ограничивать время утечки продуктов деления и способствовать быстрейшему восстановлению нормальных условий действия оборудования, в первую очередь так называемых барьеров, которые должны предотвращать или ограничивать утечку.



Заключение

Изучив работу атомных электростанций, можно прийти к выводу, что они является наиболее надежным и эффективным способом производства электроэнергии. АЭС не производит углекислого газа и других вредных примесей, образующихся при его сгорании, какие имеются, в первую очередь, от угля и нефти, тем более что данные ресурсы исчерпаем и закончатся в обозримом будущем. Рассчитывать на альтернативные источники энергии, такие как энергия ветра, солнечного света, приливов и отливов, нельзя, потому что они не могут обеспечить человечество энергией в полной мере. Атомная энергетика является той отраслью, которая находится на начальном этапе своего развития.

В настоящее время самыми распространенными являются двухконтурные АЭС, так как они являются более безопасными, чем одноконтурные, и более экономичными, чем трехконтурные. Основным циклом паротурбинной установки является цикл Ренкина с вторичным перегревом пара, дополненный системой регенеративного подогрева питательной воды.

Наличие различных ядерных технологий, доказанная экономическая конкурентоспособность и техническая безопасность, перспектива разработки ядерных реакторов на тепловых нейтронах, а также реакторов, осуществляющих управляемую реакцию термоядерного синтеза, на мой взгляд, делают ядерную энергию фаворитом в обеспечении значительной доли производства энергии в настоящем и в будущем.



Список используемой литературы

1. Т.Х. Маргулова «Атомные электрические станции». 1978 г

2. А.А. Александров «Термодинамические основы циклов теплоэнергетических установок» М.: Издательство МЭИ, 2004 г.

Размещено на Allbest.ru

...