Високотемпературні та гістерезисні режими тепломасообміну і кінетики хімічних реакцій твердих тіл з газами

Детальний аналіз механізму здійснення процесів тепломасообміну. Дослідження ролі в них випромінювання, стефанівської течії, природної та вимушеної конвекції. Розробка фізико-математичної моделі стійких і критичних процесів тепломасообміну твердих тіл.

Рубрика Физика и энергетика
Вид автореферат
Язык украинский
Дата добавления 24.02.2014
Размер файла 114,5 K

Отправить свою хорошую работу в базу знаний просто. Используйте форму, расположенную ниже

Студенты, аспиранты, молодые ученые, использующие базу знаний в своей учебе и работе, будут вам очень благодарны.

Размещено на http://www.allbest.ru/

Міністерство освіти і науки України

Одеський національний університет ім. І.І. Мечникова

автореферат

дисертації на здобуття наукового ступеня

кандидата фізико-математичних наук

01.04.14 - теплофізика і молекулярна фізика

Високотемпературні та гістерезисні режими тепломасообміну і кінетики хімічних реакцій твердих тіл з газами

Пруднікова Юлія Володимирівна

Одеса

2000

Дисертацією є рукопис

Робота виконана на кафедрі теплофізики Одеського національного університету ім. І.І. Мечникова Міністерства освіти і науки України.

Науковий керівник: доктор фізико-математичних наук, Калінчак Валерій Володимирович, завідувач кафедрою теплофізики Одеського національного університету ім. І.І. Мечникова.

Офіційні опоненти: доктор фізико-математичних наук, професор Флорко Олександр Володимирович, кафедра загальної фізики Одеського національного університету ім.І.І.Мечникова.

доктор фізико-математичних наук, професор Контуш Сергій Михайлович, завідувач кафедрою фізики Одеської державної академії холоду.

Провідна установа: Національний університет імені Тараса Шевченка Міністерства освіти і науки України, м. Київ.

Захист дисертації відбудеться 1 червня 2001 року о 14 годині на засіданні спеціалізованої вченої ради Д 41.051.01 в Одеському національному університеті ім. І.І. Мечникова за адресою: 65026, м. Одеса, вул. Пастера, 27, Велика фізична аудиторія.

З дисертацією можна ознайомитись у бібліотеці Одеського національного університету ім. І.І. Мечникова (м. Одеса, вул. Преображенська, 24).

Автореферат розіслано 28 квітня 2001 р.

Вчений секретар спеціалізованої вченої ради, кандидат фізико-математичних наук, доцент О.П. Федчук.

Загальна характеристика роботи

Актуальність теми. Для розв'язку задачі високотемпературного тепломасообміну (ТМО) і кінетики гетерогенних і гетерогенно-каталітичних хімічних реакцій на поверхні твердих тіл необхідно використовувати комплексний підхід, який полягає в розгляданні стійких і критичних режимів, які визначаються геометричними розмірами тіла й відносною швидкістю руху газу. Це дозволяє вивчити роль різних механізмів у цих процесах, а також допомагає вирішувати коло екологічних проблем, пов'язаних із застосуванням в якості палива низькосортного вугілля в дисперсному вигляді, проводити дослідження по його більш ефективному спалюванню, зменшенню вживання й викидів шкідливих речовин в атмосферу. Для кількісного визначення шкідливих домішок у продуктах горіння, атмосфері рудників та інших газових сумішах використовуються термохімічні газоаналізатори. Поширеним методом розв'язку проблеми забруднення атмосфери є також розробка ефективних очисних приладів, які використовують високоактивні каталітичні контактні маси на основі благородних металів, для схоплення й переробки викидних газів промисловості.

Аналіз літературних джерел, присвячених дослідженню високотемпературних (горіння) і гістерезисних (горіння, окислення) режимів ТМО твердих тіл з газами показує, що роль конвекції (природної та вимушеної, стефанівської течії), випромінювання, термодифузії у процесах здійснення стійких і критичних режимів вивчена недостатньо. Часто розглядається лише верхній термічний режим без врахування кінетики хімічних перетворень на поверхні твердого тіла.

У спеціальній літературі залишається майже не вивченим питання впливу термокінетичних параметрів (енергії активації, передекспоненційного множника константи швидкості хімічних реакцій, теплових ефектів) на характеристики стійких та критичних режимів ТМО твердих тіл з газами. Найбільшу практичну цінність має рішення цієї задачі при умовах, що реалізуються в енергетичних установках та при використанні термокінетичних газоаналізаторів.

Зв'язок роботи з науковими планами, програмами, темами. Дисертаційна робота виконувалася у межах науково-дослідницької роботи кафедри теплофізики, згідно з темами № 761 і № 762, та у межах міжнародної Соросівської програми ISSEP (номер контракту K6V100). Одержані результати увійшли до звіту по темам № 761, 762 (№ держреєстрації 0197U017691) за 1997/99 рр.

Мета роботи. Детальне дослідження високотемпературних і гістерезисних явищ тепломасообміну і кінетики екзотермічних хімічних перетворень на поверхні твердих тіл (вуглецева частинка, на поверхні якої протікають паралельні хімічні реакції з киснем повітря, та платиновий дротик каталізатору, який знаходиться у суміші повітря з воднем); вивчення ролі теплообміну випромінюванням зі стінками реакційного приладу і тепломасообміну з газом, обумовленого характерними розмірами твердого тіла й відносною швидкістю руху газової суміші; вивчення впливу стефанівської течії; визначення умов виродження гістерезисних петель на залежностях температури твердого тіла від режимних умов протікання хімічних реакцій на його поверхні.

Наукова новизна. Шляхом фізичного моделювання в роботі вперше отримано характеристики режимів ТМО рухомих вуглецевих частинок за різних початкових і зовнішніх умов з урахуванням тепловтрат випромінюванням до стінок реакційного приладу. Досліджено роль випромінювання, стефанівської течії, природної та вимушеної конвекції, а також вплив термокінетичних параметрів хімічних реакцій на характеристики гетерогенного спалахнення, горіння і потухання вуглецевих частинок. Виявлено механізм і встановлено умови гістерезисної поведінки температури вуглецевої частинки і зв'язаних з нею коефіцієнтів тепло- і масообміну, а також теплових і масових потоків і швидкостей хімічних перетворень, в залежності від режимних параметрів і зовнішніх умов.

Вперше детально розглянено гістерезисні процеси ТМО при гетерогенно-каталітичних реакціях. Показана можливість безкризової зміни теплових режимів каталізатора, який знаходиться у хімічно реагуючій газовій суміші, а також описані критичні переходи з одного стаціонарного стану поверхні каталізатора до іншого.

Головні наукові положення, що захищаються. Встановлений механізм високотемпературних та гістерезисних режимів тепломасообміну вуглецевих частинок та металевих дротиків при протіканні поверхневих гетерогенних та гетерогенно-каталітичних хімічних реакцій. наявність двопетлевого гістерезису на залежностях температури твердого тіла від відносної швидкості руху та характерного розміру з врахуванням теплообміну випромінюванням з холодними стінками реакційного приладу.

Практичне значення. Результати досліджень можуть бути використані при проектуванні енергетичних приладів з ціллю вибору оптимальних і екологічно безпечних режимів спалення диспергованого твердого палива, розробці й упровадження заходів пожаро- і вибухобезпеки при перевезенні легкоспалахуючих грузів, використанні пилоутворюючих промислових технологій, для створення ефективних очисних установок по переробці та утилізації відпрацьованих газів та термохімічних газоаналізаторів на основі каталітичного окислення.

Особистий внесок здобувача. Детальний аналіз стійких і критичних режимів ТМО рухомої вуглецевої частинки з врахуванням теплообміну випромінюванням. Дослідження розвитку процесів ТМО і кінетики хімічних перетворень з часом за різних початкових і зовнішніх умов; розробка фізико-математичної моделі стійких і критичних процесів ТМО і кінетики гетерогенно-каталітичних перетворень для сумішей з різною концентрацією реагуючих компонентів, а також комп'ютерний розрахунок фізичних характеристик процесів.

Апробація роботи. Результати роботи були представлені на науково-практичній конференції "Проблеми пожежної безпеки" (Київ, 1995), III Мінському Міжнародному Форумі з питань тепломасообміну (Мінськ, 1996), XVII конференції країн СНД "Дисперсні системи" (Одеса, 1996), III науково-практичній конференції "Пожежна безпека" (Київ, 1997), Другій Міжнародній Школі-Семінарі "Внутрикамерные процессы, горение и газовая динамика дисперсных систем" (Санкт-Петербург, 1997). Результати роботи увійшли до звітів про науково-дослідницьку діяльність кафедри теплофізики Одеського національного університету; доповідалися і обговорювалися на семінарах кафедри теплофізики та конференціях викладацько-професорського складу Одеського університету.

Публікації. За матеріалами дисертації опубліковано 9 робіт у наукових журналах, працях і тезах семінарів і конференцій.

Об'єм і структура роботи. Дисертація складається з вступу, трьох розділів, висновків, списку літератури з 94 найменувань. Загальний об'єм дисертації складає 146 сторінок, містить 27 рисунків, 6 таблиць.

Основний зміст роботи

У вступі наведено короткий літературний огляд теоретичних і експериментальних досліджень, присвячених питанням спалахнення, горіння й потухання вуглецевих і металевих частинок і дротиків. Але опис експерименту не завжди дає повну картину отриманих результатів. Проведений аналіз опублікованих робіт показує, що часто викладення теорії стаціонарної та нестаціонарної теплопровідності надано без урахування справжньої кінетики реакцій, внутрішньої структури речовини, стефанівської течії та теплообміну випромінюванням, розглядається лише верхній тепловий режим без урахування кінетики хімічних перетворень на поверхні твердого тіла, недостатньо вивчено вплив природної та вимушеної конвекції. Великий розбіг в літературі значень кінетичних констант реакцій вуглеця різних видів палива приводить до необхідності дослідження впливу термокінетичних властивостей на характеристики гетерогенного горіння вуглецевих частинок.

На основі літературного огляду сформульована мета роботи й обгрунтована її актуальність, наведені основні наукові положення, що виносяться на захист, їх наукова новизна, а також відомості про структуру і об'єм роботи.

У першому розділі в загальному вигляді розглядаються процеси ТМО і кінетики хімічних реакцій на поверхні твердого тіла, що знаходиться у хімічно реагуючій суміші. Фізико-математична модель включає нестаціонарні рівняння теплопровідності для даного тіла й газу, нестаціонарні рівняння дифузії для реагуючих компонентів і продуктів хімічних реакцій з врахуванням початкових і граничних умов. Для запису граничних умов для газу, з врахуванням конвекції, використана модель приведеної плівки, на поверхні якої задані параметри незбудженої суміші. Граничні умови для поверхні твердого тіла враховують густину хімічного тепловиділення за рахунок хімічних реакцій, протікаючих на поверхні твердого тіла, і густини теплового і масового потоків стефанівською течією.

Зміна температури твердого тіла з часом відбувається насамперед за рахунок теплопровідності, конвекції, випромінювання, стефанівської течії та хімічного реагування.

Дослідження проведено на прикладі реагуючої вуглецевої частинки, яка обдувається потоком повітря, і платинового дротику, що знаходиться в хімічно реагуючій суміші водню з повітрям і нагрівається електричним струмом. Це дозволяє вивчити відносну роль різних механізмів у процесах ТМО і кінетики гетерогенних і гетерогенно-каталітичних хімічних реакцій.

Другий розділ присвячено механізмам здійснення високотемпературних і гістерезисних режимів ТМО і кінетики хімічних реакцій в залежності від швидкості руху і діаметру сферичної вуглецевої частинки з урахуванням теплообміну випромінюванням зі стінками реакційного приладу. На практиці найбільш цікаві випадки, які реалізуються в енергетичних устроях: 1) частинка рухається уповільнено; 2) частинка вільно рухається з постійною швидкістю у потоці повітря, що підіймається вертикально. При цьому характерно протікання гетерогенних хімічних реакцій

(I) і (II).

Зміна температури, діаметру і швидкості руху частинки з часом визначається кінетикою хімічних реакцій і тепломасообміном:

де - температури частинки, газу та стінок реакційного приладу, - коефіцієнт чорноти частинки, - швидкість хімічних перетворень за вуглецем, - теплові ефекти, розраховані на одиницю маси кисню, і константи швидкостей хімічних реакцій (I), (II), - молярні маси вуглецю і кисню, - відносна масова концентрація кисню біля поверхні частинки і у середовищі, - коефіцієнти тепло- й масообміну, - густини теплового потоку біля поверхні частинки, конвективного потоку (з врахуванням стефанівської течії) та потоку випромінюванням, - сили тяжіння й тертя, - коефіцієнт лобового опору, - швидкість стефанівської течії біля поверхні частинки й при протіканні реакцій у кінетичній області, - коефіцієнти дифузії окислювача і температуропровідності газу. Також враховувалася залежність теплофізичних властивостей газу від температури.

Вплив відносної швидкості руху частинки на ТМО визначається залежністю критеріїв Нусельта Nu і Шервуда Sh (у розглянутому випадку критерій Л'юіса Le=D/ag=1) від критерія Рейнольдса Re.

Коефіцієнти тепломасообміну змінюються насамперед за рахунок зміни діаметру та швидкості руху частинки: . З (2) - (4) видно, що функція швидкості й діаметру залежить лише від стаціонарної температури частинки. Існують критичні значення , які визначають переходи з низько- на високотемпературні стани (спалахнення) та навпаки (потухання). Щоб за початковими параметрами передбачити можливий розвиток процесу ТМО, необхідно визначити критичні умови спалахнення і потухання вуглецевої частинки. Для цього сумісно з умовою стаціонарності розглянено умову втрати стійкості стаціонарних режимів ТМО , що еквівалентно . В результаті отримано залежності критичних температур частинки і газу, які визначають переходи з одного квазістаціонарного режиму ТМО до іншого, від f.

Для випадку існують граничні значення температури газу , нижче яких неможливе самоспалахнення частинок (точка C) і спалахнення за рахунок збільшення їх початкової температури (точка C'). У цих точках =0. З урахуванням того, що тут =0, одержано критерій для визначення .

При збільшенні критичні значення f, що відповідають спалахненню і потуханню, зближуються, і при відбувається виродження критичних умов спалахнення і потухання, що відповідає безкризовому переходу частинки з одного стану в інший. Параметри виродження критичних умов визначаються з умови , що розв'язується сумісно з умовою стаціонарності і =0. Рішення цієї системи показує, що в області великих частинок () і малих відносних швидкостей () значення збільшується з ростом концентрації окислювача. Зменшення майже не впливає на і збільшує .

Наведені вище міркування відносно температури справедливі лише якщо . Для випадку на кривій спалахнення мінімум зникає, і значення монотонно змінюється із зменшенням температури газу до значення . Це пов'язано з тим, що із збільшенням тепловідвід випромінюванням зменшується, а точка C визначається саме тепловтратами випромінюванням, оскільки поблизу неї і тепловтрати теплопровідністю незначні (4). При цьому збільшення температури стінок від 500 К до температури газу приводить до зменшення температури виродження .

З використанням умови стаціонарності, з рівняння (1) у явному вигляді знайдено залежності функції f і коефіцієнтів ТМО від стаціонарної температури частинки і температури газу:

Величини A1, A2, A3 визначають відносну роль масообміну і теплообміну з газом, теплообміну зі стінками реакційного приладу і стефанівської течії.

Згідно з (7) . При цьому потужність хімічного тепловиділення стає зневажно малою в порівнянні з у першому, і з - у другому випадку.

Якщо відомо значення функції f, можна, фіксуючи діаметр частинки, визначити залежність швидкості :

, (9)

або при заданому значенні швидкості в аналітичному вигляді знайти залежність діаметру від стаціонарної температури частинки:

, (10)

де ,

визначається за формулою (8).

При збільшенні відносної швидкості частинки ці критичні значення діаметру і швидкості руху частинки, при яких відбувається зміна режиму ТМО (di,1(V), di,2(V), - спалахнення, de,1(V), de,2(V) - потухання) збільшуються. Залежності d(V) відокремлюють три області параметрів швидкості й діаметру частинки. Області I відповідають діапазонам від точки e2 і вище для діаметру, від нуля до точки e2 для швидкості і значенням діаметрів до de,1 і швидкостей вище Ve,1. Області I визначають низькотемпературні стани, де частинка не спалахує. В області III (di,1<d<di,2, Vi,2<V<Vi,1) здійснюється перехід на високотемпературний режим при будь-якому значенні початкової температури. В областях II (di,2< d<de,2, Ve,2<V<Vi,2 і de,1<d<di,1, Vi,1<V<Ve,1) спостерігається гістерезисний характер ТМО. Всередині гістерезисних петель перехід на високотемпературний режим можливий при початковій температурі , більшій ніж критичне значення , яке винаходится з рівнянь (9) - (10) із заміною .

При даній швидкості руху та початковій температурі частинки й незмінних температурі газу і концентрації окислювача у повітрі відбувається перехід частинки з областей II і III на вітку de,1(V) в результаті зменшення їх діаметру під час горіння.

Розглянемо роль стефанівської течії. З (4), (5) видно, що вона зменшує густину хімічного тепловиділення і збільшує густину тепловідводу енергії від частинки. Це приводить до зменшення температури частинки, що спричиняє зменшення в'язкості і, як наслідок, сили тертя, тобто збільшується швидкість руху частинки. Однак при цьому слід враховувати зменшення діаметру частинки в результаті хімічних реакцій.

З використанням (7) проведено аналіз залежності f(T) з врахуванням () і без урахування () стефанівської течії. Відзначемо, що при зменшенні температури стінок відбувається якісна зміна залежностей f(T) в області великих значень f (великі діаметри й невеликі швидкості руху частинки) - з'являються два додаткових екстремуми: точки i2 і e2. Відповідно із збільшенням відбувається зменшення різниці між , площа гістерезисної петлі зменшується. При екстремуми переходять у точку перегину, яка описується критичною умовою існування гістерезису ТМО і кінетики хімічних реакцій на поверхні частинки .

Горизонтальною стрілкою показано хід комплексу f при нагріванні частинки від початкової температури до температури горіння (розрахунок за нестаціонарною моделлю), який відбувається практично без змінення діаметру частинки. Природна конвекція збільшує критерій Nu, що приводить до зменшення f. Далі нестаціонарні та стаціонарні залежності f(T) співпадають до точки e1, де відбувається стрибкоподібний перехід до низькотемпературного стану.

Стефанівська течія приводить до збільшення критичних значень , (збільшення діаметрів і зменшення швидкостей), зменшення , (зменшення відповідних діаметрів і збільшення швидкостей) і зменшення температури горіння частинки.

З умови у (7) - (8) отримано вирази для максимальної температури частинки і відповідного до неї значення f. Як показують розрахунки, стефанівська течія зменшує максимальну температуру горіння (більш ніж на 10 %) і збільшує відповідний діаметр частинки (майже у два рази).

результати розрахунків за нестаціонарною моделлю наведено для двух випадків: 1) на частинку діє лише сила тертя (горизонтальний рух) (крива 4), 2) на частинку діють сили тяжіння й тертя (вертикальний рух) (крива 5). У першому випадку перехід на високотемпературний режим частинки заданого початкового діаметру не відбувається через різке зменшення відносної швидкості її руху й наближення її до нуля та, як слідство, зменшення інтенсивності теплообміну з газом, який нагріває частинку, оскільки T<. Тепловтрати випромінюванням, при слабкому прогріві теплопровідністю, не дозволяють частинці спалахнути, її температура досягає стаціонарного значення, яке знаходиться між температурами , швидкість хімічної реакції визначається кінетичним фактором ().

Для випадку відбувається спалахнення частинки в результаті її конвективного теплообміну з гарячим газом. При цьому . Урахування стефанівської течії звужує область діаметрів і відносних швидкостей руху частинки, в якій здійснюється перехід на високотемпературний режим ТМО. В подальшому хід комплексу f з температурою частинки співпадає з результатами розрахунку за стаціонарною моделлю. Діаметр частинки зменшується і в точці e1, коли він досягає критичної величини , що відповідає , відбувається спонтанне потухання частинки. Урахування стефанівської течії приводить до збільшення значення (майже в два рази) і часу горіння (на ~ 25 %). При горінні частинки режим неможна вважати суто дифузійним, оскільки константи хімічних реакцій не набагато більші коефіцієнту .

Швидкість частинки в залежності від часу при має нетривіальний характер: за деякий характерний для ізотермічного руху час вона встановлюється та слабо змінюється з часом. Існування стаціонарної швидкості приводить до того, що частинка спалахує.

Природна конвекція зменшує час горіння частинки (на 7%), що пов'язано з тим, що природна конвекція більше збільшує густину хімічного тепловиділення (за рахунок росту ) у порівнянні з густиною теплового потоку молекулярно-конвективним механізмом. На максимальну температуру горіння, відповідний до неї діаметр і критичний діаметр природна конвекція не впливає.

Стефанівська течія більш сильно впливає на характеристики гетерогенного горіння частинки, оскільки її швидкість більше швидкості природної конвекції і якісно по-іншому змінюється з часом. Зменшення діаметру приводить до зростання швидкості стефанівської течії () і зменшення швидкості природної конвекції, яка визначалася як .

У цьому розділі також проведено аналіз впливу кінетичних параметрів хімічних реакцій на характеристики горіння і стаціонарні режими ТМО, які визначають стійкі та критичні стани частинки. Показано, що збільшення енергії активації приводить до значного зростання і зменшення максимальної температури горіння частинки . вплив зміни енергії активації при потуханні частинки менший ніж при спалахненні: збільшення E1 в 1,2 рази викликає зростання в 3,5 рази, а у 1,5 рази. Збільшення передекспоненційного множника приводить до майже обернено пропорційного зменшення критичних діаметрів.

У третьому розділі розглянуто високотемпературні і гістерезисні режими ТМО і кінетики гетерогенно-каталітичної хімічної реакції на поверхні платинового дротику, який знаходиться у хімічно реагуючій газовій суміші повітря і водню. В цьому випадку критерій Л'юіса Le>1 ().

Зміна температури дротику з часом визначається тепловиділенням в результаті каталітичної реакції окислення водню і теплообміном з газом. Ініціювання реакції відбувається в результаті нагрівання дротика електричним струмом. Рівняння теплового балансу дротика можна представити у вигляді, аналогічному (1), де - температура платинового дротику, - молярні маси водню і газу, - тепловий ефект, розрахований на одиницю маси водню, константа швидкості й ефективна енергія активації каталітичної реакції. Густини теплових потоків визначаються за формулами (4). Доданок враховує вплив на теплообмін дротику тепловідводу через контакти. Як показують розрахунки, роль незначна (менш ніж 1 %) і його впливом можна зневажати. Оскільки коефіцієнт чорноти платинового дротику приблизно у 8 разів меньший, ніж для вуглецевої частинки, то теплообмін випромінюванням буде помітним при діаметрах дротику більших, відповідно, у 8 разів. При цьому потрібно збільшити довжину дротику, щоб було можливо зневажати тепловтратами через контакти. Критерії Нусельта і Шервуда визначаються за формулами , де A, n і m залежать від геометрії та умов обтікання. - відносна масова концентрація водню у суміші. Термодифузійне відношення при процентному молярному вмісті водню N<30% може бути описаним лінійною залежністю - коефіцієнт термодифузії).

Густина джоулевого тепловиділення при протіканні електричного струму вдовж дротика, визначається як

,

де d -діаметр дротику, - питомий електричний опір дротику, який залежить від його температури.

Також враховувалася залежність теплофізичних властивостей газу, коефіцієнта теплопровідності й питомого опору дротика від температури.

Потік водню до поверхні дротика обумовлює дифузійну теплопровідність, яка спричиняє нагрівання дротика. Проте, як показують оцінки, її вклад малий. Тому її впливом зневажається.

У загальному випадку стаціонарне розігрівання поверхні визначається з умови , і його можна подати у вигляді залежності сили струму від стаціонарної температури дротика:

, (11)

де , m = 0,33.

Залежності температури поверхні від сили нагріваючого струму при каталітичному окисленні водню на платині, розраховані за формулою (11) для дротика діаметром d=0,1 мм та довжиною l=108 мм. Нижня вітка кожної з кривих відповідає нижньому термічному режиму (). При цьому швидкість гетерогенного хімічного процесу визначається справжньою кінетикою на поверхні, розігрів поверхні відбувається практично лише за рахунок нагрівания дротику струмом. Зростання швидкості процесу триває до тієї пори, поки не стане зрівняним з константою швидкості реакції. Якщо підвищувати температуру дротику, збільшуючи силу нагріваючого струму, то, при досягненні деякої температури відбудеться різкий стрибок температури - перехід хімічної реакції у високотемпературну область. У подальшому процес перейде на верхній тепловий режим, де швидкість його визначається швидкістю дифузії () і слабо зростає з температурою.

При малому вмісті водню в суміші зменшення сили нагріваючого струму приводить, нарешті, до різкого переходу на нижню вітку кривої (точка e). Перехід до низькотемпературного режиму відбувається при значно більшій температурі поверхні, ніж перехід до високотемпературного, і може спостерігатися лише при стаціонарних процесах. Саме це обумовлює гістерезисний характер процесу.

Стаціонарний розігрів поверхні за рахунок реакції може бути знайдений як різниця між температурами на верхній та нижній вітках кривої.

При великому вмісті водню навіть повне вимкнення струму не приводить до переходу до низькотемпературного стану. В таких випадках можна безпосередньо вимірювати стаціонарний розігрів поверхні за рахунок реакції у відсутності струму.

Це має відношення до випадку виродження, що відповідає концентрації водню N=0,84%. Тут переходи з одного теплового режиму до іншого відбуваються безкризово, і гістерезисна область відсутня.

Критичні умови переходів з одного стаціонарного теплового стану поверхні до іншого мають частіше стрибкоподібний характер. Розглядання критичних умов дозволяє знайти області, де перехід до високотемпературного режиму можливий при будь-яких або ж при деяких певних умовах.

Можливість переходу до верхнього теплового стану поверхні каталізатора незалежно від початкової температури визначається областю III. Область II відповідає переходу до високотемпературного режиму ТМО при певній силі струму та початковій температурі, що лежить вище значень, які належать кривій, яка з'єднує точки i та e. Область I виключає перехід до верхнього теплового режиму при будь-яких умовах.

Відзначимо, що зневажання процесом термодифузії у розглянутому випадку, коли значення критерію Л'юіса Le>1, проиводить до занижених результатів по температурі розігріву поверхні. Хоча при Le=1 (другий розділ), термодифузія не впливає на процес тепломасообміну.

Для визначення критичних умов необхідно, аналогічно як для вуглецевої частинки, розглянути умову стаціонарності сумісно з умовою втрати стійкості стаціонарних режимів ТМО.

Доведено, що критичні стани, які визначають стрибкоподібні переходи з високо- на низькотемпературні режими ТМО та навпаки, є точками екстремумів на кривих залежностей :

.

Критичні залежності температури й сили струму визначають критичні значення коефіцієнтів ТМО і константи швидкості хімічної реакції, які відповідають переходам з високотемпературного режиму ТМО до низькотемпературного, та навпаки.

При малому вмісті водню (N<0,84 %) перехід до високотемпературного стану поверхні дротика неможливий. При концентрації N=0,84 % обидві точки переходів з одного стану поверхні до іншого зливаються в одну точку перегину , що відповідає випадку виродження гістерезис температури в залежності від сили струму (і концентрації водню) відсутній.

При концентраціях, приймаючих значення від 0,85 % до 1,53 % спостерігається гістерезисна область з двома критичними точками.

Починаючи з концентрації водню N=1,54% точка переходу з високотемпературного стаціонарного режиму до низькотемпературного лежить в області негативних значень квадрату сили струму, тобто при силі струму равній нулю розігрів залишається і можна безпосередньо спостерігати стаціонарний розігрів платинового дротику у відсутності струму.

Основні результати та висновки

Встановлено механізм здійснення гістерезисних залежностей кінетики хімічних реакцій та тепломасообміну на поверхні вуглецевих частинок та металевого дротику каталізатора від відносної швидкості руху, характерного розміру твердого тіла, температури газу і концентрації в ньому активного компонента. Виявлено роль випромінювання, природної та вимушеної конвекції, стефанівської течії, термодифузії, масообміну в процесах здійснення високотемпературного тепломасообміну.

Вперше доведено, що залежності густин теплових та масових потоків, швидкості хімічних реакцій на поверхні вуглецевої частинки з киснем повітря від її діаметру та відносної швидкості має двопетлевий гістерезисний характер, якщо температура газу вище значення, при якому густина хімічного тепловиділення зрівнюється з густиною тепловтрат за рахунок випромінювання до холодних стінок реакційного приладу.

В рамках моделі приведеної плівки наведено опис тепломасообміну та кінетики паралельних хімічних реакцій з урахуванням стефанівської течії та природної і вимушеної конвекції. Доведено необхідність врахування стефанівської течії при аналізі високотемпературних та гістерезисних режимів тепломасообміну вуглецевої частинки з газами. Одночасове врахування стефанівської течії та природної конвекції дає краще збігання з експериментальними результатами по часовим характеристикам горіння.

Наведено аналітичний опис залежностей діаметру та відносної швидкості від температури частинки, які визначають стійкі (горіння) та критичні (спалахнення і потухання) високо- і низькотемпературні режими тепломасообміну і кінетики хімічних реакцій, з врахуванням теплообміну випромінюванням з холодними стінками реакційного приладу.

Вперше виявлено умови здійснення гістерезису кінетики каталітичних хімічних реакцій та тепломасообміну дротику каталізатора в залежності від сили струму і концентрації активного газового компонента. Показана можливість безкризової зміни теплового режиму дротику - виродження критичних умов переходу від одного квазістаціонарного стану до іншого, коли гістерезисна область відсутня. Доведено, що зі зменшенням концентрації і наближенням до точки виродження процесів тепломасообміну і кінетики хімічних реакцій режим протікання реакції неможливо вважати суто дифузійним.

Основні результати дисертації опубліковано в роботах:

Калинчак В. В., Орловская С. Г., Прудникова Ю. В. Влияние кинетических факторов на характеристики горения углеродной частицы // Химическая физика. 1999. Т. 18, № 3. С. 104 - 106.

Калинчак В. В., Орловская С. Г., Прудникова Ю. В., Гануи И. Устойчивые и критические режимы тепломассообмена движущейся углеродной частицы // Физика горения и взрыва. 1998. Т. 34, № 1. С. 25 - 30.

Калинчак В. В., Орловская С. Г., Прудникова Ю. В., Гануи И. Влияние естественной и вынужденной конвекции на характеристики гетерогенного горения углеродной частицы // Инженерно-физический журнал. 1998. Т. 71, № 6. С. 1050 - 1055.

Прудникова Ю. В., Калинчак В. В. Критические режимы тепломассообмена и кинетики гетерогенно-каталитического окисления водорода на платине // Физика аэродисперсных систем. 1998. Выпуск 37. С. 114 - 117.

Калинчак В. В., Орловская С. Г., Прудникова Ю. В., Тарабанчук С. Ф. Влияние термокинетических параметров на характеристики гетерогенного воспламенения, горения и потухания углеродных частиц / Пожежна безпека: материали науково-практичної конференції. Київ: Укр. НДІПБ МВС України, 1997. C. 153 - 155.

Kalinchak V. V., Orlovskaya S. G., Prudnikova J. V., Lekhno D. A. The role of convection and heat exchange by radiation in processes of heterogeneous burning of a particle // Intra-chamber processes, combustion and Gas Dynamics of Dispersed Systems. Proceedings - Second International Seminar. Saint-Petersburg, 1997. P. 106 - 110.

Орловская С. Г., Калинчак В. В., Гануи И. Х., Прудникова Ю. В. Гистерезис горения движущихся углеродных частиц // Тепломассообмен - ММФ-96. III Минский международный форум. Т. 3. Тепломассообмен в химически реагирующих системах. Минск, 1996. С. 119 - 124.

Орловская С. Г., Калинчак В. В., Прудникова Ю. В., Гануи И. Х. Роль вынужденного и естественного конвективного тепломассообмена в процессах гетерогенного горения углеродной частицы // Дисперсные системы. Тезисы докладов XVII конференции стран СНГ. Одесса, 1996. С. 143 - 144.

Калинчак В. В., Орловская С. Г., Ибрагим Гануи, Прудникова Ю. В. Гистерезис горения движущейся частицы при протекании на ее поверхности параллельных реакций / Проблеми пожежної безпеки. Київ.: МВС України, 1995. C. 86 - 89.

Анотація

Пруднікова Ю. В. Високотемпературні та гістерезисні режими тепломасообміну і кінетики хімічних реакцій твердих тіл з газами. - Рукопис. тепломасообмін стефанівська течія конвекція

Дисертація на здобуття наукового ступеня кандидата фізико-математичних наук за спеціальністю 01.04.14 - теплофізика і молекулярна фізика. Одеський національний університет ім. І. І. Мечникова, Одеса, 2000.

У дисертації проведено детальний аналіз механізму здійснення високотемпературного і гістерезисного процесів тепломасообміну і кінетики гетерогенних і каталітичних хімічних реакцій на поверхні рухомих вуглецевих частинок і металів за різних початкових і зовнішніх умов. Досліджено роль у цих процесах випромінювання, стефанівської течії, природної та вимушеної конвекції, вплив термокінетичних параметрів на характеристики гетерогенного спалахнення, горіння і потухання вуглецевих частинок.

Розроблена фізико-математична модель стійких і критичних процесів тепломасообміну твердих тіл при гетерогенно-каталітичних перетвореннях для сумішей з різною концентрацією реагуючих компонентів (на прикладі окислення водню у присутньості платинового дротику).

Визначено критичні умови протікання хімічної реакції, що характеризують переходи з нижнього теплового режиму каталізатора, який знаходиться у хімічно реагуючій газовій суміші, до верхнього і навпаки. Показана можливість безкризової зміни теплових режимів, коли гістерезисна область відсутня, а також можливість існування гістерезисних режимів тепломасообміну в залежності від вмісту водню в суміші.

Ключові слова: вуглецева частинка, високотемпературний тепломасообмін, критичні умови, гістерезис тепломасообміну, стефанівська течія, випромінювання, вимушена та природна конвекція, кінетика гетерогенних хімічних реакцій, рухома частинка, каталіз.

Аннотация

Прудникова Ю. В. Высокотемпературные и гистерезисные режимы тепломассообмена и кинетики химических реакций твердых тел с газами. - Рукопись.

Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук по специальности 01.04.14 - теплофизика и молекулярная физика. Одесский национальный университет им. И. И. Мечникова, Одесса, 2000.

В диссертации проведен детальный анализ механизма осуществления высокотемпературного и гистерезисного процессов тепломассообмена и кинетики гетерогенных и каталитических химических реакций на поверхности движущихся углеродных частиц и металлов при различных начальных и внешних условиях. Исследована роль в этих процессах излучения, стефановского течения, естественной и вынужденной конвекции, влияние термокинетических параметров на характеристики гетерогенного воспламенения, горения и потухания углеродных частиц.

Разработана физико-математическая модель устойчивых и критических процессов тепломассообмена твердых тел при гетерогенно-каталитических превращениях для смесей с различной концентрацией реагирующих компонентов (на примере окисления водорода в присутствии платиновой проволочки).

Определены критические условия протекания химической реакции, характеризующие переходы с нижнего теплового режима катализатора, находящегося в химически реагирующей газовой смеси, на верхний и наоборот. Показана возможность бескризисной смены тепловых режимов, когда гистерезисная область отсутствует, а также возможность существования гистерезиса тепломассообмена в зависимости от содержания водорода в смеси.

Ключевые слова: углеродная частица, высокотемпературный тепломассообмен, критические условия, гистерезис тепломассообмена, стефановское течение, излучение, вынужденная и естественная конвекция, кинетика гетерогенных химических реакций, движущаяся частица, катализ.

Abstract

Prudnikova Yu. V. High temperature and Hysteresis regimes of Heat and Mass Exchange and Kinetics of Chemical Reactions of Solids and Gases. - Manuscript.

The Thesis for the scientific degree of Candidate of science in Physics and Mathematics on speciality 01.04.14 - thermophysics and molecular physics. I. I. Mechnikov Odessa National University, Odessa, 2000.

In the Thesis a detailed analysis of the mechanism of realization of high temperature and hysteresis regimes of heat and mass transfer and kinetics of heterogeneous and catalytic chemical reactions on moving carbon particle and metal surfaces at different initial and external conditions has been carried out. The role at these processes of radiation, Stefan flow, natural and induced convection, the effect of thermal kinetic parameters on characteristics of heterogeneous ignition, burning and extinction of carbon particles have been investigated.

The physical and mathematical model of stable and critical processes of heat and mass transfer of solids at heterogeneous and catalytic transformations for mixtures with different reacting component concentrations (for example, oxidation of hydrogen in a platinum wire presence) has been worked up.

The critical chemical reaction proceeding conditions characterizing transitions from a low thermal regime of the catalyst, being in the chemically reacting gas mixture, to the upper one and vice versa have been determined. A possibility of crisis-free exchange of thermal regimes, when the hysteretic range is absent, has been shown, and so has a possibility of being of hysteresis of heat and mass transfer in dependences on hydrogen content in the mixture.

Key words: a carbon particle, high temperature heat and mass transfer, critical conditions, hysteresis of heat and mass transfer, Stefan flow, radiation, induced and natural convection, kinetics of heterogeneous chemical reactions, moving particle, catalysis.

Размещено на Allbest.ru

...

Подобные документы

  • Моделі структур в халькогенідах кадмію і цинку. Характеристика областей існування структур сфалериту і в’юрциту. Кристалічна структура і антиструктура в телуриді кадмію. Кристалоквазіхімічний аналіз. Процеси легування. Утворення твердих розчинів.

    дипломная работа [703,8 K], добавлен 14.08.2008

  • Порівняльний аналіз механізму перетворювання топографії гідравлічних процесів в чарунках Гріггса та запропонованих (запатентованих) в роботі. Закономірності впливу розміру чарунки (радіусу сфери) та її кута розкриття на швидкість, відцентрову силу.

    статья [1,6 M], добавлен 31.08.2017

  • Найпростіша модель кристалічного тіла. Теорема Блоха. Рух електрона в кристалі. Енергетичний спектр енергії для вільних електронів у періодичному полі. Механізм електропровідності власного напівпровідника. Електронна структура й властивості твердих тіл.

    курсовая работа [184,8 K], добавлен 05.09.2011

  • Електроліти, їх поняття та характеристика основних властивостей. Особливості побудови твердих електролітів, їх різновиди. Класифікація суперпріонних матеріалів. Анізотпрапія, її сутність та основні положення. Методи виявлення суперіонної провідності.

    дипломная работа [1,1 M], добавлен 12.02.2009

  • Впорядкованість будови кристалічних твердих тіл і пов'язана з цим анізотропія їх властивостей зумовили широке застосування кристалів в науці і техніці. Квантова теорія твердих тіл. Наближення Ейнштейна і Дебая. Нормальні процеси і процеси перебросу.

    курсовая работа [4,3 M], добавлен 04.01.2010

  • Елементи зонної теорії твердих тіл, опис ряду властивостей кристала. Постановка одноелектронної задачі про рух одного електрона в самоузгодженому електричному полі кристалу. Основні положення та розрахунки теорії електропровідності напівпровідників.

    реферат [267,1 K], добавлен 03.09.2010

  • Тепловий розрахунок тепличного господарства. Розрахунок систем вентиляції та досвічування теплиці. Розробка моделі теплиці та процесів тепло- і масообміну. Система опалення з оребреними трубами з тепловим насосом та вакуумними трубчастими колекторами.

    автореферат [2,1 M], добавлен 04.12.2013

  • Природа твердих тіл, їх основні властивості і закономірності та роль у практичній діяльності людини. Класифікація твердих тіл на кристали і аморфні тіла. Залежність фізичних властивостей від напряму у середині кристалу. Властивості аморфних тіл.

    реферат [31,0 K], добавлен 21.10.2009

  • Розгляд поняття, способів вираження хімічної чистоти та розділення матеріалів. Характеристика сорбційних (абсорбція, адсорбція), кристалічних процесів, рідинної екстракції, перегонки через газову фазу (закони Коновалова) та хімічних транспортних реакцій.

    курсовая работа [3,9 M], добавлен 05.04.2010

  • Фізико-хімічні основи процесів в галузях хімічних технологій, визначення швидкості законами теплопередачі. Процеси перенесення маси енергії і кількості руху, рівняння нерозривності суцільності потоку. Гідростатична подібність, емпіричні залежності.

    лекция [2,3 M], добавлен 17.07.2011

  • Підвищення ефективності спалювання природного газу в промислових котлах на основі розроблених систем і технологій пульсаційно-акустичного спалювання палива. Розробка і адаптація математичної моделі теплових і газодинамічних процесів в топці котла.

    автореферат [71,8 K], добавлен 09.04.2009

  • Поведінка системи ГД перехідних режимів. Експериментальне дослідження процесів при пуску, реверсі та гальмуванні електричних генераторів. Алгоритм побудування розрахункових графіків ПП при різних станах роботи машини. Методика проведення розрахунку ПП.

    лабораторная работа [88,2 K], добавлен 28.08.2015

  • Основні властивості неупорядкованих систем (кристалічних бінарних напівпровідникових сполук). Характер взаємодії компонентів, її вплив на зонні параметри та кристалічну структуру сплавів. Електропровідність і ефект Холла. Аналіз механізмів розсіювання.

    реферат [558,1 K], добавлен 07.02.2014

  • Складання моделі технічних об’єктів в пакеті Simulink, виконання дослідження динаміки об’єктів. Моделювання динаміки змінення струму якісної обмотки та швидкості обертання якоря електричного двигуна постійного струму. Електрична рівновага моделі.

    лабораторная работа [592,7 K], добавлен 06.11.2014

  • Вивчення будови та значення деревини в народному господарстві. Опис фізичних та хімічних властивостей деревини. Аналіз термогравіметричного методу вимірювання вологості. Дослідження на міцність при стиску. Інфрачервона та термомеханічна спектроскопія.

    курсовая работа [927,3 K], добавлен 22.12.2015

  • Розповсюдження молібдену в природі. Фізичні властивості, отримання та застосування. Структурні методи дослідження речовини. Особливості розсіювання рентгенівського випромінювання електронів і нейтронів. Монохроматизація рентгенівського випромінювання.

    дипломная работа [1,2 M], добавлен 24.01.2010

  • Розрахунок статичної моделі і побудова статичної характеристики повітряного ресиверу для випадку ізотермічного розширення газу. Значення ресивера в номінальному статичному режимі. Моделювання динамічного режиму. Розрахункова схема об’єкту моделювання.

    контрольная работа [200,0 K], добавлен 26.09.2010

  • Поняття конвекції як переносу теплоти при переміщенні і перемішуванні всієї маси нерівномірно нагрітих рідини чи газу. Диференціальні рівняння конвекції. Основи теорії подібності. Особливості примусової конвекції. Теплообмін при поперечному обтіканні.

    реферат [722,3 K], добавлен 12.08.2013

  • Основнi поняття перехiдних процесів в лiнiйних електричних колах. Закони комутацiї i початковi умови. Класичний метод аналiзу перехiдних процесiв. Вимушений i вiльний режими. Перехідні процеси в колах RL і RC. Увiмкнення джерел напруги до кола RC.

    реферат [169,2 K], добавлен 13.03.2011

  • Аналіз програми в випускному класі при вивченні ядерної фізики. Основні поняття дозиметрії. Доза випромінювання, види поглинутої дози випромінювання. Біологічна дія іонізуючого випромінювання. Методика вивчення біологічної дії іонізуючого випромінювання.

    курсовая работа [2,6 M], добавлен 24.06.2008

Работы в архивах красиво оформлены согласно требованиям ВУЗов и содержат рисунки, диаграммы, формулы и т.д.
PPT, PPTX и PDF-файлы представлены только в архивах.
Рекомендуем скачать работу.