Размещено на http://www.allbest.ru/

Введение

Атомные электростанции, в настоящее время, являются одними из основных поставщиков электроэнергии для промышленности и бытового потребления. Принцип работы атомной электростанции очень прост - это обычное преобразование тепловой энергии в электрическую. Только топливо в них - ядерное. Топливом для атомных электростанций служат вещества, способные, при определенном начальном стимулировании, совершать цепную реакцию расщепления ядер элементов. В настоящее время основными являются плутоний и уран.

Используемое топливо в реакторе состоит из природного урана, очищенного от примесей и продуктов распада, и обогащенного по урану-235. С течением времени происходит частичное восстановление короткоживущих продуктов распада в УЕ старше года. В следствие этого активность урана увеличивается.

Наблюдение за уровнем радиоактивности урана является необходимым для безопасного обращения с ним, поскольку этот уровень не должен превышать требуемых значений. Радиоактивность урана может иметь несколько источников разного происхождения. Для контроля уровня радиоактивности урана используют неразрушающие методы. Этот метод измеряет излучение, испускаемое ЯМ. Такие измерения являются неразрушающими в том смысле, что они не изменяют ни физическое, ни химическое состояние ЯМ. НРА устраняет необходимость пробоотбора, снижает облучение оператора и выполняется намного быстрее, чем химический анализ. Измерения НРА применяются на всех предприятиях топливного цикла для учета материалов, управления технологическим процессом, контроля критичности и мониторинга периметра.

Методики НРА разделяются на пассивные и активные в зависимости от того, измеряется ли собственное излучение ядерного материала или излучение, возникающее под воздействием внешнего источника. В нашем случае используется пассивная методика НРА. Мы производим анализ гамма собственного излучения ЯМ, который сводится к идентификации излучающих изотопов и измерению соотношения интенсивностей излучения их гамма квантов, имеющих разные энергии.

Целью данной работы является гамма спектрометрический анализ спектров различных учетных единиц урана. По имеющимся спектрам производится выявление всех составляющих радиоактивности урана и их вклад в суммарную интенсивность. Далее можно проводить прогноз изменения интенсивности излучения УЕ урана со временем, исходя из учета разницы в периодах полураспада излучающих изотопов.

1. Германиевая спектрометрия гамма-излучения УЕ урана

Четыре составляющие радиоактивности урана

1.1 При анализе радиоактивности урановых изделий выясняется, что активность урана не является такой, какой она была заявлена в паспортах. Первоначальная активность урана, определяемая излучением трёх изотопов свежего урана - U238, U235 и U234 - является основной её составляющей.

К ней добавляется активность первых звеньев цепочки их распада. Солидный возраст (десятки лет) используемого урана приводит к тому, что, несмотря на очистку от продуктов естественного распада, имевшую место при его выделении из руды, они появляются снова. Уран, используемый в практике большинства ядерных предприятий, выделен из руды достаточно давно, и начальные участки цепочек распада U235, U238 восстанавливаются

U235>Th231>Pa231

U238>Th234>Pa234m>U234

1.2 Практика добавления регенерированного урана (получившая распространение в нашей стране уже более двадцати лет), привела к заметному повышению его активности. При формировании исходного ЯМ к свежему (рудному) урану добавлялось некоторое количество «несгоревшего» урана, выделенного химическим путём из отработавших ТВЭЛов энергетических установок. Регенерированный уран содержит новые изотопы U232 и U236. Наличие регенерированной добавки повышает удельную активность урана. Доля регенерированной добавки в паспортах ЯМ не приводится.

Долгоживущий уран-236 в гамма спектрах практически не виден из-за малости добавки. Однако уран-232 с его периодом полураспада 1.9 г привёл за собой всё своё семейство. Равновесие здесь устанавливается позже, чем для изотопов U235 и U238, но тоже обычно уже установилось. Поскольку из всех дочерних элементов этого семейства торий-228 имеет наибольший период полураспада, то соотношение активностей изотопов этой цепочки становится постоянным после насыщения активности тория-228 через 10 лет после выделения из облучённого урана. Так как гамма излучение урана-232 слабо, его присутствие лучше всего обнаружить по линиям тория- 228, который находится в равновесии с материнским ядром и дает цепочку:

U232>Th228(1.9y) >...........

1.3 При проведении критических экспериментов с ураном, реализуемых в исследовательских центрах - таких как, например, ГНЦ РФ ФЭИ, - некоторая часть его ядер делится, что проявляется в появлении радиоактивных продуктов деления - таких, как цезий-137. Это - активация урана. Она предполагается небольшой, и уран продолжает считаться необлучённым. спектр уран энергия обогащение

На самом деле количество проявляющихся осколочных изотопов и их радиоактивность определяется как графиком использования УЕ в критических экспериментах (интенсивностью набора общего флюенса), так и длительностью выдержки после активации, которая зачастую гораздо меньше, чем для облученного урана. Истории использования каждой УЕ урана в критических экспериментах, выполнявшихся десятки лет, не сохраняются. По этой причине спектры УЕ урана критических стендов, измеренные для УЕ одного изготовления, могут быть непредсказуемо различны.

1.4 УЕ урана, использовавшиеся в критических экспериментах, заключены в стальные оболочки. Активация стальных оболочек урановых УЕ, происходившая при этом, является ещё одним каналом появления радиоактивности. Обычно рассматривают (ПАНДА) возможность появления лишь нескольких линий активации стали.

Проверяется ПШПВ. Их значения от линии к линии имеют статистический разброс в обе стороны. ПШПВ сильных линий определяется точнее - точек больше и статистика каждой сказывается меньше. В среднем ПШПВ с энергией заметно (в два - три раза) увеличивается, в чём и состоит ухудшение разрешения детектора. Аномальное - отличающееся от указанного плавного - увеличение ПШПВ говорит о наличии вклада ещё одной - двух линий сверх интересующей. Данные, получаемые из таких линий, проверяются на согласие с результатами по соседним линиям и при заметном отличии отбрасываются.

После этого проверяется соответствие площадей и квантовых выходов для близких линий. Справочные данные по квантовым выходам наблюдаемых линий идентифицированных изотопов используются для контроля соотношения площадей соответствующих пиков. Принимаем, что справочные выходы известны много точнее, чем наши измеренные площади и потому их погрешность не учитываем. Погрешность отношения площадей равна квадратному корню из суммы квадратов относительных погрешностей площадей. Проверка состоит в контроле того, что отношение площадей в пределах погрешности совпадает с отношением квантовых выходов. Энергетические линии изотопов с их квантовыми выходами приведены в ПРИЛОЖЕНИЯХ 1,2.

Затем производится грубая оценка дополнительной активности, вносимой изотопами, отсутствующими в паспортах - по силе спектральных линий. Используются ближайшие по энергии, надёжно выявленные линии изотопов с известным по паспорту содержанием. Обычно это линии изотопов урана-235 (при 185 кэВ или 205 кэВ) или протактиния при 1001 кэВ.

Необходимо рассчитать абсолютные интенсивности урана для линии 185 кэВ и протактиния для линии 1001 кэВ. Расчет производится следующим образом:

где: I_a - абсолютная интенсивность;

I - интенсивность, г/г·с;

K_s - суммарный квантовый выход всех линий урана;

E - обогащение;

K - квантовый выход сильной линии.

Находится (с погрешностью) отношение площадей линии выявленного изотопа и известной линии, затем учитываются их квантовые выходы и получаем приблизительную долю активности нового изотопа относительно известного изотопа (заявленного по паспорту).

Такая грубая оценка проводится для всех выявленных изотопов, не заявленных в паспорте. Для достаточно отстоящих линий такие результаты неточны вследствие игнорирования изменения эффективности регистрации гамма квантов с их энергией. Нужно вводить соответствующую поправку.

Необходимо провести оценку этого изменения по измеренным площадям известных линий и внести поправку на него.

Следующий этап анализа спектра - количественная оценка дополнительной активности.

Для идеального детектора, эффективность которого с энергией не меняется, отношение площади пика к его квантовому выходу постоянно. Возможен лишь статистический разброс в обе стороны. Поэтому наблюдаемый достаточно плавный ход указанного отношения с энергией линии содержит информацию об искомом изменении эффективности.

Задача формулируется так. Подобрать непрерывную зависимость отношения наилучшим образом описывающую имеющиеся значения для известных линий.

При этом для оценки изменения эффективности используются:

- Линии одного изотопа - уран-235 или протактиний-234m

- Объединение линий урана-235 и протактиния-234м на основе известного их соотношения (по обогащению урана).

- Использование линий изотопа с неизвестным содержанием (торий-228 или осколки лантан-140, изотопы йода и др). Хотя содержание осколка или регенерированной добавки неизвестно (подлежит определению), квантовые выходы линий идентифицированного изотопа известны. Поэтому можно строить такие «регенерированные» и «осколочные» версии изменения эффективности.

Используется метод наименьших квадратов, реализованный в программе ДЕМИНГ.

Вводятся энергии известных линий, их приведенные площади и погрешности площадей. Выбирается теоретическая форма, дающая наилучшее качество описания. Она и принимается в качестве оценки. Её значения используются для поправки полученных ранее приближённых значений вклада дополнительной активности. Поправочный коэффициент (в грубой оценке он был равен единице) определяется отношением значений принятой эффективности при энергиях линии выявленного и известного изотопов.

Гамма спектрометрия УЕ урана дает возможность разделять и независимо измерять все четыре составляющих его радиоактивности. Разделение составляющих радиоактивности реализуется путем идентификации изотопной принадлежности линий измеренных спектров, а определение их соотношения основывается на привлечении данных о выводах идентифицированных линий изотопов и учете энергетической зависимости эффективности их регистрации. Точность получаемых результатов определяется такими факторами, как статистическая достоверность значения площади пика, степень корректности учета самопоглощения излучения в УЕ и его поглощения между УЕ и детектором, учет энергетической зависимости эффективности детектора.

2. Анализ спектров для разного обогащения урана

2.1 Спектр УЕ природного урана

Первый спектр, выбранный для анализа - это спектр учетной единицы (УЕ) природного урана. Содержание урана-238 составляет 99,3%. Измерения выполнены на ОЧГ-гамма- спектрометре, энергетическая шкала которого прокалибрована по эталонным гамма-источникам. Ниже приведена таблица 1.1. с данными первичной обработки спектра с помощью программы Джинни. Там приводятся данные об энергиях линий, площадях пиков, ПШПВ, подложке, погрешностях площадей. Однако, нас интересуют только 4 столбца в этих данных. Это: энергия линий, площадь пика, ПШПВ и погрешность.

Таблица 1.1

Пик	Энергия	Площадь	Подложка	I имп/с		%
12	120,71	2750	2750	0,27		34,3
13	131,29	5276	5276	0,53		15,5
14	143,85	83580	83580	8,4		1,5
15	163,38	51282	51282	5,1		2,1
16	185,79	702860	702860	70		0,2
17	195	7399	7399	0,74		11,9
18	202,25	15782	15782	1,6		5,5
19	205,39	71745	71745	7,2		1,1
20	227,08	7967	7967	0,8		10,4
21	258,32	42329	42329	4,2		2,3
22	294,08	3484	3484	0,35		20,5
23	352,07	3761	3761	0,38		16,7
24	369,07	2110	2110	0,21		28,7
25	427,81	1887	1887	0,19		28,2
26	450,81	1313	1313	0,13		39,2
27	458,94	1985	1985	0,2		28,8
28	468,41	1917	1917	0,19		29,3
29	475,94	2246	2246	0,22		24,7
30	511,41	10847	10847	1,1		6
31	544,03	2466	2466	0,25		18
32	565,11	1510	1510	0,15		20,7
33	569,45	16538	16538	1,7		3
34	609,67	2692	2692	0,27		16
35	654,34	1996	1996	0,2		17,5
36	661,78	57240	57240	5,7		1,1
37	691,55	7051	7051	0,71		6,6
38	699,22	2362	2362	0,24		12,4
39	702,17	3148	3148	0,31		9,4
40	706,11	3973	3973	0,4		9,5
41	733,51	6485	6485	0,65		6,4
42	740,12	7457	7457	0,75		6
43	743	61308	61308	6,1		0,8
44	755,02	457	457	0,046		60,6
45	766,55	208387	208387	21		0,4
46	781,88	5294	5294	0,53		8,5
47	786,46	34938	34938	3,5		1,2
48	796,37	4860	4860	0,49		8,6
49	806,09	4726	4726	0,47		8,3
50	819,43	2852	2852	0,29		10,2
51	825,17	4402	4402	0,44		7,3
52	831,55	5748	5748	0,57		6
53	844,17	731	731	0,073		31,9
54	851,74	3826	3826	0,38		7,6
55	876,12	2566	2566	0,26		10,2
56	880,65	12451	12451	1,2		2,3
57	883,43	12934	12934	1,3		2,4
58	887,54	4114	4114	0,41		6,4
59	898,91	3300	3300	0,33		8
60	911,39	1128	1128	0,11		18
61	921,93	6801	6801	0,68		3,5
62	926,19	19795	19795	2		1,6
63	946,35	18954	18954	1,9		1,9
64	965,38	623	623	0,062		29,5
65	980,68	2569	2569	0,26		8,6
66	984,33	1540	1540	0,15		11,7
67	995,18	3329	3329	0,33		7,2
68	1001,25	457585	457585	46		0,2
69	1029,19	361	361	0,036		35,7
70	1042,23	280	280	0,028		50,9
71	1063,13	3541	3541	0,35		6,6
72	1083,46	637	637	0,064		25,7
73	1120,91	842	842	0,084		16,9
74	1125,34	2464	2464	0,25		7,7
75	1173,15	316	316	0,032		37,8
76	1193,95	6777	6777	0,68		2,9
77	1220,17	593	593	0,059		23,4
78	1237,61	2083	2083	0,21		7,6
79	1292,96	340	340	0,034		33,3
80	1332,37	326	326	0,033		35,8
81	1353,47	969	969	0,097		15,3
82	1393,36	1700	1700	0,17		9,7
83	1414,26	986	986	0,099		12
84	1434,54	4147	4147	0,41		3,8
85	1452,7	505	505	0,05		22,6
86	1460,99	4765	4765	0,48		3,3
87	1510,46	5394	5394	0,54		3,2
88	1527,39	904	904	0,09		12,9
89	1548,68	582	582	0,058		18
90	1554,16	3294	3294	0,33		3,8
91	1571,16	421	421	0,042		24,1
92	1593,11	2723	2723	0,27		5
93	1668,77	586	586	0,059		16,6
94	1694,08	521	521	0,052		17,8
95	1738,05	7551	7551	0,76		1,7
96	1760,5	510	510	0,051		14,4
97	1765,77	3018	3018	0,3		3,3
98	1809,4	1274	1274	0,13		6,1
99	1820,05	334	334	0,033		20,5
100	1831,79	6050	6050	0,6		1,9
101	1868,04	2680	2680	0,27		3,6
102	1875,41	2577	2577	0,26		3,4
103	1893,7	789	789	0,079		11
104	1911,52	1979	1979	0,2		4,6
105	1926,28	220	220	0,022		26
106	1937,29	859	859	0,086		7,7
107	2103,99	852	852	0,085		9
108	2204,54	280	280	0,028		19,4
109	2614,83	5521	5521	0,55		1,5

Первым делом производим идентификацию энергетических линий. Определяем изотопы, которые проявились в видимых линиях. Далее отбрасываем линии, площади которых известны с погрешностью больше 50%. В данном спектре эти линии были отброшены ранее.

Переходим к рассмотрению столбца ПШПВ. В данном спектре аномального увеличения ПШПВ не наблюдается. Поэтому ни одна линия не была устранена.

Производим проверку энергий линий. То есть определяем какой энергетической линии какой изотоп соответствует.

Сначала в данном спектре были выявлены все фоновые линии, они приведены в таблице 1.2. Эти линии были устранены из дальнейшего анализа.

Таблица 1.2

Фоновые линии в спектре

Энергия, кэВ	Изотоп
294.08	Pb-214
352.07	Pb-214
609.67	Bi-214
755.02	Bi-214
844.17	Cosmic Fe-56
911.39	Ac-228
1063.13	Cosmic Pb-207
1120.91	Bi-214
1460.99	K-40
1765.77	Bi-214

Из анализа были исключены такие лини как: 1593.11 кэВ и 2103.99 и 2204.54 кэВ. Данные линии являются линиями процесса образования пары электрон-позитрон квантами с энергией 2614 кэВ и не несут новой информации по сравнению с фотопиком при этой энергии.

Итак, таблица известных линий выглядит следующим образом:

Таблица 1.3

Все известные лини в спектре

Изотоп	Энергия, кэВ	Площадь, S	Погрешность площади, %
U235	143,85	83580	1,5
U235	163,38	51282	2,1
U235	185,79	702860	0,2
U235	195	7399	11,9
U235	202,25	15782	5,5
U235	205,39	71745	1,1
Pa234m	450,81	1313	39,2
Pa234m	468,41	1917	29,3
Pa234m	475,94	2246	24,7
Pa234m	544,03	2466	18
Pa234m	691,55	7051	6,6
Pa234m	706,11	3973	9,5
Pa234m	740,12	7457	6
Pa234m	743	61308	0,8
Pa234m	766,55	208387	0,4
Pa234m	781,88	5294	8,5
Pa234m	786,46	34938	1,2
Pa234m	806,09	4726	8,3
Pa234m	851,74	3826	7,6
Pa234	880,65	12451	2,3
Pa234m	887,54	4114	6,4
Pa234m	921,93	6801	3,5
Pa234m	946,35	18954	1,9
Pa234m	1001,25	457585	0,2
Pa234m	1125,34	2464	7,7
Pa234m	1193,95	6777	2,9
Pa234m	1237,61	2083	7,6
Pa234m	1414,26	986	12
Pa234m	1434,54	4147	3,8
Pa234m	1510,46	5394	3,2
Pa234m	1527,39	904	12,9
Pa234m	1554,16	3294	3,8
Pa234m	1593,11	2723	5
Pa234m	1738,05	7551	1,7
Pa234m	1760,5	510	14,4
Pa234m	1765,77	3018	3,3
Pa234m	1809,4	1274	6,1
Pa234m	1820,05	334	20,5
Pa234m	1831,79	6050	1,9
Pa234m	1868,04	2680	3,6
Pa234m	1875,41	2577	3,4
Pa234m	1893,7	789	11
Pa234m	1911,52	1979	4,6
Pa234m	1937,29	859	7,7

В нашем спектре присутствуют 44 известные линии. Шесть из них принадлежат урану, а 38 линий принадлежат протактинию.

Таблица 1.4

Все неизвестные лини спектра

Энергия, кэВ	Изотоп	Площадь, S	Погрешность площади, %
131.29	Th-228	5276	15.5
661.78	Cs-137	57240	1.1
2614.83	Th-228	5521	1.5

Неизвестных линий оказалось 3. Из них 2 линий принадлежат торию-228 и одна линия цезию.

Рассчитываем грубую оценку интенсивности неизвестных линий. Все неизвестные линии привязывали к линии протактиния 1001 кэВ.

Находим отношение площадей линии выявленного изотопа и известной линии, затем учитываем их квантовые выходы и получаем приблизительную долю интенсивности нового изотопа относительно известного изотопа:

где: S - площадь изотопа;

I - искомая интенсивность;

So - площадь линии, с которой сравниваем;

Io - интенсивность линии, с которой сравниваем;

K - квантовый выход искомой линии.

Таблица 1.5

Грубая оценка интенсивности неизвестных линий

Энергия, кэВ	Изотоп	Площадь	Отношение площадей	Аппаратурная оценка, г/г·с	Абсолютная погрешность
131.29	Th-228	5276	11.5·10-3	42.5	2.7
661.78	Cs-137	57240	125.1·10-3	738	87
2614.83	Th-228	5521	12·10-3	190	23

Для сведения воедино оценок интенсивности изотопа по разным его линиям, необходимо применить метод неравноточных измерений. Поскольку у нас имеется несколько линий тория-228.

Итак, рассчитаем суммарную интенсивность для всех линий тория. Для расчета используем следующие формулы:

где: Xcp - среднее значение интенсивности;

Хi - текущее значение интенсивности по конкретной линии;

xi - абсолютная погрешность интенсивности;

?x_ср - объединенный результат погрешности.

Общая интенсивность по торию составляет (96.8 ± 9.5) г/г·с, а интенсивность по цезию составляет (738 ± 87) г/г·с

Суммируем интенсивности линии урана 205 кэВ и линии протактиния 1001 кэВ. Находим отношение интенсивности тория к суммарной интенсивности основных линий в процентах.

В итоге получилось, что вклад регенерированной добавки составил - (0.13 ± 0.1)%, а по цезию соответственно (2.56 ± 0.3). Общая дополнительная интенсивность (2.69 ± 0.4)%.

Вклад регенерированной добавки небольшой. Определим теперь количественную оценку дополнительной активности.

Используется метод наименьших квадратов, реализованный в программе Deming.

Вводятся энергии известных линий, их приведенные площади и погрешности площадей. Для того, чтобы построить зависимость эффективности регистрации от энергии необходимо найти отношения площадей известных линий к их интенсивностям, а также абсолютные погрешности. В таблице 1.6 указаны данные, необходимые для ввода в программу Deming.

Таблица 1.6

Эффективность регистрации для известных линий

Изотоп	Энергия, кэВ	S/I	Абсолютная погрешность, %
U235	143,85	7.96	0.12
U235	163,38	10.68	0.22
U235	185,79	13.015	0.0273
U235	195	12.54	1.44
U235	202,25	15.62	0.8
U235	205,39	15.26	0.15
Pa234m	450,81	525	210
Pa234m	468,41	799.75	239
Pa234m	475,94	1070.2	259
Pa234m	544,03	1541	277.4
Pa234m	691,55	1601	105.6
Pa234m	706,11	2649	251.6
Pa234m	740,12	981.18	58.9
Pa234m	743	1075.71	8.6
Pa234m	766,55	1011.58	7.28
Pa234m	781,88	867.8	73.8
Pa234m	786,46	1012.69	12.1
Pa234m	806,09	1432	118.8
Pa234m	851,74	910.95	69.2
Pa234m	887,54	761.85	48.7
Pa234m	921,93	919	32.1
Pa234m	946,35	473	90.2
Pa234m	1001,25	762.64	1.52
Pa234m	1125,34	849	65.3
Pa234m	1193,95	736	21.3
Pa234m	1237,61	496	37.7
Pa234m	1414,26	543	65.1
Pa234m	1434,54	10.1	0.38
Pa234m	1510,46	666.3	21.3
Pa234m	1554,16	61	2.31
Pa234m	1738,05	629	10.7
Pa234m	1760,5	728	104.8
Pa234m	1765,77	437	14.4
Pa234m	1809,4	670	40.9
Pa234m	1820,05	835	167
Pa234m	1831,79	550	10.4
Pa234m	1868,04	515	18.5
Pa234m	1875,41	444	15.1
Pa234m	1893,7	789	86.8
Pa234m	1911,52	560	25.7
Pa234m	1937,29	537	41.3

После внесения данных в программу, мы наблюдаем некий разброс точек. Производим сглаживание и получаем зависимость эффективности по энергии.



Урановая зависимость эффективности от энергии

Протактиниевая зависимость эффективности от энергии



Уран-протактиниевая зависимость эффективности от энергии

С помощью функции Interpolation определяем значения эффективности регистрации для всех неизвестных линий, а также для известных. Неизвестные линии будем привязывать к линиям протактиния 766 кэВ и 1001 кэВ. Находим поправочный коэффициент (в грубой оценке он был равен единице). Он определяется отношением значений принятой зависимости при энергиях линии выявленного и известного изотопов.

В таблице 1.7. показаны все найденные эффективности, а также приведены поправочные коэффициенты.

Таблица 1.7

Энергия, кэВ	Изотоп	Эффективность	Абсолютная погрешность	Поправочный коэффициент
131.29	Th-228	36,9	3.5	4.1
661.78	Cs-137	0,67	0.02	0.97
2614.83	Th-228	0,16	0.01	0.51

Теперь вносим поправку на найденные коэффициенты в грубую оценку и находим интенсивности неизвестных линий.

Поправленные результаты выглядят следующим образом:

Таблица 1.8

Интенсивности неизвестных линий с учетом эффективности регистрации

Энергия, кэВ	Изотоп	Поправленная оценка, г/г·с	Абсолютная погрешность
131.29	Th-228	10.3	1.8
661.78	Cs-137	760	96
2614.83	Th-228	372	15.3

И так, общая интенсивность по торию составляет (195.5 ± 19.8) г/г·с для поправленного значения. Интенсивность по цезию составляет (760 ± 96) г/г·с соответственно.

В итоге получилось, что вклад регенерированной добавки составил (0.2 ± 0.014)%, а вклад цезиевой составляющей - (2.83 ± 1.3)%. Общая дополнительная интенсивность составляет (3.03 ± 1.31)% от общей интенсивности. Результат получился с большой погрешностью.

Грубая оценка	Поправленная оценка
2.69 ± 0.4	3.03 ± 1.31

2.2 Спектр регенерированного урана

Рассматриваем спектр двуокиси урана с обогащением 90%.

В таблице 2.1 приводятся данные об энергиях линий, площадях пиков, ПШПВ, подложке, центре пика, ширине пиков и погрешностях площадей. Однако, нас интересуют только 4 столбца в этих данных. Это: энергия линий, площадь пика, ПШПВ и погрешность.

Таблица 2.1

Пик	Энергия	Площадь	Кв. вых.	%
27	120,67	127687	0,233	0,7
28	124,6	5930	0,0665	14,6
29	133,69	1890	0,0294	18,2
30	135,45	14033	0,091	4
31	140,55	136463	0,21	0,6
32	143,57	2219130	10,5	0,1
33	150,66	10963	0,076	6,9
34	163,17	885413	4,8	0,1
35	175,01	14974	0,022	5,2
36	182,42	147067	0,42	0,6
37	185,54	15475493	54	0
38	194,67	120209	0,59	0,6
39	199,62	32761	0,031	1,4
40	201,95	315919	1,01	0,2
41	205,15	1466371	4,7	0,1
42	215,11	8920	0,027	3,4
43	217,8	12005	0,047	2,5
44	221,24	35579	0,11	0,9
45	228,51	1558	0,007	18,2
46	233,32	8526	0,03	3,2
48	238,53	359814	44,8	0,2
49	240,85	20073	0,0014	2,8
50	246,77	11867	0,08	3,2
51	274,89	5969	0,03	6
52	277,24	15501	2,24	2,4
53	279,92	7361	?	8,2
54	283,79	26643	0,006	1,3
55	287,87	1408	0,358	8,5
56	291,39	10478	0,03	4,3
57	296,13	5764	?	6,4
58	299,97	17210	2,9	1,5
59	328,82	3356	20	11
60	346,19	8522	0,07	4,2
61	370,48	8266	3,4	4,5
62	387,54	3440	0,008	12
63	390,56	1407		11,7
64	453,12	1469	0,0013	18,8
65	510,85	61675	7,66	0,7
66	583,18	92422	28,7	0,4
67	727,37	...

Подобные документы

• Проверка возможностей нейтронного спектрального анализа для контроля содержания и изотопного состава урана разного обогащения

  Изучение спектров пропускания резонансных нейтронов проб урана различного обогащения. Устройство и работа времяпролетного спектрометра на основе ускорителя электронов. Анализ содержания изотопов по площадям резонансных провалов в измеренных спектрах.
  
  дипломная работа [710,4 K], добавлен 23.02.2015
  

• Проверка возможностей нейтронного спектрального анализа для контроля содержания и изотопного состава урана разного обогащения

  Изучение спектров пропускания резонансных нейтронов проб урана различного обогащения. Устройство и принцип работы времяпролетного спектрометра на основе ускорителя электронов. Контроль изотопного состава урана путем нейтронного спектрального анализа.
  
  дипломная работа [1,8 M], добавлен 16.07.2015
  

• Инфракрасная спектроскопия и спектроскопия кругового дихроизма. Методы определения вторичной структуры белков

  Явление кругового дихроизма. Методы анализа спектров кругового дихроизма белков. Инфракрасные спектры поглощения белков. Поглощение белков в ИК-области. Методы анализа ИК-спектров белков. Работа с пакетом программ STRUC по анализу ИК-спектров белков.
  
  методичка [141,1 K], добавлен 13.12.2010
  

• Модуль накопления для задач многомерной мессбауэровской спектрометрии

  Особенности разработки модуля, который предназначен для накопления мессбауэровских спектров, а также для снятия амплитудных спектров. Анализ основных требований к системам накопления. Решение вопроса объединения свойств многоканальности и многомерности.
  
  дипломная работа [590,7 K], добавлен 21.10.2010
  

• Молекулярный спектральный анализ в ультрафиолетовой и видимой области спектра

  Исследование спектров поглощения электромагнитного излучения молекулами различных веществ. Основные законы светопоглощения. Изучение методов молекулярного анализа: колориметрии, фотоколориметрии и спектрофотомерии. Колориметрическое определение нитрита.
  
  курсовая работа [476,8 K], добавлен 01.06.2015
  

• Уран (элемент)

  Уран - элемент атомной энергетики и сырье для получения энергетического элемента - плутония. Развитие исследований урана подобно порождаемой им цепной реакции. Важный шаги в изучении урана. Минералы и руды урана, их различие по составу, происхождению.
  
  реферат [40,1 K], добавлен 20.01.2010
  

• Дисперсия. Наблюдение спектров

  Подготовка монохроматора к работе. Градуировка монохроматора. Наблюдение сплошного спектра излучения и спектров поглощения. Измерение длины волны излучения лазера. Исследование неизвестного спектра.
  
  лабораторная работа [191,0 K], добавлен 13.03.2007
  

• Спектр атома гелия

  Спектральный анализ, его достоинства и применение. Распределение энергии в спектре. Анализ общей структуры спектра атома гелия на основе принципа Паули. Определение собственных значений энергии системы из двух электронов, движущихся в поле атомного ядра.
  
  контрольная работа [39,9 K], добавлен 30.07.2011
  

• Теория гамма-каротажа

  Гамма-каротаж интегральный и гамма-каротаж спектрометрический. Радиоактивность осадочных горных пород. Плотность потока излучения кусочно-однородного пространства. Показания скважинного прибора в однородной среде. Суммарная концентрация радионуклидов.
  
  презентация [737,0 K], добавлен 28.10.2013
  

• Сцинтилляционный спектрометр с неорганическим сцинтиллятором

  Энергетический спектр как распределение частиц ионизирующего излучения по энергии. Классификация и типы спектров излучений: дискретные (линейчатые) и непрерывные. Определение истинного энергетического спектра Ф(Е) по измеренному распределению импульсов.
  
  лабораторная работа [47,0 K], добавлен 01.11.2015
  

• Атомный спектральный анализ

  Особенности механизма излучения. Электролюминесценция, катодолюминесценция, хемилюминесценция и фотолюминесценция. Распределение энергии в спектре. Спектральная плотность интенсивности излучения. Количественный анализ состава вещества по его спектру.
  
  контрольная работа [22,3 K], добавлен 11.07.2012
  

• Расчет характеристик ядерного реактора и эволюции радионуклидов за время кампании и время выдержки облученного ядерного топлива

  Определение удельного выгорания топлива ядерного реактора. Содержание изотопов урана в природном и обогащенном его вариантах. Анализ эволюции изотопов плутония во время кампании, изменение весового соотношения продуктов деления к концу кампании.
  
  курсовая работа [678,8 K], добавлен 11.03.2013
  

• Многоэлектронные атомы

  Исследование спектров многоэлектронных атомов. График радиального распределения в атоме натрия. Специфическое обменное взаимодействие в многоэлектронных атомах. Задача на нахождение энергии активации. Применение уравнения Аррениуса в атомной физике.
  
  контрольная работа [22,0 K], добавлен 13.12.2009
  

• Исследование спектров

  Временные диаграммы периодических сигналов прямоугольной формы. Зависимость ширины спектра периодической последовательности прямоугольных импульсов от их длительности. Теорема Котельникова, использование для получения ИКМ-сигнала. Электрические фильтры.
  
  контрольная работа [1,3 M], добавлен 23.08.2013
  

• Оценка скорости миграции радионуклидов в почве

  Общие сведения о почве и ее радиоактивности. Требования к месту и методам отбора проб. Инструментальный гамма-спектрометрический метод радионуклидного анализа объекта внешней среды. Характеристика гамма-спектрометра сцинтилляционного "Прогресс-гамма".
  
  курсовая работа [263,0 K], добавлен 17.04.2016
  

• Эволюция продуктов деления ядерного реактора

  Расчет скорости удельного выгорания. Содержание изотопов урана в природном и обогащенном топливе. Изменение активности для 10 временных точек в абсолютных единицах. Характеристики радионуклидов цепочки. Определение содержания стабильного радионуклида.
  
  курсовая работа [234,6 K], добавлен 22.06.2015
  

• Математическое моделирование процесса триплет-триплетного переноса энергии

  Зависимость стационарной концентрации триплетных молекул акцептора энергии от мощности возбуждения. Зависимость интенсивности СФ от мощности возбуждения. Зависимостью интенсивности обычной фосфоресценции от интенсивности возбуждения.
  
  реферат [33,1 K], добавлен 16.03.2007
  

• Виды излучений. Спектры. Спектральный анализ

  Характеристика и свойства теплового, люминесцентного и электро- и катодолюминесцентного излучений. Метод исследования химического состава различных веществ по их линейчатым спектрам испускания или поглощения (спектральный анализ). Основные виды спектров.
  
  презентация [10,4 M], добавлен 21.05.2014
  

• План контактной сети и воздушных линий подстанции с учетом питания и секционирования

  Разработка плана контактной сети и воздушных линий станции, в пределах которой находится тяговая подстанция. Определение максимально допустимых длин пролетов с учетом ограничений. Расчет длины контактной сети, питающих и отсасывающих фидеров.
  
  курсовая работа [116,0 K], добавлен 19.11.2010
  

• Спектроскопия ионного рассеяния

  Расчет энергии иона. Количественная интерпретация данных о рассеянии быстрых ионов. Метод спектроскопии обратно рассеянных ионов низких энергий. Форма энергетических спектров двухкомпонентных материалов. Спектр кремния с анатомами на поверхности.
  
  контрольная работа [86,3 K], добавлен 14.11.2011
  

• главная
• рубрики
• по алфавиту
• вернуться в начало страницы
• вернуться к началу текста
• вернуться к подобным работам