Подвійний бета-розпад ізотопів 64, 70Zn та 180, 186W

Розробка та вдосконалення сцинтиляційного методу для пошуку процесів 2-бета розпаду на якомога вищому рівні чутливості до періодів напіврозпаду. Дослідження накопичених експериментальних даних на предмет виявлення процесів 2-бета розпаду ізотопів Zn і W.

Рубрика Физика и энергетика
Вид автореферат
Язык украинский
Дата добавления 26.08.2015
Размер файла 123,7 K

Отправить свою хорошую работу в базу знаний просто. Используйте форму, расположенную ниже

Студенты, аспиранты, молодые ученые, использующие базу знаний в своей учебе и работе, будут вам очень благодарны.

Размещено на http://www.allbest.ru/

НАЦІОНАЛЬНА АКАДЕМІЯ НАУК УКРАЇНИ

ІНСТИТУТ ЯДЕРНИХ ДОСЛІДЖЕНЬ

УДК 539.165

ПОДВІЙНИЙ БЕТА-РОЗПАД ІЗОТОПІВ 64, 70Zn ТА 180, 186W

01.04.16 -- фізика ядра, елементарних частинок і високих енергій

А в т о р е ф е р а т дисертації на здобуття наукового ступеня

кандидата фізико-математичних наук

Пода Денис Валентинович

Київ 2009

Дисертацією є рукопис.

Робота виконана в Інституті ядерних досліджень НАН України

Науковий керівник: доктор фізико-математичних наук, старший науковий співробітник, Даневич Федір Анатолійович, Інститут ядерних досліджень НАН України, Київ, Україна, завідувач відділом фізики лептонів.

Офіційні опоненти: доктор фізико-математичних наук, старший науковий співробітник, Абросімов Валерій Іванович, Інститут ядерних досліджень НАН України, Київ, Україна, провідний науковий співробітник відділу теорії ядра.

кандидат фізико-математичних наук, Шитов Юрій Олександрович, Об'єднаний Інститут ядерних досліджень, Дубна, Росія, старший науковий співробітник Лабораторії ядерних проблем ім. В.П. Джелєпова.

Захист відбудеться “05” березня 2009 р. о 1600 годині на засіданні спеціалізованої вченої ради Д 26.167.01 при Інституті ядерних досліджень НАН України за адресою: 03680 МСП, м. Київ, проспект Науки, 47.

З дисертацією можна ознайомитись у бібліотеці Інституту ядерних досліджень НАН України, 03680, м. Київ, проспект Науки, 47.

Автореферат розісланий “ 05 ” лютого 2009 р.

Вчений секретар

спеціалізованої вченої ради, к.т.н. С.П. Томчай

ЗАГАЛЬНА ХАРАКТЕРИСТИКА РОБОТИ

Актуальність теми.

Пошуки подвійного бета-розпаду (2) атомних ядер є однією з найбільш актуальних задач фізики ядра, елементарних частинок і астрофізики. Інтерес до цього вкрай рідкісного ядерного процесу значно зріс після нещодавніх спостережень нейтринних осциляцій, які однозначно свідчать про наявність у нейтрино маси. Тим самим, явище осциляцій нейтрино розглядається як вказівка на користь нової фізики поза рамками стандартної моделі (СМ) елементарних частинок. В той час як осциляційні експерименти чутливі лише до різниці квадратів масових станів нейтрино і кута їх змішування, досліджуючи безнейтринний подвійний бета_розпад (02), можна встановити природу нейтрино (частинка Майорани або Дірака), виміряти абсолютне значення маси та визначити схему масових станів нейтрино, перевірити закон збереження лептонного заряду, гіпотезу про існування домішок правих струмів у слабкій взаємодії та безмасових (або дуже легких) бозонів Намбу-Голдстоуна (майоронів).

Не зважаючи на численні спроби зареєструвати 02-розпад, поки що в жодному експерименті не виявлено достовірних вказівок на існування цього процесу. Найвищі обмеження на періоди напіврозпаду (Т1/2) отримані в експериментах, націлених на пошуки безнейтринної моди 2-розпаду з випромінюванням двох електронів (02в), а експериментальні значення нижніх меж періодів напіврозпаду лежать в інтервалі 1023-1025 років. Варто відзначити повідомлення групи з Гайдельбергу про спостереження 02в-розпаду ізотопу 76Ge з T1/2 2,23 1025 років (як стверджують автори, з довірчим рівнем 6,4). Однак наукова спільнота все ж по різному сприймає цей результат: від повного заперечення до використання як визначального аргументу для нових високочутливих 2-досліджень. Важливо відмітити і те, що навіть неспостереження 02_розпаду дає важливу інформацію про властивості нейтрино і слабкої взаємодії. Встановлення обмежень на шукані процеси сприяють розвитку теоретичних моделей фізики елементарних частинок.

Двонейтринна мода подвійного бета-розпаду (22) не порушує жодного закону збереження і дозволена в рамках СМ. Та оскільки 22_розпад в електрослабкій теорії Глешоу_Вайнберга_Салама розглядається як перехід другого порядку по константі зв'язку слабкої взаємодії, величини розрахованих періодів напіврозпаду надзвичайно великі і сягають 1019 років і вище. В природі існує всього кілька десятків парно-парних нуклідів, для яких 2_розпад енергетично дозволений. Експериментально зареєстрована тільки двонейтринна мода 2_розпаду з випромінюванням двох електронів та двох нейтрино (22в), і то лише для десяти ізотопів. Виміряні значення періодів напіврозпаду відносно 22в_розпаду лежать в інтервалі 1018-1024 років. В той же час для 2в+_процесів, таких як подвійне електронне захоплення (2), захоплення електрона з випромінюванням позитрона (+) та подвійний позитронний розпад (2+), не зареєстрована навіть двонейтринна мода, а встановлені обмеження на періоди напіврозпаду відносно цих процесів не перевищують 1021 років.

Пошуки процесів 2_розпаду є надзвичайно складною задачею, оскільки потребують значних експериментальних зусиль, головним чином спрямованих на боротьбу з фоном. Отримувана експериментальна інформація про періоди напіврозпаду досить важлива для співставлення з розрахованими величинами. Вдосконалення теоретичного опису 22_розпаду дозволяє покращити точність розрахунків ядерних матричних елементів, які використовуються і для оцінки періоду напіврозпаду відносно безнейтринної моди. В той же час дослідження 2в+_процесів при співставленні їх з результатами пошуків 2в_розпадів допомогли б встановити внесок у швидкість процесу домішків правих слабких струмів. Тому необхідно розвивати експериментальну базу для досліджень 2_розпаду з якомога більшою кількістю різних ізотопів. Саме такі цілі переслідувала дана дисертаційна робота, в якій основна увага приділялася пошуку процесів 2в_розпаду ізотопів цинку (Zn) та вольфраму (W).

Зв'язок роботи з науковими програмами, планами, темами.

Матеріали представленої дисертаційної роботи виконувалися в рамках кількох держбюджетних тем, науково-дослідних робіт за додатковими цільовими темами та робіт по міжнародним угодам, співвиконавцем яких був автор:

1. Держбюджетна науково-дослідна робота за додатковою цільовою темою у 2002-2006 рр.: “Пошуки та дослідження слабко-взаємодіючих масивних частинок як можливої небаріонної складової темної матерії Всесвіту” (ДР № 0102U005218);

2. Держбюджетна науково-дослідна робота у 2005-2007 рр.: “Дослідження подвійного бета-розпаду атомних ядер та пошуки рідкісних ядерних процесів, в тому числі з порушенням законів збереження лептонного та баріонного зарядів” (ДР № 0105V0010507);

3. Науково-дослідна робота за договором № К-465 від 24.06.2005 р. між ІЯД НАНУ та ННЦ “Харківський фізико-технічний інститут” НАНУ 2005-2006 рр.: “Розробка наднизькофонових сцинтиляційних детекторів для вивчення рідкісних процесів розпадів атомних ядер” (ДР № 0105V008110);

4. Науково-дослідна робота в рамках Цільової комплексної програми наукових досліджень НАН України “Дослідження структури та складу Всесвіту, прихованої маси і темної енергії” (“Космомікрофізика”), (договори № 4/39107 від 09.07.2007 р. та № 15/08 від 04.04.2008 р.): “Експериментальні дослідження мікробудови темної матерії” (ДР № 0107U008445);

5. Науково-дослідна робота молодих вчених НАНУ за грантом НАНУ у 2007-2008 рр. (договори № 23/07 від 02.07.2007 р. та № 04/08 від 21.02.2008 р.): “Дослідження 2-розпаду ізотопу 116Cd у Солотвинській підземній лабораторії” (ДР № 0107U007297);

6. Міжнародні угоди між відділом фізики лептонів ІЯД НАНУ (Київ, Україна) та групою DAMA Національного інституту ядерної фізики, секція “Тор Вергата” (Рим, Італія) про спільну науково-дослідну роботу у 2004-2008 рр.

Мета і задачі дослідження.

Об'єкт дослідження -- процеси 2_розпаду ізотопів Zn та W.

Предмет дослідження -- значення періодів напіврозпаду ізотопів Zn та W відносно процесів 2_розпаду (або встановлення обмежень на періоди напіврозпаду).

Мета дослідження -- основна мета даної дисертаційної роботи полягала в експериментальних пошуках процесів 2_розпаду ізотопів Zn та W з використанням сцинтиляційних детекторів вольфрамату цинку (ZnWO4) на якомога вищому рівні чутливості до періодів напіврозпаду шуканих 2-процесів.

Для досягнення такої мети були поставлені наступні задачі:

1) розвинути сцинтиляційний метод для пошуку процесів 2_розпаду на якомога вищому рівні чутливості до періодів напіврозпаду;

2) дослідити сцинтиляційні, спектрометричні та фонові характеристики різних оксидних сцинтиляторів, які можна використовувати для пошуку процесів 2_розпаду ізотопів Zn та W;

3) провести низькофонові експерименти зі сцинтиляційними кристалами ZnWO4 та проаналізувати накопичені експериментальні дані на предмет виявлення процесів 2_розпаду ізотопів Zn та W.

Методи дослідження.

Для досягнення поставленої мети і вирішення задач були використані такі методи дослідження: сцинтиляційний метод для дослідження спектрометричних, сцинтиляційних і фонових характеристик таких оксидних сцинтиляторів, як вольфраматів кадмію, свинцю та цинку (CdWO4, PbWO4 і ZnWO4), а також для пошуку процесів 2-розпаду ізотопів Zn та W за допомогою монокристалів ZnWO4; методи низькофонової спектрометрії для проведення низькофонових вимірювань зі зразками CdWO4, PbWO4 і ZnWO4; методи комп'ютерного моделювання, зокрема метод Монте-Карло для розрахунків у програмному пакеті GEANT4 коефіцієнтів світлозбору в різних детектуючих системах, а також для моделювання компонент фону сцинтиляційних детекторів і функцій відгуку детекторів ZnWO4 до шуканих 2_процесів ізотопів Zn та W; метод пересипки каналів при перетворенні експериментальних даних, зокрема при перетворенні спектрів фону сцинтиляторів ZnWO4 до єдиних калібрувальних параметрів по енергії; метод найменших квадратів та метод максимальної правдоподібності при апроксимації всіх отриманих експериментальних даних; статистичні методи для оцінок похибок; метод “однієї стандартної похибки” та процедура Фельдмана-Коузінза для визначення кількості подій шуканого ефекту від 2-розпаду, які можна виключити із заданою довірчою ймовірністю; метод лазерної мас-спектрометрії та мас-спектрометрії з індуктивно-зв'язаною плазмою (ICP-MS) для визначення складу домішок у зразках сцинтиляційних кристалів; метод аналізу усередненої форми сцинтиляційних імпульсів для визначення часових характеристик досліджуваних сцинтиляторів; метод оптимального фільтру та метод середнього часу для ідентифікації _частинок, _частинок, _квантів, а також шумів фотоелектронних помножувачів (ФЕП) по формі сцинтиляційного імпульсу; метод амплітудно-часового аналізу для пошуку корельованого фону, обумовленого короткоживучими ланцюжками радіоактивних ізотопів; метод ICP-MS аналізу, методи цифрової ідентифікації частинок по формі сцинтиляційного імпульсу, метод амплітудно-часового аналізу та апроксимація енергетичних спектрів змодельованими функціями фону використовувались для отримання інформації про якісний та кількісний вміст радіоактивних домішок у досліджуваних сцинтиляційних детекторах; розрахункові та графічні методи.

Достовірність. розпад ізотоп розпад сцинтиляційний

Достовірність отриманих результатів, наукових положень та висновків, сформульованих у дисертації, випливає з того, що всі експерименти проведено з використанням устаткування, яке надійно контролювалося. На початку і по завершенню етапів низькофонових досліджень, більшість з яких тривала понад дві тисячі годин, проводилося калібрування детектора набором паспортизованих _джерел. З порівняння результатів калібрування, а саме із зіставлення положень _піків для відповідних калібрувальних спектрів, було виявлено незначне відхилення, яке не перевищувало 2-3%, а енергетична роздільна здатність детектора практично не зазнавала змін у межах похибок, що свідчить про високу стабільність роботи детектора. Аналіз темпу набору подій в часі також демонстрував відсутність збоїв у роботі детектуючої системи. Для всіх обмежень на періоди напіврозпаду відносно різних процесів 2_розпаду ізотопів Zn та W приведено оцінки довірчої ймовірності. Результати отримані з використанням процедури Фельдмана_Кoузінза, рекомендованої Particle Data Group для даних із малою статистикою. Також достовірність результатів проведених досліджень ґрунтується на порівнянні отриманих результатів з існуючими експериментальними та теоретичними даними. Варто зазначити і те, що результати, отримані для ізотопу 64Zn, увійшли до огляду Particle Data Group “2008 Review of Particle Physics” у розділ “Double_ Decay”.

Наукова новизна отриманих результатів.

1) Отримано нові експериментальні обмеження на процеси 2-захоплення та +_розпаду ізотопу 64Zn. Спростовано правильність інтерпретації результатів експерименту, автори якого повідомили про спостереження +_розпаду 64Zn.

2) Встановлено нові обмеження на періоди напіврозпаду відносно різних мод і каналів 2_розпаду ізотопів 70Zn, 180W і 186W.

3) Досліджено спектрометричні та сцинтиляційні характеристики кристалів CdWO4, PbWO4 і ZnWO4. Вперше показано можливість цифрової ідентифікації частинок по формі сцинтиляційного імпульсу зі сцинтиляторами PbWO4 і ZnWO4. Вперше вивчено вплив температури кристала та частоти відцифрувальника на ефективність цифрової ідентифікації частинок по формі сцинтиляційного імпульсу зі сцинтиляторами CdWO4.

4) Вперше виміряно радіоактивну чистоту сцинтиляторів ZnWO4. Досліджено рівень радіоактивної забрудненості сцинтиляційних кристалів CdWO4 та PbWO4. Досягнута чутливість вимірювання активності радіонуклідів у кристалах ZnWO4 та CdWO4 на рівні мкБк/кг.

5) Вперше показано, що завдяки використанню детектуючої системи з високою енергетичною роздільною здатністю та застосуванню сцинтиляторів PbWO4 як світловодів і активного захисту для детекторів 116CdWO4, можна здійснити експеримент по пошуку 02_розпаду ізотопу 116Cd на рівні чутливості до періоду напіврозпаду T1/2 (116Cd) 1026 років, що відповідає ефективній масі майоранівського нейтрино m 0,07 еВ.

Наукове та практичне значення отриманих результатів.

Отримані в дисертаційній роботі обмеження на періоди напіврозпаду відносно різних мод і каналів 2_розпаду ізотопів Zn і W важливі для розвитку експериментальних методів дослідження 2_процесів.

Найкращі в світі експериментальні обмеження на періоди напіврозпаду відносно 2_процесів ізотопів Zn та W неможливо б було отримати з використанням неякісних сцинтиляційних детекторів на основі ZnWO4. Тому саме вимоги низькофонового експерименту, націленого на реєстрацію різних 2в_процесів ізотопів Zn і W, сприяли інтенсивним науково-дослідним роботам по вирощенню вперше в світі високоякісних кристалів ZnWO4 великого об'єму. З огляду на свої властивості, ці сцинтилятори є досить перспективними для використання в медицині та інших галузях, зокрема в гамма_камерах і томографах. Такі висновки ґрунтуються на прикладах використання в медицині дуже подібних за своїми сцинтиляційними характеристиками кристалів CdWO4. Поряд з тим, кристали ZnWO4, на відміну від CdWO4, не містять токсичних речовин та радіоактивного ізотопу 113Cd (природна ізотопна розповсюдженість = 12,22%), що спричинює відносно високий власний фон у кристалах CdWO4. Крім того, детектор на основі ZnWO4 може бути ефективно використаний і в системах контролю несанкціонованого ввезення та вивезення радіоактивних речовин. Прикладом застосування оксидних сцинтиляторів для даних цілей є система “Портал-П” на основі сцинтиляторів CdWO4, нещодавно розроблена в Інституті сцинтиляційних матеріалів НАНУ (Харків).

Також варто підкреслити, що сцинтилятори ZnWO4 зараз розглядаються як перспективні детектори в кріогенних експериментах по пошуку частинок темної матерії. Зокрема, з огляду на радіоактивну чистоту ZnWO4 (визначену в дослідженнях, описаних у даній дисертації) та високі сцинтиляційні властивості при наднизьких температурах, швидше за все, саме ці сцинтилятори будуть використовуватися в новому кріогенному експерименті EURECA (The European Underground Rare Event Calorimeter Array). Міжнародна колаборація EURECA нараховує зараз 16 інститутів з Франції, Німеччини, Іспанії, Великобританії та України, групи з ЦЕРНу й Об'єднаного інституту ядерних досліджень (Дубна, Росія), а в дослідженнях задіяно більше 140 науковців. Цей експеримент зараз на стадії розробки, а відділ фізики лептонів Інституту ядерних досліджень НАНУ (зокрема і автор даної дисертації) приймає участь у науково-дослідних роботах даного проекту.

В результаті проведених досліджень розвинено низькофонову методику використання сцинтиляційних кристалів для пошуку процесів 2в_розпаду. Для коректної інтерпретації даних таких низькофонових експериментів досліджено сцинтиляційні та спектрометричні характеристики, а також радіоактивну чистоту сцинтиляційних кристалів CdWO4, PbWO4 і ZnWO4, що в свою чергу важливо для їх застосування як у фундаментальних дослідженнях, так і для вирішення ряду прикладних задач.

Особистий внесок здобувача.

Внесок автора був визначальним на всіх етапах дослідницьких робіт, у ході яких були отримані основні результати дисертації.

Дисертант приймав безпосередню участь у плануванні, підготовці, монтуванні та проведенні всіх експериментальних досліджень по пошуку процесів 2_розпаду ізотопів Zn та W. Також здобувачем проведено обробку всього масиву накопиченої в цих експериментах інформації, аналіз і систематизацію отриманих результатів, представлених у даній дисертаційній роботі.

У реферованих наукових працях, опублікованих у співавторстві, дисертантові належить: підготовка графічних і табличних матеріалів, робота над текстом публікацій [1-9]; участь у підготовці та проведенні експериментів [1-9]; часткова [4, 6-8] та повна [1-3, 9] обробка експериментальних даних; обговорення та аналіз усіх отриманих результатів [1-9].

Також для роботи [2] здобувачем були написані програми обробки експериментальних даних у середовищі MATLAB 7.0 методом амплітудно-часового аналізу. Для робіт [1, 2] автор виконував частину модельних обрахунків компонент фону сцинтиляційних кристалів ZnWO4 та функцій відгуку цих детекторів до процесів 2_розпаду ізотопів Zn і W. У роботі [9] дисертантом власноруч розроблено варіанти детектуючих систем зі світловодами різної геометричної форми та досліджено їх спектрометричні характеристики. В результаті такої дослідної роботи, здобувачем було запропоновано і реалізовано детектуючу систему з покращеним світлозбором, за допомогою якої проводилися експериментальні пошуки процесів 2_розпаду ізотопів Zn і W зі зразками сцинтиляційних кристалів ZnWO4 [1, 2] та дослідження радіоактивної забрудненості сцинтилятора CdWO4 [5]. У роботах [6] та [9] автором проведено детальний аналіз шляхів підвищення чутливості експериментальних пошуків 02_розпаду ізотопу 116Cd та показано можливість експерименту з чутливістю до періоду напіврозпаду на рівні T1/2 (116Cd) 1026 років.

Розрахунки методом Монте-Карло світлозбору різних детектуючих систем, моделей фону та ефективності реєстрації 2_процесів проводилися співробітником ІЯД НАНУ В.В. Кобичевим. Також В.В. Кобичев зробив вагомий внесок у розробку програмного забезпечення для аналізу по формі сцинтиляційного імпульсу та амплітудно-часового аналізу даних, накопичених у Солотвинській підземній лабораторії ІЯД НАНУ (Україна). Компоненти фону сцинтилятора CdWO4, з яким проводилися вимірювання в Національній підземній лабораторії Гран-Сассо (Італія), промодельовані співробітником Факультету фізики Університету Рима “Ла Сапієнца” (Італія) Ф. Капелла. Мас-спектрометричні вимірювання (ICP-MS) домішкового складу в кристалах CdWO4 і ZnWO4, проведені співробітником Національної підземної лабораторії Гран-Сассо (Італія) С. Нісі. Співробітник ІЯД НАНУ В.І. Третяк розробив методи обробки даних із малою статистикою, написав програми по реалізації методу пересипки каналів і для пошуку здвоєних подій по відцифрованій формі сцинтиляційного імпульсу. Також В.І. Третяк провів оцінки космогенної активації детекторів CdWO4 та ZnWO4. Співробітником ІЯД НАНУ С.С. Юрченко розроблено програмне забезпечення по зчитуванню різних форматів даних і їх первинній обробці, а також для аналізу за відцифрованою формою сцинтиляційного імпульсу. Співробітник ІЯД НАНУ С.С. Нагорний приймав безпосередню та активну участь у вивченні сцинтиляційних і спектрометричних характеристик та радіоактивної чистоти кристалів CdWO4, PbWO4 і ZnWO4, а також запропонував дослідити сцинтилятори вольфрамату свинцю, як перспективні детектори для пошуку рідкісних ядерних процесів.

Апробація результатів дисертації.

Всі результати даної дисертаційної роботи доповідалися та обговорювалися на наступних конференціях, нарадах, семінарах і школах:

- Щорічна наукова конференція ІЯД НАНУ, 27-30.01.2004; 25-28.01.2005; 24-27.01.2006; 23-26.01.2007; 21-24.01.2008; 20-23.01.2009, Інститут ядерних досліджень НАН України, Київ, Україна;

- Щорічна наукова конференція студентів та аспірантів КНУ ім. Т.Г. Шевченка, 13-15.05.2004, фізичний факультет Київського національного університету ім. Т.Г. Шевченка, Київ, Україна;

- 3rd International Workshop on Physical Aspect of the Luminescence of Complex Oxide Dielectrics “LOD'2004”, 14-17.09.2004, Kharkiv, Ukraine;

- 11-я Национальная конференция по росту кристаллов “НКРК-2004”, 13-17.12.2004, Москва, Россия;

- Конференція молодих вчених та аспірантів “ІЕФ-05” і “ІЕФ-07”, 18-20.05.2005; 14-19.05.2007, Інститут електронної фізики, Ужгород, Україна;

- Міжнародна школа молодих вчених по ядерній фізиці та енергетиці, 12-18.06.2005; 11-16.06.2007, Алушта, Україна;

- 8th International Conference on Inorganic Scintillators and their Use in Scientific and Industrial Applications “SCINT 2005”, 19-23.09.2005, Alushta, Ukraine;

- Школа-семинар “Сцинтилляционные процессы и материалы для регистрации ионизирующего излучения”, 17-20.09.2006; 16-19.09.2007; 17-20.09.2008, Институт сцинтилляционных материалов НАН Украины, Харьков, Украина;

- Topical Workshop on Low Radioactivity Techniques “LRT 2006”, 01-04.10.2006, Aussois, France;

– International Conference “Oxide Materials for Electronic Engineering”, 28-31.05.2007, Lviv, Ukraine;

– IEEE 9th International Conference on Inorganic Scintillators and their Applications “SCINT 2007”, 04-08.06.2007, Winston-Salem, NC USA;

- French-Ukrainian Summer School of Particle Physics, 09-14.07.2007, Mukachevo, Ukraine;

– International Conference “Functional Materials”, 01-06.10.2007, Partenit, Crimea, Ukraine;

– 2nd International Conference “Current Problems in Nuclear Physics and Atomic Energy”, 09-15.06.2008, Kyiv, Ukraine;

– 1st International Workshop on Radiopure Scintillators for EURECA “RPSCINT 2008”, 09-10.09.2008, Institute for Nuclear Research NASU, Kyiv, Ukraine;

– EURECA Annual Collaboration Meeting, 18-19.09.2008, Department of Physics of the University of Oxford, Oxford, England;

– Об'єднаний семінар з ядерної фізики, 09.10.2008, Інститут ядерних досліджень НАН України, Київ, Україна;

– IEEE International Conference 2008 Nuclear Science Symposium, 19-25.10.2008, Dresden, Germany;

– Международная конференция Инженерия Сцинтилляционных Материалов и Радиационные Технологии “ИСМАРТ 2008”, 16-21.11.2008, Институт сцинтилляционных материалов НАН Украины, Харьков, Украина.

Публікації.

Представлені в дисертації результати опубліковані у 8 реферованих науково-фахових виданнях [1, 3-9]. Робота [2] опублікована як препринт Факультету фізики Університету Рима “Тор Вергата” (Рим, Італія), як електронний препринт на порталі arXiv.org і подана до друку в журнал Physical Review C. Всі публікації виконано у співавторстві, внесок здобувача вказано вище.

Структура та об'єм дисертації.

Дисертація складається зі вступу, чотирьох розділів, висновків та переліку використаної літератури. Дисертаційна робота викладена на 188 сторінках, у тому числі об'єм основного тексту 139 сторінок, і містить 47 рисунків, 29 таблиць та перелік використаної літератури з 259 найменувань.

На захист виносяться:

1. Нові обмеження на періоди напіврозпаду відносно різних мод і каналів подвійного бета_розпаду ізотопів 64Zn, 70Zn, 180W і 186W на рівні чутливості T1/2 1017-1021 років, встановлені в експериментальних дослідженнях із кристалами вольфрамату цинку.

Для двонейтринної і безнейтринної моди _розпаду та 2_захоплення ядром 64Zn отримано: T1/2 (2+) ? 0,7 1021 р., T1/2 (0+) ? 4,3 1020 р., T1/2 (22K) ? 6,2 1018 р. і T1/2 (02) ? 1,1 1020 р. Обмеження на 2- та 0-моди 2_розпаду ядра 70Zn: T1/2 (22-) ? 2,3 1017 р. і T1/2 (02-) ? 1,8 1019 р., а також на 02_розпад цього ядра з випромінюванням майорона T1/2 (02-0) ? 1,0 1018 р. Обмеження на 2- та 0-моди 2_захоплення ядром 180W: T1/2 (22K) ? 6,6 1017 р. і T1/2 (02) ? 0,86 1018 р. Обмеження на 22_переходи 186W на основний та перший збуджений (21+) рівні 186Os: T1/2 (22-) ? 2,3 1019 р. і T1/2 (22-, 21+) ? 1,8 1020 р. Всі обмеження на періоди напіврозпаду шуканих 2_процесів ізотопів Zn та W отримані з довірчою ймовірністю 90%.

2. Новий проект експерименту по пошуку безнейтринного подвійного бета_розпаду ізотопу 116Cd з чутливістю до періоду напіврозпаду на рівні T1/2 (116Cd) 1026 років, що відповідає ефективній масі майоранівського нейтрино m 0,07 еВ. Показано, що декларовану чутливість до T1/2 (116Cd) можна досягнути при використанні нової розробленої детектуючої системи з високою енергетичною роздільною здатністю і застосуванні сцинтиляторів вольфрамату свинцю як світловодів та активного захисту для детекторів вольфрамату кадмію, збагачених ізотопом 116Cd.

3. Нові результати досліджень сцинтиляційних і спектрометричних характеристик, можливостей застосування методів цифрової ідентифікації частинок по формі сцинтиляційного імпульсу сцинтиляторів вольфраматів кадмію, свинцю та цинку як перспективних детекторів для пошуку процесів подвійного бета-розпаду. Нові, виміряні на високому рівні чутливості, дані про вміст радіоактивних домішок у цих сцинтиляційних кристалах.

ОСНОВНИЙ ЗМІСТ РОБОТИ

У вступі розкрито актуальність роботи, її зв'язок з проблематикою подвійного бета_розпаду, сформульовано основну мету, об'єкт, предмет та методи досліджень. Стисло подано анотацію основних наукових результатів, їх наукове та практичне значення, наукову новизну і достовірність, зв'язок із держбюджетними темами та науково-дослідними роботами, сформульовано особистий внесок автора, представлено апробацію результатів дисертації на наукових конференціях, нарадах, школах і семінарах, а також наведено список робіт, в яких вони опубліковані.

У першому розділі коротко описано властивості масивних нейтрино та класифікаційні схеми власних масових станів нейтрино. Представлено огляд результатів осциляційних експериментів, в яких спостерігаються переходи між ароматами нейтрино. Осциляційні експерименти свідчать про наявність у нейтрино маси, звідки слідує доцільність пошуку процесів 02в_розпаду, які можуть відбуватися за умови масивності нейтрино. Викладено основні положення теорії 2_розпаду, зокрема розглянуто механізми двонейтринної та безнейтринної моди різних каналів 2в_процесів.

Описано вимоги до детекторів 2в_розпаду, подано класифікацію експериментальних методів дослідження 2в_процесів та представлено найчутливіші лічильні експерименти. За приблизно шістдесят років експериментальних пошуків 2в_розпаду, зареєстровано лише 22в_розпад, та й то тільки для десяти ізотопів: 48Ca, 76Ge, 82Se, 96Zr, 100Mo, 116Cd, 128Te, 130Te, 150Nd, 238U, а отримані експериментальні значення періодів напіврозпаду знаходяться в інтервалі 1018-1021 років (лише для 128Te T1/2 1024 років) [10]. Повідомлення про спостереження 02в_розпаду 76Ge (останній представлений результат групи з Гайдельбергу становить T1/2 = (2,230,440,31) 1025 років з довірчим рівнем 6,4, що відповідає m = (0,32 0,03) еВ [11]) потребує все-таки додаткової перевірки в інших дослідженнях. Зокрема, остаточну відповідь на це питання може дати експеримент GERDA [12], який зараз на стадії розробки. Існують також повідомлення про реєстрацію 22в_переходів ізотопів 100Мо і 150Nd на перші збуджені стани () дочірніх ядер з періодами напіврозпаду на рівні 1020 років. Найвищі обмеження на періоди напіврозпаду відносно 02в_розпаду були встановлені в лічильних експериментах з кількома нуклідами (для 128Te -- у геохімічному досліді) [10]: T1/2 > 1023 років для 82Se, 100Mo і 116Cd; T1/2 > 1024 років для 128Te, 130Te та 136Xe, а T1/2 > 1025 років лише для 76Ge. В експериментах з цими ізотопами встановлено найбільш строгі обмеження на значення ефективної маси майоранівського нейтрино m 0,3-2,5 еВ та параметри домішок правих струмів у слабкій взаємодії 10-9 і 10-7. В той же час для процесів 2_захоплення, +_ і 2+_розпадів не зареєстрована навіть двонейтринна мода, а найкращі експериментальні обмеження періодів напіврозпаду відносно цих процесів не перевищують 1019-1021 років [10]. Зокрема, для 2+_процесів рівня T1/2 1021 років у лічильних експериментах досягнуто лише для двох ізотопів: 40Ca і 78Kr (для 130, 132Ba -- у геохімічних дослідах). Залишалося також відкритим питання стосовно протиріччя в результатах двох експериментальних робіт, присвячених пошуку +_розпаду 64Zn. В одній роботі з високим рівнем достовірності (99,7% C.L.) повідомляється про реєстрацію +_розпаду 64Zn з T1/2 = (1,1 0,9) 1019 років [13], а в іншій -- такий процес не спостерігається і встановлена нижня межа на період напіврозпаду на порядок вища: T1/2 1,3 1020 років з 90% C.L. [14].

У другому розділі описано розробку нового проекту експерименту по пошуку безнейтринного подвійного бета-розпаду, зокрема показано можливість підвищення експериментальної чутливості до періоду напіврозпаду відносно 02в_розпаду ізотопу 116Cd до рівня T1/2 1026 років (що відповідає ефективній масі майоранівського нейтрино m 0,07 еВ).

На прикладі Солотвинського експерименту з кристалами CdWO4 проаналізовано фактори, що визначають чутливість експерименту по пошуку 2_розпаду за допомогою сцинтиляційного методу. Показано можливість підвищення чутливості цього експерименту до періоду напіврозпаду відносно 02_розпаду ізотопу 116Cd на рівні T1/2 1025 років завдяки суттєвому покращенню енергетичної роздільної здатності детектора з CdWO4. Оскільки роздільна здатність залежить від ефективного та однорідного збору світла на ФЕП, було проведено вимірювання залежності відносної амплітуди сигналів та енергетичної роздільної здатності від характеру обробки поверхні кристалів CdWO4 та форми світловодів. Найкращі результати по світлозбору отримано у вимірюваннях із кристалом CdWO4, розміщеним у світловоді з полістиролу. Однак з огляду на певну неоднорідність збору світла в такій геометрії, бажаного покращення енергетичної роздільної здатності на енергії 2615 кеВ не отримано. Ці результати сприяли проведенню моделювань світлозбору в геометріях, в яких сцинтилятор CdWO4 розміщений всередині двох світловодів і проглядається з обох боків ФЕП. Саме в таких геометріях має досягатися краща однорідність збору світла. Для моделювання було запропоновано розглянути три варіанти форми світловодів: повністю циліндричної, циліндричної з переходом у конус та в форму типу “логарифмічна спіраль”. Результати моделювання показали, що найкращий світлозбір забезпечує геометрія, в якій полірований кристал CdWO4 оптично з'єднаний з двома циліндричними полістироловими світловодами типу “логарифмічна спіраль”. Однак при реалізації даної конструкції нами не отримано очікуваного покращення енергетичної роздільної здатності внаслідок суттєвої неоднорідності світлозбору. В той же час значно простіший в реалізації варіант детектуючої системи, в якій полірований кристал CdWO4 розміщений в середині циліндричного полістиролового світловода, забезпечив набагато кращу однорідність світлозбору. Вперше таку конструкцію було випробувано нами в прецизійних низькофонових вимірюваннях радіоактивної чистоти сцинтилятора CdWO4 та форми спектру неунікального 4-кратно забороненого _розпаду 113Cd [15]. Саме цю конструкцію було обрано і для проведення експериментальних досліджень процесів 2в_розпаду ізотопів цинку та вольфраму з використанням сцинтиляторів ZnWO4.

Запропоновано та показано доцільність використання сцинтиляційних кристалів PbWO4 в ролі світловодів і активного захисту для детектора 116CdWO4 в експерименті по пошуку 02_розпаду 116Cd. В проекті такого експерименту передбачається використання сцинтиляторів 116CdWO4 (32 кристали з розмірами 5 Ч 5 см кожен, збагачені ізотопом 116Cd), які проглядаються ФЕП з діаметром фотокатоду 3 дюйми через кристали PbWO4 довжиною 33 см, виготовлені у формі логарифмічної спіралі. Розмір активного захисту зі сцинтиляторами PbWO4, що покриває тілесний кут 4, має бути приблизно 70 Ч 70 Ч 70 см. Враховуючи пасивний захист із чистої електролітичної міді товщиною 5 см, а також по 50 см свинцевого та поліетиленового захисту, розміри низькофонової установки можуть бути невеликими: 2,8 Ч 2,8 Ч3,1 м. З експериментальних досліджень та розрахунків методом Монте_Карло, оцінено, що за 10 років низькофонових вимірювань чутливість запропонованого експерименту до 02_розпаду 116Cd сягатиме рівня lim T1/2 1026 років, що відповідає масі майоранівського нейтрино m 0,07 еВ.

У третьому розділі представлено результати ретельних досліджень спектрометричних і сцинтиляційних властивостей, а також радіоактивної чистоти сцинтиляційних кристалів вольфраматів кадмію, свинцю та цинку.

У підрозділі 3.1 описано дослідження залежності енергетичної роздільної здатності від енергії _квантів, що проводилися з кількома зразками кристалів вольфрамату кадмію, вирощеними різними виробниками. З тонким сцинтилятором CdWO4 (25 0,9 мм), оптично приєднаним до фотоелектронного помножувача, вивчено сцинтиляційний відгук при низьких енергіях (6-60 кеВ), а також непропорційність відгуку в діапазоні енергій 14-662 кеВ. У лабораторії LABEC Національного інституту ядерної фізики (Флоренція, Італія) зі зразком CdWO4 (10 10 10 мм) проведено вимірювання /_співвідношення в діапазоні енергій 0,9-7 МеВ. Для отримання пучка _частинок у заданому енергетичному інтервалі, використовувався прискорювач Тандетрон із напругою прискорення 3 МВ і тонка золота мішень. З цим же зразком CdWO4 та з використанням відцифрувальників форми на основі 12_розрядних АЦП, працюючих з частотою 20 МГц і 125 МГц, вивчалися часові характеристики сцинтилятора. В результаті апроксимації усереднених форм сцинтиляційних спалахів нами отримано чотири компоненти затухання 1 ? 0,1-0,2 мкс, 2 ? 1 мкс, 3 ? 4 мкс і 4 ? 14-15 мкс різної інтенсивності для _квантів та _частинок. Усереднені форми сцинтиляційних спалахів від _квантів (_частинок) та _частинок були використані для вивчення можливостей ідентифікації цих частинок методом оптимального фільтру. Нами отримано чітке відокремлення _частинок від _квантів по формі сцинтиляційного імпульсу при використанні даних як 20 МГц, так і 125 МГц відцифрувальників форми. Також вивчено вплив температури кристала СdWO4 на форму сцинтиляційного імпульсу від _квантів та _частинок. У досліджуваному інтервалі температур сцинтилятора (0-25 С) явну температурну залежність виявлено лише для компоненти 4, при цьому інтенсивність цієї компоненти залишилась незмінною. Крім того, виявлено покращення якості розділення _частинок від _квантів по формі сцинтиляційних імпульсів при зростанні температури кристала СdWO4 з 0 С до 24 С.

У Національній підземній лабораторії Гран-Сассо (Італія), розміщеній на глибині 3600 м в.е., вивчалася радіоактивна чистота сцинтиляційного кристала СdWO4 (40 43 мм, маса 433,61 г). Вимірювання проводились у низькофоновій установці “DAMA/R&D” протягом 2554 годин. Експериментальні дані оброблялися з використанням амплітудно-часового методу, аналізу по формі сцинтиляційного імпульсу та апроксимації енергетичного фонового спектру змодельованими в програмному пакеті GEANT4 компонентами фону. Крім того, проведено ICP-MS аналіз домішкового складу цього зразка СdWO4. В результаті обробки даних виявлено, що кристал СdWO4 є надзвичайно чистим сцинтилятором по відношенню до забрудненості дочірніми радіонуклідами торієвого та уранових рядів із забрудненістю на рівні 8(4) мкБк/кг (228Th), 14(9) мкБк/кг (227Ас), 40 мкБк/кг (226Ra), 0,60 мкБк/кг (210Po), загальна -активність (U/Th) 0,26(4) мБк/кг, 5 мБк/кг (40K), 0,3 мБк/кг (137Cs), 1 мБк/кг (90Sr-90Y) та 0,01 мБк/кг (147Sm). В той же час сцинтилятор СdWO4 в енергетичному діапазоні нижче 0,5 МеВ має відносно високу власну радіоактивність на рівні 558(4) мБк/кг, спричинену присутністю в кристалі _активного ізотопу 113Сd (ізотопна розповсюдженість 12,22%).

У підрозділі 3.2 представлено результати досліджень із багатьма зразками сцинтиляторів PbWO4, серед яких один кристал був неактивованим, а решта -- леговані різними елементами (F, Eu, Mo, Gd, S). З цими кристалами PbWO4 проведено вимірювання енергетичної роздільної здатності, відносного світловиходу та /_співвідношення, вивчено часові характеристики, а також досліджено ефективність цифрової ідентифікації частинок по формі сцинтиляційного імпульсу з використанням методів оптимального фільтру і середнього часу. Експериментально визначено, що лише активація молібденом (Mo) кристалів PbWO4 підвищує відносний світловихід, а також спричинює появу дуже повільної компоненти сцинтиляційного висвічування в інтервалі 4 ? 13-28 мкс (окрім наявних трьох компонент 1 ? 0,01-0,06 мкс, 2 ? 0,1-0,5 мкс, 3 ? 1-3 мкс). Вперше для PbWO4 досліджено можливості цифрової ідентифікації _частинок і -квантів по формі сцинтиляційного імпульсу. Обома застосованими методами ідентифікації частинок показано, що лише зі зразками PbWO4, активованими Mo, можна отримати прийнятного розділення -частинок від -квантів по формі сцинтиляційного імпульсу. Проведено вимірювання /_співвідношення як з використанням зовнішнього _джерела 241Am, так і по _піку радіонукліду 210Po, присутнього в сцинтиляторах PbWO4. Низькофонові вимірювання в Солотвинській підземній лабораторії ІЯД НАНУ (Україна), розміщеній на глибині 1000 м в.е., також виявили високу активність 210Po на рівні 53(1) Бк/кг у досліджуваному зразку PbWO4. Таким чином, щоб використовувати сцинтилятори PbWO4 в низькофонових експериментах по пошуку 2_розпаду (зокрема 02_розпаду 116Cd) необхідно суттєво знизити присутність радіонукліду 210Pb. Дану проблему вирішує використання для росту кристалів PbWO4 свинцю, виплавленого ще за античних часів, оскільки в такому свинцю радіоізотоп 210Pb практично відсутній.

У підрозділі 3.3 описано вимірювання енергетичної роздільної здатності та відносного світловиходу з кількома зразками кристалів ZnWO4. Показано, що при розміщенні кристала ZnWO4 в рідині, можна отримати суттєве зростання світловиходу (до 40%) та покращення енергетичної роздільної здатності. В даних вимірюваннях кристал фіксувався в центрі фторопластового контейнеру і проглядався з торцевих боків двома віддаленими один від одного ФЕП. Дослідження сцинтиляційного відгуку до _частинок і _квантів виявили подібну поведінку залежності /_співвідношення від енергії -частинок, що була виміряна і зі сцинтилятором СdWO4. При аналізі кінетики сцинтиляцій ZnWO4 виявлено три часові компоненти висвічування: 1 ? 0,7 мкс, 2 ? 6-7 мкс та 3 ? 25 мкс із різними інтенсивностями для _квантів та _частинок. Із використанням методу оптимального фільтру вперше продемонстровано чітке відокремлення _частинок та _квантів по формі сцинтиляційного імпульсу ZnWO4. В Солотвинській підземній лабораторії ІЯД НАНУ (Україна) вперше проведено низькофонові вимірювання радіоактивної забрудненості сцинтиляторів ZnWO4 (14 4 мм із масою 4,5 г та 26 24 24 мм із масою 119 г) і показано, що вище енергій 0,5 МеВ власний фон ZnWO4 подібний до фону СdWO4. В той же час, фон кристалів ZnWO4 при енергіях менших 0,5 МеВ суттєво нижчий за фон СdWO4, оскільки сцинтилятори вольфрамату кадмію завжди містять _активний радіоізотоп 113Сd.

У четвертому розділі представлено результати експериментальних пошуків процесів 2_розпаду ізотопів цинку та вольфраму зі сцинтиляційними кристалами вольфрамату цинку.

В Національній підземній лабораторії Гран-Сассо (Італія) проведено низькофоновий експеримент, спрямований на пошуки процесів 2-розпаду ізотопів 64, 70Zn та 180, 186W з використанням трьох сцинтиляційних детекторів ZnWO4 великого розміру (з масами 117 г, 168 г та 699 г). Зразок масою 168 г був відколотий від кристала ZnWO4 масою 699 г. Зразки ZnWO4 вирощені в Інституті сцинтиляційних матеріалів НАНУ (Харків) методом Чохральського. Для приготування шихти було використано однаковий оксид вольфраму, а от оксид цинку був від різних виробників.

Зі зразками ZnWO4 проведено чотири етапи низькофонових вимірювань із загальною тривалістю більше десяти тисяч годин (див табл. 1). На кожному етапі зразок ZnWO4 розміщувався в середині центральної частини полістиролового світловода (66 Ч 312 мм), склеєного з трьох частин. Отвір (47 Ч 59 мм) в середині світловода, після закріплення там кристала, заповнювався силіконовим мастилом для покращення умов світлозбору. З обох боків кристал проглядався низькорадіоактивними ФЕП (EMI9265-B53/FL) з діаметром фотокатоду 3 дюйми. Світловод обгортався трьома шарами тефлонової плівки. Детектор встановлювався в низькофоновій установці “DAMA/R&D”. Вся детектуюча система ізолювалася в непроникному для повітря мідному контейнері. Цей контейнер продувався азотом високої чистоти для видалення радону. Мідний контейнер ззовні оточувався пасивним захистом із міді високої чистоти (10 см), низькорадіоактивного свинцю (15 см), кадмію (1,5 мм), поліетилену (4 см) та парафіну (10 см) для зменшення внеску від зовнішнього фону. Весь захист розміщувався в середині герметичного корпусу, виготовленого з оргскла, який також продувався надчистим азотом. Система реєстрації даних фіксувала час надходження подій та їх енергію. Крім того, сумарний сигнал з обох ФЕП записувався 8_розрядним цифровим перетворювачем (DC270, Acqiris) з частотою 20 МГц у часовому вікні 100 мкс.

Для визначення радіоактивної чистоти досліджуваних зразків ZnWO4 використовувались мас-спектрометричний аналіз (ICP-MS), амплітудно-часовий аналіз, ідентифікація частинок по формі сцинтиляційного імпульсу та апроксимація енергетичних фонових спектрів компонентами фону, змодельованими на GEANT4 [16]. Початкова кінематика випромінених частинок у розпадах радіоактивних нуклідів задавалася генератором подій DECAY0 (див. у роботі [17]). Таким чином, нами було визначено надзвичайно низький рівень радіоактивної забрудненості сцинтиляторів ZnWO4 на рівні кількох мкБк/кг (228Th і 226Ra), 7 мкБк/кг (227Ас), 0,06 мБк/кг (210Po), загальна _активність (U/Th) становить 0,2-0,4 мБк/кг, 0,4 мБк/кг (40K), 0,05 мБк/кг (137Cs), 0,4 мБк/кг (90Sr-90Y), 0,01 мБк/кг (147Sm) та 3 мБк/кг (87Rb). Також в одному кристалі ZnWO4 (44 55 мм) виявлено присутність радіоізотопу 65Zn (T1/2 = 244,26 д., Q = 1351,9 кеВ) з активністю 0,5 мБк/кг, в той час як в іншому зразку (19 20 40 мм) цей ізотоп не спостерігається і встановлено лише обмеження на його активність: 0,8 мБк/кг. Радіоізотоп 65Zn може утворитися при взаємодії теплових нейтронів із 64Zn (переріз взаємодії 0,76 барн [18]), чи/або при космогенній активації.

Отримані енергетичні фонові спектри кристалів ZnWO4 апроксимовувалися модельною функцією, яка містила в собі суму змодельованих компонент фону детектора та відповідну функцію відгуку для шуканого 2_процесу. Функції відгуку детекторів ZnWO4 до 2_процесів ізотопів Zn та W були промодельовані методом Монте-Карло з використанням генератора подій DECAY0 та програмного пакета GEANT4. В табл. 2 приведено перелік потенційних 2-активних ізотопів, що присутні в кристалах ZnWO4 [10]; різниця мас материнського та дочірнього атомів (M) з роботи [19]; ізотопна розповсюдженість () з роботи [20]. Оскільки у фонових спектрах не виявлено жодних особливостей, які б свідчили про реєстрацію шуканих процесів, були отримані лише обмеження на періоди напіврозпаду відносно різних мод та каналів 2_розпаду ізотопів Zn та W. Для розрахунку обмежень на періоди напіврозпаду використовувалася формула:

lim T1/2 =ln2Nt/lim S

де -- ефективність реєстрації процесу 2_розпаду; N -- кількість ядер-кандидатів на 2_розпад; t -- час вимірювань; lim S -- кількість подій шуканого ефекту, які можна виключити із заданою довірчою ймовірністю (C.L.).

Оскільки наш експеримент проводився з активним джерелом (детектор містить ядра-кандидати на 2_розпад у чутливому об'ємі), то ефективність реєстрації повного енергетичного розподілу від 2_розпаду становить принаймні 99,9% для всіх шуканих процесів. Для обрахунку lim S використовувалася процедура Фельдмана_Кoузінза [21], що рекомендована Particle Data Group [22] для спектрів із малою статистикою. Крім того, ми також застосовували метод “однієї стандартної похибки”, в якому для оцінки величини lim S використовується статистична похибка кількості зареєстрованих подій в околі шуканого процесу. Цей простий метод дозволяє отримати правильну оцінку чутливості експерименту до шуканого процесу.

Для пошуку двонейтринної моди +_розпаду 64Zn нами використовувався сумарний енергетичний спектр (див. рис. 1), виміряний з кристалами ZnWO4 на етапах ZWO_2 та ZWO_3 (див. табл. 1). В обраному енергетичному інтервалі 490-1150 кеВ ( = 82% від загального 2+_розподілу) зареєстровано 11848 подій. При використанні методу “однієї стандартної похибки” нами обраховано lim S = 109 відліків, а отже T1/2 (2+) ? 1,0 1021 років з 68% C.L. З апроксимації енергетичного спектру фону в інтервалі енергій 430-1360 кеВ (ч2/ч.с.с. = 121/80 = = 1,51) отримано загальну площу ефекту 232 ± 235 відліків, якій, згідно процедури Фельдмана_Кoузінза, відповідає lim S = 192(65) відліків із довірчою ймовірністю 90%(68%) C.L. Таким чином, нами обраховано нижню межу періоду напіврозпаду відносно 2+_розпаду 64Zn:

...

Подобные документы

  • Поняття радіоактивності. Різниця між радіоактивністю і розпадом "компаунд"-ядер, утворених дією деяких елементарних частинок на стабільні ядра. Закономірності "альфа" і "бета" розпаду. Гамма-випромінювання ядер не є самостійним видом радіоактивності.

    реферат [154,4 K], добавлен 12.04.2009

  • Виды бета-распад ядер и его характеристики. Баланс энергии при данном процессе. Массы исходного и конечного атомов, их связь с массами их ядер. Энергетический спектр бета-частиц, роль нейтрино. Кулоновское взаимодействие между конечным ядром и электроном.

    контрольная работа [133,4 K], добавлен 22.04.2014

  • Общие сведения о бета-спектрометрическом комплексе "ПРОГРЕСС". Сравнение спектрометрического и радиохимического методов анализа при оценке вклада 137Cs и 40К на суммарную бета-активность 90Sr в почве, отобранной на СИП с активностью менее 2000 Бк/кг.

    дипломная работа [4,4 M], добавлен 24.07.2010

  • Проходження частинки через потенціальний бар'єр. Холодна емісія електронів з металу. А-розпад важких ядер. Реакція злиття тяжкого та надважкого ізотопів водню. Скануючий тунельний мікроскоп. Вивчення квантової механіки в курсі фізики середньої школи.

    курсовая работа [2,0 M], добавлен 19.05.2015

  • Взаимодействие заряженных частиц и со средой. Детектирование. Определение граничной энергии бета-спектра методом поглощения. Взаимодействие заряженных частиц со средой. Пробег заряженных частиц в веществе. Ядерное взаимодействие. Тормозное излучение.

    курсовая работа [1,1 M], добавлен 06.02.2008

  • Поведінка системи ГД перехідних режимів. Експериментальне дослідження процесів при пуску, реверсі та гальмуванні електричних генераторів. Алгоритм побудування розрахункових графіків ПП при різних станах роботи машини. Методика проведення розрахунку ПП.

    лабораторная работа [88,2 K], добавлен 28.08.2015

  • Огляд особливостей процесів теплопровідності. Вивчення основ диференціальних рівнянь теплопровідності параболічного типу. Дослідження моделювання даних процесiв в неоднорiдних середовищах з м'якими межами методом оператора Лежандра-Бесселя-Фур'є.

    курсовая работа [1,6 M], добавлен 16.09.2014

  • Сведения о радиоактивных излучениях. Взаимодействие альфа-, бета- и гамма-частиц с веществом. Строение атомного ядра. Понятие радиоактивного распада. Особенности взаимодействия нейтронов с веществом. Коэффициент качества для различных видов излучений.

    реферат [377,6 K], добавлен 30.01.2010

  • Характеристика корпускулярного, фотонного, протонного, рентгеновского видов излучения. Особенности взаимодействия альфа-, бета-, гамма-частиц с ионизирующим веществом. Сущность комптоновского рассеивания и эффекта образования электронно-позитронной пары.

    реферат [83,8 K], добавлен 08.11.2010

  • Радиоактивные излучения, их сущность, свойства, единицы измерения, физическая доза и мощность. Газоразрядные счётчики ионизирующих частиц. Конструкция и принципы работы счётчиков Гейгера с высоковольтным питанием, СТС-5 и слабого бета-излучения СТБ-13.

    курсовая работа [3,8 M], добавлен 05.11.2009

  • Роль Марии Склодовской-Кюри и Пьера Кюри в обнаружении излучения тория, полония и радия. История открытия явления радиоактивности Антуаном Анри Беккерелем и факторы, которые влияют на его распространенность на Земле. Описание альфа, бета и гама лучей.

    презентация [213,7 K], добавлен 28.04.2013

  • Методы наблюдения и регистрации элементарных частиц; газоразрядный счетчик Гейгера и камера Вильсона. Открытие радиоактивности; исследование альфа-, бета- и гамма-излучения. Рассмотрение биологического действия радиоактивных излучений на живые организмы.

    презентация [2,2 M], добавлен 03.05.2014

  • Преобразование энергии бета распада в электрическую энергию с использованием твердотельных полупроводников. Определение областей применения радиоизотопных источников питания. Обоснование и выбор оптимального по радиоактивности и геометрии радиоизотопа.

    дипломная работа [3,6 M], добавлен 20.05.2015

  • Работы Эрнеста Резерфорда. Планетарная модель атома. Открытие альфа- и бета-излучения, короткоживущего изотопа радона и образования новых химических элементов при распаде тяжелых химических радиоактивных элементов. Воздействие радиации на опухоли.

    презентация [520,3 K], добавлен 18.05.2011

  • Лучи Беккереля действуют на фотопластинку, проходят через чёрную бумагу и слои металла небольшой толщины. Различие между лучами Рентгена и Беккереля. О свойствах радиоактивного излучения. Энергия, излучаемая радием. Альфа-, бета- и гамма- лучи.

    реферат [845,5 K], добавлен 19.03.2008

  • Ядерно-физические свойства и радиоактивность тяжелых элементов. Альфа- и бета-превращения. Сущность гамма-излучения. Радиоактивное превращение. Спектры рассеянного гамма-излучения сред с разным порядковым номером. Физика ядерного магнитного резонанса.

    презентация [1,0 M], добавлен 15.10.2013

  • Строение вещества, виды ядерных распадов: альфа-распад, бета-распад. Законы радиоактивности, взаимодействие ядерных излучений с веществом, биологическое воздействие ионизирующего излучения. Радиационный фон, количественные характеристики радиоактивности.

    реферат [117,7 K], добавлен 02.04.2012

  • Дослідження засобами комп’ютерного моделювання процесів в лінійних інерційних електричних колах. Залежність характеру і тривалості перехідних процесів від параметрів електричного кола. Методики вимірювання параметрів електричного кола за осцилограмами.

    лабораторная работа [1,0 M], добавлен 10.05.2013

  • Тепловий розрахунок тепличного господарства. Розрахунок систем вентиляції та досвічування теплиці. Розробка моделі теплиці та процесів тепло- і масообміну. Система опалення з оребреними трубами з тепловим насосом та вакуумними трубчастими колекторами.

    автореферат [2,1 M], добавлен 04.12.2013

  • Отримання швидкісних і механічних характеристик двигуна в руховому та гальмівних режимах, вивчення його властивостей. Аналіз експериментальних та розрахункових даних. Дослідження рухового, гальмівного режимів двигуна. Особливості режиму проти вмикання.

    лабораторная работа [165,5 K], добавлен 28.08.2015

Работы в архивах красиво оформлены согласно требованиям ВУЗов и содержат рисунки, диаграммы, формулы и т.д.
PPT, PPTX и PDF-файлы представлены только в архивах.
Рекомендуем скачать работу.