Низкочастотный индукционный метод

Индукционные методы, основанные на изучении в скважинах электромагнитного поля низкой и высокой частоты. Простейший двухкатушечный зонд. Формирование сигнала в измерительной катушке. Геометрический фактор, кривые низкочастотного индукционного метода.

Рубрика Физика и энергетика
Вид курсовая работа
Язык русский
Дата добавления 03.12.2015
Размер файла 380,2 K

Отправить свою хорошую работу в базу знаний просто. Используйте форму, расположенную ниже

Студенты, аспиранты, молодые ученые, использующие базу знаний в своей учебе и работе, будут вам очень благодарны.

Размещено на http://www.allbest.ru/

Государственное образовательное учреждение

высшего профессионального образования

"НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ

ТОМСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ"

Факультет - ИПР

Кафедра - геофизики

Курсовая работа

Низкочастотный индукционный метод

Ислямов И.Ш.

Томск

2011

Оглавление

  • Введение
  • 1. Простейший двухкатушечный зонд
  • 1.1 Формирование сигнала в измерительной катушке
  • 1.2 Геометрический фактор
  • 2. Кривые низкочастотного индукционного метода
  • Заключение
  • Приложение
  • Литература
  • Введение
  • Индукционные методы, основанные на изучении в скважинах переменного электромагнитного поля низкой и высокой частоты, разработаны достаточно детально. Низкочастотными индукционными методами изучают электромагнитное переменное поле ультразвуковой частоты 20-60 кГц, высокочастотными - переменные поля частотой 1-10 МГц. скважина электромагнитный двухкатушечный низкочастотный
  • В группу низкочастотных индукционных методов входят обычный индукционный метод с продольным датчиком, индукционный метод с поперечным датчиком, индукционный метод переходных процессов, частотный индукционный метод. К высокочастотным индукционным методам относятся обычный высокочастотный метод, волновой метод проводимости, высокочастотное индукционное изопараметрическое зондирование.
  • Обычный низкочастотный индукционный метод основан на изучении электромагнитного поля продольного (вертикального) датчика, ось которого совпадает с осью скважины. В этом случае вихревые токи, индуцированные первичным полем, расположены в плоскостях, перпендикулярных к оси скважины, и не пересекают поверхностей раздела горизонтальных слоев. На результаты измерений простейшим двухкатушечным зондом с целью определения истинного удельного сопротивления пласта значительное искажающее влияние оказывают скважина, зона проникновения и вмещающие породы, а также прямой сигнал от генераторной катушки. Для уменьшения влияния указанных факторов и исключения прямого сигнала X. Г. Долль предложил многокатушечные фокусирующие зонды.
  • 1. Простейший двухкатушечный зонд
  • Сущность метода заключается в следующем. При проведении индукционного каротажа (ИК) изучается удельная электрическая проводимость горных пород посредством индуцированных (наведенных) токов. Для этого в скважину опускается прибор (зонд) имеющий в своем составе генераторную (Г) и измерительную (И) катушки. Расстояние между генераторной и измерительной называется длиной зонда.
  • При пропускании через излучающую катушку переменного тока частотой, вырабатываемого генератором, вокруг катушки и в окружающей среде создается переменное магнитное поле. Это поле создает в свою очередь в окружающей среде переменные токи.
  • При проведение измерений в генераторной катушке с помощью переменного тока устанавливается переменное магнитное поле. Согласно закону Фарадея, в это время в горной породе возникает электромагнитные вихревые токи, которые фиксируются измерительной катушкой зонда. Величина вихревых токов возникающих в горной породе зависит от величины её удельной электропроводности.
  • Чем выше электропроводность среды, тем больше величина ЭДС вихревых токов. В свою очередь, магнитное поле вихревых токов индуцирует в приемной катушке скважинного прибора ЭДС, представляющую собой векторную сумму активной составляющей, совпадающей по фазе с током питания генераторной катушки, и реактивной составляющей, сдвинутой на 90 градусов относительно питающего тока. С ростом электропроводности среды ЭДС активного сигнала увеличивается медленнее и по более сложному закону. Нарушение пропорциональности между активным сигналом и электропроводностью среды связано со взаимодействием вихревых токов. Это явление называется скин-эффектом. Чем выше частота тока и электропроводность среды, тем значительнее взаимодействие вихревых токов и, следовательно, существеннее влияние скин-эффекта на показания индукционного метода.
  • Для снижения влияния скважины, зоны проникновения и вмещающих пород на результаты индукционного метода используют фокусировку электромагнитного поля. Для этого применяют многокатушечные фокусирующие зонды, которые рассматриваются как совокупность двухкатушечных зондов, образованных всеми парами генераторных и измерительных катушек зонда. Основное преимущество метода состоит в том, что при его выполнении нет необходимости прямом электрическом контакте между измерительным зондом и горной породой, следовательно, метод эффективен при изучении скважин заполненных непроводящими буровыми растворами на нефтяной основе.
  • 1.1 Формирование сигнала в измерительной катушке
  • Решение прямой задачи индукционных методов состоит в получении зависимости измеряемой эдс электромагнитного поля от электропроводности среды, ее геометрии и параметров зонда. Приближенная теория низкочастотного индукционного метода впервые была разработана Х-Г. Доллем в 1949 г.. затем получила развитие в работах С. М. Аксельрода, Ю. Н. Антонова и других исследователей. В основе приближенной теории Долля лежат два допущения: 1) все индуцированные в окружающей среде вихревые токи имеют одну и ту же фазу, сдвинутую относительно фазы тока в генераторной катушке на 90°; это означает, что взаимодействие вихревых токов отсутствует, т. е. при решении прямой задачи явление скин - эффекта не принимается во внимание; 2) амплитуда плотности тока в любой точке среды рассчитывается но упрощенной формуле и определяется только пространственным фактором и удельной электропроводностью участка среды. Эти допущения справедливы лишь тогда, когда частота тока питания и электропроводность среды сравнительно невелики. При высокой частоте тока или большой электропроводности пород явление скин-эффекта существенно изменяет характер распространения электромагнитного поля, н в этом случае при решении прямой задачи необходимо использовать строгую теорию.
  • Приближенная теория низкочастотных индукционных методов позволяет сравнительно просто установить зависимость эффективной удельной электропроводности изучаемого пространства от электропроводности отдельных сред, их размеров и положения относительно индукционного зонда, а также наглядно представить физическую сущность этого метода. С помощью приближенной теории можно путем элементарных расчетов решить прямую задачу описываемых методов для плоских и цилиндрических поверхностей раздела между средами. Формулы, полученные на основании этой теории, следует рассматривать как асимптотические, справедливые при электромагнитных волнах, очень длинных по сравнению с радиусом скважины, мощностью пласта и диаметром зоны проникновения фильтрата промывочной жидкости.
  • Итак, имеем однородную изотропную среду удельной электропроводности а, абсолютной диэлектрической проницаемости у и магнитной проницаемости . На оси скважины расположен двухкатушечный индукционный зонд. Диаметр скважины . Центры генераторной и измерительной катушек расположены на обшей оси на расстоянии одна от другой. Ось генераторной катушки совпадает с осью скважины. Генераторная и измерительная катушки имеют соответственно высоты и, число витков и, радиусы которых и; плошали каждого витка
  • ,
  • ;
  • общие плошали витков
  • и.
  • Условимся считать, что размеры катушек значительно меньше расстояния . Это допущение позволяет рассматривать катушки как точечные. Генераторную катушку можно заменить для упрощения расчетов магнитным диполем с переменным моментом. Генераторная катушка питается переменным током с амплитудой мгновенное значение которого
  • (1)
  • где ф -- время;
  • -- угловая частота; -- циклическая частота.
  • Упомянутый выше магнитный диполь, ось которого совпадает с осью генераторной катушки, создаст в окружающем пространстве электромагнитное поле. Необходимо определить величину эдс, которая наводится вихревыми токами в изучаемой среде, и установить связь между наведенной эдс и удельной электропроводностью однородной среды, частотой поля и параметрами зонда. Для решения задачи введем цилиндрическую систему координат, начало которой расположим в точке О, являющейся серединой расстояния между центрами генераторной и измерительной катушек. Разобьем все изучаемое пространство на элементарные тороиды. представляющие собой участки породы с горизонтальными поверхностями. Единичный тороид -- это горизонтальное кольцо радиуса с центром на оси скважины. Он назван X. Г. Доллем элементарным кольцом.
  • С учетом (1) магнитный момент магнитного диполя
  • (2)
  • Магнитный диполь создаст в окружающем пространстве магнитное поле напряженностью
  • (3)
  • Где
  • -- расстояние от центра генераторной катушки до рассматриваемой точки среды.
  • Как известно, величина магнитного потока, пронизывающего замкнутую поверхность
  • (4)
  • Где
  • -- вектор магнитной индукции;
  • ц -- угол между нормалью к элементарной площадке и силовыми линиями магнитного ноля;
  • ds -- площадь сечения элементарной площадки.
  • Для элементарного кольца с радиусом, площадь которого магнитные силовые линии пересекают под углом 90(ц = 0), формула (4) имеет вид
  • (5)
  • Подставив (3) в (5) и проведя интегрирование, получим
  • (6)
  • Изменение магнитного потока Ф во времени создает эдс. электромагнитной индукции е в элементарном кольце.
  • Согласно закону электромагнитной индукции Фарадея величина
  • (7)
  • Знак минус в формуле (7) соответствует закону Ленца, согласно которому индукционный ток, взаимодействуя с магнитным полем, вызывает силу,
  • направленную противоположно действию магнитного диполя.
  • Взяв производную в соответствии с (6) от (7), имеем
  • (8)
  • Под действием этой эдс в единичном элементарном кольце возникает вихревой ток силой
  • (9)
  • Ток создает в окружающем пространстве магнитное поле. Напряженность этого поля равна
  • (10)
  • Величина вторичного магнитного потока, пронизывающего витки измерительной катушки, равна
  • (11)
  • Подставив в (11) выражение (10), получим
  • (12)
  • Окончательная формула для э.д.с. в измерительной катушке с учетом (12) равна
  • (13)
  • Одновременно с эдс изучаемой среды в измерительной катушке генерируется эдс прямого поля генераторной катушки. Поскольку величина эдс прямого поля не связана с параметрами среды, то она исключается с помощью специального устройства.
  • Представим выражение для е' в следующем виде:
  • -- коэффициент индукционного зонда;
  • -- пространственный (геометрический) фактор элементарного кольца.
  • 1.2 Геометрический фактор
  • В теории Долля введение понятия пространственного фактора элементарного кольца занимает одно из центральных мест. Рассмотрим его физический н геометрический смысл.
  • Выразим расстояния от центров генераторной и измерительной катушек до оси элементарного кольца через цилиндрические координаты r и z
  • Получаем
  • (14)
  • Из (14) следует, что значение пространственного фактора элементарного кольца определяется его вертикальным расположением относительно катушек и горизонтальным расстоянием от оси зонда при фиксированной длине зонда.
  • Выясним геометрический смысл пространственного фактора.
  • Для треугольника ABC на основании теоремы синусов запишем
  • (15)
  • Из прямоугольного треугольника ADC следует
  • (16)
  • Подставив (16) в (15) найдем
  • Получим
  • (17)
  • Из (17) следует,
  • что пространственный фактор полностью определяется величиной угла г между сторонами и под которыми виден зонд из точек элементарного кольца. В этом состоит геометрический смысл пространственного фактора. Следовательно, все элементарные кольца, из точек которых виден зонд под одним и тем же углом, имеют одинаковые пространственные факторы. Геометрическим местом сечений элементарных колец с равным пространственными факторами являются окружности, проходящие через центры генераторной и измерительной катушек. Значения пространственного фактора изменяются от 0 до 1. Максимальную величину он имеет в случаях, когда sin г = 1, т. е. угол г = 90°. Сечения этих колец лежат на окружности с диаметром, равным длине зонда. Представление пространственного фактора элементарным кольцом позволяет получить сигнал от различных участков среды. В случае однородной среды величины эдс, создаваемые ее участками, зависят только от их пространственных факторов. Физический смысл пространственного фактора элементарного кольца заключается в том, что он определяет ту долю сигнала на выходе измерительной катушки зонда, которую вносят различные участки изучаемой среды.
  • 2. Кривые низкочастотного индукционного метода
  • Кривые для всех зондов обычного индукционного метода против одиночных пластов в случае равенства электропроводностей вмещающих пород симметричны относительно середины пласта (Приложение 1). Границы пластов при их средней и большой мощности определяются по середине аномалии, где ее ширина соответствует истинной мощности пласта h. Для пластов малой мощности ширина аномалии на ее середине представляет собой фиктивную мощность .
  • Характерными показаниями кривой против однородного пласта конечной мощности являются экстремальные значения эффективной электропроводности, против середины пласта -- максимальные или минимальные.
  • На показания индукционных зондов искажающее влияние оказывают: 1) скважина; 2) явление скин-эффекта; 3) ограниченная мощность пласта и вмещающие породы; 4) зона проникновения фильтрата промывочной жидкости. В значение эффективной электропроводности необходимо вносить соответствующие поправки за влияние указанных факторов. Влияние скважины может быть учтено по показаниям против высокого удельного сопротивления ( ), встречающихся в разрезе. Линия нулевой электропроводности должна проходить по кривой этих высокоомных пластов.
  • Влияние скин-эффекта на показания учитывается с помощью графиков
  • ,
  • построенных по теоретическим формулам для однородной среды.
  • Эти графики позволяют перевести значения электропроводности в величины удельного сопротивления пород.
  • Влияние конечной мощности пласта и вмещающих пород на показания учитывается с помощью палеток поправочных коэффициентов. Наличие зоны проникновения при D3a/dc<4, повышающей сопротивление пласта, мало сказывается на показаниях импульсных методов.
  • Заключение
  • Этот метод получил широкое распространение при исследовании разрезов нефтяных и газовых скважин с промывочными жидкостями сравнительно низкой минерализации (>10Омм). Хроме того, он может использоваться при изучении скважин с непроводящей промывочной жидкостью (известково-битумные растворы и др.), заполненных нефтью и закрепленных трубами из диэлектриков (асбоцементные и полимерные обсадные колонны).
  • Применение обычного низкочастотного индукционного метода ограничено в случае использования соленых промывочных жидкостей, наличия зоны проникновения фильтрата промывочной жидкости, понижающей сопротивление пласта, и при исследовании пород удельного сопротивления свыше 50 Ом * м.
  • Обычный низкочастотный индукционный метод позволяет более детально расчленять разрезы скважин, сложенные породами низкого удельного сопротивления, выделять водоносные и нефтегазоносные пласты, изучать строение переходной зоны и уточнять положение контактов вода--нефть, вода--газ, определять истинное удельное сопротивление пород до 50 Ом * м.
  • Литература

1. Дьяконов Д.И., Леонтьев Е.И., Кузнецов Г.С. Общий курс геофизических исследований скважин.- Учебник для вузов. Изд. 2-е, перераб.- М.: Недра, 1984.-432 с.

2. Итенберг С.С. Нефтепромысловая геофизика для геологов.- Учебник для вузов. Изд. 2-е, перераб.- М.: Гостоптехиздат, 1957.-392 с.

Приложение

Теоритические кривые индукционного метода.

  • Размещено на Allbest.ru
...

Подобные документы

  • Применение индукционных методов для исследования вторичного электромагнитного поля среды. Подбор определенной длины зонда для генерирования максимально полезного сигнала в приемной катушке. Расчетная модель, методика проектирования, результаты расчетов.

    курсовая работа [788,1 K], добавлен 11.02.2013

  • Поля и излучения низкой частоты. Влияние электромагнитного поля и излучения на живые организмы. Защита от электромагнитных полей и излучений. Поля и излучения высокой частоты. Опасность сотовых телефонов. Исследование излучения видеотерминалов.

    реферат [11,9 K], добавлен 28.12.2005

  • Исследование физических параметров лавинной, поверхностной и вакуумной газоразрядной фотографии. Описание механизма применения газоразрядной фотографии для определения степени воздействия низкочастотного электромагнитного поля на биологические объекты.

    дипломная работа [3,0 M], добавлен 09.10.2013

  • Основные параметры электромагнитного поля и механизмы его воздействия на человека. Методы измерения параметров электромагнитного поля. Индукция магнитного поля. Разработка технических требований к прибору. Датчик напряженности электромагнитного поля.

    курсовая работа [780,2 K], добавлен 15.12.2011

  • Макроскопическое электромагнитное поле в сплошных неподвижных средах. Уравнения Максвелла в дифференциальной форме. Энергия электромагнитного поля и теорема Пойнтинга. Применение метода комплексных амплитуд. Волновой характер электромагнитного поля.

    реферат [272,7 K], добавлен 19.01.2011

  • Анализ квантовой теории полей. Способ получения уравнения Клейна-Гордона-Фока для электромагнитного поля и его классическое решение, учитывающее соответствующие особенности. Процедура квантования (переход к частичной интерпретации электромагнитного поля).

    доклад [318,7 K], добавлен 06.12.2012

  • Приборы для измерения электромагнитного поля. Измерительные приемники и измерители напряженности поля. Требования к проведению контроля уровней ЭМП, создаваемых подвижными станциями сухопутной радиосвязи, включая абонентские терминалы спутниковой связи.

    дипломная работа [613,2 K], добавлен 19.01.2015

  • Характеристика вихрового электрического поля. Аналитическое объяснение опытных фактов. Законы электромагнитной индукции и Ома. Явления вращения плоскости поляризации света в магнитном поле. Способы получения индукционного тока. Применение правила Ленца.

    презентация [3,4 M], добавлен 19.05.2014

  • Единая геометрическая теория гравитации и электромагнетизма. Геометрия Римона-Картана с полностью антисимметричным кручением. Геометрическая интерпретация классического электромагнитного поля. Единый геометрический лагранжиан.

    статья [239,9 K], добавлен 14.03.2007

  • Концептуальное развитие основных физических воззрений на структуру и свойства электромагнитного поля в классической электродинамике. Системы полевых уравнений. Волновой пакет плоской линейно поляризованной электрической волны. Электромагнитные поля.

    статья [148,1 K], добавлен 24.11.2008

  • Способ измерения составляющих уравнения Пуассона, описывающих напряженность магнитного поля намагниченного ферромагнитного объекта в точке размещения чувствительного элемента индукционного компаса в зависимости от распределения токов в обмотках РУ.

    статья [95,8 K], добавлен 23.09.2011

  • Принцип действия расходомеров, их внешний вид. Явление электромагнитной индукции. Структурная схема электромагнитного преобразователя индукционного расходомера. Принцип работы счетчика жидкости с овальными шестернями. Коммерческая модель вольтметра.

    курсовая работа [3,2 M], добавлен 04.04.2013

  • Методы определения диэлектрических проницаемостей вещества, основанные на изучении поля стоячей волны в исследуемом диэлектрике. Определение параметров вещества путем спирального и диафрагмированного резонаторов. Методика электротехнических измерений.

    дипломная работа [195,6 K], добавлен 07.08.2014

  • Широкое применение схем уравновешенных и неуравновешенных мостов в измерительной технике. Исходные данные для расчета измерительной схемы автоматического потенциометра, обеспечение высокой чувствительности и линейности шкалы разрабатываемого прибора.

    контрольная работа [126,5 K], добавлен 30.01.2015

  • Импульсный метод измерения дальности и частоты сигнала. Оценка амплитуды детерминированного сигнала. Потенциальная точность измерения угловых координат. Задача нелинейной фильтрации параметров сигнала. Оптимальная импульсная характеристика фильтра.

    реферат [679,1 K], добавлен 13.10.2013

  • Общие характеристики, энергия и масса электромагнитного поля. Закон электромагнитной индукции в дифференциальной форме. Дивергенция плотности тока проводимости. Уравнения электромагнитного поля в интегральной форме. Сущность теоремы Умова-Пойнтинга.

    презентация [326,8 K], добавлен 29.10.2013

  • Расчет тока в катушке классическим и операторным методами для заданной электрической цепи с постоянной электродвижущей силой. Применение метода характеристического уравнения для определения вида свободной составляющей. Закон изменения тока в катушке.

    курсовая работа [385,0 K], добавлен 02.11.2021

  • Полевая концепция природы электричества является фундаментальной основой классической электродинамики. Поле электромагнитного векторного потенциала как физическая величина. Полевой эквивалент локальных характеристик микрочастицы. Электромагнитные поля.

    реферат [70,5 K], добавлен 17.02.2008

  • Уравнения, структура и параметры реального электромагнитного поля, состоящего из функционально связанных между собой четырех полевых векторных компонент: электрической и магнитной напряженностей, электрического и магнитного векторного потенциала.

    статья [166,2 K], добавлен 25.04.2009

  • Анализ физико-математических принципов аксиоматического построения первичных уравнений электромагнитного поля, физическое содержание которых представляет собой концептуально новый уровень развития полевой теории классического электромагнетизма.

    статья [164,4 K], добавлен 22.11.2009

Работы в архивах красиво оформлены согласно требованиям ВУЗов и содержат рисунки, диаграммы, формулы и т.д.
PPT, PPTX и PDF-файлы представлены только в архивах.
Рекомендуем скачать работу.