Законы постоянного тока

Размещено на http://www.allbest.ru/

1

Введение

Если в проводнике создать электрическое поле, то носители заряда придут в упорядоченное движение: положительные - в направлении поля, отрицательные - в противоположную сторону. Упорядоченное движение зарядов называется электрическим током. Его принято характеризовать силой тока - скалярной величиной, равной заряду, переносимому носителями через рассматриваемую поверхность в единицу времени. Если за время переносится заряд , то сила тока, по определению, равна:

. (1)

Электрический ток может быть обусловлен движением как положи-тельных, так и отрицательных носителей. Перенос отрицательного заряда в одном направлении эквивалентен переносу того же по величине положительного заряда в противоположном направлении. За направление тока принимается направление, в котором перемещаются положительные носители.

Ток, не изменяющийся со временем, называется постоянным или стационарным. Для стационарного тока характерна одинаковая сила тока в любом поперечном сечении проводника, по которому он течет.

Если в проводнике создать электрическое поле и не принять мер к его поддержанию, то от конца проводника с большим потенциалом положительные носители подойдут к концу с меньшим потенциалом, эти потенциалы выравниваются и перемещение зарядов прекратится.

Для поддержания постоянного тока необходимо заряды, подходящие к концу с меньшим потенциалом, возвращать к концу с большим потенциалом. При этом заряды должны перемещаться против действия сил электрического поля и, следовательно, осуществить такой перенос зарядов могут лишь силы неэлектрического происхождения. Такие силы получили название сторонних сил. Всякое устройство, в котором возникают сторонние силы, называют источником тока.

Таким образом, роль источников тока заключается в возвращении электрических зарядов от участков с меньшим потенциалом к участкам цепи с большим потенциалом. Сторонние силы могут развиваться при протекании химических реакций, термодиффузии, механическом разделении заряда и т.д. Соответственно различное устройство имеют и источники тока, в которых действуют эти сторонние силы.

В лаборатории часто применяют аккумуляторы. Наибольшее распространение получили свинцовые аккумуляторы, которые называют также кислотными. В простейшем виде такой аккумулятор состоит из двух свинцовых электродов, помещенных в раствор серной кислоты. При погружении в кислоту на электродах образуется сернокислый свинец PbSO4 и раствор насыщается той же солью. При зарядке аккумулятора на его электроде, соединенном с положительным полюсом источника, свинец окисляется в перекись PbO2, а второй электрод (катод) превращается в чистый свинец. При разрядке аккумулятора его положительный полюс постепенно раскисляется и на нем происходит вновь образование PbSO4, который появляется также и на отрицательном электроде.

Суммарная реакция имеет вид:

PbO2 + Pb + 2Н2SO4 2PbSO4 + 2Н2O

Для увеличения емкости аккумулятора (величины заряда, отдаваемого при разрядке) электроды отливают в виде пластин с многочисленными ячейками, куда запрессовывают окислы свинца. Вновь изготовленные аккумуляторы подвергают нескольким зарядкам и разрядкам (формовка аккумулятора).

Наряду со свинцовыми аккумуляторами применяют еще железо-никелевые или щелочные аккумуляторы, у которых один электрод из железа, второй - из никеля, а электролитом служит раствор едкого калия КОН. В заряженном состоянии анодом служит гидрат окиси никеля Ni(OH)3, а катодом - железо. Преимуществом щелочных аккумуляторов являются их меньший вес, простота ухода.

Сторонние силы принято характеризовать работой, которую они совершают над перемещающимися зарядами. Величина, равная работе сторонних сил, отнесенной к единице положительного заряда, называется электродвижущей силой (эдс) , действующей в цепи или на ее участке.

Если работа сторонних сил над зарядом равна , то, по определению:

. (2)

Размерность эдс совпадает с размерностью потенциала.

Кроме сторонних сил, на заряд действуют силы электростатического поля , где Е - напряженность электростатического поля. Работа всех сил над переносимым по некоторому участку цепи зарядом складывается из работы сторонних сил (равной , согласно (2)) и работы электростатических сил: . Полная работа над зарядом

. (3)

Здесь - электродвижущая сила, действующая на рассматриваемом участке цепи, а и - потенциалы концов этого участка. Для замкнутой цепи работа электростатических сил равна нулю и .

Величина, численно равная работе, совершаемой электростатическими и сторонними силами при перемещениии единичного положительного заряда, называется падением напряжения или просто напряжением на данном участке цепи. По формуле (3)

. (4)

При отсутствии сторонних сил напряжение совпадает с разностью потенциалов .

Участок цепи называется однородным, если в нем не действуют сторонние силы. В таком проводнике, как установил Ом, сила тока прямо пропорциональна падению напряжения на нем:

. (5)

называют электрическим сопротивлением проводника. Следует отметить, что линейная взаимосвязь между током и напряжением имеет место не всегда. Для ряда веществ наблюдается отступление от закона Ома. Особенно часты такие отступления для диэлектриков и полупроводников в области сильных полей. Для полупроводников отступления от закона Ома в слабых полях могут быть вызваны свойствами контактов и другими причинами.

При прохождении по проводнику тока проводник нагревается. Джоуль и независимо от него Ленц обнаружили экспериментально, что количество выделяющегося тепла пропорционально его сопротивлению, квадрату силы тока и времени:

. (6)

Закон этот получил название закон Джоуля-Ленца. Закон имеет простое объяснение. В однородном проводнике, к которому приложено напряжение , за время через каждое его поперечное сечение проходит заряд . Такой заряд переносится от одного конца проводника к другому, при этом силы поля совершают работу . По закону Ома, , потому, интегрируя, можно получить для работы электрических сил выражение, совпадающее с выражением (6) для . Таким образом, нагревание проводника происходит за счет работы, совершаемой силами поля над зарядами.

Закон Ома в виде (5) справедлив для однородного участка цепи, т.е. участка, в котором не действует электродвижущая сила. Чтобы получить выражение закона Ома для неоднородного участка цепи, содержащего эдс, будем исходить из закона сохранения энергии. Пусть на концах участка поддерживается разность потенциалов . Эдс, действующую на этом участке, обозначим . Задавшись определенным направлением (например, обозначенным на рис. 1 стрелкой), ток I и эдс нужно рассматривать как алгебраические величины. Ток будем считать положительным, если он течет в направлении, указанном стрелкой, и отрицательным - при противоположном направлении. Аналогично эдс будем считать положительной, если она действует в направлении стрелки (при этом сторонние силы совершают над положительным зарядом, перемещающимся в этом направлении, положительную работу), и отрицательной, если она действует в противоположную сторону.

Рис. 1

Если проводники, образующие участок цепи, неподвижны, единственным результатом прохождения тока будет нагревание проводников. Поэтому работа всех сил (электростатических и сторонних), совершаемая над носителями заряда, должна быть равна выделившемуся теплу. За время по проводнику переносится заряд . Согласно формуле (3), работа, совершаемая над этими зарядами, равна

.

За время выделится тепло

.

Приравнивая эти два выражения, получаем:

. (7)

Это для участка цепи:

Формула (7) выражает закон Ома для участка цепи, содержащего эдс. При она переходит в закон Ома для однородного участка. При получим закон Ома для замкнутой цепи:

. (8)

Пользуясь выражением (7), следует помнить, что под надо иметь в виду потенциал точки, из которой вытекает ток, а под - потенциал точки участка цепи, к которой ток подходит. Эдс надо считать положительной, если при переносе положительного заряда в выбранном направлении протекания тока источник тока совершает положительную работу. Иными словами, эдс положительна, если в выбранном направлении протекания тока источник включен от минуса к плюсу. Получение отрицательной величины силы тока означает, что на данном участке цепи ток течет в направлении, противоположном выбранному.

Расчет разветвленных цепей значительно упрощается, если воспользоваться правилами Кирхгофа. Этих правил два. Первое правило относится к узлам тока. Узел тока - это точка схождения трех или более проводников. Первое правило Кирхгофа: алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле, равна нулю:

. (9)

При этом приписывают токам, подходящим к узлу, один знак (например, плюс), а выходящим из узла - другой (например, минус). Первое правило Кирхгофа не является самостоятельным физическим законом. Это следствие стационарности электрических токов. В самом деле, если бы алгебраическая сумма токов не равнялась бы нулю, то в узле происходило бы накапливание зарядов. Это приводило бы к изменению потенциала узла, что, в свою очередь, приводило бы к изменению сил токов, сходящихся в узле. Уравнение (9) можно записать для каждого из N узлов разветвленной цепи, но независимыми из них являются только N - 1.

Мысленно выделим в разветвленной цепи замкнутый контур 1-2-3-4-1 (рис. 2). Зададимся направлением обхода этого контура. Делать это можно произвольно. На рис. 2 выбранное направление обхода обозначено стрелкой.

К каждому из неразветвленных участков цепи применим закон Ома для участка цепи, содержащего эдс (7):

При сложении этих выражений потенциалы сокращаются, и получается уравнение:

. (10)

Уравнение (10) выражает второе правило Кирхгофа: алгебраическая сумма падений напряжений на сопротивлениях замкнутого контура равна алгебраической сумме эдс.

Уравнение (10) можно записать для любого замкнутого контура разветвленной цепи, но число независимых уравнений равно числу простых контуров, имеющихся в цепи, т.е. контуров, внутри которых отсутствуют разветвления цепи.

При составлении уравнений по второму правилу Кирхгофа падения напряжения считают положительными, если они создаются токами, текущими в направлении обхода контура, и отрицательными - в противном случае. Эдс положительны, если в направлении обхода контура они включены от минуса к плюсу.

Число независимых уравнений, составленных по первому и второму правилам Кирхгофа, должно быть равно числу токов, текущих в разветвленной цепи.

Рис. 2

Рис. 3

Каждый источник тока характеризуется эдс и внутренним сопротивлением источника . Силу тока в цепи, содержащей источник тока и нагрузочное сопротивление (рис. 3), можно записать, используя соотношение (8):

. (11)

Напряжение на нагрузке, совпадающее с напряжением на зажимах эдс АВ, меньше эдс:

. (12)

При > ?, > напряжение на зажимах разомкнутого источника тока равно . Применив формулу (3) к замкнутой цепи, получим, что для переноса вдоль цепи заряда источник должен совершить работу , а развиваемая им мощность:

. (13)

В нагрузке выделяется только часть этой мощности - полезная мощность:

. (14)

Остальная мощность расходуется в источнике тока и оказывается бесполезной. Отношение полезной мощности ко всей мощности, развиваемой источником в цепи, определяет коэффициент полезного действия (КПД) источника тока:

. (15)

Описание экспериментальной установки

В работе используются электронные приборы. Источниками питания являются приборы типа Б5-43, Б5-44, Б5-46. Такие приборы имеют крайне малое внутреннее сопротивление (сотые доли Ома). В связи с этим последовательно с ними для удобства работы включены резисторы порядка нескольких кОм, имитирующие внутреннее сопротивление источников.

В работе использован миллиамперметр типа Ф-279, позволяющий одновременно измерять до 12 токов на различных участках цепи. Питание прибора осуществляется от сети ~220 В. Входные клеммы прибора выведены на стенд. Подключение прибора должно производиться с учетом полярности. В зависимости от силы измеряемого тока светящаяся полоска на шкале миллиамперметра имеет различную ширину. Когда светится одно нижнее деление полоски, сила тока равна нулю. Погасание и этого светящегося деления означает, что измеряемый ток течет в противоположном направлении. Для измерения тока в этом случае штекеры, подводящие ток к этому входу миллиамперметра, надо поменять местами. При перенагрузке миллиамперметра верхние три риски шкалы начинают светиться более ярко.

Напряжение измеряют с помощью цифрового вольтметра Ф-283. Питание прибора осуществляется от сети ~220 В. После включения шнура питания в розетку необходимо нажать белую кнопку на панели прибора. Подключение измеряемого напряжения осуществляется на задней панели прибора к клеммам “ОБЩ.”, “ВХОД”. Знак “МИНУС”, загорающийся перед цифрами, означает, что потенциал точки, подключенной к клемме “ВХОД” ниже, чем потенциал точки, подключенной к клемме “ОБЩ”. В противном случае знак “МИНУС” не загорается.

Предел измерения выбирается нажатием на панели прибора кнопок: 0,02; 0,2; 2; 20; 200. Возможен автоматический выбор предела. Для этого надо нажать кнопку “АВТ”. Кнопки: “20 mS”, “РВЗ”, “ПУСК” - должны быть не нажаты. Если в процессе работы цифры на панели прибора перестали светиться, это значит, что на прибор подано напряжение, превышающее включенный предел. В этом случае надо включить иной предел или выключить вольтметр еще одним нажатием белой кнопки.

Цифры на панели прибора могут давать показания в Вольтах, в этом случае в конце панели горит знак “U” или в милливольтах - горит знак “mU”.

Перед началом работы необходимо проверить наличие заземления приборов Б5-43, Б5-44, Б5-46, Ф-283, Ф-279. При отсутствии заземления или его повреждении работать запрещается.

Выполнение работы

Упражнение 1. Исследование замкнутой цепи постоянного тока

1. Собрать схему, приведенную на рис. 4.

r - внутреннее сопротивление источника тока.

Рис. 4

2. Меняя величину сопротивления нагрузки R, изучить зависимости

I = f (R) , U = f (R) .

В качестве сопротивления нагрузки R использовать магазин сопротивлений КСМ-6.

3. Воспользовавшись значением силы тока для двух различных сопротивлений нагрузки, подсчитать и R источника, используя формулу (11). Расчет повторить для нескольких пар (I, R). Усреднить результат. Оценить погрешность.

4. Зная и r, по формуле (12) рассчитать U = f (R). На тех же осях построить эмпирическую зависимость U (R).

5. По экспериментальным значениям R, I рассчитать P = f (R), Pn = f (R), з = f (R). Построить графики.

6. По графику Pn =f(R) оценить величину внутреннего сопротивления источника тока. аккумулятор ток цепь электродвижущий

7. Какое сопротивление R является оптимальным нагрузочным сопротивлением источника?

Выполнить пункты 2, 3 для остальных двух источников тока.

Упражнение 2. Исследование участка цепи, содержащего эдс

1. Собрать схему, приведенную на рис. 5. В качестве Rвн использовать магазин сопротивлений КСМ-6. Считать , известными, - внутреннее сопротивление источника с эдс .

Рис. 5

Меняя Rвн , снять зависимость I = f (U).

3. По полученной зависимости с использованием закона Ома для участка цепи, содержащего эдс (см. формулу (7)), определить и r.

Упражнение 3. Проверка правил Кирхгофа

Собрать электрическую разветвленную цепь, содержащую не менее двух простых контуров (число простых контуров - по указанию преподавателя). В качестве примера см. рис. 6.

На участках этой цепи должны находиться все три источника тока, эдс и внутреннее сопротивление которых вы уже определили, а также резисторы из набора 15-ти резисторов, закрепленных на измерительном стенде. Номиналы этих резисторов приведены в конце описания. Зарисовать в тетради собранную электрическую схему. Имеющиеся 12 каналов миллиамперметра при этом необходимо использовать для измерения токов на всех участках сконструированной вами схемы.

Так в схеме, приведенной на рис. 6, надо включить три миллиамперметра, каждый из которых должен быть подсоединен последовательно сопротивлениям

Рис. 6

Пользуясь правилами Кирхгофа, рассчитать токи на участках цепи. Сравнить рассчитанные токи с экспериментально измеренными, обращая внимание на направление их протекания. С учетом погрешности измерений сделать вывод о выполнимости правил Кирхгофа. Расчетные и экспериментально измеренные токи представить в виде таблиц.

Номиналы резисторов

Техника безопасности

Включать установку в электрическую сеть только после проверки схемы преподавателем или лаборантом.

При включенной в сеть установки не касаться клемм, не делать никаких переключений.

По окончании работы установку обесточить.

Литература

Сивухин Д.В. Общий курс физики. т. 3. М.: Наука, 1983.

Калашников С.Г. Электричество. М.: Наука, 1964.

Размещено на Allbest.ru