Характеристика физических процессов, которые протекают в прямоугольном волноводе

Размещено на http://www.allbest.ru

Размещено на http://www.allbest.ru

1. Вывод формул для поля

Прямоугольный волновод представляет собой полую металлическую трубу прямоугольного сечения. Предположим, что стенки волновода обладают бесконечной проводимостью, а заполняющая его среда - идеальный диэлектрик с параметрами е и м. В такой направляющей системе могут существовать волны Е и H и не могут существовать ТЕМ-волны. Для определенности будем считать, что а?b, а источники, создающие поле, расположены со стороны отрицательных значений переменной z за пределами рассматриваемой части линии передачи (созданная ими волна распространяется в положительном направлении оси Z). При а>Ь стенки с поперечными размерами а и b будем называть соответственно широкой и узкой стенками прямоугольного волновода.

Так как поперечные составляющие векторов поля выражаются через продольные, то для вычисления поля волн Е и Н достаточно определить составляющую Emz или Нтz соответственно. Составляющие Етz и Hmz удовлетворяют уравнению Гельмгольца:

(1)

где функция w равна Emz для E-волн и Нтz- для Н-волн, = k2-в2, а в - коэффициент фазы рассматриваемой волны. Правая часть уравнения (1) равна нулю, так как по предположению сторонние источники расположены за пределами рассматриваемой части волновода. Фактически задача состоит в нахождении так называемых собственных волн прямоугольного волновода.

Для решения уравнения (1) применим метод разделения переменных. Запишем функцию w в виде w?w (x, y, z, t) = w0(x, у) exp [I (щt-вz)]. Очевидно, что функция w0(x,y) также удовлетворяет уравнению (1). Представим ее в виде произведения двух функций, каждая из которых зависит только от одной переменной:

w0(x,y) = X(x) Y(y). (2)

Перейдем в (1) к функции w0 (x, у) и подставим (2). После деления обеих частей уравнения на произведение Х(х)У(у) получаем

(3)

Так как переменные x и у являются независимыми, то левая часть уравнения (3) представляет собой сумму двух независимых функций, а правая равна постоянной. Это возможно только при выполнении соотношений d2X/dx2 + гx2Ч = 0 и d2Y/dy2 + гy2Y = 0, где гx и гy - некоторые, пока неизвестные постоянные, удовлетворяющие равенству:

гx2+ гy2= (4)

Решая полученные уравнения, находим:

Х(х) = A sin (гx х) + B cos (гxx),

У (у) = С sin (гy у) + D cos (гyy)

где А, В, C и D - некоторые, пока также неизвестные, постоянные.

В случае Е-волн (Ez?0, Hz=0) функция w-Emz. Составляющая Eтz является касательной ко всем стенкам волновода. Поэтому должны выполняться следующие краевые условия:

w0 (0, y) = 0, w0 (x, 0) = 0, (6)

w0 (а, у) = 0, w0 (х, b) = 0, (7)

где 0?х?а, 0?у?b. Равенства (6) эквивалентны условиям X(0) = 0 и Y(0) = 0 из которых следует, что B = 0 и D= 0. Из условий (7) вытекают равенства A sin (гx) = 0 и C sin (гy b) = 0. Постоянные А и С должны быть отличны от нуля, иначе Eтz ? 0, что в случае Е-волн невозможно. Поэтому имеют место соотношения:

sin (гxa) = 0 и sin {гyb) = 0. (8)

Из (8) находим значения постоянных гx и гy:

(9)

Отметим, что в случае Е-волн значения m = 0иn= 0 не годятся, так как при этом случае Eтz = 0 во всех точках внутри волновода.

Введем обозначение AЧC = E0z и выпишем окончательные выражения для составляющих векторов поля Е-волн в прямоугольном волноводе:

а) Emv (x,y,z)=E0v(x,y)exp(-iвz), v = x,y,z, (10)

б) Hmv(x,y,z) = Hv0(x,y)exp(-iвz), v = x,y,

где:

E0z (x, у) = E0z sin (m р x/a) sin (n р y/b),

E0х(х, у) = -i (в /) E0z (m р x/a) cos(m р x/a) sin(n р y/b),

E0y(x,y) = -i(в /) E0z (m р x/b) sin(m р x/a)cos(n р y/b),

H0х(х, у) = Я (ще/) E0z (m р x/b) sin(m р x/a)cos(n р y/b),

H0y(х, у) = -Я (ще/) E0z (m р x/a) cos(m р x/a) sin(n р y/b),

H0y(х, у) = 0.

Индекс m в формулах (10) имеет совершенно разный смысл. В (10а) он указывает, что рассматриваются комплексные амплитуды составляющих векторов поля, а в (10б) индекс т - натуральное число, определяющее значение постоянной гx1.

Значение постоянной находится из формул (4) и (9):

(11)

Зная , определяем критическую длину волны:

(12)

Коэффициент фазы в вычисляется по известной формуле.

Перейдем к анализу свойств поля E-волн, описываемого выражениями (10), выведем формулы для поля H-волн в прямоугольном волноводе. Волны E и H имеют много общих черт, и их свойства удобно анализировать совместно.

В случае H-волн (Hz ? 0, Ez=0) функция w=Hmz. Решение уравнения (1) строится так же, как для Е-волн. Изменяются только краевые условия. Требуя, чтобы касательные составляющие вектора E на стенках волновода обращались в нуль, имеем:

(13)

Но искомой является функция w, поэтому выписанные краевые условия следует преобразовать в условия для функции w. Поперечные составляющие вектора Eт выражаются через Hmz. Из этого соотношения и краевых условий (13) после перехода к функции w0(x, у) получаем:

(14)

(15)

Равенства (14) эквивалентны условиям Х'(0) = 0 и Y' (0) = 0, из которых следует, что, A=C=0, т.е. Х(х)-В cos (гxx) и Y(у) = D cos (гуу). Так как B?0 и D?0 (в противном случае Hz ? 0), то из соотношений (15) вытекают уравнения (8). Следовательно:

гx=mр/а, m = 0,1,2… гx=nр/b, n = 0,1,2… (16).

В отличие от (9) в случае H-волн индексы m и n могут принимать нулевые значения. Однако они не могут равняться нулю одновременно: при этом составляющая Hz не зависит от переменных x и у и вектор E будет тождественно равен нулю, что невозможно. Выпишем окончательные выражения для комплексных амплитуд составляющих векторов поля Н- волн в прямоугольном волноводе:

(17)

H0z(х, у) = H0z cos(m р x/a) cos(n р y/b),

H0х(х, у) = i (в /) (m р /a) H0z sin(m р x/a) cos(n р y/b),

H0y(х, у) = i (в /) (n р /b) H0z cos(m р x/a) sin(n р y/b),

E0х(х, у) = Я (ще/) (n р x/b) H0z cos(m р x/a) sin(n р y/b),

E0х(х, у) = -Я (ще/) (m р x/a) H0z sin(m р x/a) cos(n р y/b),

E0z(х, у) = 0

Аналогично случаю Е-волн в формулах (17) индекс m указывает, что рассматриваются комплексные амплитуды составляющих векторов поля, а в формулах (17) n связано с постоянной гx соотношением (16).

Составляющие векторов поля З-волн найдены с точностью до произвольного постоянного множителя H0z, определение которого в рамках выбранной электродинамической модели невозможно (см. аналогичное замечание, сделанное при анализе Е-волн).

Легко показать, что поперечное волновое число гx и критическая длина волны лкр в случае З-волн также определяются формулами (11) и (12) соответственно.

Перейдем к анализу свойств E- и З-волн в прямоугольном волноводе. Как видно из формул (10) и (17), в прямоугольном волноводе возможно существование различных E- и Н-волн, структура поля которых зависит от значений индексов тип. Каждая пара значений индексов тип определяет свои волны, которые обозначают Еmn (в случае Е-волн) или Нmn (в случае Н-волн). При этом у Е-волн m ? 1 и n ? 1, а у З-волн один из индексов может равняться нулю. Структура поля в поперечном сечении (при фиксированном значении координаты z) аналогична структуре стоячей волны, и ее можно характеризовать длинами волн лx = 2а/т и лy =2b/п в направлениях осей X и У соответственно. Индекс m, таким образом, равен числу полуволн (лx/2), укладывающихся на поперечном размере а стенки, параллельной оси X. Аналогично индекс n равен числу полуволн (лy/2), укладывающихся на поперечном размере b стенки, параллельной оси Y. Равенство нулю одного из индексов означает, что поле рассматриваемой волны не зависит от соответствующей координаты (при m = 0 - от координаты х, а при n = 0 - от координаты у).

Изменение всех составляющих комплексных амплитуд векторов E и З вдоль оси Ж описывается множителем exp(-iЯz). Распространение волны происходит только при л < лкр (предполагается. что в волноводе отсутствуют потери энергии). Критическая длина волны вычисляется по формуле (12). Она зависит от размеров а и b и от индексов m и n. При увеличении значений индексов m и n и фиксированных размерах а и b значение лкр уменьшается. Наибольшую лкс среди всех возможных волн при а > b имеет волна Н10. Соответствующая ей лкс равна 2а. При а = b наибольшую лкр имеют две волны Н10 и Н01. Волну, имеющую наибольшую лкр, называют основной волной рассматриваемой линии передачи (или волной низшего типа). Таким образом, при а>Ь основной волной прямоугольного волновода является волна Н10.

Отметим, что, зная структуру поля волны E11, легко построить структуру поля волны Еmn при любых значениях индексов m и n. Например, структура поля волны Е21 представляет собой объединение структур двух волн Е11. Для построения структуры волны Еmn нужно мысленно разделить волновод на mn "волноводных секций". Структура поля в каждой секции будет соответствовать структуре поля волны Е11 а линии векторов будут непрерывно переходить из одной "секции" в другую. Аналогично волну Н20 можно представить как бы состоящей из двух волн Н10.

При л>лкр волна не распространяется: образуется стоячая волна, амплитуды составляющих векторов Е и З которой экспоненциально убывают вдоль оси Z (в этом случае Я= -i|Я| и exp (-iЯz) = exp(-|Я|z). Напомним, что анализ проводится в предположении отсутствия потерь.

2. Основная волна прямоугольного волновода

Свойства волны. Как уже отмечалось, при а > b основной волной прямоугольного волновода является волна Н10. Она имеет наибольшую критическую длину волны, равную 2а. На заданной частоте размеры поперечного сечения волновода, при которых возможна передача энергии по прямоугольному волноводу, для этой волны можно выбрать наименьшими. При этом волновод будет иметь наименьшие массу, габариты и стоимость.

Полагая в (17) m = 1 и n = 0 и учитывая формулы (16), получаем следующие выражения для составляющих комплексных амплитуд векторов Е и З в случае волны Н10.

Emy =-i(щмр/a)З0z sin(рx/a)exp(-iЯ10z),

Hmx = i(Я10р/a) H0z sin(рx/a)exp(-iЯ10z),

Нmz = Н0z соs(р х/а)ехр(-iЯ10z),

Emx = Emz = 0, Н0y = 0,

где:

(18)

Согласно уравнениям Максвелла замкнутые линии магнитного поля должны охватывать токи проводимости или токи смещения. В волноводе замкнутые линии магнитного поля пронизываются токами смещения. В случае волны Н10 линии магнитного поля охватывают токи смещения, текущие между широкими стенками параллельно оси У. В распространяющейся волне максимальная плотность тока смещения получается в центре замкнутых магнитных силовых линий, где напряженность электрического поля равна нулю. Это следует из того, что вектор плотности тока смещения:

,

и, следовательно, сдвинут по фазе относительно вектора напряженности электрического поля на угол р/2, т.е. расстояние между максимумом плотности тока смещения и максимумом напряженности электрического поля вдоль оси Ж в фиксированный момент времени равно Л/4.

Фазовая скорость нф, скорость распространения энергии vэ, длина волны в волноводе Л и характеристическое сопротивление Zc в случае волны Н10 вычисляются по формулам:

(19)

Можно представить волну Н10 в виде суперпозиции парциальных ТЕМ-волн.

Поле волны Н10 не зависит от переменной у. Следовательно, поля парциальных волн также не должны зависеть от у, т.е. парциальные ТЕМ-волны должны распространяться, отражаясь от боковых (х = 0 и x = а) стенок волновода.

Пусть парциальная волна распространяется под углом ц к оси Ж. Комплексная амплитуда вектора напряженности электрического поля этой волны Em1 определяется выражением:

Em1 = у0 A exp[-ik(x sin ц + z соs ц)], (20)

где А - некоторая (в общем случае комплексная) постоянная. Электрическое поле волны Н10 имеет пучность на плоскости x = а/2 и симметрично относительно этой плоскости. Поэтому должна существовать еще одна парциальная ТЕМ-волна распространяющаяся, как показано на рис.13. Комплексная амплитуда напряженности электрического поля этой волны равна Ёm2, причем ¦Ёm2¦= ¦Ёm1¦= А. Для образования пучности электрического поля в плоскости x = a/2 необходимо, чтобы векторы Ёm1 и Ёm2 при x = а/2 складывались синфазно. Для этого достаточно, например, чтобы фаза вектора Ёm2 в точке (а, 0, 0) совпадала с фазой вектора Ёm1 в точке (0, 0, 0). С учетом данного условия вектор:

Ёm2 =y0А ехр (-ik [(a-х) sin ц + z соs ц]). (21)

Для определения угла ц учтем, что на поперечном размере а широкой стенки волновода должна укладываться половина длины волны лЧ1 а на отрезке ОА - половина длины волны ТЕМ (л/2). Из треугольника ОАВ следует равенство sin ц = .

При этом kа sin ц = (2р/л) л/(2a) = р, kх sin ц = рx/a, и полное электрическое поле определяется выражением:

Ёm = Ёm1 +Ёm2 = - у02iA sin (рx/a) exp (-iЯ10z). (22)

Полученный результат отличается от выражения для Ёmy в формуле (17) лишь постоянным коэффициентом, что несущественно, так как формулы (17) были найдены с точностью до произвольного постоянного множителя. Аналогично вычисляются составляющие Нmx и Нmz. Они отличаются от соответствующих выражений в (17) лишь тем же постоянным множителем.

По мере повышения частоты (уменьшения л) уменьшается угол ц и, следовательно, тем меньше по абсолютной величине становится продольная составляющая Нmz по сравнению с поперечной составляющей Нmx , т.е. структура волны Н10 начинает приближаться к структуре волны ТЕМ. Одновременно, как следует из (19), уменьшается разница между vH10ф и с. Аналогично можно интерпретировать и другие типы волн в прямоугольном волноводе.

3. Токи на стенках прямоугольного волновода

Каждому типу волны, распространяющейся в волноводе, соответствует определенная структура токов проводимости на его стенках. В случае идеально проводящих стенок токи проводимости являются поверхностными, а комплексная амплитуда их плотности

Jsm вычисляется по формуле:

jsm=[n0,Hm]|r, (23)

где Г- контур поперечного сечения волновода, проходящий по внутренней стороне стенок, а орт нормали n0 равен x0 при x = 0, - x0 при x = а, у0 при у = 0 и -у0 при у= b. Например, в случае волны Н10 на нижней (у = 0) стенке текут и продольные, и поперечные токи с плотностями:

jsmz(x, z) = -iЯl0 (a/р)H0z sin (рx/a) exp (-iЯl0z)l

jsmx (х, z) = Н0z cos (р x/а) exp (-iЯl0z),

соответственно, а на боковой (х = 0) стенке имеются только поперечные токи с плотностью:

jsmy (z) = Н0z exp (-iЯl0z)

4. Выбор размеров поперечного сечения прямоугольного волновода из условия одноволновой передачи

Как было показано выше, в прямоугольном волноводе возможно существование бесконечного числа типов волн, отличающихся друг от друга структурой электрического и магнитного полей, критическими частотами, фазовой скоростью и другими параметрами. Однако при конструировании линий передачи обычно принимают все меры к тому, чтобы энергия переносилась каким-либо одним типом волны. Объясняется это тем, что различным типам волн соответствуют различные групповые скорости. Поэтому при передаче сигнала несколькими типами волн один и тот же сигнал приходит в точку приема в виде нескольких смещенных во времени сигналов, что приводит к его искажению и увеличению уровня шумов. Характер искажений зависит от способа модуляции, вида и скорости передаваемой информации

Передачу энергии одним типом волны наиболее просто обеспечить, если в качестве этого типа использовать основную волну, имеющую наибольшую лкс. Для этого достаточно так выбрать поперечные размеры линии, чтобы на любой частоте рабочего диапазона длина волны электромагнитных колебаний не превышала критической длины основной волны (лкс(1)), но была больше критической длины волны первого высшего типа1 (лкс(2))-Такой режим называют одноволновым. Полосу частот, в пределах которой сохраняется одноволновый режим, обычно характеризуют коэффициентом широкополосности:

о= лкс(1) / лкс(2). (24)

прямоугольный волновод магнитный

Основная волна прямоугольного волновода - Н10, ее лкс = лксH10 = 2a. Распространение этой волны возможно при л<2а или а>л/2. Чтобы другие типы волн не могли распространяться, достаточно потребовать, чтобы не могли распространяться волны Н10 и H01. Для этого должны выполняться неравенства л > лксЗ20 и л > лксЗ01 или л>а и л>2b. Таким образом, одноволновый режим в прямоугольном волноводе выполняется при:

л/2 <а< л и b< л/2. (25)

Обычно принимают а0,75 л0 и b 0,5a, где л0 - средняя длина волны рабочего диапазона. Для такого волновода коэффициент широкополосности о = лксЗ10 / лксH20 = 2.

Для обеспечения одноволнового режима во всем используемом диапазоне длин волн лmin<л<л необходимо, чтобы выполнялись неравенства лmax/2<a<лmin и b< лmin /2.

Частотный диапазон использования прямоугольных волноводов, охватывающий частоты от 400 МГц до 140 ГГц, в соответствии с рекомендацией Международной электротехнической комиссии разбит на 28 поддиапазонов, частично перекрывающих друг друга, и для каждого поддиапазона рекомендованы стандартные размеры волновода. На частотах порядка 500 МГц и ниже прямоугольные волноводы применяются редко из-за значительных габаритов и массы. Например, отрезок волновода из алюминия длиной 1 м при размерах поперечного сечения 457x228,5 мм (л0 = 60см) и с толщиной стенок 3 мм имеет массу около 11 кг, а медный того же сечения и с той же толщиной стенок - около 36 кг.

5. Передача энергии по прямоугольному волноводу

В случае волны Н10 получаем:

(26)

где E0=(щмa/р)З0z - амплитудное значение напряженности электрического поля волны Н10. При выводе формулы (26) учтено, что щм=kZc. При стандартных размерах волновода (a0,75л, b 0,5а), подставляя предельное значение E0=30 kB/см, находим, что предельная мощность волны Н10 равна Pпред З10= 125л2 кВт, где длина волны выражена в сантиметрах. Например, при л = 30 см предельная мощность Pпред З10=112 МВт. Соответственно допустимая мощность Pдоп З10 = 28 МВт. Как видно, в дециметровом диапазоне по прямоугольному волноводу стандартного сечения можно передавать весьма значительную мощность. Однако по мере повышения частоты допустимая мощность быстро уменьшается и при л = 1 см не превышает 30...45 кВт.

Если размеры волновода увеличены настолько, что в части или во всем рабочем диапазоне волновод оказывается в многоволновом режиме, то необходимо принять специальные меры для предотвращения распространения всех типов волн, кроме Н10 (см. 13.2).

Ограничимся вычислением бm для волны Н10 имеем:

(27)

Аналогично выводятся формулы для коэффициентов ослабления, соответствующих другим типам волн. Расчеты показывают, что наименьшие потери в пр. волноводе имеют место при передаче энергии волной Н10. Потери энергии в волноводе резко возрастают при приближении частоты к критической. Это свойство, характерное для всех металлических волноводов, легко объясняется на основе концепции парциальных волн. Действительно, у Е- и H-волн парциальные волны распространяются по ломаным линиям, многократно отражаясь от поверхности металлических стенок. На частотах, близких к критической, угол падения парциальных волн на металлическую поверхность мало отличается от нулевого . Но чем ближе угол падения к нулю, тем большее число отражений испытывают парциальные волны при своем движении на некотором отрезке линии. При каждом отражении часть энергии электромагнитной волны теряется из-за неидеальной проводимости металла (появляется преломленная волна). Поэтому потери в проводниках, линии, перенос энергии по которым осуществляется Е- и З-волнами, растут по мере приближения к критической частоте. Вслед за резким падением затухания при удалении от критической частоты снова начинается его монотонное возрастание, вызванное увеличением поверхностного сопротивления металла Rs с ростом частоты.

Отметим, что, как следует из формулы (27), в коротковолновой части сантиметрового диапазона потери в стандартных волноводах весьма велики. Например, при л = л0=0,01 м в стандартном волноводе с медными стенками дБ/м, т.е. при длине линии всего 10 м потери энергии будут составлять 5,5 дБ (более 70 % входящей мощности). Объясняется это тем, что при заданной мощности уменьшение поперечных размеров волновода сопровождается возрастанием плотности поверхностного тока проводимости в его стенках и соответственно возрастают потери. Поэтому на волнах порядка 1 см и короче применение прямоугольных волноводов целесообразно только в виде коротких отрезков. В некоторых случаях, чтобы уменьшить потери, размеры поперечного сечения волновода увеличивают по сравнению со стандартным.

Размещено на Allbest.ru