Эффекты гибридизации электромагнитных, спиновых и упругих волн в слоистых феррит-диэлектрических структурах
Исследование эффектов гибридизации электромагнитных, магнитостатических и упругих волн в слоистых феррит-диэлектрических структурах. Изучение принципов распространения магнитостатических волн в насыщенных и ненасыщенных пленках марганцевой феррошпинели.
| Рубрика | Физика и энергетика |
| Вид | автореферат |
| Язык | русский |
| Дата добавления | 15.02.2018 |
| Размер файла | 3,2 M |
Отправить свою хорошую работу в базу знаний просто. Используйте форму, расположенную ниже
Студенты, аспиранты, молодые ученые, использующие базу знаний в своей учебе и работе, будут вам очень благодарны.
В подразделе 5.2 исследовались эффекты возбуждения магнитостатических волн без внешнего намагничивания. Эксперименты проводились с пленками ЖИГ субмикронной толщины, которые характеризовались отсутствием полосовой ДС и изначально крупными размерами доменных блоков. Распространение волны наблюдалось в пределах одного доменного блока, как в полностью насыщенной пленке. Наиболее интенсивно возбуждались поверхностные МСВ, которые обладали ярко выраженными анизотропными свойствами.
Согласно расчетам с учетом кубической и одноосной анизотропии дисперсия ПМСВ приобретала многомодовый характер. При этом первая мода ПМСВ занимала область частот прямых объемных и поверхностных МСВ, как показано на рис.22 (кривая 1). При касательном подмагничивании пленки спектр ПМСВ монотонно смещался в сторону больших частот вплоть до полного насыщения. При этом ширина спектра заметно сужалась.
При нормальном намагничивании пленки смещение спектра МСВ имело немонотонный (N-образный) характер, что объяснялось преобразованием типа волны ПМСВ>ПОМСВ. На рис.23 представлены полевые зависимости граничных частот переходных типов анизотропных МСВ и соответствующие виды законов дисперсии. Видно, что при слабых полях дисперсия практически не отличалась от случая касательного подмагничивания (см. вставку I рис.23), а при полях, близких к полю насыщения, в нижней части спектра ПМСВ возникала область существования обратных объемных МСВ (см. вставку II рис.23), которая также сужалась до нуля при полном насыщении пленки.
Рис.22. Дисперсия анизотропных МСВ при касательном подмагничивании.
Рис.23. Полевая зависимость граничных частот анизотропных МСВ при нормальном подмагничивании.
Существенно, что даже при малом отклонении поля от нормали к поверхности пленки немонотонность смещения спектра МСВ полностью исчезала.
В подразделе 5.3 обнаружены эффекты значительного снижения нелинейного затухания поверхностных МСВ («линейное просветление») в ненасыщенных и слабо насыщенных пленках ЖИГ. Показано, что «линейное просветление» было вызвано повышением порога наиболее интенсивных трехмагнонных распадов ПМСВ на пару обратных объемных МСВ [5]. Выявлены причины повышения порога и условия прекращения распада.
Было установлено, что повышение порога трехмагнонного распада возникает в ненасыщенных пленках ЖИГ (в интервалах полей первого и второго «окна прозрачности») вследствие интенсивного рассеяния коротковолновых ООМСВ|| (волн-продуктов распада) на доменных границах полосовой и блочной ДС. При слабом насыщении пленки, вблизи верхней границы второго «окна прозрачности», можно было наблюдать повышение порога за счет развития процессов вторичных распадов ООМСВ|| на пару анизотропных ООМСВ+. Вторичные распады возникали на частотах, превышающих учетверенную частоту нижней границы спектра анизотропных ООМСВ+, как показано на рис.24.а.
Рис.24. Полевая зависимость граничных частот возбуждения МСВ при ориентации легкой оси вдоль поля (a) и под углом 30О (b). Вертикальным пунктиром отмечено поле исчезновения ДС. Сплошные кривые - расчет. Точки - экспериментально наблюдаемые частоты нижней границы спектра возбуждения ПМСВ
Черные точки - при мощности 1мкВт, светлые точки - при мощности 1мВт.
Распады прекращались на частотах, превышающих удвоенную частоту нижней границы спектра ПМСВ. В этой части спектра половинные частоты ПМСВ не попадали в область существования ООМСВ||. Существенно, что частоты прекращения распадов не зависели от взаимной ориентации легких осей и поля намагничивания пленки (ср. рис.24.а и рис.24.b).
В разделе 6 приведены результаты обнаружения и экспериментального исследования магнитостатических волн в эпитаксиальных пленках марганцевой феррошпинели. Показано, что, несмотря на большую, по сравнению с ЖИГ, ширину линии ферромагнитного резонанса (ФМР), магнитостатические волны могут возбуждаться, благодаря повышенной намагниченности пленки феррошпинели. Сильное поле анизотропии феррошпинели обуславливает возможность возбуждения МСВ в ненасыщенных пленках при слабых и при нулевых полях.
Для проведения экспериментов была изготовлена партия эпитаксиальных пленок марганцевой феррошпинели , выращенных на подложках из окиси магния с ориентацией поверхности (001). Пленки выращивались методом газотранспортных реакций в атмосфере хлористого водорода при температурах 980-1150ОС [6]. Толщины пленок составляли 10-40мкм.
В отдельных образцах пленок хорошо просматривалась полосовая доменная структура. Визуализация ДС осуществлялась порошковым методом в коллоидном растворе. Ширина полос составляла 3-5мкм. Полосовые ДС были сгруппированы в крупные доменные блоки с характерными размерами 3-5мм. Граница двух соседних блоков хорошо видна на рис.25. В соседних блоках направления полос были ортогональными и с точностью совпадали с осями легкого намагничивания . Пленки феррошпинели имели намагниченность насыщения порядка 3000-5000Гс поле анизотропии порядка 100-200Э и ширину линии ФМР порядка 30-50Э.
Рис.25. Доменная структура пленки феррошпинели
Рис.26. Дисперсия ПМСВ при намагничивании полем 600Э.
1 - феррошпинель, 2 - ЖИГ.
На рис.26 представлены дисперсионные зависимости ПМСВ, измеренные в пленке феррошпинели (кривая 1) и, для сравнения, в пленке ЖИГ (кривая 2). Из сравнения кривых видно, что при равных условиях ПМСВ в пленке феррошпинели возбуждаются на частотах почти в 2 раза более высоких и в полосе частот почти в 7 раз более широкой. Существенно, что, затухание ПМСВ в пленке феррошпинели оказалось того же порядка, что и в пленке ЖИГ. Это стало возможным, благодаря высоким групповым скоростям ПМСВ, повышение которых было вызвано значительным расширением спектра.
Сильная анизотропия пленок феррошпинели обуславливала анизотропные свойства магнитостатических волн даже при полном насыщении пленки. Анизотропные свойства проявлялись в ориентационной зависимости состава спектра (см. рис.27) и частот их возбуждения (см. рис.28).
Рис.27. Дисперсия анизотропных МСВ в насыщенной пленке феррошпинели =620Э, 1- , 2,3,4 -
Рис.28. Угловые зависимости частот возбуждения анизотропных ПМСВ. 1,3 - верхняя и нижняя границы спектра ПМСВ, 2 - ПМСВ с волновым числом 200см-1.
Максимальные частоты возбуждения ПМСВ достигались при ориентации поля вдоль легкой оси . При этом к нижней границе спектра ПМСВ примыкала область существования анизотропных ООМСВ+, которая ранее наблюдалась в ненасыщенных пленках ЖИГ. При ориентации поля вдоль трудной оси спектр ПМСВ смешался в область низких частот. При этом область существования анизотропных ООМСВ+ сужалась до нуля.
В ненасыщенных пленках наиболее интенсивное возбуждение ПМСВ наблюдалось при слабых полях (порядка 1-10Э), ориентированных вдоль легкой оси . Волна распространялась в пределах одного доменного блока, который разрастался до размеров всего образца. Ее дисперсия имела многомодовый состав, как показано на рис.29.
Рис.29. Дисперсия анизотропных МСВ в ненасыщенной пленке феррошпинели. =10Э, . 1 - ПМСВ, 2,3 - ООМСВ
Рис.30. Зависимости декрементов от волнового числа ПМСВ.
1,2 - в насыщенной пленке =620Э, 1- , 2 - .
3 - в ненасыщенной пленке =10Э,
Как и в пленках ЖИГ, полосовая ДС практически не вносила дополнительных потерь МСВ. Это хорошо видно из сравнения декрементов ПМСВ, измеренных в насыщенной и ненасыщенной пленке феррошпинели (см. рис.30). В обоих случаях рост декрементов ПМСВ объяснялся рассеянием волны на структурных дефектах пленки. Это также подтверждалось уширением линий ФМР в коротковолновой части спектра, как показано на вставке рис.30.
В разделе 7 обсуждаются основные принципы построения СВЧ устройств на основе гибридных спиновых волн. Представлены результаты разработки узкополосных магнитоакустических фильтров СВЧ, электрически управляемых линий задержки, фазовращателей, модуляторов, а также портативных систем намагничивания и термостабилизации предложенных устройств.
В подраделе 7.1 обсуждаются варианты конструкции и результаты испытаний лабораторных макетов полосно-пропускающих и полосно-заграждающих магнитоакустических фильтров, выполненных на основе быстрых магнитоупругих волн.
Варианты конструкций полосно-пропускающих фильтров представлены на рис.31. В данных конструкциях селекция сигнала осуществлялась на частотах быстрых МУВ, возбуждаемых в трехслойной пленочной структуре ЖИГ-ГГГ-ЖИГ. На рис.31.a представлена конструкция фильтра сетки частот, а на рис.31.b - конструкция одночастотного дискретно перестраиваемого магнитоакустического фильтра. В конструкции одночастотного фильтра (рис.31.b) предварительная селекция частот магнитоупругого резонанса осуществлялась в полосах идентичных пленочных ЖИГ резонаторов, расположенных на противоположных сторонах подложки. Дискретная перестройка магнитоакустического резонатора обеспечивалась плавной перестройкой пленочных ЖИГ резонаторов. С целью повышения заграждения сигнала вне полосы пропускания фильтра полосковые преобразователи располагаются под углом .
Рис.31. Конструкции полосно-пропускающих магнитоакустических фильтров СВЧ. а - фильтр сетки частот, b - одночастотный дискретно перестраиваемый фильтр.
На рис.32 представлена АЧХ лабораторного макета магнитоакустического фильтра сетки частот.
Рис.32. АЧХ магнитоакустического фильтра сетки частот. а - широкая развертка, b - узкая развертка.
На широкой развертке АЧХ (рис.32.a) хорошо видны чередующиеся пики пропускания и заграждения, которые наблюдались на уровне сигнала электромагнитной наводки преобразователей. Пики пропускания возникали при синфазном сложении сигналов наводки и четных мод магнитоупругого резонанса. На узкой развертке (рис.32.b) представлен отдельный пик пропускания. По результатам измерения АЧХ данного пика были получены следующие технические характеристики магнитоакустического фильтра: центральная частота пропускания 449,2МГц; максимальная полоса пропускания (у основания пика) 250 КГц; ширина полосы пропускания на уровне 3дБ 100КГц; ослабление на центральной частоте пропускания 15дБ; ослабление в полосе заграждения 25дБ. Добротность резонанса магнитоакустического фильтра составляла примерно 104.
Варианты конструкций полосно-заграждающих магнитоакустических фильтров представлены на рис.33.
а
b
Рис.33. Полосно-заграждающие магнитоакустические фильтры СВЧ. а - с регулировкой амплитуды и фазы опорного сигнала, b - с подбором длины пробега
В данной конструкции заграждение сигнала обеспечивалось при условии противофазного сложения опорного сигнала с сигналом быстрой МУВ и синфазного сложения опорного сигнала с сигналом ПОМСВ. Эти условия выполнялись за счет скачка фазовых скоростей на частоте возбуждения быстрой МУВ. При этом максимум заграждения достигался при равенстве амплитуд опорного сигнала и сигнала быстрой МУВ. На рис.33.a представлен вариант заграждающего фильтра с регулировкой амплитуды и фазы опорного сигнала, который поступал на выходной преобразователь по параллельному каналу связи. В конструкции фильтра рис.33.b в качестве опорного сигнала использовался сигнал электромагнитной наводки полосковых преобразователей. При этом выполнение фазовых условий заграждения достигалось за счет подбора длины пробега . Для более точной фазовой настройки использовались подстроечные конденсаторы, как показано на рис. 33.b.
На рис.34 представлена АЧХ полосно-заграждающего фильтра с обозначениями параметров контрольных испытаний.
Рис.34. АЧХ заграждающего фильтра
Результаты испытаний трех макетов полосно-заграждающего фильтра представлены в таблице 1. По результатам испытаний была отмечена высокая глубина заграждения фильтров (более 60дБ) и исключительно высокая крутизна фронтов 920дБ/МГц.
Таблица 1
Результаты испытаний макетов полосно-заграждающих магнитоакустических фильтров.
|
№ |
МГц |
МГц |
МГц |
МГц |
дБ |
дБ |
дБ |
дБ/МГц |
|
|
1 |
250-450 |
315 |
0,1-0.12 |
0,2-0,3 |
14 |
>60 |
0,2-0,3 |
920 |
|
|
2 |
300-450 |
332 |
0,1-0.12 |
0,2-0,3 |
12 |
>60 |
0,2-0,3 |
920 |
|
|
2 |
320-500 |
346 |
0,1-0.12 |
0,2-0,3 |
12 |
>60 |
0,2-0,3 |
920 |
В подразделе 7.2 представлены результаты разработки миниатюрной экранированной магнитной системы с механической и электрической регулировкой поля в рабочем зазоре. Помимо намагничивания ферритового устройства магнитная система обеспечивает его термостабильность в широком диапазоне температур. Система разрабатывалась для обеспечения автономной работы пленочных ЖИГ резонаторов, но может иметь гораздо более широкое применение.
На рис.35.a,b представлены варианты конструкции системы намагничивания и термостабилизации ферритовых устройств, которые отличаются только расположением внутри стального экрана 1 постоянных магнитов 3, 4.
Конструкция рис.35.а может использоваться в качестве навесного элемента микрополосковой схемы 14. В конструкции рис.35.b стальной экран дополнительно выполняет функции корпуса микрополосковой схемы, содержащей ферритовое устройство. Механическая регулировка поля 5 предназначена для начальной настройки частоты устройства. Для перестройки частоты используется электрическая регулировка поля при помощи встроенных катушек управления 11.
Термостабилилизация частоты ферритового устройства осуществляется за счет подбора комбинации разнородных постоянных магнитов, которая обеспечивает заданное температурное изменение намагничивающего поля, необходимое для компенсации температурного дрейфа частоты ферритового устройства.
Рис. 35. Варианты конструкции устройства намагничивания и термостабилизации ферритовых устройств. 1 - стальной экран; 2 - внутренний полюс; 3 - основной магнит на основе Sm-Co; 4 - дополнительный магнит на основе Nd-Fe-B; 5 - регулировочный винт; 6 - дополнительный полюс; 7 - технологическое отверстие; 8 - полимерный заполнитель; 9 - дополнительный экран; 10 - ферритовое устройство; 11 - катушка управления; 12 - вводы питания катушки управления; 13 - СВЧ вводы; 14 - микрополосковая схема
Рис.36. Конструкция пленочного ЖИГ резонатора.
1 - пленка ЖИГ, 2 - подложка ГГГ, 3, 4 - входной и выходной МПЛ преобразователи
Для случая нормального намагничивания пленки были установлены требования к размерам самарий-кобальтовых и неодим-железо-боровых постоянных магнитов. В соответствие с расчетами была изготовлена магнитная система типа рис.35.а, внешний вид которой представлен на вставке рис.37.
Рис.37. АЧХ пленочного ЖИГ резонатора
Испытания магнитной системы проводились с использованием пленочного ЖИГ резонатора проходного типа, конструкция которого представлена на рис.36. На рис.37 представлена АЧХ пленочного резонатора, работающего в составе магнитной системы.
Ниже приведены характеристики макета пленочного ЖИГ резонатора:
· диапазон механической перестройки………………….. 0,4-4 ГГц;
· диапазон электрической перестройки…………………. 1 ГГц;
· потребляемая мощность электрической перестройки.. 0,4 Вт/ГГц;
· ослабление на центральной частоте пропускания………. 4 дБ;
· ширина полосы пропускания…………………………… 8 МГц;
· подавление сигнала за полосой пропускания……………. 30 дБ;
· подавление высших резонансных мод……………………. 20дБ;
· габариты……………………………………………….. 166мм;
· масса…………………………………………………………. 18 г.
Существенно, что в диапазоне температур 0-60ОС относительный дрейф частоты резонатора не превышал 10-6, что эквивалентно термостатированию всего устройства с точностью поддержания температуры порядка 0,01°С.
В подразделе 7.3 обсуждаются возможности применения структуры феррит-сегнетоэлектрик для создания электрически управляемых линий задержки на МСВ. Предложены варианты конструкции электрически управляемых фазовращателей и фазовых модуляторов, которые удачно встраиваются в предложенную систему намагничивания и термостабилизации.
В подразделе 7.4 обсуждаются варианты конструкции импульсной линии задержки на основе обменных спиновых волн, которые также встраиваются в систему намагничивания и термостабилизации. Показаны возможности дальнейшей миниатюризации линий задержки на ОСВ за счет использования эффектов тройной гибридизации электромагнитных, магнитостатических и обменных спиновых волн.
Каждый раздел диссертации завершается выводами, которые в краткой форме отражают основные результаты раздела.
В заключение сформулированы основные результаты, полученные в диссертационной работе.
ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ ДИССЕРТАЦИИ
1. Экспериментально обнаружены эффекты гибридизации прямых объемных МСВ (ПОМСВ) с акустическими волноводными модами Лэмба (быстрые магнитоупругие волны (МУВ)), которые наблюдались в тонких пластинах и эпитаксиальных пленках ЖИГ. Предложен метод измерения дисперсии и затухания быстрых магнитоупругих волн («метод движущегося преобразователя»). По результатам измерений было показано, что на частотах возбуждения быстрых МУВ дисперсия ПОМСВ испытывает узкополосные S-образные искажения, а затухание возрастает скачком.
2. Экспериментально обнаружены нелинейные свойства быстрых МУВ, которые проявляются в развитии трех- и четырехволновых распадов. Показано, что в результате трехволновых распадов быстрых МУВ на центральной частоте магнитоупругого резонанса возбуждается вторая быстрая МУВ и звук на разностной частоте, а в результате четырехволновых распадов на боковых частотах возбуждается новая пара быстрых МУВ и звук на удвоенной разностной частоте.
3. Показано, что существование быстрых МУВ обуславливает специфические распады ПОМСВ, в результате которых также возбуждается быстрая МУВ и звук на разностной частоте. Показано, что такого рода распады ПОМСВ имеют не только нижний, но и верхний порог мощности (порог прекращения распада). Показана возможность существования вторичных распадов ПОМСВ.
3. Экспериментально обнаружены эффекты одномодовой и многомодовой гибридизации магнитостатических волн с электромагнитными модами сегнетоэлектрического волновода (гибридные электромагнитно-дипольные волны). Установлено, что на частотах гибридизации групповые скорости МСВ значительно возрастают. Показана возможность электрической регулировки скорости МСВ.
4. Экспериментально обнаружены эффекты гибридизации электромагнитных волн с магнитостатическими модами пленочного ЖИГ волновода (быстрые электромагнитно-дипольные волны), а также эффекты вторичной гибридизации магнитостатических мод с акустическими модами Лэмба (быстрые электромагнитно-дипольно-упругие волны). Выявлены особенности эффектов гибридизации при нормальном и касательном намагничивании пленочного волновода.
5. Экспериментально обнаружено высокоэффективное (до 80% и более) импульсное возбуждение коротковолновых обменных спиновых волн в имплантированных пленках ЖИГ. Показано, что эффекты возбуждения ОСВ возникают на частотах гибридизации электромагнитных и/или магнитостатических волн с вытекающими обменными модами имплантированного слоя.
6. Экспериментально обнаружено возбуждение магнитостатических и быстрых магнитоупругих волн в ненасыщенных пленках ЖИГ в присутствие нерегулярной (лабиринтной) доменной структуры. Показано, что волны возбуждаются в интервале слабых подмагничивающих полей, порядка 3-15Э, («окне прозрачности») и в интервале достаточно сильных полей, близких к насыщающим (второе «окно прозрачности»). В первом «окне прозрачности» МСВ обладают гистерезисными свойствами, а во втором - анизотропными свойствами
7. В субмикронных пленках ЖИГ обнаружено возбуждение магнитостатических волн при полном отсутствии внешнего поля. Волна распространялась в пределах одного изначально крупного доменного блока, как в полностью насыщенной пленке ЖИГ, но при этом обладала ярко выраженными анизотропными свойствами. Показано, что при нормальном подмагничивании пленки возникает немонотонное (N-образное) смещение спектра анизотропных МСВ.
8. Экспериментально обнаружено значительное ослабление нелинейного затухания поверхностных МСВ («линейное просветление») в ненасыщенных и слабо насыщенных пленках ЖИГ. Показано, что эффекты линейного просветления вызваны повышением порога наиболее интенсивного распада ПМСВ на пару дипольных обратных объемных МСВ, а также прекращением распадов в высокочастотной части спектра ПМСВ, где половинные частоты не попадали в спектр существования ООМСВ.
9. Экспериментально обнаружено возбуждение магнитостатических волн в насыщенных и ненасыщенных пленках марганцевой феррошпинели. Показано, что затухание МСВ в пленках феррошпинели сравнимо с затуханием в аналогичных пленках ЖИГ, даже, несмотря на большую, по сравнению с ЖИГ, ширину линии ФМР. Показано, что сильная анизотропия феррошпинели обуславливает анизотропные свойства МСВ даже при полном насыщении пленки, а в ненасыщенных пленках обуславливает изначально крупные размеры доменных блоков, в пределах которых могут распространяться анизотропные МСВ без внешнего намагничивания пленки.
10. Предложены варианты конструкции функциональных устройств на основе гибридных спиновых волн, а именно: узкополосные магнитоакустические фильтры на основе быстрых магнитоупругих волн; электрически управляемые линии задержки, фазовращатели, модуляторы на основе гибридных электромагнитно-дипольных волн; а также линии задержки на обменных спиновых волнах.
11. Разработана конструкция миниатюрной экранированной электрически и механически перестраиваемой магнитной системы со встроенной системой термостабилизации частоты ферритовых устройств.
ОСНОВНЫЕ ПУБЛИКАЦИИ ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ
Статьи в научных журналах:
1. Гуляев Ю.В., Зильберман П.Е., Казаков Г.Т., Сысоев В.Г., Тихонов В.В., Филимонов Ю.А., Нам, Б.П., Хе А.С. Наблюдение быстрых магнитоупругих волн в тонких пластинах и эпитаксиальных пленках железо-иттриевого граната. // Письма в ЖЭТФ. - 1981. - Т.39, №9. - С.500-504.
2. Казаков Г.Т., Тихонов В.В., Зильберман П.Е. Резонансное взаимодействие магнитодипольных и упругих волн в пластинах и пленках железо-иттриевого раната. // ФТТ. - 1983. - Т.25, №8. - С.2307-2312.
3. Гуляев Ю.В., Зильберман П.Е., Казаков Г.Т., Тихонов В.В. Наблюдение бегущих магнитостатических волн в пленках ЖИГ с нерегулярной доменной структурой. // Письма в ЖТФ. - 1985. - Т.11, №2. - С.97-101.
4. Зильберман П.Е., Казаков Г.Т., Тихонов В.В. Раздельное измерение параметров полезного сигнала и наводки в линиях передачи магнитостатических волн. // РЭ. - 1985. - Т.30, №6. - С.1164-1169.
5. Зильберман П.Е., Казаков Г.Т., Тихонов В.В. Автомодуляция быстрых магнитоупругих волн в пленках ЖИГ. // Письма в ЖТФ. - 1985. - Т.11, №13. - С.769-773.
6. Анфиногенов В.Б., Зильберман П.Е., Казаков Г.Т., Митлина Л.А., Сидоров А.А., Тихонов В.В. Наблюдение распространения магнитостатических волн в пленках феррошпинели. // Письма в ЖТФ. - 1986. - Т.12, №16. - С.996-999.
7. Анфиногенов В.Б., Вербицкая Т.Н., Зильберман П.Е., Казаков Г.Т., Тихонов В.В. Распространение магнитостатических волн в структуре феррит-сегнетоэлектрик. // Письма в ЖТФ. - 1986. - Т.12, №8, - С.454-457.
8. Анфиногенов В.Б., Вербицкая Т.Н., Гуляев Ю.В., Зильберман П.Е., Мериакри С.В., Огрин Ю.Ф., Тихонов В.В. Резонансное взаимодействие магнитостатических и медленных электромагнитных волн в композитной среде пленка ЖИГ-сегнетоэлектрическая пластина. // Письма в ЖТФ. - 1986. - Т.12, №15. - С.938-943.
9. Зильберман П.Е., Казаков Г.Т., Тихонов В.В. Магнитостатические и быстрые магнитоупругие волны в пленках железо-иттриевого граната с нерегулярной доменной структурой. // РЭ. - 1987. - Т.29, №4. - С.710-718.
10. Анфиногенов В.Б., Митлина Л.А., Попков А.Ф., Сидоров А.А., Сорокин В.Г., Тихонов В.В. Магнитостатические волны в пленках феррошпинели. // ФТТ. - 1988. - Т.30, №7. - С.2032-2039.
11. Гуляев Ю.В., Зильберман П.Е., Санников Е.С., Тихонов В.В., Толкачев А.В. Линейное возбуждение импульсов обменных спиновых волн в пленках железо-иттриевого граната. // Письма в ЖТФ. - 1988. - Т.14, №10. - С.884-888.
12. Зильберман П.Е., Куликов В.М., Темирязев А.Г., Тихонов В.В. Спонтанное акустическое комбинационное рассеяние магнитостатических волн. // ФТТ. - 1988. - Т.30, №5. - С.1540-1542.
13. Анфиногенов В.Б., Вербицкая Т.Н., Гуляев Ю.В., Зильберман П.Е., Мериакри С.В., Огрин Ю.Ф., Тихонов В.В. Гибридные электромагнитно-спиновые волны в контактирующих слоях сегнетоэлектрика и феррита. I. Теория. // РЭ. - 1988. - Т.30. - С.2032-2039.
14. Зильберман П.Е., Казаков Г.Т., Куликов В.М., Тихонов В.В. Влияние слабых подмагничивающих полей на распространение магнитостатических волн в пленках железоиттриевого граната субмикронной толщины. // РЭ. - 1988. - Т. 30, №2. - С.347-352.
15. Зильберман П.Е., Семен Б.Т., Тихонов В.В., Толкачев А.В. Наблюдение быстрых электромагнитно-спиново-упругих волн в пленках железоиттриевого граната. // Письма в ЖТФ. - 1989, Т.15. - №10. - С.69-63.
16. Анфиногенов В.Б., Вербицкая Т.Н., Гуляев Ю.В., Зильберман П.Е., Мериакри С.В., Огрин Ю.Ф., Тихонов В.В. Гибридные электромагнитно-спиновые волны в контактирующих слоях сегнетоэлектрика и феррита. II. Эксперимент. // РЭ. - 1990. - Т.35, №2 - С.320-324.
17. Анфиногенов В.Б., Вербицкая Т.Н., Зильберман П.Е., Казаков Г.Т., Мериакри С.В., Тихонов В.В. Резонансное взаимодействие обратных объемных магнитостатических волн с замедленными электромагнитными волнами в структурах феррит-сегнетоэлектрик // ЖТФ. - 1990. - Т.60, №9. - С.114-117.
18. Зильберман П.Е., Куликов В.М., Тихонов В.В., Шеин И.В. Магнитостатические волны в пленках железоиттриевого граната при слабом подмагничивании. // РЭ. - 1990. - Т.35, №5. - С.986-991.
19. Тихонов В.В., Толкачев А.В., Семен Б.Т. Гибридизация электромагнитных волн с волноводными модами МСВ в касательно намагниченной пленке ЖИГ. // ЖТФ. - 1991. - Т.61, №2. - С.192-195.
20. Зильберман П.Е., Куликов В.М., Тихонов В.В., Шеин И.В. Нелинейные эффекты при распространении поверхностных магнитостатических волн в пленках железо-иттриевого граната в слабых магнитных полях. // ЖЭТФ. - 1991. - Т.99, №5. - С.1566-1578.
21. Тихонов В.В., Толкачев А.В., Остафийчук Б.К. Наблюдение резонансов обменных спиновых волн в имплантированном слое пленки ЖИГ. // Письма в ЖТФ. - 1991. - Т.17, №15. - С.49-52.
22. Тихонов В.В., Толкачев А.В. Линейное возбуждение обменных спиновых волн в имплантированных пленках ЖИГ. // ФТТ. - 1994. - Т.36, №1. - С185-193.
23. Тихонов В.В., Нефедов И.С. Преобразование обменных спиновых волн в слоистой ферритовой структуре. // ЖТФ. - 1996. - Т.66, №8. - С.133-142.
24. Анфиногенов В.Б., Высоцкий С.Л., Гуляев Ю.В., Зильберман П.Е., Казаков Г.Т., Луговской А.В., Маряхин А.В., Медников А.М., Нам Б.П., Никитов С.А., Огрин Ю.Ф., Ползикова Н.И., Раевский А.О., Сухарев А.Г., Темирязев А.Г., Тихомирова М.Н., Тихонов В.В., Филимонов Ю.А., Хе А.С. Устройства на основе спиновых волн для обработки радиосигналов в диапазоне частот 50МГц…20ГГц // Радиотехника. - 2000. - №8. - С.6-14.
25. Тихонов В.В. Резонансный механизм возбуждения обменных спиновых волн в слоистых монолитных феррит-ферритовых структурах // Известия Саратовского университета. Новая серия. Физика. - 2009. - Т.9, №1. - С.17-32.
26. Тихонов В.В., Ляшенко А.В. Термостабилизация частоты спинволновых устройств // Гетеромагнитная микроэлектроника. - 2009. - №6. - С.43-52.
27. Тихонов В.В. Магнитостатические волны в пленках ЖИГ в присутствие доменной структуры // Гетеромагнитная микроэлектроника. - 2009. - №7. - С.27-39.
Авторские свидетельства и патенты:
1. Полоснопропускающий фильтр СВЧ: А.С. - 1091263 СССР / Ю.В.Гуляев, П.Е.Зильберман, Г.Т.Казаков, В.В.Тихонов. - №3395007; Заявл.05.02.82; Опубл. 07.05.84. - Бюл. №17.
2. Управляемая линия задержки на магнитостатических волнах: А.С. -1398713 СССР / В.Б.Анфиногенов, П.Е.Зильберман, Г.Т.Казаков, В.В.Тихонов - №4141239; Заявл. 29.10.1986.
3. Узкополосный СВЧ-фильтр: А.С. - 1681345 СССР / П.Е.Зильберман, П.С.Костюк, Б.Т.Семен, В.В Тихонов., А.В.Толкачев - №4684934; Заявл. 24.04.1989; Опубл. 30.09.1991. - Бюл. №36.
4. Узкополосный СВЧ-фильтр: А.С. - 1681346 СССР / П.Е.Зильберман, П.С.Костюк, Б.Т.Семен, В.В Тихонов., А.В.Толкачев - №4684936; Заявл. 24.04.1989; Опубл. 30.09.1991. - Бюл. №36.
5. Магнитная система: А.С. - 1781744 СССР / В.В.Тихонов, А.В.Толкачев, Б.Т.Семен, Б.К.Остафийчук - №4787140; Заявл. 29.01.1990; Опубл. 15.12.1992. - Бюл. №46.
6. Экранированная магнитная система: А.С. - 5065565 RU / В.В.Тихонов, А.В.Толкачев, Ю.Б.Рудый. - №5065565/09; Заявл.18.08.1992; Опубл.10.04.1996. - Бюл. №6.
7. Устройство намагничивания и термостабилизации СВЧ ферритовых устройств: Патент - №2356120 / В.В.Тихонов. - Заявка: №2007124116/09(026251), 26.06.2007. Опубликовано: 20.05.2009. - Бюл. №14.
СПИСОК ЦИТИРУЕМОЙ ЛИТЕРАТУРЫ
1. Викторов И.А. Звуковые поверхностные волны в твердых телах. - М.: Наука. - 1981. - 287 с.
2. Бугаев А.С., Гуляев Ю.В., Зильберман П.Е., Филимонов Ю.А. Быстрые магнитоупругие волны в нормально намагниченной пластине феррита // ФТТ. - 1981. - Т.23, №9. - C.2647-2652.
3. Гуляев Ю.В., Бугаев А.С., Зильберман П.Е., Игнатьев И.А., Коновалов А.Г., Луговской А.В., Медников А.М., Нам Б.П., Николаев Е.И. Гигантские осцилляции прохождения квазиповерхностной спиновой волны через тонкую пленку железо-иттриевого граната // Письма в ЖЭТФ. - 1979. - Т.30, №9. - С.600-603.
4. Гусев Б.М., Чивилева О.А., Гуревич А.Г., Эмирян Л.М., Норонович О.В. Затухание поверхностной магнитостатической волны // Письма в ЖТФ. - 1985 - Т.9, №3. - C.159-163.
5. Медников А.М. Нелинейные эффекты при распространении поверхностных спиновых волн в пленке ЖИГ // ФТТ. - 1981. - Т.23, №1. - C.242-245.
6. Митлина Л.А., Козлов В.И., Васильев А.Л., Сидоров А.А. Магнитные свойства феррошпинели многокомпонентных составов // Электронная техника. Материалы. - 1985. - №2. - С.37-40.
Размещено на Allbest.ru
...Подобные документы
Исследование оптических характеристик интерференционных покрытий. Физика распространения электромагнитных волн оптического диапазона в диэлектриках. Интерференция электромагнитных волн в слоистых средах. Методики нанесения вакуумно-плазменных покрытий.
дипломная работа [6,1 M], добавлен 27.06.2014- Распространение плоских, гармонических по времени, упругих акустических волн в периодичном волноводе
Волновые явления в периодических слоистых волноводах. Создание приложения, моделирующего процесс распространения плоских, гармонических по времени, упругих акустических волн в периодическом волноводе. Метод Т-Матриц для периодического волновода.
курсовая работа [910,2 K], добавлен 30.06.2014 Понятие электромагнитных волн, их сущность и особенности, история открытия и исследования, значение в жизни человека. Виды электромагнитных волн, их отличительные черты. Сферы применения электромагнитных волн в быту, их воздействие на организм человека.
реферат [776,4 K], добавлен 25.02.2009Типы волн и их отличительные особенности. Понятие и исследование параметров упругих волн: уравнения плоской и сферической волн, эффект Доплера. Сущность и характеристика стоячих волн. Явление и условия наложения волн. Описание звуковых и стоячих волн.
презентация [362,6 K], добавлен 24.09.2013Основные методы описания распространения электромагнитных волн в периодических средах с использованием волновых уравнений. Теории связанных волн, вывод уравнений. Выбор метода для описания генерации второй гармоники в периодически поляризованной среде.
дипломная работа [1,1 M], добавлен 17.03.2014Связь между переменным электрическим и переменным магнитным полями. Свойства электромагнитных полей и волн. Специфика диапазонов соответственного излучения и их применение в быту. Воздействие электромагнитных волн на организм человека и защита от них.
курсовая работа [40,5 K], добавлен 15.08.2011Параметры упругих гармонических волн. Уравнения плоской и сферической волн. Уравнение стоячей волны. Распространение волн в однородной изотропной среде и принцип суперпозиции. Интервалы между соседними пучностями. Скорость распространения звука.
презентация [155,9 K], добавлен 18.04.2013Нахождение показателя преломления магнитоактивной плазмы. Рассмотрение "обыкновенной" и "необыкновенной" волн, исследование их свойств. Частные случаи распространения электромагнитных волн в магнитоактивной плазме. Определение магнитоактивных сред.
курсовая работа [573,6 K], добавлен 29.10.2013Анализ теорий распространения электромагнитных волн. Характеристика дисперсии, интерференции и поляризации света. Методика постановки исследования дифракции Фраунгофера на двух щелях. Влияние дифракции на разрешающую способность оптических инструментов.
курсовая работа [2,0 M], добавлен 19.01.2015Понятие волны и ее отличие от колебания. Значение открытия электромагнитных волн Дж. Максвеллом, подтверждающие опыты Г. Герца и эксперименты П. Лебедева. Процесс и скорость распространения электромагнитного поля. Свойства и шкала электромагнитных волн.
реферат [578,5 K], добавлен 10.07.2011Предсказание Максвелла Дж.К. - английского физика, создателя классической электродинамики о существовании электромагнитных волн. Их экспериментальное получение немецким ученым Г. Герцем. Изобретение радио А.С. Поповым, основные принципы его действия.
реферат [13,5 K], добавлен 30.03.2011Изучение процессов распространения электромагнитных волн радиодиапазона в атмосфере, космическом пространстве и толще Земли. Рефракция радиоволн, космическая, подземная и подводная радиосвязь. Особенности распространения гектометровых (средних) волн.
презентация [218,0 K], добавлен 15.12.2011Анализ взаимодействия электромагнитных волн с биологическими тканями. Разработка вычислительного алгоритма и программного обеспечения для анализа рассеяния монохроматических электромагнитных волн неоднородными контрастными объектами цилиндрической формы.
дипломная работа [3,3 M], добавлен 08.05.2012Экспериментальное получение электромагнитных волн. Плоская электромагнитная волна. Волновое уравнение для электромагнитного поля. Получение модуля вектора плотности потока энергии. Вычисление давления электромагнитных волн и уяснение его происхождения.
реферат [28,2 K], добавлен 08.04.2013Энергия электромагнитных волн. Вектор Пойнтинга, свойства. Импульс, давление электромагнитного поля. Излучение света возбужденным атомом. Задача на определение тангенциальной силы, действующей на единицу поверхности зеркала со стороны падающего излучения.
контрольная работа [116,0 K], добавлен 20.03.2016Определение напряженности магнитного поля элементарного вибратора в ближней зоне. Уравнения бегущих волн. Их длина и скорость их распространения в дальней зоне. Направления вектора Пойнтинга. Мощность и сопротивление излучения электромагнитных волн.
презентация [223,8 K], добавлен 13.08.2013Переменное электромагнитное поле в однородной среде или вакууме. Формулы Френеля. Угол Брюстера. Уравнения, описывающие распространение электромагнитных волн в плоском оптическом волноводе. Дисперсионные уравнения трехслойного диэлектрического волновода.
курсовая работа [282,5 K], добавлен 21.05.2008Модели эффекта дальнодействия. Механизм распространения гиперзвуковых волн по дислокациям. Биологическое действие электромагнитных волн миллиметрового диапазона. Эффект дальнодействия при облучении светом в системе "кремний-водный раствор NaCl".
курсовая работа [744,0 K], добавлен 12.10.2014Эволюция электромагнитных волн в расширяющейся Вселенной. Параметры поляризационной сферы Пуанкаре. Электромагнитное излучение поля с LV нарушением, принимаемое от оптического послесвечения GRB. Вектор Стокса электромагнитной волны с LV нарушением.
курсовая работа [1,1 M], добавлен 06.08.2015Характеристика диапазонов радиоволн. Электродинамические свойства земной поверхности и атмосферы Земли. Отличие распространения длинных, средних и коротких волн. Распространение радиоволн в пределах прямой видимости над шероховатой поверхностью Земли.
контрольная работа [1,1 M], добавлен 02.10.2013
