Механизмы магниторезистивного эффекта в гранулярны высокотемпературных сверхпроводниках

B_eff(H, t) = H + 4 |M(H, t)| (Н), (10a)

B_eff(H, t) = H - 4 |M(H, t)| (Н). (10b)

Поведение M(t) было также измерено для всех образцов, на которых исследовались зависимости R(t) при идентичных экспериментальных условиях. Наблюдалось поведение, типичное для гранулярных ВТСП систем [18]: |M(t)| уменьшается со временем, а значения потенциала пининнга U₀, полученные из известного выражения, следующего из теории Кима-Андерсона [7]

M(t) = M(t=0) {1 - kT/U₀ ln(t / t₀)}, (11)

находятся в согласии с литературными данными. Выражения (10a,10b) объясняют смену характера релаксации для H = H (R(t) убывает) и H = H (R(t) возрастает) с учётом того, что R(t) ~ |B_eff(t)|. Для области полей H, меньших H^*, при котором R(H^*) минимально, преобладает второе слагаемое в (10b), и R вновь уменьшается со временем.

Рассмотрим влияние транспортного тока на релаксацию остаточного сопротивления R_rem = R(H=0). На рис.13 приведены начальные участки гистерезисных зависимостей R(H) образца YBCO + 40 CuO при различных величинах транспортного тока I. Также на этом рисунке показаны величины R_rem(t=0) и R_rem(t=3000 sec) для использованных значений I. Из рис.13 можно определить введённый в главе V параметр - полевую ширину гистерезиса R(H) - H, определяемую выражением (8), при значениях R(H=0,t=0) (подобно данным на рис.11) и R(H=0, t=3000 sec). Равенство точек Н*(t=0) при различных значениях I иллюстрирует независимость H от транспортного тока (см. выше), а равенство точек Н*(t=3000 sec) для данных на рис.13 показывает, что параметр H не зависит от тока с течением времени (см. также подпись к рис.13). Анализ данных по релаксации R_rem при других значениях t показал подобное поведение. Кроме того, независимость H при H=0 от I с течением времени была подтверждена и для образцов YBCO и BSCCO. Такое поведение указывает, что доминирующим механизмом, определяющим релаксацию магнитосопротивления исследованных гранулярных ВТСП классических систем, является влияние релаксации магнитного потока в ВСТП - гранулах, а влияние захвата и релаксации потока в межгранульных границах несущественно для данных процессов.

Экспериментальные данные R_rem(t) (также как и данные по R(t) при H = const) в координатах R, ln(t) укладываются на прямые, подобно результатам, полученным другими авторами [19-22]. Это свидетельствует о выполнении закона, подобного (11), что позволило авторам [19-21] определять "энергию пиннинга" из резистивных измерений. Действительно, если релаксация магнитного момента подчиняется закону (11), то B_eff(t) также подчиняется логарифмическому закону. При обычных значениях t, используемых в экспериментах (~ 10⁴ sec), B_eff(t) меняется слабо, и R можно считать линейной функцией B_eff, следовательно R ~ 1 - ln(t), или R_rem(t₀) / R_rem(t) =1 - const ln(t / t₀). Однако ввиду нелинейности ВАХ гранулярных ВТСП, транспортный ток влияет на значение R_rem(t₀)/R_rem(t), и, как следствие, на значение "потенциала пининга" (константу перед ln(t / t₀)). На рис.14 в полулогарифмических координатах приведены данные по релаксации намагниченности M_rem(t) (а) и остаточного сопротивления R_rem(t) (b) после воздействия магнитного поля H_max = 5 kOe (T = 4.2 K) образца YBCO + 40 CuO (начальные участки зависимостей R(H) показаны на рис.13). Для данных по намагниченности (рис.13а) значение U₀, определённое по (11), составляет 28 meV (в согласии с известными данными [16]). Однако значения "потенциала пининга", определённые из данных рис.14b, оказались равными 30 meV и 60 meV для I = 3 и 5 mA соответственно, что противоречит существующим представлениям о поведении U₀ от транспортного тока [18]. Подобное поведение (несоответствие значений "потенциала пиннинга", определяемых из данных по релаксации сопротивления, величинам U₀, извлекаемым из данных по релаксации намагниченности) наблюдается и для гранулярных YCBO и BCSSO образцов (измерения проведены при азотной температуре).

Таким, образом, определение величины внутригранульного пиннинга из данных по релаксации магнитосопротивления, неправомочно, и может дать только порядок величины, получаемой при общепринятой процедуре измерения релаксации магнитного момента [16].

Седьмая глава посвящена исследованию механизма возникновения участка с отрицательным магнитосопротивлением (ОМС) на зависимости R(H) гранулярных ВТСП. В рамках рассуждений, приведённых выше (в V главе), ясно, что магнитные моменты гранул вносят вклад в эффективное поле в межгранульной среде, определяемое (5), а минимум на зависимости M(H) (см. например рис.10) может проявиться как локальный максимум функции B_eff(H), и, следовательно, зависимости R(H) (R ~ B_eff). Для получения информации о влиянии величины магнитного момента ВТСП - образца на возникновение участка с ОМС были исследованы 3 образца одного состава Bi_1.8Pb_0.3Sr_1.9Ca₂Cu₃O_х, но различной плотности: 2.26 g/cm³ (38% от теоретической) - далее обозначена как foam N1; 1.55 g/cm³ (26% от теоретической) - далее foam N2; 5.28 g/cm³ (90% от теоретической) - далее poly-Bi. Зависимости М(Н) этих образцов при T = 77.4 K приведены на рис.15. Видно, что пористые образцы обладают наибольшими значениями диамагнитного отклика (в единицах emu/g).

Зависимости R(H) исследованных образцов при T = 77.4 K приведены на рис.16a,b,c. Для образца foam N2 (рис.16.а) наблюдается участок с ОМС с локальным максимумом при H 130 Oe; при дальнейшем увеличении внешнего поля зависимость R(H) вновь начинает возрастать (см. вставку к рис.16а).

Зависимость R(H) образца foam N1(рис.16b) имеет выраженное "плато" в области полей > 100 Oe, в больших полях магнитосопротивление вновь начинает возрастать (не показано). Для образца poly-Bi зависимость R(H) - монотонно возрастающая функция (рис.16c). Гистерезисный характер зависимостей R(H) обсуждался выше. Таким образом, участок с ОМС (рис.16а) наблюдается для образца с наибольшим диамагнитным откликом (рис.15).

На рис.16d приведены зависимости модуля эффективного поля в межгранульной среде от внешнего поля, построенные для исследованных образцов по выражению (5) с учетом экспериментальных данных M(H) на рис.15. В первом приближении было взято = const. Оказалось, что локальный максимум на зависимости B_eff(H_^) для образца foam N2 появляется при > 6.

Зависимости B_eff(H) построены при одинаковом значении = 6.5 для всех образцов. Из рис.16d видно, что при таком значении зависимости B_eff(H) удовлетворительно согласуются с зависимостями R(H): появление локального максимума для образца foam N2, слабо выраженный локальный максимум для образца foam N1 и отсутствие такового для образца poly-Bi. Также на рис.16d показан вклад внешнего поля в B_eff. Абсолютная величина диамагнитного отклика ВТСП гранул вносит основной вклад в эффективное поле в межгранульной среде в области полей ~ 10² Oe, и, в конечном счёте, влияет на магнитосопротивление и существование участка с ОМС.

Следует обратить внимание, что величина эффективного поля в межгранульной среде гранулярного ВТСП значительно больше внешнего поля - см. рис.16d.

Это является проявлением сгущения линий магнитного потока в межгранульной среде, о котором предполагалось в работах [24,25], однако до сих пор этому не было экспериментального подтверждения. Подобный результат был получен при сопоставлении экспериментальных данных M(H) со значениями H (например на рис.9 и рис.11) для всех исследованных в работе гранулярных систем.

В заключении сформулированы основные выводы, полученные в ходе выполнения диссертационной работы.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ РАБОТЫ

1. Исследован МР-эффект в композитах на основе ВТСП (Y-Ba-Cu-O) и несверхпроводящих ингредиентов (CuO, BaPbO₃, BaPb_0.75Sn_0.25O₃), представляющих "модельные" гранулярные ВТСП с ослабленной джозефсоновской связью между ВТСП - кристаллитами. Обнаружено, что для этих объектов влияние внешнего поля на диссипацию в джозефсоновской среде (т.е., магнитосопротивление) проявляется в гораздо большей степени, чем в "чистых" поликристаллических ВТСП. Высокие значения резистивного отклика исследованных ВТСП-композитов на внешнее магнитное поле и возможность варьирования параметрами МР-эффекта путём изменения транспортного тока делает перспективным использование таких материалов в качестве активных элементов датчиков магнитных полей и устройств, реагирующих на слабые магнитные поля, работающих при криогенных температурах, в т.ч. температуре кипения жидкого азота.

2. Анализ зависимостей R(T), соответствующих резистивному переходу в межгранульных границах, композитов на основе YBCO в различных диапазонах внешнего поля показал, что в сильных магнитных полях (~ 10³6Ч10⁴ Oe) в широком диапазоне температур (включая участок начала диссипации вблизи R ~ 0) магнитосопротивление обусловлено крипом магнитного потока с температурно-независимым потенциалом пиннинга. В диапазоне слабых полей (до ~10 ² Oe, область высоких температур), где изменение сопротивления под действием внешнего поля наибольшее, экспериментальные результаты описываются моделью Амбегаокара - Гальперина (АН). Полученные в результате обработки зависимостей R(T) и R(H) по модели АН величины потенциала пиннинга в джозефсоновской среде, а также экспериментальная зависимость магнитосопротивления, пропорциональная ~ sin² ( = H, j ) указывают на то, что значительный МР - эффект, наблюдаемый в композитах в области слабых полей, обусловлен процессами течения потока в межгранульной среде.

3. Исследованы гистерезисные зависимости транспортных свойств (магнитосопротивления, критического тока) от магнитного поля различных гранулярных ВТСП: композитов на основе Y-Ba-Cu-O, а также поликристаллов ВТСП классических систем (YBa₂Cu₃O₇, Bi_1.8Pb_0.3Sr_1.9Ca₂Cu₃O_х, La_1.85Sr_0.15CuO₄) и текстурированных керамик Bi_1.8Pb_0.3Sr_1.9Ca₂Cu₃O_x + Ag.

4. Развита модель поведения гранулярного ВТСП, и предложен критерий выявления механизма, определяющего гистерезисное поведение магнитосопротивления таких объектов, основанный на установлении зависимости (или независимости) полевой ширины гистерезиса R(H) от транспортного тока. Обнаружено, что для всех исследованных ВТСП материалов (как для композитов, так и для "чистых" поликристаллов) предложенный параметр - полевая ширина гистерезиса H не зависит от транспортного тока. Это свидетельствует о том, что доминирующим механизмом, определяющим гистерезис магнитосопротивления, по крайней мере, в исследованных ВТСП - материалах, является влияние потока, захваченного в сверхпроводящих гранулах, на эффективное поле в межгранульных границах. Влияние захвата магнитного потока в межгранульных границах несущественно для гистерезиса R(H). Введённый параметр - полевая ширина гистерезиса гранулярных ВТСП характеризует внутригранульный пиннинг и сжатие магнитного потока в межгранульной среде.

5. При исследовании МР-эффекта в текстурах Bi_1.8Pb_0.3Sr_1.9Ca₂Cu₃O_x + Ag определены режимы диссипации в межкристаллитных границах и сверхпроводящих кристаллитах в различных диапазонах магнитного поля и транспортного тока; экспериментально показано, что полевые зависимости намагниченности и магнитосопротивления обладают гистерезисом в одном и том же диапазоне магнитного поля. Также обнаружена анизотропия гистерезиса магнитосопротивления текстурированных керамик Bi_1.8Pb_0.3Sr_1.9Ca₂Cu₃O_x + Ag по отношению к ориентации внешнего поля и кристаллографических осей кристаллитов Bi2223. Указанные особенности адекватно объясняются в рамках развитой модели гранулярного ВТСП с учётом анизотропии диамагнитных свойств исследованного текстурированного материала.

6. Проведены исследования временной эволюции магнитосопротивления в постоянных внешних магнитных полях на различных гранулярных ВТСП - системах (композиты на основе Y-Ba-Cu-O и поликристаллы YBa₂Cu₃O₇, Bi_1.8Pb_0.3Sr_1.9Ca₂Cu₃O_х). Получено дополнительное подтверждение о доминирующем влиянии магнитного потока, захваченного в ВТСП гранулах на релаксацию остаточного сопротивления после воздействия магнитного поля; впервые экспериментально продемонстрирована смена характера релаксации зависимости R(t) во внешних полях (H = const) на различных ветвях зависимости R(H), а также сделан вывод о неправомочности определения величины внутригранульного пиннинга из резистивных измерений по зависимости андерсоновского типа R(t) = R(t=0) {1 - kT/U^*₀ ln(t / t₀)}. Для корректного определения этой величины целесообразны стандартные измерения релаксации магнитного момента.

7. Исследованы зависимости магнитосопротивления R(H) висмутовых ВТСП низкой плотности и выявлена взаимосвязь между диамагнитными свойствами этих объектов и существованием участка с отрицательным магнитосопротивлением. Возникновение этой особенности определяется влиянием поля, индуцированного дипольными моментами ВТСП гранул.

8. Создана установка для измерения транспортных свойств твёрдых тел в магнитных полях (H - до 15 kOe, 77.4K T 360 K, I - до 3 А, U - до 600 V).

магниторезистивный транспортный твердый тело

СПИСОК ПУБЛИКАЦИЙ ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ

1. Балаев Д.А., Гохфельд Д.М., Попков С.И., Шайхутдинов К.А., Петров М.И., Композиты на основе ВТСП, как материалы, обладающие большим магнитосопротивлением в слабых магнитных полях // Письма ЖТФ - 2001.- Т.27 (вып. 22). - С. 45-51.

2. Балаев Д.А., Шайхутдинов К.А., Попков С.И., Петров М.И., Управляемый по величине магниторезистивный эффект в композитах Y_3/4Lu_1/4Ba₂Cu₃O₇ + СuO при 77К // Письма ЖТФ - Т.29. - 2003. - , вып.14. с. 15-23.

3. Балаев Д.А., Шайхутдинов К.А., Попков С.И., Гохфельд Д.М., Петров М.И., Магниторезистивные свойства композитов Y_3/4Lu_1/4Ba₂Cu₃O₇ + BaPb_1-хSn_xO₃ (x = 0, 0.25) // ФММ - Т.96. - 2003. - №6. .- с. 1-9.

4. Balaev D.A., Shaihutdinov K.A., Popkov S.I., Gokhfeld D.M., Petrov M.I., Magnetoresistive effect of bulk composites 1-2-3 YBCO +CuO and 1-2-3 YBCO+BaPb_1-xSn_xO₃ and their application as magnetic field sensors at 77K, Superconductor Science and Technology. - 2004. - Vol. 17. - P. 175 - 181.

5. Balaev D.A., Shaihutdinov K.A., Popkov S.I., Gokhfeld D.M., Petrov M.I., Large magneto-resistance of high-T_C superconductor based composites to low magnetic fields at the liquid nitrogen temperature // Physica C - 2004. - V. 408-410. - P. 943-944.

6. Balaev D.A., Shaihutdinov K.A., Popkov S.I., Gokhfeld D.M., Petrov M.I., Current controlled magneto-resistive effect in bulk composites Y-Ba-Cu-O + CuO and their application as magnetic field sensors at 77K // Physics of Metals and Metallography. - 2005. - V. 100. - Suppl. 1.P. S93-S95.

7. Балаев Д.А., Шайхутдинов К.А., Попков С.И., Гохфельд Д.М., Петров М.И., Магниторезистивный эффект в композитах на основе высокотемпературного сверхпроводника и перспективы их применения в качестве сенсоров магнитного поля при 77 К // Перспективные материалы. - 2005. - № 2. - С. 53-60.

8. Балаев Д.А., Попков С.И.,. Шайхутдинов К.А,. Петров М.И, Механизмы диссипации в джозефсоновской среде на основе ВТСП под действием магнитного поля, ФТТ. - 2006. - Т. 48. - вып.5. - с. 588-593.

9. Балаев Д.А., Прус А.Г., Шайхутдинов К.А., Петров М.И., Угловая зависимость (магнитное поле - ток) магниторезистивного эффекта в композитах Y_3/4Lu_1/4Ba₂Cu₃O₇ + CuO при 77 K // Письма ЖТФ - 2006- Т. 32, вып. 15, с. 67-73.

10. Balaev D.A, Popkov S.I., Shaihutdinov K.A., Petrov M.I., The mechanisms responsible for broadening of the resistive transition under magnetic field in the Josephson junction network realized in bulk YBCO + CuO composites // Physica C. - 2006. - Vol. 435. - p.12-15.

11. Balaev D.A., Prus A.G., Shaykhutdinov K.A., Gokhfeld D.M., Petrov M.I. Study of dependence upon the magnetic field and transport current of the magnetoresistive effect in YBCO-based bulk composites // Superconductor Science and Technology. - 2007. - V. 20. - P. 495 -499.

12. Balaev D.A., Gokhfeld D.M., Popkov S.I., Shaykhutdinov K.A., Petrov M.I. Hysteretic behavior of the magnetoresistance and the critical current of bulk Y_3/4Lu_1/4Ba₂Cu₃O₇ + CuO composites in a magnetic field // Physica C - 2007. - V. 460-462. - № 2. - P. 1307-1308.

13. Balaev D.A., Dubrovskiy A.A., Shaykhutdinov K.A., Popkov S.I., Petrov M.I. Time relaxation of residual resistance of HTSC-based composites // Physica C. - 2007. - V. 460-462. - № 2. - P. 1309-1310.

14. Balaev D.A., Dubrovskiy A.A., Popkov S.I., Shaykhutdinov K.A. , Petrov M.I. Magnetic field dependence of intergrain pinning potential in bulk granular composites YBCO + CuO demonstrating large magneto-resistive effect // Journal Supercond. Nov. Magn. - 2008. - V. 21, p. 243-247.

15. Балаев Д.А., Гохфельд Д.М., Дубровский А.А., Попков С.И., Шайхутдинов К.А., Петров М.И., Гистерезис магнитосопротивления гранулярных ВТСП как проявление магнитного потока, захваченного сверхпроводящими гранулами, на примере композитов YBCO + CuO, ЖЭТФ - 2007. - Т. 132. - вып. 6. - С. (1340-1351).

16. Балаев Д.А., Дубровский А.А., Попков С.И., Шайхутдинов К.А., Петров М.И., Механизм релаксации остаточного электросопротивления гранулярных ВТСП после воздействия магнитного поля на примере композитов Y-Ba-Cu-O + CuO, ФТТ. - 2008. - Т.50. - №6. - С. 972-979.

17. Balaev D.A., Dubrovskiy A.A., Shaykhutdinov K.A. , Popkov S.I., Petrov M.I., Peculiarities of the time evolution of magnetoresistance of granular HTSC in a constant applied magnetic field // Sol. State Commun. - 2008 - V. 147, p. 284-287.

18. Balaev D.A., Dubrovskiy A.A., Shaykhutdinov K.A. , Popkov S.I., Petrov M.I., The effect of magnetisation relaxation of superconducting grains on time relaxation of the resistance of granular HTSC in constant applied magnetic field. // Journal of Physics: Conference Series - 2009. - V. 150.- p. 052012 (4 p.).

19. Балаев Д.А., Дубровский А.А., Шайхутдинов К.А., Попков С.И., Гохфельд Д.М., Гохфельд Ю.С., Петров М.И., Механизм гистерезисного поведения магнитосопротивления гранулярных ВТСП. Универсальность ширины гистерезиса магнитосопротивления, ЖЭТФ - 2009. - Т.135. - вып.2. - С.271-279.

20. Шайхутдинов К.А., Балаев Д.А., Попков С.И., Петров М.И. Возможный механизм возникновения участка с отрицательным магнитосопротивлением гранулярного ВТСП // ФТТ. - 2009. - Т.51. - №6. - С. 1046-1050.

21. Balaev D.A., Popkov S.I., Semenov S.V., Bykov A.A., Shaykhutdinov K.A., Gokhfeld D.M., Petrov M.I., Magnetoresistance hysteresis of bulk textured Bi_1.8Pb_0.3Sr_1.9Ca₂Cu₃O_x + Ag ceramics and its anisotropy, Physica C. - 2010. Vol. 470. p.61-67.

22. Патент РФ, RU 2228311 C2 от 2004.05.10. Способ получения композитных материалов на основе высокотемпературных сверхпроводников / Балаев Д.А., Петров М.И., Шайхутдинов К.А., Попков С.И., Гохфельд Д.М., Овчинников С.Г.

Список цитированной литературы.

1. Petrov M.I., Belozerova I.L., Shaykhutdinov K.A. , Balaev D.A., Dubrovskii A.A., Popkov S.I., Vasil'ev A.D., and Mart'yanov O.N., Preparation, microstructure, magnetic and transport properties of bulk textured Bi_1.8Pb_0.3Sr_1.9Ca₂Cu₃O_x and Bi_1.8Pb_0.3Sr_1.9Ca₂Cu₃O_x + Ag ceramics // Supercond. Sci. Technol. - 2008 - Vol. 21. - P. 105019-105028.

2. Петров М.И., Тетюева Т.Н., Квеглис Л.И., Ефремов А.А., Зеер Г.М., Шайхутдинов К.А., Балаев Д.А., Попков С.И., Овчинников С.Г., Синтез, микроструктура, транспортные и магнитные свойства висмутовых ВТСП c пористой структурой // Письма в ЖТФ.- 2003. - Т.29 (N23). - C. 40-45.

3. Балаев А.Д., Бояршинов Ю.В., Карпенко М.М., Хрусталев Б.П., Автоматизированный магнетометр со сверхпроводящим соленоидом // ПТЭ - 1985. - Т. 3 - С. 167-168 (полный текст: ВИНИТИ, N69-85, деп., 32с).

4. Dubson M.A., Herbert S.T., Calabrese J.J., Harris D.C., Patton B.R., Garland J.C. Non-Ohmic dissipative regime in the superconducting transition of polycrystalline YBa₂Cu₃O₇ // Phys. Rev. Lett. - 1988. - Vol.60(N11). - P. 1061-1064.

5. Nojima H., Tsuchimoto Sh., Kataoka Sh. Galvanomagnetic effect of an Y-Ba-Cu-O ceramic superconductor and its application to magnetic sensors // Jap. Journ. Appl. Phys. - 1988. - Vol.27 (N5). - P.746-750.

6. Bardeen J., Stephen M.J., Theory of motion of vortices in superconductors // Phys. Rev. - 1965. - Vol.140(N4A). - P. A1197 - A1207.

7. Anderson P.W., Kim Y.B. Hard superconductivity: Theory of the motion of Abrikosov flux lines // Rev. Mod. Phys. - 1964. - Vol. 36. - P.39-43.

8. Ambegaokar V., Halperin B.I. Voltage due to thermal noise in the d.c. Josephson effect // Phys. Rev. Lett. - 1969. - Vol. 22. - P. 1364-1366.

9. Ambegaokar V., Baratoff A. Tunneling between superconductors // Phys. Rev. Lett. - 1963. - Vol.10 (N11). - P. 1364-1366., Vol. 11(N2). - P.104.

10. Ji L., Rzchowski M.S., Anand N., Tinkham M., Magnetic - filed - dependent surface resistance and two - level critical - state model for granular superconductors // Phys. Rev. B. - 1993. - Vol.47 (N3). - P.470-482.

11. Сонин Э.Б. Теория джозефсоновской среды в ВТСП: вихри и критические магнитные поля // Письма ЖЭТФ. - 1988. - Т.47.(вып.8). - С.415-418.

12. Кузьмичев Н.Д., Критическое состояние среды Джозефсона // Письма в ЖЭТФ. - 2001. - Т.74 (вып.5). - С.291-295.

13. Ginzburg S.L., Gerashchenko O.V., Sibilev A.I. Study of longitudinal current problem in the low-field electrodynamics of HTS ceramics // Supercond. Sci. Technol. - 1997. - Vol.10. - P.396-402.

14. Chen D.X., Goldfarb R.B., Cross R.W., Sanchez A. Surface barrier and lower critical field in YBa₂Cu₃O₇ superconductors // Phys. Rev. B. -1993. - Vol.48(N9). - P.6426-6430.

15. Bean C.P. // Magnetization of hard superconductors // Phys. Rev. Lett. 1962. - Vol.8. - P.250-253.

16. Blatter G., Feigel'man M.V., Geshkenbein V.B., Larkin A.I., Vinoku V.M., Vortices in high-temperature superconductors // Rev. Mod. Phys. - 1994. - Vo.66(N4). - P. 1125-1388.

17. Lascialfari A, De Gennaro S, Peruzzi A, and Sangregorio C, Magnetic characterization of Ag - sheated Bi(Pb)2223 tapes // J. Phys. D: Appl. Phys. - 1998. - Vol. 31, P. 2098-2103.

18. Yeshurun Y., Malozemoff A.P., Shaulov A., Magnetic relaxation in high temperature superconductors // Rev. Mod. Phys. - 1996. - Vol.68 (N3). - P. 911-949.

19. Matthews D.H., Russell G.L., Taylor K.N.R., Flux trapping energies in YBCO in the presence of transport current // Physica C. - 1990. - Vol. 171. - P.301-304.

20. Altshuler E., Garcia S., and Barroso J., Flux trapping in transport measurements of YBa₂Cu₃O₇ superconductors. A fingerprint of intragrain properties // Physica C. - 1991. - Vol. 177. - P.61-66.

21. Prester M., Mahornic Z., Weak links as a subsystem that monitors the intragrain flux creep in high-T_C superconductors // Phys. Rev. B. - 1993. - Vol. 47 (N5). - P.2801-2805.

22. Митин А.В., Влияние термомагнитной предыстории на транспортные свойства гранулярных сверхпроводников YBa₂Cu₃O₆₊ // СФХТ. - 1994. - Т.7 (№1). - С.62-79.

23. Петров М.И., Балаев Д.А., Белозерова И.Л., Попков С.И., Дубровский А.А., Шайхутдинов К.А., Мартьянов О.Н. Увеличение диамагнитного отклика в ВТСП Bi_1.8Pb_0.3Sr_1.9Ca₂Cu₃O_x и композитах Bi_1.8Pb_0.3Sr_1.9Ca₂Cu₃O_x+Ag низкой плотности // ЖТФ. - 2009. - Т.79. - №8. - С. 46-49.

24. Daghero D., Mazzetti P., Stepanesku A., Tura P., Masoero A., Electrical anisotropy in high-T_C granular superconductors in a magnetic field // Phys. Rev. B. - 2002. - Vol.66. - P.184514-1-184514-10.

25. Kunchur M.N., Askew T.R., Hysteretic internal fields and critical currents in polycrystalline superconductors // Journ. of Appl. Phys. - 1998. - Vol.84 (N12). - P.6763-6767.

Размещено на Allbest.ru