Электрокинетические явления в системах макро- и микрокапель магнитных коллоидов

(10)

В качестве постоянного напряжения на ячейке берется его постоянная составляющая (нулевая гармоника напряжения после быстрого Фурье преобразования), в качестве постоянного тока - нулевая гармоника тока, протекающего через ячейку. Удельная проводимость ячейки со слоем МЖ толщиной d = 20…30 мкм на постоянном токе при одновременном воздействии постоянного и низкочастотного переменного напряжений зависит от величины постоянного напряжения и частоты переменного напряжения. При расчетах удельной проводимости слоя МЖ проводимость прокладки не учитывалась, так как .

Согласно вольтамперным характеристикам (ВАХ), построенным по результатам измерений постоянного тока, протекающего через ячейку, и постоянного напряжения на ней, слой МЖ является нелинейным элементом. С увеличением толщины слоя МЖ его вольтамперная характеристика стремится к линейной (рис. 14). ВАХ слоя МЖ толщиной d =20…30 мкм, построенная по действующим значениям тока и напряжения низкой частоты, также нелинейная, причем нелинейность наиболее выражена на частотах 4… 6 Гц (рис. 15). При одновременном воздействии на слой МЖ толщиной 20…25 мкм постоянного и низкочастотного напряжений в зависимости от амплитуды, частоты переменного напряжения, а также величины постоянного напряжения он проявляет свойства как линейного, так и нелинейного элемента (рис. 16). Ячейка со слоем МЖ считается линейным элементом, если амплитуда высших гармоник в спектре тока составляет менее 10% амплитуды первой гармоники. Воздействие постоянного напряжения на ячейку при заданном переменном напряжении приводит к изменению формы переменного тока и знака угла сдвига фаз между напряжением и током. Так, при постоянном напряжении U_П =0 и переменном напряжении U_m=4 В, f= 6 Гц форма тока близка к синусоидальной (рис. 17 кривая 1), ток опережает по фазе напряжение на ячейке. При этом в слое МЖ наблюдается ячеистая структура. С увеличением постоянного напряжения U_П >8 В ячейка переходит в нелинейный режим работы. Этот процесс сопровождается переходом ячеистой структуры в лабиринтную структуру. При U_П > 22 В ток снова становится синусоидальным, однако отстает по фазе относительно напряжения (рис. 17 кривая 2). В слое МЖ возникает «движущаяся» структура. При воздействии переменного напряжения U_m=25 В, f =6 Гц ячейка работает в нелинейном режиме даже при U_П =0. Если ячейка работает в нелинейном режиме, то увеличение частоты также приводит к изменению формы переменного тока, при f > 30 Гц ячейка работает в линейном режиме. Пошаговое изменение постоянного напряжения U_П с интервалом 2 В и выдержкой его в течение 1 минуты на каждом шаге приводит к различиям в прямой и обратной ветвей ВАХ слоя МЖ, которые обусловлены изменением процесса структурообразования во времени.

Из анализа ампер-временных характеристик нулевой гармоники тока, построенных при различных постоянных напряжениях U_П, следует, что ток увеличивается с увеличением постоянного напряжения, и изменяется наиболее интенсивно в слое толщиной d =80 мкм при U_П = 50 В, общий вид ампер-временных характеристик сохраняется для слоя МЖ толщиной d ? 220 мкм.

Так как ячейка со слоем МЖ является несовершенным диэлектриком, диэлектрическая проницаемость в переменном поле представляется комплексной величиной [9].

, (12)

,, (13)

Действительная часть комплексной диэлектрической проницаемости слоя МЖ при воздействии переменного низкочастотного напряжения и U_П = 0 с ростом частоты уменьшается (рис. 18, кривая 3). Увеличение постоянного напряжения при воздействии переменного напряжения амплитудой U_m=4 В, частотой f=6 Гц приводит к тому, что действительная часть комплексной диэлектрической проницаемости при работе ячейки в нелинейном режиме, рассчитанная по первым гармоникам тока и напряжения, принимает отрицательное значение (отмечено знаками +++ на кривых 1 и 2 рис. 18). В области постоянного и переменного напряжений при отрицательных значениях увеличение частоты переменного напряжения в диапазоне f = 8…20 Гц приводит к изменению знака , при этом ячейка остается работать в нелинейном режиме. Линейный режим, в котором принимает отрицательное значение, наблюдается в частотном диапазоне 3…8 Гц при U_П > U_ПКР, где U_ПКР - критическое напряжение, пропорциональное амплитуде и частоте переменного напряжения (рис. 16). Область 1 на рис. 16 соответствует линейному режиму, область 2 - линейному режиму с отрицательной . Отрицательная действительная часть комплексной диэлектрической проницаемости также обнаружена в тонком слое коллоидной системы с наноразмерными частицами Ва_0.8 Rb_0.4 Tio(C₂O₄)₂ в растворе силиконового масла при воздействии переменного электрического поля частотой f ~ 1Гц и дополнительном воздействии постоянного поля напряженностью Е ? 150 кВ/м [10].

Если слоя МЖ использовать в качестве активного диэлектрика емкостного элемента последовательного колебательного RLC контура, то управлять его свойствами в режиме резонанса возможно воздействием постоянного электрического или магнитного полей. Показано, что постоянное напряжение увеличивает добротность контура от 4 (U_П = 0 В) до 11 (U_П = 250 В) при толщине слоя МЖ d = 150 мкм. Резонансная частота не изменяется при постоянной толщине слоя МЖ и воздействии U_П =0…250 В, однако при увеличении толщины слоя увеличивается от 6 кГц (d =20 мкм) до 19 кГц (d = 220 мкм). Характер изменения резонансного тока I_Р от величины постоянного напряжения определяется толщиной слоя МЖ и связан с образующимися структурами (рис. 19). Кривые I_Р(U_П) имеют характерный максимум, который смещается в сторону больших напряжений при уменьшении толщины слоя. Максимум резонансного тока в слое МЖ толщиной d = 80…220 мкм соответствует переходу ячеистой структуры в лабиринтную. Величина резонансного тока контура при U_П =0 не зависят от толщины слоя МЖ, так как проводимость ячейки в этом режиме определяется свойствами высокоомных приэлектродных областей [7]. Воздействие магнитного поля напряженностью H=36 кА/м (максимальная величина, которую удалось получить в эксперименте) на слой МЖ приводит к увеличению активной составляющей сопротивления R=U/I_P в 1,17 раз, уменьшению резонансной частоты на 4,3 и добротности контура Q в 1,4 раза.

Рис. 13. Изменение в зависимости от U_П: 1 - постоянного тока; 2 - амплитуды 3 - частоты автоколебаний; Кривые (a) повышение напряжения, (б) - понижение напряжения

Рис. 14. ВАХ ячейки на постоянном токе для слоя МЖ с ц = 2% толщиной, мкм: 1 - d = 20; 2 - d = 40; 3 - d = 80; 4 - d = 110;

5 - d = 150; 6 - d = 220

Рис. 15.ВАХ ячейки, заполненной слоем МЖ с ц=6%, построенная по действующим значениям тока и напряжения частотой 5 Гц.

Рис. 16 - Диаграмма работы ячейки при f=6 Гц. Линии - переход к нелинейному режиму при f, Гц: a f=8, б - f=3; в, г - к линейному с отрицательной для: в-f=3 Гц, г-f=8 Гц

Рис. 17. Переменная составляющая тока через слой МЖ при воздействии переменным (U_m=4 В, f=6 Гц) и постоянным U: 1 - U_П = 0 В, 2 - U_П = 25 В, 3 - переменное напряжение

Рис. 18. Зависимости действительной части слоя МЖ с ц=4% при U_m=4 В, f =6 Гц: 1 - от U_п; 2, 3 - от частоты при U_П =25 В и

U_П = 0 В соответственно

Особенности электрофизических свойств структурированного слоя МЖ и нелинейность его характеристик могут быть использована при создании новых устройств управления, регулирования и преобразования электромагнитной энергии.

В пятой главе исследованы поверхностные и межфазные явления на границе раздела «магнитная жидкость - немагнитная среда». Рассмотрено применение капель магнитной жидкости, основанное на управлении их параметрами в электрическом и магнитном полях. Для определения коэффициента поверхностного (межфазного ) натяжения МЖ выбран метод висящей капли, в основе которого лежит определение формы капли, подвешенной к концу капилляра, который соединяют со шприцом и микрометром. Магнитная жидкость набирается в шприц, капля формируется вращением головки микрометра и поступает в капилляр. Для достижения необходимой точности в измерении параметров капель их изображение проектируется на экран с помощью проектора БП-1 при 50 - кратном увеличении. Погрешность измерения диаметров капель не превышает 0,5%, погрешность в определении и - 5%. Расчет коэффициента поверхностного натяжения проводится по формуле:

 (14)

где ₁ и ₂ - плотности соприкасающихся фаз; Н - функция отношения d₀/d_e; d_e - максимальный диаметр капли; d₀ - диаметр капли в плоскости, отстоящей от ее вершины на расстояние, равное d_e. Установлено, что коэффициент поверхностного натяжения МЖ на основе керосина увеличивается с увеличением концентрации твердой фазы, а МЖ на основе воды - уменьшается (рис. 20, 21). Для магнитной жидкости типа «магнетит - вода» на основе сопоставления зависимостей коэффициента поверхностного натяжения МЖ от концентрации твердой фазы и раствора стабилизатора в жидкости-носителе от его концентрации рассчитана толщина адсорбционной оболочки на частицах магнетита, которая составляет д =1,7 0,4 нм при концентрации твердой фазы 6·10^-2 объемных долей (рис. 20).

Экспериментально оценено отклонение формы капли МЖ в магнитном поле напряженностью Н ? 10 кА/м от эллипсоида вращения. Установлено, что проекции формы капель, перпендикулярные направлению магнитного поля, представляют собой окружности (координата х). Для формы проекции капли, совпадающей с направлением магнитного поля, выполняется неравенство: у_к < у_э, где у_к - координата контура капли; у_э - координата эллипса, большая и малая оси которого совпадают с наибольшим и наименьшим диаметрами капли соответственно. Анализ экспериментальных данных дает эмпирическую формулу, аппроксимирующую осевое сечение капли, параллельное H:

; (15)

- постоянная величина, не зависящая от размера капли и составляющая для исследованной МЖ плотностью с =1260 кг/м³ б= (0,60,1)·10 -⁵ м/А. На основании расчета параметров реальной формы капли MЖ доказано, что коэффициент межфазного натяжения на границе магнитная жидкость - глицерин составляет (181)М10^-3 Дж/м и не зависит от напряженности внешнего магнитного поля при

H ? 10 кА/м.

Показано, что процесс образования и отделения капли МЖ из отверстия в горизонтальной немагнитной поверхности происходит в несколько стадий. На первой стадии капля растекается по поверхности, образуя сферический сегмент, который в гравитационном поле обладает вертикальной симметрией. На второй стадии размер капли увеличивается, между верхней и нижней частями капли образуется перешеек. На третьей стадии от перешейка отделяется капля-сателлит (рис. 22). Основным фактором, на который влияет внешнее постоянное (переменное) магнитное поле, является периметр, а, следовательно, и объем отделяющейся капли. В горизонтальном магнитном поле свободная нижняя поверхность капли МЖ деформируется так, что ее симметрия относительно вертикальной оси нарушается (рис. 23), объем отделяющейся капли в магнитном поле увеличивается. Например, при напряженности магнитного поля Н= 7 кА/м объем отделившейся капли МЖ увеличивается до трех раз. Вертикально направленное магнитное поле незначительно уменьшает объем отделившейся капли.

Установлено, что в результате длительного контакта с водой происходит изменение поверхностных свойств магнитной жидкости. Контакт магнитной жидкости плотностью 950 кг/мс водой осуществляется как перемешиванием жидкостей якорной мешалкой, так и нанесением слоя магнитной жидкости на воду, после чего МЖ отделяется от воды. Если время перемешивания компонентов составляет менее 30 минут, то плотность МЖ не изменяется. Образующаяся при этом неустойчивая эмульсия МЖ самопроизвольно разрушается после окончания перемешивания. Одночасовое перемешивание приводит к увеличению плотности МЖ, дальнейшее увеличение продолжительности перемешивания приводит к расслоению МЖ: часть ее находится над водой, часть под водой. С увеличением скорости перемешивания из-за образования устойчивой эмульсии МЖ отделить ее от воды удается только в магнитном поле. Поверхностное натяжение магнитной жидкости при этом не изменяется. При нанесении слоя МЖ на воду поверхностное натяжение МЖ зависит от длительности контакта жидкостей: оно увеличивается до 7 суток контакта МЖ с водой, затем остается постоянным. Аналогично изменяется устойчивость МЖ к коалесценции.

Рис. 19. Зависимость резонансного тока от U_П при толщине слоя МЖ d, мкм: 1 - 20, 2 - 40, 3 - 80, 4 - 110, 5 - 150, 6 - 220

Рис. 20. Зависимость поверхностного натяжения от концентрации: 1 - олеата натрия в воде, 2 - твердой фазы в МЖ типа «магнетит-вода»

Рис. 21. Зависимость поверхностного натяжения от концентрации: 1 - олеиновой кислоты в керосине, 2 - твердой фазы в МЖ типа «магнетит-керосин»

Рис. 22. Фотографии роста и истечения капли МЖ: а, b и с снимки через 1,1; 1,5 и 2 с соответственно

Рис. 23. Форма капли МЖ, истекающей из немагнитной поверхности в постоянном магнитном поле Н= 6.8 кА/м

Рис. 24. Устройство для электростатического распыления МЖ, 1-отрицательный электрод, 2 - сосуд с МЖ, 3 - резервуар с ПАВ, 4-положительный электрод, 5 - высоковольтный источник

С целью улучшения чувствительности эмульсий к магнитному полю предложен способ электрического диспергирования магнитных жидкостей и устройство для его реализации. Способ заключается в том, что магнитная жидкость подается в водный раствор поверхностно-активного вещества (ПАВ) в виде заряженных капель. Устройство представляет собой отрицательный электрод 1, помещенный в сосуд с МЖ 2, который располагается над резервуаром 3 с раствором ПАВ. На дне резервуара располагается положительный электрод 4, выполненный в виде прямоугольной пластины. Разность потенциалов создается источником высокого напряжения 5. Магнитная жидкость подается в водный раствор ПАВ в виде заряженных капель (рис. 24). Средний размер капель в эмульсии регулируется напряженностью электрического поля. Время диспергирования составляет 2…3 минуты. Эмульсия, полученная путем электрического распыления магнитной жидкости, визуализирует синусоидальную фонограмму длиной волны л ? 10 мкм с уровнем записи -40 дБ против -20 дБ, которые визуализирует аналогичная эмульсия, полученная ультразвуковым диспергированием. Воздействие коллинеарным магнитным полем напряженностью Н=6,4 кА/м увеличивает расход жидкости в 1,5 раза, ускоряя движение капель и улучшая процесс диспергирования, ортогональным магнитным полем - замедляет. Рассмотрено падение капли магнитной жидкости в жидкой среде при воздействии магнитного поля, направленного перпендикулярно направлению падения капли. Так как под действием внешнего магнитного поля капля вытягивается вдоль поля и принимает форму эллипсоида вращения, то площадь горизонтального сечения капли увеличивается, что приводит к уменьшению скорости установившегося падения. Скорость деформированной капли по отношению к скорости невозмущенной капли замедляется пропорционально напряженности внешнего магнитного поля в степени 4/3.

Для оптимизации состава эмульсий целевого назначения предложено контролировать: эмульгирующую способность и оптимальную концентрацию ПАВ, время оседания эмульсии, время оседания в неоднородном магнитном поле, объем осадка в неоднородном магнитном поле, срок хранения. Оптимальная концентрация ПАВ в эмульсии находится по минимуму межфазного натяжения на границе «магнитная жидкость - раствор ПАВ». В результате получения эмульсий оптимального состава срок их работоспособности увеличен с трех до шести месяцев.

Основные результаты и выводы

1. Экспериментально показано и теоретически подтверждено увеличение деформации капли магнитной жидкости при взаимодействии со стационарными электрическим и магнитным полями при совпадении направлений полей и достижение компенсации деформации при условии , если поля направлены ортогонально. Воздействие соосного магнитного поля понижает устойчивость капли к разрыву в электрическом поле в 1,1 раза, ортогонального - увеличивает в 2,5 раза.

2. Наличие стационарного электрического (магнитного) поля при взаимодействии капли магнитной жидкости с вращающимся магнитным полем приводит к изменению ее формы, характера движения, колебанию эксцентриситета (от е_min= 0,5 до е_max = 0,95) и угла отставания (от a_min = 0,4 рад до а_max = 0,97 рад) во времени в течение периода вращения поля, изменяет порог устойчивости. Коллинеарное электрическое поле уменьшает порог возникновения неустойчивости капли, магнитное - полностью гасит ее неустойчивость.

3. Капли магнитной жидкости, объединенные в агрегат, в зависимости от напряженностей и взаимных направлений векторов электрического и магнитного полей, а также оси агрегата, могут притягиваться или отталкиваться. Так, при коллинеарных направлениях векторов и с осью агрегата при Е < 60 кВ/м, Н < 5 кА/м капли притягиваются, при увеличении напряженностей полей - расталкиваются.

4. Под действием постоянного или низкочастотного переменного электрического поля в слое магнитной жидкости толщиной 20…200 мкм появляется динамическая структура, представляющая области повышенной концентрации твердой фазы, которая изменяется при изменении напряженности поля, времени и многократности его воздействия. При повторном воздействии постоянного напряжения

U= 11…12 В на слой МЖ толщиной 20…25 мкм структура имеет форму вращающихся колец, при U = 24…25 В образует вихри; при одновременном воздействии постоянного напряжения U = 10…25 В, и переменного напряжения амплитудой U_m= 30 В, частотой f =5 Гц имеет форму «больших» лабиринтов размером ? 5 мм. Структурированный приповерхностный слой усиливает деформацию капли магнитной жидкости в соосных полях напряженностями Е = 10 кВ/м и Н=6 кА/м на 20%.

5. При протекании заданного источником тока постоянного тока плотностью j = 0,025…0,1 А/м² в ячейке со слоем магнитной жидкости возникают автоколебания постоянного напряжения, которые сопровождаются трансформацией ячеистой структуры в лабиринтную, при увеличении плотности тока размеры лабиринтной структуры увеличиваются от 500 до 2000 мкм.

6. При наличии структурных образований слой магнитной жидкости представляет в постоянном поле и в переменном низкочастотном электрическом поле напряженностью активную нелинейную среду, свойства которой зависят от толщины слоя. При одновременном воздействии постоянного и переменного напряжений U_m=4 В и f= 6 Гц с увеличением постоянного напряжения слой магнитной жидкости проявляет свойства линейного элемента при U ? 8 В, при этом ток опережает по фазе напряжение, при 8 В ? U ? 22 В-нелинейного элемента, при U ? 22 В-опять линейного элемента, при этом ток отстает по фазе от напряжения.

7. Действительная часть комплексной диэлектрической проницаемости магнитной жидкости в слое толщиной 20…25 мкм принимает отрицательное значение при воздействии переменного напряжения амплитудой U_m=4 В, частотой f = 6 Гц и постоянного напряжения U_П = 17…25 В.

8. Коэффициент поверхностного натяжения магнитной жидкости на основе воды при увеличении концентрации твердой фазы ц = (0,01…15)% уменьшается в 3,5 раза, коэффициент поверхностного натяжения магнитной жидкости на основе керосина возрастает с увеличением концентрации твердой фазы в 1,16 раза и не изменяется [у = (181)М10^-3 Дж/м²] в магнитном поле напряженностью H ? 10 кА/м. При истечении капель МЖ из отверстия в горизонтальной поверхности горизонтальное магнитное поле увеличивает объем отделяющейся капли в три раза, вертикальное поле - уменьшает ее объем на 20…30%.

9. Применение слоя магнитной жидкости толщиной d = 150 мкм в качестве активного диэлектрика емкостного элемента последовательного колебательного контура при дополнительном воздействии постоянного напряжения U_П ? 300 В приводит к изменению добротности контура в 3 раза, резонансного тока в 5 раз.

10. Электрический способ эмульгирования магнитных жидкостей с концентрацией твердой фазы 12…14% позволяет получать эмульсии с преобладанием капель заданного размера и в десять раз повысить чувствительность эмульсий к магнитному полю. Срок работоспособности эмульсий магнитных жидкостей оптимального состава, применяемых для визуализации магнитной записи и дефектоскопии, увеличивается в два раза.

Список основных работ, опубликованных по теме диссертации

1. Кожевников В.М., Чуенкова И.Ю., Данилов М.И., Ястребов С.С. Автоколебания напряжения и динамика фазового разделения в тонком слое слабопроводящей феррожидкости при периодически возникающих электрогидродинамических течениях // Журнал технической физики. 2008. Т. 78. Вып. 2. С. 51-56.

2. Simonovsky A. Ya, Chuenkova I. Yu., Yartseva E.P. Separation of a magnetic fluid drop from a non-magnetic surface in a magnetic field // Magnetohydrodynamics. 2007. Vol. 43. №. 1. P. 3-10.

3. Kozhevnikov V.M., Chuenkova I. Yu., Danilov M.I., Yastrebov S.S. Electric properties of the magnetic fluid layer in strong electric fields // Magnetohydrodynamics. 2006. Vol. 42. №. 1. P. 67-73.

4. Кожевников В.М., Чуенкова И.Ю., Данилов М.И., Ястребов С.С. Динамика развития процессов самоорганизации в тонком слое магнитной жидкости при воздействии постоянного электрического поля // Журнал Технической Физики. 2006. Т. 79. Вып. 7. С. 127 - 131.

5. Кожевников В.М., Чуенкова И.Ю., Данилов М.И., Ястребов С.С. Формирование динамических структур в слое магнитодиэлектричсекого коллоида в электрическом поле // Известия Вузов. Северо - Кавказский регион. Естественные науки. Приложение. 2006. №9. С. 39-43.

6. Kozhevnikov V.M., Chuenkova I. Yu., Danilov M.I., Yastrebov S.S. Self-organizing process in the magnetic fluid layer // Magnetohydrodynamics. 2006. Vol. 41. №. 1. P. 53 - 62.

7. Кожевников В.М., Чуенкова И.Ю., Данилов М.И., Ястребов С.С. Самоорганизация слоя магнитной жидкости в сильных электрических полях // Письма в Журнал Технической Физики. 2005. Т. 31. Вып.21. С. 64-67.

8. Kozhevnikov V.M., Chuenkova I. Yu., Danilov M.I., Yastrebov S.S. Features of self-organization in magnetic fluid layers under a strong electric field // Magnetohydrodynamics. 2005. Vol. 41. №. 3. P. 231-238.

9. Kozhevnikov V.M., Larionov Yu.A., Chuenkova. I. Yu, Danilov M.I. Obtaining the structured magnetic fluids in an electric field and their technical applications // Magnetohydrodynamics. 2004. Vol. 40. N. 3. P. 269-280.

10. Dikansky Yu.I., Bedjanian M.A., Chuenkova I. Yu., Suzdalev V.N. Dynamics of magnetic fluid drop's shape in rotating and stationary magnetic fields // Journal of Magnetism and Magnetic Materials. 2002. Vol. 252. Р. 276 - 279.

11. Диканский Ю.И., Беджанян М.А., Чуенкова И.Ю., Суздалев В.Н. Динамика формы капли магнитной жидкости во вращающемся магнитном и стационарном электрическом полях // Магнитная гидродинамика. 2000. Т. 36. №1.С. 61-68.

12. Диканский Ю.И, Беджанян М.А., Чуенкова И.Ю., Суздалев В.Н., Шендыровский С.И. Вращение капли магнитной жидкости во вращающемся магнитном и стационарном электрическом полях // Вестник СГУ. - Физико-математические науки. - Ставрополь, 1999. Вып. 20. С. 112 - 117.

13. Кандаурова Н.В., Торопцев Е.Л., Чуенкова И.Ю. Деформация капель магнитной жидкости в электрическом и магнитном полях // Магнитная гидродинамика. 1992. Т.28, №3. С. 109-111.

14. Кандаурова Н.В., Чуенкова И.Ю. Экспериментальное исследование деформации капель магнитной жидкости в электрическом и магнитном полях // Магнитная гидродинамика. 1991. №1. С. 114-122.

15. Чеканов В.В., Чуенкова И.Ю., Фогилева Р.С., Яременко С.В. Исследование поверхностного и межфазного натяжений магнитной жидкости // Магнитная гидродинамика. 1990. Т. 26 №1. С. 43-48.

16. Чеканов В.В., Халуповский М.Д., Чуенкова И.Ю., Малютин В.В. О форме капли и межфазном натяжении магнитной жидкости в однородном магнитном поле // Магнитная гидродинамика. 1988. №3. С. 124-128.

17. Кожевников В.М., Чуенкова И.Ю., Данилов М.И., Ястребов С.С. Динамика структурных превращений в тонком слое магнитной жидкости при воздействии электрического поля // Сб. науч. тр.XIII Международной конференции по нанодисперсным магнитным жидкостям. Иваново: ИГЭУ, 2008. С. 263-268.

18. Чуенкова И.Ю. Деформация капли магнитной жидкости в электрическом и магнитном полях // Сб. науч. тр. «Физико-химические и прикладные проблемы магнитных дисперсных наносистем». Ставрополь: СГУ, 2007. С. 108-113.

19. Кожевников В.М., Чуенкова И.Ю., Данилов М.И., Ястребов С.С. Комплексная диэлектрическая проницаемость тонкого слоя магнитной дисперсной наносистемы при возникновении электрогидродинамических течений // Сб. науч. тр. «Физико-химические и прикладные проблемы магнитных дисперсных наносистем». Ставрополь: СГУ, 2007. С. 221-225.

20. Кожевников В.М., Чуенкова И.Ю., Данилов М.И., Ястребов С.С. Образование структур в слое магнитной жидкости при совместном действии постоянного и переменного электрических // Сб. науч. тр. Научной конференции «Электрофизика материалов и установок». Новосибирск: HГТУ, 2007. С. 277 - 281.

21. Кожевников В.М., Чуенкова И.Ю., Данилов М.И., Ястребов С.С. Структурная самоорганизация слоя магнитной жидкости в сильном электрическом поле // Сб. науч. тр. II-й Междунар. научно-практ. конфер. «Исследование, разработка и применение высоких технологий в промышленности». СПб: Политехнический ун-т, 2006. С. 108-109.

22. Кожевников В.М., Чуенкова И.Ю., Данилов М.И., Ястребов С.С. Электрофизические свойства магнитодиэлектрических наносистем и их применение // Сб. трудов II-й Междунар. научно-практ. конфер. «Исследование, разработка и применение высоких технологий в промышленности». СПб: Политехнический ун-т, 2006. С. 106 - 107.

23. Кожевников В.М., Чуенкова И.Ю., Данилов М.И., Ястребов С.С. Образование структур в слое магнитной жидкости при воздействии постоянного и переменного электрического поля низкой частоты // Сб. науч. тр. XII Междунар. Плесской конф. по магнитным жидкостям. - Иваново: ИГЭУ, 2006. С. 130-135.

24. Кожевников В.М., Чуенкова И.Ю., Данилов М.И., Ястребов С.С. Электрические свойства слоя магнитной жидкости при различном времени воздействия постоянного электрического поля // Сб. науч. тр. IX Регион. научно-техн. конфер. «Вузовская наука - Северо-Кавказскому региону». - Т.1.-Ставрополь: СевКавГТУ, 2005. Т.1. С. 66-67.

25. Кожевников В.М., Чуенкова И.Ю., Данилов М.И., Ястребов С.С. Процессы самоорганизации в слое магнитодиэлектрического коллоида под действием постоянного электрического поля // Сб. науч. тр. IV междунар. научно-практ. конфер. «Проблемы синергетики в трибологии, трибоэлектрохимии, материаловедении и механотронике». Новочеркасск: ЮРГТУ, 2005. С. 44-45.

26. Кожевников В.М., Чуенкова И.Ю., Данилов М.И., Ястребов С.С. Электрические свойства слоя магнитной жидкости под действием сильных электрических полей // Ставрополь: Вестник СевКавГТУ, 2005. №3. С. 54-58.

27. Кожевников В.М., Чуенкова И.Ю., Данилов М.И., Ястребов С.С. Особенности самоорганизационных процессов в ячейке заполненной магнитной жидкостью // Materials of III International conference «Fundamental Problems of Physics». Kazan: TSU, 2005. P. 53 -57.

28. Кожевников В.М., Чуенкова И.Ю., Данилов М.И., Ястребов С.С. Частотные характеристики управляемого колебательного RLC контура // Сб. науч. тр. XI Междунар. Плесской конф. по магнитным жидкостям. Иваново: ИГЭУ, 2004. С. 136-140.

29. Kozhevnikov V.M., Larionov Yu.A., Chuenkova I. Yu., Danilov M.I. Obtaining the structured magnetic fluids in electric field and their technical applications // Materials of International Conference. Riga: «Zinatne», 2004. P. 23 - 28.

30. V.M. Kozhevnikov, Yu.A. Larionov, I. Yu. Chuenkova, M.I. Danilov Reception of the structured magnetic fluids and their technical applications // Materials of International conference on Magnetic fluids. Deli: INTU, 2003. P. 201-203.

31. Кожевников В.М., Ларионов Ю.А., Чуенкова И.Ю., Данилов М.И. Перенос заряда в магнитодиэлектрическом коллоиде под действием электромагнитных полей // Матер. VII Междунар. конфер. «Современные проблемы электрофизики и ЭГД жидкостей». СПб: Политехнический ун-т, 2003. С. 136-140.

32. Данилов М.И., Чуенкова И.Ю., Кожевников В.М. Резонансные явления в колебательном контуре с ячейкой, заполненной магнитной жидкостью // Сб. науч. тр. Х Юбилейной Междунар. Плесской конф. по магнитным жидкостям. Иваново: ИГЭУ, 2002. С. 202-206.

33. Чуенкова И.Ю., Беджанян М.А. Поведение капли магнитной жидкости в электрическом стационарном и вращающемся магнитном полях // Сб. науч. тр. Всероссийской конф. Ставрополь: СГСХА, 2001.Т.2. С. 305 - 306.

34. Dikansky Yu. I., Bedjanian M.A., Chuenkova I. Yu., Susdalev V.N. Influence of rotating and stationary Magnetic fields on magnetic fluid drop / Materials of 9 International Conference of Magnetic Fluids. Bremen: GSU, 2000. P. 258 - 261.

35. Dikansky Yu.I., Chuenkova I. Yu., Bedjanian M.A. Magnetic fluids drop in rotating magnetic and stationary electric field // Materials of IX Ples Inernational Conference. Ivanovo: ISЕU, 2000. Р. 117 - 119.

36. Ларионов Ю.А., Морозова Т.Ф., Чуенкова И.Ю. Влияние свободной олеиновой кислоты на электрофизические параметры магнитной жидкости // Сб. науч. тр. ХХХ НТК СевКавГТУ. Ставрополь: СевКавГТУ, 2000. С. 187-191.

37. Диканский Ю.И., Беджанян М.А., Чуенкова И.Ю. Капля магнитной жидкости во вращающемся магнитном и стационарном электрическом полях поле // Сб. науч. тр. IX Международной Плесской конференции по магнитным жидкостям. Иваново: ИГЭУ, 2000. С. 57-59.

38. Беджанян М.А., Капылова О.С., Чуенкова И.Ю., Закинян Р.Г., Козуб П.А. Особенности движения капли магнитной жидкости в переменном магнитном поле // Сб. науч. тр. 49 науч-метод. конф. «Университетская наука - региону». Ставрополь: СГУ, 2003. С. 41-45

39. Беджанян М.А., Закинян Р.Г., Чуенкова И.Ю. Движение капли магнитной жидкости в магнитном поле // Сб. науч. тр. 10-й Юбилейной Междунар. Плесской конф. по магнитным жидкостям. Иваново: ИГЭУ, 2002. С. 124 -128.

40. Диканский Ю.И., Суздалев В.Н., Беджанян М.А., Чуенкова И.Ю. О колебательной неустойчивости формы капли магнитной жидкости во вращающемся магнитном поле // Сб. науч. тр. VIII Международной Плесской конф. по магнитным жидкостям. Иваново: ИГЭУ, 1998. С. 127.

41. Чеканов В.В., Чуенкова И.Ю. Исследование толщины адсорбционных оболочек частиц магнетита в водных магнитных жидкостях по изотермам поверхностного натяжения // Сб. науч. тр. III Конференция по применению магнитных жидкостей в биологии и медицине. Сухуми: Изд-во СПИ. 1989. С. 139-142.

42. Чуенкова И.Ю., Фогилева Р.С. Поверхностное натяжение магнитных жидкостей // Сб. науч. тр.V Всесоюзной конференции по магнитным жидкостям. М.: МГУ, 1988. Т.2. С. 138-139.

43. Чуенкова И.Ю., Фогилева Р.С., Яременко С.В. Поверхностное натяжение магнитных жидкостей на различных основах // Сб. науч. тр. 1V Совещания по физике магнитных жидкостей. Душанбе: ДПИ. 1988. С. 92-93.

44. Чуенкова, И.Ю. Неустойчивость поверхности капель магнитной

45. жидкости в электрическом и магнитном полях // Сб. науч. тр. XII Рижского Совещания по магнитной гидродинамике. Т. 3. Магнитные жидкости. Саласпилс: «Зинатне», 1987. С. 95 - 98.

46. Горбунова Т.Н., Махукова О.Г, Чуенкова И.Ю. Деформация капель магнитной жидкости и их взаимодействие в электрическом и магнитном полях // Сб. науч. тр. III Всесоюзного совещания по физике магнитных жидкостей. Ставрополь: СПИ. 1986. С. 41-43.

47. Чуенкова, И.Ю, Халуповский М.Д. Изменение свойств магнитной жидкости после контакта с водой // Сб. науч. тр. 1V Всесоюзной конференции по магнитным жидкостям. М.: МГУ, 1985. Т.2. С. 155-156.

48. Чуенкова И.Ю. Использование магнитной жидкости для очистки воды от нефтяных загрязнений // Сб. науч. тр. научно-практической конференции. Ставрополь СПИ. 1985. С. 74-77.

49. А.с. №1132213 СССР. Способ получения магниточувствительной эмульсии /В.М. Кожевников, В.В. Чеканов, И.Ю. Чуенкова // Открытия. Изобретения. Пром.

50. Образцы. Товар. Знаки. М.: ВИНИТИ, 1984. №48. С. 158.

51. А.с. №1078303 СССР. Магниточувствительная жидкость для визуализации магнитной записи / И.Ю. Чуенкова // Открытия. Изобретения. Пром. образцы. Товар, знаки. М.: ВИНИТИ, 1984. №9. С. 143.

52. Дроздова В.И., Скибин Ю.Н., Чуенкова И.Ю. Оптимизация состава магниточувствительных жидкостей, применяемых в контроле магнитной записи // Сб. науч. тр. III Всесоюзной школы-семинара по магнитным жидкостям. М.: МГУ, 1983. С. 94-96.

53. Чеканов В.В., Скибин Ю.Н., Чуенкова И.Ю. Дефектоскопия деталей из сендаста // Тез. докладов Всесоюзной конференции по электромагнитным методам контроля качества материалов и изделий. Омск: Политехнический ин-тут. 1983. С. 96-97.

54. А.С. №989450 СССР. Способ визуализации магнитной записи/ В.В. Чеканов, И.Ю. Чуенкова // Открытия. Изобретения. Пром. Образцы. Товар. Знаки. М.: ВИНИТИ, 1983. №2 С. 205.

55. Чеканов В.В., Чуенкова И.Ю., Шацкий В.П. Об измерении реологических характеристик магнитной жидкости // Сб. науч. тр. 11 Всесоюзной школы-семинара по магнитным жидкостям. М.: МГУ, 1981. С. 53-54.

56. Кожевников В.М., Чуенкова И.Ю., Крячко Н.И. Электрическая прочность магнитных жидкостей // Сб. науч. тр. II Всесоюзной школы-семинара по магнитным жидкостям. М.: МГУ, 1981. С. 30-31.

Размещено на Allbest.ru