Влияние электрического поля на тепловую структуру диффузионного пламени коаксиальных струй

Размещено на http://www.allbest.ru/

Автореферат

диссертации на соискание ученой степени кандидата технических наук

Специальности:

05.07.05 - Тепловые, электроракетные двигатели и энергоустановки летательных аппаратов

01.04.14 - Теплофизика и теоретическая теплотехника

Влияние электрического поля на тепловую структуру диффузионного пламени коаксиальных струй

Бобров Александр Сергеевич

Казань 2008



Работа выполнена в Вятском государственном университете

Научный руководитель: доктор технических наук, профессор Решетников Станислав Михайлович

Официальные оппоненты:

доктор технических наук, профессор Гафуров Руханил Абдулкадырович

доктор технических наук, профессор Афанасьев Владимир Васильевич

Ведущее предприятие: ОАО «Казанское ОКБ «Союз», г. Казань

Ученый секретарь диссертационного совета к.т.н., доцент А.Г. Каримова



1. Общая характеристика работы

горение смесевой топливо электрический

Актуальность темы. Большинство топлив, применяемых в ракетостроении, являются смесевыми твердыми топливами (СТТ). Исходя из применения их в тех или иных устройствах необходимо большое разнообразие в величинах скорости горения (от долей миллиметра до метров в секунду), различные законы горения - положительные, нулевые и отрицательные, требования к температурному коэффициенту разрабатываемых составов. Ставится вопрос об изменении скорости горения топлива в процессе работы двигателя.

Способы регулирования закономерностей горения СТТ можно разбить на два класса - это рецептурные и физические. При рецептурном способе используются различные окислители и горючесвязующие, изменяется фракционный состав окислителей, в состав вводятся ингибиторы и катализаторы горения, металлы, высокоэнергетические добавки. Физические методы способствуют изменению скорости горения за счет конструктивных приемов, например, введение в топливо теплопроводящих элементов, воздействия магнитными и электрическими полями.

Основное тепловыделение и тепловой поток, определяющий регрессию к-фазы, а, следовательно, и скорость горения СТТ, определяются диффузионным пламенем между пиролизатом связующего и парами окислителя. Исходя из этого, управление скоростью горения СТТ наиболее эффективно посредством воздействия на данное пламя. Такое воздействие возможно при помощи наложения внешнего электрического поля на горящую поверхность топлива. При этом благодаря наличию квазистационарных разноименно заряженных зон геометрия пламени меняется, что изменяет тепловой поток в к-фазу и скорость горения.

Геометрия диффузионного пламени обычно описывается и рассчитывается в рамках модели Бурке-Шуманна, рассматривающей горение коаксиальных струй.

Систематические исследования температурной и электрической структуры диффузионных пламен коаксиальных струй, влияния на параметры горения внешнего электрического поля отсутствуют. Это не дает возможности описать механизм воздействия внешнего поля на структуру пламени и прогнозировать результат воздействия электрического поля на процесс горения СТТ.

Исходя из вышесказанного, исследование влияния внешнего электрического поля на тепловую структуру диффузионного пламени коаксиальных струй дает новые научные данные для дальнейшего развития системы знаний по проектированию и разработке РДТТ.

Цель работы. Развитие системы знаний, детализация моделирования процесса горения с целью нахождения возможности и методики управления величиной скорости горения СТТ при помощи внешнего электрического поля.

Для достижения поставленной цели решаются следующие задачи:

Разработать и изготовить экспериментальную установку по исследованию тепловой и электрической структуры диффузионных пламен коаксиальных струй, моделирующих горение СТТ;

Исследовать распределения температур и электрических потенциалов в диффузионных пламенах коаксиальных струй. Определить места источников и стоков тепла и локализации положительных и отрицательных зарядов;

Определить влияние коэффициента избытка окислителя и природы инертного разбавителя на тепловую и электрическую структуру, рассматриваемых пламен;

Определить влияние внешнего электрического поля на геометрию и тепловую структуру диффузионного пламени коаксиальных струй при различных инертных разбавителях и в зависимости от величины коэффициента избытка окислителя;

На основе полученных результатов исследовать механизм действия электрического поля на скорость горения СТТ.

Методы исследования. Микротермопарное измерение температурных полей, замер электрических потенциалов электростатическим микрозондом Ленгмюра с последующим сбором данных и обработкой их при помощи измерительно-вычислительного комплекса, кино- и фотосъемка.

Научная значимость состоит в том, что в данной работе получен новый научный результат, который заключается в следующем:

На изготовленной установке произведено моделирование пламен, реализующихся при горении СТТ.

Изучено распределение температуры и электрического потенциала при диффузионном горении коаксиальных струй в зависимости от величины коэффициента избытка окислителя и природы инертного разбавителя. Найдены места локализации тепловых и электрических источников.

Найдено и описано изменение геометрии пламени, распределения температуры, мест локализации тепловых источников в результате взаимодействия внешнего электрического поля с заряженными областями пламени.

На основании полученных экспериментальных результатов дана интерпретация механизма влияния электрического поля на скорость горения СТТ.

Достоверность результатов работы обеспечивается соответствующей точностью и тарировкой измерительных систем, воспроизводимостью результатов экспериментов, использованием современных компьютерных аппаратных и программных средств сбора и обработки данных.

Практическая ценность и внедрение. Полученные результаты позволяют описать механизм влияния электрического поля на скорость горения СТТ и служат рекомендациями при разработке методологии регулирования процесса горения СТТ с помощью внешнего электрического поля.

Установленные в работе закономерности создают предпосылки для разработки принципиально новых способов управления, контроля процесса горения на основе использования электрических явлений в пламени. Полученные экспериментальные данные можно использовать для описания механизмов взаимодействия пламени газообразных, жидких, дисперсных и твердых веществ с электрическим полем.

Работа отмечена грантом «УМНИК 2007» по теме «Разработка методики интенсификации процесса горения внешним электрическим полем для энергетических установок» (№ госрегистрации 7754).

Научная и практическая значимость работы подтверждена актом об использовании результатов диссертационной работы ФГУП «НПО «Техномаш».

Личное участие. Автором спроектирована и создана экспериментальная установка по исследованию тепловой и электрической структуры диффузионных пламен коаксиальных струй, реализующихся при горении СТТ, проведены экспериментальные исследования, апробирован способ определения локальных значений температуры и электрического потенциала области горения, обработаны и проанализированы полученные экспериментальные данные, выполнено обобщение полученных результатов. Все результаты работы получены автором лично.

Апробация работы. Основные результаты диссертации докладывались и обсуждались на следующих международных и всероссийских конференциях: Всероссийская научно-техническая конференция «Наука - производство - технология - экология», Киров, 2006, 2007, 2008; Международная научная конференция «Туполевские чтения», Казань, 2005, 2006, 2007, 2008; «VI Минский международный форум по тепло- и массообмену», Минск, 2008.

По результатам работ автор удостоен наград: Диплом I ст. международной научной конференции «XV Туполевские чтения», Казань, 2007; Диплом I ст. международной научной конференции «XVI Туполевские чтения», Казань, 2008.

Публикации. По теме диссертации опубликовано 18 научных работ. Из них: 14 тезисы докладов научно-технических конференций, 1 тезисы доклада на международном форуме по тепло- и массообмену (Минск), 1 рукопись-монография, 2 статьи в журналах, в том числе 1 в журнале, рекомендуемом ВАК для публикации основных результатов диссертации.

Структура и объем диссертации. Диссертация изложена на 109 страницах и состоит из введения, 4 глав, заключения, списка литературы из 67 библиографических источников и приложения. Работа иллюстрирована 70 рисунками и содержит 2 таблицы.

2. Содержание работы

Во введении обоснована актуальность проблемы, определены цель работы, объект и предмет исследования. Сформулированы научные результаты, выносимые на защиту, определены их научная новизна и практическая значимость, приведены сведения об использовании и внедрении результатов работы.

В первой главе рассмотрен процесс горения и электрические явления, его сопровождающие. Отмечается, что горение в большинстве случаев сопровождается образованием заряженных частиц в сверхравновесных концентрациях. В пламенах зарегистрировано несколько десятков различных ионов, концентрации могут достигать 10¹⁸ м^-3. За высокую концентрацию ионов в пламени ответственен процесс хемиионизации.

Рассмотрен ряд экспериментальных работ, указывающих на то, что заряженные частицы локализуются в определенных зонах относительно фронта пламени. На основании этого делается вывод, что пламя имеет собственную квазистационарную электрическую структуру.

Показана возможность управления процессом горения внешним электрическим полем путем изменения формы пламени. Эффект воздействия электрического поля на процесс горения различен и зависит от условий эксперимента, напряженности и взаимной ориентации внешнего и собственного электрического поля пламени. В основном экспериментальные работы относятся к влиянию электрического поля на горение газов, значительно меньшая часть работ относится к горению жидкостей и твердых топлив в электрическом поле.

Показано, что при наложении электрического поля на горящий образец скорость горения конденсированных смесей на основе ПХА может изменяться на 20-30%. Приведены данные по влиянию магнитных и электромагнитных полей на газофазные пламена.

Приводится обзор методов измерения температуры и электрических характеристик пламени. На основании которого выбраны методы, наиболее подходящие для измерения требуемых характеристик рассматриваемых типов пламен.

Во второй главе описывается экспериментальная установка и методика проведения эксперимента. Экспериментальная установка состоит из пяти функциональных частей: устройства подвода газов, устройства позиционирования, газовой горелки, пассивного зонда (термопары), электроизмерительной цепи. Схема установки показана на рис. 1,а.

Газовая горелка представляет собой две кварцевые трубы, расположенные соосно. Радиусы струй: внутренняя (горючее) - 4 мм, внешняя (окислитель) - 10 мм. Пламя образуется на срезе внутренней трубы горелки (рис. 1,б).

Изменение коэффициента избытка окислителя б_о позволяет получить пламена различной формы (рис. 1,б): при б_о<1 образуется блюдцеобразное пламя (1), при б_о?1 - цилиндрическое пламя (2), при б_о>1 - колоколообразное пламя (3). Объемный расход горючего изменяется в интервале 0,54ч2,7 см³/с, расход окислителя - 13ч16 см³/с, Re лежит в интервале 6ч50.

Для изучения влияния внешнего электрического поля на процесс горения ставятся перпендикулярно потоку газа два сетчатых электрода (Э1 и Э2) радиусом 9 мм, на которые подается разность потенциалов с высоковольтного стабилизированного выпрямителя ВСВ-2. Первый электрод нанизан на трубку горючего и находится на 5 мм ниже ее среза. Второй - над пламенем, не касаясь его (рис. 1,б).

Размещено на http://www.allbest.ru/

Размещено на http://www.allbest.ru/

а) б)

Рис. 1. Схема экспериментальной установки (а) и рабочей ячейки (б)

Исследования внутреннего электрического поля пламени проводятся с помощью одноэлектродного пассивного зонда, изготовленного из нихромовой нити толщиной 0,2 мм. Зонд покрыт изолирующим материалом: кварцевым капилляром толщиной стенок 0,2 мм, конец капилляра оплавлен. Процесс горения фотографировался.

При измерении температуры в области горения зонд заменяется хромель-алюмелевой микротермопарой диаметром 60 мкм. Роль регистрирующего устройства выполняет персональный компьютер с установленной в него электронной платой сбора данных PCL-818HG фирмы Advantech®. Процесс проведения эксперимента контролируется компьютерной программой, написанной на языке визуального программирования Borland® Delphi™ 6 с использованием среды программирования для автоматизации технологических процессов Advantech® GeniDAQ™ 4.11. Программа работает в операционной среде Microsoft® Windows™.

Положение зонда и термопары в пламени определяется устройством позиционирования. Устройство позиционирования вносит зонд на заданную глубину на время, определяемое таймером. После срабатывания таймера зонд извлекается из пламени. Задается значение глубины. Цикл измерений повторяется. После прохождения всего цикла измерения по горизонтальному уровню трубка горючего опускается ниже на заданную высоту. Цикл измерений повторяется. Шаг по горизонтальной оси составляет 0,5 мм, по вертикальной оси - 1 мм. В среднем при зондировании одного пламени снимаются значения примерно для 200 точек.

Результаты экспериментов представляются в виде цифровых фотографий изучаемых пламен, на которые с помощью графического редактора перенесены результаты замеров, обработанные в интегрированной программной системе автоматизации математических расчетов Mathcad 2001 фирмы MathSoft®.

В третьей главе диссертации содержатся результаты экспериментов по изучению тепловой и электрической структуры диффузионных пламен пропана и кислорода с инертной добавкой He, N₂, Ar. Содержание инертной добавки в смеси для всех экспериментов составляет 73 объемных процента.

Получены закономерности влияния электрического поля на тепловую структуру изучаемых пламен. Рассматриваются поля напряженностью 70 кВ/м. Значение разности потенциалов подбирается таким образом, чтобы электрическое поле достаточно сильно изменяло форму пламени и, в то же время, пламя оставалось устойчивым все время проведения эксперимента.

В интервале изменения напряженности электрического поля от 0 до 30 кВ/м, положение источников тепловыделения относительно фронта пламени остается неизменным, значения экстремальных величин температуры, а также форма фронта изменяются незначительно.

При напряженности поля выше 120 кВ/м фронт пламени становится неустойчивым, возникают колебания пламени, в некоторых случаях электрический пробой.

Приведенные в реферате данные для пламени с инертной добавкой гелия в составе окислителя и полученные закономерности являются общими для исследуемых инертных добавок.

На рис. 2 представлено распределение температур и месторасположение источников выделения тепла, полученные при обработке замеров температурного поля пламени с коэффициентом избытка окислителя равном 0,4. Максимальная температура в пламени составляет 1180 К. Область тепловыделения локализована в нижней части фронта пламени в зоне голубого свечения. Расстояние от источника тепловыделения до среза трубки горючего составляет 1 мм. Наибольший градиент температуры наблюдается в направлении от области подачи окислителя во фронт пламени.

При коэффициенте избытка окислителя равном 0,7 реализуется пламя цилиндрической формы (рис. 3). Область максимальных температур располагается в нижней части фронта пламени. Величина максимальной температуры пламени составляет 1450 К, расстояние от источника тепловыделения до среза трубки горючего составляет 5 мм.

В пламени колоколообразной формы (рис. 4) реализуемом при б_о=1,5 максимальное значение температуры составляет 1270 К. Данная область располагается по оси в верхней части пламени в зоне ярко-желтого свечения. Источник выделения тепла удален от среза трубки горючего на расстояние 6 мм.

На рис. 5 представлены (а) - экспериментально полученное распределение электрических потенциалов в области горения; (б) - линии напряженности собственного электрического поля пламени, полученные при анализе электрической структуры пламени.

В пламени, реализуемом при б_о=0,4 отрицательный заряд локализован вблизи источника тепловыделения (рис. 2,б). Область локализации положительного заряда сосредоточена на оси пламени.

В цилиндрическом пламени (б_о=0,7) первая область локализации отрицательного заряда сосредоточена в нижней части пламени в середине голубого свечения фронта пламени (рис. 6) на 2,5 мм ниже источника выделения тепла (рис. 3). Вторая область локализации отрицательного заряда сосредоточена вблизи видимых границ пламени, на высоте 11,5 мм от среза горелки, в области значений температур 1200ч1300 К. Две области локализации положительного заряда располагаются на оси пламени, разделены зоной оранжевого свечения.

В колоколообразном пламени источник отрицательного заряда находятся вблизи фронта пламени в нижней части зоны ярко-голубого свечения (рис. 7) и не совпадает с источником тепла как для случая блюдцеобразного, так и цилиндрического пламени. Источник положительного заряда находится на оси пламени, в зоне ярко-желтого свечения, на 2 мм ниже источника тепла (рис. 4).

При наложении на блюдцеобразное пламя электрического поля напряженностью 70 кВ/м, направление вектора напряженности которого совпадает с направлением потока газа (условное обозначение Е_^^), пламя прижимается к срезу трубки горючего (рис. 8). Высота пламени уменьшается на 35%, ширина верхней и нижней частей пламени увеличивается на 15% и 10% соответственно по отношению к размерам пламени в отсутствии внешнего поля (рис. 2). Расстояние от тепловых источников до среза трубки горючего не изменяется, происходит их смещение по горизонтали на 1,7 мм (30%) в направлении от оси симметрии пламени. В пламенах с инертной добавкой азота и аргона в составе окислителя источники тепловыделения приближаются к срезу трубки горючего на 40 и 30% соответственно. Вблизи среза трубки горючего на оси потоков наблюдается снижение температуры в среднем на 50 К.

При изменении направления поля на противоположное происходит искривление фронта пламени, в верхней части пламени появляется оранжевое свечение, возрастает интенсивность свечения фронта пламени (рис. 9). По отношению к пламени в отсутствии поля высота пламени остается постоянной. При этом источник тепловыделения удаляется от среза трубки горючего и находится на высоте 2 мм.

В пламени колоколообразной формы (рис. 10), помещенном в электрическое поле Е_^^=70 кВ/м, наряду с изменением формы пламени происходит возрастание максимальной температуры на 100 К до 1370 К. Пламя изменяет форму с колоколообразной на конусообразную. Высота пламени увеличивается на 40%. Область выделения тепла располагается вблизи вершины пламени на расстоянии 10 мм от среза трубки горючего.

Фронт пламени, помещенного в электрическое поле Е_v^=70 кВ/м, принимает форму полусферы (рис. 11). Высота пламени снижается на 20%, ширина нижней части пламени увеличивается на 30%. Источник выделения тепла приближается к срезу трубки горючего на 1 мм и располагается на высоте 5 мм. Максимальное значение температуры уменьшается на 60 К и составляет 1210 К. Воздействие электрического поля на геометрию фронта и тепловую структуру пламен с азотом и аргоном в составе окислителя имеет сходный характер.

В четвертой главе диссертации обсуждаются результаты экспериментов. Отмечается скудность литературных данных по электрической и тепловой структуре пламен блюдцеобразной формы, а также работ по изучению влияния на данное пламя электрических полей.

При направлении вектора напряженности электрического поля по потоку газа для пламен блюдцеобразной формы происходит снижение максимальной температуры, а для пламен с избытком окислителя - ее повышение. При обратном направлении поля максимальная температура пламен с недостатком окислителя остается постоянной, а для пламен с избытком окислителя происходит снижение значения максимальной температуры. Наибольшее возрастание температуры колоколообразных пламен происходит при использовании азота в качестве инертной добавки в составе окислителя, далее идет гелий и аргон.

Показано, что влияние электрического поля на положение источников выделения тепла обусловлено их локализацией в области образования зарядов определенного знака, зависящего от коэффициента избытка окислителя. Образование заряженных частиц в пламени, по мнению многих исследователей, является следствием реакций хемиионизации с образованием в хемилюминесцентной зоне первичных ионов СНО⁺ и С₃Н₃⁺ и электронов, которые способны ионизировать и другие молекулы с образованием положительно и отрицательно заряженных ионов О₂^- , O₃^-, О₄^-, CO₃^-, СО₄^-, NO₂^-, NO₃^- и Н₃О⁺, СН₃⁺ С₂Н₂О⁺, С₃Н₃⁺, NО⁺ и образованием в предпламенной области положительных и отрицательных ионов по реакции С_mН_n+O₂>С_mН_n-1⁺+HO₂^-.

Зависимость величины относительного изменения положения источников выделения тепла от напряженности электрического поля представлена рис. 12, где пунктирные линии соответствуют пламени с недостатком окислителя, сплошные - с избытком.

Одним из применений результатов диссертационной работы является качественное прогнозирование изменения теплового потока к поверхности к-фазы при наложении на пламя СТТ электрического поля. Расчет производится на основе полученных аналитических выражений е(Е) - относительного изменения положения источников выделения тепла в диффузионном пламени от величины и направления электрического поля.

Рассмотрим одномерную модель горения. Фронт диффузионного пламени имеет температуру Т_F, представляет собой плоскость, перпендикулярную оси координат Ох, и удален на расстояние x_F от поверхности, которая имеет температуру Т_S. Тепловой поток от пламени направлен к поверхности к-фазы, массовый поток продуктов газификации к-фазы направлен от поверхности СТТ.

Баланс энергии диффузионного пламени имеет вид:



,

где - массовая скорость горения, Q_F - тепловой эффект диффузионного пламени, л^Т - теплопроводность продуктов газификации к-фазы.

При условии адиабатности горения величина теплового потока от плоского фронта диффузионного пламени к поверхности горения СТТ определяется выражением:

,

Относительное изменение теплового потока при изменении расстояния от источника выделения тепла до к-фазы рассчитывается как:

,

где х_FЕ, х_F0 - положение источника тепловыделения при наложении электрического поля на СТТ и в отсутствии его.

Полагая, что экспериментально полученные закономерности изменения положения источников тепловыделения при наложении на область горения электрического поля сохраняются при переходе к диффузионному пламени СТТ между пиролизатом связующего и парами окислителя, то зависимость величины относительного теплового потока в к-фазу от напряженности электрического поля принимает следующий вид:



,

где е(Е) х_F0=х_FE-х_F0.

На рис. 13 представлена рассчитанная зависимость относительного теплового потока к поверхности горения однофракционного топлива перхлората аммония (ПХА) 160 мкм от величины напряженности электрического поля: =18,7 кг/(м²?с), х_F0=15?10^-6 м, с_р=1550 Дж/(К?кг), л=1,21 Вт/(К?м), е(Е)=-7?10^-7?Е²-0,0029?Е.

Изменение теплового потока в к-фазу приведет к пропорциональному изменению линейной скорости горения СТТ.

Экспериментальные исследования других авторов по влиянию электрического поля на скорость горения СТТ показывают увеличение линейной скорости горения однофракционного топлива перхлората аммония (ПХА) 600 мкм при направлении вектора напряженности электрического поля к поверхности горения образца. При противоположном направлении вектора напряженности происходит уменьшение линейной скорости горения.

Кривая зависимости относительного изменения скорости горения однофракционного топлива (ПХА) 600 мкм от напряженности электрического поля (рис. 13) коррелируется с кривой прогнозируемого изменения теплового потока к поверхности однофракционного топлива (ПХА) 160 мкм при относительном смещении положения источника тепловыделения в результате наложения электрического поля (рис. 13), что указывает на возможность управления линейной скоростью горения СТТ путем изменения величины теплового потока в к-фазу от диффузионного пламени струй пиролизата связующего и паров окислителя, при изменении положения источников выделения тепла в результате наложения внешнего продольного электрического поля на область горения.



Выводы

Создана экспериментальная установка и измерительно-вычислительный комплекс для исследования тепловой и электрической структуры пламен.

Найдена геометрия диффузионных пламен коаксиальных струй, распределение температуры и электрических потенциалов, местоположение источников тепла и места локализации положительных и отрицательных зарядов в зависимости от коэффициента избытка окислителя и природы инертного разбавителя.

Показано, что для всех рассматриваемых инертных добавок в составе окислителя зона выделения тепла в пламенах с недостатком окислителя, заряжена отрицательно, а при избытке окислителя - положительно.

Определено влияние внешнего электрического поля на геометрию, тепловую структуру, максимальную температуру диффузионного пламени в зависимости от величины коэффициента избытка окислителя при различных инертных разбавителях.

На основании полученных экспериментальных результатов дана интерпретация механизма влияния электрического поля на скорость горения смесевого твердого топлива.



Основные публикации

1. Бобров А.С. Влияние расхода компонентов на эмиссионные свойства диффузионных пламен коаксиальных струй /Решетников С.М., Бобров А.С.// Известия ВУЗов. Авиационная техника. 2007. № 4. С. 68-69.

2. Бобров А.С. Влияние азота и гелия на распределение электрического потенциала в диффузионных пламенах /Решетников С.М., Бобров А.С., Фокин А.А.// Деп. в ВИНИТИ. Вятский ГУ - Киров. 2006 - 55 с.: ил. - Библиогра.: 40 назв. - Рус. 13.06.2006, № 784-В2006.

3. Бобров А.С. Зависимость электрического потенциала и температуры диффузионного пламени от природы инертной добавки /Решетников С.М., Бобров А.С.// Общественный химический журнал "Бутлеровские сообщения», Казань. 2006. Т.8. № 3. С. 59-65.

4. Бобров А.С. Механизм распределения электрических зарядов в пламени /Решетников С.М., Бобров А.С.// VI Минский международный форум по тепло- и массообмену: Тезисы докладов и сообщений. Минск. 2008. С. 353-355.

5. Бобров А.С. Напряженность электрического поля и концентрация заряженных частиц в диффузионном пропано-кислородном пламени /Фокин А.А., Бобров А.С., Решетников С.М.// Туполевские чтения: Международная молодежная научная конференция посвященная 1000-летию города Казани: Материалы конференции. Том I. Казань: Изд-во КГТУ. 2005. С. 186-187.

6. Бобров А.С. Экспериментальное определение и расчет геометрии диффузионного блюдцеобразного пламени с использованием модели Бурке-Шуманна /Решетников С.М., Фролов В.М., Бобров А.С.// Наука - производство - технология - экология: Всероссийская научно-техническая конференция: Материалы конференции. Том 4. Киров: Изд-во ВятГУ. 2006. С. 157-159.

7. Бобров А.С. Распределение электрического потенциала в диффузионном пламени в зависимости от природы и концентрации инертного газа в составе окислителя /Бобров А.С., Решетников С.М.// Наука - производство - технология - экология: Всероссийская научно-техническая конференция: Материалы конференции. Том 4. Киров: Изд-во ВятГУ. 2006. С. 160-162.

8. Bobrov A.S. Estimation of inaccuracy of measurements of the distribution of potential in low-temperature plasma /Bobrov A.S., Reshetnikov S.M.// Наука - производство - технология - экология: Всероссийская научно-техническая конференция: Материалы конференции. Том 8. Киров: Изд-во ВятГУ. 2006. С. 296-302.

9. Бобров А.С. Распределение электрического заряда в диффузионном пламени в присутствии азота и гелия /Бобров А.С., Решетников С.М.// XIV Туполевские чтения: Международная молодежная научная конференция: Материалы конференции. Том II. Казань: Изд-во КГТУ. 2006. С. 24-25.

10. Бобров А.С. Управление геометрией диффузионного пламени внешним электрическим полем /Решетников С.М., Бобров А.С.// Наука - производство - технология - экология: Всероссийская научно-техническая конференция: Материалы конференции. Том 4. Киров: Изд-во ВятГУ. 2007. С. 150-152.

11. Бобров А.С. Воздействие электрического поля на свечеобразное диффузионное пламя /Решетников С.М., Бобров А.С., Зырянов И.А.// Наука - производство - технология - экология: Всероссийская научно-техническая конференция: Материалы конференции. Том 4. Киров: Изд-во ВятГУ. 2007. С. 153-155.

12. Бобров А.С. Воздействие внешнего электрического поля на процесс горения /Бобров А.С., Решетников С.М.// Наука - производство - технология - экология: Всероссийская научно-техническая конференция: Материалы конференции. Том 9. Киров: Изд-во ВятГУ. 2007. С. 71-73.

13. Бобров А.С. Вращательное движение пламени в электрическом поле /Бобров А.С., Решетников С.М.// XV Туполевские чтения: Международная молодежная научная конференция: Материалы конференции. Том I. Казань: Изд-во КГТУ. 2007. С. 268-270.

14. Бобров А.С. Влияние внешнего поля на процесс сажеобразования /Решетников С.М., Бобров А.С., Зырянов И.А.// Наука - производство - технология - экология: Всероссийская научно-техническая конференция: Материалы конференции. Том 3. Киров 2008. С. 167-169.

15. Бобров А.С. Особенности диффузии заряженных частиц в пламени /Решетников С.М., Зырянов И.А., Бобров А.С.// Наука - производство - технология - экология: Всероссийская научно-техническая конференция: Материалы конференции. Том 3. Киров: Изд-во ВятГУ. 2008. С. 165-166.

16. Бобров А.С. Воздействие поля плоского конденсатора на форму ламинарного диффузионного пламени /Бобров А.С., Зырянов И.А.// Наука - производство - технология - экология: Всероссийская научно-техническая конференция: Материалы конференции. Том 7. Киров: Изд-во ВятГУ. 2008. С. 145-149.

17. Бобров А.С. Напряженность электрического поля фронта горения / Бобров А.С., Лаптев А.С., Решетников С.М.// XVI Туполевские чтения: Международная молодежная научная конференция: Материалы конференции. Том I. Казань: Изд-во КГТУ. 2008. С. 261-263.

18. Бобров А.С. Участие инертных газов в ионизационно-рекомбинационных процессах в пламени /Бобров А.С., Зырянов И.А., Решетников С.М.// XVI Туполевские чтения: Международная молодежная научная конференция: Материалы конференции. Том I. Казань: Изд-во КГТУ. 2008. С. 243-245.



Приложение



Рис. 12 Зависимость величины относительного смещения положения источников тепловыделения в пламени от напряженности электрического поля



Рис. 13. Влияние электрического поля на процесс горения СТТ

--- прогнозируемое изменение теплового потока к поверхности СТТ на основе (ПХА) 160 мкм при относительном смещении положения источника тепловыделения в результате наложения электрического поля

- зависимость относительного изменения линейной скорости горения СТТ на основе (ПХА) 600 мкм от напряженности электрического поля

Размещено на Allbest.ru

...