Оптические свойства наночастиц золота в прозрачных матрицах на длине волны 1064 нм

Размещено на http://www.allbest.ru/

Оптические свойства наночастиц золота в прозрачных матрицах на длине волны 1064 нм

Радченко Кристина Анатольевна

Основной задачей современных фундаментальных и прикладных исследований является минимизация опасности технологических катастроф [1, 2]. Большинство катастроф техногенного характера происходит в результате несанкционированного срабатывания взрывчатых веществ (ВВ) [3]. В тоже время использование инициирующих и бризантных взрывчатых веществ в промышленности является необходимостью современного промышленного производства и особенно - строительства [1]. Применение ВВ понижает стоимость проходческих работ и непременно будет расширяться в ближайшем будущем. Оптимизация капсюля оптического детонатора направлена на решение этой весьма актуальной задачи. Основными требованиями к составу капсюля оптического детонатора являются - высокая селективность к оптическому излучению [2] (стойкость к другим видам воздействия), минимальная плотность энергии инициирования состава [4, 5], простота технологического производства, минимизация стоимости изделия [6]. Инициирующие ВВ довольно чувствительны к нагреву, удару, электромагнитному полю [7-9]. На основе кристаллов азида серебра (инициирующего ВВ) уже созданы оптические детонаторы [9-11], однако повышенная чувствительность к лазерному импульсу в этих объектах неотделима от опасности несанкционированного инициирования случайными механическими, термическими и электромагнитными источниками [12].

Для создания селективно чувствительных к лазерному импульсу материалов в [13] рассмотрено введение в существующие прозрачные ВВ светопоглощающих наночастиц металлов. Минимальная плотность энергии инициирования взрывчатого разложения бризантных ВВ с добавками наночастиц алюминия [13-15], кобальта [16, 17], хрома [18], никеля [19-22], олова [23-25], ванадия [26-28], меди [29-32], серебра, палладия [33] составляет величину порядка 1 Дж/см², что на два порядка меньше по сравнению с чистыми прессованными таблетками данного ВВ [34]. Был проведен экспериментальный цикл исследований оптических и взрывных характеристик перспективных составов, в зависимости от природы металла и матрицы, форм размерных свойств металла для поиска новых материалов для капсюлей оптических детонаторов [13-37]. Модернизирована микроочаговая модель теплового взрыва [38-43], сформулированная изначально для интерпретации закономерностей взрывного разложения инициирующих ВВ [3-12]. Основные тенденции модернизации модели заключались в учете дополнительных теплофизических процессов [41-43], оптических свойств наночастиц металлов [35-40] и температуры [32, 44, 45].

Цель настоящей работы: определение зависимостей коэффициента эффективности поглощения и рассеяния наночастицы золота и характеристик индикатрисы рассеяния от показателя преломления (m_a) прозрачной матрицы на основной гармонике неодимового лазера.

Любая задача может быть решена теоретически и экспериментально. Методика определения индивидуальных оптических свойств наночастиц металлов в прозрачных матрицах основана на анализе зависимостей коэффициентов отражения и пропускания от толщины и массовой концентрации наночастиц [36] и апробирована для наночастиц алюминия [37]. Задача сложна даже для одного радиуса наночастиц и одной матрицы [36, 37]. В основном, эксперимент лучше проводить после предварительных теоретических исследований, когда выделена перспективная область проявления необходимых для создания исполнительных устройств оптических свойств, как это было ранее сделано для наночастиц серебра, меди, алюминия, кобальта, никеля и ряда других металлов в PETN [13-45] и кристаллов азида серебра [3-11].

В [46] показана возможность теоретического решения поставленной в работе задачи в рамках теории Ми с необходимой точностью. В ряде работ [47-50] созданы пакеты прикладных программ для численного анализа актуальных процессов, сформулирована и апробирована методика расчета оптических свойств наночастиц металлов в вакууме и прозрачных матрицах с показателем преломления m_a. Сначала необходима интерполяция комплексного показателя преломления (m_i) на длину волны неодимового лазера (1064 нм). Следующий этап - расчет оптических свойств наночастиц при выбранном радиусе металла и показателе преломления матрицы (m_a). Значение m_i=0.2761-7.1391i оценено в работе [51] по методике [52].

Показатели преломления матрицы в настоящих расчетах изменялись от 1 до 2.5 с шагом 0.05. Очевидно, что начальное значение m_a соответствует воздуху, или разреженному газу, в идеале - вакууму, m_a от 1.25 до 1.8 -практически важным органическим веществам, включая гексоген и PETN [13-51], кристаллам некоторых инициирующих ВВ, например, азида свинца. У более плотного инициирующего ВВ азида серебра показатель преломления около 2 [53]. Для построения зависимостей ряд продолжен до матрицы с показателем преломления 2.5, соответствующим драгоценным и полудрагоценным кристаллам. Исследуемые матрицы принимались оптически прозрачными. При хранении ВВ в условиях повышенной температуры, периодического электромагнитного поля, существенного радиационного фона возможно разложение матрицы. Разрабатываемая в статье методика может стать основой неразрушающего контроля степени разложения матрицы [54]. В кристаллах инициирующих ВВ (например, азида серебра) в этих условиях образуются твердые продукты (кластеры серебра), которые в видимом и ближнем ИК спектрах поглощают свет [3-8]. Радиус наночастицы золота равен 100 нм. Наночастицы радиуса такого порядка целой группы исследованных в нашей лаборатории металлов наилучшим образом поглощают излучение первой гармоники неодимового лазера в матрице PETN и кристаллах азида серебра [14-42].

Для решения такого типа задач теория Ми была успешно адаптирована в работах [46-50]. Основной недостаток теории - представление результатов в виде суммы рядов. При этом приемлемая точность достигается при суммировании 30 - 50 членов ряда, каждый из которых сложно рассчитывается. С появлением быстродействующих компьютеров этот недостаток легко преодолевается в рамках использования пакетов прикладных программ с суммированием рядов с любой, наперед заданной точностью. В настоящей работе при постоянном значении радиуса наночастицы и длины волны излучения изучается характер воздействия коэффициента преломления матрицы. Расчеты проводились в лицензионном (научная и образовательная лицензии) математическом пакете MatLab.6.5. Рассчитанные оптические свойства наночастицы золота радиуса 100 нм приведены в таблице и на рис. 1, 2 и 3.

Таблица 1. Оптические свойств наночастицы золота радиуса 100 нм в матрице с показателем преломления m_a: значения коэффициента эффективности поглощения Q_abs и рассеяния Q_sca, среднего косинуса индикатрисы S_cos, части рассеянного назад света (S_-) и части рассеянного в диапазон углов полного внутреннего отражения (S_p).

В первом столбце таблицы приведены значения показателей преломления матриц. Во втором - значения коэффициентов эффективности поглощения Q_abs наночастицы золота радиуса 100 нм, в третьем значения коэффициентов эффективности рассеяния Q_sca этой же наночастицы золота.

Рисунок 1. Рассчитанная зависимость коэффициента эффективности поглощения наночастицы золота радиусом 100 нм на длине волны 1064 нм от показателя преломления матрицы, в которой она находится. Точки - расчет, линия - аппроксимация сплайном [55].

На рисунке 1 мы видим зависимость Q_abs(m_a) наночастицы золота радиуса 100 нм на длине волны основной гармоники неодимового лазера. В начале рост коэффициента преломления естественно сопровождается увеличением Q_abs, как и для некоторых других металлов [18-22]. Для наночастицы золота в вакууме коэффициент эффективности поглощения составляет величину всего 0.0379 (сечение поглощения почти в 30 раз меньше геометрического), но далее быстро увеличивается. До m_a = 1.8 Q_abs увеличивается до локального максимального значения 0.1343. Далее в диапазоне до 2 Q_abs несколько снижается, проходя через локальный минимум. Последующее увеличение коэффициента преломления до 2.5 приводит к увеличению Q_abs.

Рисунок 2. Рассчитанная зависимость коэффициента эффективности рассеяния наночастицы золота радиусом 100 нм на длине волны 1064 нм от показателя преломления матрицы, в которой она находится. Точки - расчет, линия - аппроксимация сплайном [55].

В практически важном диапазоне m_a от 1.75 до 2.2, в котором находятся коэффициенты преломления прозрачных ВВ Q_absостается примерно постоянным в районе 0.135. Изменение m_a в этом диапазоне практически невозможно диагностировать портативными (что важно для внедрения) приборами. В тоже время в районе показателей преломления 1.5, в котором находятся матрицы практически важных бризантных ВВ (PETN и гексоген) зависимость Q_abs(m_a) ярко выражена (рис. 1) и может быть использована для неразрушающей диагностики составов матрица - наночастицы золота неразрушающими портативными методами.

Рассмотрим особенности рассеяния света наночастицами золота в различных матрицах (столбец 3 таблицы и рис. 2). От вакуума до матрицы с m_a= 1.84 (близок к азиду свинца) зависимость Q_sca(m_a) возрастающая от значения Q_sca= 0.5201 до абсолютного максимума 3.794. При относительно небольшом приращении показателя преломления матрицы Q_scaувеличивается более чем в 7 раз. До коэффициента преломления 1.6 линейное увеличение Q_sca сохраняется. На основе этого эффекта возможна разработка методики неразрушающего контроля капсюля оптического детонатора. Деградация или разложение ВВ приводит к изменению коэффициента преломления матрицы, что сопровождается уменьшением коэффициента отражения от образца. Уменьшение Q_sca существенно усиливает эффект. В интервале от 1.84 до 2.35 зависимость Q_sca(m_a) достаточно неожиданно уменьшается. Минимум соответствует значению Q_sca=3.361. Далее до значения показателя преломления m_a = 2.5 Q_sca несущественно возрастает.

Следовательно - методику неразрушающего контроля можно создавать на различии коэффициентов отражения при частичном разложении энергетического вещества. Однако на коэффициент отражения значительное влияние оказывает не только коэффициент эффективности рассеяния, но и индикатриса рассеяния. Она характеризуется несколькими параметрами и значительно разнообразнее (индикатриса рассеяния), чем коэффициент эффективности рассеяния наночастиц. Эта величина характеризует нормированное угловое распределение интенсивности рассеяния света и определяет единичную плотность энергии, рассеянную на выбранный угол от первоначального направления света. Геометрия задачи определяет сферическую симметрию зависимости индикатрисы, типичную для исследуемого направления. Нормировочный интеграл необходим для проверки корректности расчета [55, 56].

Классическая характеристика индикатрисы рассеяния - значение среднего косинуса индикатрисы S_cos, представленное для исследуемых условий в столбце 4 таблицы. Мы видим, что во всем исследуемом диапазоне значений показателя преломления матрицы, значения среднего косинуса - отрицательные. Это означает, что индикатриса в целом вытянута назад. Абсолютные значения не более 0.05 соответствуют практически сферической индикатрисе, которая в нашем случае не реализуется. При увеличении показателя преломления матрицы до 1.85 значения среднего косинуса увеличиваются до -0.0968, далее уменьшаются до -0.234 на границе рассматриваемой области. В анизотропных газовых средах индикатриса рассеяния существенно вытянута вперед и значение S_cos практически равно максимально возможному значению (единице).

Для более подробного исследования индикатрисы в работах [56-59] предложено использовать еще несколько характеристик, в частности - долю рассеянного назад излучения (S_-). Эта величина представлена в столбце 5 таблицы. Очевидно, что обе рассмотренные характеристики индикатрисы связаны между собой, но они существенно отличаются. Так максимум среднего косинуса и минимум S_- не совпадают (таблица). В шестом столбце таблицы представлены значения части рассеянного в диапазон углов полного внутреннего отражения (S_p). Эта характеристика показывает часть рассеянного излучения, которое не может выйти из образца при его геометрии, соответствующего плоскопараллельному параллелограмму (как капсюль оптического детонатора). Для вакуума эта величина, естественно, равна 0, однако в плотных матрицах она быстро растет и при значении этого параметра более 1.25 становится больше 0.5. Т.е. большая часть рассеянного излучения не может выйти из образца, увеличивая коэффициент усиления освещенности. Этот параметр очень важен, так как его рост приводит к минимизации критической плотности энергии, что экспериментально доказано на прессованных таблетках PETN - наночастицы алюминия, причем не только на основной, но и на второй гармониках неодимового лазера [58]. Во всем исследованном диапазоне коэффициентов преломления матриц этот параметр увеличивается, достигая почти 90 %. Более подробно эти эффекты будут рассмотрены в следующих работах.

Рисунок 3. Рассчитанное отношение долей рассеяния света с длиной волны 1064 нм вперед и назад для наночастицы золота радиуса 100 нм в матрицах с показателями преломления от 1 до 2.5. Точки - расчет, линия - аппроксимация сплайном [55].

Оптимизация составов оптических детонаторов идет по пути уменьшения необходимой для инициирования взрывного разложения плотности энергии импульса. В случае повышения коэффициента освещенности в образце возможно существенное (до 5 раз) уменьшение энергетического критерия инициирования. Коэффициент усиления освещенности зависит как от коэффициента эффективности рассеяния и альбедо, так и от индикатрисы рассеяния - отношения долей рассеяния света вперед и назад. Чем меньше эта характеристика, тем меньше критическая плотность энергии срабатывания оптического детонатора [59]. В PETN с наночастицами золота радиуса 100 нм на основной гармонике неодимового лазера эта величина меньше 2/3. Следовательно, 60 % излучения рассеивается назад и увеличивает освещенность в образце. Зависимость имеет максимум в районе 2 (азид серебра), где в данных условиях рассеяние будет сказываться на коэффициенте усиления освещенности наименее эффективно. Капсюль оптического детонатора подобен плоскопараллельной пластине [17]. Комплекс рассмотренных характеристик наночастицы золота в прозрачной матрице позволяет считать область с m_a около 1.5 весьма перспективной для создания оптических детонаторов на основе матриц ВВ и наночастиц золота радиусом 100 нм. Существенная зависимость коэффициента рассеяния от m_a в этой области позволяет создать портативные приборы контроля исполнительных устройств. Отклонение индикатрисы рассеяния от сферической именно в сторону преимущественного рассеяния света назад и в область углов полного внутреннего отражения способно повысить коэффициент усиления освещенности в несколько раз и создать оптический детонатор на основе рассматриваемых матриц с включением наночастиц золота. Работа выполнена при финансовой поддержке Российского Фонда Фундаментальных Исследований (грант № 16-32-00286мол_а). Автор выражает благодарность научному руководителю д.ф-м.н. А.В. Каленскому.

наночастица золото лазер гармоника

Список литературы

1. Ananyeva M.V., Kalenskii A.V. Simulation of development of the solid state chain reaction // Журнал Сибирского федерального университета. Серия: Химия. 2015. Т. 8. № 2. С. 181-189.

2. Адуев Б.П., Нурмухаметов Д.Р., Звеков А.А. и др. Модификация свойств взрывчатых материалов добавками нанодисперсных энергоемких металлических частиц // Химия в интересах устойчивого развития. 2015. Т. 23. № 2. С. 183-192.

3. Звеков А.А., Каленский А.В. Схема электронных переходов стадии развития цепи // Современные фундаментальные и прикладные исследования. 2015. № 3 (18). С. 28-33.

4. Каленский А.В., Ананьева М.В. и др. Кинетические закономерности взрывчатого разложения таблеток тетранитропентаэритрит-алюминий // ЖТФ. 2015, Т. 85. № 3. С. 119-123.

5. Адуев Б.П., Ананьев В.А., Никитин А.П. и др. Закономерности инициирования цепного и теплового взрыва энергетических материалов импульсным лазерным излучением // ХФ. 2016. Т. 35. № 11. С. 26-36.

6. Адуев Б.П., Нурмухаметов Д.Р., Колмыков Р.П. и др. Взрывчатое разложение таблеток пентаэритриттетранитрата, содержащих наночастицы никеля различного радиуса // ХФ. 2016. Т. 35. № 8. С. 37-43.

7. Каленский А.В., Звеков А.А., Ананьева М.В. и др. Релаксация колебательно-возбужденных продуктов реакции в кристаллической решетке // ХФ 2016. Т. 35. № 3. С. 14-19.

8. Гришаева Е.А., Каленский А.В., Ананьева М.В., Звеков А.А. Неизотермическая модель разветвленной цепной реакции взрывного разложения энергетических материалов // Фундаментальные проблемы современного материаловедения. 2013. Т. 10. № 1. С. 44-49.

9. Каленский А.В., Ананьева М.В. и др. Вероятность генерации дефектов по Френкелю при разложении азида серебра // ХФ. 2015. Т. 34. № 3. С. 3-9.

10. Каленский А.В., Зыков И.Ю. Кинетические закономерности цепного и теплового взрывов // Nauka-Rastudent.ru. 2015. № 7 (19). С. 48.

11. Каленский, А.В. Кинетика и механизмы разветвленных твердофазных цепных реакций в азидах серебра и свинца: дис. … докт. физ.-мат. наук. Кемерово, 2008. 278 с.

12. Сугатов Е.В., Кузьмина Л.В., Газенаур Е.Г. и др. Влияние концентрации примеси железа и свинца на магнитный порог магнитопластического эффекта в кристаллах азида серебра // Фундаментальные проблемы современного материаловедения. 2014. Т. 11. № 4-2. С. 610-613.

13. Адуев Б.П., Нурмухаметов Д.Р., Фурега Р.И. и др. Взрывчатое разложение ТЭНа с нанодобавками алюминия при воздействии импульсного лазерного излучения различной длины волны // ХФ. 2013. Т. 32. № 8. С. 39-42.

14. Адуев Б.П., Нурмухаметов Д.Р. и др. Температурная зависимость порога инициирования композита тетранитропентаэритрит-алюминий второй гармоникой неодимового лазера // ХФ. 2015. Т. 34. № 7. С. 54-57.

15. Kalenskii A.V., Ananyeva M.V. Spectral regularities of the critical energy density of the pentaerythriol tetranitrate-aluminium nanosystems initiated by the laser pulse // Наносистемы: физика, химия, математика. 2014. Т. 5. № 6. С. 803-810.

16. Ananyeva M. V., Kalenskii A. V., Zvekov A. A. The optical properties of the cobalt nanoparticles in the transparent condensed matrices // Наносистемы: физика, химия, математика. 2015. Т. 6. № 5. С. 628 - 636.

17. Borovikova A.P., Kalenskii A.V., Zvekov A.A. Optical detonator on the basis of PETN dopped with cobalt nanoparticles// Журнал Сибирского федерального университета. Серия: Химия. 2016. Т. 9. № 2. С. 152-158.

18. Радченко К.А., Иващенко Г.Э.К., Галкина В.В. Спектральные зависимости комплексного показателя преломления хрома в видимой части спектра // Nauka-Rastudent.ru. 2016. № 11. С. 17.

19. Иващенко Г.Э. Зависимость критической плотности энергии инициирования PETN-никель от размера наночастицы // Nauka-Rastudent.ru. 2015. № 9. С. 10.

20. Звеков А.А., Каленский А.В., Никитин А.П. Моделирование оптических свойств наночастиц никеля в среде гексогена / Современные фундаментальные и прикладные исследования. 2015. № Специальный выпуск. С. 26-31.

21. Каленский А.В., Ананьева М.В. и др. Спектральная зависимость критической плотности энергии инициирования композитов на основе пентаэритриттетранитрата с наночастицами никеля / Фундаментальные проблемы современного материаловедения. 2014. Т. 11. № 3. С. 340-345.

22. Иващенко Г.Э.К. Оптические свойства наночастиц никеля в различных матрицах на длине волны 1064 нм // Nauka-Rastudent.ru. 2016. № 6. С. 41.

23. Галкина Е.В., Радченко К.А. Модель инициирования композитов PENT-олово импульсом неодимового лазера // Nauka-Rastudent.ru. 2015. № 9. С. 12.

24. Галкина Е.В. Пакет прикладных программ для оптимизации состава капсюля оптического детонатора на основе нанокомпозитов PETN-Sn // Современные фундаментальные и прикладные исследования. 2016. № 1 (20). С. 28-34.

25. Галкина Е.В. Критерии взрывного разложения композитов PETN - наночастицы олова лазерным импульсом // Actualscience. 2016. Т. 2. № 2. С. 60-64.

26. Никитин А.П., Радченко К.А., Галкина Е.В. Программа для расчета характеристической кривой взрывного разложения PETN - наночастицы металлов // Современные фундаментальные и прикладные исследования. 2016. № 3 (22). С. 42-48.

27. Радченко К.А. Критическая плотность закономерности инициирования взрывного разложения PETN-V неодимовым лазером длительностью 12 нс // Современные фундаментальные и прикладные исследования. 2015. № 3 (18). С. 40-46.

28. Радченко К.А. Формирование очага взрывного разложения композитов PETN - ванадий // Nauka-Rastudent.ru. 2015. №. 11 (23). С. 36.

29. Каленский А.В., Никитин А.П., Газенаур Н.В. Закономерности формирования очага взрывного разложения композитов PETN - медь лазерным импульсом // Actualscience. 2015. Т. 1. № 4 (4). С. 52-57.

30. Каленский А.В., Звеков А.А., Газенаур Н.В., Никитин А.П. Наноматериалы на основе прозрачной матрицы и наночастиц меди // Фундаментальные проблемы современного материаловедения. 2016. Т. 13. № 3. С. 397-402.

31. Каленский А.В., Звеков А.А. и др. Оптические свойства наночастиц меди // Известия ВУЗов. Физика. 2015. Т. 58. № 8. С. 59-64.

32. Газенаур Н.В., Никитин А.П. Температурная зависимость коэффициента эффективности поглощения наночастиц меди // Современные фундаментальные и прикладные исследования. 2015. № Специальный выпуск. С. 22-26.

33. Зыков И.Ю., Каленский А.В. Особенности взаимодействия наночастиц палладия с излучением основной частоты неодимового лазера // Аспирант. 2016. № 5. С. 119-122.

34. Адуев Б.П., Нурмухаметов Д.Р., Лисков И.Ю. и др. Закономерности инициирования взрывчатого разложения ТЭНа импульсным излучением второй гармоники неодимового лазера // ХФ. 2015. Т. 34. № 11. С. 44-49.

35. Каленский А.В., Звеков А.А. и др. Влияние длины волны лазерного излучения на критическую плотность энергии инициирования энергетических материалов // ФГВ. 2014. Т. 50. № 3. С. 98-104.

36. Адуев Б.П., Нурмухаметов Д.Р. и др. Исследование оптических свойств наночастиц алюминия в тетранитропентаэритрите // ЖТФ. 2014. Т. 84. № 9. С. 126 - 131.

37. Адуев Б.П., Нурмухаметов Д.Р. и др. Определение оптических свойств светорассеивающих систем с помощью фотометрического шара// Приборы и техника эксперимента, 2015, № 6, с. 60-66.

38. Звеков А.А., Каленский А.В., Адуев Б.П. и др. Расчет оптических свойств композитов пентаэритрит тетранитрат -- наночастицы кобальта // Журнал прикладной спектроскопии. 2015. Т. 82. № 2. С. 219-226.

39. Кригер В.Г., Каленский А.В., Звеков А.А. и др. Влияние эффективности поглощения лазерного излучения на температуру разогрева включения в прозрачных средах // ФГВ. 2012. Т.48. № 6. С. 54-58.

40. Зыков И.Ю., Каленский А.В. Расчет спектральных закономерностей коэффициента эффективности поглощения наночастиц алюминия в гексогене // Современные фундаментальные и прикладные исследования. 2015. № 1 (16). С. 37-42.

41. Адуев Б.П., Ананьева М.В., Звеков А.А. и др. Микроочаговая модель лазерного инициирования взрывного разложения энергетических материалов с учетом плавления. // ФГВ. 2014. Т. 50, № 6. С. 92-99.

42. Кригер В.Г., Каленский А.В., Звеков А.А. и др. Процессы теплопереноса при лазерном разогреве включений в инертной матрице // Теплофизика и аэромеханика. 2013. Т. 20. № 3. С. 375-382.

43. Каленский А.В., Звеков А.А., Никитин А.П. и др.Теплофизические процессы при нагревании наночастиц золота в инертной матрице лазерным излучением различной длительности // Теплофизика и аэромеханика. 2016. Т. 23. № 2 (98). С. 271-279.

44. Каленский А.В., Звеков А.А., Никитин А.П. Влияние температуры на оптические свойства композитов прозрачная матрица--наночастицы серебра // Журнал прикладной спектроскопии. 2016. Т. 83. № 6. С. 972-978.

45. Каленский А.В., Никитин А.П., Каленский А.В. Оптические свойства наночастиц алюминия при различных температурах // Nauka-Rastudent.ru. 2015. № 3 (15). С. 22.

46. Каленский А.В., Звеков А.А. и др. Особенности плазмонного резонанса в наночастицах различных металлов // Оптика и спектроскопия. - 2015. Т. 118. № 6. С. 1012-1021.

47. Звеков А.А., Галкина Е.В., Радченко К.А. Программный комплекс для расчета оптических свойств наночастиц со структурой ядро-оболочка // Современные фундаментальные и прикладные исследования. 2016. № 3 (22). С. 25-31.

48. Галкина Е.В. Пакет прикладных программ для расчета теплофизических параметров взрывного разложения композитов на основе PETN // Современные фундаментальные и прикладные исследования. 2016. Т. 2. № 2 (21). С. 26-34.

49. Каленский А.В., Никитин А.П. Программный комплекс для расчета характеристик рассеяния лазерного излучения наночастицами алюминия // NovaInfo.Ru. 2015. Т. 1. № 38. С. 1-7.

50. Каленский А.В., Никитин А.П. Температура вспышки компаундов PETN - наночастицы алюминия лазерным импульсом // Nauka-Rastudent.ru. - 2016. № 3. С. 46.

51. Ананьева М.В., Каленский А.В. Спектральные зависимости комплексного показателя преломления золота // Научный вестник Магистр. 2016. № 2. С. 13-19.

52. Радченко К.А. Комплексные показатели преломления ванадия на длинах волн современных лазеров // Nauka-Rastudent.ru. 2015. № 10. С. 32.

53. Зыков И.Ю., Каленский А.В. Микроочаговая модель инициирования взрыва азида серебра // Actualscience. 2016. Т. 2. № 6. С. 29-33.

54. Каленский А.В. Методика тестирования композитов PETN - Al // NovaInfo.Ru. 2016. Т. 3. № 48. С. 29-36.

55. Иващенко Г.Э. Закономерности рассеяния света первой гармоники неодимового лазера наночастицами никеля в PETN // Actualscience. 2015. Т. 1. № 3 (3). С. 63-67.

56. Звеков А.А., Каленский А.В. и др. Моделирование распределения интенсивности в прозрачной среде с Френелевскими границами, содержащей наночастицы алюминия // Компьютерная оптика. 2014. Т. 38. № 4. С. 749-756.

57. Каленский А.В., Звеков А.А., Никитин А.П. и др.Оптические свойства композитов на основе прозрачной матрицы и наночастиц меди //Известия ВУЗов. Физика. 2016. Т. 59. № 2. С. 87-94.

58. Адуев Б.П., Нурмухаметов Д.Р., Звеков А.А. и др. Особенности лазерного инициирования композитов на основе ТЭНа с включениями ультрадисперсных частиц алюминия // ФГВ. 2016. Т. 52. № 6. С. 104-110.

59. Каленский А.В., Ананьева М.В., Звеков А.А. и др. Парадокс малых частиц при импульсном лазерном инициировании взрывного разложения энергетических материалов // ФГВ. 2016. Т. 52. № 2. С. 122-129.

Размещено на Allbest.ru