Объективный критерий восстановления дефокусированного изображения
Рассмотрение случаев, которые описывает уравнение свертки. Предложение объективных критериев оценки качества восстановления изображений при дефокусировке, позволяющих определить величину параметра дефокусировки аппаратной функции оптической системы.
Рубрика | Физика и энергетика |
Вид | статья |
Язык | русский |
Дата добавления | 30.10.2018 |
Размер файла | 2,5 M |
Отправить свою хорошую работу в базу знаний просто. Используйте форму, расположенную ниже
Студенты, аспиранты, молодые ученые, использующие базу знаний в своей учебе и работе, будут вам очень благодарны.
Размещено на http://www.allbest.ru/
Объективный критерий восстановления дефокусированного изображения
А. Ю. Зражевский, В. А. Коротков, К. В. Коротков
Аннотация. В работе предложены объективные критерии оценки качества восстановления изображений при дефокусировке, позволяющие определить величину параметра дефокусировки аппаратной функции оптической системы.
Ключевые слова: радиовидение, миллиметровый диапазон волн, аппаратная функция, радиотепловое изображение, восстановление изображения, опорное изображение, дефокусированное изображение, усреднённый опорный спектр.
Abstract: In the work objective criteria of an assessment of quality of recovery of images are offered at the defocusing, allowing to determine the size of parameter of defocusing of hardware function of optical system, average basic range.
Key words: radio vision, millimetric wave band, hardware function, radio thermal image, recovery of the image, basic image, the anti-focused image.
Восстановление дефокусированного изображения основано, как правило, на решении уравнения свертки [1]:
, (1)
где D - область наблюдения, - элементарная площадка в точке (x,y), - аппаратная функция (АФ) системы, - исходное изображение, - изображение на выходе этой системы, - аддитивный шум. При этом возникающие проблемы сводятся к определению аппаратной функции (АФ) и учету влияния помех и шумов.
Реальные случаи, которые описывает уравнение свертки (1), соответствуют формированию изображения плоских предметов, расположенных перпендикулярно лучу наблюдения. Изображения обычно получают с помощью оптических (квазиоптических) объективов, что предполагает достаточно широкий диапазон длин волн - от сантиметров до микрометров. Данная работа посвящена как случаям самосветящихся объектов (тепловое излучение), так и случаям изображений объектов, подсвеченных пространственно некогерентными источниками.
Если перейти к спектральным представлениям изображений: исходного , на выходе системы ,шума N и спектра АФ A(f):
,
, (2)
,
уравнение свертка дефокусировка оптический
то в частотной области пространственный спектр изображения на выходе системы выражается через спектр исходного изображения и :
. (3)
Решение (3) относительно можно получить с помощью инверсной фильтрации, разделив обе части (3) на . Для компенсации влияния шума и ошибок в определении параметров АФ можно использовать метод Винера или метод опорного изображения [1,2]. Определение величины дефокусировки (параметра АФ) обычно ведется путем перебора величины параметра АФ при визуальной оценке результатов восстановления.
Данная работа рассматривает объективные критерии качества восстановления дефокусированного изображения для выбора параметра АФ. Использовать в качестве такого критерия оценку качества изображения предложенную в ряде работ, например в [3], затруднительно, поскольку для этого необходимо иметь неискаженное (эталонное) изображение. Ниже рассмотрены два предложенных варианта выбора объективных критериев качества восстановления: амплитудный и спектральный.
Амплитудный вариант.
Рассмотрим подробнее процесс дефокусировки и восстановления изображения с помощью инверсной фильтрации с ограничением шума [2,4] (в данном случае шума дискретизации). Исходное и дефокусированное изображения представлены на Рис.1.
Рис.1. Изображения 180х244 пикселов:
А) - исходное; Б) - дефокусированное (при n=8 и S0=6); В) - восстановленное при точно повторенных параметрах дефокусировки (при n=8 и S0=6); Г) - восстановленное при ошибке в параметре S дефокусировки (при n=8 и S0=7).
В качестве аппаратной функции использовалась функция (4), аналогичная фильтру Баттерворта [1]:
, (4)
где - аппаратная функция, - модуль , и - параметры фильтра Баттерворта [1]. В дальнейшем .
На Рис.1-2 представлены исходные изображения, до воздействия АФ - Рис.1А и Рис.2А; после воздействия АФ (дефокусировки) - Рис.1Б и Рис.2Б; изображения восстановлены при точно известных параметрах Рис.1В и Рис.2В; изображения восстановлены при ошибке в параметрах дефокусировки (при n=8 и S0=7) - Рис.1Г и Рис.2Г. Группы, помещенные на Рис.1 и Рис.2 отличаются тем, что на Рис.1 представлены изображения, а на Рис.2 представлены графики поверхностей, соответствующих интенсивностям (яркостям) пикселов данных изображений.
Анализ графиков (А, Б) Рис.2 позволяет сделать вывод о том, что при дефокусировке средний уровень интенсивности в основном сохраняется, но диапазон значений интенсивности уменьшается и наблюдаемый рельеф становится сглаженным. Явление уменьшения диапазона значений интенсивности при дефокусировке по сравнению с исходным диапазоном значений можно использовать в качестве признака степени дефокусировки. Для проверки действенности этого способа будем вычислять - количество выходов за пределы диапазона допустимых интенсивностей (яркостей) от 0 до 255 в зависимости от параметров дефокусировки и , соответствующих параметрам АФ при дефокусировке и восстановлении изображения соответственно.
Рис.2. Графики поверхности, соответствующие интенсивностям (яркостям) изображений, приведенных на Рис.1. А) - исходное; Б) - дефокусированное (при n=8 и S0=6); В) - восстановленное при точно известных параметрах дефокусировки (при n=8 и S0=6); Г) - восстановленное при ошибке в параметре дефокусировки (при n=8 и S0=7).
На Рис.3 представлен график зависимости при изменении параметров и в диапазоне 0 - 10 при .
Рис.3. График зависимости при изменении параметров и в диапазоне 0 - 10 при . А) вид сбоку; Б) вид сверху
На Рис.3 видно, что при близка к 0. При дальнейшем увеличении при величина быстро увеличивается.
Вывод.
Показано, что в качестве объективного критерия правильности определения при восстановлении дефокусированного изображения можно использовать число выходов интенсивности (яркости) восстановленного инверсной фильтрацией (с ограничением [4]) за пределы диапазона допустимых интенсивностей (яркостей) от 0 до 255.
Замечено, что одной неприятной особенностью амплитудного варианта критерия правильности определения является зависимость результатов от сохранения диапазона интенсивностей (яркостей) дефокусированного изображения. Например, нормировка интенсивности этого дефокусированного изображения, приводящая к увеличению диапазона интенсивностей, может привести к невозможности использования этого критерия.
Спектральный вариант.
Рассмотрим подробнее процесс дефокусировки и восстановления изображения с помощью инверсной фильтрации с ограничением шума, приведенный в [2,4]. Исходное и дефокусированное изображения представлены на Рис.1. Амплитудные спектры в логарифмическом масштабе представлены на Рис.4.
Рис.4. Амплитудные спектры в логарифмическом масштабе. Рис.4А соответствует Рис.1А (до воздействия АФ), а Рис.4Б соответствует Рис.1Б дефокусированному изображению (при n=8 и S0=6).
На рис.4Б хорошо видно, что искажения спектра аппаратной функцией, соответствующей дефокусировке (4) приводят к подавлению высоких частот.
В отличие от амплитудного случая, рассмотренного выше, чтобы не зависеть от величины диапазона интенсивностей у дефокусированного изображения, перед его восстановлением каждый раз будет производится нормализация этого диапазона в максимально возможный- от 0 до 255.
На Рис.5 приведены изображения, восстановленные с помощью инверсной фильтрации с ограничением шума [2,4] при и различными
Рис.5. Изображения, восстановленные из Рис.1А с помощью инверсной фильтрации с ограничением шума [2,4] при и различными . соответствует Рис.5А, соответствует Рис.5Б, соответствует Рис.5В.
Амплитудные спектры, соответствующие Рис.5, приводятся на Рис.6.
Рис.6.Амплитудные спектры изображений с , и соответственно. Рис.7 в логарифмическом масштабе.
Анализ Рис.5-6 позволяет сделать вывод о том, что если , используемая при восстановлении с помощью инверсной фильтрации не равна , используемой при получении дефокусированного изображения, то на восстановленном изображении возможно появление характерных артефактов. Эти артефакты в амплитудном спектре проявляются в виде заметных «выбросов» спектральной интенсивности, на фоне в среднем монотонно падающей с увеличением частоты спектральной интенсивности.
Это явление можно использовать в качестве объективного критерия правильности определения при восстановлении дефокусированного изображения. Для использования этого явления необходимо выбрать «эталонный» спектр, относительно которого можно регистрировать «выбросы». В качестве «эталонного» спектра возможно использовать усредненный опорный спектр-УОС [5], опорным спектром выберем спектр полученного после инверсной фильтрации дефокусированного изображения.
На Рис.7 приведены разрезы графиков Рис.6 и график усредненного опорного спектра (УОС). На рисунке 7 видно, что красная и зеленая линии чаще, чем синяя пересекают график УОС, соответствующий черной линии.
Рис.7. Графики разрезов амплитудных спектров изображений объектов Рис.6 и УОС, причем серая линия соответствует УОС, а красная, синяя и зеленые линии соответствуют случаям , и и Рис.6А, Рис.6Б и Рис.6В.
Для проверки действенности этого критерия будем вычислять - суммарную величину превышений над усредненным опорным спектром спектральной амплитуды восстановленного инверсной фильтрацией изображения в зависимости от параметров дефокусировки и . и соответствуют параметрам АФ, которая использовалась при дефокусировке изображения и затем для его восстановления соответственно. Второй параметр АФ (4) .
На Рис.8 представлен график зависимости при изменении параметров и в диапазоне 0 - 10 при .
Рис.8. График зависимости при изменении параметров и в диапазоне 0 - 10 при - Рис.8А, вид сверху на Рис.8А - Рис.8Б. Цвета на Рис.8 условные. Изменение цвета от синего к красному соответствует увеличению величины .
Из Рис.8 следует, что глобальный минимум достигается при . Это хорошо иллюстрирует темно синяя диагональ на Рис.8Б, соответствующая .
Вывод.
Количество превышений спектральной амплитуды восстановленного инверсной фильтрацией с ограничением [4] над усредненным опорным спектром можно использовать в качестве объективного критерия правильности определения при восстановлении дефокусированного изображения.
Заключение.
В данной работе показано, что:
1. При восстановлении дефокусированного изображения существуют объективные критерии правильного определения параметра дефокусировки .
2 В зависимости от условий получения дефокусированного изображения может быть использован как амплитудный, так и спектральный вариант.
3 Спектральный критерий в отличие от амплитудного не зависит от диапазона интенсивностей восстанавливаемого изображения.
Литература
1. Р. Гонсалес, Р. Вудс. Цифровая обработка изображений. М. «Техносфера» , 2005, 1071 стр.
2. А.Ю. Зражевский, В.А. Коротков. Влияние шума и ошибок в определении аппаратной функции на восстановление изображения с помощью метода опорного изображения и фильтрации по методу Винера. // Журнал радиоэлектроники [электронный журнал]. 2014. №2. URL: http://jre.cplire.ru/jre/feb14/10/text.html
3. Ю.И. Монич, В.В. Старовойтов. «Оценки качества для анализа цифровых изображений» // «Штучний інтелект», №4, 2008.
4. А.Ю. Зражевский, А.В. Кокошкин, В.А. Коротков. Особенности применения инверсной фильтрации для восстановления изображений с учетом квантования яркости при записи в BMP файл. // Журнал радиоэлектроники [электронный журнал]. 2013. №6. URL: http://jre.cplire.ru/jre/jun13/14/text.html
5. Ю.В. Гуляев, А.Ю. Зражевский, А.В. Кокошкин, В.А. Коротков, В.А. Черепенин. Коррекция пространственного спектра, искаженного оптической системой, с помощью метода опорного изображения.
Часть 2. Адаптивный метод опорного изображения (АМОИ). // Журнал радиоэлектроники [электронный журнал]. 2013. №12. URL: http://jre.cplire.ru/jre/dec13/2/text.html
Размещено на Allbest.ru
...Подобные документы
Теоретические сведения о физических явлениях, возникающих при столкновении твердых тел. Проверка законов сохранения импульса и энергии для случаев прямого и косого центральных ударов тел. Определение для заданных случаев коэффициента восстановления.
лабораторная работа [193,9 K], добавлен 05.05.2011Описание удара как физического явления, при котором скорости точек тела изменяются на конкретную величину в малый промежуток времени. Расчет изменения кинетической энергии механической системы во время удара. Коэффициент восстановления и теорема Карно.
презентация [298,3 K], добавлен 09.11.2013Габаритный расчет оптической схемы. Определение углового поля окуляра, диаметра входного зрачка монокуляра, фокусного расстояния объектива, диаметра полевой диафрагмы. Аберрационный расчет окуляра и призмы. Оценка качества изображения оптической системы.
курсовая работа [3,2 M], добавлен 02.07.2013Основы оптической голографии. Схемы записи оптических голограмм, отличие от фотографии, маркировка. Разделение пучка когерентного света. Пропускающая голограмма И. Лейта и Ю. Упатниекса. Восстановления изображения с помощью источника белого света.
презентация [4,8 M], добавлен 14.04.2014Основной закон конвективного теплообмена. Уравнение Ньютона-Рихмана. Коэффициент теплоотдачи. Критерий Нуссельта. Уравнение Фурье-Кирхгофа. Получение критериев подобия. Характеристика температурного поля и гидродинамические характеристики потока.
презентация [209,4 K], добавлен 24.06.2014Изучение понятия теплоотдачи, теплообмена между потоками жидкости или газа и поверхностью твердого тела. Конвективный перенос теплоты. Анализ основного закона конвективного теплообмена. Уравнение Ньютона-Рихмана. Получение критериев теплового подобия.
презентация [189,7 K], добавлен 09.11.2014Выбор оптической системы. Определение основных оптических характеристик. Аберрационный расчет окуляра. Аберрационный расчет окуляра с призмой в обратном ходе лучей. Оценка качества изображения. Аберрационный расчет монокуляра в прямом ходе лучей.
контрольная работа [1,1 M], добавлен 29.12.2012Уравнения Больцмана, которое описывает статистическое распределение частиц в газе или жидкости. Принципиальные свойства уравнения Лиувилля. Безразмерная форма уравнений Боголюбова. Факторизация и корреляционные функции. Свободно-молекулярное течение.
реферат [76,9 K], добавлен 19.01.2011Функция рассеяния точки в случае отсутствия аберраций. Влияние неравномерности пропускания по зрачку на ФРТ. Безаберационная ОПФ. Предельная пространственная частота. Критерии качества оптического изображения. Предельная разрешающая способность.
реферат [566,7 K], добавлен 15.01.2009Рассмотрение шкалы электромагнитных волн. Закон прямолинейного распространения света, независимости световых пучков, отражения и преломления света. Понятие и свойства линзы, определение оптической силы. Особенности построения изображения в линзах.
презентация [1,2 M], добавлен 28.07.2015Сущность и физическое обоснование явления голографии как восстановления изображения предмета. Свойства источников: когерентность, поляризация, длина волны света. Классификация и типы голографии, сферы практического применения данного явления, технологии.
реферат [185,3 K], добавлен 11.06.2013Понятие об устойчивости равновесия, критерий равновесия консервативной системы. Свойства малых колебаний точек системы. Вынужденные, малые свободные и малые затухающие колебания системы с одной степенью свободы. Линеаризированное уравнение Лагранжа.
презентация [1,4 M], добавлен 26.09.2013Проведение энергетического расчета и определение основных элементов оптической системы ОЭП, в котором в качестве источника излучения применяется лазер. Выбор приемника лучистой энергии, расчет согласующих линз, колимирующей системы и светофильтра.
курсовая работа [1,3 M], добавлен 04.06.2013Рассмотрение специфики оптической накачки активной среды лазера. Описание квантовых приборов с оптической накачкой, работающих по трёхуровневой и четырёхуровневой схеме. Параметрическая генерация света. Принцип действия полупроводниковых лазеров.
контрольная работа [442,2 K], добавлен 20.08.2015Импульсные лазеры как источник высокоэнергетического излучения. Исследование концентрационной зависимости параметра кристаллической решетки и ширины запрещенной зоны твердого раствора методами рентгеновской дифрактометрии и оптической спектроскопии.
реферат [1,9 M], добавлен 26.06.2010Расчет параксиальных лучей и кардинальных элементов оптической системы. Вычисление положения и диаметра входного, выходного зрачка и полевой диафрагмы. Результаты вычисления монохроматических аберраций 3-го порядка и хроматических аберраций 1-го порядка.
курсовая работа [1,3 M], добавлен 25.04.2017Получение эквивалентной передаточной функции разомкнутой системы. Построение частотных характеристик структурной схемы. Исследование устойчивости системы по корням характеристического уравнения. Получение передаточной функции замкнутой системы по ошибке.
курсовая работа [304,5 K], добавлен 05.12.2012Элементы схемы подстанции. Расчет показателей надежности в точках с учетом возможности отказа шин. Вычисление показателей надежности системы с учетом восстановления элементов. Интенсивность преднамеренных отключений и среднее время обслуживания системы.
курсовая работа [1,0 M], добавлен 24.12.2014Люминесценция - излучение, представляющее собой избыток над тепловым излучением тела при данной температуре. Ее виды, определение и критерий длительности. Применения излучения Вавилова-Черенкова. Создание приборов, позволяющие определить заряд частицы.
курсовая работа [52,0 K], добавлен 20.05.2009Общая характеристика классического уравнения Лиувилля. Анализ особенностей вывода линеаризованного уравнения Власова. Рассмотрение полной системы линеаризованных уравнений в приближении самосогласованного поля для классического электронного газа.
курсовая работа [504,3 K], добавлен 05.04.2016