Росцилляторы, прецилляторы и антирезонансы

Росциллятор - многочастичный механический объект, обладающий упругими связями между элементами и как целое, имеющий вращательные степени свободы. Использование модели в молекулярной физике для описания поведения отдельных молекул и их ансамблей.

Рубрика Физика и энергетика
Вид статья
Язык русский
Дата добавления 02.11.2018
Размер файла 63,3 K

Отправить свою хорошую работу в базу знаний просто. Используйте форму, расположенную ниже

Студенты, аспиранты, молодые ученые, использующие базу знаний в своей учебе и работе, будут вам очень благодарны.

Размещено на http://www.allbest.ru/

Росцилляторы, прецилляторы и антирезонансы

Юровицкий В.М.

Под росциллятором (сокращение от "ротатор-осциллятор") будем понимать многочастичный механический объект, обладающий упругими связями между элементами и одновременно, как целое, имеющий вращательные степени свободы. Модель росциллятора может быть использована в молекулярной физике для описания поведения отдельных молекул и их ансамблей. Возможны и иные использования росцилляторной модели. росциллятор механический вращательный

Инструменты анализа

Мы будем рассматривать взаимодействие негравитирующих элементарных механических объектов - материальных точек - в галилеевом (негравитационном) пространстве. Для простоты мы будем использовать в данной работе и термин "тело" как эквивалент понятия "материальная точка". В качестве характеристики воздействия со стороны других тел на данное мы будем использовать понятие "весомости". Весомость есть характеристика "механического состояния" тела. Смысл ее прост. Это удельная сила - сила на единицу массы. Направление весомости обратно направлению силы. Таким образом мы имеем фундаментальное уравнение механического состояния тела:

(1)

где - весомость, - сила, m - масса тела.

Весомость есть аппаратно наблюдаемая величина, измерение которой осуществляется прибором, который в настоящее время носит не вполне корректное наименование "акселерометр" Правильней было бы называть его "весомометр". Единицу весомости в СИ Н/кг можно назвать "Галилео", сокращенно Гл. Сотая часть Галилео носит название "гал" и является основной мерой весомости в гравиметрии.

Уравнение движения тел в инерциальной системе отсчета есть

(2)

Мы будем использовать, как правило, рассмотрение движения тел в неинерциальной системе отсчета. Общее уравнение движения тел в неинерциальной негравитирующей системе отсчета имеет вид:

(3)

Здесь - напряженость сил инерции, = угловая скорость неинерциальной системы отсчет.

Уравнение напряженности сил инерции имеет вид:

(4)

где - напряженность фиктивных сил инерции. Это силы, которые приложены не к наблюдаемому телу, а к элементам системы отсчета - твердого тела. Здесь - весомость начала системы отсчета. Источник формулы очевиден. Это уравнение абсолютного ускорения твердого координатного тела, преобразованное в уравнение его механиченского состояния согласно уравнению (2).

Окончательно получаем полное уравнение движения весомого тела в неинерциальной системе отсчета:

(5)

Конечно, эти уравнения несколько сложнее второго закона Ньютона. Но зато они универсальнее. Здесь учтены все реальные и фиктивные силы:

1. Кориолисовы фиктивные силы, связанные со взаимодействием вращения и движения тела

2. Радиальные, центробежные.

3. Тангенциальные, связанные с угловыми ускорениями

4. Перекрестные, связанные со взаимодействием вращений по различным осям.

5. Начальные, связанные с весомостью начала системы отсчета.

6. Реальные силы, действующие на тело и отображаемые его состоянием.

Большая универсальность состоит и в том, что в эти уравнения не входят никакие имманентные характеристики самого наблюдаемого тела, характеристики движения в заданной системе отсчета определяются только механическим состоянием тела и начальными кинематическими условиями.

Новая технология описания движений - технология переменных систем отсчета

Новые уравнения движения позволяют использовать новую технологию описания движений. Эту технологию мы назовем технологией переменных систем отсчета. В этой технологии мы выбираем систему отсчета, являющуюся наиболее адекватной для рассматриваемого случая. Причем характеристики системы отсчета являются переменными задачи. И решение состоит как в нахождении движения в выбранной системе отсчета, так и в определении самих параметров системы отсчета.

Покажем на примерах. Пусть у нас имеется одно тело. Принимаем само тело за начало системы отсчета и получаем нульмерное пространство. Нужно только определить параметры системы отсчета. Например, в случае ракеты - начальную весомость системы отсчета (весомость ракеты).

В системе двух тел одно из тел принимаем за начало системы отсчета, на второе тело направляет ось Ox. Получаем одномерное движение тела в выбранной системе отсчета. Ну и кроме того получаем в качестве переменных задачи характеристики самой системы отсчета, например, угловую скорость ее вращения.

В задаче трех тел вторую ось выбираем так, чтобы движение третьего тела проиcходило в плоскости xOy.

Таким образом, в самых разнообразных задачах мы можем существенно упростить решения задач, уменьшить число уравнений и ранг их системы, выбирая систему отсчета максимально адекватную решаемой задаче, а не использовать единую универсальную систему отсчета - инерциальную систему отсчета - для любых задач. Мы можем решать задачи, которые в ньютоновской механики инерциальных систем отсчета (с робким использованием неинерциальных систем отсчета) не только не решаются, но зачастую и поставлены быть не могут.

Росцилляторы и прецилляторы

В современной механике осцилляционные процессы и вращательные движения рассматриваются в отдельности. А ведь эти два движения могут взаимодействовать и их взаимодействие может приводить к новым явлениям и эффектам. Но совместное их действие практически не рассматривается. И связано это, конечно, с отсутствием полноценной механики неинерциальных систем отсчета. Тот способ, которым вводятся неинерциальные системы отсчета в ньютоновской механике на основе принципа Даламбера - переносом членов уравнений с одной стороны в другую - просто убог.

В качестве простейшей задачи рассмотрим задачу о двухчастичном росцилляторе - ротаторе-осцилляторе. Под росциллятором будем понимать многочастичную систему тел, в которой имеет место взаимодействие колебательных и вращательных степеней свободы.

Для простоты примем, что одна из частиц значительно более массивна. И примем ее за начало системы отсчета. На вторую частицу направим ось Ox. Примем, что вдоль оси Oz может происходить вращение этой системы с неизвестной угловой скоростью . Принимаем, что сила связи между частицами пропорциональна расстоянию и имеет притягивающий характер. Тогда сила, приложенная к телу 2 будет направлена вдоль оси Ox и равна Отсюда весомость тела 2 будет

Отсюда из универсальной системы уравнений движения тела в неинерциальной системе отсчета (5) сразу пишем для нашей системы:

(6)

Второй уравнение есть, фактически, закон сохранения момента количества движения. Энергия и импульс в неинерциальных системах отсчета не соблюдаются. А момент количества движения в той или иной степени сохраняется.

Из второго уравнения следует:

(7)

Подставляя (7) в первое уравнение (6), получаем:

Интегрируем и получаем окончательно:

(8)

Задача решена. В течение четверти периода угловая скорость вращения меняется от до

Это решение росциллятора при фиксированной оси вращения в пространстве. Но наш подход позволяет решить и более сложную задачу, которая даже никогда не ставилась в ньютоновской механике, так как сохранение плоскости вращения есть чуть не само собой разумеющимся. Но мы покажем, что это не совсем так.

Для этого вновь введем ось осцилляции Ox, а ось вращения не будем фиксировать в пространстве. Тогда уравнения движения запишутся в следующем виде согласно (5):

(9)

Примем, что угловые скорости в плоскости, перпендикулярной оси осцилляции, связаны соотношениями:

Вставляя эти отношения в уравнения (9), получаем:

Умножая второе уравнение на а третье на и вычитая одно уравнение из другого, а затем меняя множители и складывая, получаем окончательные уравнения:

(10)

Мы получаем прецессирующее решение. Ось вращения нормальная к линии осцилляции вращается вокруг этой оси. Сами движения во многом совпадают с непрецессирующими.

Фактически мы показали и более важный факт: движения двух тел могут быть не только плоскими вращательными, но и пространственными прецессирующими. Эту систему мы предлагаем назвать "прецессором-осциллятором", сокращенно "прециллятором". Существование прецилляторов есть, бесспорно, открытие в механике. И как это отражается на свойствах этих молекул и самого газа - это вопрос.

Выше мы изучали росцилляторы и прецилляторы, в которых центральное тело имеет существенно большую массу, поэтому это центральное тело является невесомым, и начальная весомостная компонента системы отсчета отсутствует. Но легко учесть и массу начального тела. Для этого совсем не нужно переходить в новую инерциальную систему отсчета Мы можем использовать ту же самую систему отсчета, добавив в нее только начальную весомость системы отсчета H0.

Начальная компонента весомостного поля H0 равна весомости тела в начале системы отсчета W0.

Отсюда, подставляя в (6), получаем то же самое первое уравнение лишь с измененной осцилляционной константой

(11)

Трехчастичные росцилляторы

Решим задачу трехчастичного линейного росциллятора. Здесь много возможных вариантов масс, сил и пространственных взаимоотношений. Для примера рассмотрим линейную систему вращающихся и осциллирующих трех частиц, в которой одна частица m0 имеет существенно превосходящую массу перед другими двумя частицоми. Между нулевой частицей и другими имеет место притяжение, между двумя остальными - отталкивание (см. рисунок).

Определим весомости тел 2 и 3.

А теперь записываем сами уравнения движения этих тел вдоль оси Ox и соотношения для весомостей по оси Oy:

(12)

Из уравнений 2 и 4 системы (12) следует, что отношение плеч x1 и x2 должно быть неизменным. Полагая получаем:

Отсюда получаем взаимоотношение между характеристикам трехчастичного росциллятора, которые необходимы для существования его в линейной форме:

(13)

Можно рассмотреть и трехчастичные нелинейные росцилляторы. Рассмотрим наиболее простой росциллятор в виде правильного треугольника с одинаковыми массами и одинаковыми осцилляционными характеристиками. Ввиду симметрии центр треугольника будет невесомым, а вектора весомости будут иметь центробежный характер.

Если сила взаимодействия F между частицами равна где l - длина сторон треугольника, то проекция сил притяжения от двух частиц к третьей на осевую линию, соединяющую частицу с центром треугольника, составит 3кх, где x - координата частицы. Отсюда уравнение движения частиц будет:

(14)

Здесь 3 - осцилляционная константа для треугольного правильного росциллятора. Легко видеть, что для правильного двухчастичного расциллятора коэффициент в осцилляционной константе равен 2, для правильного квдратного росциллятора коэффициент равен 4. Можно высказать предположение, что для n-частичного правильного многоугольного росциллятора этот коэффициент равен n.

Антирезонансы

Во всех рассмотренных решениях росцилляторов и прецилляторов имеются вырожденные решения, характеризующиеся отсутствием осцилляционных движений, а росциллятор превращается в жесткую вращающуюся систему.

Для двухчастичных росцилляторов это особое решение определяется выражением

(15)

Для треугольного правильного росциллятора скорость вращения определяется отношением:

(16)

Интересно определить скорость вращения жесткого решения линейного трехчастичного росциллятора, изображенного на вышеразмещенном рисунке. Такое решение должно, естественно, отвечать условиям существования линейного трехчастичного росциллятора (13). И кроме того, получаем выражение для угловой скорости жесткого решения:

(17)

Важно определить, насколько устойчиво жесткое решение. Для этого решим задачу о двухчастичном росциллятора вблизи жесткого решения. Записывая уравнения в отклонениях, получаем:

(18)

Из второго уравнения определяем значение и вставляем в первое. Получаем линейное уравнение второго порядка:

(19)

Единственное решение системы

(20)

Таким образом, мы видим, что это состояние весьма устойчиво. Росциллятор в этом состоянии ведет себя, фактически, как гладкое абсолютно твердое тело. Взаимодействия между ними и другими частицами, например, фотонами, являются упругими. Поглощения энергии нет.

Как известно, состояние с аномальным поглощением энергии называется резонансом. Резонансы широко используются в практике. Состояние с аномально низким поглощением энергии можно назвать антирезонансом. Таким образом, рассматриваемое состояние является антирезонансным. Возможно, именно с такими состояниями связано уменьшение теплоемкости многоатомных газов, связаны полосы пропускания газов и иные явления. Экспериментальное обнаружение антирезонансов, думается, даст новые знания и, вполне возможно, станет основой новых методов научных исследования и практических применений.

Заключение

На базе разработанной механики неинерциальных систем отсчета обнаружены новые состояния вещества - росцилляторы и прецилляторы, а также обнаружен феномен состояния этих объектов в антирезонансном состоянии, которое может явиться как предметом научных исследований, так и, возможно, практического использования.

Размещено на Allbest.ru

...

Подобные документы

  • Определение водородной связи. Поверхностное натяжение. Использование модели капли жидкости для описания ядра в ядерной физике. Процессы, происходящие в туче. Вода - квантовый объект. Датчик внутриглазного давления. Динамика идеальной несжимаемой жидкости.

    презентация [299,5 K], добавлен 29.09.2013

  • Молекула как мельчайшая частица вещества, сохраняющая все его химические свойства. Броуновское движение. Модель взаимодействия между частицами вещества. Закон Авогадро. Размер молекул. Способы описания процессов, происходящих в макроскопических телах.

    презентация [7,5 M], добавлен 23.10.2013

  • Тепловые явления в молекулярной физике. Силы взаимодействия молекул, их масса и размер. Причина броуновского движения частицы. Давление идеального газа. Понятие теплового равновесия. Идеальная газовая шкала температур. Тепловые двигатели и охрана природы.

    конспект урока [81,2 K], добавлен 14.11.2010

  • Возникновение неклассических представлений в физике. Волновая природа электрона. Эксперимент Дэвиссона и Джермера (1927 г.). Особенности квантово-механического описания микромира. Матричная механика Гейзенберга. Электронное строение атомов и молекул.

    презентация [198,3 K], добавлен 22.10.2013

  • Источники колебаний линейного электропривода с упругими связями. Выбор встроенного фильтра электропривода для подавления колебаний из-за понижения эффективной массы. Компенсация роста амплитуды логарифмической амплитудной частотной характеристики.

    статья [578,2 K], добавлен 18.01.2013

  • Исследование механической части электропривода. Двухмассовая расчетная схема привода. Уравнения в форме Лапласса относительно скорости. Передаточные функции по управляющему и возмущающему воздействию. Расчет переходных процессов с учетом MathCAD.

    лабораторная работа [393,8 K], добавлен 13.06.2013

  • Понятие фононов в физике. Фононы как истинные степени свободы в кристаллическом твердом теле. Основы теории динамики кристаллической решетки. Статистика, описывающая фононы, – статистика Бозе-Эйнштейна. Фононный спектр и плотность фононных состояний.

    курсовая работа [295,4 K], добавлен 15.08.2011

  • Психолого-педагогические основы проверки знаний, умений и навыков по физике. Основные функции и формы проверки. Методика тестового контроля знаний, виды тестов по физике. Систематизация знаний по физике при подготовке к централизованному тестированию.

    дипломная работа [3,6 M], добавлен 13.10.2009

  • Компьютерное исследование поведения ультратонких пленок аргона, сжатых между алмазными поверхностями с периодическим атомарным рельефом. Его сравнение с поведением ультратонких пленок воды и аргона, заключенных между гладкими и шероховатыми пластинами.

    дипломная работа [6,5 M], добавлен 27.03.2012

  • Вычисление скорости молекул. Различия в скоростях молекул газа и жидкости. Экспериментальное определение скоростей молекул. Практические доказательства состоятельности молекулярно-кинетической теории строения вещества. Модуль скорости вращения.

    презентация [336,7 K], добавлен 18.05.2011

  • Природа обертових, коливних і електронних спектрів. Обертовий рух, обертові спектри молекул. Рівні молекул сферичного ротатора. Спектри молекул типу асиметричного ротатора. Класифікація нормальних коливань по формі і симетрії. Електронні спектри молекул.

    контрольная работа [1,7 M], добавлен 19.12.2010

  • Принципы симметрии волновых функций. Использование принципа Паули для распределения электронов в атоме. Атомные орбитали и оболочки. Периодическая система элементов Менделеева. Основные формулы физики атомов и молекул. Источники рентгеновского излучения.

    реферат [922,0 K], добавлен 21.03.2014

  • Измерение физических величин и классификация погрешностей. Определение погрешностей при прямых и при косвенных измерениях. Графическая обработка результатов измерений. Определение отношения удельных теплоемкостей газов методом Клемана и Дезорма.

    методичка [334,4 K], добавлен 22.06.2015

  • Составление дифференциального уравнения колебаний механической системы с одной степенью свободы около положения устойчивого равновесия. Определение периода установившихся вынужденных колебаний, амплитудно-частотной и фазочастотной характеристики системы.

    курсовая работа [687,7 K], добавлен 22.02.2012

  • Скорости газовых молекул. Обзор опыта Штерна. Вероятность события. Понятие о распределении молекул газа по скоростям. Закон распределения Максвелла-Больцмана. Исследование зависимости функции распределения Максвелла от массы молекул и температуры газа.

    презентация [1,2 M], добавлен 27.10.2013

  • Скорости газовых молекул. Понятие о распределении молекул газа по скоростям. Функция распределения Максвелла. Расчет среднеквадратичной скорости. Математическое определение вероятности. Распределение молекул идеального газа. Абсолютное значение скорости.

    презентация [1,1 M], добавлен 13.02.2016

  • Сущность молекулы как наименьшей частицы вещества, обладающей всеми его химическими свойствами, экспериментальное доказательство их существования. Строение молекул, взаимосвязь атомов и их прочность. Методы измерения размеров молекул, их диаметра.

    лабораторная работа [45,2 K], добавлен 11.02.2011

  • Определения молекулярной физики и термодинамики. Понятие давления, основное уравнение молекулярно-кинетической теории. Температура и средняя кинетическая энергия теплового движения молекул. Уравнение состояния идеального газа (Менделеева - Клапейрона).

    презентация [972,4 K], добавлен 06.12.2013

  • Основные понятия и определения молекулярной физики и термодинамики. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории. Температура и средняя кинетическая энергия теплового движения молекул. Состояние идеального газа (уравнение Менделеева-Клапейрона).

    презентация [1,1 M], добавлен 13.02.2016

  • Структурное строение молекул воды в трех ее агрегатных состояниях. Разновидности воды, её аномалии, фазовые превращения и диаграмма состояния. Модели структуры воды и льда а также агрегатные виды льда. Терпературные модификации льда и его молекул.

    курсовая работа [276,5 K], добавлен 12.12.2009

Работы в архивах красиво оформлены согласно требованиям ВУЗов и содержат рисунки, диаграммы, формулы и т.д.
PPT, PPTX и PDF-файлы представлены только в архивах.
Рекомендуем скачать работу.