Росцилляторы, прецилляторы и антирезонансы
Росциллятор - многочастичный механический объект, обладающий упругими связями между элементами и как целое, имеющий вращательные степени свободы. Использование модели в молекулярной физике для описания поведения отдельных молекул и их ансамблей.
Рубрика | Физика и энергетика |
Вид | статья |
Язык | русский |
Дата добавления | 02.11.2018 |
Размер файла | 63,3 K |
Отправить свою хорошую работу в базу знаний просто. Используйте форму, расположенную ниже
Студенты, аспиранты, молодые ученые, использующие базу знаний в своей учебе и работе, будут вам очень благодарны.
Размещено на http://www.allbest.ru/
Росцилляторы, прецилляторы и антирезонансы
Юровицкий В.М.
Под росциллятором (сокращение от "ротатор-осциллятор") будем понимать многочастичный механический объект, обладающий упругими связями между элементами и одновременно, как целое, имеющий вращательные степени свободы. Модель росциллятора может быть использована в молекулярной физике для описания поведения отдельных молекул и их ансамблей. Возможны и иные использования росцилляторной модели. росциллятор механический вращательный
Инструменты анализа
Мы будем рассматривать взаимодействие негравитирующих элементарных механических объектов - материальных точек - в галилеевом (негравитационном) пространстве. Для простоты мы будем использовать в данной работе и термин "тело" как эквивалент понятия "материальная точка". В качестве характеристики воздействия со стороны других тел на данное мы будем использовать понятие "весомости". Весомость есть характеристика "механического состояния" тела. Смысл ее прост. Это удельная сила - сила на единицу массы. Направление весомости обратно направлению силы. Таким образом мы имеем фундаментальное уравнение механического состояния тела:
(1)
где - весомость, - сила, m - масса тела.
Весомость есть аппаратно наблюдаемая величина, измерение которой осуществляется прибором, который в настоящее время носит не вполне корректное наименование "акселерометр" Правильней было бы называть его "весомометр". Единицу весомости в СИ Н/кг можно назвать "Галилео", сокращенно Гл. Сотая часть Галилео носит название "гал" и является основной мерой весомости в гравиметрии.
Уравнение движения тел в инерциальной системе отсчета есть
(2)
Мы будем использовать, как правило, рассмотрение движения тел в неинерциальной системе отсчета. Общее уравнение движения тел в неинерциальной негравитирующей системе отсчета имеет вид:
(3)
Здесь - напряженость сил инерции, = угловая скорость неинерциальной системы отсчет.
Уравнение напряженности сил инерции имеет вид:
(4)
где - напряженность фиктивных сил инерции. Это силы, которые приложены не к наблюдаемому телу, а к элементам системы отсчета - твердого тела. Здесь - весомость начала системы отсчета. Источник формулы очевиден. Это уравнение абсолютного ускорения твердого координатного тела, преобразованное в уравнение его механиченского состояния согласно уравнению (2).
Окончательно получаем полное уравнение движения весомого тела в неинерциальной системе отсчета:
(5)
Конечно, эти уравнения несколько сложнее второго закона Ньютона. Но зато они универсальнее. Здесь учтены все реальные и фиктивные силы:
1. Кориолисовы фиктивные силы, связанные со взаимодействием вращения и движения тела
2. Радиальные, центробежные.
3. Тангенциальные, связанные с угловыми ускорениями
4. Перекрестные, связанные со взаимодействием вращений по различным осям.
5. Начальные, связанные с весомостью начала системы отсчета.
6. Реальные силы, действующие на тело и отображаемые его состоянием.
Большая универсальность состоит и в том, что в эти уравнения не входят никакие имманентные характеристики самого наблюдаемого тела, характеристики движения в заданной системе отсчета определяются только механическим состоянием тела и начальными кинематическими условиями.
Новая технология описания движений - технология переменных систем отсчета
Новые уравнения движения позволяют использовать новую технологию описания движений. Эту технологию мы назовем технологией переменных систем отсчета. В этой технологии мы выбираем систему отсчета, являющуюся наиболее адекватной для рассматриваемого случая. Причем характеристики системы отсчета являются переменными задачи. И решение состоит как в нахождении движения в выбранной системе отсчета, так и в определении самих параметров системы отсчета.
Покажем на примерах. Пусть у нас имеется одно тело. Принимаем само тело за начало системы отсчета и получаем нульмерное пространство. Нужно только определить параметры системы отсчета. Например, в случае ракеты - начальную весомость системы отсчета (весомость ракеты).
В системе двух тел одно из тел принимаем за начало системы отсчета, на второе тело направляет ось Ox. Получаем одномерное движение тела в выбранной системе отсчета. Ну и кроме того получаем в качестве переменных задачи характеристики самой системы отсчета, например, угловую скорость ее вращения.
В задаче трех тел вторую ось выбираем так, чтобы движение третьего тела проиcходило в плоскости xOy.
Таким образом, в самых разнообразных задачах мы можем существенно упростить решения задач, уменьшить число уравнений и ранг их системы, выбирая систему отсчета максимально адекватную решаемой задаче, а не использовать единую универсальную систему отсчета - инерциальную систему отсчета - для любых задач. Мы можем решать задачи, которые в ньютоновской механики инерциальных систем отсчета (с робким использованием неинерциальных систем отсчета) не только не решаются, но зачастую и поставлены быть не могут.
Росцилляторы и прецилляторы
В современной механике осцилляционные процессы и вращательные движения рассматриваются в отдельности. А ведь эти два движения могут взаимодействовать и их взаимодействие может приводить к новым явлениям и эффектам. Но совместное их действие практически не рассматривается. И связано это, конечно, с отсутствием полноценной механики неинерциальных систем отсчета. Тот способ, которым вводятся неинерциальные системы отсчета в ньютоновской механике на основе принципа Даламбера - переносом членов уравнений с одной стороны в другую - просто убог.
В качестве простейшей задачи рассмотрим задачу о двухчастичном росцилляторе - ротаторе-осцилляторе. Под росциллятором будем понимать многочастичную систему тел, в которой имеет место взаимодействие колебательных и вращательных степеней свободы.
Для простоты примем, что одна из частиц значительно более массивна. И примем ее за начало системы отсчета. На вторую частицу направим ось Ox. Примем, что вдоль оси Oz может происходить вращение этой системы с неизвестной угловой скоростью . Принимаем, что сила связи между частицами пропорциональна расстоянию и имеет притягивающий характер. Тогда сила, приложенная к телу 2 будет направлена вдоль оси Ox и равна Отсюда весомость тела 2 будет
Отсюда из универсальной системы уравнений движения тела в неинерциальной системе отсчета (5) сразу пишем для нашей системы:
(6)
Второй уравнение есть, фактически, закон сохранения момента количества движения. Энергия и импульс в неинерциальных системах отсчета не соблюдаются. А момент количества движения в той или иной степени сохраняется.
Из второго уравнения следует:
(7)
Подставляя (7) в первое уравнение (6), получаем:
Интегрируем и получаем окончательно:
(8)
Задача решена. В течение четверти периода угловая скорость вращения меняется от до
Это решение росциллятора при фиксированной оси вращения в пространстве. Но наш подход позволяет решить и более сложную задачу, которая даже никогда не ставилась в ньютоновской механике, так как сохранение плоскости вращения есть чуть не само собой разумеющимся. Но мы покажем, что это не совсем так.
Для этого вновь введем ось осцилляции Ox, а ось вращения не будем фиксировать в пространстве. Тогда уравнения движения запишутся в следующем виде согласно (5):
(9)
Примем, что угловые скорости в плоскости, перпендикулярной оси осцилляции, связаны соотношениями:
Вставляя эти отношения в уравнения (9), получаем:
Умножая второе уравнение на а третье на и вычитая одно уравнение из другого, а затем меняя множители и складывая, получаем окончательные уравнения:
(10)
Мы получаем прецессирующее решение. Ось вращения нормальная к линии осцилляции вращается вокруг этой оси. Сами движения во многом совпадают с непрецессирующими.
Фактически мы показали и более важный факт: движения двух тел могут быть не только плоскими вращательными, но и пространственными прецессирующими. Эту систему мы предлагаем назвать "прецессором-осциллятором", сокращенно "прециллятором". Существование прецилляторов есть, бесспорно, открытие в механике. И как это отражается на свойствах этих молекул и самого газа - это вопрос.
Выше мы изучали росцилляторы и прецилляторы, в которых центральное тело имеет существенно большую массу, поэтому это центральное тело является невесомым, и начальная весомостная компонента системы отсчета отсутствует. Но легко учесть и массу начального тела. Для этого совсем не нужно переходить в новую инерциальную систему отсчета Мы можем использовать ту же самую систему отсчета, добавив в нее только начальную весомость системы отсчета H0.
Начальная компонента весомостного поля H0 равна весомости тела в начале системы отсчета W0.
Отсюда, подставляя в (6), получаем то же самое первое уравнение лишь с измененной осцилляционной константой
(11)
Трехчастичные росцилляторы
Решим задачу трехчастичного линейного росциллятора. Здесь много возможных вариантов масс, сил и пространственных взаимоотношений. Для примера рассмотрим линейную систему вращающихся и осциллирующих трех частиц, в которой одна частица m0 имеет существенно превосходящую массу перед другими двумя частицоми. Между нулевой частицей и другими имеет место притяжение, между двумя остальными - отталкивание (см. рисунок).
Определим весомости тел 2 и 3.
А теперь записываем сами уравнения движения этих тел вдоль оси Ox и соотношения для весомостей по оси Oy:
(12)
Из уравнений 2 и 4 системы (12) следует, что отношение плеч x1 и x2 должно быть неизменным. Полагая получаем:
Отсюда получаем взаимоотношение между характеристикам трехчастичного росциллятора, которые необходимы для существования его в линейной форме:
(13)
Можно рассмотреть и трехчастичные нелинейные росцилляторы. Рассмотрим наиболее простой росциллятор в виде правильного треугольника с одинаковыми массами и одинаковыми осцилляционными характеристиками. Ввиду симметрии центр треугольника будет невесомым, а вектора весомости будут иметь центробежный характер.
Если сила взаимодействия F между частицами равна где l - длина сторон треугольника, то проекция сил притяжения от двух частиц к третьей на осевую линию, соединяющую частицу с центром треугольника, составит 3кх, где x - координата частицы. Отсюда уравнение движения частиц будет:
(14)
Здесь 3 - осцилляционная константа для треугольного правильного росциллятора. Легко видеть, что для правильного двухчастичного расциллятора коэффициент в осцилляционной константе равен 2, для правильного квдратного росциллятора коэффициент равен 4. Можно высказать предположение, что для n-частичного правильного многоугольного росциллятора этот коэффициент равен n.
Антирезонансы
Во всех рассмотренных решениях росцилляторов и прецилляторов имеются вырожденные решения, характеризующиеся отсутствием осцилляционных движений, а росциллятор превращается в жесткую вращающуюся систему.
Для двухчастичных росцилляторов это особое решение определяется выражением
(15)
Для треугольного правильного росциллятора скорость вращения определяется отношением:
(16)
Интересно определить скорость вращения жесткого решения линейного трехчастичного росциллятора, изображенного на вышеразмещенном рисунке. Такое решение должно, естественно, отвечать условиям существования линейного трехчастичного росциллятора (13). И кроме того, получаем выражение для угловой скорости жесткого решения:
(17)
Важно определить, насколько устойчиво жесткое решение. Для этого решим задачу о двухчастичном росциллятора вблизи жесткого решения. Записывая уравнения в отклонениях, получаем:
(18)
Из второго уравнения определяем значение и вставляем в первое. Получаем линейное уравнение второго порядка:
(19)
Единственное решение системы
(20)
Таким образом, мы видим, что это состояние весьма устойчиво. Росциллятор в этом состоянии ведет себя, фактически, как гладкое абсолютно твердое тело. Взаимодействия между ними и другими частицами, например, фотонами, являются упругими. Поглощения энергии нет.
Как известно, состояние с аномальным поглощением энергии называется резонансом. Резонансы широко используются в практике. Состояние с аномально низким поглощением энергии можно назвать антирезонансом. Таким образом, рассматриваемое состояние является антирезонансным. Возможно, именно с такими состояниями связано уменьшение теплоемкости многоатомных газов, связаны полосы пропускания газов и иные явления. Экспериментальное обнаружение антирезонансов, думается, даст новые знания и, вполне возможно, станет основой новых методов научных исследования и практических применений.
Заключение
На базе разработанной механики неинерциальных систем отсчета обнаружены новые состояния вещества - росцилляторы и прецилляторы, а также обнаружен феномен состояния этих объектов в антирезонансном состоянии, которое может явиться как предметом научных исследований, так и, возможно, практического использования.
Размещено на Allbest.ru
...Подобные документы
Определение водородной связи. Поверхностное натяжение. Использование модели капли жидкости для описания ядра в ядерной физике. Процессы, происходящие в туче. Вода - квантовый объект. Датчик внутриглазного давления. Динамика идеальной несжимаемой жидкости.
презентация [299,5 K], добавлен 29.09.2013Молекула как мельчайшая частица вещества, сохраняющая все его химические свойства. Броуновское движение. Модель взаимодействия между частицами вещества. Закон Авогадро. Размер молекул. Способы описания процессов, происходящих в макроскопических телах.
презентация [7,5 M], добавлен 23.10.2013Тепловые явления в молекулярной физике. Силы взаимодействия молекул, их масса и размер. Причина броуновского движения частицы. Давление идеального газа. Понятие теплового равновесия. Идеальная газовая шкала температур. Тепловые двигатели и охрана природы.
конспект урока [81,2 K], добавлен 14.11.2010Возникновение неклассических представлений в физике. Волновая природа электрона. Эксперимент Дэвиссона и Джермера (1927 г.). Особенности квантово-механического описания микромира. Матричная механика Гейзенберга. Электронное строение атомов и молекул.
презентация [198,3 K], добавлен 22.10.2013Источники колебаний линейного электропривода с упругими связями. Выбор встроенного фильтра электропривода для подавления колебаний из-за понижения эффективной массы. Компенсация роста амплитуды логарифмической амплитудной частотной характеристики.
статья [578,2 K], добавлен 18.01.2013Исследование механической части электропривода. Двухмассовая расчетная схема привода. Уравнения в форме Лапласса относительно скорости. Передаточные функции по управляющему и возмущающему воздействию. Расчет переходных процессов с учетом MathCAD.
лабораторная работа [393,8 K], добавлен 13.06.2013Понятие фононов в физике. Фононы как истинные степени свободы в кристаллическом твердом теле. Основы теории динамики кристаллической решетки. Статистика, описывающая фононы, – статистика Бозе-Эйнштейна. Фононный спектр и плотность фононных состояний.
курсовая работа [295,4 K], добавлен 15.08.2011Психолого-педагогические основы проверки знаний, умений и навыков по физике. Основные функции и формы проверки. Методика тестового контроля знаний, виды тестов по физике. Систематизация знаний по физике при подготовке к централизованному тестированию.
дипломная работа [3,6 M], добавлен 13.10.2009Компьютерное исследование поведения ультратонких пленок аргона, сжатых между алмазными поверхностями с периодическим атомарным рельефом. Его сравнение с поведением ультратонких пленок воды и аргона, заключенных между гладкими и шероховатыми пластинами.
дипломная работа [6,5 M], добавлен 27.03.2012Вычисление скорости молекул. Различия в скоростях молекул газа и жидкости. Экспериментальное определение скоростей молекул. Практические доказательства состоятельности молекулярно-кинетической теории строения вещества. Модуль скорости вращения.
презентация [336,7 K], добавлен 18.05.2011Природа обертових, коливних і електронних спектрів. Обертовий рух, обертові спектри молекул. Рівні молекул сферичного ротатора. Спектри молекул типу асиметричного ротатора. Класифікація нормальних коливань по формі і симетрії. Електронні спектри молекул.
контрольная работа [1,7 M], добавлен 19.12.2010Принципы симметрии волновых функций. Использование принципа Паули для распределения электронов в атоме. Атомные орбитали и оболочки. Периодическая система элементов Менделеева. Основные формулы физики атомов и молекул. Источники рентгеновского излучения.
реферат [922,0 K], добавлен 21.03.2014Измерение физических величин и классификация погрешностей. Определение погрешностей при прямых и при косвенных измерениях. Графическая обработка результатов измерений. Определение отношения удельных теплоемкостей газов методом Клемана и Дезорма.
методичка [334,4 K], добавлен 22.06.2015Составление дифференциального уравнения колебаний механической системы с одной степенью свободы около положения устойчивого равновесия. Определение периода установившихся вынужденных колебаний, амплитудно-частотной и фазочастотной характеристики системы.
курсовая работа [687,7 K], добавлен 22.02.2012Скорости газовых молекул. Обзор опыта Штерна. Вероятность события. Понятие о распределении молекул газа по скоростям. Закон распределения Максвелла-Больцмана. Исследование зависимости функции распределения Максвелла от массы молекул и температуры газа.
презентация [1,2 M], добавлен 27.10.2013Скорости газовых молекул. Понятие о распределении молекул газа по скоростям. Функция распределения Максвелла. Расчет среднеквадратичной скорости. Математическое определение вероятности. Распределение молекул идеального газа. Абсолютное значение скорости.
презентация [1,1 M], добавлен 13.02.2016Сущность молекулы как наименьшей частицы вещества, обладающей всеми его химическими свойствами, экспериментальное доказательство их существования. Строение молекул, взаимосвязь атомов и их прочность. Методы измерения размеров молекул, их диаметра.
лабораторная работа [45,2 K], добавлен 11.02.2011Определения молекулярной физики и термодинамики. Понятие давления, основное уравнение молекулярно-кинетической теории. Температура и средняя кинетическая энергия теплового движения молекул. Уравнение состояния идеального газа (Менделеева - Клапейрона).
презентация [972,4 K], добавлен 06.12.2013Основные понятия и определения молекулярной физики и термодинамики. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории. Температура и средняя кинетическая энергия теплового движения молекул. Состояние идеального газа (уравнение Менделеева-Клапейрона).
презентация [1,1 M], добавлен 13.02.2016Структурное строение молекул воды в трех ее агрегатных состояниях. Разновидности воды, её аномалии, фазовые превращения и диаграмма состояния. Модели структуры воды и льда а также агрегатные виды льда. Терпературные модификации льда и его молекул.
курсовая работа [276,5 K], добавлен 12.12.2009