Преобразование координат и времени при движении по инерции относительно абсолютного космического пространства

Размещено на http://www.allbest.ru/

Преобразование координат и времени при движении по инерции относительно абсолютного космического пространства

Автор: Янбиков Вильдян Шавкятович

В приведённом исследовании предпринята попытка спасти гипотезу мирового эфира заполняющего всё космическое пространство. Одним из методов проверки существования светоносного эфира было бы измерение скорости относительно светоносной среды в движущейся системе отсчёта. После теоретического исследования дано описание оптического устройства позволяющего измерить скорость и направление движения инерциальной системы отсчёта относительно абсолютного космического пространства (абсолютной системы отсчёта).

Принцип действия оптического устройства основан на явлении звёздной аберрации. Пусть в космическом пространстве введена система отсчёта x y z t неподвижная относительно абсолютного космического пространства. Такая система отсчёта называется абсолютной системой отсчёта. Рассмотрим движение одинаковых по своей структуре и свойствам материальных частиц А и В со скоростью v вдоль оси OZ абсолютной системы отсчёта (fig.1).

Предположим частицы А и В обладают свойством излучать в пространство сферические волновые фронты распространяющиеся со скоростью света в вакууме. Эти волновые фронты являются переносчиками силового взаимодействия между частицами А и В. Часы в каждой точке космического пространства одинаковые по устройству и синхронизированы с помощью световых сигналов с часами находящимися в начале абсолютной системы отсчёта. Пусть частицы А и В движутся со скоростью v вдоль оси OZ абсолютной системы отсчёта. Линия соединяющая частицы А и В составляет угол б с осью OZ. При этом 00 Обозначим АВ= r0 ; AB'= r1; A'B= r2; AA'=BB'= vt1 Пусть в момент времени t = 0 по абсолютным часам в точке А происходит вспышка света. Сферический световой фронт с центром в точке А начинает распространяться в космическом пространстве со скоростью света в вакууме. Через время t1 = = световой фронт достигнет частицы В находящейся в этот момент в точке B'. с - скорость света в вакууме. Из прямоугольного треугольника ACB' следует равенство AC2 + B'C2 = B'A2 или r02 + (r0 + vt1)2 = c2t12 Квадратное уравнение относительно t1 будет иметь вид (c2 - v2)t12 -2(vr0)t1 - r02 = 0 Решение этого уравнения

t1 =

мировой эфир космический пространство

Световая волна достигшая частицы В воздействует на неё так, что в тот же момент времени в точке B' появляется вспышка света и сферический световой фронт начинает распространяться в космическом пространстве. Изменим условие задачи. Пусть теперь в момент времени t = 0 по абсолютным часам вспышка света возникла в точке В (fig.1). Введём новые обозначения

AA'=BB'= vt2 ; r2=ct2 ; BC= r0 ; AC=A'C'= r0

Через время

t2 = =

сферический световой фронт достигнет частицы А которая в этот момент времени будет находиться в точке А'. Из прямоугольного треугольника A'C'B получается равенство (A'C')2 +(C'B)2=(A'B)2 Или r02 2 + (r0 - vt2)2 = c2t22 Квадратное уравнение относительно t2 имеет вид (c2- v2)t22+2(vr0)t2 - r02 = 0 Это уравнение имеет решение

t2 =

Достигнув частицы А находящейся в этот момент в точке A' световой фронт воздействует на частицу А так что в этот же момент в точке A' возникает вспышка света и сферический световой фронт с центром в точке A' начнёт распространяться в космическом пространстве. Между частицами А и В происходит “упругий” обмен сферическими световыми фронтами. Если частицы А и В покоятся относительно светоносного эфира ( v = 0), то период обмена световыми фронтами будет равен

T0 =

Для движущихся относительно светоносного эфира частиц период обмена световыми фронтами будет равен T = t1 + t2 или

T = (1)

Угол б принимает значения в градусах 00 При = 900 период обмена будет равен

T = (1a)

При б = 0 период обмена будет равен

T = (1b)

Период обмена определён по часам покоящимся относительно абсолютной системы отсчёта. Чтобы определить какая из формул 1a или 1b применяется в практических расчётах, рассмотрим скорость обменных процессов происходящих внутри стабильной элементарной частицы при её движении вдоль оси OZ абсолютной системы отсчёта. Рассмотрим скорость обменных процессов происходящих вдоль осей OX, OY, OZ. Периоды обмена вдоль осей OX и OY равны

Tx = Ty =

Вдоль оси OZ период обмена равен

Tz =

где T0 период обмена между составляющими внутри элементарной частицы при V = 0 . При любой скорости движения элементарной частицы вдоль оси OZ выполняется неравенство Tz ? Tx и Tz ? Ty. Очевидно что элементарная частица не может изменить своего состояния раньше чем завершится обменный процесс вдоль оси OZ . Следовательно завершение обменных процессов вдоль осей OX и OY не сможет повлиять на изменение состояния элементарной частицы до тех пор пока не завершится обменный процесс вдоль оси OZ . Отсюда следует что при практическом применении замедление времени в движущейся вдоль оси OZ инерциальной системе отсчёта происходит по закону

t = t0

где t0 показание часов в неподвижной системе отсчёта. Вполне возможно что инерция элементарной частицы обусловлена замедлением обменных процессов внутри самой частицы при её ускоренном движении. Что косвенно подтверждается существованием поперечной и продольной масс. Пусть частицы А и В находятся в соседних узлах кристаллической решётки кристалла движущегося со скоростью v вдоль оси OZ абсолютной системы отсчёта x y z t Исследуем изменения размеров кристалла вдоль осей OX и OY при его движении со скоростью v вдоль оси OZ абсолютной системы отсчёта. Предположим что вдоль осей OX и OY все процессы внутри кристалла согласно (1b) замедляются в раз. При этом частота обменных процессов вдоль осей OX и OY уменьшается в раз. Тогда щ = щ0 где щ0 частота обменных процессов при v = 0. С учётом уменьшения частоты обменных процессов вдоль осей OX и OY получаем ослабление силы взаимодействия между частицами А и В в раз. Получаем силу взаимодействия между частицами А и В вдоль осей OX и OY равную F = F0 где F0 сила взаимодействия между частицами А и В при v = 0.

F = F0 (2)

Введём обозначения AB = R ; AB'= R . Пусть электрические заряды частиц А и В внутри кристалла равны q и расстояния между ними при v = 0 равно R0 . При v = 0 cила взаимодействия между частицами А и В внутри кристалла по закону Кулона равна F0= где R02 расстояние между частицами А и В. Запишем условие равновесия внутри кристалла по направлению оси OX при его движении вдоль оси OZ = (закон Кулона) где R02 квадрат расстояния между частицами А и В при v = 0; R2 квадрат расстояния между движущимися частицами А и В. Из условия равновесия внутри кристалла следует что расстояние между частицами А и В вдоль оси OX уменьшается до величины

Rx = R0

При движении кристалла вдоль оси OZ происходит сжатие кристалла вдоль осей OX и OY в раз. Размер движущегося кристалла вдоль осей OX и OY сокращается в раз.

Lx = L0 (3)

где L0 длина кристалла вдоль оси OX при v = 0. Все длины измеряются в абсолютной системе отсчёта. Определим поперечную массу частиц А и В при их движении вдоль оси OZ для случая (fig.2). Линия соединяющая частицы А и В параллельна оси OX . Поперечная масса это масса частицы измеренная вдоль оси OX. Сила гравитационного взаимодействия между движущимися частицами А и В вдоль оси OX равна

G = G

где G - гравитационная постоянная, m02 - квадрат массы частицы при v = 0 ; m2 квадрат массы движущейся частицы; R2 квадрат расстояния между движущимися частицами А и В. Из последней формулы масса частицы А или В измеренная вдоль оси OX (поперечная масса) будет определяться по формуле

m = (4)

Пусть теперь частицы А и В находятся на оси OZ и движутся со скоростью v вдоль положительного её направления (fig.3). Вычислим период обмена световыми сигналами для этого случая. Введём обозначения АВ = A'B' = r0 ; AA' = BB' ; При v = 0 период обмена между частицами А и В равен T0 = где r0 расстояние между частицами А и В при v = 0. с- скорость света в вакууме. Пусть теперь частицы А и В движутся со скоростью v вдоль оси OZ абсолютной системы отсчёта. Пусть в момент времени t = 0 по абсолютным часам частица А находясь в точке А оси OZ излучила сферическую световую волну. Через время tB = световой фронт достигнет частицы В которая в этот момент будет находиться в точке В'. Пусть в тот же момент частица В находясь в точке В' излучила сферическую световую волну. Через время TA = световой фронт достигнет частицы А. Период обмена световыми сигналами между частицами А и В равен

T = tA + tB = (5)

Где Т0 = период обмена при v = 0. Определим силу взаимодействия между частицами А и В при их движении со скоростью v вдоль оси OZ . В соответствии с (fig.3) отрезок АВ'= r0 + vtB = A'B = r0 - vtA = Среднее значение расстояния за период обмена между частицами А и В равно АВ = = . Обозначим r = Увеличение эффективного расстояния между частицами А и В приводит к ослаблению силы взаимодействия между ними в 2 раз. Уменьшение частоты обменных процессов по закону щ = щ0 приводит к ослаблению силы взаимодействия между частицами А и В ещё в раз. С учётом этих ослаблений сила взаимодействия между частицами А и В будет равна

F = F0 3 (6)

Пусть частицы А и В находятся в соседних узлах кристаллической решётки кристалла движущегося вдоль оси OZ абсолютной системы отсчёта x y z t . Из условия равновесия кристалла вдоль оси OZ запишем равенство = 3 (закон Кулона) Отсюда Rz = R0 3/2 Тогда сжатие кристалла вдоль оси OZ равно

Lz = L0 3/2 (7)

Зависимость продольной массы от скорости её движения вдоль оси OZ найдётся из равенства G = G 3 Отсюда

mz = 3/2 (8)

Получим формулы преобразования координат и времени при переходе из абсолютной системы отсчёта к лабораторной системе отсчёта и обратно. Введём лабораторную систему отсчёта x' y' z' t' движущуюся со скоростью v вдоль оси OZ . В лабораторной системе отсчёта координаты некоторого события и соответствующего ему времени обозначаются x' y' z' t'. Координаты и время измеряются приборами движущимися вместе с лабораторией. Координаты и соответствующее время некоторого события в абсолютной системе отсчёта обозначаются x y z t и измеряются такими же приборами неподвижными относительно абсолютного космического пространства. Пусть в начальный момент времени t=0 начала координат и время обоих систем отсчёта совпадают (x'=x=y'=y=z'=z=0) и (t'=t). Пусть в лабораторной системе отсчёта закреплён кристаллический стержень один конец которого находится в точке z'=0 . Другой конец находится в точке z'= L' (fig.4). Выразим координату z' и время t' переднего конца стержня z'= L' через координату z и время t абсолютной системы отсчёта. В момент времени t=t'=0 задний конец стержня находился в точке z = z'=0 . Через некоторое время t передний конец стержня попадает в точку z абсолютной системы отсчёта. Это соответствует координате z' и времени t' в лабораторной системе отсчёта. В лабораторной системе отсчёта стержень покоится и задний его конец совпадает с началом координат z'=0. Длина движущегося стержня в абсолютной системе отсчёта L = z - vt Для получения преобразований координат и времени воспользуемся световыми сигналами. Пусть в момент времени t=t'=0 в начале системы отсчёта z = z'=0 произошла вспышка света. Световой фронт начал распространяться со скоростью света в вакууме вдоль оси OZ абсолютной системы отсчёта. Через время t' по часам лабораторной системы отсчёта световой фронт достигнет переднего конца стержня (координата z' в лабораторной системе отсчёта). Скорость света в лабораторной системе отсчёта вдоль оси OZ будет равна сz' = Выразим эту скорость через скорость в абсолютной системе отсчёта (скорость света в вакууме). Определим длину стержня в лабораторной системе отсчёта. За время t = по абсолютным часам световой фронт достигнет переднего края стержня. Задний конец стержня будет в этот момент отстоять от начала координат z = 0 на расстоянии vt = Длина движущегося стержня в абсолютной системе отсчёта L =z - vt = z (1- ) Длина стержня в лабораторной системе отсчёта с учётом его сжатия вдоль оси oz будет равна z' = z (1- ) 3/2 или z' = (z -vt) 3/2 Ранее были получены выражения для сжатия движущегося кристалла вдоль осей OX и OY в виде x' = x и y' = y Запишем прямые и обратные преобразования координат и времени при переходе из одной системы отсчёта в другую.

x' = x ; y' = y ; t' = ; 00

z' = 3/2 ; или z' = (z -vt) 3/2 (9)

x = ; y = ; t = ; 00 z = + vt ; или z =

Скорость света в лабораторной системе отсчёта при движении светового фронта в положительном направлении оси

oz c'z+= = или c'z+ = с (1- ) (10)

Определим скорость света в лабораторной системе отсчёта для случая когда световой фронт (световая волна) распространяется в отрицательном направлении оси OZ (против скорости v) (fig.5). Пусть в момент времени t=t'=0 начала систем отсчёта совпадали z = z'= 0. В этот момент в передней части стержня с координатой z произошла вспышка света. Световой фронт начал распространяться в сторону начала координат z'=0. Через время t = световой фронт достигнет заднего конца движущегося стержня. Из последнего выражения получим t = . Перейдём в лабораторную систему отсчёта t' = t = В лабораторной системе отсчёта длина стержня z' = (z - vt)3/2 Подставим вместо t его выражение t = получим z' = 3/2 Скорость света в лабораторной системе отсчёта

c'z- = или c'z- = ) (11)

Определим скорость распространения светового сигнала в лабораторной системе отсчёта вдоль осей O'X' ; O'Y' ; O'Z'. fig.7. Введём обозначения: OA = R ; O'A = x' ; R = x ; OO'= vt . Пусть в начальный момент времени t = t'=0 начала координат абсолютной и лабораторной систем отсчёта совпадали. И в этот момент времени в началах координат z = z'= 0 произошла вспышка света. Сферический световой фронт начал распространяться в абсолютном космическом пространстве со скоростью света в вакууме. Через некоторое время t по абсолютным часам сферический световой фронт удалится на расстояние R = ct от начала абсолютной системы отсчёта. Определим скорость светового фронта по осям O'X', O'Y', O'Z' лабораторной системы отсчёта при наблюдении из неподвижной абсолютной системы отсчёта X,Y,Z. Из прямоугольного треугольника OAO' получаем O'A = x'= ct . Скорости светового сигнала вдоль осей O'X' и O'Y' при наблюдении из абсолютной системы отсчёта будут равны cx = = c и cy = = c Определим скорость фронта световой волны вдоль оси O'Z' в абсолютной системе отсчёта. O'z'= ct - vt = (c - v)t. Скорость светового фронта вдоль оси O'Z' при наблюдении из абсолютной системы отсчёта равна cz = = c - v . Перейдём в лабораторную систему отсчёта. В соответствии с преобразованиями (9) в лабораторной системе отсчёта скорость светового фронта вдоль оси O'X' или O'Y' будет равна

c'x = = c'y = = = c (12)

Вдоль оси O'Z' скорость светового фронта будет равна c'z = =

= (c - v) (13)

Определим оптическую разность хода световых лучей в интерферометре Майкельсона-Морли. Проще всего эту задачу решить в неподвижной (абсолютной) системе отсчёта. Пусть интерферометр движется со скоростью v вдоль оси OZ абсолютной системы отсчёта так что одно из его плеч совпадает с осью OZ, а второе плечо направлено вдоль оси OX (fig.2). Интерферометр неподвижен относительно лабораторной системы отсчёта. Пусть длина плеч неподвижного относительно абсолютной системы отсчёта интерферометра равна L. В абсолютной системе отсчёта L2 = c2t2 - v2t2 отсюда L = ct Время прохождения светового сигнала от пластинки до зеркала и обратно до пластинки вдоль оси OX в абсолютной системе отсчёта равно tx = В движущейся системе отсчёта длина плеча равна

L' = L

Тогда в абсолютной системе отсчёта время распространения светового сигнала от пластинки до зеркала и обратно до пластинки вдоль оси OX по неподвижным часам равно

tx = =

В неподвижной системе отсчёта время распространения светового сигнала от пластинки до зеркала вдоль оси OZ по неподвижным часам равно

tz+ = = (1+ )

Время распространения световых лучей от зеркала до пластинки в отрицательном направлении оси OZ по неподвижным часам равно

t'z- = = (1- )

Полное время распространения световых лучей вдоль оси OZ в неподвижной системе отсчёта по неподвижным часам tz = tz+ + tz- = . Оптическая разность хода до поворота интерферометра tб=0 = tz - tx = - = 0 . Оптическая разность хода после поворота интерферометра вместе с лабораторной системой отсчёта на 900 градусов относительно абсолютной системы отсчёта будет определяться с учётом времён распространения световых лучей в повёрнутой лабораторной системе отсчёта

tz = = tx+ = = (1+ ) tx- = = (1- )

И после поворота интерферометра все времена измеряются неподвижными часами. Полное время распространения световых лучей вдоль оси OZ в неподвижной системе отсчёта по неподвижным часам tx = tx+ + tx- = Оптическая разность хода после поворота интерферометра на 900 tб=90 = tx - tz = - = 0 Сдвиг разностей хода при повороте интерферометра на 900 равен Дt = tб=0 - tб=90 = 0 Часы находящиеся в начале движущейся (лабораторной) системе отсчёта покажут времена t'x = tx

; t'z = tz Или t'x = ; t'z =

По показаниям движущихся (лабораторных) часов оптическая разность хода такжет равна нулю Дt' = t'б=0 - t'б=90 = 0 Исходя из формулы tx = ty = tz = полученной в неподвижной системе отсчёта может возникнуть ложное представление о том что в движущейся инерциальной системе отсчёта не существует сокращения размеров кристалла и скорость света по всем направлениям одинакова и равна скорости света в вакууме.

Отсюда следует вывод что интерферометр Майкельсона - Морли в принципе не может быть использован для определения скорости движения относительно мирового эфира.

Рассмотрим отклонение светового луча вдоль оси OZ излучаемого движущимся источником света при распространении луча света вдоль оси OX (fig.6). Источник излучения находится в начале лабораторной системы отсчёта. Пусть при t = t'= 0 начала систем отсчёта совпадали z'=z= 0 . Источник излучения при t = t'= 0 находился в начале систем отсчёта. В этот момент времени в лабораторной системе отсчёта началось излучение тонкого луча света вдоль оси O'X'. За время t передний фронт светового луча пройдёт расстояние x = ct вдоль оси OX абсолютной системы отсчёта.

В лабораторной системе отсчёта длине отрезка x = ct будет соответствовать отрезок

x' = x

За это время t лабораторная система отсчёта сместится на расстояние vt вдоль оси OZ . Этому расстоянию в лабораторной системе отсчёта с учётом сжатия и замедления времени соответствует расстояние

б' = = vt'

В лабораторной системе отсчёта время t' определится как

t' = тогда б' = отсюда v =

Расстояние от переднего фронта луча света до оси O'X' лабораторной системы отсчёта определяется из последней формулы б' = где с - скорость света в вакууме. Оценим скорость распространения переднего фронта электромагнитной волны в момент её излучения при переходе атома из возбуждённого состояния в основное. Рассмотрим излучение кванта энергии атомом водорода. Пусть в момент излучения энергия кванта е = hн. Из соотношения неопределённостей Дx Дp ?h возьмём минимальное значение Дx Дp = h. Размер атома водорода равен около 10 -10 м. В начальный момент излучения вся энергия фотона локализована внутри сферы диаметром 10 -10 м. Тогда Дx = 10 -10 м. Скорость расплывания электромагнитной волны где m - эквивалентная масса фотона. Подстановка в соотношение неопределённостей приводит к выражению 10 -10 m = h. Эквивалентная масса m = где h - постоянная Планка; c- скорость света в вакууме; л - длина электромагнитной волны. Минимальная скорость переднего фронта электромагнитной волны в начале испускания атомом фотона равна =10 10 л c м/с. Для оптического диапазона л = 0.63*10 - 6 м. Для скорости переднего фронта электромагнитной волны при л = 0.63*10 - 6 м получаем значение ? 2*1012 м/с. Высокая скорость ( ? 2*1012 м/с) переднего фронта электромагнитной волны в начальный момент излучения кванта энергии при подстановке её в формулу б' = вместо значения с приводит к очень малому отклонению переднего фронта луча от оси O'X' (fig.6). В начальный момент излучения кванта энергии должна применяться формула б' = . Передний фронт от излучения ближайших к Земле звёзд уже не имеет такой высокой скорости. Эта скорость равна скорости света в вакууме. Это подтверждается явлением звёздной аберрации.

В заключение рассмотрим оптическое устройство позволяющее определять скорость и направление движения лабораторной системы отсчёта относительно светоносного эфира (абсолютного космического пространства). Принцип действия оптического устройства основан на явлении звёздной аберрации. Высокая скорость ( ? 2*1012 м/с) переднего фронта электромагнитной волны в начальный момент излучения кванта энергии (фотона) подтверждается отрицательным результатом в измерениях скорости относительно светоносного эфира для оптического устройства (fig.1,fig.2,fig.3).

Величина б получалась равной нулю (б=0). Это может быть только в том случае когда светоносной среды в природе либо не существует, либо передний фронт электромагнитной волны в начале излучения фотона распространяется со скоростью много большей скорости света в вакууме. Из формулы =10 10 л c м/с следует что для получения положительных результатов (б?0) в качестве источника излучения Е следует применить лазер на свободных электронах в рентгеновском диапазоне. Возможно применение источника Е излучающего пучок атомов нейтрального водорода H0. Вместо лазерного источника излучения можно применить внеземной источник излучения (Солнце или ближайшие яркие звёзды).

Телескоп F направлен на удалённый источник света O (на Солнце или на яркую звезду). На выходе из телескопа по гибкому световоду лучи света подаются в источник Е измерительного устройства и направляются вдоль оси SD (fig.4). В источнике Е формируется тонкий пучок параллельных лучей. Оптическое устройство состоит из цилиндрической трубы (fig.1,fig.2,fig.3). Основания трубы перпендикулярны оси цилиндра SD . Источник излучения E крепится на шаровой опоре на оси цилиндра SD в сечении одного из оснований цилиндрической трубы. В сечении другого основания цилиндра расположен экран MN перпендикулярный оси цилиндра SD. Наблюдение за экраном ведётся через окно в трубе или с внешней стороны экрана. Диаметр трубы должен быть таким, чтобы луч не попадал на боковые стенки трубы. Ось трубы может изменять ориентацию в пространстве в пределах телесного угла 4р. При произвольной ориентации оси трубы SD в космическом пространстве луч от источника излучения E направляется вдоль оси SD в точку D.

После этого источник Е закрепляется на шаровой опоре. После этого начинается изменение ориентации оси трубы так чтобы она принимала все возможные направления в пространстве в пределах телесного угла 4р. Находится такое положение оси трубы при котором луч оставляет на экране светящийся след максимально удалённый от центра экрана. Отмечается это максимальное удаление точкой А1 (fig.1). На экране проводится прямая линия А1D. Затем начинается вращение оси трубы вокруг оси перпендикулярной плоскости треугольника SDA1 (fig.1). При этом светящийся след от луча перемещается от точки А1 вдоль прямой А1D в сторону точки D.

Пройдя точку D светящийся след удаляется от неё на максимальное расстояние вдоль прямой А1D. Это максимальное удаление от точки D отмечается на экране точкой А2 (fig.2). Обозначим б1 = A1D и б2 = A2D Половина отрезка A1A2 определится по формуле б = (б1 + б2) Обозначим середину отрезка A1A2 на экране точкой D0 ( fig.3 ). При совпадении светящегося следа на экране с точкой D0 направление луча SD0 будет совпадать с направлением скорости движения относительно мирового эфира ( fig.3 ). При совпадении светящегося следа с одной из точек А1 или А2 лучи SA1 или SA2 будут перпендикулярны скорости движения относительно мирового эфира ( fig.1,fig.2 ). Скорость движения относительно светоносного эфира определяется по формуле: V = где б = (б1 + б2) ; b = SD ; с - скорость света в вакууме. На fig.1, fig.2, fig.3 вектор V указывает направление движения относительно светоносного эфира. Стрелки указывают направление распространения фотона . Для планеты Земля эта скорость 400 км/с. Проверить работу оптического устройства можно при вращении оси трубы в плоскости поверхности Земли. При вращении следует наблюдать за светящимся пятном на экране MN с внешней стороны трубы.

Экраном может быть лист бумаги. Первоначально перед вращением трубы при произвольном положении трубы в плоскости поверхности Земли следует проколоть на экране центр светящегося пятна иголкой. При вращении трубы в плоскости поверхности Земли в какой-то момент ось трубы окажется перпендикулярной вектору скорости движения Земли относительно светоносной среды. При вращении трубы в плоскости поверхности Земли следует одновременно вращать трубу относительно оси трубы. Труба, двигаясь относительно светоносной среды сместится на некоторое расстояние, а фотон распространяясь в светоносной среде будет двигаться независимо от источника излучения. При вращении трубы вокруг оси трубы прокол на бумажном экране должен отделиться от светящегося пятна, описать окружность сверху от светящегося пятна и вновь совпасть с пятном. Максимальный радиус окружности будет в тот момент когда ось трубы будет перпендикулярна вектору скорости движения Земли.

Существование светоносной среды в космосе можно проверить при вращении Земли вокруг своей оси. На ровной поверхности Земли закрепляется источник излучения. На расстоянии (50-100)м. закрепляется экран. Луч направляется на экран и отмечается положение светящегося пятна на экране. Смещение светящегося пятна на экране в течение 12 часов и будет подтверждением существования светоносной среды в космосе. Следует несколько раз повторить опыт при разных направлениях луча на поверхности Земли. При разных направлениях луча смещение светящегося пятна может быть большим или меньшим. Оно зависит от угла между направлением луча и вектором скорости движения Земли относительно светоносной среды. Для определения скорости распространения переднего фронта световой волны в момент её излучения следует расположить трубу оптического устройства так чтобы ось трубы была перпендикулярна скорости движения Земли относительно Мирового эфира. Направить телескоп на ближайшую яркую звезду fig.3. После этого на экране измеряется отклонение б = (б1 + б2). Обозначим это отклонение б = (б1 + б2) = бmax . Зная бmax вычисляется скорость

V =

Обозначим эту скорость как Vmax . Начинаем направлять телескоп на более близкие источники света (на Солнце, на планеты солнечной системы, на Луну и на земные источники света). При этом ось трубы должна быть перпендикулярна вектору скорости Vmax . По точкам строится график зависимости отклонения б = (б1 + б2) от расстояния до источника света R fig.8. При некотором б = бmin отклонение б настолько мало что его уже невозможно измерить. Интерполируем график до пересечения с осью об. Измеряем б0 (значение б при R = 0). Подставляем б0 в формулу

Vmax =

Находим с - скорость распространения переднего фронта световой волны в момент её излучения.

Размещено на Allbest.ru