Динамическая система с фазовым управлением структуры хаоса

Размещено на http://www.allbest.ru/

Казахский национальный университет им. аль-Фараби, г. Алматы

Динамическая система с фазовым управлением структуры хаоса

З.Ж. Жанабаев, Е.Ж. Байболатов, А.А. Темирбаев

Аннотация

Выводится система уравнений радиотехнической автоколебательной системы с быстропеременным нелинейным преобразователем. Разность фаз между узлами учитывается модуляцией собственного времени колебательного контура. Показано, что полученная система уравнений в общем виде описывает различные хаотические процессы типа «накопление-выброс».

Annotation

The system of equations for the radio technical oscillatory system with fast switching nonlinear converter has been derived. The modulation of the intrinsic time of the circuit is taken into account while analyzing the phase difference between the nodes. It is shown that the obtained system in general describes different chaotic processes of the "integrate and fire" type.

Нелинейные колебания характеризуются изменением во времени амплитуды, что приводит к неизохронности колебаний - зависимости собственной частоты системы от амплитуды. В свою очередь, неизохронность меняет соотношение фаз между узлами системы. Все эти факторы взаимосвязаны [1].

Сдвиг фаз в нелинейном резонансе (при резком увеличении амплитуды) является одним из существенных механизмов возникновения хаоса. Поэтому фазовое управление представляет интерес в приложениях динамического хаоса в радиофизике и электронике с целью получения хаотических сигналов различной структуры с наименьшей затратой энергии.

Хаос можно получить моделируя задержку в системе через модуляцию собственного периода колебательного контура () по разности фаз колебаний контура и нелинейного преобразователя. Это возможно при использовании нелинейного преобразователя с малым относительным временем релаксации (). В генераторе Анищенко-Астахова [2] для получения хаотических колебаний нелинейное инерционное преобразование осуществлялось через относительно медленное затухание сигнала с большим временем релаксации (). В случаях в этом генераторе хаос отсутствует из-за малой инерционности, являющейся основным механизмом хаотизации. Именно малоинерционный нелинейный преобразователь обеспечивает набег фазы (накопление сдвига фазы), приводящий к нелинейному резонансу с неоднозначными значениями амплитуды, т.е. к хаосу. Таким образом можно получить перемежаемые хаотическое колебания типа «накопление-выброс», часто встречаемые в природе (в динамике нейронов, сейсмологии, метеорологии и т.д.).

Как результат накопления сдвига фазы можно рассматривать как фрактальную меру в теории обобщенных винеровских процессов, в статистике Херста. Как обычно, под мерой понимается величина, соответствующая аддитивному, измеримому множеству.

Постановка вопроса. Блок-схема генератора динамического хаоса с фазовым управлением. Блок схема рассматриваемого генератора динамического хаоса с фазовым управлением представлена на рисунке-1. Схема состоит из селективного элемента (1) (колебательный контур), усилителя (2), сумматора (3), умножителя (4) и цепи положительной обратной связи с нелинейным преобразователем (5).

Рисунок 1. Блок схема генератора динамического хаоса с фазовым управлением

От схемы генератора Анищенко-Астахова она отличается тем, что добавлен блок суммирования сигналов x(t), z(t) обеспечивающий согласование фазы колебаний. Величины x(t), y(t), z(t) пропорциональны напряжениям в соответствующих точках схемы. Быстропеременные процессы обусловлены нелинейностью по z, т.е. величиной тока через нелинейный преобразователь. Для усиления последнего используется умножитель.

Система уравнений генератора динамического хаоса с фазовым управлением. Уравнение для тока в колебательном контуре генератора запишем в виде

(1)

где - индуктивность, - сопротивление, - емкость, - взаимная индуктивность, - крутизна усилителя в цепи обратной связи, - время, ток через усилитель равен

,

- ток через нелинейный преобразователь.

Введем обозначения

.

После этого уравнение (1) имеет вид

(2)

Крутизну усилителя представим в виде

(3)

Из уравнения (1) видно, что собственное время колебательного контура в виде наиболее простой комбинации параметров содержится при . Поэтому для моделирования неизохронности колебательного контура, возникающего из-за набега разности фаз хаотических колебаний, положим в уравнении (2) замену

 (4)

вид которой следует из выражения

(5)

где - фрактальная мера, - дробная часть фрактальной размерноси , - топологическая размерность. Знак минус соответствует увеличению характерного времени ,

, знак плюс - уменьшению. Формула (5) является разновидностью общефизической закономерности хаотических процессов - статистики Херста (обобщенного броуновского движения) для величины :

(6)

где - среднеквадратичное отклонение x(t), H - показатель Херста. Если и , соответственно имеем для знаков - и + :

. (7)

По формулам Мандельброта

(8)

соответственно для самоподобных и самоаффинных кривых. Случай в формуле (6) соответствует результату теории винеровских процессов (относительное перемещение случайного блуждания). Можно пользоваться значениями соответственно для самоаффинных и самоподобных процессов, которые были определены нами теорией информации. После этого из формул (2), (3), (4) следует:

(9)

Введем обозначения

(10)

где и принято условие которое выполняется наличием сумматора в схеме. После этого систему уравнений (9) запишем в виде:

, (11)

где для определенности мы выбрали со знаком +, что соответствует увеличению собственной частоты колебательного контура.

По смыслу параметры , , описывают усиление тока селективного элемента, нелинейного преобразователя и относительную частоту релаксационных процессов нелинейного преобразователя. Разность фаз колебаний селективного элемента и нелинейного преобразователя найдем из условий нелинейного резонанса, записанного в виде

(12)

где , - целые числа, . Обозначив левую часть формулы (12) через , мы по существу получили бы неавтономную систему, т.к. можно записать . Для описания автономного режима работы системы нужно моделировать через некоторую функцию от . Заметим, что чередование знаков в (12) возможно для одной и той же системы при сравнимой ширине резонансов по частоте и амплитуде фазовых колебаний, т.е. при перекрытии резонансов - условии возникновения хаоса по Чирикову [1]. Этот факт позволяет записать формулу (12) в виде

(13)

Окончательно, искомая система уравнений имеет вид:

, (14)

,

при первые три уравнения системы (14), не содержащие разность фаз , переходят в систему уравнений Анищенко-Астахова без учета инерционной нелинейности, пропорциональной . Частные случаи системы (14) были исследованы численно и экспериментально в работах З.Ж.Жанабаева с соавторами [3-5]. Результаты этих работ показывают, что при соответствующих значениях параметров , , , реализация динамической системы (14) представляют собой перемежаемые широкополосные сигналы с различными спектральными индексами, с хаотическими странными аттракторами, с большой базой и скважностью и т.д.

радиотехнический автоколебательный быстропеременный преобразователь

Заключение

Новизной настоящей работы является моделирование неизохронности автоколебательной системы через разность фаз между узлами и представление собственного времени селективного элемента в виде фрактальной меры. Теория и эксперимент показывает правомерность этих положений. Предлагаемая динамическая система реализуется в численном, физическом, схемотехническом экспериментах. Поэтому она может иметь различные применения: для описания сложных природных явлений, биофизических процессов, для защиты информации и т.д.

Литература

1. Кузнецов А.П., Кузнецов С.П., Рыскин Н.М. Нелинейные колебания, М.: Физматлит, 2002, 292 с.

2. Анищенко В.С., Астахов В.В. и др. Нелинейные эффекты в хаотических и стохастических системах. Москва-Ижевск: ИКИ, 2003, 544 с.

3. Жанабаев З.Ж. Самоподобие и самоаффинность хаотических систем. // Мат. 6-й межд. науч. конф. ``Хаос и структуры в нелинейных системах. Теория и эксперимент'', Астана, 2008. - С. 8-14.

4 Жанабаев З.Ж., Тарасов С.Б. и др. Генератор сверхширокополосных хаотических сигналов с регулируемой базой. // Радиолокация, навигация, связь. Сборник докладов межд. н.-т. конф., Воронеж, 2007. - С. 1954-1959.

5 Жанабаев З.Ж., Алмасбеков и др. Режимы самоорганизации автоколебательных систем с флуктуирующими параметрами. // Мат. 7-й межд. школы ``Хаос - 2004'', Саратов, 2004. - С.158.

Размещено на Allbest.ru