Исследование формирования плазмы в импульсном плазменном ускорителе

Размещено на http://www.allbest.ru/

Размещено на http://www.allbest.ru/

Исследование формирования плазмы в импульсном плазменном ускорителе

Жукешов А.М., Научно-исследовательский институт экспериментальной и теоретической физики

Плазменные потоки, формируемые сильноточными импульсными ускорителями большой мощности, широко применяются в различных физических и технологических установках. Несмотря на довольно простую схему устройства, динамика формируемой в канале ускорителя плазмы сложным образом зависит от условий эксперимента и существенно от геометрии электродной системы. Поэтому, экспериментальные исследования параметров формируемого потока необходимо проводить для каждого конкретного ускорителя. Подробные исследования работы импульсных плазменных ускорителей, проведенные в [1,2] показали, что для этих ускорителей существует «критическая» величина тока J_кр, при достижении которого происходит резкий рост напряжения на разряде и наблюдается изменение формы ВАХ ускорителя. При этом в ускорителе раскачиваются колебания большой амплитуды. Этот результат авторы связывают с влиянием эффекта Холла при течении плазмы поперек магнитного поля, приводящего к возникновению продольной компоненты электрического поля, из-за чего и происходит перестройка структуры разряда. А.И. Морозов на основе анализа ускорения плазмы в магнитном поле показал, что проявление эффекта Холла возможно при достаточно высокой плотности газа, когда выполняется условие квазинейтральности плазмы [3]. Дальнейшие эксперименты [4], проведенные на ускорителях КСПУ свидетельствуют, что влияние эффекта Холла приводит к сжатию плазмы в сторону одного из электродов и выносу тока за срез электродов.

В связи с этим, представляет интерес исследовать работу плазменного ускорителя в режиме со сплошным наполнением. В этом режиме рабочий газ заполняет рабочую камеру при заданном начальном давлении, что предоставляет возможность варьировать в широких пределах плотность формируемой плазмы. Этот режим позволяет получать ионно-плазменные потоки определенного состава, что перспективно для различных технических и технологических применений плазменных ускорителей [5-8]. В данной работе проведена диагностика плазменного потока, формируемого при различных начальных давлениях и разрядных напряжениях на импульсном плазменном ускорителе КПУ-30.

Созданный в НИИЭТФ коаксиальный ускоритель КПУ-30 используется как для апробации вновь разрабатываемых диагностических методик, так и для модификации поверхности материалов. Ускоритель имеет цилиндрические электроды из меди длиной 45 см, диаметр внешнего электрода 9 см, внутреннего - 3 см. В отличие от стандартного «коаксиала», у которого центральный электрод близок по длине к наружному, в данном ускорителе внутренний электрод на 5 см короче внешнего и имеется буферный объем в начале электродов. Накопительная система состоит из 25 конденсаторов ИК-50-3 с рабочим напряжением 30 кВ, суммарной емкостью 75 мкФ. Рабочим газом являлся воздух, который оставался в камере после откачки до рабочего давления.

Для исследования применяли пояса Роговского с различным количеством витков, свернутых в виде колец и установленных снаружи на разрядной шине и внутри ускорителя в плоскости, перпендикулярной к направлению плазменного потока. Таким образом, внутри ускорителя измеряется ток, проходящий через сечение кольца. В случае внешнего пояса этот ток соответствует разрядному току конденсаторов, а в случае внутреннего - току в плазме. Для регистрации сигнала с поясов использовали запоминающий осциллограф С8-14, сигнал подавали без усиления на вход осциллографа по коаксиальному кабелю 50 Ом.

Численное моделирование проводили в рамках двухкомпонентной блочной плазмы, состоящей из электронного и ионного блоков в скрещенных электрическом и магнитном полях, с учетом квазинейтральности плазмы. Уравнения, описывающие движения центров тяжести ионного и электронного блоков, а также х-компоненты электрического поля, направленной вдоль оси электродной системы, имеют вид:

Численное решение системы линейных уравнений проводили в среде MathCAD7, с учетом следующих начальных условий: напряжение на разряде 20 кВ, величина магнитного поля 1 Тл, начальная скорость частиц равна нулю. Величина магнитного поля и другие параметры для КПУ-30 были определены ранее с применением зондовых методов [10,11]. Исследовали зависимость траектории частиц от концентрации n, соответствующему рабочему давлению при температуре электронов 50 эВ. Численные расчеты показывают, что поведение частиц в межэлектродном пространстве плазменного ускорителя определяется рабочим давлением, точнее, плотностью плазмы. При низкой плотности, когда условие квазинейтральности не играет существенной роли, движение частиц независимо. Динамика частиц в плотной плазме определятся самосогласованным «холловским» полем. Величина концентрации, выше которой следует учитывать саомосогласовоанное поле, составляет 10^11-10¹² см^-3.

Экспериментальные исследования проводили с целью установления динамики формирования потока внутри ускорителя. Ток через внутренний пояс определяли в зависимости от напряжения разряда при начальных давлениях 0,05, 0,08, 0,1, 0,5 и 1 торр. Напряжение разряда варьировали от 12 до 24 кВ с шагом 2 кВ. На всех полученных осциллограммах наблюдаются отрицательные и положительные максимумы, разделенные во времени. Анализ поведения сигналов в зависимости от начального рабочего давления позволил установить новые закономерности в формировании плазменного потока. При низких давлениях на осциллограммах амплитуда отрицательных пиков гораздо больше чем положительных. По мере повышения давления амплитуда положительных пиков растет и при давлении 1 торр они почти одинаковы. Аналогичная картина, но менее ярко выраженная, наблюдается и при повышении разрядного напряжения при постоянном давлении. Кроме этого, были проведены измерения с поясом, который устанавливался внутри на различном расстоянии по длине ускорителя, начиная от среза электродов.

В этом случае, структура потока остается прежней, но форма и амплитуда сигналов изменяется в зависимости от расстояния. На рисунке 1 приведен график зависимости амплитуды первых положительных (I₊) и отрицательных (I_-) пиков, считая от начала развертки. Из рисунка видно, что амплитуда положительных пиков монотонно уменьшается, если не считать слабо выраженного максимума в районе 10 см. В то же время для отрицательных пиков наблюдается явно выраженный максимум на при 8 см от среза внешнего электрода. Возрастание амплитуды тока на некотором расстоянии не является фактом, что в этом месте увеличивается количество зарядов, потому что площадь под пиками постепенно уменьшается.

В основном это обусловлено частичной деионизацией плазмы за счет соударений с нейтральным газом, т.е. рассеянием энергии. Поэтому, по мере удаления от среза электродов количество заряженных частиц должно падать по объективным причинам. Принимая этот факт во внимание, амплитуда тока должна постепенно падать по длине ускорителя. Этот процесс хорошо заметен для ионного тока на рис.1. Однако, для электронного тока на расстоянии 6 и особенно 8 см наблюдается резкое увеличение амплитуды сигнала. Уменьшение ширины пика и одновременное увеличение его амплитуды в некотором месте свидетельствует о том, что в этом месте происходит группировка частиц вдоль оси системы. Вероятно, это явление связано с формированием электромагнитного фокуса на определенном расстоянии от среза электродов. В этом случае происходит вынос линий тока за срез электродов и сжатие частиц к оси системы. Аналогичный процесс должен наблюдаться и для ионов, но так как ионы гораздо больше по массе, эффект фокусировки для них слабо выражен.

Рисунок .1. Зависимость тока в плазме от расстояния

На основании полученных данных наблюдаемые экспериментальные результаты можно объяснить следующим. При малых рабочих давлениях электроны двигаются в сторону среза (конца) электродов с дрейфовой скоростью пропорциональной E/H. В то же время, ионы, из-за большого ларморовского радиуса, ускоряются преимущественно в поперечном направлении и достигают стенки электродов раньше, чем они успевают выйти из межэлектродного пространства. Поэтому на осциллограммах регистрируются лишь отрицательные пики, связанные с электронами. При высоком давлении картина существенно меняется: ионы практически двигаются в продольном направлении, ускоряясь вслед за электронами, и в канале ускорителя происходят продольные колебания плазмы. Динамика этих колебаний, естественно, определяется внешним электрическим полем, т.е. напряжением на электродах. Поэтому на осциллограммах мы наблюдаем отрицательные и положительные пики, связанные с продольными колебаниями.

Таким образом, пространственная структура плазменного потока существенно зависит от плотности газа в канале ускорителя. При низкой плотности (концентрация ниже 10¹¹ см^-3) плазма практически состоит из электронной компоненты тока. Это соответствует начальному рабочему давлению воздуха ниже 0,05 торр. При высоком рабочем давлении (более 0,1 торр), в КПУ реализуется холловский режим ускорения и структура потока представляет собой последовательность сгустков электронной и ионной компоненты плазмы. Однако в целом, за весь цикл колебаний, плазма нейтральна. Кроме этого, определенно расстояние, на котором происходит формирование плазменного фокуса. Установлено, что положение точки фокуса для электронной и ионной компоненты различается на 2 см. Установленные особенности формирования потока могут быть использованы для создания источников заряженных частиц низких энергий. Кроме этого, указанные эффекты возможно использовать для электронно-ионной обработки материалов в технологиях производства материалов с заданными свойствами.

импульсный плазма поток ускоритель

Литература

Плазменные ускорители / под ред. Л.А. Арцимовича - М.: Машиностроение, 1973, -312 с.

Физика и применение плазменных ускорителей / под ред. А.И. Морозова - Минск: Наука и техника, 1974, -399 с.

Морозов, А.И. К теории электромагнитных процессов при наличии эффекта /А.И. Морозов, А.П. Шубин // ЖЭТФ -1964, -Т.46, -С. 710.

Асташинский В.М. Исследование физических процессов, обуславливающих режимы работы КСПУ / В.М. Асташинский, В.А. Маньковский, Л.Я. Минько, А.И.Морозов // Физика плазмы -1992, -Т.18.- №1. -С. 90-98

Tereshin V.I. Pulsed plasma accelerators of different gas ions for surface modification / F.N. Bandura, A.V. Bovda [ at al.] // Rev. Sci. Instrum. - 2002. - Vol. 73(2). - P. 831-833.

Piekoszewski, J. Pulse ion implantation - new single doping technique / M. Gryziсski, J. Langner, Z.Werner // Phys. Status Solidi. -1981.- A. -Vol. 67. -Р. 163-167.

Погребняк, А.Д. Структура и свойства твердого сплава, нанесенного на медную подложку с помощью импульсно-плазменной технологии / А.Д. Погребняк [и др.] // ЖТФ. -2001. -Т. 71. -вып. 7. -С. 111-118.

Жукешов А.М. Воздействие импульсной плазмы на поверхность конструкционных сталей / А.М. Жукешов // Поверхность. -2006. -№8. -С.94-97.

Морозов А.И. Введение в плазмодинамику / А.И. Морозов - М.: Физматлит, 2006. -С. 78-80. - ISBN 5-9221-0681-3.

Zhukeshov A.M. Measuring the Parameters of Pulsed Plasma Flows by Means of Magnetic Probes / A.M. Zhukeshov [et al.] // J. Engineering Thermophysics. -2007. -V. 16.- №. 1. -P. 40-43.

Baimbetov F.B. Dynamics of Plasma Flow Formation in a Pulsed Accelerator Operating at a Constant Pressure / F.B. Baimbetov, A.M. Zhukeshov, A.U. Amrenova // Tech. Phys. Let. -2007. -V. 33(1). -P.77-80.

Размещено на Allbest.ru