О сторонних токах в электрокинетических процессах

Размещено на http://www.allbest.ru/

О сторонних токах в электрокинетических процессах

В.В. Агеев

Аннотация

В большинстве работ, посвященных изучению полей вызванной поляризации (ВП) электрокинетической природы, естественных фильтрационных полей (ЕП) и сейсмоэлектрических (СЭ) полей подробно рассмотрена физика процессов на микро уровне пор и движения заряженных ионов. А формулировка задачи на макро уровне часто формализована и не раскрывает физики явлений. Поэтому полезно на качественном уровне рассмотреть вопрос об источниках этих полей, их локализации.

Ключевые слова: сторонние токи, диффузионные потоки, электрокинетические процессы.

Настоящее сообщение имеет целью систематизировать наши взгляды на электрокинетические процессы и с единых позиций рассмотреть источники электромагнитных полей, возникающих в пористых горных породах в таких методах как ВП, ЕП, СЭ. В теории этих методов подробно изучен механизм образования соответствующих ЭМ полей, рассмотрены сторонние силы не ЭМ природы, участвующие при генерации полей. Физика этих процессов анализируется на микро уровне (на уровне пор). Изучены движение элементарных зарядов (ионов) и силы, действующие на них. Понятие зарядов необходимо на микро уровне для понимания физики. Однако при переходе на макро уровень и формулировке задачи мы можем обойтись без элементарных зарядов, рассматривая только токи и напряженности и поверхностные заряды на границах неоднородностей. Этому этапу уделим особое внимание, т.к. он хуже освещен в литературе.

Механизм образования поля ВП электрокинетической природы в теории этого метода рассматривается на модели ячейки поры переменного сечения или для гранулярной модели - сферического непроводящего зерна с поверхностным слоем зарядов Гельмгольца. Рассмотрены процессы, происходящие в ячейке при наложении электрического поля - нарушение концентрации ионов, возникновение диффузионных потоков ионов и образования зарядов в разных участках микро ячейки. Эти вторичные заряды на микро уровне в элементарной ячейке создают электрическое поле ВП. А при переходе на макро уровень утверждается, что эффекты от всех элементарных ячеек суммируются. В подтверждение этого Д.А. Фридрихсберг [1] специальным опытом с чередующимися ячейками, заполненными раствором KCl разной концентрации, разделенными разными мембранами показал, что разность потенциалов суммируется. Такое понимание генерации поля ВП элементарными зарядами в ячейках плохо объясняет результаты многих конкретных задач. Например, если для гальванической установки на поверхности однородного поляризующегося полупространства используется генератор напряжения (генератор с очень малым внутренним сопротивлением), то при измерении электрического поля поляризация такой вмещающей среды не проявляется, хотя среда поляризуется. А в случае применения генератора тока (с большим внутренним сопротивлением) наблюдается поле ВП. А над локальной поляризующейся неоднородностью в обоих случаях наблюдается аномалия ВП. Просто при формулировке задачи на макро уровне мы должны оперировать токами и возникающими на границах неоднородностей макро зарядами, создающими поле ВП. Диффузионные потоки заряженных ионов в отдельных ячейках, усредненные по объему среды воспринимаются на макро уровне, как ток. Это сторонний ток не электромагнитной природы, вызванный нарушением равновесия концентрации флюида в среде. Он создает магнитное поле. А источником электрического поля ВП могут быть только макро заряды, образующиеся при пересечении сторонним током неоднородностей по электрическим свойствам на их границах. Для однородного полупространства такой границей будет поверхность питающих электродов. Сторонние токи поляризованной среды будут поддерживать заряд на электродах.

Сходная ситуация в методе ЕП с изучением электрокинетических фильтрационных потенциалов. Физика процесса и закономерности поля ЕП в физхимии изучались на пористых мембранах, через которые продавливалась жидкость. При этом на краях мембраны появляется разность потенциалов, которая не зависит от толщины мембраны, площади мембраны, и количества протекаемой жидкости, а зависит от свойств мембраны, жидкости и скорости фильтрации (или перепада давления). При движении раствора через поры под действием внешнего давления из-за существования диффузной части ДЭС поток катионов превышает поток анионов. Разность потоков представляет собой электрический ток. Это сторонний ток не ЭМ природы. Он не создает электрического поля (т.к. электрическое поле создается макро зарядами, а не током), но создает магнитное. На выходе из мембранной перегородки образуется свободный заряд, который порождает электрическое поле и встречный объемный ток Iv по всему объему капилляров. Возникающая на концах капилляров разность потенциалов и встречный ток будут возрастать до тех пор, пока не установится стационарное состояние с постоянным потенциалом течения и Is =Iv (суммарный ток станет равным 0 и, соответственно, магнитное поле тоже обнулится). То есть для лабораторного эксперимента по продавливанию жидкости через пористую мембрану источником измеряемого электрического поля фильтрации являются накапливаемые заряды (катионы) на выходе из мембраны. То есть сторонний ток течения приводит к появлению зарядов на поверхности мембраны, а уже заряды порождают измеряемое электрическое поле. Для стационарного состояния (Is =Iv) потенциал течения описывается уравнением Гельмгольца-Смолуховского. Заметим, что просто течения жидкости через пористую среду под действием градиента давления недостаточно для того, чтобы появилось электрическое поле фильтрации. Должны где то возникнуть макро заряды - источники поля ЕП. Как показано у Кауфмана А.А. [2] такими местами являются неоднородности по электрическим и фильтрационным параметрам, которые пересекает сторонний ток течения и места нагнетания и разгрузки воды. Тогда понятна природа индикационных зон, рассмотренная В.В. Кормильцевым [3], в которых наблюдаются аномалии фильтрационных потенциалов над геоэлектрическими неоднородностями при фильтрации флюида. На неоднородности возникает заряд - источник электрического поля. поляризация электрокинетический сейсмоэлектрический

Когда переходят к рассмотрению фильтрации воды в земле (макро задача), то часто рассматривается локальная задача с заданным градиентом давления (или скоростью фильтрации) и локальными электрокинетическими параметрами среды. Создается иллюзия, что весь путь фильтрации порождает электрическое поле или наблюдаемое локальное электрическое поле характеризует фильтрационные свойства пород в области измерения. Например, часто наблюдаемый непрерывный рост потенциала при фильтрации по профилю вдоль реки трактуется, как суммирование потенциалов, создаваемых на каждом элементарном участке. На самом деле электрическое поле в каждой точке определяется всей совокупностью распределенных сторонних токов течения и распределением электропроводности в разрезе. Если в разрезе есть электропроводящие участки в местах образования макро зарядов (например, фильтрующий слой подстилается глиной), то заряд будет разряжаться через этот проводник и фильтрационного поля ЕП не возникнет. Эта ситуация аналогична рассмотренной выше задаче ВП однородного полупространства и генератора напряжения. В обоих случаях сторонние токи есть, но заряды не могут накапливаться на поверхности неоднородности, т.к. разряжаются через проводники. И не возникает полей ВП или ЕП.

При рассмотрении теории сейсмоэлектрического метода последовательность происходящих в пористой флюидонасыщенной среде процессов следующая. Запаздывающее движение заряженной жидкости относительно твердого скелета при распространении сейсмического колебания представляет собой сторонний ток механической природы. Далее утверждается, что это распределение стороннего тока порождает электрическое поле СЭ природы. Для найденного распределения стороннего тока решается обычная электродинамическая задача. Формально это правильная формулировка и этого достаточно для решения задачи. Но полезно понимать, что на самом деле электрическое поле создается распределенными зарядами, которые возникают в данном случае даже в однородной среде без неоднородностей за счет того, что сторонний ток меняет свою величину и направление в разных точках сейсмической волны.

При строгой математической формулировке рассматриваемых задач, в которых возникают сторонние силы нам достаточно определить распределение соответствующих сторонних токов в среде и для этого распределения решать обычную электродинамическую задачу по определению ЭМ полей. Однако приведенные качественные рассуждения о локализации реальных источников - макро зарядов полезны для лучшего понимания и объяснения возникающих эффектов.

Библиографический список

1. Фридрихсберг Д.А., Сидорова М.П. Исследования связи явления вызванной поляризации с электрокинетическими свойствами капиллярных систем // Вестник ЛГУ. Сер. Химия, 1961, № 4, с. 222-226.

2. Кауфман А.А., Андерсон Б.И. Принципы методов наземной и скважинной электроразведки. Тверь, АИС, 2013, 488 с.

3. Кормильцев В.В., Ратушняк А.Н.. Моделирование геофизических полей при помощи объемных векторных интегральных уравнений. Екатеринбург: УрО РАН, 1999.

Размещено на Allbest.ru