Эволюция продуктов деления ядерного реактора
Содержание изотопов урана в природном и обогащенном топливе. Расчет скорости удельного выгорания топлива. Определение плотности потока нейтронов в ходе реакции. Характеристики радионуклидов цепочки. Определение содержания стабильного радионуклида.
Рубрика | Физика и энергетика |
Вид | курсовая работа |
Язык | русский |
Дата добавления | 25.05.2019 |
Размер файла | 480,4 K |
Отправить свою хорошую работу в базу знаний просто. Используйте форму, расположенную ниже
Студенты, аспиранты, молодые ученые, использующие базу знаний в своей учебе и работе, будут вам очень благодарны.
Размещено на http://www.allbest.ru/
Министерство образования и науки Российской Федерации
Федеральное государственное автономное образовательное учреждение высшего образования
"Уральский федеральный университет имени первого Президента России Б.Н. Ельцина"
Физико-технологический институт
Кафедра радиохимии и прикладной экологии
КУРСОВАЯ РАБОТА
по радиохимии
на тему: Эволюция продуктов деления ядерного реактора
Преподаватель Т.А. Недобух
Студент Д.С. Беккель
Екатеринбург, 2018 г.
Содержание
- 1. Исходные данные
- 2. Расчётная часть
- 2.1 Определить время кампании в сутках. Определить плотность потока нейтронов
- 2.2 Определить изменение числа ядер и активности продуктов деления для цепочки с данным А (10 временных точек): за время кампании; за время выдержки. Результаты представить в виде таблиц и графиков
- 2.2.1 Определение изменения числа ядер и активности продуктов деления для цепочки с А = 139 за время кампании
- 2.2.2 Определение изменения числа ядер и активности продуктов деления для цепочки с А = 139 за время выдержки
- 2.3 Определить содержание стабильного нуклида с данным А к концу кампании и к концу выдержки
1. Исходные данные
Таблица 1.
Мощность, МВт |
1515/470 |
|
Обогащение, % |
3,65 |
|
Загрузка топлива, т U-мет. |
42,8 |
|
Выгорание, МВт·сут/ т U-мет |
2,9 * 104 |
|
Тохл, сут |
1160 |
|
Массовое число цепочки - А |
139 |
Тип реактора - ВВЭР-1000 (400), топливо - UO2
2. Расчётная часть
2.1 Определить время кампании в сутках. Определить плотность потока нейтронов
Рассчитаем время кампании в сутках:
tk = = = 819 сут (70761600 с)
Определим плотность потока нейтронов:
Рср = = = 7,79 * МВт/т
2.2 Определить изменение числа ядер и активности продуктов деления для цепочки с данным А (10 временных точек): за время кампании; за время выдержки. Результаты представить в виде таблиц и графиков
Рисунок 1. Цепочка с заданным А = 139
Рассчитаем общее число делений:
F = Wтепл * 3 * = 1515 МВт * 3 * = 4545 * = 4,545 * дел/с
Сначала определим изменение числа ядер и активности продуктов деления для цепочки с А = 139 за время кампании, а затем уже за время выдержки.
2.2.1 Определение изменения числа ядер и активности продуктов деления для цепочки с А = 139 за время кампании
Первая (прямая) цепочка
Таблица 2. Характеристики радионуклидов цепочки с А = 139
Радионуклид |
Т 1/2, с |
л, |
з, % |
зсум, % |
Рсобств |
Ркум |
|
139I |
2,47 |
0,2806 |
0,95 |
0,95 |
4,3178 * |
4,3178 * |
|
139Xe |
40,8 |
0,0170 |
4,01 |
4,8631 |
2,2103 * |
2,6421 * |
|
139Cs |
564 |
0,0012 |
1,36 |
6,2231 |
2,8284 * |
5,4705 * |
|
139Ba |
5088 |
0,00001 |
0,0675 |
6,2906 |
2,8315 * |
8,3020 * |
|
139La |
Стабильн |
- |
0,0000932 |
6,2907 |
- |
- |
Напишем уравнения для расчёта эволюции всех интересующих радионуклидов.
Накопление I-139
Родоначальник цепочки - I-139 является короткоживущим. Его активность уже через 3 секунды достигнет своей предельной величины, равной скорости его поставки, и после этого меняться не будет.
PI = F * зI = 4,545 * дел/с * 0,0095 = 4,31775 * = 4,32 * Бк
Расчётная формула:
NI = F * зI * = 4,545 * дел/с * 0,0095 *
Расчетный интервал времени 2 - 25 с, учитывая 0,5Т 1/2 (I) = 1,24 с
Таблица 3. Эволюция 139I за время кампании
t, сек |
N, шт |
A, Бк |
lg t, с |
lg A, Бк |
|
1,24 |
4,5217E+17 |
1,2689E+17 |
9,3422E-02 |
1,7103E+01 |
|
2,47 |
7,6931E+17 |
2,1589E+17 |
3,9270E-01 |
1,7334E+01 |
|
5 |
1,1604E+18 |
3,2563E+17 |
6,9897E-01 |
1,7513E+01 |
|
8 |
1,3756E+18 |
3,8604E+17 |
9,0309E-01 |
1,7587E+01 |
|
11 |
1,4684E+18 |
4,1207E+17 |
1,0414E+00 |
1,7615E+01 |
|
14 |
1,5084E+18 |
4,2328E+17 |
1,1461E+00 |
1,7627E+01 |
|
17 |
1,5256E+18 |
4,2812E+17 |
1,2304E+00 |
1,7632E+01 |
|
20 |
1,5330E+18 |
4,3020E+17 |
1,3010E+00 |
1,7634E+01 |
|
23 |
1,5362E+18 |
4,3110E+17 |
1,3617E+00 |
1,7635E+01 |
|
25 |
1,5372E+18 |
4,3139E+17 |
1,3979E+00 |
1,7635E+01 |
|
70761600 |
1,5386E+18 |
4,3178E+17 |
7,8498E+00 |
1,7635E+01 |
Накопление Хе-139
Учитывая ветвление цепочки, умножаем независимый выход иода на коэффициент ветвления 0,898
PXe = 0,898 * F * з I + F * з Xe = F * (0,898 * з I + з Xe) = 0,898 * 4,545 * * 0,0095 + 4,545 * * 4,01 = 2,21028* = 2,21* Бк
Расчётная формула:
NXe = PXe * = 2,21* *
Расчётный интервал времени, учитывая, что Т1/2(Хе) = 40,8 с, выбираем от 41 до 408 с и, включая 0,5 Т1/2(Хе) = 20,4 с и Т1/2(Хе).
Таблица 4. Эволюция 139Xe за время кампании
t, сек |
N, шт |
A, Бк |
lg t, с |
lg A, Бк |
|
20,4 |
3,8106E+19 |
6,4738E+17 |
1,3096E+00 |
1,7811E+01 |
|
40,8 |
6,5051E+19 |
1,1051E+18 |
1,6107E+00 |
1,8043E+01 |
|
75 |
9,3717E+19 |
1,5921E+18 |
1,8751E+00 |
1,8202E+01 |
|
130 |
1,1581E+20 |
1,9675E+18 |
2,1139E+00 |
1,8294E+01 |
|
185 |
1,2449E+20 |
2,1149E+18 |
2,2672E+00 |
1,8325E+01 |
|
228 |
1,2740E+20 |
2,1643E+18 |
2,3579E+00 |
1,8335E+01 |
|
279 |
1,2896E+20 |
2,1910E+18 |
2,4456E+00 |
1,8341E+01 |
|
326 |
1,2959E+20 |
2,2016E+18 |
2,5132E+00 |
1,8343E+01 |
|
375 |
1,2988E+20 |
2,2065E+18 |
2,5740E+00 |
1,8344E+01 |
|
408 |
1,2997E+20 |
2,2081E+18 |
2,6107E+00 |
1,8344E+01 |
|
70761600 |
1,3010E+20 |
2,2103E+18 |
7,8498E+00 |
1,8344E+01 |
Накопление Cs-139
PCs = 0,898 * F * з I + F * з Xe + F * з Cs = F * (0,898 * з I + з Xe + з Cs) = 4,545 * * (0,898 * 0,0095 + 0,0401 + 0,0136) = 2,8284 * = 2,83 * Бк
Расчётная формула:
NCs = * PXe * [] + PCs
Расчётный интервал времени, учитывая, что Т1/2 (Cs) = 564 с, выбираем от 564 до 5640 с и, включая 0,5 Т1/2 (Cs) = 282 с и Т1/2 (Cs).
Таблица 5. Эволюция 139Cs за время кампании
t, сек |
N, шт |
A, Бк |
lg t, с |
lg A, Бк |
|
282 |
1,1028E+21 |
1,3553E+18 |
2,4502E+00 |
1,8132E+01 |
|
564 |
1,9798E+21 |
2,4332E+18 |
2,7513E+00 |
1,8386E+01 |
|
1045 |
2,9260E+21 |
3,5960E+18 |
3,0191E+00 |
1,8556E+01 |
|
1794 |
3,6323E+21 |
4,4640E+18 |
3,2538E+00 |
1,8650E+01 |
|
2357 |
3,8658E+21 |
4,7510E+18 |
3,3724E+00 |
1,8677E+01 |
|
2996 |
3,9931E+21 |
4,9075E+18 |
3,4765E+00 |
1,8691E+01 |
|
3547 |
4,0456E+21 |
4,9720E+18 |
3,5499E+00 |
1,8697E+01 |
|
4125 |
4,0732E+21 |
5,0059E+18 |
3,6154E+00 |
1,8699E+01 |
|
4865 |
4,0891E+21 |
5,0255E+18 |
3,6871E+00 |
1,8701E+01 |
|
5640 |
4,0957E+21 |
5,0336E+18 |
3,7513E+00 |
1,8702E+01 |
|
70761600 |
4,0999E+21 |
5,0387E+18 |
7,8498E+00 |
1,8702E+01 |
Накопление Ba-139
PBa = 0,898 * F * з I + F * з Xe + F * з Cs + F * з Ba = F * (0,898 * з I + з Xe + з Cs + з Ba) = 4,545 * * (0,898 * 0,0095 + 0,0401 + 0,0136 + 0,0000675) = 2,83147 * Бк
Расчётная формула:
NBa = ** PXe * [] + * PCs * [ + PBa *
Расчётный интервал времени, учитывая, что Т1/2(Ba) = 5088 с, выбираем от 5088 до 50880 с и, включая 0,5 Т1/2(Ba) = 2544 с и Т1/2(Ba).
Таблица 6. Эволюция 139Ba за время кампании
t, сек |
N, шт |
A, Бк |
lg t, с |
lg A, Бк |
|
2544 |
1,376E+22 |
1,875E+18 |
3,406E+00 |
1,827E+01 |
|
5088 |
2,652E+22 |
3,612E+18 |
3,707E+00 |
1,856E+01 |
|
10356 |
4,252E+22 |
5,792E+18 |
4,015E+00 |
1,876E+01 |
|
15525 |
5,023E+22 |
6,843E+18 |
4,191E+00 |
1,884E+01 |
|
20863 |
5,413E+22 |
7,374E+18 |
4,319E+00 |
1,887E+01 |
|
25949 |
5,595E+22 |
7,622E+18 |
4,414E+00 |
1,888E+01 |
|
31547 |
5,692E+22 |
7,754E+18 |
4,499E+00 |
1,889E+01 |
|
37598 |
5,740E+22 |
7,819E+18 |
4,575E+00 |
1,889E+01 |
|
43796 |
5,761E+22 |
7,848E+18 |
4,641E+00 |
1,889E+01 |
|
50880 |
5,771E+22 |
7,862E+18 |
4,707E+00 |
1,890E+01 |
|
70761600 |
5,777E+22 |
7,870E+18 |
7,850E+00 |
1,890E+01 |
Вторая цепочка
Таблица 7. Характеристики радионуклидов цепочки
Радионуклид |
Т 1/2, с |
л, |
з, % |
зсум, % |
Рсобств |
Ркум |
|
139I |
2,47 |
0,2806 |
0,95 |
0,95 |
4,3178 * |
4,3178 * |
|
138Xe |
847,8 |
0,0008 |
4,82 |
4,9226 |
2,24 * |
2,6718 * |
|
138Cs |
2004,6 |
0,0003 |
0,16 |
5,0826 |
2,31* |
4,9818 * |
|
138Ba |
Стабильный |
- |
0,00853 |
5,09113 |
- |
- |
Накопление Хе-138
Учитывая ветвление цепочки, умножаем независимый выход иода на коэффициент ветвления 0,108
PXe = 0,108 * F * з I + F * з Xe = F * (0,108 * з I + з Xe) = 4,545 * * (0,108 * 0,0095 + 0,0482) = 2,23732 * = 2,24 * Бк
Расчётная формула:
NXe = PXe *
Расчётный интервал времени, учитывая, что Т1/2(Xe) = 847,8 с, выбираем от 847,8 до 8478 с и, включая 0,5 Т1/2(Xe) = 423,9 с и Т1/2(Хе).
Таблица 8. Эволюция 138Xe за время кампании
t, сек |
N, шт |
A, Бк |
lg t, с |
lg A, Бк |
|
423,9 |
8,0150E+20 |
6,5530E+17 |
2,6273E+00 |
1,7816E+01 |
|
847,8 |
1,3683E+21 |
1,1187E+18 |
2,9283E+00 |
1,8049E+01 |
|
1754 |
2,0843E+21 |
1,7041E+18 |
3,2440E+00 |
1,8231E+01 |
|
2841 |
2,4683E+21 |
2,0181E+18 |
3,4535E+00 |
1,8305E+01 |
|
3755 |
2,6095E+21 |
2,1335E+18 |
3,5746E+00 |
1,8329E+01 |
|
4612 |
2,6735E+21 |
2,1858E+18 |
3,6639E+00 |
1,8340E+01 |
|
5424 |
2,7041E+21 |
2,2108E+18 |
3,7343E+00 |
1,8345E+01 |
|
6785 |
2,7258E+21 |
2,2286E+18 |
3,8315E+00 |
1,8348E+01 |
|
7687 |
2,7314E+21 |
2,2332E+18 |
3,8858E+00 |
1,8349E+01 |
|
8478 |
2,7338E+21 |
2,2351E+18 |
3,9283E+00 |
1,8349E+01 |
|
70761600 |
2,7365E+21 |
2,2373E+18 |
7,8498E+00 |
1,8350E+01 |
Накопление Cs-138
PCs = 0,108 * F * з I + F * з Xe + F * з Cs = F * (0,108 * з I + з Xe + з Cs) = 4,545 * * (0,108 * 0,0095 + 0,0482 + 0,0016) = 2,31 * Бк
Расчётная формула:
NCs = * PXe * [] + PCs
Расчётный интервал времени, учитывая, что Т1/2(Cs) = 2004,6 с, выбираем от 2004,6 до 20046 с и, включая 0,5 Т1/2(Cs) = 1002,3 с и Т1/2(Cs).
Таблица 9. Эволюция 138Cs за время кампании
t, сек |
N, шт |
A, Бк |
lg t, с |
lg A, Бк |
|
1002,3 |
2,588E+21 |
8,950E+17 |
3,001E+00 |
1,795E+01 |
|
2004,6 |
5,125E+21 |
1,772E+18 |
3,302E+00 |
1,825E+01 |
|
3698 |
8,400E+21 |
2,905E+18 |
3,568E+00 |
1,846E+01 |
|
5874 |
1,084E+22 |
3,749E+18 |
3,769E+00 |
1,857E+01 |
|
7329 |
1,174E+22 |
4,061E+18 |
3,865E+00 |
1,861E+01 |
|
10423 |
1,267E+22 |
4,379E+18 |
4,018E+00 |
1,864E+01 |
|
12547 |
1,292E+22 |
4,467E+18 |
4,099E+00 |
1,865E+01 |
|
15898 |
1,308E+22 |
4,522E+18 |
4,201E+00 |
1,866E+01 |
|
17656 |
1,311E+22 |
4,534E+18 |
4,247E+00 |
1,866E+01 |
|
20046 |
1,313E+22 |
4,541E+18 |
4,302E+00 |
1,866E+01 |
|
70761600 |
1,315E+22 |
4,547E+18 |
7,850E+00 |
1,866E+01 |
2.2.2 Определение изменения числа ядер и активности продуктов деления для цепочки с А = 139 за время выдержки
(Тохл = 1160 сут = 100224000 с).
К моменту выгрузки радионуклиды цепочки А = 139 будут иметь характеристики, представленные в таблице 10.
Таблица 10. Исходные данные для расчета эволюции цепочки с массовым числом А = 139 при выдержке ТВЭЛов
Радионуклид |
, |
Начальное число ядер, N0 |
|
139I |
0,2806 |
1,5386E+18 |
|
139Xe |
0,0170 |
1,3010E+20 |
|
139Cs |
0,0012 |
4,0999E+21 |
|
139Ba |
0,0001 |
5,7770E+22 |
Эволюцию цепочки во время выдержки рассчитаем по уравнению Бейтмана, в соответствии с которым для цепочки вида:
Если при t=0 N1 = N2 = N3 = ... = Ni = ... = 0, то
Ni = л1 * л2 * л3 * лi-1 Pi
Для ряда генетически связанных радионуклидов
N1 > N2 > N3 >… Nj >… Ni.
Если принять, что при t=0 N1 = N01, а N2 = N3 = …Nj… = Ni = 0 и л1 " лi так, чтобы N01 * л1 = Аисх = const
Распад I-139
I - короткоживущий радионуклид. Его распад считаем по формуле:
NI = N0 I *
AI = NI *
Таблица 11. Распад 139I за время выдержки
t, сек |
N, шт |
A, Бк |
lg t, с |
lg A, Бк |
|
1,24 |
1,0864E+18 |
3,0488E+17 |
9,3422E-02 |
1,7484E+01 |
|
2,47 |
7,6931E+17 |
2,1589E+17 |
3,9270E-01 |
1,7334E+01 |
|
5 |
3,7823E+17 |
1,0614E+17 |
6,9897E-01 |
1,7026E+01 |
|
8 |
1,6298E+17 |
4,5736E+16 |
9,0309E-01 |
1,6660E+01 |
|
11 |
7,0228E+16 |
1,9708E+16 |
1,0414E+00 |
1,6295E+01 |
|
14 |
3,0261E+16 |
8,4921E+15 |
1,1461E+00 |
1,5929E+01 |
|
17 |
1,3040E+16 |
3,6592E+15 |
1,2304E+00 |
1,5563E+01 |
|
20 |
5,6187E+15 |
1,5768E+15 |
1,3010E+00 |
1,5198E+01 |
|
23 |
2,4211E+15 |
6,7943E+14 |
1,3617E+00 |
1,4832E+01 |
|
25 |
1,3812E+15 |
3,8761E+14 |
1,3979E+00 |
1,4588E+01 |
|
100224000 |
0,0000E+00 |
0,0000E+00 |
8,0010E+00 |
- |
Распад Хе-139
Расчётная формула:
AXe = N0 I * *( + ) = N0 I * * (
Таблица 12. Распад 139Xe за время выдержки
t, сек |
N, шт |
A, Бк |
lg t, c |
lg A, Бк |
|
20,4 |
1,1527E+18 |
1,9584E+16 |
1,3096E+00 |
1,6292E+01 |
|
40,8 |
8,1886E+17 |
1,3912E+16 |
1,6107E+00 |
1,6143E+01 |
|
75 |
4,5802E+17 |
7,7813E+15 |
1,8751E+00 |
1,5891E+01 |
|
130 |
1,7992E+17 |
3,0567E+15 |
2,1139E+00 |
1,5485E+01 |
|
185 |
7,0678E+16 |
1,2007E+15 |
2,2672E+00 |
1,5079E+01 |
|
228 |
3,4043E+16 |
5,7835E+14 |
2,3579E+00 |
1,4762E+01 |
|
279 |
1,4313E+16 |
2,4317E+14 |
2,4456E+00 |
1,4386E+01 |
|
326 |
6,4411E+15 |
1,0943E+14 |
2,5132E+00 |
1,4039E+01 |
|
375 |
2,8018E+15 |
4,7599E+13 |
2,5740E+00 |
1,3678E+01 |
|
408 |
1,5994E+15 |
2,7172E+13 |
2,6107E+00 |
1,3434E+01 |
|
100224000 |
0,0000E+00 |
0,0000E+00 |
8,0010E+00 |
- |
Распад Cs-139
Расчётная формула:
NCs=N0I*[
ACs = NCs *
Таблица 13. Распад 139Cs за время выдержки
t, сек |
N, шт |
A, Бк |
lg t, с |
lg A, Бк |
|
282 |
1,163E+18 |
1,430E+15 |
2,450E+00 |
1,516E+01 |
|
564 |
8,328E+17 |
1,024E+15 |
2,751E+00 |
1,501E+01 |
|
1045 |
4,612E+17 |
5,668E+14 |
3,019E+00 |
1,475E+01 |
|
1794 |
1,837E+17 |
2,258E+14 |
3,254E+00 |
1,435E+01 |
|
2357 |
9,196E+16 |
1,130E+14 |
3,372E+00 |
1,405E+01 |
|
2996 |
4,193E+16 |
5,154E+13 |
3,477E+00 |
1,371E+01 |
|
3547 |
2,130E+16 |
2,618E+13 |
3,550E+00 |
1,342E+01 |
|
4125 |
1,047E+16 |
1,287E+13 |
3,615E+00 |
1,311E+01 |
|
4865 |
4,217E+15 |
5,183E+12 |
3,687E+00 |
1,271E+01 |
|
5640 |
1,627E+15 |
1,999E+12 |
3,751E+00 |
1,230E+01 |
|
100224000 |
0,0000E+00 |
0,0000E+00 |
8,001E+00 |
- |
Распад Ва-139
Расчётная формула:
NBa=N0I*[]
ABa = NBa *
Таблица 14. Распад 139Ba за время выдержки
t, сек |
N, шт |
A, Бк |
lg t, c |
lg A, Бк |
|
2544 |
1,1519E+18 |
1,5692E+14 |
3,4055E+00 |
1,4196E+01 |
|
5088 |
8,6903E+17 |
1,1839E+14 |
3,7065E+00 |
1,4073E+01 |
|
10356 |
4,2574E+17 |
5,7999E+13 |
4,0152E+00 |
1,3763E+01 |
|
15525 |
2,1054E+17 |
2,8682E+13 |
4,1910E+00 |
1,3458E+01 |
|
20863 |
1,0174E+17 |
1,3861E+13 |
4,3194E+00 |
1,3142E+01 |
|
25949 |
5,0886E+16 |
6,9323E+12 |
4,4141E+00 |
1,2841E+01 |
|
31547 |
2,3735E+16 |
3,2335E+12 |
4,4990E+00 |
1,2510E+01 |
|
37598 |
1,0408E+16 |
1,4180E+12 |
4,5752E+00 |
1,2152E+01 |
|
43796 |
4,4739E+15 |
6,0948E+11 |
4,6414E+00 |
1,1785E+01 |
|
50880 |
1,7044E+15 |
2,3219E+11 |
4,7065E+00 |
1,1366E+01 |
|
100224000 |
0,0000E+00 |
0,0000E+00 |
8,0010E+00 |
- |
Рисунок 2. Изменение числа ядер и активности продуктов деления для цепочки с данным А за время кампании
Рисунок 3. Изменение числа ядер и активности продуктов деления для цепочки с данным А за время выдержки
2.3 Определить содержание стабильного нуклида с данным А к концу кампании и к концу выдержки
139Laстаб является стабильным членом цепочки с А = 139.
Определение содержания стабильного радионуклида с А = 139 к концу кампании:
Рассчитаем число ядер, наработанных за время кампании:
Nнараб = tk * P? = tk * F * з(?) = 70761600 с * 4,545 * дел/с * 0,06291 = 2,0233 * шт
tk - время кампании = 819 суток =70761600 c
P? - скорость поставки ядер
F - общее число делений = 4,545 * дел/с
з (?) = 0,898 * з I + з Xe + з Cs + з Ba + з La= 0,898 * 0,0095 + 0,0401 + 0,0136 + 0,0000675 + 0,000000932 = 0,06291
Рассчитаем число ядер, накопленных за время кампании:
Nнакоп = N0 I-139 + N0 Xe-139 + N0 Cs-139 + N0 Ba-139 = 1,5386 * 1018 + 1,3010 * 1020 + 4,0999 * 1021 + 5,7770 * 1022 = 6,2002 * шт
Рассчитаем число ядер стабильного радионуклида за время кампании:
NLa = Nнараб - Nнакоп = 2,0233 * - 6,2002 * = 2,0227 * шт
Определение содержания стабильного радионуклида с А = 139 к концу выдержки:
Рассчитаем число оставшихся ядер цепочки:
Это можно сделать, используя формулу Бейтмана, за время охлаждения. В этой формуле не будем учитывать те радионуклиды цепочки, у которых время уменьшения их активности в 10 раз относительно первоначальной активности не сравнимо с временем выдержки - 1160 сут, поэтому нет смысла для них рассчитывать числа оставшихся ядер на момент окончания выдержки. уран изотоп радионуклид нейтрон
В данном случае все радионуклиды цепочки А = 139 имеют периоды полураспада гораздо меньшие, чем время охлаждения, поэтому сразу можно привести расчёт числа оставшихся стабильных ядер цепочки, так как Nост = 0.
Nстаб = Nнараб - Nост = 2,0233 * - 0 = 2,0233 * шт
Размещено на Allbest.ru
...Подобные документы
Расчет скорости удельного выгорания. Содержание изотопов урана в природном и обогащенном топливе. Изменение активности для 10 временных точек в абсолютных единицах. Характеристики радионуклидов цепочки. Определение содержания стабильного радионуклида.
курсовая работа [234,6 K], добавлен 22.06.2015Определение удельного выгорания топлива ядерного реактора. Содержание изотопов урана в природном и обогащенном его вариантах. Анализ эволюции изотопов плутония во время кампании, изменение весового соотношения продуктов деления к концу кампании.
курсовая работа [678,8 K], добавлен 11.03.2013Сущность цепной ядерной реакции. Распределение энергии деления ядра урана между различными продуктами деления. Виды и химический состав ядерного топлива. Массовые числа протона и нейтрона. Механизм цепной реакции деления ядер под действием нейтронов.
реферат [34,4 K], добавлен 30.01.2012Определение параметров ядерного реактора. Средняя плотность потока тепловых нейтронов. Динамика изменения концентраций. Оценка потери реактивности вследствие отравления ксеноном. Микроскопическое сечение деления. Постоянные распада и сечения поглощения.
контрольная работа [150,7 K], добавлен 10.01.2014Деление тяжелых ядер. Реакция деления ядра урана-235. Развитие цепной реакции деления ядер урана. Коэффициент размножения нейтронов. Способы уменьшения потери нейтронов. Управляемая ядерная реакция. Главные условия протекания термоядерной реакции.
презентация [459,5 K], добавлен 25.05.2014Определение эффективных сечений для тепловых нейтронов. Расчет плотности потока нейтронов в однородном гомогенном реакторе; состава и макроскопических констант двухзонной ячейки. Критические размеры реактора. Коэффициент размножения в бесконечной среде.
курсовая работа [364,2 K], добавлен 10.12.2013Теоретические и технические основы ядерной энергетики. Особенности ядерного реактора как источника теплоты. Классификация реакторов по уровню энергии нейтронов, участвующих в реакции деления, по принципу размещения топлива, конструктивному исполнению.
реферат [181,6 K], добавлен 11.05.2011Конструкция реактора и выбор элементов активной зоны. Тепловой расчет, ядерно-физические характеристики "холодного" реактора. Многогрупповой расчет, спектр и ценности нейтронов в активной зоне. Концентрация вещества в гомогенизированной ячейке реактора.
курсовая работа [559,9 K], добавлен 29.05.2012Исследование источников ультрахолодных нейтронов на стационарном реакторе. Анализ гамма-излучения продуктов активации. Расчет плотности потоков на входе и выходе в радиальный канал. Определение радиационного нагрева в различных материалах дефлектора.
дипломная работа [1,2 M], добавлен 08.06.2017Виды ионизирующих излучений. Экспозиционная, поглощенная и эквивалентная дозы. Виды взаимодействия нейтронов с ядрами атомов. Расчет биологической защиты ядерного реактора. Критерии биологической опасности радионуклидов в случае внутреннего облучения.
лекция [496,7 K], добавлен 01.05.2014Теплотехническая надежность ядерного реактора: компоновка, вычисление геометрических размеров его активной зоны и тепловыделяющей сборки. Определение координат и паросодержания зоны поверхностного кипения. Температура ядерного топлива по высоте ТВЭл.
курсовая работа [1,2 M], добавлен 18.06.2011Изучение спектров пропускания резонансных нейтронов проб урана различного обогащения. Устройство и работа времяпролетного спектрометра на основе ускорителя электронов. Анализ содержания изотопов по площадям резонансных провалов в измеренных спектрах.
дипломная работа [710,4 K], добавлен 23.02.2015Способ изготовления таблеток ядерного топлива с выгорающим поглотителем. Ядерное уран-гадолиниевое топливо высокого выгорания на основе диоксида урана и способ его получения. Способ нанесения покрытия из выгорающего поглотителя нейтронов на основу.
курсовая работа [26,6 K], добавлен 28.11.2013Изменение атомных ядер при взаимодействии их с элементарными частицами. Механизм протекания ядерной реакции. Коэффициент размножения нейтронов. Масса урана, отражающая оболочка и содержание примесей. Замедлители нейтронов, ускорители элементарных частиц.
доклад [18,8 K], добавлен 20.09.2011Применение и использование реакции деления атомных ядер для выработки теплоты и производства электроэнергии. История создания первого ядерного реактора, предназначение устройства для организации управляемой самоподдерживающейся цепной реакции деления.
презентация [921,7 K], добавлен 08.12.2014Основы ядерной энергетики. Способы получения энергии. Способы организации реакции горения, цепные реакции. Взаимодействие нейтронов с ядерным веществом, реакция деления ядер. Жизненный цикл нейтронов.
курсовая работа [20,6 K], добавлен 09.04.2003Способы получения энергии. Способы организации реакции горения, цепные реакции. Общие сведения о ядерных реакциях взаимодействия нейтронов с ядрами. Реакция радиационного захвата и реакция рассеяния. Возможность цепной реакции. Жизненный цикл нейтронов.
курсовая работа [20,0 K], добавлен 09.04.2003Конструктивные особенности водо-водяных реакторов под давлением. Предварительный, нейтронно-физический расчет "горячего" и "холодного" реактора. Температурный эффект реактивности. Моногогрупповой расчет спектра плотности потока нейтронов в активной зоне.
курсовая работа [682,7 K], добавлен 14.05.2015Использование ядерного топлива в ядерных реакторах. Характеристики и устройство водоводяного энергетического реактора и реактора РБМК. Схема тепловыделяющих элементов. Металлоконструкции реактора. Виды экспериментальных реакторов на быстрых нейтронах.
реферат [1,0 M], добавлен 01.02.2012Расчет горения топлива и определение средней характеристики продуктов сгорания в поверхностях котла типа КЕ-4-14. Составление теплового баланса, расчет первого и второго газохода, хворостовых поверхностей нагрева. Подбор дополнительного оборудования.
курсовая работа [3,0 M], добавлен 17.04.2010