Камера Вильсона и пузырьковая камера. Их применение
Поиск способов регистрации актов взаимодействия или распада частиц. Исследование Ч. Вильсоном процесса образования облаков. История создания английским учёным трекового детектора элементарных заряженных частиц. Принцип действия пузырьковой камеры.
| Рубрика | Физика и энергетика |
| Вид | реферат |
| Язык | русский |
| Дата добавления | 21.11.2022 |
| Размер файла | 1,3 M |
Отправить свою хорошую работу в базу знаний просто. Используйте форму, расположенную ниже
Студенты, аспиранты, молодые ученые, использующие базу знаний в своей учебе и работе, будут вам очень благодарны.
Размещено на http://allbest.ru
Министерство образования Республики Беларусь
Белорусский государственный университет
Факультет радиофизики и компьютерных технологий
Реферат
Камера Вильсона и пузырьковая камера. Их применение
Гуралюк Ксении
студентки 1 курса
Минск, 2021
Оглавление
Введение
История создания камеры Вильсона
Камера Вильсона и ее применение
Камера Вильсона в магнитном поле
Треки частиц в камере Вильсона
Пузырьковая камера и ее применение
Сравнение камеры Вильсона и пузырьковой камеры
Заключение
Список использованных источников
Введение
«Это самый оригинальный и замечательный инструмент в истории науки»
(Эрнест Резерфорд)
В данной работе будут рассмотрены история создания, принципы работы и применение камеры Вильсона и пузырьковой камеры.
Камера Вильсона - трековый детектор элементарных заряженных частиц, в котором трек (след) частицы образует цепочка мелких капелек жидкости вдоль траектории её движения.
Пузырьковая камера - трековый детектор элементарных заряженных частиц, в котором трек (след) частицы образует цепочка пузырьков пара вдоль траектории её движения.
Принцип действия пузырьковой камеры напоминает принцип действия камеры Вильсона. В последней используется свойство перенасыщенного пара конденсироваться в мельчайшие капельки вдоль траектории заряженных частиц. В пузырьковой камере используется свойство чистой перегретой жидкости вскипать (образовывать пузырьки пара) вдоль пути пролёта заряженной частицы. Перегретая жидкость - это жидкость, нагретая до температуры большей температуры кипения для данных условий. Вскипание такой жидкости происходит при появлении центров парообразования, например, ионов.
Таким образом, если в камере Вильсона заряженная частица инициирует на своём пути превращение пара в жидкость, то в пузырьковой камере, наоборот, заряженная частица вызывает превращение жидкости в пар.
История создания камеры Вильсона
Чарлз Томсон Риз Вильсон (рисунок 1) родился 14 февраля 1869 года в семье крестьянина Джона Вильсона и его жены Энни Клерк Харпер в округе Гленскорс в графстве Мидлотиан неподалёку от Эдинбурга. Учился он в одной из частных школ Манчестера. После окончания частной школы, Вильсон продолжает обучение в колледже Оуэна (сегодня университет Манчестера). Завершать образование он отправился в Кембридж, и тут вектор его интересов резко изменил направление. Его заинтересовали естественные науки.
Рисунок 1
В конце лета 1894 года Вильсон приехал в Шотландию и совершил восхождение на Бен-Невис, самую высокую из местных гор. Это была не научная экспедиция, Вильсон был спортсмен, альпинист и решил прогуляться по родным местам. С этой прогулки, как мы теперь можем судить, и началась новая жизнь Вильсона-учёного. Там, на вершине, он был просто очарован великолепной игрой света в окружающих его облаках; он любовался цветными гало вокруг теней, отбрасываемых скалами. В общем, там, на вершине Бен-Невис, ему страшно захотелось все увиденные им явления воспроизвести в лаборатории. Физика атмосферы -- вот как теперь называется его новое увлечение.
В 1895 году Чарлз Вильсон, будучи аспирантом в Кембриджской лаборатории Дж. Дж. Томпсона, начинает цикл экспериментов, чтобы понять процессы образования облаков. Он придумывает аппарат в виде прозрачного цилиндра, дно у которого может перемещаться. Быстрое движение поршня вниз приводило к увеличению объёма камеры и падению давления и температуры в ней. При этом сквозь прозрачное окно цилиндра Вильсон наблюдал в камере сгущающийся туман. Явление это было уже хорошо известно: на мельчайших частичках пыли конденсировалась влага, ничего нового, всё как обычно. Почему Вильсон решил повторить этот опыт, наполнив свой аппарат максимально очищенным от пыли воздухом, -- вот где загадка. Что-то подсказывала интуиция учёного? Или просто решил убедиться, что в «обеспыленном» воздухе конденсации не будет, да и закрыть этот вопрос?
Так или иначе, но опыт дал неожиданный результат: в чистом воздухе туман всё равно образуется. Почему? Что в этом случае может являться центрами конденсации? Много лет спустя Вильсон так описывал эмоциональное состояние, в котором находился в те дни: «Я был очень возбуждён, ведь почти сразу же я наткнулся на нечто, обещающее быть значительно более интересным, чем те оптические явления, ради которых я всё это начинал». Вильсон делает гениальное предположение, что влага конденсируется на ионах -- заряженных частицах, каким-то образом возникающих в воздухе. Чтобы проверить эту догадку, Вильсон берёт взаймы у профессора Томпсона одну из его драгоценных рентгеновских трубок. Изучением ионизирующих свойств рентгеновских лучей в это время как раз и занимался Томпсон, ставший поэтому заинтересованным участником опытов своего аспиранта. Прибор, который нам знаком как «камера Вильсона» и который на 40 лет станет самым важным инструментом в арсенале физики элементарных частиц, был изготовлен в 1910 году. Через год ему удаётся сделать первые фотографии туманных треков (следов) заряженных частиц, пролетавших через камеру. В 1959-м, в возрасте 90 лет, он не забыл эти события и описал их такими словами: «Я до сих пор хорошо помню моё восхищение от полученных результатов. Эти следы были великолепны. Они напоминали волоски или огоньки, возникающие то тут, то там… Это было потрясающе». В 1927 году ему присуждают Нобелевскую премию по физике «за метод визуального обнаружения траекторий электрически заряженных частиц с помощью конденсации пара». Заниматься дальнейшими усовершенствованиями своей камеры он не стал: проблемы электрофизики атмосферы его интересовали значительно больше.
Важным усовершенствованием, удостоенным в 1948 г. Нобелевской премии (была вручена Патрику Мейнарду Стюарту барону Блэкетту), явилось создание управляемой камеры Вильсона. В 1932 году, работая с молодым итальянским физиком Джузеппе Очиалини, он разработал изящную комбинацию камеры Вильсона и двух счётчиков Гейгера -- Мюллера, один из которых помещался над камерой, а второй -- под нею. Специальная электронная схема запускала камеру Вильсона в работу, только если оба счётчика срабатывали одновременно.
Счётчики отбирают события, которые должны быть зарегистрированы камерой Вильсона, и “запускают” камеру лишь для наблюдения таких событий. Эффективность камеры Вильсона, работающей в таком режиме, многократно возрастает. “Управляемость” камеры Вильсона объясняется тем, что можно обеспечить очень высокую скорость расширения газовой среды, и камера успевает отреагировать на запускающий сигнал внешних счётчиков. Благодаря изобретению Блэкетта камера Вильсона приобрела «диаграмму направленности»; её теперь можно было настраивать на фиксацию частиц, прилетающих с заданного направления. Более того, устанавливая порог срабатывания счётчиков Гейгера, оказалось возможным фильтровать наблюдаемые частицы по энергиям. Оба эти фактора привели к колоссальному прогрессу в области исследований космических лучей, астрофизики и физики элементарных частиц в целом.
Камера Вильсона и ее применение
Камера Вильсона (рисунок 2) представляет собой ёмкость (СС) со стеклянной крышкой (LL) и поршнем (P) в нижней части. На дне камеры лежит черная пропитанная смесью воды со спиртом ткань.
Рисунок 2
Пары тщательно очищены от пыли, чтобы до пролёта частиц у молекул воды не было центров конденсации. Когда поршень опускается, то за счёт адиабатического расширения пары охлаждаются и становятся перенасыщенными. Заряженная частица, проходя сквозь камеру, оставляет на своём пути цепочку ионов. Пар конденсируется на ионах, делая видимым след частицы. В другом, более современном варианте вместо поршня использовалась резиновая диафрагма. В этом случае камера имеет перфорированный дно, под которым расположена диафрагма, в которую закачан воздух под давлением. Тогда для начала работы нужно только выпустить воздух из диафрагмы в атмосферу или специальную ёмкость. Такие камеры дешевле, проще в использовании, а также меньше нагреваются в процессе работы. Время чувствительности камеры, в течение которого перенасыщение остаётся достаточным для конденсации на ионах, а сам объём приемлемо прозрачным (не перегруженным капельками, в том числе и фоновыми), меняется от сотых долей секунды до нескольких секунд. После этого необходимо очистить рабочий объём камеры и восстановить её чувствительность.
Таким образом, камера Вильсона работает в циклическом режиме. Полное время цикла обычно> 1 мин. Источник излучения может помещаться внутрь камеры, или находиться вне. В этом случае частицы попадают в камеру через прозрачный экран. Для исследования частиц с малои? энергиеи? камеры заполняют газом при давлении меньше атмосферного; для исследования частиц высоких энергии? камеру наполняют давлении? в десятки атм.
Камера Вильсона в магнитном поле
Возможности камеры Вильсона значительно возрастают при помещении её в магнитное поле. По направлению изгиба трека можно судить о знаке заряда частицы, а по радиусу кривизны определять её массу, заряд, энергию.
Рассмотрим движение частицы в поперечном однородном магнитном поле. Если частица влетает в магнитное поле перпендикулярно его силовым линиям, то на нее действует сила Лоренца , т.к. угол между скоростью и направлением индукции поля в этом случае равен 90 градусов. Эта сила перпендикулярна скорости частицы и поэтому не совершает работы и не изменяет кинетической энергии частицы. По этой причине величина скорости частицы в магнитном поле постоянна. Поскольку направление движения частицы изменяется, то частица все же имеет ускорение, которое является центростремительным, при этом частица движется по окружности, плоскость которой перпендикулярна силовым линиям магнитного поля. 2-й закон Ньютона запишется в виде:
, (1)
где m- масса, - скорость частицы, R - радиус окружности,
q- заряд, В- магнитная индукция поля.
Отсюда следует, что радиус , т.е. он пропорционален скорости частицы. Время одного оборота частицы по окружности равно
,
т.е. оно не зависит от скорости частицы.
Из формулы (1) можно получить выражение для удельного заряда частицы, т.е. для отношения заряда частицы к ее массе:
(2)
Из формулы (2) видно, что для определения этой величины необходимо измерить скорость частицы и радиус окружности, по которой она движется в магнитном поле, а также знать величину индукции магнитного поля.
Треки частиц в камере Вильсона
Треки альфа-лучей. Альфа-частицы дают прямые треки в несколько сантиметров длиной, настолько усеянные водяными каплями, что они выглядят подобно миниатюрной струе из пожарного шланга. Мы можем сосчитать ионы по общему числу водяных капель или суммарным электрическим методом: 200000 ионов в 5-сантиметровом треке. Альфа-частица выбивает электроны из 200 000 «атомов» воздуха при прохождении. Это необычное поведение: ни одного сильного столкновения, но лишь 200 000 слабых (для альфа-частицы) столкновений. Что может случиться с обычной молекулой в воздухе на таком пути?
Альфа-частица производит приблизительно такое же число столкновений -- для точечных снарядов, обстреливающих молекулы воздуха, мы можем принять диаметр мишени, равным половине диаметра молекулы, и число столкновений в 1/4 часть от 500 000. Но почти во всех этих столкновениях альфа-частицы идут напролом. На рисунке 3 мы можем наблюдать треки б-лучей от маленького источника.
Рисунок 3
Рисунок 4
Треки бета-лучей. Фотографию бета-лучей, проходящих во влажном воздухе мы можем увидеть на рисунке 5. Длинные разбросанные треки бета-лучей с отдельными ионами здесь и там и с множеством искривлений. Картина ясная: быстрый электрон пролетает среди других электронов той же массы, находящихся во власти всех локальных электрических полей.
Рисунок 5
Треки гамма-лучей. Поток гамма-лучей сам по себе не дает видимых треков. Гамма-луч обычно идет прямо, подобно свету, проходящему через стекло, не оказывая никакого воздействия на вещество. Иногда он выбивает электрон, который освобождается с малой энергией отдачи. В конце концов гамма-луч встречает некоторый электрон в атоме, который он выбрасывает, передавая ему всю свою энергию. Такие электроны, излучаемые приблизительно во все стороны от пучка, дают разбросанные во все стороны треки, подобные трекам бета-лучей.
На рисунке 6 мы можем наблюдать диаграммы, показывающие траектории б-, в- и г-лучей(а -- в электрическом поле; б -- в магнитном поле: в магнитном поле б-лучи изгибаются намного меньше, чем в электрическом (примерно в 100 раз)).
Рисунок 6
Пузырьковая камера и ее применение
Если в камере Вильсона треки заряженных частиц образовывались за счёт конденсации переохлаждённого пара на ионах, то в приборе, который изобрёл в 1953 году и назвал «пузырьковой камерой» Дональд Артур Глазер , следы частиц возникали в перегретой жидкости при понижении давления. В этом случае возникал как бы «туман наоборот»: по ходу движения частицы в жидкости образовывались цепочки пузырьков, наполненных паром. Глейзер провёл множество экспериментов с различными жидкостями, включая даже пиво (сначала он утверждал, что сама идея пузырьковой камеры пришла ему в голову, когда он наблюдал «вскипание» пива при откупоривании бутылки; позже признался, что «пивного вдохновения» не было, но факт остаётся фактом: в первые модели пузырьковой камеры он заливал светлое пиво, и камера отлично работала!) Пузырьковая камера Глейзера оказалась настолько удачным прибором, что с 60-х годов она полностью вытесняет камеры Вильсона. Нобелевская премия по физике 1960 года досталась Дональду Глейзеру именно «за изобретение пузырьковой камеры». Эксперименты на ускорителях во всём мире начинают проводиться с использованием всё более крупных криогенных пузырьковых камер, которые превращаются в сложнейшие инженерные комплексы, нафаршированные электроникой. Схема пузырьковой камеры показана на рисунках 7 и 8.
Рисунок 7
Рисунок 8
1-входное окно; 2-поршень; 3-фотокамеры;4-поверхности, покрытые "скотчлайтом";5-магнит; 6-лазер; 7-окно вакуумного кожуха;8-расширяющая линза; 9-осветитель
Принцип действия пузырьковой камеры основан на вскипании перегретой жидкости вдоль трека заряженной частицы. В качестве рабочей жидкости используется сжиженный газ (водород, дейтерий, пропан или ксенон) под высоким давление, предохраняющим её от закипания, несмотря на то, что температура жидкости выше температуры кипения при атмосферном давлении. При резком понижении давления жидкость становится перегретой. В этом состоянии она может находиться течении небольшого промежутка времени, так как оно является неустойчивым. Прохождение через такую жидкость заряженной частицы вызовет вскипание жидкости вдоль её траектории, а на образовавшихся ионах сформируется цепочка пузырьков пара (т. е. трек частицы). След частицы обычно фотографируют, когда пузырьки пара достигают больших размеров.
После процесса фотографирования давление в камере опять поднимается, до прежних значений, пузырьки пропадают, и камера снова может работать. Весь цикл работы пузырьковой камеры составляет менее одной секунды, время чувствительности прибора от 10 до 40 миллисекунд. Пузырьковые камеры, как правило, используются для регистрации актов взаимодействия частиц высокой энергии с ядрами рабочей жидкости или актов распада частиц. В первом случае рабочая жидкость исполняет роли и регистрирующей среды.
Эффективность регистрации пузырьковой камерой различных процессов взаимодействия или распада определяется в основном её размерами. Размеры пузырьковых камер от десятков сантиметров до двух и более метров (рисунок 10). Их эффективный объем на 2--3 порядка больше, чем у камеры Вильсона, так как жидкости гораздо плотнее газов.
Рисунок 10
Сравнение камеры Вильсона и пузырьковой камеры
Преимущество пузырьковой камеры перед камерой Вильсона обусловлено тем, что она позволяет получить точные измерения импульсов быстрых ионизирующих частиц.
Основное преимущество пузырьковой камеры -- изотропная пространственная чувствительность к регистрации частиц и высокая точность измерения их импульсов. Самым весомым достоинство можно считать скорость срабатывания, которая с высокой вероятностью позволяет зафиксировать на фотоснимке достойное внимания явление. Еще один плюс заключается в большей плотности рабочего вещества. В ней застревают частицы даже больших энергий, поэтому пробеги частиц в основном короткие. Это позволяет наблюдать серию последовательных превращений частицы и вызываемые ею реакции. Также цикл ее работы занимает достаточно мало времени. Данный параметр является просто необходимым условием для использования устройства в ускорителях разного типа. Перегретую жидкость можно получить достаточно быстро, для этого нужно только снизить давление в системе. Недостаток пузырьковой камеры -- слабая управляемость, необходимая для отбора нужных актов взаимодействия частиц или их распада, и меньшая длина пробега частиц по сравнению с камерой Вильсона. Именно в недостаточной управляемости заключаются основные недостатки пузырьковой камеры. Её невозможно (в отличие от камеры Вильсона) быстро “включить” по сигналам внешних детекторов, осуществляющих предварительный отбор событий, так как жидкость слишком инерционна и не поддается очень быстрому (за время ? 1 мкс) расширению.
Поэтому пузырьковые камеры, будучи синхронизованы с работой ускорителя, регистрируют все события, инициируемые в камере пучком частиц. Значительная часть этих событий не представляет интереса. Недостатками камеры Вильсона можно считать: малое рабочее время, составляющее примерно 1 % от времени, затрачиваемой для подготовки камеры к последующему расширению. А также - трудоёмкость обработки результатов. частица вильсон камера пузырьковый
Заключение
Значение камеры Вильсона для физики элементарных частиц трудно переоценить -- в течение десятков лет она была единственным эффективным способом непосредственно наблюдать треки элементарных частиц. С её помощью были открыты позитрон и мюон, а также исследованы ядерные реакции альфа-частиц с атомами азота.
После изобретения пузырьковой и искровой камеры значение камеры Вильсона начало уменьшаться, однако, из-за значительно меньшей стоимости по сравнению с более прогрессивными детекторами, она всё ещё используется в некоторых отраслях.
С помощью пузырьковых камер было сделано ряд открытий в физике высоких энергий: были открыты антисигма-минус-гиперон (1960, Дубна), омега-минус-гиперон (1964, США), нейтральные токи (1973, ЦЕРН) и другие. Обнаружены и изучены многочисленные частицы - резонансы и т. д.
Однако, в настоящее время данные камеры уже не используются. Практически все списали их со счетов, но, как оказалось, это было преждевременное решение.
В 2002 году при помощи пузырьков были открыты новые частицы под названием пентакварты.
Но опять же это результат не исследований этого же года, а элементарной проверки фотоснимков, полученных много лет назад. Это говорит о том, что можно найти нечто стоящее из того, что было сделано в прошлом.
Более того, вычислительная мощность современной техники настолько велика, что на обработку каждого снимка будет уходить очень мало времени.
В принципе, эффективность такого рода трекового детектора в настоящее время достаточно низкая, поэтому их использовать уже не целесообразно, однако когда-то полученные экспериментальные данные могут быть полезными и сегодня.
Сейчас «эпоха тумана и пара» в экспериментальной физике частиц завершается, и на смену пузырьковым камерам приходят новые типы детекторов. Но это уже другая история…
Список использованных источников
1. Камера Вильсона [Электронный ресурс]. Режим доступа: http://nuclphys.sinp.msu.ru/experiment/detectors/wchamber.htm . Дата доступа: 02.05.2021
2. Камера Вильсона [Электронный ресурс]. Режим доступа: https://ido.tsu.ru/schools/physmat/data/res/virtlab/text/kf3_1.html . Дата доступа: 02.05.2021
3. Камера Вильсона [Электронный ресурс]. Режим доступа: https://ru.wikipedia.org/wiki/Камера_Вильсона.Дата доступа: 01.05.2021
4. Камера Вильсона, или три нобелевские премии, добытые из тумана [Электронный ресурс]. Режим доступа: https://www.computerra.ru/227874/kamera-vilsona-ili-tri-nobelevskie-premii-dobyityie-iz-tumana/. Дата доступа: 01.05.2021
5. Пузырьковая камера [Электронный ресурс]. Режим доступа: http://phys.vspu.ac.ru/for%20students/TSOR/Kutseva/registratsya-пузырьковая%20камера.html. Дата доступа: 01.05.2021
6. Пузырьковая камера [Электронный ресурс]. Режим доступа: http://nuclphys.sinp.msu.ru/experiment/detectors/bubble.htm . Дата доступа: 02.05.2021
7. Роджерс Э. Физика для любознательных / Э. Роджерс // Электричество и магнетизм. Атомы и ядра / Э. Роджерс -- Том 3. -- Гл. 39.
Размещено на Allbest.ru
...Подобные документы
Пузырьковая камера — прибор для регистрации следов быстрых заряженных частиц, действие которого основано на вскипании перегретой жидкости вдоль траектории частицы. Изобретение и принцип действия пузырьковой камеры. Процесс рождения и распада гиперона.
презентация [799,4 K], добавлен 19.09.2011История камеры, изобретенной физиком Чарльзом Вильсоном. Назначение и устройство прибора, особенности его принципа работы, достоинства и недостатки. Трудоемкость обработки результатов. Создание управляемой камеры, отбор событий специальными счётчиками.
презентация [359,9 K], добавлен 27.04.2014Методы наблюдения и регистрации элементарных частиц; газоразрядный счетчик Гейгера и камера Вильсона. Открытие радиоактивности; исследование альфа-, бета- и гамма-излучения. Рассмотрение биологического действия радиоактивных излучений на живые организмы.
презентация [2,2 M], добавлен 03.05.2014Методы наблюдения и регистрации элементарных частиц. Образование пузырьков пара в перегретой жидкости на ионах. Преимущество пузырьковой камеры перед камерой Вильсона. Метод толстослойных фотоэмульсий. Химические свойства и радиоактивность изотопов.
презентация [259,4 K], добавлен 28.03.2011Ускорители заряженных частиц — устройства для получения заряженных частиц больших энергий, один из основных инструментов современной физики. Проектирование и испытание предшественников адронного коллайдера, поиск возможности увеличения мощности систем.
реферат [685,8 K], добавлен 01.12.2010Один из важнейших приборов для автоматического счёта элементарных частиц - счётчик Гейгера, основанный на принципе ударной ионизации. Конденсация перенасыщенного пара с образованием капелек воды в камере Вильсона. Метод толстослойных фотоэмульсий.
доклад [697,7 K], добавлен 28.05.2009Сцинтилляционный, черенковский детектор частиц. Ионизационная камера, пропорциональный счетчик. Требования к детекторам. Каскадный ускоритель, электростатистический генератор. Ускорение протонов при облучении коротким лазерным импульсом тонкой фольги.
курсовая работа [4,6 M], добавлен 16.11.2014Фундаментальные физические взаимодействия. Гравитация. Электромагнетизм. Слабое взаимодействие. Проблема единства физики. Классификация элементарных частиц. Характеристики субатомных частиц. Лептоны. Адроны. Частицы - переносчики взаимодействий.
дипломная работа [29,1 K], добавлен 05.02.2003Свойства всех элементарных частиц. Связь протонов и нейтронов в атомных ядрах. Классификация элементарных частиц. Величина разности масс нейтрона и протона. Гравитационные взаимодействия нейтронов. Экспериментальное значение времени жизни мюона.
реферат [24,3 K], добавлен 20.12.2011Энергетическое разрешение полупроводникового детектора. Механизмы взаимодействия альфа-частиц с веществом. Моделирование прохождения элементарных частиц через вещество с использованием методов Монте–Карло. Потери энергии на фотоядерные взаимодействия.
курсовая работа [502,5 K], добавлен 07.12.2015Ускорители заряженных частиц как устройства, в которых под действием электрических и магнитных полей создаются и управляются пучки высокоэнергетичных заряженных частиц. Общая характеристика высоковольтного генератора Ван-де-Граафа, знакомство с функциями.
презентация [4,2 M], добавлен 14.03.2016Количество элементарных частиц. Существование кварков. Супермультиплеты. Три кошмарные частицы. Парк, нарк, ларк. Новые кварки. Поиски кварков. Минимальная энергия, необходимая для рождения кварка. Камера Вильсона. Современная физика о проблеме кварков.
реферат [17,9 K], добавлен 24.04.2007Взаимодействие заряженных частиц и со средой. Детектирование. Определение граничной энергии бета-спектра методом поглощения. Взаимодействие заряженных частиц со средой. Пробег заряженных частиц в веществе. Ядерное взаимодействие. Тормозное излучение.
курсовая работа [1,1 M], добавлен 06.02.2008Структуры и свойства материй первого типа. Структуры и свойства материй второго типа (элементарные частицы). Механизмы распада, взаимодействия и рождения элементарных частиц. Аннигиляция и выполнение зарядового запрета.
реферат [38,4 K], добавлен 20.10.2006История развития планарной сцинтиграфии. Производство радионуклидов на ядерных реакторах. Принцип действия циклотрона. Многокристальные и полупроводниковые гамма-камеры, их особенности и технические характеристики. Принцип работы гамма-камеры Ангера.
реферат [2,9 M], добавлен 28.02.2015Описание пропарочной камеры "Гипростройиндустрия" и ее работы. Тепловой расчет пропарочной камеры. Подбор теплоизоляционного материала. Пароснабжение камер периодического действия. Схема теплоснабжения завода по производству строительных изделий.
курсовая работа [965,5 K], добавлен 19.06.2014Изучение процессов рассеяния заряженных и незаряженных частиц как один из основных экспериментальных методов исследования строения атомов, атомных ядер и элементарных частиц. Борновское приближение и формула Резерфорда. Фазовая теория рассеяния.
курсовая работа [555,8 K], добавлен 03.05.2011Характеристика методов наблюдения элементарных частиц. Понятие элементарных частиц, виды их взаимодействий. Состав атомных ядер и взаимодействие в них нуклонов. Определение, история открытия и виды радиоактивности. Простейшие и цепные ядерные реакции.
реферат [32,0 K], добавлен 12.12.2009Понятие и принцип работы ускорителей, их внутреннее устройство и основные элементы. Ускорение пучков частиц с высокой энергией в электрическом поле как способ их получения. Типы ускорителей и их функциональные особенности. Генератор Ван де Граафа.
контрольная работа [276,8 K], добавлен 18.09.2015Основные характеристики и классификация элементарных частиц. Виды взаимодействий между ними: сильное, электромагнитное, слабое и гравитационное. Состав атомных ядер и свойства. Кварки и лептоны. Способы, регистрация и исследования элементарных частиц.
курсовая работа [65,7 K], добавлен 08.12.2010
