Формирование и наведение лазерных пучков с помощью внутрирезонаторных пространственно-временных модуляторов света

Результаты экспериментов по измерению точности управления пучка приведены в разделе 2.4. На рисунке 7 справа приведены характерные фотографии дальнопольных распределений реперного и обращенного пучков, полученные в экспериментах по управлению диаграммой направленности лазера с помощью внутрирезонаторного ПВМС. Энергия выходного пучка достигала 150 Дж и ограничивалась лучевой прочностью элементов схемы изоляции и ПУ. Обработка фотографий пучков выявила несовпадение максимумов распределений плотности энергии не превышающее величины 0.3 от дифракционной расходимости. Оно может быть вызвано влиянием механических колебаний оптических элементов между моментами записи управляющего излучения и появлением импульса излучения ЗГ. лазерный расходимость внутрирезонаторный модулятор свет

Третья глава посвящена разработке внутрирезонаторных ПВМС на основе электрооптической керамики. На момент постановки работы, описанной в предыдущей главе, в лазерной технике использовались только ПВМС типа PROM и светоуправляемые ПВМС на основе жидких кристаллов. Их недостатки, указанные ранее, заставили искать возможность разработки более совершенных ПВМС. В качестве материала для электроуправляемых ПВМС наше внимание привлекла электрооптическая керамика ЦТСЛ (PLZT).

В разделе 3.1 приведены основные свойства электрооптической керамики ЦТСЛ. Отмечается, что PLZT был первым не монокристаллическим материалом, в котором был зарегистрирован сильный электрооптический эффект. Композиция PLZT обычно представляется системой обозначений x / (1 - y) /y, которая обозначает количества La/Zr/Ti, данные в процентах моли (то есть дробь моли, умноженную на 100). Например, система обозначений 8/65/35 представляет PLZT с химическим составом (Pb_0.92La_0.08) (Zr_0.65Ti_0.35) _0.98O₃. Свойства ЦТСЛ сильно зависят от состава.

В разделе 3.2 приведены результаты исследования электрооптических свойств образцов PLZT с различной концентрацией лантана 9…9.75/65/35 с целью выбора оптимального для ПВМС. Величина напряжения U_/4 измерялась путем регистрации максимума прошедшего через поляризатор излучения после его двукратного прохождения через образец после отражения от установленного сзади зеркала. Напряжения U_/2 измерялись при установке образцов между скрещенными поляризаторами по максимуму прошедшего излучения. Для повышения точности измерений в статических режимах использовалась модуляция пучка с помощью вращающегося диска с отверстиями. Измерения проводились на длине волны 0.6328 мкм. При измерении величины статического напряжения на электроды модулятора подавалось постоянное напряжение. При измерении импульсных характеристик использовался электронный ключ, позволяющий подавать на образцы импульсы с амплитудой до 3 кВ.

Анализируя полученные экспериментальные результаты можно констатировать следующее. Величина статического U_/4 уменьшается с уменьшением содержания лантана и увеличением толщины образца. Отношение импульсного напряжения к статическому напряжению увеличивается с уменьшением содержания лантана от 1,3 до 1,8 (ф_и = 400 мкс). Импульсное U_/4 для образца керамики состава 9.75/65/35 (U_/4имп = 1600 В) практически сравнивается с U_/4 образца состава 9.0/65/35 (U_/4имп = 1520 В). Величина оптического контраста образцов с уменьшенным содержанием лантана заметно меньше, чем у образцов состава 9.75/65/35. При ступенчатом уменьшении величины приложенного напряжения для образцов с меньшим содержанием лантана наблюдается заметный гистерезис в зависимости пропускания образцов, установленных между скрещенными поляризаторами, от величины приложенного напряжения, который, впрочем, не влияет на работу в импульсном режиме. Ввиду большей доли нерегулярной части электрооптического отклика [36] керамики состава 9/65/35 при работе в импульсном режиме, плоская вершина в импульсе пропускания достигается только к концу электрического импульса с длительностью 400 мкс, а для меньших длительностей это приводит к необходимости дополнительного увеличения амплитуды импульса. Все вышеперечисленные факторы позволили выбрать для изготовления ПВМС мелкозернистую параэлектрическую керамику состава 9.75/65/35. По результатам экспериментов определены электрооптические коэффициенты образцов.

В разделе 3.3 приведены результаты исследования порогов разрушения и морфологии разрушений полированных образцов керамики ЦТСЛ состава 9.75/65/35 при размерах пятна воздействия ~ 1.6 мм по уровню 1/е для лазерного импульса ? 35 нс с длиной волны 1.054 мкм по методикам, отработанным в [16,26,27]. На выходе лазерного усилителя на стекле излучался лазерный пучок с равномерным пространственным профилем диаметром 3 см и энергией до 10 Дж. Диафрагма вырезала из пучка центральную наиболее равномерную часть диаметром 1.2 см. Излучение фокусировалось линзой на испытываемый отполированный образец керамики. Часть пучка отражалась от клинового делителя до образца, проходила через фокальную диафрагму и попадала на измеритель энергии. Изображение фокальной плоскости пучка с диафрагмой регистрировалась ПЗС - матрицей цифровой телекамеры VVS 522. Разрушения образца регистрировались второй камерой, установленной на микроскоп. Регистрировалось распределение плотности энергии, и сопоставлялись этим плотностям полученные картины разрушения. Регистрация поверхностей образца до воздействия и после него позволяла установить связь дефектов с появляющимися разрушениями. Положение места воздействия пучка на образец было заранее известно. Полученная гистограмма показывает, что порог разрушения равен 11±1 Дж/см².

В разделе 3.4 приведены конструктивные особенности разработанных образцов внутрирезонаторных электроуправляемых ПВМС на основе ЦТСЛ 9.75/65/35, работающих на квадратичном электрооптическом эффекте, и результаты расчета электрических полей с помощью компьютерной программы ELCUT¹². Программа моделирует двумерные поля методом конечных элементов. Программа ELCUT применяется для анализа линейных электростатических полей в плоской и осесимметричной постановках. На рисунке 8 показано распределение электрического поля в поперечном сечении линеек ПВМС канального типа и с двухсторонними заглубленными в подложку электродами. Сплошные линии на рисунках - линии одинакового потенциала, штриховые линии - векторы напряженности электрического поля.

Оттенки серого показывают зоны с одинаковой напряженностью электрического поля. Направление распространения модулируемого светового излучения показано стрелкой.

Проведенные расчеты полей позволяют определить пропускание модулятора в каждой точке поперечного сечения и оптимизировать их геометрию

Рисунок 8

В разделе приводятся экспериментально полученные профили пропускания пикселем модулятора излучения для различных напряженностей поля. На рисунке 9 приведена фотография некоторых ПВМС, разработанных и изготовленных в НИИКИ ОЭП в результате проведенных исследований.

В разделе 3.5 рассмотрены схемы управления работой ПВМС, разработанные в работах [28,30]. Электрическим эквивалентом элемента (пикселя) ПВМС является емкость. Включить данный элемент ПВМС - означает подать на его электроды разность потенциалов, все остальные электроды должны находиться под одинаковым потенциалом: до включенного пикселя под напряжением источника питания, после - заземлены.

Рисунок 9. Образцы ПВМС с шагом между электродами 1 мм (16 пикселей), 0.25 мм (32 пикселя), и 5 мм (8 пикселей)

Известны два типа электронных ключей:

1) двойной ключ, содержащий заряжающий и разряжающий транзисторы для управления одним пикселем. При его использовании требуется деление каждого пикселя управляющим электродом на две части. Преимуществом двойного ключа является независимость работы коммутируемых пикселей, недостатком увеличение дифракционных потерь и сложность формирования нулевой моды лазера;

2) последовательное соединение зарядного и разрядного ключей, при котором отдельные пиксели заряжаются через свои транзисторы. В таком соединении ключей устранена необходимость в дополнительном электроде, но переключение пикселей влечет за собой переключение всех транзисторов. Нами используется второй вариант электронных ключей.

Раздел 3.6 посвящен результатам экспериментального исследования оптического контраста модуляторов. Образцы ЦТСЛ имеют малую величину остаточного двулучепреломления и пропускание ими излучения в видимом или ближнем ИК-диапазоне при установке между скрещенными поляризаторами составляет ~5000:1. Контраст модуляторов могут уменьшать несколько факторов: неточная установка величины управляющего напряжения; неоднородность электрического поля между электродами; наведенное двулучепреломление из-за превышения режимов эксплуатации; возникновение пьезоэффекта при коротком управляющем импульсном воздействии, который приводит к появлению пропускания излучения соседними пикселями.

В статическом режиме при скрещенных поляризаторах оптический контраст превышает величину 2000:1 и более чем на порядок превышает контраст, достигаемый при параллельной установке поляризаторов. Этот факт легко объясняется наличием неточностей в геометрии модуляторов (разброс ширины электродов, величины заглубления и т.д.), что приводит к разбросу U_/2 для различных зон одной линейки и различных линеек модулятора. Оптический контраст модулятора при засветке широким пучком с большим угловым раствором (20-30⁰) и при фокусировке излучения на один элемент в малом угле изменяется менее чем в два раза. Показано, что в динамическом режиме контраст соседних пикселей уменьшается в 3-5 раз.

Глава 4 посвящена разработке и исследованию лазера на АИГ:Nd³⁺. В разделе 4.1 рассмотрена оптическая схема сопряженного резонатора для двухкоординатного сканирования пучка [28-30]. Принцип работы анализируется с помощью матриц Джонса. ПВМС выполнен в виде двух разнесенных в пространстве одномерных электроуправляемых пластин (рисунок 10) с ортогонально ориентированными электродами и под 45⁰ к азимуту наибольшего пропускания поляризатора. Пластины установлены в сопряженные оптические плоскости вблизи зеркал резонатора и, вследствие изображающих свойств резонатора, образуют двумерную "матрицу". Схема лазера приведена на рисунке 10, на врезке рисунка показан ход внеосевой моды резонатора. Генерация осуществляется на пересечении включенных линеек пластин ПВМС.

При отсутствии разности потенциалов между электродами пластин, генерация лазера блокируется системой “поляризатор - пластина /4 - зеркало резонатора”.

В разделе 4.2 приведены результаты исследований характеристик излучения лазера в импульсном, импульсно-периодическом и пакетно-импульсном режимах работы. Последний режим интересен тем, что позволяет получить лазерное изображение объектов при локации.

Рисунок 10. Схема лазера с внутрирезонаторным сканированием излучения: 1,5 - зеркала резонатора; 2,4 - линзы резонатора; 3- активный элемент; 6 - пластины ПВМС; 7 - кварцевые фазовые пластинки; 8 - поляризатор; 9 - пассивный затвор; 10 - диафрагма; 11 - внерезонаторная линза; 12 - устройство управления работой ПВМС; 13 - компьютер

При работе в импульсном режиме работы достигнута генерация излучения по всему рабочему полю ПВМС. Энергия генерации 10 … 600 мкДж, она регулируется величиной накачки и величиной напряжения, подаваемой на модулятор. При увеличении выходной энергии до величин, превышающих 0.8 мДж, наблюдается появление разрушений электроуправляемой пластины модулятора, которая установлена вблизи 100% зеркала.

Длительность импульса генерации - 50 нс при использовании модулятора добротности на основе кристалла LiF в резонаторе. При отсутствии дополнительного затвора лазер генерирует импульсы с длительностью 150-250 нс (электрооптическим затвором в этом случае является сам ПВМС). Получена генерация излучения в любом выбранном направлении, заданном пикселем ПВМС, с частотой повторения 10 Гц.

Приведены результаты исследования генерации “пакетов” импульсов излучения лазера в разных направлениях, заданных программой сканирования. Этот режим интересен тем, что позволяет получить на выходе усилителя пакет моноимпульсов с энергией сопоставимой с энергией свободной генерации. Для накачки активного элемента в этой серии экспериментов использовался импульс накачки с длительностью 1 мс. Эксперименты показали, что не представляет особой сложности получить “пакет” из 20-30 импульсов генерации, следующих с частотой 50-100 кГц в одном из выбранных направлений.

Более сложной оказалась задача получения “пакета” импульсов, сканирующих пространство в различных направлениях. Неодинаковые амплитуды импульсов генерации в данном режиме работы связаны не только с различием порога генерации в поле сканирования, с разбросом значений U_/4 для различных линеек ПВМС, но также и с величиной энергии генерации предыдущих импульсов в “пакете”. Генерируемые моды сопряженного резонатора частично занимают один и тот же объем активной среды, и на величину амплитуды импульса в “пакете” сказывается не только энергия предыдущего импульса, но и его направление. Показано, что использование для накачки лазера импульса тока сформированного разрядом искусственной длинной линии и введение отрицательной обратной связи (раздел 4.3) по амплитуде импульсов в реальном времени позволяет получить “пакеты” из 50-100 импульсов излучения в заданных направлениях. Для реализации отрицательной обратной связи в резонатор устанавливался электрооптический затвор на кристалле танталата лития и дополнительный поляризатор с ортогонально ориентированным азимутом наибольшего пропускания. Сигнал обратной связи снимался с коаксиального фотоэлемента ФЭК47.

В разделе 4.4 приведены результаты исследования характеристик излучения лазере с непрерывной ламповой накачкой. При непрерывной накачке готовность лазера с электроуправляемым ПВМС к адресации излучения к произвольному пикселю не превышает 3-4 мкс в любой заданный момент времени. Кроме того, при работе в таком режиме значительно проще управлять величиной энергии импульсов излучения, что приводит к увеличению надежности работы лазера и ПВМС. Были проведены исследования по реализации однокоординатного сканирования излучения твердотельного лазера с непрерывной накачкой. Проведению этой работы способствовала разработка ПВМС с двухсторонними заглубленными в материал подложки электродами, обладающими малыми потерями излучения по сравнению с ПВМС, имеющими электроды канального типа. В отличие от импульсной накачки, в режиме непрерывной ламповой накачки в активном элементе возникает короткофокусная тепловая линза, наличие которой необходимо учитывать при расчете параметров сопряженного резонатора. Параметры резонаторов рассчитывались методами матричной оптики. Было реализовано однокоординатное сканирование излучения лазера на АИГ:Nd³⁺ с непрерывной накачкой с помощью внутрирезонаторного ПВМС на основе ЦТСЛ с размером пикселя 450 мкм. При длительности импульса генерации 150 - 200 нс достигнута энергия импульсов генерации до 500 мкДж. Получены “пакеты” импульсов излучения лазера при частоте следования импульсов в пакете от 1 до 10 кГц и при частотах следования “пакетов” импульсов до 200 Гц (рисунок 11).

Рисунок 11. Осциллограммы импульсов излучения лазера с непрерывной накачкой, следующих в различных направлениях: частота 1 кГц - (верхнее фото) и 5 кГц

В разделе 4.5 приведена оптическая схема лазерного резонатора с лучевой разгрузкой ПВМС. Схема лазера приведена на рисунке 12. В сопряженном резонаторе лазера используется одна линза сферическая, вторая цилиндрическая [31]. Такая схема лазера позволяет увеличить энергию выходного импульса при однокоординатном сканировании излучения за счет увеличения работающей зоны пикселя ПВМС вдоль электродов и дополнительной лучевой разгрузки ПВМС с помощью поляризатора 7 и четвертьволновой пластинки. Четвертьволновая пластина 10 за сферическим зеркалом развернута так, что только малая часть излучения отражается от поляризатора для создания обратной связи в резонаторе. Большая часть излучения выводится из резонатора через поляризатор 7. Благодаря этим двум факторам выходная энергия лазера увеличилась почти в 20 раз и составляет 10 мДж при длительности импульса 200 нс. В разделе рассмотрены характеристики разработанного лазерного маркера [32] на основе схемы рисунка 12, приведены образцы маркировки различных материалов.

В разделе 4.6 приведены результаты исследования характеристик лазера с внутрирезонаторным сканированием, активный элемент которого накачивается линейками лазерных диодов с импульсной световой мощностью 600 Вт. Экспериментально показано, что при частоте следования свыше 250…300 Гц на работу лазера начинает влиять тепловая линза и деполяризация излучения. Установлен параболический вид теплового поля в активном элементе, для расчета резонатора можно использовать матрицу Джонса, полученную в работе [33]. При использовании схемы рисунка 12 получена энергия сканирующих моноимпульсов до 3 мДж.

Рисунок 12. Схема лазерного резонатора с лучевой разгрузкой: 1, 2, 3 - 100% зеркала резонатора; 4 - пластина ПВМС; 5,10 - кварцевые фазовые пластинки; 6 - цилиндрический объектив; 7- поляризатор; 8- активный элемент; 9 - сферический объектив; 11- устройство управления работой ПВМС; 12- компьютер

Получены также “пакеты” импульсов в различных направлениях (по 3 в каждом импульсе накачки длительностью 250 мкс).

Размещено на http://www.Allbest.ru/

Размещено на http://www.Allbest.ru/

Размещено на http://www.Allbest.ru/

Размещено на http://www.Allbest.ru/

Рисунок 13. Фото сканирования лазера на второй гармонике (слева), слабая компонента и полный пучок излучения гелий - неонового лазера при частоте следования импульсов 300 Гц (справа)

Глава 5 посвящена исследованию лазерных систем с внутрирезонаторным наведением излучения на АИГ:Nd³⁺ в том числе с ОВФ излучения (раздел 5.1). Задача актуальна для разработки лазерных локаторов на основе внутрирезонаторного сканирования. Рассмотрены алгоритмы работы и преимущества лазерных локаторов [35] с внутрирезонаторным наведением излучения, приведена схема локатора космического базирования и алгоритмы его работы (раздел 5.2). Предложена схема и рассчитаны энергетические и габаритные характеристики мощного лазера на неодимовом стекле с энергией в импульсе 600-700 Дж с внутрирезонаторным управлением пучка (раздел 5.3). Вычисления основаны на характеристиках разработанной элементной базы, полученных экспериментальных результатах и опыте построения аналогичных систем. Показано, что благодаря использованию разработанного ПВМС не требуется сложного предварительного усилителя и достаточно легко обеспечивается изоляция. Рассмотрены особенности формирования пространственного профиля пучка в лазерных системах с внутрирезонаторным наведением.

В разделе 5.4 приведены результаты исследований, направленных на создание лазерного резонатора с двухкоординатным управлением диаграммой направленности, позволяющие установить обе пластины модулятора у одного из зеркал резонатора и осуществить режим лучевой разгрузки модуляторов света. Разработана оптическая схема резонатора, которая условно названа схемой с дополнительной ретрансляцией плоскости изображения ПВМС. Разработанная схема позволяет использовать пиксели ПВМС любого малого размера. Для ПВМС с пикселем большого размера, с которым в резонаторе необходимо использовать длиннофокусные линзы, предложена схема с установкой 90⁰ кварцевой пластины между ортогонально ориентированными пластинами ПВМС. Показано, что в этом случае пластины ПВМС должны быть установлены между параллельно ориентированными поляризаторами. Экспериментально продемонстрирована работоспособность резонаторов.

Глава 6 посвящена исследованию характеристик излучения лазеров на других активных средах с внутрирезонаторным управлением диаграммы направленности. Рассмотрены (раздел 6.1) резонаторы и особенности работы лазера на парах меди (ЛПМ) [37, 38]. Лазер на парах меди излучает на двух недалеко расположенных резонансных линиях на метастабильные уровни с длинами волн 510,6 нм (зеленая линия) и 578,2 нм (желтая линия). Инверсная населенность возникает при коротких электрических разрядах с длительностью порядка десятков наносекунд. Частота следования импульсов 10-20 кГц, их длительность составляет величину ~10 нс. Время жизни инверсной населенности мало и составляет несколько сотен наносекунд. Мода резонатора формируется за малое количество проходов излучением резонатора. Получена управляемая генерация ЛПМ на уровне мощностей излучения 0.2-0.5 Вт. Экспериментально продемонстрирована возможность спектральной и поляризационной поимпульсной кодировки излучения ЛПМ.

Рассмотрены результаты (раздел 6.2) исследований характеристик излучения нецепного химического электроразрядного DF лазера (диапазон длин волн генерации 3.5-4.1 мкм), направленных на выяснение возможностей внутрирезонаторного управления его диаграммой направленности. Приводятся результаты исследований по созданию элементной базы резонатора лазера. Описаны результаты исследования характеристик излучения лазера при управлении диаграммой направленности по одной и двум координатам [39, 40], результаты исследования усиления излучения лазера на части активной среды.

На рисунке 14 приведена схема резонатора лазера с двухкоординатным сканированием, а на рисунке 15 - осциллограмма импульса генерации лазера.

Отмечается, что при исходной энергии плоского короткого резонатора 50 мДж, при однокоординатном сканировании получены импульсы с энергией 16-18 мДж с возможностью увеличения энергии до 30 - 35 мДж при просветлении поверхностей ПВМС. При двухкоординатном сканировании получена энергия импульсов 6-8 мДж, ограниченная лучевой прочностью зеркал и модуляторов.

Показана возможность увеличения энергии импульсов при усилении их на части активной среды до 20-23 мДж.

Рисунок 14. Схема сопряженного резонатора DF - лазера

1 - многослойное диэлектрическое “глухое” зеркало резонатора R = 98%; 2, 13 - пластины ПВМС; 3, 12 - четвертьволновые пластинки из кристалла сапфира; 4 - плоское поворотное зеркало; 5, 9 - сферические 100% зеркала резонатора с фокусом 750 мм; 6 - пластины ЦТСЛ под углом Брюстера; 7 - окна разрядной камеры из флюорита; 8 - разрядный промежуток 14 20 мм с активной средой; 10, 11 - поворотные плоские зеркала; 14 - выходное зеркало резонатора (плоско-параллельная пластинка из ЦТСЛ); 15 - сферическое внерезонаторное зеркало с фокусом 1200 мм. На врезках показаны отпечатки пучков на черной фотобумаге при сканировании пучка по горизонтали и вертикали, а также по диагонали.

Размещено на http://www.Allbest.ru/

Размещено на http://www.Allbest.ru/

Рисунок 15. Форма импульса излучения DF лазера с временным разрешением 7 • 10^-9 с. Развертка 100 нс /см

ВЫВОДЫ

В заключении подводятся основные итоги работы. В приложении 1 рассмотрена краткая история открытия сегнетоэлектриков, в приложении 2 приведен обзор свойств прозрачной сегнетокерамики как для объемного материала, так и для тонких пленок ЦТСЛ. В приложении 3 рассмотрены особенности юстировки сопряженного резонатора.

Результаты работы, на основе которых сформулированы защищаемые положения

1. Проведены исследования в области формирования мощных лазерных пучков. В результате использования оптической ретрансляции изображения входной апертуры с высоким коэффициентом заполнения в усилительном канале, периодической пространственной фильтрации и выходных каскадов усиления с большой апертурой в несколько раз повышена яркость излучения лазерной многокаскадной установки на неодимовом стекле. Получен лазерный пучок мощность до 300 ГВт при длительности импульса 8 •10^-10 с. Обнаружен эффект сильной деполяризации излучения при возникновении МС. Разработаны ДУ с апертурой до 15 см с эффективностью системы накачки. Впервые экспериментально показано, что выбором формы импульса тока в лампах накачки можно на 15…25% увеличить уровень запасенной энергии в активной среде лазера. С помощью разработанных покрытий решена задача подавления паразитной генерации в активных элементах ДУ, ограничивающая их коэффициент усиления на уровне ~0.03 см^-1. Показано, что ДУ с апертурой 15 см способен обеспечить энергию выходного пучка до 3 кДж при импульсе 5-10 нс или мощность пучка до 2.4 ТВт при импульсе короче 0.5 нс. Показано, что использование экспериментально исследованных методов формирования мощных лазерных пучков, таких как ретрансляция входной апертуры в лазерном канале и использование предложенной системы “жесткая диафрагма-пространственный фильтр”, позволяют получить высокоинтенсивные пучки при малых длительностях импульсов за счет подавления мелкомасштабной и крупномасштабной самофокусировки излучения. В лазерных системах с большей длительностью импульса они минимизируют отношение пиковой плотности энергии к средней, уменьшают шумовые выбросы интенсивности, что защищает элементы лазерного канала от разрушений.

2. В результате экспериментальных исследований ОВФ сканирующего в пространстве пучка в различных нелинейных средах установлено, что при высоких скоростях развертки волнового фронта пучка в нелинейной среде в дальней зоне отраженного излучения возникают пространственные разрывы, в то время как во времени отражение происходит непрерывно. Показано, что до возникновения новой гиперзвуковой голограммы в каустике пучка отражение излучения ВРМБ - зеркалом происходит в первоначальном направлении, после появления новой голограммы в каустике отражение происходит в двух направлениях, постепенно увеличиваясь в новом направлении.

3. Использование исследованных методов формирования лазерных пучков в многокаскадной лазерной системе на неодимовом стекле с ОВФ позволило получить лазерный пучок с энергией 410 Дж, половина которой сосредоточена в угловом растворе равном дифракционному для диаметра пучка 100 мм при длительности импульса 25•10^-9 секунд. Экспериментально показано, что с помощью внутрирезонаторного ПВМС, пучок лазерной системы может быть наведен на объект с точностью до 3 десятых долей угла дифракционной расходимости. Разработанная методика измерений точности наведения позволяет не только измерить воспроизведение направления реперного излучения с точностью не хуже 0.1 от дифракционного для диаметра пучка 100 мм, но и зарегистрировать уход направления пучка при наличии самовоздействия излучения, распространяющегося в нелинейной среде.

4. Экспериментально исследованы электрооптические свойства образцов керамики ЦТСЛ с различным содержанием лантана. Для изготовления ПВМС выбран состав 9.75/65/35, имеющий минимальное время электрооптического отклика ~ 1 мкс, при практическом отсутствии гистерезиса. Исследована лучевая прочность ЦТСЛ 9.75/ 65 /35 при пятнах облучения 0.3 и 1.6 мм по уровню 1/e. Полученная величина лучевой прочности 11 Дж/см² для импульса ~30 нс на 2 порядка превышает лучевую прочность других используемых на практике ПВМС. На основе ЦТСЛ разработаны электроуправляемые ПВМС с заглубленными в материал подложки двухсторонними электродами и высокой равномерностью распределения электрического поля между электродами и с контрастом, превышающим 1000:1.

5. Разработана оптическая схема резонатора лазера с внутрирезонаторным двухкоординатным сканированием излучения, учитывающая специфику разработанных ПВМС в виде двух разнесенных пластин с линейными электродами. Проведены исследования характеристик его генерации в различных режимах работы, показавшие возможность адресации излучения в любую заданную точку поля зрения в течение 3 - 4 мкс и возможность формирования “пакета” импульсов в разных направлениях с частотой следования импульсов до 100 кГц. Предложена оптическая схема сопряженного лазерного резонатора с лучевой разгрузкой и увеличенным съемом запасенной в активной среде энергии. В сопряженном резонаторе лазера используется одна линза сферическая, вторая цилиндрическая. Для круглого активного элемента энергия на выходе достигает 10 мДж при длительности импульса 200 нс. На основе данной схемы лазера реализован лазерный маркер изделий промышленности. Разработана оптическая и габаритная схема лазера на неодимовом стекле с энергией импульса 600…700 Дж с ОВФ излучения, диаграммой направленности которого управляет разработанный ПВМС, рассчитаны энергетические характеристики лазерной системы.

6. Впервые получена генерация в заданных внутрирезонаторным ПВМС направлениях лазера на парах меди (ЛПМ). Экспериментально продемонстрирована возможность пространственно-временной и спектральной кодировки излучения ЛПМ. Проведены серии экспериментов с DF -лазером (установка в резонатор углового селектора, поляризатора, удлинение резонатора), показавшие принципиальную возможность внутрирезонаторного управления его излучением. Разработаны и исследованы ключевые элементы сопряженного лазерного резонатора, в частности, поляризаторы и четвертьволновая развязка для диапазона спектра 3.5…4 мкм. Показана возможность использования стопы из трех пластин, с высоким показателем преломления в качестве поляризатора в лазерном резонаторе. Экспериментально подтверждена высокая поляризующая способность такого поляризатора. Впервые реализовано одно- и двухкоординатное управление диаграммой направленности химического нецепного DF лазера.

Таким образом, совокупность полученных в данной работе результатов по формированию лазерных пучков, уменьшению их угловой расходимости и точному наведению с помощью быстродействующих ПВМС может быть квалифицирована как решение важной научно-технической, народно-хозяйственной и оборонной задачи, связанной с передачей энергии с помощью лазерного пучка на большие расстояния, дальней локацией и связью, маркировкой и точной обработкой изделий промышленности.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ ОПУБЛИКОВАНЫ В СТАТЬЯХ:

1. Алексеев В.Н., Стариков А.Д., Чернов В.Н. Оптимизация пространственного профиля мощного светового пучка в усилительном тракте лазерной установки на неодимовом стекле. Квант. электроника, т. 6, №11, 1979, с. 2374-2381.

2. Алексеев В.Н., Стариков А.Д., Чернов В.Н., Чарухчев А.В. Повышение яркости излучения мощного лазера на фосфатном стекле с Nd³⁺ путем пространственной фильтрации пучка в усилительном тракте. Квант. электроника, т. 6, №8, 1979, с.1666-1671.

3. Алексеев В.Н., Стариков А.Д., Чернов В.Н. Изобретение "Лазерный усилитель" Авторское свидетельство СССР №795374.

4. Алексеев В.Н., Стариков А.Д., Чернов В.Н. Формирование пространственного профиля пучка в лазерном усилителе с помощью системы жесткая диафрагма - пространственный фильтр. Квант. электроника, т. 7, №9, 1980, с. 1906-1913.

5. Алексеев В.Н., Стариков А.Д., Чернов В.Н. Деполяризация выходного пучка усилителя на неодимовом стекле при мелкомасштабной самофокусировке излучения. Квант. электроника, т. 10, №5, 1983, с. 857- 859.

6. Алексеев В.Н., Мак А.А., Пивинский Е. Г., Седов Б.М., Стариков А.Д., Цветков А.Д. Высокоэффективные дисковые усилители на неодимовом стекле. Квант. электроника, т. 3, №1, 1976, с. 226 - 227.

7. Алексеев В.Н., Мак А.А., Пивинский Е.Г., Седов Б. М., Стариков А.Д., Цветков А.Д. Оконечные дисковые усилительные каскады. Квант. электроника, т. 5, №11, 1978, с. 2369 -2376.

8. Алексеев В.Н., Любимов В.В., Пивинский Е.Г., Цветков А.Д. Исследование возможности повышения эффективности дисковых усилителей. Квант. электроника, т.6, №7, 1979, с.1570-1572.

9. Алексеев В.Н., Бордачев Е.Г., Головин С.В. и др. Расчет и экспериментальное исследование энергетических характеристик дисковых усилителей на неодимовом стекле. Квант. электроника, т. 7, №9, 1980, с. 1906 -1913.

10. Алексеев В.Н., Головин С.В., Костометов Г.П. и др. Исследование возможностей повышения мощности и эффективности лазерных усилителей на неодимовом стекле с оконечными дисковыми каскадами. Квант. электроника, т. 12, №2, 1985, с. 325-330.

11. Алексеев В.Н., Волынкин В.М., Толстой М.Н. "Поглощающее покрытие дисковых активных элементов". Авторское свидетельство СССР №268270. Приор. от 10.04. 1987 г.

12. Алексеев В.Н., Горохов А.А., Довгер Л.С., Седов Б.М., Стариков А.Д. Оптические искажения светового пучка в дисковом усилителе с большой апертурой. Квант. электроника, т. 5, №1, 1978, с. 168-170.

13. Алексеев В.Н., Бордачев Е.Г., Вицинский С.А., Кулаков В.И., Рыбин В.Н. Стариков А.Д. О влиянии формы импульса излучения накачки на уровень запасенной энергии в усилителях на неодимовом стекле. Квант. электроника, т. 5, №10, 1978, с. 2291-2293.

14. Алексеев В.Н., Жилин А.Н., Чернов В.Н. Экспериментальное исследование насыщения импульса длительностью 1 нс в силикатном и фосфатном стеклах. Квант. электроника, т. 7, №9, 1980, с. 1906-1913.

15. Алексеев В.Н., Дмитриев Д.И., Жилин А.Н., Чернов В.Н. Насыщения усиления в фосфатном неодимовом стекле. Квант. электроника, т. 12, №1, 1985, с.159-161.

16. Алексеев В.Н., Свечников М.Б., Чернов В.Н. Разрушение многослойных диэлектрических покрытий лазерным импульсом наносекундной длительности. Квант. электроника, т. 12, №4, 1985, с. 729-737.

17. Алексеев В.Н., Бордачев Е.Г., Кузьмина Н.В., Жилин А.Н., Розанов Н.Н., Смирнов В.А., Стариков А.Д., Чернов В.Н. Ограничение яркости выходного пучка лазерного усилителя с пространственными фильтрами и оконечными дисковыми усилительными каскадами. Известия АН СССР, Сер. физ., т. 45, №3, 1981, с. 659-662.

18. Алексеев В.Н., Бордачев Е.Г., Бородин В.Г., Горохов А.А. и др. Шестиканальная лазерная установка «Прогресс» на фосфатном неодимовом стекле. Известия АН СССР, сер. Физическая. т.48, № 8, 1984, с. 1477-1484.

19. Алексеев В.Н., Дмитриев Д. И., Розанов Н.Н., Чернов В.Н., Смирнов В.А., Стариков А.Д. Усиление фазосопряженных плоских волн в стекле при мелкомасштабной самофокусировке. Квант. электроника, т.10, №5, 1983, с. 1010-1012.

20. Алексеев В.Н., Голубев В.В., Дмитриев Д.И. и др. Исследование ОВФ в лазерном усилителе на фосфатном стекле с выходной апертурой 12 см. Квант. электроника, т. 14, №4, 1987, с. 722- 728.

21. Алексеев В.Н., Дмитриев Д.И., Решетников В.И. ОВФ сканирующего пучка. Квант. электроника, т. 18, №1, 1991, с. 111-113.

22. Алексеев В.Н., Дмитриев Д.И., Жилин А.Н., Решетников В.И., Стариков А.Д. Точность управления диаграммой направленности лазера на неодимовом стекле с ОВФ излучения при использовании пространственно-временного модулятора света. Квант. электроника, т. 21, №8, 1994, с. 753-758.

23. Алексеев В.Н., Дмитриев Д.И., Решетников В.И. “Фильтр пространственных частот”. Авторское свидетельство СССР №316884. Приоритет от 03.1989.

24. Алексеев В.Н., Дмитриев Д.И., Решетников В.И. Изобретение "Сканирующий лазер". Авторское свидетельство СССР №321307. Приоритет от 08. 1989 г.

25. Алексеев В.Н., Дмитриев Д.И., Решетников В.И. Изобретение "Лазер с управляемой диаграммой направленности излучения". Авторское свидетельство №320785. Приоритет от 24.07. 1989 г.

26. Sirazetdinov V.S., Alekseev V.N., Dmitriev D.I., Charukhchev A.V., Chernov V.N., Kotilev V.N., Liber V.I., Rukavishnikov N.N. Express method of estimating laser-induced surface damage threshold for optical components. Laser and Particle Beams, v. 20, 2002, 133-137.

27. Алексеев В.Н., Бессараб А.В., Гаранин С.Г. и др. Исследование лучевой прочности поверхности экспериментального лазерного стекла. Оптический журнал, т. 69, №1, 2002 стр. 11-15.

28. Alekseev V., Liber V., Starikov A., Anspoks A., Auzins E., Klotins E., and Kotleris J. High-efficiency angular deflection of the laser beam/PLZT intracavity array. Ferroelectrics, v. 131, №1-4, 1992, p. 301-306.

29. Алексеев В.Н., Либер В.И., Стариков А.Д. “Сканирующий лазер”. Патент РФ №2040090, 1995.

30. Алексеев В.Н., Котылев В.Н., Либер В.И. Исследование характеристик излучения АИГ: Nd -лазера с внутрирезонаторным пространственно-временным модулятором света на основе электрооптической керамики ЦТСЛ. Квант. электроника, т. 27, №3, 1999, с. 233-238.

31. Алексеев В.Н., Либер В.И. “Сканирующий лазер”. Патент РФ №2142664, 1998.

32. Alekseev V. Kotilev V.N. Liber V.I. YAG: Nd scanning laser with intracavity PLZT -based spatio-temporal light modulator. // Proc. SPIE vol. 5123, "Advansed optical devices", 2003, p. 22-24.

33. Алексеев В.Н. Лазерный маркер упаковок с радиоактивными веществами. Экологические вести №6 . Специальный выпуск работ стипендиатов именных научных стипендий Губернатора Ленинградской области за 2002-2004 г. “Экологическая безопасность хранения радиоактивных отходов”.

34. Алексеев В.Н., Горохов А. А. Энергетические и поляризационные характеристики ОКГ на неодимовом стекле при использовании плоского и неустойчивого резонаторов. Квант. электроника, т. 2, №4, 1975, с. 733-737.

35. Алексеев В.Н., Никитин Н.В., Чарухчев А.В., Чернов В.Н. О юстировке многокаскадных лазерных усилителей. ОМП, №11, 1983, с. 46-48.

36. Алексеев В.Н. Лазерный локатор на основе внутрирезонаторного сканирования излучения. Оптический журнал, т. 68, №4, 2001, с. 43-47.

37. Klotins E., Alekseev V. N. Ferroelectric Electrooptic Ceramics: Physics and Applications. Materials Science, v.8, №2, 2002, р. 141-155.

38. Alekseev V.N., Blinov S.V., Vitsinskii S.A., Divin V.D., Isakov V.K., Kotylev V.N., Liber V.I. and. Lovchii I.L. Cu-vapor laser with intracavity radiation scanning by STLM based on PLZT ceramics. Journal of Russian Laser Research, v. 17, 1996, p. 418-421.

39. Алексеев В.Н., Вицинский С.А., Дивин В.Д., Ловчий И.Л. “Сканирующий лазер”. Патент РФ № 2082264, 1996.

40. Алексеев В.Н., Котылев В.Н., Либер В.И., Фомин В.М. Исследование внутрирезонаторного сканирования излучения электроразрядного DF-лазера. Оптический Журнал, т. 72, №4, 2005, с. 15-19.

41. Алексеев В.Н., Котылев В.Н., Либер В.И. Двухкоординатное управление диаграммой направленности химического нецепного электроразрядного DF-лазера с помощью пространственно-временных модуляторов света, Квант. электроника, т.38, №7, 2008, с.670-672.

Размещено на Allbest.ru