Енергетичні характеристики поверхневих шарів і фізико-механічні властивості твердих тіл

Дослiджено вплив радiацiйних точкових дефектiв на мiжфазний натяг контактуючих тiл. З допомогою лiнiйних двовимірних рiвнянь стану отримано спiввiдношення, яке зв'язує мiжфазний натяг sм і роботу адгезії wa з поверхневими ss1 і ss2. Для металів і діелектриків виявлено, що вплив точкових дефектів на зміни sм i wa можна з достатньою точністю характеризувати ефективним однорідним полем стискуючих напружень.

Приведено вираз для роботи адгезiї мiж тiлами. На прикладi показано, що вiдхилення вiд правила Антонова (яке зв'язує роботу адгезії з поверхневими натягами ss1 і ss2) складає 78 % для радiацiйно опромiнених i 82% для неопромiнених зразкiв. Встановлено, що точковi радiацiйнi дефекти викликають суттєвi зміни мiжфазного натягу в контактуючих дiелектричних плiвках ZrO2 i HfO2.

Розроблено методику оцiнки фiзичних постiйних, якi характеризують поверхневий шар у дiелектричних тiлах, зокрема, при їх деформуваннi поблизу границi мiцностi. Як і для металів установлено, що характеристики матері-алу у рівняннях стану типу (4), (5) і означенні поверхневої енергії (7) b, Сe, E, n, x не залежать від електричного заряду та напружень і з їх допомогою можна з достатньою точністю проводити оцінку значень поверх-невих енергій і натягів у опромінених та механічно навантажених тілах.

У п'ятому роздiлi визначено поверхневу енергію та змiни енергетичних характеристик поверхневих шарів у електропровідних та діелектричних твер-дих тілах, стан яких близький до границь текучості і міцності. Дослiджено за-кономiрностi розмiрного ефекту при пластичному i квазiкрихкому деформу-ваннi пластин, тонких плiвок, тонких цилiндричних зразкiв, тонких стержнiв поблизу границь текучості та міцності з урахуванням активних середовищ, нагрiву. При цьому виконувались умови розтягу, стиску, згину, змiни швид-костi навантаження, циклiчності при втомному руйнуваннi, низьких темпера-тур, протонного i гамма-випромiнювання, враховувались кривизна поверхонь дослiджуваних зразкiв, наявність тріщин. На основi виявлених закономiр-ностей в ряді конкретних випадків встановлено співвідношення між про-порційними об'єму та площі поверхнi складовими граничних навантажень.

Оцiнено вплив зовнiшнього середовища (повiтря, рiчкова вода, солона вода, масло марки МС) на енергетичнi характеристики масштабного ефекту мiцностi в геометрично подiбних стержнях сталей 20Х, 40Х, якi пiдда-ються дiї циклiчного навантаження (деформацiя згину).

Розраховано числовi значення енергетичних параметрiв, що характери-зують “аномальний” розмiрний ефект мiцностi для одновiсного розтягу стержнiв олова в 0, 2% розчинi олеїнової кислоти у вазелiновому маслi. Аналогiчнi розрахунки виконано для стержнiв з мiдi, алюмiнiю, сталей (30ХГСА, 30СГСНА, 18ХНВА, 40ХНМА), якi пiддаються одновiсному розтягу i характеризуються “нормальним” розмiрним ефектом мiцностi. Проведено порiвняння енергетичних параметрiв yp (17) для рiзних матерiалiв. Вста-новлено, що зростання температури на Dt = 400 K (T = [473... 873 K]) вик-ликає зменшення параметра yp для зразків мiдi у 8 разiв. Таке зменшення yp можна пояснити зменшенням енергії активації дислокацій поверхневого шару, які в процесі підвищення температури стають більш рухомими.

Порiвнюючи енергетичнi параметри dм (16) i yp (17), якi характери-ризують розмiрний ефект границь текучостi та мiцностi для зразкiв сталi 18ХНВА, виявлено, що вiдношення xм = dм/yp = 35.

На основi розрахункiв установлено, що для алюмiнiю dм приблизно на порядок менше, нiж у сталях i мiдi, але на два порядки бiльше нiж для олова, помiщеного у вазелiнове масло. Для рiзних сортiв сталей дiапазон dм досить великий dм = [17... 600 кДж/м2]. Для плiвок нiкелю мiкронних розмiрiв dм =

= 42 Н/м. Для тонких волокон мiкронних розмiрiв: а) мiдi - dм = 3665 Дж/м2 ; б) скла - dм = [2, 35... 50 кДж/м2 ]; в) кремнiю - dм = 3, 75 кДж/м2; германiю - dм = 12, 74 Дж/м2. Для стержнiв мiдi мiлiметрових розмiрiв dм = 141 кДж/м2.

На основi обгрунтування результатiв розмiрного ефекту мiцностi в плiв-ках ZrO2 i HfO2 розроблено програмне забезпечення i сформульовано рекомендацiї щодо вiдпалу лазерних трубок. Чутливими елементами тру-бок є дзеркала, поверхнi яких покрито вказаними плiвками. Рекомендацiї склали основу розробки технологiї вiдпалу, при якому напруження в плiвках не перевищують заданої границi i плiвки не руйнуються (є акт впровадження).

Встановлено, що енергетичнi параметри, якi характеризують розмiрний ефект мiцностi в стиснутих полiуретанових зразках, зростають лiнiйно при збiльшеннi твердостi Tш. Винятком є нелiнiйне зростання модуля Юнга при збiльшеннi Tш. При цьому в дiапазонi Tш = [20... 50 од. Ш] (1 од. Ш - одиниця твердостi за Шором) енергетичний параметр поверхнi зростає на 76%, а параметр, що характеризує змiцнення, на 181%.

З допомогою енергетичних характеристик поверхні, що відповідають розмірному ефекту міцності в геометрично подiбних цилiндричних зразках iз оптичного ситала СО-115М при осьовому стиску, розраховано границю мiцностi стиснутих призматичних зразкiв, значення якої вiдрiзняються вiд експериментального на 10% (при цьому похибка експерименту 13%).

З допомогою введених в дисертаційній роботі енергетичних характе-ристик поверхневих шарів можна не тільки якісно (як це було раніше), але й кількісно на основі безрозмірних співвідношень формулювати умови інтенсивності розмірного ефекту міцності і особливості зміни його харак-теру (наприклад, перехід від “нормального” до “аномального” ефекту), а також досліджувати вплив на ці співвідношення різних факторів (твердості, невідповідності між мікронним і міліметровим розмірним діапазоном і т. д.).

Для скляних прямокутних стержнiв, якi пiддаються згину, проведено розділення граничних напружень sр на дві складові sр = sр1 + sр2, одна з яких (sр1) залежить від модуля Юнга та питомої енергії розсіяння в сердечнику, друга (sр2) - від розмірів і енергетичних характеристик поверхневих шарів. Виявлено, що складова sр2 неперервно змiнюється в залежностi вiд швид-костi навантаження vs i при певному її значеннi (vs = 97 кПа/с) має мiнiмум. Залежність нових енергетичних характеристик поверхневих шарів від швид-костi vs нелінійна і монотонно зростаюча за абсолютною величиною, оскільки із збільшенням vs дислокації в тілі стають менш рухомими і гальмують процес переходу матеріалу в граничний стан.

Проведено аналiз експериментальних даних, що характеризують вплив розмiрного фактора на втомну мiцнiсть призматичних зразкiв п'єзокерамiки ЦТБС-3, якi мають прямокутний перерiз i виконують згиннi коливання частотою f = 17, 8 кГц. Встановлено, що для дiапазону змiни числа циклiв Nц = [105... 109 ] енергетичнi параметри yв, kв (iндекс “в” вiдповiдає втом-нiй мiцностi при згинi у співвідношенні (18)) зменшуються на 43, 2 % i 44, 45% вiдповiдно. При цьому yв зменшується монотонно i на кiнцевiй дi-лянцi (Nц = [108... 109]) буде практично постійною величиною, а змiна пара-метра kв (для (Nц = [105... 109]) має немонотонний характер з локальнимимаксимумом i мiнiмумом. В результаті виділимо три монотонні стадії.

На прикладi одновiсно розтягнутих у повiтрi при кiмнатнiй температурi стержнiв полiетилену високого тиску (ПЕВТ) марки 10802-020 (дiапазон розмiрiв яких Rk = [2, 5... 10 мм]) дослiджено вплив гамма-променiв дозою Фg = 0, 5 МГр на енергетичнi характеристики поверхнi i особливостi роз-мiрного ефекту мiцностi поблизу границь текучостi та мiцностi. Гамма-промені сприяють появі у тілі точкових дефектів, які закріплюють дислокації і утруднюють їх старт для зразка, стан якого наближається до границі текучості. Якщо ж стержні поліетилену навантажені до границі міцності, то гамма-промені ослаблюють зв'язки між атомами і знижують цю границю. При цьому появляється піддіапазон d = [5... 10 мм] з аномальним розмір-ним ефектом (границі міцності), піддіапазон d = [10... 15 мм] з досить різко вираженим нормальним розмірним ефектом, а також піддіапазон d = [15...... 20 мм] із слабо вираженим розмірним ефектом. Хоча в кожному піддіапа-зоні є свої значення нововведених енергетичних характеристик поверхні, в ме-жах усього діапазону d = [5... 20 мм] вони зростають у середньому в 3 - 4 рази, що відображає загальну тенденцію “нормального” розмірного ефекту.

Для сферичних i цилiндричних тіл розроблено методику розрахунку зв'язку мiж граничними величинами внутрiшнiх гiдростатичних тискiв, на значення яких впливає розмiрний ефект мiцностi, i гаусовою кривизною внутрiшнiх поверхонь з врахуванням енергетичних характеристик поверх-невих шарiв. На прикладi навантажених внутрiшнiм гiдростатичним тиском сферичної посудини i цилiндричної труби з рiвними внутрiшнiми i зовнiш-нiми радiусами виявлено, що рiзниця додаткових, викликаних розмiрним ефектом, граничних тискiв може складати Dp = [110... 120% ] (для олова). Зокрема, бiльшому значенню кривизни внутрiшньої поверхнi (сферична посудина) вiдповiдає бiльший додатковий тиск. Встановлено, що хоча площі внутрішніх поверхонь еквівалентних (з рівними об'ємами) циліндричної тру-би Sцт і сферичної посудини Sсп незначно відрізняються (Sцт/Sсп = 1, 05), розмірний ефект у сферичній посудині проявляється більше тому, що в ній внутрішня поверхня деформується у двох взаємно пенпердикулярних напрямах (в той час як у циліндричній трубі тільки в напрямку зростання периметру кола).

Розроблено методику оцiнки енергетичних характеристик поверхнi i обгрунтовано закономiрностi розмiрного ефекту мiцностi в зразках з надрiза-ми, якi пiддаються розтягу, з врахуванням поправки на пластичнiсть ry у вершинi надрiзу.

Аналiзуючи вiдповiднi фiзичним процесам у прямокутних зразках сталi 22К з двома симетричними надрiзами експериментальнi данi, виявлено, що для обгрунтування особливостей розмiрного ефекту мiцностi замiсть ефек-тивної поверхневої енергiї gef бiльш зручно використати нововведенiпараметри yp (17), а також постійні коефіцієнти ai, bi (i = 1, 2) у формулах:

Ws1 = a1 + b1/ (lт) 0, 5, Ws1 = a2 + b2/ (lт) 0, 5, (34)

yp, ai, bi характеризують змiни границi мiцностi та поверхневої енергiї i мають постiйнi значення для двох пiддiапазонiв розмiрiв lт1 = [0, 05 м;

0, 02 м], lт2 = [0, 02 м; 0, 005 м] зразкiв, яким вiдповiдають iндекси “1”, “2”.

Крiм того, для визначення енергетичної характеристики поверхнi yp не обов'язково проводити аналiз напружень у вершинi надрiзу, що значно спрощує об'єм числових розрахункiв. Але аналiз фiзичних параметрiв граничного стану зразкiв поблизу вершини трiщини i в перерiзi нетто між надрізами необхiдний для того, щоб встановити однозначну вiдповiднiсть мiж граничними значеннями поверхневої енергiї Ws у вершинi трiщини, поверхневої енергiї у вiддаленiй вiд трiщин точцi “M” i ефективної поверх-невої енергiї gef. Це важливо, оскiльки бiльш детальний аналiз показав, що не у всiх точках поблизу вершини трiщини для всього дiапазону розмiрiв зразкiв є однозначна вiдповiднiсть мiж характером змін Ws i gef. На основi аналiзу отриманих даних виявлено, що, незважаючи на суттєво нелiнiйний характер залежностi граничних руйнуючих напружень sв зразкiв сталi 22 К стандартного розмiру вiд температури, вiдношення параметрiв “dbi = ypi/bi” майже лiнiйно змiнюється при температурах T = [183 K... 313 K]. Встановлено, що вiдношення dbi лiнiйно залежить вiд температури (у промiжку T = [163...

... 313 K]) i для пiддiапазону розмiрiв трiщин lт1 = [0, 05 м; 0, 02 м] має у два рази бiльше числове значення db1 = yp1/b1, а також у два рази бiльший нахил порiвняно з аналогiчними db2 = yp2/b2 для менших розмiрiв lт2 = [0, 02 м; 0, 005 м].

Встановлено, що якщо не враховувати поправку ry (20), то значення yp (17) у зразках сталi 22К на 150%, 43%, 9% бiльші порiвняно з даними неуточненої методики при температурах 293 K, 258 K, 228 K вiдповiдно. Виявлено, що зміни значень yp у зразках сталi 22К залежать не тільки від матеріалу й температури, але й від форми перерізу нетто між надрізами, один з розмірів якого умовно зменшується за рахунок поправки ry. Для даного типу зразків і навантаження пластичні процеси у вершині тріщини (які кількісно характеризуються поправкою ry) ослаблюють вплив поверхневого шару (демпфують його) і це приводить до зменшення енергетичного параметра yp.

Проведено дослiдження особливостей розмiрного ефекту мiцностi в зразках кам'яної солi (рівних довжин, в перерізі - квадрат (hґh)), якi пiдда-ються розтягу. Дiапазон зміни їх поперечних розмiрiв - h = [1, 5... 6 мм]. Для них розраховано об'ємну i поверхневу складові у виразі граничного напру-ження. При збільшенні зразків (h) структурні дефекти сердечника менш інтенсивно взаємодіють з поверхневою областю тіла, тому пропорційнаоб'єму складова граничного напруження монотонно зменшується від db =

= 0, 604 до db = 0, 087. В той же час поверхнева складова зростає від 11% до 15%, досягає максимального значення при h = 3 мм, i надалi зменшується від 15% до 13%. Така зміна характеру dg пов'язана з тим, що геометричний параметр h в об'ємну складову граничного напруження входить у степені “-2” (тобто h-2), а у поверхневу складову як h-1/2. У піддіапазоні ha = [1, 5... 3 мм] відносна зміна об'ємного члена типу h-2 випереджає зміну (поверхневого) члена, пропорційного h-1/2, на 39%, а в піддіапазоні hb = [3... 6 мм] навпаки, відносна зміна геометричного члена типу h-2 відстає від зміни члена типу h-1/2 на 51%. Характер зміни членів типу h-2, h-1/2 у кожному з піддіапазонів ha, hb впли-нув на відповідну орієнтацію відношень dga. dgb.

Розроблено методику дослiдження енергетичних параметрів, що характеризують особливостi розмiрного ефекту мiцностi в зразках, якi мiстять бокову трiщину (надрiз) i пiддаються консольному згину, з врахуванням внес-кiв об'ємної i поверхневої складових у числове значення границi мiцностi. На основi вказаної методики проведено аналiз експериментальних даних для зразкiв титанового сплаву ВТ14. Побудовано залежність ефективної поверхневої енергії gef від граничного значення поверхневої енергії Ws (яка відповідає руйнуван-ню) для заданого діапазону зміни ширини зразків ВТ14 b = [6... 1 мм] (довжи-на l і товщина h - незмінні). Залежність однозначна, монотонно зростаюча (відповідно до зменшення розміру b) і досить близька до лінійної. Установ-лено, що енергетичний параметр поверхневого шару yt (18) не є характерис-тикою матеріалу (ВТ14) поблизу вершини тріщини, а характеризує весь зра-зок (точніше, його поверхню) із конкретної форми тріщиною в заданому діапазоні зміни розмірів, якщо діє певне зовнішнє навантаження. Відношення типу “dy =

= yp/ (b3) 0, 5” (у знаменнику параметр b3, який відповідає за зменшення чи збільшення поверхневої енергії Ws у процесі зміни розмірів b зразків, зокрема, для титаного сплаву ВТ14 - Ws = (a3 + b3/b) 0, 5) у першому наближенні можна використати для оцінки інтенсивності розмірного ефекту міцності, якщо задано діапазон зміни розмірів зразків і в цьому діапазоні параметри yp, b3 - постійні.

Виявлено, що внесок об'ємної складової в оцiнку термодинамiчних параметрiв стану для ВТ14 не особливо суттєвий, тобто знаходиться в межах du = [0, 0116... 0, 0523], але якщо його не враховувати, то розрахованi граничні значення параметрiв мають у два рази бiльшi вiдхилення вiд експеримен-тальних, а при визначеннi енергетичних характеристик поверхневого шару отримаємо похибки до 16%. Виключаючи з розгляду структурні дефекти сердечника зразка, ми збіднюємо модель, порушуємо елементи відповід-ності між поверхневими і об'ємними внесками в енергію такого компо-зитного тіла і тому отримаємо недостатньо коректні результати, зокрема, стосовно енергетичних характеристик поверхні.

У додатку А приведено вiдомi фiзичнi характеристики металiв (Ag, Au, Al, Fe, Ni, Sn, Zn, Hg), а також нові, введенi в данiй роботi (у рiвняннях стану), i розрахованi з допомогою комп'ютерного моделювання.

У додатку Б подано спiввiдношення, якi зв'язують мiжфазний натяг sм, а також мiжфазну енергiю Wм з поверхневим натягом ss i поверх-невою енергiєю Ws для мiдi та срiбла.

У додатку В є числовi данi фiзичних характеристик K, G та гiдростатичного тиску p для елементiв термопари WRe5-WRe20.

У додатку Д знаходяться акти про впровадження результатiв науково-дослiдних робiт дисертанта у виробництво.

ОСНОВНI РЕЗУЛЬТАТИ I ВИСНОВКИ

1. Розроблено нову термодинамiчну теорію поверхневої енергії твердих тіл, яка враховує і електричну, і механічну складові цієї енергії, що харак-теризує пружну область деформування, а також область поблизу границь текучостi та мiцностi з урахуванням точкових дефектiв і розмiрних ефектiв.

2. Розроблено новий критерiй мiцностi, в основі якого змiни поверхне-вих натягу та енергiї з урахуванням перерозподiлiв електричних зарядiв у поверхневих шарах електропровiдних тiл i зв'язаних електричних зарядiв у дiелектричних.

3. На основi нової теорії i нових критерiїв мiцностi розроблено методику розрахунку фiзичних характеристик матерiалiв i параметрiв стану для поверхневих шарiв електропровідних і діелектричних твердих тiл.

4. Розроблено методику оцiнки кулонiвського бар'єру на поверхнi ме-талу, розташованого в неелектропровiдному i електропровiдному середо-вищах. Результати розрахунку дали можливість обгрунтувати експеримен-тально отримані значення міжфазних натягів sм та енергій Wм у контак-туючих системах типу “тверде електропровідне тіло - тверде електропро-відне тіло”, “тверде електропровідне тіло - рідкий метал”.

5. Узагальнено аналiтичнi спiввiдношення, якi зв'язують мiжфазний натяг sм i роботу адгезiї wa з поверхневими натягами контактуючих твердих тiл, в яких є точковi дефекти типу вакансій і міжвузлових атомів.

6. Встановлено, що неоднорідні змiни параметрiв стану Dai, зв'язанi з випаровуванням вольфраму, бiльш суттєво (у середньому у 2, 4 рази) впли-вають на змiни термоелектрорушiйної сили термоелементiв, нiж бiльшi за величиною на порядок, але однорідні по об'єму чутливого елементу Dai, викликанi радiацiйними точковими дефектами (вакансіями, міжвузловими атомами).

7. Виявлено, що граничні значення залежної від розмірів складовоїнапружень для скляних стержнiв, якi пiддаються згину, є функцією енерге-тичних характеристик поверхневих шарів і при певному значенні швидкостi навантаження vs мають мінімум.

8. На прикладi розтягнутих стержнів полiетилену (діаметром d від 5 мм до 20 мм) показано, що викликане гамма-променями (дозою Фg = 0, 5 МГр) зростання границi текучостi приводить до збільшення величини енергетичних параметрів поверхневого шару на 60-70%, а спричинене опроміненням зменшення границі міцності супроводжується зростанням нововведених енергетичних характерис-тик поверхні в межах всього діапазону розмірів у середньому в 3-4 рази, що відображає загальну тенденцію “нормального” розмірного ефекту.

9. Для сферичних i цилiндричних тiл розроблено методику розрахунку зв'язку мiж величинами граничних тискiв, на якi впливає розмiрний ефект мiцностi, i гаусовою кривизною внутрiшнiх поверхонь.

10. Розроблено уточнену методику оцiнки енергетичних поверхневих ве-личин, що характеризують особливостi розмiрного ефекту мiцностi в зразках з надрiзами, якi пiддаються одновiсному розтягу і нагріву, з врахуванням поправки на пластичнiсть ry, i показано, що iгнорування поправкою ry приводить до суттєвих відхилень числових значень енергетичних характеристик поверхнi.

11. Встановлено, що в зразках кам'яної солi, якi пiддаються розтягу, iз збiльшенням розмiрів поперечного перерiзу величина пропорційної об'єму зразка складової граничних напружень монотонно зменшується, а величина пропорційної площі поверхні складової граничних напружень зростає і досягає максимального значення при певній товщині, а потім зменшується.

12. Використовуючи отримані новi результати, які сформульованi на основi дослiджень поверхневих явищ і розмірних ефектів, розроблено технологiю вiдпалу лазерних трубок, нагрiв яких до критичних температур не супроводжується руйнуванням чутливих елементiв.

ОСНОВНИЙ ЗМIСТ ДИСЕРТАЦIЇ ВИКЛАДЕНО В РОБОТАХ:

1. Юзевич В. М. Контактні умови в електропровідних системах з фізичними поверхнями розділу//Доп. АН УРСР. Сер. А. - 1984. - № 8. - С. 60-63.

2. Юзевич В. М. Вплив поверхневої енергiї на масштабний ефект пружно- пластично деформівного твердого тіла//Доп. АН УРСР. Сер. А. - 1988. - № 2. - С. 38-41.

3. Юзевич В. Н. Термодинамическое описание поверхностных меха-ноэлектротермодиффузионных процессов и соотношение Антонова//Поверхность. Физика, химия, механика. - 1988. - № 9. - С. 135-139.

4. Юзевич В. Н. Моделирование процесса адсорбции в приповерхностном слое металла//Поверхность. Рентгеновские, синхротронные и нейтронныеисследования. - 1998. - № 3. - С. 32-37.

5. Юзевич В. Н. Механоэлектротермодиффузионные процессы в контакти-рующих телах с точечными дефектами//Прикладная математика и меха-ника. - 1988. - № 5. - С. 873-877.

6. Юзевич В. Н. Оценка влияния масштабного фактора на разрушение стержней//Пробл. прочности. - 1991. - № 1. - С. 77-79.

7. Юзевич В. Н. Термодинамическое описание механоэлектротермодиф-фузионных процессов в деформируемых диэлектриках с точечными дефектами и соотношение Антонова//Термодинамика необратимых процессов/Под. ред. А. И. Лопушанской. - М. : Наука, 1992. - С. 163-168.

8. Юзевич В. М. Змiна поверхневих характеристик опромiненого кварцу//Науковий вiсник ЧДУ. Фiзика. - Чернiвцi: ЧДУ, 1999. - Вип. 50. - С. 104-105.

9. Сопрунюк П. М., Юзевич В. Н. Приповерхностные явления в пленке электростатического зонда//Поверхность. Физика, химия, механика. - 1995. - № 5. - С. 14-17.

10. Сопрунюк П. М., Юзевич В. М. Критерiй мiцностi та енергетичнi характеристики плiвки на поверхнi електричного зонда//Фiз. -хiм. мех. матерiалiв. - 1997. - № 2. - С. 18 - 22.

11. Сопрунюк П. М., Юзевич В. М. Енергетичнi характеристики свiжоутво-реної й наводненої поверхнi металу в корозiйному середовищi//Фiз. -хiм. мех. матерiалiв. - 1998. - № 2. - С. 34 - 38.

12. Юзевич В. Н. Расчет напряженно-деформированного состояния цилиндри-ческой трубы при низких температурах//Прочность материалов и кон-струкций при низких температурах. - К. : Наук. думка, 1990. - С. 253-257.

13. Юзевич В. Н. Влияние излучения на закономерности масштабного эффекта прочности разрушаемых стержней//Физ. -хим. мех. материалов. - 1990. - № 3. - С. 17 - 19.

14. Юзевич В. М. Вплив розмірів на пружнопластичну рівновагу сферичної посудини, кільця та циліндричної труби//Фiз. -хiм. мех. матерiалiв. - 1993. - № 2. - С. 128-130.

15. Юзевич В. Н. Балансовые соотношения в деформируемых электропровод-ных средах с физическими поверхностями раздела//Мат. методы и физ. -мех. поля. - К. : Наук. думка, 1983. - № 17. - С. 37-41.

16. Юзевич В. Н. Термоупругие процессы в деформируемых твердых телах с точечными дефектами//Мат. методы и физ. -мех. поля. - К. : Наук. думка, 1988. - № 17. - С. 18-21.

17. Попович В. В., Юзевич В. Н. Энергия образования поверхности при пластическом деформировании твердых тел в средах//Физ. -хим. мех. материалов. - 1985. - № 5. - С. 77-80.

8. Юзевич В. Н., Попович В. В. Масштабный эффект пластического деформирования тонких стержней//Физ. -хим. мех. материалов. - 1989. - № 2. - С. 51-53.

19. Юзевич В. Н. Аналитическое исследование кинетики изменения по-верхностного натяжения при адсорбции и диффузионном насыщении в электропроводном твердом шаре//Физ. -хим. мех. материалов. - 1986. - № 6. - С. 30-33.

20. Попович В. В., Юзевич В. Н. Работа вдавливания жесткого индентора в упругое полупространство//Физ. -хим. мех. материалов. - 1983. - № 2. - С. 106-108.

21. Столярчук П. Г., Юзевич В. Н. Расчет изменений термо-Э. Д. С. воль-фрамрениевых термопар, вызванных испарением вольфрама//Вестник Львовского политехнического института. - Львов: Свiт, 1990. - № 248. - С. 127-131.

22. Галапац Б. П., Юзевич В. Н. Термодинамическое исследование межфаз-ных явлений в системе металл - расплав//Адгезия расплавов и пайка материалов. Сб. науч. трудов. - К. : Наук. думка, 1985. - № 14. - С. 10-13.

23. Юзевич В. М. Релаксація поверхневої енергії в процесі автосегрегації на поверхні металу//Науковий вiсник ЧДУ. Фiзика. - Чернiвцi: ЧДУ, 1999. - Вип. 50. - С. 13-14.

24. Галапац Б. П., Юзевич В. Н. Обобщенные условия сопряжения меха-ноэлектротермодиффузионных полей в кусочно-однородных электро-проводных средах//Механика неоднородных структур. Сб. науч. трудов. - К. : Наук. думка, 1986. - С. 40-45.

25. Столярчук П. Г., Юзевич В. Н. Радиационная погрешность термометра со-противления при низких температурах//Контрольно-измерительная техника. Сб. науч. трудов. - Львов: Вища школа, 1986. - Вып. 40. - С. 42-44.

26. Чехман Я. І., Юзевич В. М. Розрахунок впливу кількісного фактора на де-формаційну характеристику поліуретанового зразка//Поліграфія і видавнича справа. Зб. наук. праць. - Львів: Вища школа, 1987. - № 23. - С. 46-50.

27. Чехман Я. І., Юзевич В. М. Роль масштабного фактора при випробуванні поліуретанового зразка різної твердості//Поліграфія і видавнича справа. Зб. наук. праць. - Львів: Вища школа, 1988. - № 24. - С. 47-49.

28. Юзевич В. Н. Математическое моделирование приповерхносных явле-ний быстродвижущейся жидкости в гидродинамической трубе//Гидроди-намика больших скоростей. Сб. науч. трудов. - Красноярск: КПИ, 1989. - С. 129-133.

29. Сопрунюк П. М., Юзевич В. М. Моделювання фізичних процесів взаємодії електромагнітних хвиль видимого та інфрачервоного діапазону з вугільним пилом//Відбір та обробка інформації. Зб. наук. праць. - К. : Наук. думка, 1996. - Вип. 10 (86). - С. 44-49.

30. Юзевич В. М. Моделювання змін поверхневої енергії у зразках металу з тріщинами//Науковий вiсник ЧДУ. Фiзика. - Чернiвцi: ЧДУ, 1999. - Вип. 50. - С. 43-44.

31. Юзевич В. М. Критерії міцності твердого тіла з урахуванням розмірного ефекту і впливу середовища//Фiз. -хiм. мех. матерiалiв. -1999. -№ 2. -С. 80-85.

32. А. с. № 1730794 СССР. Устройство для натяжения декеля на офсетном цилиндре печатной машины/В. Н. Юзевич, Я. И. Чехман, В. Т. Сенкусь, В. Е. Босак, И. Н. Кравчук. - № 4221233; Заявлено 02. 04. 1987; Зарегистрировано в Гос. реестр. изобретений СССР 3. 01. 1992 г.

Размещено на Allbest.ru