Ангармонизм колебаний решетки и вязкоупругие свойства стеклообразных систем в области перехода "жидкость – стекло"
Важное место в физике стеклообразного состояния стеклования жидкости как процесса, обратного размягчению стекла. Исследование вязкого течения стеклообразующих расплавов в области перехода "жидкость – стекло". Характеристика критерия размягчения стекол.
| Рубрика | Физика и энергетика |
| Вид | автореферат |
| Язык | русский |
| Дата добавления | 15.02.2018 |
| Размер файла | 834,6 K |
Отправить свою хорошую работу в базу знаний просто. Используйте форму, расположенную ниже
Студенты, аспиранты, молодые ученые, использующие базу знаний в своей учебе и работе, будут вам очень благодарны.
. (26)
Нами установлена эмпирическая линейная зависимость параметра Грюнайзена от отношения скоростей распространения продольной (vL) и поперечной (vS) звуковых волн (рис.9)
, (27)
где С1 и С2 - эмпирические постоянные.
В результате анализа значений постоянных С1 и С2 мы обнаружили, что для твердых тел одного класса они практически совпадают С1 ? С2, так что выражение (27) принимает вид
, (28)
где С ? const ? С1 ? С2. Следовательно, для них параметр Грюнайзена определяется относительной разностью скоростей распространения продольной и поперечной акустических волн.
Рис.10 подтверждает справедливость зависимости (28).
Были построены аналогичные графики для кристаллов. Получены такие же результаты.
Из теории упругости известно, что отношение скоростей звука (vL/vS) является однозначной функцией коэффициента Пуассона м
. (29)
Следовательно, вместо связи между отношением скоростей звука vL/vS и параметром Грюнайзена г можно рассматривать взаимосвязь между коэффициентом Пуассона и параметром Грюнайзена.
Коэффициент Пуассона м оказывается связанным не только с параметром Грюнайзена, но и с другими нелинейными неупругими свойствами твердых тел. Так, например, из экспериментальных данных следуют вполне определенные корреляции между величиной м и пластической деформацией металлов и стекол, а также между м и фрагильностью стекол - характеристикой вязкости этих систем в области стеклования.
Остается открытым вопрос: почему параметр линейной теории упругости - коэффициент Пуассона зависит от нелинейных неупругих свойств твердых тел?
Обоснование корреляции между vL/vS и г. Недавно Пинеда (Pineda, Phys. Rev., 2006) в рамках простейшей модели исследовал влияние структурных изменений на коэффициент Пуассона металлических стекол. С помощью этой модели, на наш взгляд, можно обосновать линейную зависимость отношения скоростей звука vS/vL от параметра Грюнайзена и взаимосвязь между коэффициентом Пуассона и величиной г. Кратко обсудим этот вопрос.
Пинеда принимает, что потенциал межатомного взаимодействия состоит из гармонической и ангармонической частей
,
где а - гармонический, а b - ангармонический коэффициенты, ro - межатомное расстояние, соответствующее минимуму потенциала. Модель основана на предположении о Гауссовом распределении расстояний между ближайшими атомами в идеальном однокомпонентном металлическом стекле. Предполагается, что упругие свойства определяются непосредственным окружением атомов - первой координационной сферой.
Примечательно то, что такая простая модель находится в согласии с экспериментально наблюдаемым поведением упругих модулей В и G. Отношением B/G определяется коэффициент Пуассона м.
В соответствии с моделью упругие модули B и G пропорци-ональны гармоническому коэффициенту а - параметру межатомно-го потенциала, а их отношение B/G (следовательно, и коэффициент Пуассона м) практически не зависит от а и определяется главным образом параметром ангармоничности гa = bro / a.
Отсюда следуют зависимость коэффициента Пуассона м от параметра Грюнайзена г - меры ангармонизма - и линейная корреляция между г и отношением скоростей продольной и поперечной звуковых волн (vL/vS).
Коэффициент Пуассона и параметр Грюнайзена. На основе уравнения Грюнайзена, теории упругости, валентно-конфигурационной теории вязкого течения и концепции флуктуационного свободного объема применительно к стеклообразным системам нами получено следующее выражение для параметра Грюнайзена [18]
, (30)
где множитель А для стекол одного структурного типа является постоянной величиной и определяется долей флуктуационного свободного объема fg, замороженной при температуре стеклования Tg,
. (31)
Величина fg и тем более ее логарифм слабо зависят от природы аморфных веществ. Поэтому А можно принять фактически за кон-станту, по крайней мере, для стекол одного класса, например, для аморфных полимеров: А 0.75, а для силикатных стекол - А 0.67.
Беломестных и Теслева (ЖТФ, 2004), используя формулы физической акустики и теории упругости, получили несколько иное соотношение, чем наше (30),
. (32)
Недавно нами предложен более строгий вывод соотношения (30) [2]
, (33)
где vk - среднеквадратичная скорость звука: .
Коэффициент А в формуле (30) оказывается однозначной функцией отношения скоростей звука
. (34)
Примечательно то, что подстановка в выражение (33) отношения скоростей звука из равенства (29) приводит к формуле Беломестных-Теслевой (32)
.
Таким образом, наша формула (30) и уравнение Беломестных-Теслевой (32) оказываются фактически эквивалентными, хотя они получены, вообще говоря, разными способами.
Форма записи зависимости г (µ) в виде (30), где А определяется равенством (34) имеет некоторое преимущество, поскольку, как показано нами, множителю А можно придать определенный физический смысл, а именно его можно интерпретировать как обратную величину средней размерности областей локализации энергии, запасаемой деформируемым телом: .
Расчет А по формуле (34) из данных о скоростях звука показал, что для веществ одного структурного типа эта величина практически постоянна: А const. С этой точки зрения средняя размерность областей локализации подводимой энергии является определенной структурной характеристикой, по значениям которой твердые тела делятся на определенные группы. Кристаллы, рассмотренные в известном обзоре Андерсона (O. Anderson, In: Physical acoustics, 1965), по значениям делятся на семь групп.
Термодинамический и решеточный параметры Грюнайзена неорганических стекол. В щелочносиликатных стеклах имеются две основные системы межатомных связей: ионно-ковалентная связь (-Si-O-Si-) внутри кремнекислородной сетки и ионная связь между ионами щелочных металлов (R+), находящихся в пустотах сетки, и немостиковыми "односвязанными" ионами кислорода (Si-O-). Ангармонизм колебаний ионных связей в комплексах Si-O-Na+ выражен значительно сильнее, чем для связей атомов в кремнекислородной сетке (-Si-O-Si-). Такая ситуация характерна для фосфатных, боратных, германатных и других стеклообразных систем.
Поэтому для стекол нами предложено различать два параметра Грюнайзена: термодинамический гD и решеточный гL [21].
Решеточный параметр Грюнайзена отражает ангармонизм колебаний ионной подрешетки, образованной ионами щелочных металлов и немостиковыми ионами кислорода, а термодинамический параметр выражает ангармонизм, усредненный по внутрицепным, внутрисеточным и другим колебательным модам.
Величина гL вычисляется по формуле (30) из данных о коэффициенте Пуассона µ, ибо µ определяется главным образом ионным взаимодействием между ионами щелочных металлов и немостиковыми ионами кислорода. Значения решеточного параметра Грюнайзена гL?1.5-2.5 совпадают с данными для ионных кубических кристаллов и растут с увеличением содержания ионов щелочных металлов (содержания окислов R2O в мол. %).
Термодинамический параметр Грюнайзена гD рассчитывают по уравнению Грюнайзена (26). Примечательно то, что значения гD ? 0.5-1.0 для абсолютного большинства неорганических стекол совпадают с данными для аморфных органических полимеров. Для металлов с одной системой межатомных связей гD = гL = г.
Для аморфных полимеров также вводятся термодинамический гD и решеточный гL параметры Грюнайзена. Величина гL характеризует ангармонизм межцепных колебаний, а гD - ангармо-низм, усредненный по внутрицепным и другим колебательным модам.
Основные выводы
1. Установлено, что отношение работы предельной деформации межатомной связи ДHe, соответствующей максимуму силы притяжения между атомами, к средней энергии теплового движения кинетической единицы при температуре размягчения kTg, в первом приближении является постоянной величиной для стеклообразных веществ различной химической природы (неорганических стекол, аморфных органических полимеров, металлических аморфных сплавов)
.
2. Предложен новый критерий перехода стекло-жидкость, согласно которому стекло размягчается, когда средняя энергия тепловых колебаний решетки становится равной или больше работы предельной упругой деформации межатомной связи - энтальпии возбуждения атома.
В рамках предлагаемого критерия размягчения обоснована обнаруженная для ряда стекол линейная корреляция между температурой размягчения и обратной величиной квадрата параметра Грюнайзена - меры ангармонизма колебаний решетки и нелинейности силы межатомного взаимодействия.
3. В дырочно-активационной модели вязкого течения стеклообразующих расплавов "образованию флуктуационной дырки" соответствует предельная локальная упругая деформация структурной сетки - квазирешетки, которая в свою очередь обусловлена процессом возбуждения (критического смещения) мостикового атома - типа атома кислорода в мостике Si-O-Si. Процесс "дыркообразования" играет важную роль в локальных низкоактивационных мелкомасштабных изменениях структуры, подготавливающих необходимое условие для основного элементарного акта вязкого течения - переключения валентных связей между атомами.
4. На основе нового подхода к интерпретации дырочно-активационной модели текучести стеклообразующих расплавов дается объяснение резкого роста вязкости в области перехода жидкость-стекло.
Получено уравнение для температурной зависимости свободной энергии активации текучести. Экспоненциальное повышение свободной энергии активации в области перехода жидкость-стекло объясняется структурным изменением, которое сводится к локальной предельной деформации сетки структуры, обусловленной возбуждением мостикового атома. При повышенных температурах всегда имеется необходимое количество возбужденных мостиковых атомов (локально деформированных участков сетки) для самопроизвольных переключений валентных связей и свободная энергия активации вязкого течения практически не зависит от температуры.
5. Для натриевогерманатных, свинцовосиликатных, многокомпонентных оптических стекол установлена определённая взаимосвязь между фрагильностью - характеристикой вязкости вблизи температуры стеклования - и ангармонизмом колебаний решетки (параметром Грюнайзена). Показано, что фрагильность является однозначной функцией объемной доли флуктуационного свободного объема, замороженной при температуре стеклования, и она успешно рассчитывается по данным о параметрах уравнения Вильямса-Ландела-Ферри для температурной зависимости вязкости в области стеклования.
6. На основе теории упругости, молекулярной акустики и термодинамики получено соотношение, связывающее коэффициент Пуассона с параметром Грюнайзена, которое находится в согласии с экспериментальными данными как для кристаллов, так и для стекол. Показана оправданность данной формулы при анализе ряда явлений, в частности, при рассмотрении взаимосвязи между температурой плавления и ангармонизмом колебаний решетки кристаллических оксидов, а также взаимосвязи между фрагильностью и параметром Грюнайзена.
Развито представление о том, что имеющиеся в настоящее время два уравнения (наша формула и соотношение Беломестных-Теслевой), которые связывают параметр Грюнайзена и коэффициент Пуассона, фактически эквивалентны. Дается их вывод из одних и тех же представлений с привлечением теории упругости и физической акустики.
7. Установлено, что отношение скоростей продольной и поперечной звуковых волн (vL/vS) является однозначной линейной функцией параметра Грюнайзена как для кристаллических, так и для стеклообразных твердых тел. В рамках модели Пинеда дается обоснование корреляции между коэффициентом Пуассона µ (отношением скоростей звука vL/vS) и параметром Грюнайзена.
8. Предложена идея о том, что для неорганических стекол целесообразно ввести два параметра Грюнайзена: решеточный гL и термодинамический гD. Для щелочносиликатных стекол решеточный параметр Грюнайзена выражает ангармонизм колебаний ионной подрешетки, образованной ионами щелочных металлов (R+) и немостиковыми ионами кислорода (Si-O-), а термодинамический параметр Грюнайзена отражает ангармонизм, усредненный по внутрицепным, внутрисеточным и другим колебательным модам. Проведен расчет L и гD для различных стеклообразных систем. Решеточный параметр Грюнайзена L ? 1.5-2.5 заметно превышает термодинамический параметр гD ? 0.5-1.0.
Список основных публикаций по теме диссертации
Статьи в рецензируемых журналах из перечня ВАК
1. Мантатов В.В., Сандитов Б.Д., Сандитов Д.С. Элементарный акт процесса размягчения стеклообразных систем в модели возбужденного состояния // Высокомолекулярные соединения. Серия А. 2009. Т.51. №9. С.932-943.
2. Сандитов Д.С., Мантатов В.В., Сандитов Б.Д. Ангармонизм колебаний решетки и поперечная деформация кристаллических и стеклообразных твердых тел // Физика твердого тела. 2009. Т.51. Вып.5. С.947-954.
3. Сандитов Д.С., Мантатов В.В., Дармаев М.В., Сандитов Б.Д. О параметре Грюнайзена кристаллов и стекол // Журнал технической физики. 2009. Т.79. Вып.3. С.59-63.
4. Сандитов Д.С., Мантатов В.В., Сандитов Б.Д. Коэффициент Пуассона и пластичность стекол // Журнал технической физики. 2009. Т.79. Вып.4. С.150-156.
5. Сандитов Д.С., Мельниченко Т.Д., Мантатов В.В., Петрушова О.В., Сандитов Б.Д., Мельниченко Т.Н. Структура стекол с отрицательным коэффициентом поперечной деформации // Деформация и разрушение материалов. 2009. №4. С.11-17.
6. Сандитов Д.С., Машанов А.А., Мантатов В.В., Дармаев М.В., Сандитов Б.Д. Параметр Грюнайзена и упругие постоянные кристаллических и стеклообразных твердых тел // Известия вузов. Физика. 2009. №3. С.112-116.
7. Сандитов Д.С., Мантатов В.В., Машанов А.А., Сандитов Б.Д. Коэффициент поперечной деформации и фрагильность стеклообразных материалов // Деформация и разрушение материалов. 2008. №6. С.8-11.
8. Сандитов Д.С., Дармаев М.В., Сандитов Б.Д., Мантатов В.В. Поперечная деформация и температура размягчения стеклообразных материалов // Деформация и разрушение материалов. 2008. №4. С.18-23.
9. Сандитов Д.С., Дармаев М.В., Мантатов В.В., Сандитов Б.Д. Температура плавления и ангармонизм колебаний решетки твердых тел // Журнал физической химии. 2008. Т.82. №7. С.812-813.
10. Сандитов Д.С., Машанов А.А., Сандитов Б.Д., Мантатов В.В. Фрагильность и ангармонизм колебаний решетки стеклообразующих систем // Физика и химия стекла. 2008. Т.34. №4. С.512-517.
11. Сандитов Б.Д., Мантатов В.В., Сандитов Д.С., Цыдыпов Ш.Б. Деформация полимерных и силикатных стекол: кинетика термостимулированного восстановления исходного состояния образцов // Физика и химия стекла. 2007. Т.33. №6. С.741-754.
12. Сандитов Б.Д., Мантатов В.В., Сандитов Д.С. Ангармонизм и элементарный акт пластической деформации аморфных полимеров и стекол // Высокомолекулярные соединения. Серия А. 2007. Т.49. №9. С.1679-1688.
13. Сандитов Д.С., Мантатов В.В., Сандитов Б.Д., Дармаев М.В. Коэффициент поперечной деформации и ангармонизм колебаний решетки квазиизотропных твердых тел // Высокомолекулярные соединения. Серия А. 2007. Т.49. №6. С.1250-1256.
14. Сандитов Д.С., Мантатов В.В., Сандитов Б.Д., Сангадиев С.Ш. Ангармонизм и пластичность аморфных полимеров и стекол // Деформация и разрушение материалов. 2006. №12. С.2-8.
15. Сандитов Д.С., Цыдыпов Ш.Б., Мантатов В.В., Сандитов Б.Д. Параметр Грюнайзена и коэффициент Пуассона стеклообразных органических полимеров и неорганических стекол // Высокомолекулярные соединения. Серия А. 2006. Т.48. №7. С.1198-1202.
16. Сандитов Д.С., Мантатов В.В., Сангадиев С.Ш. Микротвердость и пластическая деформация стекла при микровдавливании // Физика и химия стекла. 2004. Т.30. №5. С.69-75.
17. Сандитов Д.С., Мантатов В.В., Козлов Г.В., Сандитов Б.Д. Дырочно-кластерная модель пластической деформации стеклообразных твердых тел // Физика и химия стекла. 1996. Т.22. №6. С.683-693.
18. Сандитов Д.С., Мантатов В.В. О преобразовании уравнения Грюнайзена применительно к стеклующимся системам // Физика и химия стекла. 1991. Т.17. №1. С.174-179.
19. Сандитов Д.С., Мантатов В.В. Вынужденная эластичность и параметр Грюнайзена аморфных полимеров // Высоко-молекулярные соединения. Серия Б. 1991. Т.33. №2. С.119-123.
20. Сандитов Д.С., Мантатов В.В. Коэффициент Пуассона и параметр Грюнайзена аморфных полимеров // Высокомолекулярные соединения. Серия Б. 1990. Т.32. №11. С.869-874.
21. Сандитов Д.С., Мантатов В.В. О параметре Грюнайзена неорганических стекол // Физика и химия стекла. 1989. Т.15. №5. С.699-703.
22. Сандитов Д.С., Мантатов В.В. О взаимосвязи между коэффициентами теплового расширения стеклообразующих расплавов и полученных из них стекол // Физика и химия стекла. 1984. Т.10. №1. С.37-41.
23. Сандитов Д.С., Мантатов В.В. Тепловое расширение и параметр Грюнайзена щелочносиликатных и щелочноборатных стекол // Физика и химия стекла. 1983. Т.9. №3. С.287-290.
24. Мантатов В.В., Шагдаров В.Б., Дармаев М.В., Сандитов Д.С. Флуктуационный объем аморфных полимеров и металлических стекол в области стеклования // Вестник БГУ. Вып.3. Химия. Физика. 2010. С.117-123.
25. Публикации в других изданиях
26. Сандитов Б.Д., Мантатов В.В. Нелинейность силы межмолекулярных взаимодействий в некристаллических твердых телах. Улан-Удэ: Изд-во Бурятского госуниверситета, 2001.96с. (монография).
27. Мантатов В.В., Машанов А.А., Мункуева С.Б., Сандитов Д.С. Свободная энергия активации вязкого течения стеклообразующих жидкостей // В кн.: Наноматериалы и технологии. Сб. трудов II Научно-практической конф. с междунар. участием. Улан-Удэ: Изд-во БГУ, 2009. С.59-68.
28. Сандитов Д.С., Машанов А.А., Цыдыпов Ш.Б., Мантатов В.В. Модель возбужденного состояния и валентно-конфигурационная теория вязкого течения стекол и их расплавов // В кн.: Ультразвук и термодинамические свойства вещества. Вып.36. Курск: Изд-во Курского госуниверситета, 2009. С.113-117.
29. Сандитов Д.С., Бартенев Г.М., Мантатов В.В. Связь между параметром Грюнайзена, коэффициентом Пуассона и прочностью полимерных стекол // В кн.: Нелинейные эффекты и кинетика разрушения. Тр. Всес. сем. Л.: ФТИ АН СССР. 1988. С.129-139.
30. Мантатов В.В., Сандитов Д.С. Средняя размерность областей локализации энергии в деформируемых телах // Вестник БГУ. Вып.3. Химия, физика. 2008. С.128-134.
31. Сандитов Д.С., Дармаев М.В., Мантатов В.В. Корреляция между параметром Грюнайзена и отношением скоростей продольной и поперечной акустических волн в кристаллах и стеклах // Акустические и теплофизические свойства жидкостей и твердых тел. Материалы международной конференции. Курский госуниверситет. Курск: Изд-во Курского госуниверситета, 2008. С.64-70.
32. Сандитов Д.С., Цыдыпов Ш.Б., Мантатов В.В. О применении модели свободного объема к фосфатным и халькогенидным стеклам. // В кн.: Строение, свойства и применение фосфатных, фторидных и халькогенидных стекол. Тезисы докладов Всес. конф. Рига, 1990.С. 207-208.
33. Сандитов Д.С., Мантатов В.В. Решеточный параметр Грюнайзена и вынужденная эластичность аморфных полимеров. // В кн.: Релаксационные явления и свойства полимерных мате-риалов. Тезисы докладов Всес. конф. Воронеж, 1990. С.80-83.
34. Сандитов Д.С., Сангадиев С.Ш., Мантатов В.В. Критерий плавления Линдемана и условие стеклования жидкостей // В кн.: I конф. по фундаментальным и прикладным проблемам физики. Тезисы докладов. Улан-Удэ: БНЦ СО РАН, 1999. С.88-89.
35. Сандитов Д.С., Дармаев М.В., Мантатов В.В., Сандитов Б.Д. Коэффициент поперечной деформации и температура размягчения стеклообразных материалов // Deformation and fracture of materials and nanomaterials - DFMN 2007/Book of articles. ed. by O. A. Bannykh et. al. - Moskow: Interkontakt Nauka, 2007. P.434-436. (Сборник статей по материалам второй международной конференции "Деформация и разрушение материалов и наноматериалов").
36. Сандитов Д.С., Мантатов В.В., Сандитов Б.Д., Машанов А.А., Дармаев М.В. Ангармонизм колебаний решетки и упругие характеристики кристаллических и стеклообразных твердых тел // Сборник трудов XX сессии Российского акустического общества. Т.1. - М.: ГЕОС, 2008. С.51-55.
Размещено на Allbest.ru
...Подобные документы
Особенности жидкого состояния вещества. Изменения свойств веществ при изменении агрегатного состояния. Современные представления о структуре металлической жидкости. Влияние микронеоднородности металлических расплавов на их физико-химические свойства.
курсовая работа [419,9 K], добавлен 17.12.2011Определение вязкости биологических жидкостей. Метод Стокса (метод падающего шарика). Капиллярные методы, основанные на применении формулы Пуазейля. Основные достоинства ротационных методов. Условия перехода ламинарного течения жидкости в турбулентное.
презентация [571,8 K], добавлен 06.04.2015Изучение структуры (образование кристаллитами, расположенными хаотическим образом) и способов получения (охлаждение расплава, напыление из газовой фазы, бомбардировка кристаллов нейронами) стекол. Ознакомление с процессами кристаллизации и стеклования.
реферат [24,0 K], добавлен 18.05.2010Расчет показателей преломления и дисперсии при заданных составах стекла. Показатель преломления и средняя дисперсия. Коэффициенты для перехода от массовых единиц к объемным долям. Зависимость показателя преломления от содержания в стекле диоксида кремния.
контрольная работа [524,4 K], добавлен 05.12.2013Процесс превращения пара в жидкость. Расчет количества теплоты, необходимого для превращения жидкости в пар. Температура конденсации паров вещества. Конденсация насыщенных паров. Определение теплоты фазового перехода при квазистатическом процессе.
презентация [784,4 K], добавлен 25.02.2015Определение водородной связи. Поверхностное натяжение. Использование модели капли жидкости для описания ядра в ядерной физике. Процессы, происходящие в туче. Вода - квантовый объект. Датчик внутриглазного давления. Динамика идеальной несжимаемой жидкости.
презентация [299,5 K], добавлен 29.09.2013Идеальная жидкость как жидкость без внутреннего трения. Безнапорное движение - движение жидкости в канале. Решение дифференциальных уравнений Навье-Стокса. Преобразование Лапласа для временных и преобразование Фурье для пространственных переменных.
курсовая работа [220,9 K], добавлен 09.11.2011Физическая природа поглощения и люминесценции. Состав стекла, легированного висмутом, и спектры поглощения. Структурирование висмутовых стекол с помощью фемтосекундного лазера. Исследование температурной зависимости спектрального коэффициента поглощения.
дипломная работа [1,9 M], добавлен 14.01.2014Сущность и условия кипения жидкостей. Законы, действующие на пар, образующийся при этом внутри них. Поведение перегретой жидкости. Получение и свойства пересыщенного пара. Исследование кинетики в СССР. Научная деятельность кафедры молекулярной физики.
реферат [13,9 K], добавлен 16.01.2014Высокая химическая стойкость гексаферрита стронция, его дешевизна и области применения. Общая характеристика магнитотвердых материалов. Структура и свойства постоянных магнитов. Способы получения мелкодисперсных гексаферритов. Анализ проблем производства.
отчет по практике [2,0 M], добавлен 13.10.2015История и эволюции изготовления оптических деталей, его современное состояние. Характеристика простейших оптических деталей в виде линз. Место российских мастеров в развитии оптики и производства стекла. Исследования по обработке оптического стекла.
реферат [18,0 K], добавлен 09.12.2010Ламинарный и турбулентный режимы движения жидкости. Локальный критерий Нуссельта. Влияние физических свойств жидкости на теплоотдачу. Плотности потоков теплоты и импульса при турбулентном режиме течения вдоль плоской стенки. Конвективный теплообмен шара.
лекция [3,1 M], добавлен 15.03.2014Общие сведения о взаимодействии излучения с веществом. Характеристика спектрометра комбинационного рассеяния света. Анализ низкочастотной части спектра стронциево-боратного стекла. Обработка полученных экспериментальных спектров для улучшения их качества.
курсовая работа [925,3 K], добавлен 03.12.2012Компьютерный расчет цветовых характеристик цветных стекол в колориметрической системе XYZ и компьютерной системе RGB. Расчет координат цветностей, доминирующей длины волны и степени окрашенности по данным спектров пропускания стекол различных марок.
дипломная работа [1,9 M], добавлен 17.02.2015Закон вязкого трения Ньютона. Определение равнодействующей силы гидростатического давления жидкости на плоские стенки. Понятие гидравлического радиуса. Геометрический и физический смысл понятий: геодезический, пьезометрический и гидравлический уклоны.
контрольная работа [150,1 K], добавлен 07.07.2014История развития гидравлики. Жидкости и их основные физические свойства. Расчет напорных и безнапорных потоков. Методы измерения расхода воды. Течения в руслах, в канализационных и сливных системах ливнёвки, в водопроводах жилых помещений, трубопроводах.
реферат [1,0 M], добавлен 30.03.2015Оптические свойства стекол (показатель преломления, молярная и ионная рефракция, дисперсия). Оптические свойства и строение боросиликатных стёкол, которые содержат на поверхности наноразмерные частицы серебра и меди. Методы исследования наноструктур.
дипломная работа [3,0 M], добавлен 18.09.2012Демонстрация режимов течения жидкости и экспериментальное определение критических чисел Рейнольдса для труб круглого сечения. Структура и основные элементы установки Рейнольдса, ее функциональные особенности и назначение, определение параметров.
лабораторная работа [29,2 K], добавлен 19.05.2011Основные свойства стандартного случайного числа. Потенциал парного взаимодействия частиц. Изучение метода Монте-Карло на примере работы алгоритма Метрополиса-Гастингса для идеальной Леннард-Джонсовской жидкости. Радиальная функция распределения частиц.
курсовая работа [1,2 M], добавлен 27.08.2016Определение веса находящейся в баке жидкости. Расход жидкости, нагнетаемой гидравлическим насосом в бак. Вязкость жидкости, при которой начнется открытие клапана. Зависимость расхода жидкости и избыточного давления в начальном сечении трубы от напора.
контрольная работа [489,5 K], добавлен 01.12.2013
