Рисунок 12. Корреляция W c T для Si и InS при положительных - ; ¦ и отрицательных - ?; ? значениях термической деформации, соответственно

Для установления особенностей поведения его свойств вблизи Т_i, а также связи между теплосопротивлением и термической деформацией, мы провели исследования одного и того же монокристаллического образца в интервале температур 293330К вдоль оси [010]. Абсолютные значения теплосопротивления нормировались по литературным данным. Предельная погрешность оценки КТР, не превышала 6%. Случайные погрешности при измерениях температурных зависимостей изменения длины и теплосопротивления не превышали 4%. В области отрицательных значений минимум линейного КТР приходится (см. рис. 13) на температуру ~ 311К, а T_i ~ 318К. Вблизи T_i на температурной зависимости теплосопротивления наблюдается такая же особенность (см. рис. 14), как и у кремния (рис.10) при ~ 120К.

Рисунок 13. Температурная зависимость коэффициента теплового расширения ТГС в направлении [010]

Рисунок 14. Температурная зависимость теплосопротивления ТГС в направлении [010] вблизи Т_i

В случае ТГС дефекты могут представлять собой области с нарушенным порядком (спонтанной поляризации) неизбежно, возникающие в непосредственной близости от Т_С ? 322К. Возникновению спонтанной поляризации обязано сильное дипольное взаимодействие в двух направлениях, в том числе в исследованном нами ([010]). О наличии таких нарушений (тепловых флуктуаций) вблизи точки Кюри свидетельствуют и результаты исследования интенсивности диффузного рассеяния.

Результаты корреляционного анализа связи W и T в области отрицательных значений КТР:

W =0,638 - 1,48ТT Tмин; (33)

W = 0,929 + 0,756ТT T_мин, (34)

указывают на линейную зависимость между ними с коэффициентами корреляции, близкими к единице. Эти зависимости, во-первых, хорошо сшиваются при T_мин (~311К), во-вторых, значение остаточного теплосопротивления W_s, получаемое из уравнения (34) в точке инверсии КТР, совпадает со значением теплосопротивления, где изменяется характер его температурной зависимости (рис. 14).

Характеристические значения теплосопротивлений в уравнениях (33) и (34) ниже и выше T_мин отличаются примерно в два раза. Это указывает на уменьшение (скачком) характеристической силы квазиупругой связи выше T_мин. Здесь, как для кремния и стибата индия, характеристические теплосопротивления имеют разные знаки выше и ниже температуры минимума коэффициента теплового расширения. Корреляционный анализ данных ТГС выше T_i нами не проводился в виду узости интервала температур от T_i до T_С.

В пятой главе дано обоснование связи электро- и теплосопротивлений с термической деформацией в рамках термодинамики необратимых процессов. Приводятся эмпирические факты, свидетельствующие об определяющей роли изменения объема в формировании температурных зависимостей кинетических свойств. Показано, что это не противоречит признанным представлениям о природе рассеяния электронов и фононов тепловыми возбуждениями в конденсированных средах.

Под действием электрического или теплового полей энтропия системы, в целом, понижается, что вызывает потоки (электронов и фононов соответственно), увеличивающие энтропию в направлении +х. Однако стремление системы вернуться к равновесию и уменьшить эти потоки приводит к внутреннему производству энтропии системой, т.е. энтропия возрастает в направлении - х, выводя результирующую энтропию неравновесного состояния на экстремаль:

dS/dx = 0. (35)

В случае электросопротивления энтропия S электронного газа квазичастиц является функцией потенциала внешнего поля , температуры и давления. При заданной температуре S = S(, P). Тогда условие (35) можно представить как

. (36)

Здесь теплоемкость электронного; газа V - объем рассматриваемой системы. При этом в линейном приближении градиент концентрации рассеянных электронов величина постоянная, определяемая полем , создаваемым этим градиентом. Тогда выражение (35) можно представить в виде

, (37)

где = (1/V)(V/T)_P - КТР;

- фактор температурного согласования системы, учитывающий изменения температуры металла (за счет выделения джоулева тепла) под действием внешнего поля. Отсюда электросопротивление при любой температуре равно:

(38)

При 1

, (39)

а приведенное динамическое электросопротивление металла при каждой температуре непосредственно совпадает с вТ.

(40)

В качестве иллюстрации вышеизложенного на рис. 15 приведена корреляция ^ph* и для меди по данным различных авторов в области температур, где электросопротивление меди изменяется на семь порядков. Из 200 зависимостей электросопротивления от температуры были выбраны те, которые охватывали наибольшие и различные интервалы температур от 20К до температуры плавления - 1357 К. Коэффициенты корреляций для всех результатов не меньше 0.999. Физические величины в (39) можно выразить через микроскопические характеристические параметры:

(41)

или в удобном для расчетов виде

, (42)

где Z- валентность,

Т_D- температура Дебая,

и - молярная масса и плотность.

Расчеты по формуле (42) согласуются со значениями, полученными по экспериментальным нашим и литературным данным и в пределах суммарной погрешности определения , и Т_D.

У фононного газа неравномерность распределения частиц возникает в момент включения внешнего теплового поля из-за рассеяния, чем собственно и определяется конечность теплопроводности. Энтропия S фононного газа квазичастиц является функцией температуры Т и давления Р.

Рисунок 15. Корреляция электросопротивления [7] и термической деформации меди

Тогда (35) можно представить как:

. (43)

Градиент давления фононного газа пропорционален градиенту температуры

G = (dT/dx)_sc, возникающему из-за рассеяния фононов:

. (44)

Тогда, поскольку ,

. (45)

Рисунок 16. Корреляция электросопротивления и термической деформации металлов: 1 - серебро; 2 - золото; 3 - медь; 4 - бериллий; 5 - магний; 6 - кальций; 7 - литий; 8 - калий; 9 - натрий

При 1

. (46)

Рисунок 17. Корреляция электросопротивления и изобарной термической деформации различных металлов: 1 - алюминий; 2 - молибден; 3 - вольфрам; 4 - ванадий; 5 - свинец; 6 - цинк; 7 - индий

Приведенное фононное теплосопротивление является универсальной функцией, непосредственно связанной с термической деформацией:

(47)

Значение характеристического теплосопротивления через микроскопические параметры представляется как:

, (48)

где а₀ - межатомное расстояние,

- средняя масса атома,

q_D - волновой вектор Дебая,

Да - максимальная амплитуда колебаний атома, или в удобном для расчетов виде:

. (49)

Рисунок 18. Корреляция приведенного теплосопротивления с термической деформацией: - KCl (0.997; 60300K), о -NaCl (0.999; 80300K), ? - SiO2 (0.996; 100600K), ^ - SiC (0.998; 200 1200K), Д - MgO (0.995; 1201600K), ¦ - BeO (0.998; 5731673K), - Si (0.999; 1501100K) * - алмаз (0.998; 1501000К).

Здесь К = 6.610⁵/_melmel, где _mel и _mel - коэффициент теплового расширения и температура в точке плавления. Для большинства веществ (кроме рыхлоупакованных) _melmel 0.029 - критерий Пиктэ.

На рис. 18 показана зависимость приведенного теплосопротивления W/W^* от в широкой области температур, построенная по нашим и справочным данным для веществ с различным типом межатомной связи, подтверждающая утверждение (47). В подрисуночной надписи в скобкаx указаны коэффициенты корреляции и соответствующие интервалы температур.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Установлена функциональная линейная связь между электросопротивлением никеля и произведением его коэффициента теплового расширения на температуру в ферромагнитной и парамагнитной фазах. Это соотношение получено как на основе данных одновременного исследования соответствующих свойств для одних и тех же образцов, в одних и тех же условиях, так и по данным, рекомендуемых в справочных изданиях. Установленная закономерность выполняется для всех металлов группы железа.

Установлена функциональная линейная связь между электросопротивлением и произведением коэффициента теплового расширения бета-латуни на температуру в упорядоченной и неупорядоченной фазах. Это соотношение получено на основе данных одновременного исследования соответствующих свойств для одних и тех же образцов в одних и тех же условиях. Данные по электросопротивлению, полученные в работе хорошо согласуются с данными, полученными другими авторами для этого сплава. Достоверность данных по тепловому расширению бета-латуни, полученных в работе, обеспечивается хорошим согласием результатов по КТР других металлов, исследованных на той же установке.

Характеристические электросопротивления при температурах фазового перехода второго рода меняются скачком. Значение характеристического электросопротивления в ферромагнитной фазе, в отличие от парамагнитной, представляет сумму вкладов от рассеяния электронов на фононах + магнонах. В упорядоченной фазе характеристическое фононное электросопротивление бета-латуни имеет значение, соответствующее результирующему характеристическому фононному сопротивлению решеток чистых Cu и Zn при их "параллельном включении", а в неупорядоченной фазе - значению при их "последовательном включении".

Обоснованность полученных эмпирических соотношений между электросопротивлением и термической деформацией следует из феноменологической теории неравновесной термодинамики. В рамках этой теории установлено, что для любого равновесного состояния металла, приведенное электросопротивление равно термодинамическому комплексу, представляющему собой произведение коэффициента теплового расширения на температуру.

Исходя из формулы для электросопротивления, полученной Юдиным на основе модельного s-d- обменного гамильтониана Вонсовского - Турова, а так же выражения, связывающего магнонное электросопротивление с термической деформацией, показано, что энергия s-d- обменного взаимодействия ферромагнитных 3d- металлов с ростом температуры убывает по экспоненте.

В результате корреляционного анализа установлено, что спонтанная намагниченность никеля, железа и кобальта, в интервале температур от 0К до Т_С/10 изменяется пропорционально произведению КТР на температуру в степени 0,37, а в интервале от Т_С/5 до Т_С пропорциональна произведению этих параметров в степени 2,7. При низких температурах эта зависимость согласуется с законом Блоха «три вторых». Коэффициент пропорциональности или характеристическая намагниченность для всех 3-d металлов коррелирует с обменным интегралом и численно равен двум магнетонам Бора, отнесенным к произведению теплового расширения на температуру Кюри в степени 2,7.

Для металлов, претерпевающих фазовый переход второго рода, температурная зависимость их параметра порядка является функцией изобарной термической деформации. Температурная зависимость параметра позиционного порядка в расположении атомов для -латуни является однозначной функцией комплекса Т, а для металлов группы железа параметр магнитного порядка помимо этого комплекса определяется функцией, описывающей температурную зависимость энергии s-d обменного взаимодействия.

Установлена функциональная линейная связь между теплосопротивлением неметаллов и произведением их коэффициента теплового расширения на температуру выше и ниже температуры инверсии знака термической деформации. Эти соотношения получены как на основе данных исследования соответствующих свойств для одних и тех же образцов, так и по данным, рекомендуемым в справочных изданиях. Установленная закономерность выполняется как для свойств, усредненных по решетке, так и в различных кристаллографических направлениях.

Эмпирически установлено, что приведенное фононное теплосопротивление неметаллических кристаллов с рыхлой упаковкой изменяет знак при изменении знака термической деформации. По абсолютной величине приведенное фононное теплосопротивление при любой температуре непосредственно равно произведению КТР на температуру, как при положительной, так и отрицательной термической деформации решетки. Эти факты обоснованы в рамках феноменологической теории неравновесной термодинамики. Поскольку направление потока тепловых возбуждений всегда противоположно направлению градиента температуры, то изменение знака кинетического коэффициента означает не изменение знака в уравнении Фурье, а только уменьшение или увеличение интенсивности (увеличение или уменьшение рассеяния) соответствующего возбуждения с расстоянием.

ЦИТИРУЕМАЯ ЛИТЕРАТУРА

1. Юдин, А.А. Сопротивление ферромагнитных металлов. II. Связь ферромагнитной "аномалии" сопротивления со спонтанной намагниченностью / А.А. Юдин // Вестник МГУ. -1958. - №4. - С. 89-95.

2. Гантмахер, В.Ф. Рассеяние носителей тока в металлах и полупроводниках. / В.Ф. Гантмахер, И.Б. Левинсон - М.: Наука, 1984. - 350 с.

3. Вонсовский, С.В. Магнетизм. /С.В. Вонсовский - М.: Наука, 1971. -1032 с.

4. Берман, Р. Теплопроводность твердых тел. /Р. Берман - М.: Мир, 1979 - 286 с.

5. Рейсленд, Дж. Физика фононов / Рейсленд Дж. - М.: Мир, 1975. - 365 с.

6. Палчаев, Д.К. Теплосопротивление кремния в области инверсии знака теплового расширения. / Д.К. Палчаев, Ж.Х. Мурлиева, А.Б. Батдалов, М.Э. Мурадханов, И.А.Магомедов // Физика твердого тела. - 1996. - Т. 36,

№ 3. - С. 685-688.

7. Гуревич, В.Л. Кинетика фононных систем./ В.Л. Гуревич - М: Наука, 1980. - 400 с.

8. Matula, R.A. Electrical Resistivity of Copper, Gold, Palladium and Silver / R.A. Matula //J. Phys. Chem. Ref. Data. -1979. - V. 8. - № 4. - P. 1147-129.

ОСНОВНЫЕ ПУБЛИКАЦИИ АВТОРА ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ:

1. Палчаев, Д.К. Установка для измерения параметров докритического роста трещин в хрупких материалах / Д.К. Палчаев, Ж.Х. Мурлиева // Заводск. лаборатория. - 1985. - №11. - С.72-73.

2. Палчаев, Д.К. Измеритель трещиностойкости хрупких материалов. / Д.К. Палчаев, Д.К., Ж.Х. Мурлиева // Свидетельство на полезную модель. - №94028735 от 16.03.96.

3. Палчаев, Д.К. Критерии, обуславливающие аномально высокую теплопроводность широкозонных полупроводников / Д.К. Палчаев, Г.К. Сафаралиев, Ж.Х. Мурлиева // Широкозоные полупроводники: сб. науч. тр. / Махачкала. ДГУ - Махачкала: Изд-во ИПЦ ДГУ, 1988. - С. 112-116.

4. Палчаев, Д.К. О связи фононной теплопроводности с коэффициента теплового расширения / Д.К. Палчаев, Ж.Х. Мурлиева // VIII Всес. конф. по теплофизич. свойствам веществ: сб. научных трудов / Новосибирск: Изд-во Института теплофизики СО АН СССР, 1989. - ч. 2. - С. 152-157.

5. Палчаев, Д.К. Электронная и фононная сверхпроводимость / Д.К. Палчаев, Ж.Х. Мурлиева //Деп. рук. в ВИНИТИ - №5090-В90 от 18.09. 1990. -26 с.

6. Palchaev, D.K. Expression for the Calculation of the Phonon Thermal Resistivity of Solid / D.K. Palchaev, Zh. Kh. Murlieva // Phys. Stat. sol. (b). - 1993. - V. 176. - P. K5 - К7.

7. Палчаев, Д.К. Фононная теплопроводность материалов с различной структурой и межатомной связью / Д.К. Палчаев, Ж.Х. Мурлиева, М.Э. Мурадханов // 1 Российск. нац. конф. по теплообмену: сб. научных трудов - М.: Изд-во МЭИ, 1994. - Т. 10. - Ч. 2. - С. 69 - 74.

8. Палчаев, Д.К. Тепловое расширение карбидокремниевых материалов / Д.К. Палчаев, Ж.Х. Мурлиева, Х.С. Палчаева // Инженерно-физический журнал. - 1994. - Т. 66, №6. - С.739-741.

9. Палчаев, Д.К. Теплосопротивление кремния в области инверсии знака теплового расширения. / Д.К. Палчаев, Ж.Х. Мурлиева, А.Б. Батдалов, М.Э. Мурадханов, И.А. Магомедов // Физика тверд. тела. - 1996. - Т. 36, №. 3. - С. 685-688.

10. Мурлиева, Ж.Х. Связь фононных электро- и теплосопротивлений с коэффициентом теплового расширения в различных кристаллографических направлениях. / Ж.Х. Мурлиева, Б.С. Эмиров, Д.К. Палчаев, Г.А. Ахмедов // Вестник Дагестанск. гос. ун-та: Естест. науки. -1997. - Вып .4. - С. 22-25.

11. Палчаев, Д.К. Сверхпроводящий оксидный материал / Д.К. Палчаев, Ж.Х. Мурлиева, Б.К. Чакальский, А.В. Агеев, А.К. Омаров А.К. // Патент №2109712, зарег. 27.04.98.

12. Палчаев, Д.К. Новый метод оценки вкладов в рассеяние фононов на статических и динамических дефектах. / Д.К. Палчаев, Ж.Х. Мурлиева, А.К. Омаров, С.А. Булатов, Б.С. Эмиров // 2 Российская нац. конф. по теплообмену: сб. научных трудов - Т.7. Теплопроводность и теплоизоляция. - М.: Изд-во МЭИ, 1998. - С. 172-175.

13. Мурлиева, Ж.Х. Фононное теплосопротивление при положительном и отрицательном ангармонизме колебаний атомов. / Ж.Х. Мурлиева, Д.К. Палчаев, К.К. Казбеков, А.А. Абдурахманов, С.А. Булатов // Вестник Ун-та Российской академии образования. - 1998. - Вып. 2. - С.139-143.

14. Палчаев, Д.К, Некоторые критерии сверхпроводящего перехода веществ. / Д.К. Палчаев, Ж.Х. Мурлиева, А.К. Омаров, А.А. Абдурахманов // Вестник Ун-та Российской академии образования. - 1998. - № 2. - С. 8-12.

15. Палчаев, Д.К. Особенности поведения свойств иттриевых керамик 1-2-3 при замещении бария бериллием. / Д.К. Палчаев, Ж.Х. Мурлиева, А.К. Омаров, С.А. Булатов // III Междунар. конф. «Фазовые переходы и критические явления в конденсированных средах»: сб. тез. докладов /ДагНЦ РАН - Махачкала: Изд-во ООО «Тура», 1998. - С. 153-154.

16. Палчаев, Д.К. Механизм рассеяния электронов на фононах. / Д.К. Палчаев Ж.Х. Мурлиева, Х.С. Палчаева, Г.А. Амиров, А.К. Мурлиев, М.А. Абшинова // Российск. конф. по физич. электронике: сб. научных трудов, ДагГУ - Махачкала: Изд-во ИПЦ ДагГУ, 1999. - С. 197-200.

17. Палчаев, Д.К. Усредненный потенциал межатомного притяжения. / Д.К. Палчаев, К.К. Казбеков, Ж.Х. Мурлиева, Б.С. Эмиров // Вестник Дагестанск. гос. ун-та: Естественные науки. - 2000 - Вып. 4. - С. 18-24.

18. Палчаев, Д.К. Особенности поведения теплосопротивления кремния в интервале температур 105-130К. / Д.К. Палчаев, А.Б. Батдалов, Ж.Х. Мурлиева, А.К. Омаров, Ф.Д. Палчаева, М.Э. Мурадханов // Физика тверд. тела - 2001. - Т. 43. - № 3.- С. 442-445.

19. Мурлиева, Ж.Х. Линейная связь электросопротивления никеля с изобарной термической деформацией выше и ниже температуры Кюри. / Ж.Х. Мурлиева, Д.К. Палчаев Д.К., Е.Д. Борзов // Письма в «Журнал технической физики». - 2002. - Т. 28, №18. - С. 48-53.

20. Казбеков, К.К. Условия конвекции элементарных возбуждений в кристаллических твердых телах. / К.К. Казбеков, Ж.Х. Мурлиева, Д.К. Палчаев // Письма в «Журнал технической физики». - 2003. - Т.29. - №13. - С. 19-25.

21. Мурлиева, Ж.Х. Связь электросопротивления никеля с изобарной термической деформацией / Ж.Х. Мурлиева, Е.Д. Борзов, Д.К. Палчаев. //II Всероссийск. конф. по физич. электронике: сб. научных трудов / ДагГУ - Махачкала: Изд-во ИПЦ ДагГУ, 2001. - С. 181-185.

22. Мурлиева, Ж.Х. Электросопротивление никеля. / Ж.Х. Мурлиева, Е.Д. Борзов, Д.К. Палчаев.// Вестник Дагестанск. гос. ун-та: Естественные науки. - 2003. - Вып. 1. - С. 20-22.

23. Борзов, Е.Д. Связь электросопротивления -латуни с изобарной термической деформацией./ Е.Д. Борзов, Ж.Х. Мурлиева, Д.К. Палчаев, А.К. Мурлиев, М.Э. Исхаков // III Всеросск. конф. по физич. электронике: сб. науч. трудов. / ДагГУ - Махачкала: Изд-во ИПЦ ДагГУ, 2003. - С. 212-215.

24. Мурлиева, Ж.Х. Зависимость спонтанной намагниченности металлов группы железа от изобарной термической деформации. / Ж.Х. Мурлиева, Д.К. Палчаев, Е.Д. Борзов, А.К. Мурлиев // IV Междунар. конф. по фазовым переходам, критическим и нелинейным явлениям в конденсированных средах: сб. науч. трудов / Дагестанск. научный центр РАН - Махачкала: Изд-во ДНЦ РАН, 2002. - С. 162-165.

25. Мурлиева, Ж.Х. Корреляция относительных изменений электросопротивлений и объемов при плавлении. / Ж.Х. Мурлиева, Д.К. Палчаев, Х.С. Палчаева, М.Э. Исхаков М.Э. // IV Междунар. конф. по фазовым переходам и нелинейным явлениям в конденсированных средах: сб. науч. трудов. / ДагНЦ РАН - Махачкала: Изд. ДагНЦ РАН, 2002- с. 279-281.

26. Мурлиева, Ж.Х. Связь электросопротивления жидких металлов с изобарной термической деформацией. / Ж.Х. Мурлиева, Х.С. Палчаева, М.Э. Исхаков, А.К. Мурлиев // Вестник Дагестанск. гос. ун-та: Естественные науки. - 2002. - Вып. 4. - С. 5-8.

27. Палчаев, Д.К. Термодинамический параметр, определяющий сечение рассеяния электронов в металлах при плавлении и в жидком состоянии. / Д.К. Палчаев, Ж.Х. Мурлиева, К.К. Казбеков, Х.С. Палчаева // II Междунар. семинар. «Теплофизические свойства веществ»: сб. научных трудов. / КБГУ - Нальчик: Изд-во ПП, 2006. - С. 22-25.

28. Борзов, Е.Д. Связь электросопротивления -латуни с изобарной термической деформацией. / Е.Д. Борзов, Ж.Х. Мурлиева, Д.К. Палчаев, А.К. Мурлиев, М.Э. Исхаков // III Всероссийск. конф. по физич. электронике: сб. научных трудов, ДагГУ - Махачкала: Изд. ИПЦ ДагГУ, 2003. - С. 212-215.

29. Мурлиева, Ж.Х. Линейная зависимость фононного теплосопротивления неметаллических кристаллов от изобарной термической деформации. / Ж.Х. Мурлиева, К.К. Казбеков, Д.К. Палчаев, М.М. Маангалов // Физика тверд. тела. - 2003. - Т.45, 12. - С. 2173-2176.

30. Палчаев, Д.К. Тепловое расширение и теплосопротивление ТГС. / Д.К. Палчаев, Ж.Х. Мурлиева, М.М. Маангалов, Б.С. Эмиров, Л.С. Антропова Л.С. // V Междунар. конф. по фазовым переходам и нелинейным явлениям в конденсированных средах: сб. научных трудов. / Дагестанск. научный центр РАН - Махачкала: Изд-во ДагНЦ РАН, 2004. - С.161-164.

31. Мурлиева, Ж.Х. Новый метод оценки параметра порядка на примере никеля и бета-латуни. / Ж.Х. Мурлиева, Д.К. Палчаев, К.К. Казбеков, М.Э. Исхаков // Письма в «Журнал технической физики». - 2006. - Т. 32, №16. - С. 28-35.

32. Палчаев, Д. К. Связь удельного электросопротивления металлов с термической деформацией. / Д.К. Палчаев, Ж.Х. Мурлиева, К.К. Казбеков // Теплофизика высоких температур. - 2007. - Т.45, №5. - С. 1-7.

33. Мурлиева, Ж.Х. Зависимость электросопротивления никеля и -латуни от изобарной термической деформации в упорядоченной и неупорядоченной фазах. / Ж.Х. Мурлиева, Д.К. Палчаев, Е.Д. Борзов, М.Э. Исхаков, Ф.А. Акаев // Теплофизика высоких температур. - 2007. - Т.45, № 6. - С.1-6.

34. Abdulagatov, I.M. Thermal Expansion and Kinetic Coefficients of Crystals./ I.M. Abdulagatov, Zh.Kh. Murlieva, D.K. Palchaev, K.K. Kazbekov, M.M. Maangalov // J. Phys. and Chem. Solids. - 2007. - V. 68. - Р. 1713-720.

35. Мурлиева, Ж.Х. Зависимость параметра порядка от термической деформации в металлах группы железа. / Ж.Х. Мурлиева, Д.К. Палчаев, М.Э. Исхаков, Ф.А. Акаев, Е.Д. Борзов // X Междунар. симп. «Порядок беспорядок и свойства оксидов (ODPO-10): сб. научных трудов. / Ростов на-Дону: Изд-во ИПО пи ЮФУ, 2007. - Ч. 2. - С. 202-205.

36. Палчаев, Д.К. Зависимость электросопротивления от термической деформации упорядочивающихся сплавов на основе меди и цинка. / Д.К. Палчаев, Ж.Х. Мурлиева, М.Э. Исхаков, Е.Д. Борзов // X Междунар. симп. «Порядок - беспорядок и свойства оксидов» (ODPO-10): сб. научных трудов. - Ростов-на-Дону: Изд-во ИПО пи ЮФУ, 2007. - Ч. 3. - С. 12-15.

37. Палчаев, Д.К. Новый оксидный материал на основе Y-Ba-Be-Cu-O. / Д.К. Палчаев, Ж.Х. Мурлиева, С.Х. Гаджимагомедов, А.К. Мурлиев,

А.М. Алиев, А.Г. Гамзатов // X Междунар. симп. «Порядок - беспорядок и свойства оксидов» (ODPO-10): сб. научных трудов. - Ростов-на-Дону: Изд-во ИПО пи ЮФУ, 2007. - Ч.3. - С. 16-19.

38. Мангалов, М.М. Комплекс тепловых свойств триглицинсульфата. / М.М. Мангалов, Д.К. Палчаев, Ж.Х. Мурлиева, Б.С. Эмиров, А.Г. Гамзатов, А.М. Алиев // X Mеждунар. симп. «Порядок - беспорядок и свойства оксидов» (ODPO-10): сб. научных трудов. / Ростов-на-Дону: Изд-во ИПО пи ЮФУ, 2007. - Ч. 2. - С.146-147.

39. Палчаев, Д.К. Фононное теплосопротивление вблизи температуры инверсии знака термической деформации решетки. / Д.К. Палчаев, Ж.Х. Мурлиева, Б.С. Эмиров, М.М. Маангалов, С.Х. Гаджимагомедов // VII Междунар. конф. по фазовым переходам и нелинейным явлениям в конденсированных средах: сб. научных трудов. / Дагестанск. науч. центр РАН - Махачкала: Изд-во ДагНЦ РАН, 2007. - С. 606-609.

40. Мурлиева, Ж.Х. Метод оценки температурной зависимости энергии s-dобменного взаимодействия 3-d ферромагнетиков. / Ж.Х. Мурлиева, Д.К. Палчаев, М.Э. Исхаков, Ф.А. Акаев // Письма в «Журнал технической физики». - 2009. - Т.35, №2. - С. 55-60.

Размещено на Allbest.ru