Космические лучи ультравысоких энергий как инструмент астрофизических исследований
Исследование проблемы происхождения космических лучей ультравысоких энергий для идентификации источников частиц, для выяснения условий ускорения в источниках космических лучей и для исследования распространения частиц в межгалактическом пространстве.
| Рубрика | Физика и энергетика |
| Вид | автореферат |
| Язык | русский |
| Дата добавления | 02.03.2018 |
| Размер файла | 488,7 K |
Отправить свою хорошую работу в базу знаний просто. Используйте форму, расположенную ниже
Студенты, аспиранты, молодые ученые, использующие базу знаний в своей учебе и работе, будут вам очень благодарны.
В шестой главе рассматривается еще одно следствие ГЗК-эффекта - электромагнитные каскады, которые космические лучи инициируют в межгалактическом пространстве (Hayakawa S. // Progr. Theor. Phys. 1966. V.37. P. 594; Прилуцкий О.Ф., Розенталь И.Л. // Изв. РАН. Сер. физ. 1969. Т. 33. С. 1776). Попытка обнаружения гамма-излучения, рожденного в таком каскаде, в области энергий E>350 ГэВ была предпринята в работе (Акеrlof C.W. et al.) // Astrophys. J. 2003. V.586. P.1232), но найдено оно не было.
В нашей работе получены оценки интенсивности гамма-излучения с энергией E1014 эВ, образованного в межгалактических каскадах. Эта область энергий выбрана по следующей причине. Вселенная практически прозрачна для квантов с энергией E1014 эВ, поскольку вероятность их взаимодействия с фоновыми излучениями минимальна (Gould R.J., Schreder G.P.) // Phys. Rev. 1967. V. 155. P.1408), и гамма-кванты не поглощаются в межгалактическом пространстве. Поэтому можно ожидать, что в этой области энергий интенсивность гамма-излучения максимальна, если источники частиц расположены достаточно далеко от нас (в этом случае каскады успевают развиться).
Гамма-излучение такой энергии может рождаться в других процессах. Во-первых, оно образуется в Галактике во взаимодействиях космических лучей энергий E<1015 эВ с межзвездным газом. Во-вторых, гамма-излучение этой энергии генерируется в пульсарах. В третьих, источниками гамма-излучения могут быть активные галактические ядра. Гамма-излучение, рожденное во взаимодействиях космических лучей с межзвездным газом, максимально в плоскости галактического диска. Если излучение испускают отдельные источники на небесной сфере, то в интенсивности ливней наблюдаются пики в направлении на эти источники. По таким признакам можно выделить излучение, генерированное в Галактике, и излучение от точечных источников. Вклад в гамма-излучение от неразрешенных источников оценивается теоретически.
Основные черты каскадного процесса описаны в книгах (Озерной Л.М., Прилуцкий О.Ф., Розенталь И.Л. // Астрофизика высоких энергий, М. Атомиздат. 1973; Березинский В.С. и др.; под ред. В.Л. Гинзбурга. // Астрофизика космических лучей. М. Наука, 1990).
Космические протоны ультравысоких энергий взаимодействуют с реликтовыми фотонами в реакциях
p+relp+0, p+reln++. (7)
Рожденные пионы дают начало электронно-фотонной компоненте
02, +++, +e+++, (8)
которая порождает каскад на фотонах фонового излучения b в последовательном цикле реакций рождения пар
+b e++e- (9)
и обратного комптоновского рассеяния
e+be+. (10)
Вклад других процессов в развитие каскада в рассматриваемой области энергий незначителен.
Процесс рождения пар - пороговый, он возможен, если энергия фотона E>Et, где пороговая энергия Et равна
Et =(mc2)2/b (11)
(здесь mc2=0.5 МэВ - масса электрона, b - энергия фонового фотона).
Сечение процесса (7) приведено в работах (Stecker F.W.) // Phys. Rev. Lett. 1968. V.21. P.1016; Particle Data Group // Phys. Rev. 2002. V. D69. P.269), процессов (9), (10) - в книге (В.Л. Гинзбург // Теоретическая физика и астрофизика, М. Наука, 1990).
Энергия вторичного электрона в (9) или рассеянного фотона в (10) почти равна энергии первичного электрона или фотона: EeE , EEe, а энергия второй частицы сравнительно мала: EeEeEt. (Поясним, что в процессе (9) Et - это пороговая энергия, с которой начинается рождение пар. В процессе (10) энергия Et - это граничная энергия, ниже нее сечение рассеяния постоянно и равно томсоновскому T6.6510-24 см2, а выше нее уменьшается с энергией как ~1/(Eb).)
Развитие каскада могут нарушать межгалактические магнитные поля, так как в них электрон теряет энергию на синхротронное излучение. Мы оценили величину поля, в котором синхротронные потери несущественны. Для электронов с энергией E1020 эВ развитие каскада не нарушается в магнитном поле B<510-10 Гс при рассеянии на радиофотонах, и в поле B<10-11 Гс при рассеянии на реликтовых фотонах. Для электронов с энергиями E1014 - 1017 эВ развитие каскада не нарушается в магнитном поле B<210-8 Гс. Наконец, для электронов самых низких энергий E1014 эВ, которые мы рассматривали, синхротронные потери несущественны в магнитном поле величиной B<510-6 Гс.
По литературным данным величина межгалактического магнитного поля составляет B<10-9 Гс (Blasi P. et al. // Astrophys. J. 1999. V. 514. P.L79), в некоторых областях межгалактического пространства B<10-11 Гс (Dolag K. et al. // Pis'ma v ZhETF. 2004. V.79. P.719). Таким образом, магнитное поле во внегалактическом пространстве не нарушает развития электромагнитного каскада.
Результаты измерений интенсивности внегалактического радиофона приведены в работе (Clark T.A. et al., // Nature. 1970. V.228. P.847). По данным этой работы энергия радиофотонов не менее b210-8 эВ, их плотность равна nb0.1 см-3. По теоретическим оценкам (Protheroe R.J., Biermann P.L.) // Astropart. Phys. 1996. V.6. P.45; erratum, ibid. 1997. V.7. P.181), сделанным с учетом эволюции источников радиоизлучения, радиофон существует и при значительно более низких энергиях b410-10 эВ, плотность фотонов при этой энергии составляет nb1 см-3.
Мы анализировали развитие каскада в двух случаях: (I), когда фоновое радиоизлучение определялось по данным измерениям, и (II), когда радиофон соответствовал теоретическим оценкам. Цель нашего расчета - определить долю ливней, инициированных гамма-квантами с энергией E1014 эВ в принятых моделях источников и радиофона.
Считалось, что межгалактическое магнитное поле составляет B10-11 Гс, и синхротронными потерями электронов можно пренебречь. Электроны, дошедшие до Галактики, не учитывались вследствие того, что они сравнительно быстро теряют энергию на синхротронное излучение в галактическом магнитном поле. Кроме того, реакции, в которых рождались заряженные пионы, не рассматривались, поскольку в результате этих реакций позитрон образуется в среднем со сравнительно небольшой энергией и порождаемый им электромагнитный каскад дает несущественный вклад в интенсивность гамма-излучения при E1014 эВ. В расчете мы принимали, что реликтовые фотоны имеют среднюю энергию r=6.710-4 эВ, их средняя плотность nr=400 см-3. У фотонов высокоэнергетического “хвоста” энергия t=110-3 эВ, их средняя плотность nt=42 см-3. Энергия Et во взаимодействиях (9), (10) с реликтовым излучением равна Et1014 эВ. В эпоху с красным смещением z плотность реликтовых фотонов была в (1+z)3 выше, а их энергия - в (1+z) раз выше, чем при z=0 (Березинский В.С. и др.; под ред. В.Л. Гинзбурга. // Астрофизика космических лучей. М. Наука, 1990).
Вычисления проводились следующим образом. Генерировались пробеги взаимодействия протонов, электронов и фотонов. Энергии рожденных в процессе (9) электронов были фиксированы - энергия одной частицы выбиралась равной пороговой энергии Et, а энергия второй составляла (E-Et). В рассеянии (10) электрон с энергией Ee<Et рассеивал фотоны с энергией E=4/3b(Ee/mc2)2 , а электрон с энергией Ee>Et передавал фотону энергию (Ee-Et). У электрона оставалась энергия (Ee-E) и Et, соответственно. Судьба электрона прослеживалась до тех пор, пока его энергия не уменьшалась до 1014 эВ.
Оказалось, что диссипация энергии в каскаде в модели (I) существенно ниже, чем в модели (II). Это иллюстрирует рис.2, на котором представлена зависимость средних свободных пробегов квантов от энергии квантов E в процессе рождения пар, а также рис.3, на котором показаны пробеги электронов разных энергий в процессе обратного комптоновского рассеяния.
Мы получили следующие оценки доли f ливней от каскадных гамма-квантов с энергией E1014 эВ. В случае моноэнергетического спектра космических лучей в “дальних” источниках эта доля может отличаться в ~40 раз (f810-7, 310-5), в зависимости от принятой модели внегалактического радиофона. Для статистики ливней с энергией 1014 эВ Nshower108 (такова статистика Тянь-Шаньской установки), число ливней, инициированных квантами, равно в случае измеренного радиофона N(I)=80, в случае теоретического радиофона N(II)= 3103.
В модели лацертид со степенным исходным спектром частиц доля таких ливней составляет f 1.310-13. В модели ближних сейфертовских ядер со степенным исходным спектром эти ливни отсутствуют. В этих случаях, при общей статистике ливней ~108, ливни, порожденные гамма-квантами, не будут зарегистрированы. Но и в этом случае исследование не безрезультатно: если N=0, то это означает, что частицы в источниках ускоряются со степенным спектром. Этот вывод представляет интерес для выяснения условий ускорения космических лучей ультравысоких энергий в источниках.
Эти результаты получены при следующих упрощающих предположениях. Мы проводили расчет усредненного электромагнитного каскада, без учета флуктуаций. Мы считали, что каскадные кванты с энергией E<1015 эВ снижают свою энергию до значения E1014 эВ, всегда попадают в “окно прозрачности” и не взаимодействуют с оптическими фотонами.
Кроме того, при расчете электромагнитных реакций не учитывалось увеличение плотности и энергии фоновых фотонов в эпоху с красным смещением z. В модели лацертид не учитывался вклад в каскады от источников, расположенных на расстояниях, меньших 500 Мпк. Учет этих факторов приведет к увеличению расчетного числа ливней, инициированных гамма-квантами.
Из результатов этой главы мы делаем вывод, что исследование ливней, порожденных гамма-квантами с энергией E1014 эВ, дает дополнительную информацию об условиях ускорения космических лучей ультравысоких энергий в источниках. Возможно также, что такое исследование позволит уточнить спектр внегалактического фонового радиоизлучения.
Рис.2. Зависимость среднего пробега кванта в процессе рождения пар от энергии. Крестами обозначены результаты расчета по модели (I), квадратами - результаты вычислений по модели (II).
Рис.3. Зависимость среднего пробега электрона в обратном комптоновском рассеянии от энергии. Обозначения те же, что на рис.2.
В Заключении сформулированы и обсуждаются следующие основные результаты работы.
1. По направлениям приходов ливней отождествлены источники космических лучей ультравысоких энергий. Ими являются активные галактические ядра - сейфертовские с красными смещениями z0.0092, т.е. расположенные в радиусе около 40 Мпк вокруг нас, и лацертиды. Этот результат получен в предположении, что межгалактические магнитные поля вне галактических кластеров сравнительно слабые - B<10-9 Гс, и поэтому космические лучи, распространяясь от источников, испытывают незначительные отклонения (30-90). Лацертиды были отождествлены в качестве возможных источников космических лучей ультравысоких энергий также в работах (Тиняков П.Г., Ткачев И.И. // Письма в ЖЭТФ. 2001. Т.74. С.499; Gorbunov D.S. et al. // Astrophys. J. 2002. V. 577. P. L93). Энергетические требования к возможным источникам космических лучей ультравысоких энергий исследовались в работах (Hillas A.M. // Ann. Rev. Astron. Astrophys. 1984. V.22. P.425; Aharonian F. et al.) // Phys. Rev. 2002. V.D66. P.023005). Оказалось, что активные ядра галактик удовлетворяют этим условиям.
Из анализа кластеров частиц ультравысоких энергий получено, что источниками космических лучей являются активные ядра, которые, как показано в астрономических наблюдениях, возможно, обладают переменной активностью.
2. Данные ливневых установок Pierre Auger и HiRes подтверждают модель ускорения со степенным начальным спектром частиц в источниках. Кроме того, данные установки Pierre Auger свидетельствуют, что источниками космических лучей ультравысоких энергий являются и “дальние” лацертиды, и “ближние” сейфертовские ядра.
В дополнение, максимальная энергия частиц в источниках не превышает значения E ?1021 эВ. Ограничения на величину максимальной энергии частиц были получены теоретически на основе возможных условий ускорения в активных галактических ядрах в работах (Aharonian F. et al. // Phys. Rev. 2002. V.D66. P.023005; Medvedev M.V. // Phys. Rev. 2003. V.E 67. P. 045401).
3. На основании представленной нами модели получено, что в сейфертовских ядрах частицы могут ускоряться на фронтах ударных волн в релятивистских джетах на расстоянии 1-3 пк от центра. Частицы в источниках не только ускоряются до ультравысоких энергий, но и выходят из области ускорения без значительных энергетических потерь.
Максимальная энергия и химический состав частиц, ускоренных в сейфертовских ядрах, зависят от величины магнитного поля в джете. В настоящее время оно не определено. Следуя литературным данным, мы рассматривали поле в диапазоне ~5-1000 Гс. В рамках принятой модели мы получили следующие ограничения на величину магнитного поля в джете, в зависимости от заряда и энергии частиц.
В сейфертовских ядрах самую большую энергию - E1021 эВ, приобретают ядра железа, если величина поля в джете B16 Гс. При значении поля B~(5-40) Гс ядра с Z<10 ускоряются до энергии E1020 эВ, ядра с Z10 приобретают энергию E21020 эВ. В поле B~1000 Гс только частицы с Z23 набирают энергию E1020 эВ. Протоны ускоряются до энергии E<41019 эВ и не попадают в интересующую нас область энергий при любой величине поля B. Поэтому в космических лучах, генерированных в сейфертовских ядрах, отсутствуют протоны.
В литературе обсуждаются различные возможности образования космических лучей ультравысоких энергий - это эволюция топологических дефектов (Berezinsky V., Vilenkin A. // Phys.Rev.Lett. 1997. V.79.P.5202), распады реликтовых сверхтяжелых частиц холодной темной материи (Кузьмин В.А., Рубаков В.А. //ЯФ. 1998. Т.61. С.1122), гамма-всплески (Totani T. // Astrophys. J. 1998. V.502. P.L13). В первой модели основную часть космических лучей при энергии E1021 эВ составляют гамма-кванты. В второй модели ожидается заметный (~20%) избыток космических лучей ультравысоких энергий из галактического центра. В гамма-всплесках рождаются только протоны ультравысоких энергий.
В нашей модели состав космических лучей ультравысоких энергий соответствует ядрам (ядерным фрагментам), избыток космических лучей из области галактического центра отсутствует.
Поэтому, если представленная модель верна, то регистрируемые протоны с энергией E>41019 эВ являются фрагментами атомных ядер, либо были ускорены в других источниках (возможно, в лацертидах). Кроме того, магнитные поля в джетах можно оценивать не только из астрономических наблюдений, но и по энергетическому спектру и химическому составу космических лучей.
4. Показана информативность исследования ливней, порожденных гамма-квантами с энергией E1014 эВ, образованными в результате ГЗК-эффекта. Доля ливней, порожденных гамма-квантами, будет отличаться на порядки, в зависимости от того, в каких источниках (“ближних” или “дальних”) и с каким начальным спектром были ускорены космические лучи ультравысоких энергий. Кроме того, доля ливней, порожденных этими квантами, может отличаться в десятки раз в зависимости от спектра внегалактического фонового радиоизлучения. Он до настоящего времени не выяснен. Поэтому ливни, порожденные гамма-квантами, представляются дополнительным источником информации об условиях ускорения космических лучей, а также о внегалактическом радиофоне.
Я глубоко признательна всем коллегам, с которыми эта работа обсуждалась на разных этапах исследования: В.Л Гинзбургу, Н.С. Кардашеву, А.А. Старобинскому, В.А. Кузьмину, а также В. А. Беднякову, В.С. Березинскому, Ю.Н. Ветухновской, Э.Я. Вильковискому, В.А. Догелю, П.И. Зарубину, А.В.Засову, Я.Н.Истомину, Б.В. Комбергу, Г.И. Мерзону, И.Г. Митрофанову, А.И. Никишову, И.Л. Розенталю, О.К. Сильченко и В.А. Цареву.
ОСНОВНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ ДИССЕРТАЦИИ ИЗЛОЖЕНЫ В СЛЕДУЮЩИХ ПУБЛИКАЦИЯХ
1. Урысон А.В. О роли ядер космических лучей в генерации диффузного гамма-излучения // Изв. РАН. Сер. физ. 1994. Т.58. С. 171.
2. Урысон А.В. Наблюдения межгалактических электромагнитных каскадов от взаимодействий протонов сверхвысоких энергий с реликтовыми фотонами // Краткие сообщения по физике. 1996. №3-4. С.30.
3. Урысон А.В. Возможные источники космических протонов сверхвысоких энергий // Письма в ЖЭТФ. 1996. Т.64. С. 71.
4. Урысон А.В. Форма спектра и возможное происхождение космических лучей сверхвысоких энергий // Краткие сообщения по физике. 1997. №1-2. С.62.
5. Урысон А.В. Возможные ограничения на источники космических лучей сверхвысоких энергий // Краткие сообщения по физике. 1997. №11-12. С.7.
6. Урысон А.В. Возможное происхождение и спектр космических лучей сверхвысоких энергий // Письма в ЖЭТФ. 1997. Т.65. С.729.
7. Урысон А.В. Космические лучи сверхвысоких энергий: возможное происхождение и спектр // ЖЭТФ. 1998. Т.113. С.12.
8. Урысон А.В. Возможное наблюдение электромагнитных каскадов в межгалактическом пространстве // ЖЭТФ. 1998. Т.113. С.385.
9. Урысон А.В. Отождествление внегалактических источников космических лучей по данным разных установок // ЖЭТФ. 1999. Т.116. С.1121.
10. Урысон А.В. О регистрации электромагнитных каскадов, образованных в межгалактическом пространстве // Изв. РАН. Сер. Физ. 1999. Т.63. С. 624.
11. Урысон А.В. Возможность ускорения космических лучей в ядрах сейфертовских галактик // Краткие сообщения по физике. 2000. Т.6. С.7.
12. Uryson A.V. UHECR acceleration in Seyfert nuclei // Proc 27th ICRC. Hamburg. 2001. OG. P. 2100.
13. Uryson A.V. Results of identification of UHECR sources // Proc 27th ICRC. Hamburg. 2001. HE. P. 551.
14. Uryson A.V. Identification of active galactic nuclei as possible sources of UHECR // Astron. Astrophys. Transactions. 2001. V.20. P.347.
15. Урысон А.В. Результаты отождествления космических лучей сверхвысоких энергий // Астрон Ж. 2001. Т.78. С.686.
16. Урысон А.В. Ускорение космических лучей сверхвысоких энергий в ядрах сейфертовских галактик // Письма в Астрон Ж. 2001. Т.27. С.901.
17. Урысон А.В. Сейфертовские галактики - возможные источники космических лучей сверхвысоких энергий // Краткие сообщения по физике. 2002. Т.2. С.3.
18. Uryson A.V. Identification of nearby active galaxies as sources of cosmic rays above 41019 eV // Astron. Astrophys. Transactions. 2004. V.23. P.43.
19. Урысон А.В. Сейфертовские ядра - источники космических лучей предельно высоких энергий // Астрон Ж. 2004. Т. 81. С.99.
20. Урысон А.В. Максимальная энергия и спектры космических лучей, ускоренных в активных ядрах // Письма в Астрон Ж. 2004. Т.30. С.897.
21. Урысон А.В. Энергетический спектр космических лучей от внегалактических источников // Изв. РАН. Сер. физ. 2004. Т.68. С.1627.
22. Урысон А.В. Возможное происхождение кластеров в космических лучах ультравысоких энергий // Письма в Астрон Ж. 2005. Т. 31. С. 847.
23. Урысон А.В. Космические лучи предельно высоких энергий: отождествление возможных источников, энергетический спектр, распространение // ЭЧАЯ. 2006. Т. 37. С. 651.
24. Урысон А.В. Внегалактическое диффузное гамма-излучение сверхвысоких энергий // Изв. РАН. Сер. физ. 2007. Т.30. С. 897.
25. 25. Uryson A.V. Ultra high energy cosmic rays: possible sources and spectra // In Frontiers in Cosmic Ray Research. Ed. I. Martsch. Nova Science (New-York). 2007. P. 131.
26. Урысон А.В. Межгалактические электромагнитные каскады как инструмент исследования фонового радиоизлучения // Краткие сообщения по физике. 2007. №11. С.11.
Размещено на Allbest.ru
...Подобные документы
Открытие, классификация и этапы исследования космических лучей. Ядерно-активная компонента космических лучей и множественная генерация частиц. Космические мюоны и нейтрино. Проникающая компонента вторичного излучения. Область модуляционных эффектов.
курсовая работа [2,6 M], добавлен 08.07.2013О происхождении космических лучей. Атмосфера земли - защитный экран и детектор космических лучей сверхвысокой энергии. О распространении космических лучей сверхвысокой энергии от источника до солнечной системы. Эффект Грейзена, Зацепина и Кузьмина.
статья [153,6 K], добавлен 06.02.2008Динамика частиц, захваченных геомагнитным полем, ее роль в механизме динамики космического изучения в околоземном пространстве. Геометрия радиационных поясов Земли. Ускорение частиц космического излучения. Происхождение галактических космических лучей.
дипломная работа [1,2 M], добавлен 24.06.2015Создание большого адронного коллайдера, ускорителя заряженных частиц на встречных пучках. Предназначение его для разгона протонов и ионов, изучение продуктов их соударений. Изучение космических лучей, моделируемых с помощью несталкивающихся частиц.
презентация [1,1 M], добавлен 16.04.2015Ускорители заряженных частиц — устройства для получения заряженных частиц больших энергий, один из основных инструментов современной физики. Проектирование и испытание предшественников адронного коллайдера, поиск возможности увеличения мощности систем.
реферат [685,8 K], добавлен 01.12.2010Открытие катодных лучей. Действие катодных лучей на коллекторе. Отклонение катодных лучей под действием внешнего электрического поля. Исследования А.Г. Столетова, Леннарда и Томсона. Коротковолновая граница спектра тормозного рентгеновского излучения.
презентация [2,9 M], добавлен 23.08.2013Открытие, свойства и применение рентгеновских лучей. Торможение быстрых электронов любым препятствием. Большая проникающая способность рентгеновских лучей. Дифракционная картина, даваемая рентгеновскими лучами при их прохождении сквозь кристаллы.
презентация [1,8 M], добавлен 04.12.2014Пространственное разрешение космических снимков. Новейшие и перспективные спутники ДЗЗ. Мульти- и гиперспектральные космические съемки, возможности использования, преимущества и недостатки. Мониторинг вырубок леса и диагностика объектов техносферы.
курсовая работа [968,1 K], добавлен 04.05.2014Взаимодействие излучения высокой энергии с веществом, корпусов космических аппаратов с окружающей плазмой. Лабораторное оборудование для проведения радиационных испытаний космических аппаратов, исследования радиационных воздействий в натурных условиях.
курсовая работа [910,3 K], добавлен 14.06.2019Физические законы для систем электрического и теплового зарядов. Параметр электрического сопротивления. Механический эквивалент тепла. Термо-электрический потенциал. Закон сохранения и преобразования энергий. Интегральный и дифференциальный процессы.
контрольная работа [398,8 K], добавлен 10.05.2015Исследование кристаллической структуры поверхности с помощью рентгеновских и электронных пучков. Дифракция электронов низких и медленных энергий (ДЭНЭ, ДМЭ), параметры. Тепловые колебания решетки, фактор Дебая-Валлера. Реализация ДЭНЭ, применение метода.
курсовая работа [3,2 M], добавлен 08.06.2012Начало пути к открытию рентгеновских лучей. Интерес физиков к явлениям, возникающим при прохождении электрического тока в безвоздушном пространстве, во второй половине ХIХ столетия. Тайна невидимых лучей. Труды Ивана Пулюя в отрасли молекулярной физики.
статья [24,2 K], добавлен 05.08.2013Анализ структуры вещества с помощью рентгеновских лучей. Свойства рентгеновских лучей. Периодичность в распределении атомов по пространственным плоскостям с различной плотностью. Дифракция рентгеновских лучей. Определение кристаллической структуры.
презентация [1013,1 K], добавлен 22.08.2015Источники и приёмники инфракрасных и ультрафиолетовых лучей. Особый вид фотоумножителей – каналовых электронных фотоумножителей, позволяющих создавать микроканаловые пластины. Вред инфракрасных и ультрафиолетовых лучей человеку, виды заболеваний.
презентация [378,4 K], добавлен 21.05.2015Фундаментальные физические взаимодействия. Гравитация. Электромагнетизм. Слабое взаимодействие. Проблема единства физики. Классификация элементарных частиц. Характеристики субатомных частиц. Лептоны. Адроны. Частицы - переносчики взаимодействий.
дипломная работа [29,1 K], добавлен 05.02.2003Взаимодействие заряженных частиц и со средой. Детектирование. Определение граничной энергии бета-спектра методом поглощения. Взаимодействие заряженных частиц со средой. Пробег заряженных частиц в веществе. Ядерное взаимодействие. Тормозное излучение.
курсовая работа [1,1 M], добавлен 06.02.2008Первые успехи и неудачи космической эры. Изобретение космических челноков, ракетостроение. Варианты конструктивной реализации многоразовых систем, гиперзвуковые двигатели. Исследование зависимости скорости движения оболочки "корабля" от скорости газа.
реферат [58,0 K], добавлен 16.03.2014Сущность гипотезы де–Бройля о двойственной природе микрочастиц. Экспериментальное подтверждение корпускулярно-волнового дуализма материальных частиц. Метод Брэгга. Интерференция рентгеновских лучей в кристаллах методом Лауэ и методом Дебая—Шеррера.
курсовая работа [326,6 K], добавлен 10.05.2012Рассмотрение способов определения коэффициентов амбиполярной диффузии. Общая характеристика уравнения непрерывности. Анализ пространственного распределения частиц. Знакомство с особенностями транспортировки нейтральных частиц из объема к поверхности.
презентация [706,1 K], добавлен 02.10.2013История открытия рентгеновского излучения. Источники рентгеновских лучей, их основные свойства и способы регистрации. Рентгеновская трубка, ускорители заряженных частиц. Естественная и искусственная радиоактивность. Применение рентгеновского излучения.
презентация [427,3 K], добавлен 28.11.2013
