Терагерцовая спектроскопия материалов с электронными корреляциями

В параграфе 5.2 представлены результаты исследований терагерцового электродинамического отклика ВТСП-купратов. Исследования были проведены вскоре после открытия ВТСП, как только оказалось возможным приготовить высококачественные образцы, пригодные для измерений на ЛОВ-спектрометре. При этом был впервые получен результат, природа которого, как оказалось, связана со спецификой сверхпроводящего состояния во всём классе ВТСП. Результат состоит в аномальном, в сравнении с БКШ-сверхпроводниками (s-типа), поведении поглощения низкочастотного (н<2Д/h, 2Д - СП-щель) электромагнитного излучения при переходе в СП-фазу: если в БКШ-сверхпроводнике поглощение при T<Tc падает, то в ВТСП-соединениях наблюдается его возрастание в разы и даже на порядок величины. Это демонстрируется данными, полученными нами для плёночных и монокристаллических образцов различных составов. Отмечается, что аномальное возрастание динамической проводимости купратов связано с возникновением в спектрах проводимости дисперсии друдевского типа, обозначаемой в литературе терминами «друдевский пик», «остаточный Друде», «остаточное друдевское поглощение». Сегодня считается, что существование друдевского пика обусловлено откликом квазичастиц, происхождение которых является предметом дискуссий.

В заключении параграфа отмечается, что на терагерцовых частотах вклад от друдевского пика в диэлектрическую проницаемость описывается зависимостью еґ(н)-1/н2, совпадающей с типом дисперсии, обусловленной индуктивным откликом конденсата куперовских пар (дельта-функции на нулевой частоте в спектре проводимости). Насколько нам известно, нами впервые было обращено внимание на соизмеримость этих двух вкладов в диэлектрическую проницаемость ВТСП-купратов. В таких условиях при анализе экспериментально наблюдаемых зависимостей еґ(н)-1/н2 необходимо эти вклады разделять, в противном случае будут получаться ошибочные величины для количественных и качественных характеристик СП-состояния, что имело место в некоторых работах по инфракрасной спектроскопии купратов.

В заключение параграфа сформулированы выводы.

В параграфе 5.3 представлены результаты по исследованию энергетических характеристик СП-перехода в сверхпроводнике состава La2-xSrxCuO4. Отмечается важная роль таких исследований в разработке микроскопических моделей ВТСП. Согласно целому классу моделей, кинетическая энергия электронов в СП-состоянии должна быть меньшей в сравнении с нормальным состоянием [27-31]. В рамках приближения сильной связи кинетическая энергия К электронного конденсата связана со спектральным весом соотношением [30,32]:

(a - постоянная решетки, e - заряд электрона, =2н; интегрирование ведется до частоты W, включающей только внутризонные электронные состояния). Таким образом, сравнивая разность спектральных весов в нормальной и в СП-фазе со спектральным весом СП-конденсата, найденным из дисперсии еґ(н)-1/н2, можно определить величину и знак изменения кинетической энергии электронов. Сложности такого анализа связаны с необходимостью точного количественного определения параметров у(н) и еґ(н), а также выбора частоты W. Как результат, соответствующие результаты сегодня характеризуются некоторой противоречивостью [33,34].

Поскольку СП-щель в La2-xSrxCuO4 относительно невелика, то именно терагерцовые измерения рассматривались как ключевые. Нами исследовался монодоменный кристалл состава La1.85Sr0.15CuO4. Выполненные измерения позволили надёжно измерить остаточное низкочастотное поглощение в СП-фазе, разделить вклады в диэлектрическую проницаемость от квазичастиц и от куперовских пар и вычислить лондоновскую глубину проникновения L из дисперсии еґ(н)-1/н2 и из разности спектральных весов. Последние величины практически совпали, что свидетельствует о неизменной (с точностью 10% - 15%) кинетической энергии электронов в нормальной и в СП-фазе La2-xSrxCuO4. В то же время мы отмечаем, что оптическое значение L оказалось существенно превышающими значение , определённое нами для того же кристалла методом мюонного спинового резонанса, и что тенденция наблюдается и в других ВТСП-соединениях. В заключение параграфа обсуждаются возможные причины такого эффекта, после чего сформулированы выводы.

В параграфе 5.4 представлены результаты по первому экспериментальному наблюдению теоретически предсказанного коллективного возбуждения в слоистых сверхпроводниках - поперечного джозефсоновского плазмона. Вначале коротко описаны оптические свойства ВТСП-купратов в поперечной поляризации, когда вектор электрического поля излучения перпендикулярен СП-плоскостям (E||c), и условия возникновения такого возбуждения. Если в нормальной фазе носители тока локализованы в плоскостях CuO2, то в СП-фазе появляется дополнительный канал движения куперовских пар за счет туннелирования через джозефсоновские связи между CuO2-плоскостями. Пары в определённой степени делокализуются и могут откликаться на внешнее поле как плазменный конденсат. Как было отмечено в [35], в купратах с двумя типами джозефсоновских прослоек на элементарную ячейку должны наблюдаться два продольных плазменных колебания. Позже, в работе [36] было показано, что наряду с продольными, в таких соединениях должно наблюдаться также и поперечное плазменное колебание. Оно представляет собой коллективное возбуждение, возникающее в результате осцилляций относительной фазы двух продольных плазмонов, поляризовано вдоль оси с и распространяется вдоль плоскостей CuO2. Нами впервые экспериментально наблюдалось такое возбуждение в терагерцовых спектрах монокристаллического образца SmLa0.85Sr0.15CuO4-д, элементарная ячейка которого содержит прослойки составов Sm2O2 и (La,Sr)2O2-д. Полученные спектры проводимости у(н) и функции потерь L(н) показаны на Рис.4. В нормальной фазе они практически не содержат дисперсии. При T<Tc в спектре L(н) появляются два пика, сдвигающиеся при охлаждении в сторону высоких частот. Одновременно с пиками L(н) в спектре у(н) возникает максимум, также сдвигающийся к высоким частотам. Характер температурного поведения пиков в спектрах L(н) и у(н) позволил нам однозначно интерпретировать их происхождение как два продольных (LO, спектр L(н)) и поперечное (TO, спектр у(н)) плазменные колебания.

Рис. 4 - Терагерцовые спектры функции потерь и проводимости монокристалла SmLa_0.85Sr_0.15CuO₄, измеренные в поляризации E||c, демонстрирующие возникновение в сверхпроводящей фазе двух продольных (LO) и поперечного (TO) плазмонов

Обработка спектров с помощью модели, предложенной в [36], показала, что она даёт завышенные по сравнению с экспериментальными величины интенсивностей высокочастотного продольного и поперечного плазмонов. С ориентировкой на наши экспериментальные результаты, в последовавших теоретических работах [37,38] было показано, что они вполне удовлетворительно описываются при учёте конечной сжимаемости электронного газа и различных туннельных проводимостей джозефсоновских контактов.

В заключение параграфа сформулированы выводы.

Глава VI озаглавлена «Терагерцовая спектроскопия основного состояния в соединениях с тяжёлыми фермионами и с промежуточной валентностью». В начале главы представлены результаты по тяжёлым фермионам на основе урана, в которых одновременно реализуются состояния сверхпроводимости и магнитного упорядочения: UPd2Al3 (Tс=2 К, TN=14 K) и UPt3 (Tс=0.5 К, TN=5 K). Влияние на свойства таких материалов взаимодействия магнитной и зарядовой подсистем в настоящее время активно изучается, как описано в параграфе 6.1. Отмечается, что в таких соединениях сверхпроводимость и магнитный порядок не только не являются взаимоисключающими, но напротив, как сейчас считается, магнитные возбуждения служат посредниками в куперовском спаривании квазичастиц [39]. В конце параграфа сформулированы вопросы, ответы на которые предполагалось найти: а) если взаимодействие между носителями тока и магнитной подсистемой способствует возникновению сверхпроводимости, то какова роль такого взаимодействия в несверхпроводящей фазе? б) какова природа возникновения ТФ-конденсата - являются ли причиной тому исключительно корреляции электронов в f-оболочках через посредство электронов проводимости, как это предполагает стандартная схема ТФ, или определенный вклад вносится взаимодействием носителей с магнитной упорядоченной фазой?

В параграфе 6.2, описаны результаты для UPd2Al3. Они иллюстрируются спектрами, показанными на Рис.5. В согласии с данными ранее опубликованных работ, спектры у(н) и еґ(н) при высоких температурах демонстрируют типичное друдевское поведение, а при T<30 К - возникновение гибридизационной щели в спектре электронных состояний (минимум в районе 100 см-1 в спектре проводимости). Вместе с тем в магнитно-упорядоченной фазе нами были обнаружены новые особенности, а именно, минимум в спектре у(н) около 1 см-1 и соответствующая дисперсия в спектре еґ(н). Это послужило основанием для пересмотра представлений о природе основного состояния в UPd2Al3. Мы полагаем, что возбуждения магнитной подсистемы воздействуют на коллектив носителей заряда не только в СП- [39], но и в нормальной фазе. Это демонстрируют спектры частоты релаксации (н) и эффективной массы m*(н), рассчитанные в рамках обобщённой модели Друде. Как видно из Рис.5, с понижением температуры ниже температуры когерентности (T*50 К) в спектре (н) появляется максимум в районе частоты, отвечающей энергии гибридизационной щели, а эффективная масса обнаруживает возрастание до m*35mb (mb - зонная масса электрона). С переходом в антиферромагнитную фазу в спектре (н) появляется ещё один максимум, и одновременно ниже 1 см-1 - 2 см-1 наблюдается значительное возрастание эффективной массы до величины m*50mb, совпадающей с данными термодинамических измерений [40].

Рис. 5 - Спектры проводимости (а), диэлектрической проницаемости (б), частоты релаксации (в) и эффективной массы (г) (m_b - зонная масса электрона) UPd₂Al₃, измеренные при различных температурах. Точка на вертикальной оси панели (г) соответствует эффективной массе, полученной из измерений теплоёмкости [40]

Таким образом, основной эффект утяжеления квазичастиц происходит на частотах ниже 1 см-1 - 2 см-1, т.е. ниже частоты, на которой располагается обнаруженная нами в оптических спектрах щелевая особенность, возникающая при T<TN. Поэтому мы заключаем, что главный механизм возрастания эффективной массы в основном состоянии UPd2Al3 связан с взаимодействием подсистемы мобильных электронов с магнитно-упорядоченной фазой.

Во второй части параграфа описаны результаты аналогичного анализа для UPt3. Мы воспользовались данными по спектрам проводимости и диэлектрической проницаемости UPt3 из работ [41,42] и провели расчёт зависимостей (н) и m*(н), которые оказались качественно схожими с зависимостями для UPd2Al3. При T<T* также видно незначительное возрастание m*. Основной же эффект увеличения m* происходит при T<TN и на частотах ниже 3 см-1, причём, именно на частоте 3 см-1 в спектрах проводимости виден провал, сигнализирующий о возникновении щели, чьё происхождение авторы работы [42] связывают с магнитными корреляциями. Поэтому мы заключаем, что, как и в UPd2Al3, основной механизм образования тяжёлых квазичастиц в UPt3 связан с взаимодействием подвижных электронов с магнитными возбуждениями в системе упорядоченных локализованных магнитных моментов. Представляется вероятным, что, по аналогии с UPd2Al3, такие взаимодействия могут быть ответственными также и за куперовское спаривание в UPt3.

В заключение параграфа сформулированы выводы.

В параграфе 6.3 представлены результаты по полупроводникам с промежуточной валентностью. Исследовались два модельных соединения - гексаборид самария SmB6 и додекаборид иттербия YbB12. Первый из полученных результатов состоит в том, что для обоих соединений нами впервые был детально измерен друдевский оптический отклик тяжёлых квазичастиц, что позволило на количественном уровне определить температурные зависимости их микроскопических характеристик: эффективной массы, концентрации, подвижности, частоты и времени релаксации, плазменной частоты. Эти данные должны представлять интерес при разработке микроскопических моделей основного состояния полупроводников с промежуточной валентностью и ТФ-проводников. Второй результат состоит в обнаружении в обоих материалах при гелиевых температурах тонкой структуры гибридизационной щели, а именно, узкого энергетического уровня, отстоящего на величину 3 мэВ от верхнего её края. На наличие уровня указывает резонанс в спектре проводимости на частоте 22 см-1 - 24 см-1, а также активационное (Eакт.3 мэВ) поведение при низких температурах концентрации и плазменной частоты носителей. Этот результат, в частности, позволил объяснить большой разброс в значениях гибридизационной щели в SmB6, от 2 мэВ до 16 мэВ, получавшийся в многочисленных предшествующих экспериментах. По нашим данным, щели величиной несколько мэВ соответствуют обнаруженному нами пику в плотности состояний внутри гибридизационной щели, а бульшие величины, 14 мэВ - 16 мэВ, соответствуют собственно гибридизационной щели.

В параграфе 6.4 рассматривается вопрос о природе зарегистрированной тонкой структуры щелей в SmB6 и YbB12. После обнаружения нами дополнительного энергетического уровня в гексабориде самария Н.Е.Случанко с соавторами [43] было высказано предположение о том, что его происхождение связано с установлением в SmB6 основного состояния типа экситонного диэлектрика. Механизм образования такого состояния обсуждался в серии публикаций К.Кикоина с соавторами (см. [44] и ссылки в этой работе): связанные экситон-поляронные комплексы возникают при движении тяжёлых квазичастиц по кристаллу и их самолокализации вследствие взаимодействия с электронными облаками флуктуирующей ионной валентности. В работе [44] показано, что полученные нами экспериментально характеристики связанного состояния удовлетворительно вписываются в типичные масштабы физических величин, свойственных низкотемпературной фазе SmB6 в рамках этой модели. Признаки экситонного состояния наблюдались ранее и в других соединениях с промежуточной валентностью: TmSe1-xSx, SmS и YS. Поэтому мы полагаем, что и в YbB12 обнаруженный нами дополнительный пик в плотности состояний внутри гибридизационной щели может быть связан с существованием экситон-поляронных связанных комплексов. О возможности существования таких комплексов в YbB12 говорят и данные по температурной зависимости ЭПР-линии поглощения [45]. Таким образом, полученные нами для SmB6 и YbB12 результаты свидетельствуют в пользу экситон-поляронного характера основного состояния в полупроводниках с промежуточной валентностью.

В заключение параграфа сформулированы выводы.

ВЫВОДЫ

1. На базе ЛОВ-спектрометров (ЛОВ - лампа обратной волны) разработаны спектральные квазиоптические методики, позволяющие проводить прямые (без использования соотношений Крамерса-Кронига) количественные измерения в терагерцовом-субтерагерцовом диапазоне частот (0.03 ТГц - 1.45 ТГц) спектров динамической проводимости и диэлектрической проницаемости проводников и сверхпроводников с величинами проводимости до (104 - 105) Ом-1см-1 и диэлектрической проницаемости до -106… -107 с точностями в разных условиях ±(10 - 30)%. Методики основаны на измерении спектров амплитуды и фазы коэффициента пропускания плёночных образцов на диэлектрических подложках и спектров коэффициента отражения эталонной плоскопараллельной диэлектрической пластины, находящейся в контакте с поверхностью исследуемого образца.

2. С применением разработанных методик впервые измерены, при температурах от комнатной до гелиевой, терагерцовые спектры проводимости и диэлектрической проницаемости модельных представителей класса материалов, свойства которых определяются электронными корреляциями: сверхпроводников, одномерных и двумерных проводников, соединений со спин-лестничной структурой, проводников с тяжёлыми фермионами и полупроводников с промежуточной валентностью - всего около тридцати соединений. В необходимых случаях с помощью Фурье-спектрометров, резонаторных методик и импедансметров получены панорамные (от нескольких Герц до 300 ТГц) спектры диэлектрического отклика исследуемых материалов.

3. Обнаружено качественное отличие электродинамических свойств типичных одномерных проводников TTF-TCNQ, K0.3MoO3 и (TaSe4)2I от свойств обычных металлов: в металлической фазе в присутствии флуктуаций параметра порядка - волны зарядовой плотности (ВЗП) - наряду со стандартной друдевской компонентой в спектрах электродинамического отклика обнаружены новые особенности - возбуждение на частоте 0.1 ТГц и дополнительный коллективный вклад в статическую проводимость. Наличие дополнительного вклада в статическую и низкочастотную проводимость обнаружено также в двумерном проводнике 1T-TaS2. Предложено объяснение природы особенностей, основанное на эффекте пиннинга на примесях флуктуаций ВЗП и на их вкладе в статическую проводимость. В диэлектрических спектрах недавно синтезированного нового семейства одномерных проводников состава SrNbO3.5-x обнаружены щели в плотности электронных состояний с величиной около 5 мэВ. Высказано предположение, что возникновение щелей связано с переходом соединения SrNbO3.5-x в низкотемпературное диэлектрическое состояние с образованием волны зарядовой плотности.

4. В единственном сверхпроводящем купрате с недвумерной (одномерной) структурой медь-кислородных комплексов - спин-лестничном соединении Sr14-xCaxCu24O41 - впервые экспериментально зарегистрирован и исследован предсказанный теоретически фазовый переход в состояние с волной зарядовой плотности, возникающей в подсистеме лесенок. Установлено, что переход имеет ряд нестандартных характеристик по сравнению с ВЗП-переходами в обычных одномерных проводниках: а) он является переходом типа «полупроводник-полупроводник», а не «металл-полупроводник»; б) ВЗП-конденсат характеризуется относительно малой эффективной массой и практическим отсутствием нелинейной проводимости за счёт скользящей ВЗП. Высказано предположение, что отличия определяются заметной ролью электронных корреляций при формировании ВЗП-фазы. Для обнаруженного ВЗП-состояния построена фазовая диаграмма, демонстрирующая взаимоисключающий характер сверхпроводящей- и ВЗП-фаз: с увеличением в Sr14-xCaxCu24O41 концентрации кальция, приводящим при x>11 к возникновению сверхпроводимости, происходит подавление ВЗП-фазы и её полное исчезновение при x>9.

5. Впервые экспериментально зарегистрирована качественно иная температурная зависимость поглощения электромагнитного излучения в ВТСП-купратах по сравнению с БКШ-сверхпроводниками s-типа. Найдено, что в купратах поглощение излучения с энергией кванта, меньшей величины сверхпроводящей щели, в сверхпроводящей фазе резко возрастает, в то время как в БКШ-сверхпроводниках поглощение падает. Однозначного объяснения физической природы этого поглощения в ВТСП-купратах пока нет. На примере ВТСП-купрата SmLa1-xSrxCuO4-д впервые экспериментально зарегистрировано теоретически предсказанное коллективное возбуждение нового типа в слоистых сверхпроводниках - поперечный джозефсоновский плазмон.

6. В диэлектрических спектрах тяжёлофермионного соединения UPd2Al3, в котором одновременно реализуются явления сверхпроводимости (Tс=2 К) и магнитного упорядочения (TN=14 K), впервые экспериментально зарегистрированы эффекты, не вписывающиеся в стандартные представления о фермижидкостном поведении тяжёлых фермионов. Помимо известных особенностей в виде гибридизационной щели и друдевского пика, обусловленного откликом тяжёлых квазичастиц, обнаружены щель величины 0.2 мэВ в плотности состояний и дополнительный друдевский пик с шириной менее 0.03 ТГц. Установлено, что природа обнаруженных особенностей связана с взаимодействием мобильных квазичастиц с магнитно-упорядоченной фазой. Показано, что как в UPd2Al3, так и в родственном ему соединении UPt3 (Tс=0.5 К, TN=5 K) это взаимодействие должно лежать в основе формирования тяжёлых ферми-квазичастиц.

7. В модельных представителях класса полупроводников с промежуточной валентностью SmB6 и YbB12 впервые экспериментально зарегистрирована тонкая структура гибридизационной щели, выраженная в виде узкого (полуширина около 1 мэВ) энергетического уровня, отстоящего на 3 мэВ от верхнего края щели. Природа обнаруженного в SmB6 уровня интерпретировалась другими авторами как результат образования экситон-поляронных комплексов, возникающих при взаимодействии носителей заряда с флуктуирующими облаками валентных электронов самария и с решёточными колебаниями. Высказано предположение об аналогичной природе структуры гибридизационной щели и в YbB12.

ЛИТЕРАТУРА

1. Субмиллиметровая диэлектрическая спектроскопия твёрдого тела. Труды ИОФАН, том 25, Москва, Наука, 1990.

2. G.Kozlov, A.Volkov. Coherent source submillimeter wave spectroscopy. Topics in Applied Physics vol.74. Millimeter and submillimeter spectroscopy of solids. Ed. G.Gruner. Springer, 1998.

3. W.A.Little. Possibility of synthesizing an organic superconductor. Phys. Rev. vol.134, N10, p.A1416, 1964.

4. Л.П.Горьков. Физические явления в новых органических проводниках. УФН, том 144, вып.3, стр.381, 1984.

5. G.Gruner. Density waves in solids. Addison-Wesley, Reading, MA, 1994.

6. D.Basov, T.Timusk. Electrodynamics of high-Tc superconductors. Rev. Mod. Phys. vol.77, p.721, 2005.

7. M.Prohammer, J.P.Carbotte. London penetration depth of d-wave superconductors. Phys. Rev. vol.43, p.5370, 1991.

8. L.Degiorgi. The electrodynamic response of heavy-electron compounds. Rev. Modern Phys. vol.71, p.687, 1999.

9. A.J.Schofield, Non-Fermi liquids. Contemp. Phys. vol.40, p.95, 1999.

10. G.R.Stewart. Non-Fermi-liquid behavior in d- and f-electron metals. Rev. Mod. Phys. vol.73, p.797, 2001.

11. M.Uehara, T.Nagata, J.Akimitsu, H.Takahashi, N.Mori, K.Kinoshita. Superconductivity in the ladder material Sr0.4Ca13.6Cu24O41. J. Phys. Soc. Jap., vol.65, p.2864, 1996.

12. G.Gruner, A.Zettl. Charge density wave conduction: a novel collective transport phenomenon in solids. Phys. Rep., vol.119, N3, p.117, 1985.

13. R.A. Klemm. Striking similarities between the pseudogap phenomena in cuprates and in layered organic and dichalcogenide superconductors. Physica C, vol.348, p.839, 2000.

14. M.Konno, Y.Saito. The crystal structure of methyltriphenylphosphonium bis-7,7,8,8-tetracyanoquinodimethanide at 53°C. Acta Cryst., vol.B29, p.2815, 1973.

15. Y.Iida, M.Kinoshita, K.Suzuki. On the Thermal Analysis of the Phase Transition of [(C6H5)3PCH3]+(TCNQ)2. Chem. Soc. Jap., vol.37, p.764, 1964.

16. J.Richard, R.C.Lacoe, D.Jerome, P.Monceau. Frequency dependent conductivity measurements on TTF-TCNQ. Physica B+C, vol.143, p.46, 1986.

17. H.Basista, D.A.Bonn, T.Timusk, J.Voit, D.Jerome, K.Bechgaard. Far-infrared optical properties of tetrathiofulvalene-tetracyanoquinodimethane (TTF-TCNQ). Phys. Rev. B., vol.42, p.4088, 1990.

18. W.Wonneberger. Alternating-current conductivity of pinned charge-density-wave fluctuatrions in quasi-one-dimensional conductors. J. Phys.: Condens. Matter, vol.11, p.2637, 1999.

19. F.Lichtenberg, T. Williams, A. Reller, D. Widmer and J. G. Bednorz. Electric and magnetic properties of the first layered conducting titanium and niobium oxides. Z. Phys. B: Condens. Matter., vol.84, p.369, 1991.

20. P.B.Littlewood. Screened dielectric response of sliding charge-density waves. Phys. Rev. B., vol.36, p.3108, 1987.

21. H.Kitano, R.Inoue, T.Hanaguri, A.Maeda, N.Motoyama, M.Takaba, K.Kojima, H.Eisaki, S.Uchida. Microwave and millimeter wave spectroscopy in the slightly hole-doped ladders Sr14Cu24O41. Europhys. Lett., vol.56, p.434, 2001.

22. K.Petukhov, M.Dressel. Collective spin-density-wave response perpendicular to the chains of the quasi-one-dimensional conductor (TMTSF)2PF6. Phys. Rev., vol.71, p.073101, 2005.

23. M.Mtsuda, K.Katsumata, H.Eisaki, N.Motoyama, S.Uchida, S.M.Shapiro, G.Shirane. Magnetic excitations from the singlet ground state in the s=1/2 quasi-one-dimensional system Sr14-xYxCu24O41. Phys. Rev.B., vol.54, p.12199, 1996.

24. K.Kumagai, S.Tsuji, M.Kato, Y.Koike. NMR study of carrier doping effects on spin gaps in the spin ladder Sr14-xAxCu24O41 (A=Ca, Y, and La). Phys. Rev. Lett., vol.78, p.1992, 1997.

25. Н.Мотт, Э.Дэвис. Электронные процессы в некристаллических веществах. Мир, М. (1982).

26. J.C.Dyre, T.B.Schroeder. Universality of ac conduction in disordered solids. Rev. Mod. Phys., vol.72, p.873, 2000.

27. P.W.Anderson. The theory of superconductivity in the high-Tc cuprates. Princeton University Press, Princeton, 2007.

28. S.Chakravarty, H.-Y.Kee, E.Abrahams. Frustrated kinetic energy, the optical sum rule, and the mechanism of superconductivity. Phys. Rev. Lett., vol.82, p.2366, 1999.

29. S.Chakravarty, H.-Y.Kee, E.Abrahams. Condensation energy and the mechanism of superconductivity. Phys. Rev. B., vol.67, p.100504, 2003.

30. J.E.Hirsch, F.Marsiglio. Optical sum rule violation and condensation energy in the cuprates. Phys. Rev. B., vol.62, p.15131, 2000.

31. М.Тинкхам. Введение в сверхпроводимость, Атомиздат, Москва, 1980.

32. J.E.Hirsh. Apparent violation of the conductivity sum rule in certain superconductors. Physica C, vol.199, p.305, 1992.

33. A.B.Kuzmenko, H.J.A.Molegraaf, F.Carbone, D. Van der Marel. Superconductivity-induced transfer of in-plane spectral weight in Bi2Sr2CaCu2O8: resolving the controversy. Cond-mat/0503768 v2 4 Apr.2005.

34. F.Marsiglio, F.Carbone, A.B.Kuzmenko, D. van der Marel. Intraband optical spectral weight in the presence of van Hove singularity: application to Bi2Sr2CaCu2O8+д. Phys. Rev. B., vol.74, p.174516, 2006.

35. P.W.Anderson. Interlayer tunneling mechanism for high-Tc superconductivity: comparison with c axis infrared experiments. Science, vol.268, p.1154, 1995.

36. D. Van der Marel, A.A.Tsvetkov. Transverse optical plasmons in layered superconductors. Czech. J. Phys., vol.46, p.3165, 1996.

37. D. Van der Marel, A.Tsvetkov. Transverse-optical Josephson plasmons: equations of motion. Phys. Rev. B., vol.64, p.024530, 2001.

38. Ch.Helm, L.N.Bulaevsky, M.P.Maley. Reflectivity and microwave absorption in crystals with alternating intrinsic Josephson junctions. Phys. Rev. Lett., vol.89, p.057003, 2002.

39. N.K.Sato, N.Aso, K.Miyake et al. Strong coupling between local moments and superconducting 'heavy' electrons in UPd2Al3, Nature, vol.410, p.340, 2001.

40. C.Geibel, C.Schank, S.Thies et al. Heavy-fermion superconductivity at Tc=2 K in the antiferromagnet UPd2Al3, Zeitschrift fьr Physik B Condensed Matter, vol.84(1) p.3722, 1991.

41. P.Sulewski, A.J.Sievers, M.B.Maple, S.Torikachvili, J.L.Smith, Z.Fisk, Z. Far-infrared absorptivity of uranium-platinum (UPt3), Phys. Rev. B. vol.38, p.5338, 1988.

42. S.Donovan, A.Schwartz, G.Gruner. Observation of an Optical Pseudogap in UPt3, Phys. Rev. Let., vol.79, p.1401, 1997.

43. N.E.Sluchanko, V.V.Glushkov, B.P.Gorshunov, S.V.Demishev, M.V.Kondrin, A.A.Pronin, A.A.Volkov, A.K.Savchenko, G.Gruner, S.Kunii. Intragap states in SmB6. Phys. Rev.B, vol.61, N15, p.9906, 2000.

44. S.Curnoe, K.Kikoin. Electron self-trapping in intermediate-valent SmB6. Phys. Rev. B, vol.61, p.15714, 2000.

45. T.S.Altshuler, M.S.Bresler. Electron Spin Resonance Studies on the Energy Gap in YbB12, Pysica B-Cond. Matt., vol.315 (1-3), p.150, 2002.

46. B.P.Gorshunov, G.V.Kozlov, A.A.Volkov, H.Ozaki, J.Petzelt, V.Zelezny. Submillimeter conductivity and dielectric function of 1T-TaS2. Physica Status Solidi (b), vol.137, N1, p.K89-K93, 1986.

47. B.P.Gorshunov, G.V.Kozlov, A.A.Volkov, V.Zelezny, J.Petzelt, C.S.Jacobsen. Dielectric function of TTF-TCNQ in the submillimeter range. Sol. St. Commun., vol.60, N9, p.681-687, 1986.

48. B.P.Gorshunov, G.V.Kozlov, A.A.Volkov, J.Petzelt, V.Zelezny. Dielectric response of some semiconducting TCNQ salts in the submillimetre range. Physica Status Solidi (b), vol.138, N1, p.347-355, 1986.

49. А.А.Волков, Б.П.Горшунов, Г.В.Козлов, Г.Озаки, Я.Петцелт, В.Железны. Субмиллиметровые мпектры динамической проводимости двумерного проводника 1T-TaS2. ФТТ, том 29, вып.3, стр.895-898, 1987.

50. А.А.Волков, Б.П.Горшунов, Г.В.Козлов. Динамическая проводимость солей TCNQ в субмиллиметровом диапазоне волн. ЖЭТФ, том 92, вып.4, стр.1524-1536, 1987.

51. А.А.Волков, Ю.Г.Гончаров, Б.П.Горшунов, Г.В.Козлов, А.М.Прохоров, А.С.Прохоров, А.С.Александров, Е.А.Протасов, О.А.Чуркин, Б.Н.Гощицкий. Поиск энергетической щели в сверхпроводящих керамиках в диапазоне субмиллиметровых волн. Письма в ЖЭТФ. Приложение, том 46, стр.39-42, 1987.

52. B.P.Gorshunov, Yu.G.Goncharov, G.V.Kozlov, A.M.Prokhorov, A.S.Prokhorov, A.A.Volkov. Submillimetre conductivity and dielectric constant of La1.8Sr0.2CuO4 ceramic. Int. J. of Modern Phys. B, vol.1, N3,4, p.867-870, 1987.

53. А.А.Волков, Ю.Г.Гончаров, Б.П.Горшунов, Г.В.Козлов, А.М.Прохоров, А.С.Прохоров, В.А.Кожевников, С.М.Чешницкий. Проводимость и диэлектрическая проницаемость La1.83Sr0.17CuO4 в диапазоне субмиллиметровых волн. ФТТ, том 30, вып. 6, стр.1718-1725, 1988.

54. B.P.Gorshunov, G.V.Kozlov, S.I.Krasnosvobodtsev, E.V.Pechen, A.M.Prokhorov, A.S.Prokhorov, O.I.Sirotinskii, A.A.Volkov. Submillimeter properties of high-Tc superconductors. Physica C, vol.153-155, p.667-668, 1988.

55. А.А.Волков, Б.П.Горшунов, Г.В.Козлов, С.И.Красносвободцев, Е.В.Печень, О.И.Сиротинский, Я.Петцелт. Электродинамические свойства сверхпроводящей пленки Y-Ba-Cu-O в диапазоне субмиллиметровых волн. ЖЭТФ, том 95, вып. 1, стр.261-269, 1989.

56. А.А.Волков, Б.П.Горшунов, Г.В.Козлов. Динамические свойства проводящих материалов. Труды ИОФАН, том 25, стр.112-161, Москва, Наука, 1990.

57. А.А.Волков, Б.П.Горшунов, Г.В.Козлов, С.П.Лебедев, А.М.Прохоров, В.И.Махов. Измерение электродинамических параметров сверхпроводящих пленок на субмиллиметровых волнах. Сверхпроводимость: физика, химия, техника, том 5, N8, стр.1524-1533, 1992.

58. J.Schutzmann, B.Gorshunov, K.F.Renk, J.Munzel, A.Zibold, H.P.Gezerich, A.Erb, G.Muller-Vogt. Far-infrared hopping conductivity in the CuO chains of a single-domain YBa2Cu3O7- crystal. Phys. Rev.B, vol.46, N1, p.512-515, 1992.

59. А.А.Волков, Б.П.Горшунов, Г.В.Козлов, И.В.Федоров, А.Д.Семенов. Динамическая проводимость и когерентый пик в субмиллиметровых спектрах сверхпроводящих пленок нитрида ниобия. ЖЭТФ, том 104, вып. 7, стр.2546-2555, 1993.

60. V.B.Anzin, B.P.Gorshunov, G.V.Kozlov, A.A.Volkov, S.P.Lebedev, I.V.Fedorov, J.Schutzmann, K.F.Renk. Measurement of electrodynamic parameters of superconducting films in far-infrared and submillimeter frequency ranges. Applied superconductivity, vol.1, N3-6, p.467-478, 1993.

61. B.P.Gorshunov, G.V.Kozlov, A.A.Volkov, S.P.Lebedev, I.V.Fedorov, A.M.Prokhorov, V.I.Makhov, J.Schutzmann, K.F.renk. Measurement of electrodynamic parameters of superconducting films in far-infrared and submillimeter frequency ranges. Int. J. Infrared and Millim. Waves, vol.14, N3, p.683-702, 1993.

62. B.P.Gorshunov, I.V.Fedorov, G.V.Kozlov, A.A.Volkov, A.D.Semenov. Dynamic conductivity and the coherence peak in the submillimeter spectra of superconducting NbN films. Sol. St. Commun. vol.87, N1, p.17-21, 1993.

63. A.A.Volkov, B.P.Gorshunov, G.V.Kozlov, O.I.Sirotinskii. Submillimeter wave dielectric properties of high-Tc superconductors and related materials. SPIE Proc. Ser., vol.1514, p.116, 1990.

64. B.P.Gorshunov, A.A.Volkov, G.V.Kozlov, L.Degiorgi, A.Blank, T.Csiba, M.Dressel, Y.Kim, A.Schwartz, G.Gruner. Charge density wave paraconductivity in K0.3MoO3. Phys. Rev. Lett., vol.73, N2, p.308-311, 1994.

65. A.Schwartz, M.Dressel, A.Blank, T.Csiba, G.Gruner, A.Volkov, B.P.Gorshunov, G.V.Kozlov. Resonant techniques for studying the complex electrodynamic response of conducting solids in the millimeter and submillimeter wave spectral range. Rev. Sci. Instrum., vol.66, N4, p.2943-2953, 1995.

66. A.Schwartz, M.Dressel, B.Alavi, A.Blank, S.Dubois, G.Gruner, B.P.Gorshunov, A.A.Volkov, G.V.Kozlov, S.Thieme, L.Degiorgi, F.Levy. Fluctuation effects on the electrodynamics of quasi-one dimensional conductors above the charge density wave transition. Phys. Rev.B, vol.52, N8, p.5643, 1995.

67. M.Dressel, A.Schwartz, A.Blank, T.Csiba, G.Gruner, B.P.Gorshunov, A.A.Volkov, G.V.Kozlov, L.Degiorgi. Charge density wave paraconductivity. Synthetic metals, vol.71, p.1893-1894, 1995.

68. A.Schwartz, M.Dressel, G.Gruner, B.P.Gorshunov, A.A.Volkov, G.V.Kozlov, S.Thieme, L.Degiorgi. Evidence of charge density wave fluctuations in the low frequency optical conductivity of K0.3MoO3 and (TaSe4)2I. Ferroelectrics, vol.176, p.309-319, 1996.

69. А.В.Пронин, Б.П.Горшунов, А.А.Волков, Г.В.Козлов, И.П.Шабанова, С.И.Красносвободцев, В.С.Ноздрин, Е.В.Печень. Субмиллиметровая электродинамика тонких пленок карбида ниобия: сверхпроводимость и размерный эффект. ЖЭТФ, том 109, вып. 4, стр.1465-1473, 1996.

70. B.P.Gorshunov, A.V.Pronin, A.A.Volkov, H.S.Somal, D.van der Marel, B.J.Feenstra, Y.Jaccard, J.-P.Locquet. Dynamical conductivity of an MBE-grown La1.84Sr0.16CuO4 thin film at frequencies from 5 to 36 cm-1. Physica B, vol.B244, p.15-21, 1998.

71. M.Dressel, B.P.Gorshunov, A.V.Pronin, A.A.Mukhin, F.Mayr, A.Seeger, P.Lunkenheimer, A.Loidl. Frequency dependent conductivity of UPd2Al3 films. Physica B, vol.244, p.125-132, 1998.

72. B.Gorshunov, N.Sluchanko, A.Volkov, M.Dressel, G.Knebel, A.Loidl, S.Kunii. Low-energy electrodynamics of SmB6. Phys. Rev. B., vol.59, N3, p.1808-1814, 1999.

73. А.В.Пронин, Б.П.Горшунов, А.А.Волков, Х.С.Сомал, Д. Ван дэр Марель, Б.Д.Феенстра, Я.Джаккард, Ж.-П.Локэ. Аномальное поглощение миллиметровых волн в сверхпроводящей фазе La2-xSrxCuO4. Письма в ЖЭТФ, том 68, N5, стр.406-409, 1998.

74. M.Dressel, B. Gorshunov, N. Sluchanko, A. Volkov, G.Knebel, A. Loidl, S. Kunii. Low-Energy Spectroscopy in SmB6. Physica B, vol.259-261, p.347-348, 1999.

75. M.Dressel, B.P. Gorshunov, N.E. Sluchanko, A.A. Volkov, B. Hendersen, G. Grьner, G. Knebel, A. Loidl, S. Kunii. Dielectric Response of SmB6 in the Millimeter Wave Range. Phys. Stat. Sol. (b), vol.215, p.161-164, 1999.

76. M.Dressel, B.Gorshunov, N.Kasper, B.Nebendahl, M.Huth, H.Adrian. Pseudogap in the optical spectra of UPd2Al3. J. Phys. C: Condensed Matter, vol.12, p.L633-L640, 2000.

77. T.Kakeshita, S.Uchida, K.M.Kojima, S.Adachi, S.Tajima, B.Gorshunov, M.Dressel. Transverse Josephson plasma mode in T* cuprate superconductors. Phys. Rev. Lett., vol.86, N18, p.4140-4143, 2001.

78. C.A.Kuntscher, S.Schuppler, P.Haas, B.Gorshunov, M.Dressel, M.Grioni, F.Lichtenberg, A.Hernberger, F.Mayr, J.Mannhart. Extremely small energy gap in the quasi-one dimensional conducting chain compound SrNbO3.41. Phys. Rev. Lett., vol.89, p.236403 (2002).

79. M.Dressel, N.Kasper, K.Petukhov, D.N.Peligrad, B.Gorshunov, M.Jourdan, M.Huth, H.Adrian. Correlation gap in the heavy-fermion antiferromagnet UPd2Al3. Phys. Rev.B., vol.66, p.035110, 2002.

80. M.Dressel, N.Kasper, K.Petukhov, B.Gorshunov, G.Gruner, M.Huth, and H.Adrian. The Nature of heavy quasiparticles in the magnetically ordered heavy fermions UPd2Al3 and UPt3. Phys. Rev. Let., vol.88, N18, p.186404, 2002.

81. B.Gorshunov, P.Haas, T.Rххm, M.Dressel, T.Vuletic, B.Hamzic, S.Tomic, J. Akimitsu, T. Nagata. Charge density wave formation in Sr14-xCaxCu24O41. Phys. Rev. B. Rapid Communication, vol.66, p.060508, 2002.

82. C.A.Kuntscher, S.Schuppler, P.Haas, B.Gorshunov, M.Dressel, M.Grioni, F.Lichtenberg. Electronic and vibrational properties of the low-dimensional perovskites Sr1-yLayNbO3.5-x. Phys. Rev. B, vol.70, p.245123, 2004.

83. S.Tajima, Y.Fudamoto, T.Kakeshita, K.Kojima, S.Uchida, B.Gorshunov, M.Dressel. Anomaly of Low- Charge Response in High-Tc Superconductors. News Letter (Grant-in Aid for Research on Priority Area, Ministry of Education, Culture, Sports, Science and Technology of Japan). Novel Quantum Phenomena in Transition Metal Oxides - spin charge orbital systems. Vol. 4, N1, July 2002.

84. T.Vuletic, B.Korin-Hamzic, S.Tomic, B.Gorshunov, P.Haas, T.Rххm, M.Dressel, J.Akimitsu, T.Nagata, T.Sasaki. Suppression of the charge-density wave state in Sr14Cu24O41 by calcium doping. Phys. Rev. Lett., vol.90, p.257002, 2003.

85. T.Vuletic, B.Korin-Hamzic, S.Tomic, B.Gorshunov, P.Haas, M.Dressel, J.Akimitsu, T.Sasaki, T.Nagata. Variable-range hopping conductivity in the copper-oxygen chains of La3Sr3Ca8Cu24O41. Phys. Rev. B, vol.67, p.184521, 2003.

86. S.Tajima, Y.Fudamoto, T.Kakeshita, K.Kojima, S.Uchida, B.Gorshunov, M.Dressel. Origin of discrepancy between FIR and SR penetration depths in LSCO. News Letter, “Novel Quantum Phenomena in Transition Metal Oxides”, vol.4, No.2, 2003.

87. Y.Fudamoto, S.Tajima, B.Gorshunov, M.Dressel, T.Kakeshita, K.M.Kojima, S.Uchida. In-plane optical spectra of optimally-doped LSCO single crystals. Journal of Low Temperature Physics., vol.131, N5/6, p.761-765, 2003.

88. S.Tajima, Y.Fudamoto, T.Kakeshita, B.Gorshunov, V.Zelezny, K.M.Kojima, M.Dressel, S.Uchida. In-plane optical conductivity of La2-xSrxCuO4: reduced superconducting condensate and residual Drude-like response. Phys. Rev. B, vol.71, 094508, 2005.

89. Б.П.Горшунов, А.С.Прохоров, И.Е.Спектор, А.А.Волков. Субмиллиметровая спектроскопия материалов с коррелированными электронами. Известия ВУЗов, Радиофизика, том XLVIII, N10-11, стр.926-931, 2005.

90. B.Gorshunov, A.Volkov, I.Spektor, A.Prokhorov, A.Mukhin, M.Dressel, S.Uchida, A.Loidl. Terahertz BWO-spectroscopy. Int. J. of Infrared and Millimeter Waves, vol.26, N9, p.1217-1240, 2005.

91. B.P.Gorshunov, A.S.Prokhorov, I.E.Spektor, A.A.Volkov. Submillimeter spectroscopy of materials with correlated electrons. Radiophysics and Quantum Electronics, vol.48, N10-11, p.825-830, 2005.

92. T.Vuletic, T.Ivek, B.Korin-Hanzic, S.Tomic, B.Gorshunov, M.Dressel, C.Hess, B.Buchner, J.Akimitsu. Phase diagrams of (La, Y, Sr, Ca)14Cu24O41: switching between the ladders and the chains. J. Phys. IV France, vol.131, p.299-304 (2005).

93. T.Vuletic, B.Korin-Hamzic, T.Ivek, S.Tomic, B.Gorshunov, M.Dressel, J.Akimitsu. The spin-ladder and spin chain system (La,Y,Sr,Ca)14Cu24O41: electronic phases, charge and spin dynamics. Physics Reports, vol.428, p.169-258, 2006.

94. B. Gorshunov, P. Haas, O.Ushakov, M. Dressel, F. Iga, Dynamics of the Coherent Ground State in Intermediate-Valent YbB12. Phys. Rev. B, vol.73, p.045207, 2006.

95. Б.П.Горшунов, А.С.Прохоров, И.Е.Спектор, А.А.Волков, M.Dressel, F.Iga. ЖЭТФ, том 130, вып. 6(12), стр. 1039-1046, 2006.

96. H.Kitano, A.Maeda, B.Gorshunov, S.Tomic, J.Akimitsu. Collective charge excitation of Sr13-xCaxCu24O41 - A fingerprint of novel charge ordered state? Solid State Physics, vol.42, p.225-240, 2007 (in Japanese).

Размещено на Allbest.ru