Движение заряженной частицы в поле квазимонохроматической и квазиплоской электромагнитной волны
Исследование релятивистскоого движения заряженной частицы в плоской электромагнитной волне, движения заряженной частицы в плоской немонохроматической и квазимонохроматической волне. Анализ движения заряженной частицы в неплоской и квазиплоской волне.
| Рубрика | Физика и энергетика |
| Вид | дипломная работа |
| Язык | русский |
| Дата добавления | 11.11.2015 |
| Размер файла | 888,3 K |
Отправить свою хорошую работу в базу знаний просто. Используйте форму, расположенную ниже
Студенты, аспиранты, молодые ученые, использующие базу знаний в своей учебе и работе, будут вам очень благодарны.
В п.2.3 рассмотрено движение заряженной частицы в поле квазимонохроматической электромагнитной волны, подчиняющейся условию (2.47). В п.2.3.1 было показано, что интегралы (2.41), входящие в выражения (2.37) для координат частицы, движущейся в поле плоской квазимонохроматической электромагнитной волны, представимы в виде функциональных рядов (2.44)-(2.45). Решение вопроса о вычислении комплексного конструкта неожиданно приводит дифференциальному уравнению (2.46), которому подчиняется функциональная часть выражения (2.45). В адиабатическом приближении интегралы (2.42) принимают простую форму (2.48), благодаря чему соответствующие уравнения для координат частицы (2.49) могут быть разделены на плавно меняющиеся (2.50) и осциллирующие компоненты (2.51).
Анализ плавной компоненты продольной координаты z первоначально покоившейся заряженной частицы в поле электромагнитного импульса с плоским фронтом проводится в п.2.3.2. С помощью адиабатического приближения, развитого в п.2.3.1, получена оценка на величину смещения заряженной частицы в поле импульса, которая оказалась хорошо согласующейся с результатами численного моделирования (рис. 2.2). В п.2.3.2.2 показано, что конечное смещение в направлении распространения импульса должно иметь место и для движущихся частиц (в том числе релятивистских), а, следовательно, выводы п.2.3.2 применимы и для электронных пучков малых концентраций, поэтому была предложена и возможная схема для детектирования данного эффекта (рис. 2.3).
В п.2.3.3. изучаются линейно поляризованные лазерные импульсы конечной длительности. На основании теории п.2.1 найдены выражения для импульса (2.67), энергии (2.68), скорости (2.69) и координат (2.71) первоначально покоившейся заряженной частицы, движущейся в поле таких лазерных импульсов. В качестве примера не гауссового импульса рассмотрен импульс с огибающей вида квадрата синуса. Величина смещения частицы при нём (2.79) оказалась почти в 4 раза больше, чем для гауссового импульса (2.56), что легко объясняется длинными хвостами гассового распределения. Когда заряженная частица испытывает влияние хвоста вдали от вершины распределения, амплитуда волны слишком мала, чтобы сила Лоренца сколько-нибудь значимо проталкивала частицу вдоль по направлению распространения импульса, поэтому частица лишь колеблется вдоль электрической компоненты поля. Импульс же с огибающей типа квадрата синуса сравнительно хорошо локализован, так что его воздействие на заряженную частицу носит более интенсивный характер.
В п.2.3.3.3 рассчитывается случай импульса с резкими передним и задним фронтами, который имеет важное иллюстративное значение. Изучение этого предельного случая приводит к необходимости разговора о крутизне фронтов электромагнитного импульса вообще. Предложено характеризовать крутизну фронтов высокочастотного электромагнитного импульса с помощью величины (2.89)-(2.90) или, в дифференциальной форме, (2.91), имеющей непосредственную связь с декрементом колебаний, но определённую не на двух соседних максимумах, а на двух точках, расположенных на расстоянии одного периода волны несущей частоты. В предположении существования критической крутизны фронтов (например, из-за аппаратных ограничений), предложены критерии физической осуществимости тех или иных импульсов (2.92.0)-(2.95.0), которые могут быть приведены к форме (2.92.2)-(2.95.2).
Внимательный взгляд на выражения для координат первоначально покоившейся частицы (2.71) в поле линейно поляризованного плоского электромагнитного импульса приводит к вопросу, возвращается ли координата частицы x к своему прежнему значению после прохождения импульса? Оказывается, в очень многих случаях ответ отрицателен, а именно тогда, когда положительная площадь под графиком векторного потенциала (нормированного в бесконечности на нуль) не уравновешивается отрицательной площадью. Следовательно, от величины нескомпенсированной площади зависит степень не возвращения частицы на прежнюю координату в поперечном направлении. Степень проявления эффекта достаточно мала (хотя и не нулевая) при импульсах с симметричными передним и задним фронтами (п.2.3.4.1), и быстро убывает с частотой и длительностью импульса. Когда же фронты импульса несимметричны (п.2.3.4.2), величина не возвращения заряженной частицы на прежнюю позицию в поперечном направлении оказывается гораздо больше, чем при импульсах с симметричными фронтами. Для регистрации данного эффекта была предложена возможная схема (рис. 2.11) демонстрационного эксперимента, аналогичная схеме для регистрации продольного воздействия импульса (рис. 2.3).
В разделе 3 рассказывается о движении заряженной частицы в поле неплоских электромагнитных волн, в частности, квазиплоских. Представлены различные способы математического описания неплоских и квазиплоских волн, рассматриваются две конкретных задачи (п.3.1.2 и п.3.2.2).
В п.3.1.1 кратко перечислены варианты систем координат, в которых достаточно просто математически возникают электромагнитные волны с неплоскими фронтами. Обычно используют ортогональные системы координат. В одной из таких ортогональных систем -- сферической -- возникают сферические волны. Движение заряженной частицы в их поле рассматривается в п.3.1.2. С использованием приближений, соответственно, (3.6) и (3.17), были получены системы уравнений, описывающие движение заряженной частицы в ближней ((3.5), (3.13), (3.16)) и дальней ((3.5), (3.19), (3.22)) зоне сферической волны, связывающие координаты, импульс и энергию частицы. Зная, как со временем меняются компоненты импульса частицы (3.10) и (3.18), легко вычислить силу, действующую на частицу (3.14) и, соответственно, (3.20).
В п.3.2.1 детализуются различные варианты математического представления неплоской электромагнитной волны. С помощью разложения векторного потенциала в ряд Тейлора (3.24) достаточно просто записываются поля электромагнитной волны (3.26). В представлении с явно осциллирующим множителем (3.28) напряжённости электрического и магнитного поля также записываются достаточно просто (3.29). Когда амплитуда волны весьма слабо меняется по пространству (т.е. волна является квазиплоской, подчиняющейся условиям (3.34)), можно применять параксиальное приближение (3.30). Можно задавать не векторный потенциал волны, а сразу закон для электрического и магнитного поля (3.33), тогда в первом порядке по малым параметрам (3.34) выражения для их компонент имеют вид (3.35).
В п.3.2.2 рассказывается о различных аспектах задачи о движении заряженной частицы в квазиплоской электромагнитной волне. На примере параксиального приближения (3.31) показана не применимость теоремы Лоусона-Вудварда, т.к. величина (3.42) не является константой. Указываются величины поперечных компонент импульса (3.45) заряженной частицы, усреднённых по периоду её колебаний, а также величина средней силы, действующей в поперечном направлении. В завершении п.3.2.2 выводится выражение для силы Гапонова-Миллера.
Заключение
Среди основных достижений выполненной работы можно перечислить следующие результаты:
1. Сформулирована физико-математическая модель движения заряженной частицы в электромагнитной волне.
2. Найдены выражения для физических величин, характеризующих движение заряженной частицы в поле плоской квазимонохроматической и квазиплоской квазимонохроматической электромагнитной волны.
3. Показана эффективность адиабатического приближения при решении задач о движении частицы в квазимонохроматической и квазиплоской электромагнитной волне.
4. Расширен круг известных случаев, для которых уравнения движения частицы в поле плоской электромагнитной волны вычисляются аналитически точно.
5. Получены оценки для величины продольного и поперечного смещения заряженной частицы полем плоского электромагнитного импульса.
Данные результаты, в первую очередь, представляют интерес для приложений лазерной физики, физики плазмы и конструирования электронно- и ионно-оптических приборов. Достаточно актуальными они представляются и для современной электродинамики, а также теоретической физики в области взаимодействия излучения с веществом.
Список литературы
1. Volkоv D.M. Zeitschrift fьr Physik. 1935. V. 94, p. 250.
2. Волков Д.М. ЖЭТФ. 1937. Т. 7, с. 1286.
3. Френкель Я.И. Собрание избранных трудов: в 3 т. Т. 1: Электродинамика. (Общая теория электричества). -- М.; Л.; Изд-во АН СССР, 1956.
4. Ландау Л.Д., Лифшиц Е.М. Теория поля, М. Наука,1973.
5. Андреев С.Н., Еремеичева Ю.И., Макаров В.П., Рухадзе А.А., Тараканов В.П. О движении заряженной частицы в плоской квазимонохроматической электромагнитной волне // Препринты ИОФ им. А.М. Прохорова. - 2013. - №3. - 31 с.
6. Андреев С.Н. Моделирование и оптимизация лазерно-плазменных источников корпускулярного и электромагнитного излучения: дис. ... д.ф.-м.н.: 01.04.21: защищена 20.02.2014. - М., 2013. - 248 с.
7. Еремеичева Ю.И. Коллективное движение заряженных частиц в релятивистской лазерной плазме: дис. ... к.ф.-м.н.: 01.04.02: защищена 11.11.2013. - М., 2013. - 98 с.
8. Fedorov M.V., Goreslavsky S.P., Letokhov V.S., Phys. Rev. E. 1997. V. 55 (1), p. 1015-1027.
9. Буц В.А., Буц А.В. ЖЭТФ. 1996. Т. 110, вып. 3(9), с. 818-831.
10. Болотовский Б.М., Серов А.В.. УФН. 2003. Т. 173, №6, с. 667-678.
11. Popa A., Phys. Rev. A. 2011. 84 023824.
12. Копытов Г.Ф., Мартынов А.А., Акинцев Н.С. Фундаментальные исследования. 2014. №9-5, с. 1013-1018.
13. Андреев С.Н., Макаров В.П., Рухадзе А.А. Квантовая электроника. 2009. 39, №1, с.68-72.
14. Scheid W., Hora H. Laser and Particle Beams. 1989. V.7, part 2, p. 315-332.
15. Hora H., Hoelss H., Scheid W., Wang J.W., Ho Y.K., Osman F., Castillo R. Laser and Particle Beams. 2000. V. 18, p. 135-144.
16. Бергман П.Г. Введение в теорию относительности. М.: Государственное издательство иностранной литературы, 1947. -- 381 с.
17. Наумов Н.Д. Журнал технической физики. 2001. Т. 71, вып. 11, с. 81-84.
18. Удовиченко С.Ю. Журнал технической физики. 1998. Т. 68, №8, с. 106-109.
19. Андреев С.Н., Макаров В.П., Рухадзе А.А. Движение электрона в квазиплоской и квазимонохроматической электромагнитной волне // Инженерная физика. 2012. №4.
20. Андреев С.Н., Макаров В.П., Рухадзе А.А. Давление света и пондермоторные силы в сверхсильных световых полях // Фотоника. 2010. №4, с. 18-25.
21. Андреев С.Н., Макаров В.П., Рухадзе А.А. Сила, действующая на вещество в электромагнитном поле // Физическая электроника: Материалы VI Всероссийской конференции ФЭ-2010 (23-26 сентября 2010 г.). Махачкала: ИПЦ ДГУ, 2010. С. 8-19.
22. Андреев С.Н., Макаров В.П., Рухадзе А.А. Средние силы, действующие на вещество в сильных лазерных полях // Вопросы атомной науки и техники. 2010. №4. С. 240-244.
23. Andreev S.N., Gabyshev D.N., Eremeicheva Yu.I, Makarov V.P., Rukhadze A.A. and Tarakanov V.P. Motion of a charged particle in a plane electromagnetic pulse, Laser Physics. 2015. V. 25, No. 6.
24. Андреев С.Н., Габышев Д.Н., Еремеичева Ю.И., Макаров В.П., Рухадзе А.А., Тараканов В.П.. Сдвиг покоящейся зараженной частицы под воздействием плоского квазимонохроматического электромагнитного импульса // Труды 57-й научной конференции МФТИ: Всероссийской научной конференции с международным участием «Актуальные проблемы фундаментальных и прикладных наук в области физики», Всероссийской молодежной научной конференции с международным участием «Актуальные проблемы фундаментальных и прикладных наук в современном информационном обществе». Общая и прикладная физика. -- М.: МФТИ, 2014, -- 115 с. С. 33-35.
25. Тихонов А.Н., Самарский А.А.Уравнения математической физики. -- М.: Наука, 1977.
26. Lawson J.D., IEEE Trans. Nucl. Sci. 1979. NS-26, 4217.
27. Woodward P.M., J. Inst. Electr. Eng. 1947. 93, 1554.
28. Коломенский А.А., Лебедев А.Н. Авторезонансное движение частицы в плоской электромагнитной волне // ДАН. 1962. Т. 145, №6, с. 1259-1261.
29. Давыдовский В.Я. О возможности резонансного ускорения заряженных частиц электромагнитными волнами в постоянном магнитном поле // ЖЭТФ. 1962. Т. 43, вып. 3(9), с. 886-888.
30. Буц В.А., Кузьмин В.В. Успехи современной радиоэлектроники. 2005. №11, с. 5-20.
31. Дятлов Г.В. Основы теории псевдодифференциальных операторов. Часть I. -- Новосибирск: НГУ, 2007. -- 70 с.
32. Выгодский М.Я. Справочник по высшей математике / М. Я. Выгодский. -- М.: АСТ: Астрель, 2010. -- 703, [1] c.
33. Бронштейн И.Н., Семендяев К.А. Справочник по математике для инженеров и учащихся втузов. -- М.: Наука, 1980. -- 976 с.
34. Габышев Д.Н. Обобщенное суммирование ряда Гранди средним по Колмогорову // Математические методы в технике и технологиях -- ММТТ-25: сб. трудов XXV Междунар. науч. конф.: в 10 т. Т. 1. Секции 1,2 / под общ. ред. А. А. Большакова. -- Волгоград: ВГТУ, 2012; Харьков: НТУ «ХПИ», 2012. С. 50-51.
35. Вулих Б.З. Введение в функциональный анализ. - М.: Наука, 1967.
36. Верещагин Н.К., Шень А. Лекции по математической логике и теории алгоритмов. Часть 3. Вычислимые функции. -- М.: МЦНМО, 2012. -- 160 с.
37. Tarakanov V.P. User's Manual for Code KARAT. VA, USA: Berkeley Research Associates, Inc. 1992.
38. Тараканов В.П. Теоретический и численный анализ нелинейных задач физики плазмы посредством кода КАРАТ: дис. ... д.ф.-м.н.: 01.04.08: защищена 23.10.2011. - М., 2011. - 264 с.
39. Goreslavky S.P., Narozhny N.B. Journal of Nonlinear Optical Physics and Materials. 1995. V. 4, №4, p. 799-815.
40. Goreslavky S.P., Laser Physics. 1996. V.6. № 1. p. 74-78.
41. Aidelsburger M., Kirchner F.O., Krausz F. and Baum P. Single-electron pulses for ultrafast diffraction / PNAS, November 16, 2010, vol. 107, no. 46, p. 19714-19719.
42. Greenfield D., Monastyrskii M. Advances in Imaging and Electron Physics: Selected problems of computational charged particle optics. Vol. 155. Academic Press 2009.
43. Александров А.Ф., Кузелев М.В. Радиофизика. Физика электронных пучков и основы высокочастотной электроники. М: Изд. КДУ, 2007.
44. Фотоэффект // Энциклопедия физики и техники: физическая энциклопедия. URL: http://www.femto.com.ua/articles/part_2/4396.html (дата обращения 08.05.2015).
45. Гельман М.В., Дудкин М.М., Преображенский К.А. Преобразовательная техника: учебное пособие. -- Челябинск: Издательский центр ЮУРГУ, 2009. С. 337.
46. Матвеев М., Кузнецов М., Дутов И. и др. Выбор параметров импульса молнии для защиты микропроцессорной аппаратуры и ее цепей // Новости электротехники. 2011. №4 (70), с. 2-6.
47. Габышев Д.Н. Комплексное обобщение степенного среднего // Сборник тезисов V Всероссийской научно-практической конференции «Студенчество в науке - инновационный потенциал будущего». - Набережные Челны, 2012.
48. Decker F.-J. Beam Distributions beyond RMS. -- Stanford: SLAC-PUB, 1994.
49. Kung-Ming Chung. Shock tube calibration of a fast-response pressure transducer / The master thesis for the Degree of master of science in aerospace engineering. -- The University of Texas at Arlington, 1989.
50. Abiague H.A.M. Dynamics of quantum systems driven by half-cycle electromagnetic pulses / Dissertation zur Erlangung des akademischen Grades Dr. rer. nat. Halle/Saale, 12 Oktober 2004. P. 3-7.
51. Wallace J. Glass-based detector characterizes waveform of ultrafast few-cycle laser pulses. (2014) URL: http://www.laserfocusworld.com/articles/2014/01/glass-based-detector-characterizes-waveform-of-ultrafast-few-cycle-laser-pulses.html (дата обращения 04.05.2015)
52. Макаров В.П., Рухадзе A.A. Основы современной электродинамики материальных сред. Часть IV. Электродинамика в отсутствие источников. // Инженерная физика. 2013. №7. С. 38-48.
53. Вольцингер Н.Е., Клеванный К.А., Пелиновский Е.Н. Длинноволновая динамика прибрежной зоны. -- Л.: Гидрометеоиздат, 1989, с. 126.
54. Комаров И.В., Пономарев Л.И., Славянов С.Ю. Сфероидальные и кулоновские сфероидальные функции. -- М.: Главная редакция физико-математической литературы изд-ва «Наука», 1976.
55. Городецкий М.Л. Спецкурс «Оптические микрорезонаторы», МГУ, 2007.
56. Вайнштейн Л.А. Электромагнитные волны. 1988.
57. Федоров Н.Н. Основы электродинамики. -- М.: Высшая школа, 1980, с. 121.
58. Белокопытов В.Г. Волны в направляющих структурах. -- М.: МГУ, 2010.
59. Андриенко А.А., Вихлянцев П.С., Петров В.В., Симонов М.В. Определение границ ближней и дальней зоны при измерениях ПЭМИ // Журнал «Конфидент». 2002. №4-5, с. 36-39.
60. Милантьев В.П., Карнилович С.П., Шаар Я.Н. Об описании лазерного излучения в параксиальном приближении // XLII Международная (Звенигородская) конференция по физике плазмы и УТС 9-13 февраля 2015 г, с. 169.
61. Кастильо А.Х., Милантьев В.П. Релятивистские пондермоторные силы в поле мощного лазерного излучения // Журнал технической физики. 2014. Т. 84, вып. 9, с. 1-6.
62. Гапонов А.В., Миллер М.А. О потенциальных ямах для заряженных частиц в высокочастотном электромагнитном поле // ЖЭТФ. 1958. Т. 34, вып. 1, с. 242-243.
63. Трофимов В.А. Ускорение электронов и генерация коротких электромагнитных импульсов в лазерных полях релятивистской интенсивности: дис. ... к.ф.-м.н.: 01.04.21: защищена 26.11.2012. - М., 2012.
Размещено на Allbest.ru
...Подобные документы
Исследование особенностей движения заряженной частицы в однородном магнитном поле. Установление функциональной зависимости радиуса траектории от свойств частицы и поля. Определение угловой скорости движения заряженной частицы по круговой траектории.
лабораторная работа [1,5 M], добавлен 26.10.2014Расчет емкости конденсатора, расстояния между его пластинами, разности потенциалов, энергии и начальной скорости заряженной частицы, заряда пластины. График зависимости тангенциального ускорения иона от времени полета между обкладками конденсатора.
контрольная работа [94,6 K], добавлен 09.11.2013Определение начальной энергии частицы фосфора, длины стороны квадратной пластины, заряда пластины и энергии электрического поля конденсатора. Построение зависимости координаты частицы от ее положения, энергии частицы от времени полета в конденсаторе.
задача [224,6 K], добавлен 10.10.2015Монохроматическая электромагнитная волна, напряженность электрического поля которой меняется по физическому закону. Рассеяние линейно поляризованной волны гармоническим осциллятором. Уравнение движения заряженной частицы в поле электромагнитной волны.
контрольная работа [111,7 K], добавлен 14.09.2015Изучение движения свободной частицы. Частица в одномерной прямоугольной яме с бесконечными внешними стенками. Гармонический осциллятор. Прохождение частиц сквозь потенциальный барьер. Туннельный эффект. Качественный анализ решений уравнения Шредингера.
презентация [376,0 K], добавлен 07.03.2016Анализ теорий РВУ. Построение релятивистского волнового уравнения отличающегося от даффин-кеммеровского для частицы со спином 1, содержащее кратные представления. Расчет сечений рассеяния на кулоновском центре и Комптон-эффекта для векторной частицы.
дипломная работа [172,2 K], добавлен 17.02.2012Область горения частицы топлива в топке котельного агрегата при заданной температуре. Расчет времени выгорания частиц топлива. Условия выгорания коксовой частицы в конечной части прямоточного факела. Расчет константы равновесия реакции, метод Владимирова.
курсовая работа [759,2 K], добавлен 26.12.2012Понятие и общие характеристики плоской волны, их разновидности, отличительные признаки и свойства. Сущность гармонической волны. Уравнения однородной линейно поляризованной плоской монохроматической электромагнитной волны. Определение фазовой скорости.
презентация [276,6 K], добавлен 13.08.2013Линейная, круговая и эллиптическая поляризация плоских электромагнитных волн. Отражение и преломление волны на плоской поверхности. Нормальное падение плоской волны на границу раздела диэлектрик-проводник. Глубина проникновения электромагнитной волны.
презентация [1,1 M], добавлен 29.10.2013Понятие случайного процесса. Описания случайных процессов. Состояние системы с хаотической динамикой. Метод ансамблей Гиббса. Описание движения шаровидной частицы. Метод решения задач броуновского движения. Стохастическое дифференциальное уравнение.
презентация [194,5 K], добавлен 22.10.2013Изучение броуновского движения, экспериментальная проверка выполнения формулы Эйнштейна для среднеквадратичного смещения броуновской частицы на примере эмульсии, приготовленной из молока с низким содержанием жира, для контрастности подкрашенной йодом.
лабораторная работа [36,9 K], добавлен 07.06.2014Основные понятия, механизмы элементарных частиц, виды их физических взаимодействий (гравитационных, слабых, электромагнитных, ядерных). Частицы и античастицы. Классификация элементарных частиц: фотоны, лептоны, адроны (мезоны и барионы). Теория кварков.
курсовая работа [1,0 M], добавлен 21.03.2014Лептоны - фундаментальные частицы с полуцелым спином, не участвующие в сильном взаимодействии. История, времена жизни, свойства лептона, гипотетические суперпартнёры. Поколения лептона: электрон, мюон, тау-лептон, античастицы; эмпирические закономерности.
презентация [731,7 K], добавлен 10.05.2016Основные подходы к классификации элементарных частиц, которые по видам взаимодействий делятся на: составные, фундаментальные (бесструктурные) частицы. Особенности микрочастиц с полуцелым и целым спином. Условно истинно и истинно элементарные частицы.
реферат [94,8 K], добавлен 09.08.2010Магнитная индукция В численно равна отношению силы, действующей на заряженную частицу со стороны магнитного поля, к произведению абсолютного значения заряда и скорости частицы, если направление скорости частицы таково, что эта сила максимальна.
реферат [626,2 K], добавлен 27.09.2004Свидетельства существования темной материи, кандидаты на роль ее частиц. Нейтрино, слабовзаимодействующие массивные частицы (вимпы). Магнитные монополи, зеркальные частицы. Прямая регистрация вимпов. Регистрация сильновзаимодействующей темной материи.
курсовая работа [3,3 M], добавлен 27.08.2012Силовые линии электростатического поля. Поток вектора напряженности. Дифференциальная форма теоремы Остроградского-Гаусса. Вычисление электростатических полей с помощью теоремы Остроградского-Гаусса. Поле бесконечной равномерно заряженной плоскости.
презентация [2,3 M], добавлен 13.02.2016Кинетика химических реакций и массообмена пористых углеродных частиц с газами с учетом эндотермической реакции и стефановского течения. Влияние температуры и диаметра частицы на кинетику химических реакций и тепломассообмен углеродной частицы с газами.
дипломная работа [1,8 M], добавлен 14.03.2008Математическая модель и решение задачи очистки технических жидкостей от твердых частиц в роторной круговой центрифуге. Система дифференциальных уравнений, описывающих моделирование процесса движения твердой частицы. Физические характеристики жидкости.
презентация [139,6 K], добавлен 18.10.2015Электронная теория проводимости металлов. Опыт американских физиков Толмена и Стюарта и советских Н.Д. Папалекси и Л.И. Мандельштама. Определение удельного заряда частицы и скорости движения электронов в проводнике. Сверхпроводимость и ее применение.
презентация [2,2 M], добавлен 26.11.2011
